数理方程复习概要
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数理方程复习概要 许志奋
1 绪论:重点掌握两个自变量的二阶线性偏微分方程的分类和化简。
练习:化下列方程为标准型:
(提示:1,双曲型不要写成双曲线;2,12a 的系数;3,双曲,椭圆,抛物型各如何作自变量变换)
(1)037422222=∂∂+∂∂∂-∂∂y u y x u x u (2) 022222
2
2=∂∂+∂∂∂+∂∂y u y x u a x
u a (a 为常数) (3) 022222=∂∂+∂∂∂+∂∂y
u
y x u x u
2 波动方程的初值问题与行波法:重点掌握以下几个方面的问题
(1)能够推导并熟记一维波动方程的初值问题
∞
<<∞-==>∞<<∞-=x x x u x x u t x u a u t xx tt )()0,(),()0,(0
,{
2ψϕ 解的D ’Alembert 公式:u(x,t)=[]⎰+-+-++at
x at
x d a at x at x ξξψϕϕ)(21)()(21,
练习:55P 1.(1)
(2)能够运用齐次化原理求解如下初值问题
∞
<<∞-==>∞<<∞-+=x x x u x x u t x t x f u a u t xx tt )()0,(),()0,(0
,),({
2ψϕ 其解的表达式为: u(x,t)=
[]⎰⎰⎰-+--+-++-++t t a x t a x at x at x d d f a
d a at x at x 0)()(),(21)(21)()(21
τττξτξξξψϕϕ 练习:55P . 4
其次,对于半无界弦的振动问题,要能够根据所给的定解条件,对自由项f(x,t) 以及初始数据φ(x), ψ(x)作适当的奇延拓( u (0,t)=0 )或偶延拓(0),0(=t u x ),从而推出其解的表达式。具体见教材4342P P -页。
练习:(i ) ⎪⎩
⎪
⎨⎧=∞<<==>∞<<+=0),0(0cos )0,(,sin )0,(0,02t u x x x u x x u t x xt u a u t xx tt
(ii )⎪⎩⎪
⎨⎧=∞<<==>∞<<+=0),0(0cos )0,(,sin )0,(0,02t u x x x u x x u t x xt u a u x
t xx tt
(3)还要注意只由端点所引起的振动,其解为右行波的情形,即注3.1.2及3.1.3的情形。
3 分离变量法:采用逐步深入的步骤,知道下列三种情况的处理
(1)齐次方程齐,次边界条件。首先利用边界条件是确定特征函数系的,最后利用初始条件确定解的表达式中的常数的!
练习 ⎪⎩
⎪
⎨⎧≤≤-==≥==><<=l
x x l x u x x u t t l u t u t l x u a u t xx tt 0)()0,(,)0,(00),(),0(0,02
(2)非其次方程,齐次边界条件。首先利用其所对应的齐次方程,齐次边界条件来确定特征函数系,从而得其形式解
∑∞
==1
sin )(),(n n x l n t T t x u π
或
∑∞
==1
cos
)(),(n n x l
n t T t x u π
然后把自由项 f(x,t) 按照相应的特征函数系展开并代入到原方程中去,通过比较系数确定)(t T n 。
练习 ⎪⎩
⎪
⎨⎧≤≤-==≥==><<+=l
x x l x u x x u t t l u t u t l x xt u a u t xx tt 0)()0,(,)0,(00),(),0(0
,02
(3)非其次方程,非齐次边界条件。首先要把边界条件化为齐次的,这要通过适
当的未知函数代换。通常是令 u(x,t)=v(x,t)+w(x,t),其中v(x,t) 满足齐次边界条件,根据线性法容易得到w(x,t)。这样把u 的方程化为 v 的方程,它是齐次边界条件的。否则你无法确定特征函数系。
练习 ⎪⎩
⎪
⎨⎧≤≤-==≥=+=><<+=l
x x l x u x x u t t l u t t u t l x u a u t xx tt 0)()0,(,)0,(00),(,1),0(0,012
提示:在第三种情形下,要注意的一种稳定的非齐次问题,即教材中的注4.4.1,及例4.4.1
的解法,通过一步函数代换,可以将方程以及边界条件同时化为齐次的!这也是经常要考查的内容。
4 调和方程与Green 函数法:应掌握以下几个方面的知识点
(1)知道Green 公式的推导,并且能够由Green 公式借助Laplace 方程的基本解推导出调和函数的基本积分表达式
(2)理解Green 函数的意义及性质,并知道半空间以及球面上的Green 函数,能够以此得出Dirichlet 问题的解。
(i )半空间 三维⎩
⎨
⎧=>=++=),(|000y x f u z u u u z zz yy xx ,其Green 函数为)1
1(41)M G(M,1000M M M M r r -=π,因而
可得出此方程解为
[]
⎰⎰
⎰⎰∞+∞-∞
+∞
-Γ
-+-+-=∂∂-=dxdy
y x f z z y y x x z dS n G f
M u ),()
()()
(21
)(2
3
20202
0π
二维 ⎩⎨
⎧=>=+=)
(|0
00x f u y u u y yy xx ,其Green 函数为)1ln 1(ln 21)M G(M,100M
M M M r r -=
π,因而可得出此方程解为
=),(00y x u
⎰∞
+∞-+-dx x f y x x y )()(1
20200
π (ii )球域上的Green 函数的作法
三维⎪⎩
⎪⎨
⎧=<++=++=++),,(|)
,,(22222
222z y x f u R z y x z y x F u u u R z y x zz yy xx ,其其Green 函数为
)cos 2cos 21(41)M G(M,402120021200R
R +-+--+=
γρρρργρρρρπ,
其解的表达式119P (4.4.7)
类似的可以得出二维圆域上Laplace 方程Dirichlet 问题
⎪⎩⎪⎨
⎧=<+=+=+),(|0
2
22222y x f u R y x u u R y x yy xx 的解为