2地下水动力学基本理论_208909758
流体的地下水动力学
流体的地下水动力学流体的地下水动力学是研究地下水流动行为以及地下水运动规律的学科，涉及专业知识较多，包括水文地质学、地下水动力学等。
本文将介绍地下水动力学的基本概念、流体在地下的运动规律以及地下水资源管理等相关内容。
一、地下水动力学的基本概念地下水动力学是描述地下水流动行为的学科，它研究地下水的运动规律、影响因素以及地下水流体力学和传质过程等问题。
地下水动力学的研究对于水资源的合理开发和利用具有重要意义。
地下水动力学的基本概念包括：1. 地下水的来源和补给：地下水主要来源于降水的入渗和地表水的补给，其中入渗是地下水的重要补给方式。
2. 渗透率和孔隙度：地下岩层对水的渗透能力称为渗透率，而孔隙度则是描述岩层中可存储水的空隙比例。
3. 地下水流速和流量：地下水流速是单位时间内地下水通过单位面积的速度，流量是单位时间内通过某一断面的地下水体积。
4. 地下水压力和水头：地下水压力是地下水对岩层施加的压力，水头则是用来描述地下水压力差的概念。
5. 地下水流场和流线：地下水在地下岩层中的流动形态称为地下水流场，而地下水流场中各点连成的线路称为流线。
二、流体在地下的运动规律地下水动力学研究了流体在地下的运动规律，主要涉及泊松方程和达西定律等基本原理。
1. 泊松方程：泊松方程是描述地下水压力分布的方程，它描述了地下水压力与地下水位（或水头）之间的关系。
泊松方程可以帮助我们了解地下水的压力分布情况，并对地下水流动进行数值模拟和分析。
2. 达西定律：达西定律是描述地下水流速与水头梯度之间关系的定律，也称为达西-普朗克方程。
根据达西定律，地下水流速正比于水头梯度，并且与渗透率和孔隙度等因素有关。
3. 流体力学和传质过程：地下水流体力学是研究地下水流动行为的分支学科，它涉及地下水流速、流量、流体力与单位面积上岩石壁面作用力之间的关系。
此外，地下水中还存在着溶质的传质过程，即溶质在地下流体中的传输现象，它涉及浓度分布、扩散速率等问题。
《地下水动力学》复习要点
内容主要有：（1）渗流理论基础；（2）地下水向河渠的稳定运动；（3）地下水向完整井的稳定运动；（4）地下水向完整井的非稳定运动；（5）地下水向边界附近井的稳定和非稳定运动。
重点考核地下水运动的基本概念、基本原理和方法。
题目类型有名词解释、判断题、作图题和计算题等，其中计算题占试题总分数的65%。
《地下水动力学》复习要点第一章 渗流理论基础一、基本内容1、基本概念：多孔介质、贮水率、贮水系数（弹性给水度）、渗流、渗流速度及与实际速度关系、水头（位置水头、测压管水头）、水力坡度、渗透系数、渗透率、导水系数、各向异性介质、各向同性介质、均质与非均质、水流折射原理、流网、dupuit 假设、第一类边界条件、第二类边界条件等2、基本定律：达西定律及适用范围3、描述地下水运动的方程：渗流连续性方程、承压水运动的基本微分方程、潜水运动的基本微分方程、越流含水层地下水非稳定流运动方程4、定解条件（初始条件、边界条件），数值方法基本思想二、要求1、理解并掌握上述概念和理论2、用达西定律分析水头线的变化或根据流网分析水文地质条件变化；3、给定水文地质条件，能正确画出反映地下水运动特点的流网图；4、给定水文地质模型和水文地质条件，写出反映地下水运动的基本方程（给定假设条件，建立数学模型，包括初始条件、边界条件）第二章 河间地块地下水的稳定运动一、基本内容有入渗时河间地块潜水的稳定运动问题（水文地质模型、假设条件、数学模型、流网、任意过水断面流量、分水岭移动规律、水头线）、无入渗时潜水的稳定运动、承压水的稳定运动，水在承压—无压含水层中的运动，非均质含水层中水的运动问题。
二、学习要求根据给定问题的水文地质条件，用相关公式计算过水断面流量或水位。
三、常用公式 1、承压含水层（达西定律） l H H m m kq 21212++= x lH H H H 211--= 2、无入渗潜水含水层（达西定律）l h h h h k q 21212-+= x lh h h h 2122212-+= 3、有入渗时潜水 wx wl l h h k q +--=2122221 )(22122212x lx kw x l h h h h -+-+= 4、分水岭位置 l h h w k l a 222221--= 5、其它流动问题（水平层状含水层、非均质含水层、承压—无压含水层、厚度或水流厚度沿流向变化等）第三章 地下水向完整井的稳定运动一、 基本概念：完整井、不完整井、水井及周围水位（水头）、稳定井流条件（定水头边界、越流、入渗补给）、井损与水跃、影响半径与引用影响半径、叠加原理、均匀流及平面或剖面流网二、学习要求1、掌握地下水向承压水井和潜水井运动问题的假设条件、数学模型、平面或剖面流网特征2、利用有关公式计算抽水量、降深或利用抽水试验资料（已知降深或水位），求含水层参数（导水系数或渗透系数）3、应用叠加原理地下水向完整井群的稳定运动问题。
地下水动力学第二章
2.1.3 渗流连续性方程
连续性方程就是质量守恒方程，也称为水均衡方程 水均衡的基本思想：
对某一研究对象，流入－ 流出＝V 研究对象可以是大区域的，也可以是微分单元体
大区域的水均衡计算经常用于区域的水资源评价 本课程基于微分单元体做水均衡，推导渗流连续性方程。
为反映含水层地下水运动的普遍规律，我们选定在各向 异性多孔介质中建立地下三维不稳定流动连续性方程。
渗流连续性方程推导
( v)| x (xx,y,z,t)
X方向流入流出差
(v x )|(x ,y ,z ,t) y z t (v x )|(x x ,y ,z ,t) y z t
y方向流入流出差
(v y ) |( x ,y ,z , t ) x z t (v y ) |( x ,y y ,z , t ) x z t
V
V0 V0
( p0
p)
V V0
( p0
p)
水的压缩方程
dp 1 dV
V
V p
V0
由于V~V0变化不大，故 V p
由于V
m
V
d(m)
dV V
m
d ( 1 ) d
dp 1d
d
dp
多孔介质的压缩方程
假定多孔介质近似地符合弹性变形，依虎克定律，有
d 1 dVb Vb
t
(n z ) ( ze ) z( e e ) t t 1 e 1 e t t
根 据 e(1e)和 dp dH ,得 eep(1e)H
p
t pt
t
根d据 和 dp dH ,得 pH
dp
t pt
t
(nz) z [(1e)HeH]
t 1e
2地下水动力学基本理论_208909758
环境岩土工程
总吸力及其组成
u v u v0
土中水
ua-uw0
=
=
u v u v1
ua-uw=0
u v1 土中水
基质吸力 为土中水自由能的毛细部分，它是通过量测与土中水处 基质吸力 ua-uw
土中水
uv u v1
4T cos wd
hc
ua-uw
1
5
2
3
4
d
脱水
脱水
吸水
吸水
吸水
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
§1.3 土中吸力理论
水的相变关系
水可能以 • 固态：冰 • 液态：水 • 气态：水蒸气 三种形态存在。 水的状态取决于压力和 温度条件
气体
§1.3 土中吸力理论
饱和度：有效饱和度
Se S w Sr , 0 Se 1 S s Sr
气封闭
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
3
§1.3 土中吸力理论
土中水气形态 水的相变关系 非饱和土的吸力理论 非饱和土的吸力组成
水封闭
§1.3 土中吸力理论
界面张力
R
β β T
张力T
T
水蜘蛛
收缩膜 内压 > 外压 流体1
张力T
β
u+u u
0
流体1 液体2
u+u
仰泳的 水蜘蛛
界面张力
2T sin 2 u cos R d 2 R u sin
地下水动力学基础.ppt
-- 每降低一个单位压强，单位体积的地层压缩“挤”出水的体积
对于各向异性介质，当所选座标方向与介质主渗方向平行时
一般三维问题的基本微分方程
x
(K xx
H x
)
y
(K
yy
H y
)
z
(K zz
H z
) W
SS
H t
地下水流动基本微分方程 －柱坐标描述方式
作变换：x r cos , y r sin
折射定律及应用
tgq1 = K 1 tgq2 K 2
多用于简化越流问题（90度折射）
－忽 简略 化弱 准透 三水 维层 流弹
性 （ 压
密 ） 释 水 情 况
等效推行储水系数，包括 部分弱透水层的压密释水
多层含水层越流系统的近似微分方程式－－准三维流 忽略含水层中垂直分量，忽略夹层水平分量与释水
以两层为例，上层潜水H1、中间弱透水层、下层承压水H2组成的 越流系统。含水层内主要为水平流动分量，弱透水层内主要为垂直流动分量
潜水：
x
K
(
H1
B)
H1 x
y
K (H1
B)
H1 y
W1
＋
K' m'
(H2
-
H1)
Sy
H1 t
承压水：
承压水：
x
T3
H3 x
y
T3
H3 y
W3
K2
H 2 z
Z 承压顶板
S3
（完整版）地下水动力学知识点总结
（完整版）地下⽔动⼒学知识点总结基本问题潜⽔含⽔层的贮⽔能⼒可表⽰为Q=HF；承压含⽔层的贮⽔能⼒可表⽰为Q=HF；式中Q——含⽔层⽔位变化时H的贮⽔能⼒，H——⽔位变化幅度；F——地下⽔位受⼈⼯回灌影响的范围。
从中可以看出，因为承压含⽔层的弹性释⽔系数远远⼩于潜⽔含⽔层的给⽔度，因此在相同条件下进⾏⼈⼯回灌时，潜⽔含⽔层的贮⽔能⼒远远⼤于承压含⽔层的贮⽔能⼒。
⽔跃：抽⽔井中的⽔位与井壁外的⽔位之间存在差值的现象（seepage face）。
井损（well loss）是由于抽⽔井管所造成的⽔头损失。
①井损的存在：渗透⽔流由井壁外通过过滤器或缝隙进⼊抽⽔井时要克服阻⼒，产⽣⼀部分⽔头损失h1。
②⽔进⼊抽⽔井后，井内⽔流井⽔向⽔泵及⽔笼头流动过程中要克服⼀定阻⼒，产⽣⼀部分⽔头差h2。
③井壁附近的三维流也产⽣⽔头差h3。
通常将（h1+h2+h3）统称为⽔跃值.趋于等速下降。
113承压⽔井的Dupuit公式的⽔⽂地质概念模型(1)含⽔层为均质、各向同性，产状⽔平、厚度不变（等厚）、，分布⾯积很⼤，可视为⽆限延伸；或呈圆岛状分布，岛外有定⽔头补给；(2)抽⽔前地下⽔⾯是⽔平的，并视为稳定的；含⽔层中的⽔流服从Darcy’s Law，并在⽔头下降的瞬间将⽔释放出来，可忽略弱透⽔层的弹性释⽔；（3）完整井，定流量抽⽔，在距井⼀定距离上有圆形补给边界，⽔位降落漏⽃为圆域，半径为影响半径；经过较长时间抽⽔，地下⽔运动出现稳定状态；(4)⽔流为平⾯径向流，流线为指向井轴的径向直线，等⽔头⾯为以井为共轴的圆柱⾯，并和过⽔断⾯⼀致；通过各过⽔断⾯的流量处处相等，并等于抽⽔井的流量。
123承压⽔井的Dupuit公式的表达式及符号含义或式中，s w—井中⽔位降深，m；Q—抽⽔井流量，m3/d；M—含⽔层厚度，m；K—渗透系数，m/d；r w—井半径，m；R—影响半径（圆岛半径），m。
133Theim公式的表达式若存在两个观测孔，距离井中⼼的距离分别为r1，r2，⽔位分别为H1，H2，在r1到r2区间积分得：式中s1、s2分别为r1和r2处的⽔位降深。
高等地下水动力学
高等地下水动力学1. 简介高等地下水动力学是研究地下水流动和传质过程的一门学科，主要涉及地下水的流速、压力、渗透率以及污染物在地下水中的迁移和扩散等方面。
本文将从以下几个方面介绍高等地下水动力学的基本理论和应用。
2. 地下水流动地下水是指土壤或岩石中填充的孔隙中充满的水。
地下水流动是指地下水在孔隙中由高压区向低压区运动的过程。
其流动规律可以通过达西定律来描述，即根据渗透性差异产生压差，使得地下水在渗透性较好的介质内形成流线，并遵循贝尔纳利方程进行运动。
3. 地下水传质地下水传质是指溶解物质在地下水中通过扩散、对流和反应等方式进行迁移和转化的过程。
其中扩散是指溶质由高浓度区向低浓度区沿浓度梯度进行自发性运动，对流则是指由于外部作用力（如水力压力）引起的溶质的迁移。
此外，地下水中的溶质还会通过化学反应进行转化，如酸碱中和、氧化还原等。
4. 地下水动力学模型为了定量描述地下水流动和传质过程，需要建立相应的地下水动力学模型。
通常采用连续介质假设，将地下储层视为连续均匀介质，并利用守恒方程和运动方程来描述地下水流动和传质的物理过程。
在实际建模中，需要考虑多种因素，如渗透率分布、边界条件、初值条件等。
5. 高等地下水动力学应用高等地下水动力学在环境工程和地下水资源管理方面具有重要应用价值。
它可以用于预测地下水污染物的迁移路径和浓度分布，评估污染源对周围环境的影响，并指导相应的污染治理措施。
同时，高等地下水动力学也可以用于优化地下水资源开发利用方案，提高供水效率，并保护地下水资源的可持续利用。
6. 结论高等地下水动力学是研究地下水流动和传质过程的重要学科，具有广泛的理论基础和应用价值。
通过建立地下水动力学模型，可以定量描述地下水的流动和传质特性，并为环境工程和地下水资源管理提供科学依据。
在今后的研究中，需要进一步深化对高等地下水动力学理论的认识，并结合实际工程问题进行应用研究，以推动该领域的发展与创新。
参考文献：1. Freeze, R. Allan, and John A. Cherry. “Groundwater.” (1979). 2. Bear, Jacob. “Dynamics of fluids in porous media.” Courier Corporation, 2013.以上是关于高等地下水动力学的简要介绍，希望对您有所帮助。
地下水动力学[2]
![地下水动力学[2]](https://img.taocdn.com/s3/m/60722df04693daef5ef73dd9.png)
1，地下水动力学：研究地下水在孔隙岩石，裂隙岩石和岩溶（喀斯特）岩石中运动规律的科学第一章渗流理论基础2，多孔介质：在地下水动力学中，把具有孔隙的岩石称为多孔介质3有效空隙：互相连通的，不为结合水所占据的那一部分空隙4，有效孔隙度：有效孔隙体积与多孔介质总体积之比5，贮水率：又称释水率面积为一个单位，厚度为一个单位，当水头降低一个单位时所能释放出的水量贮水系数（释水系数）=贮水率乘以含水层厚度表示面积为一个单位，厚度为含水层全厚度的含水层主体中，当水头改变一个单位时弹性释放或贮存的水量贮水率与贮水系数相互关系：1，都是表示含水层弹性释水能力的参数2，对于承压含水层，只要水头不降低到隔水底板以下，水头降低只会引起弹性释水，可用贮水系数表示这种释水能力3，对于潜水含水层，当水头下降时可引起两部分水的排出（1，在上部潜水面下降引起重力排水，用给水度表示重力排水的能力2，在下部饱水部则引起弹性释水，用贮水率表示这一部分的释水能力）弹性释水和重力排水的不同点：1，影响范围不同（弹性释水影响整个承压含水层，重力释水影响潜水含水层和包气带）2，和时间有关（1 弹性释水瞬时完成不随时时间变化2 重力释水存在滞后效应是时间的函数）3 两只大小不同（弹性释水系数多在0.001-0.00005之间重力排水参数在0.1-0.01之间）7 渗流：假设这种假想水流运动时，在任意岩石体积内所受的阻力等于真是水流所受的阻力，通过任意断面的流量及任一点的压力或水头均和实际水流相同，这种假想水流称为渗流渗流与实际水流相比相同点：阻力相同水头相同流量相同8 渗流速度：代表渗流在过水断面上的平均流速，时一种假想流速实际平均流速：在空隙中的不同地点，地下水运动的方向和速度可能不同平均速度称为实际平均速度测压管水头：H_z=z+p/r水位：一般用在野外，基准面相同（黄海水位标高）水头：基准面可任意选定水位是一种特殊的水头运动要素：表征渗流运动的物理量，主要有渗流量Q，渗流速度V ，压强P，水头H等按运动要素和时间的关系分为：（1）稳定流：运动要素不随时间变化；（2）非稳定流：运动要素随时间变化按地下水运动方向和空间坐标的关系：一维运动，二维运动，三维运动12，层流：流速较小时，液体质点做有条不紊的线性运动，彼此不相掺混紊流：流速较大时，液体质点的运动轨迹曲折混乱，互相掺混13，Dacry在此处键入公式。
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环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
§1.2 多孔介质各相性质
相对渗透性：固有渗透系数、相对渗透系数
• 固有渗透系数只与土骨架的性质有关，[L2]
Ks kg
2 k cd 10
§1.2 多孔介质各相性质
饱和度
kr
K Ks
g Ks k
vDarcy K H v K
g kk K r
固有渗透系数对 不同流体均适用
水封闭 减小 土粒 双开敞 饱和度 水 气封闭 增加 气
kr K s kk (P z ) r (P z ) g (P z )
H
S
kkr
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
第二节 土水特征曲线
§2.1 基质吸力与毛细管径 §2.2 基质吸力与水饱和度的关系－土水特征曲线 §2.3 土水特征曲线计算公式 §2.4 基质吸力典型剖面 清华大学岩土工程研究所 环境岩土工程 清华大学岩土工程研究所
毛细力随孔隙半径减小而增大
环境岩土工程
6
§2.2 基质吸力与水饱和度的关系
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
§1.3 土中吸力理论
§1.3 土中吸力理论
总吸力及其组成：分别量测各种吸力
u a u w
式中： （ua-uw） ua uw - 总吸力 - 基质吸力 - 孔隙气压力 - 孔隙水压力 - 渗透吸力
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
u
u
环境岩土工程
生活在水面收缩膜 顶面和地面的昆虫
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流体2
环境岩土工程
u
(ua u w )
2T R
清华大学岩土工程研究所
§1.2 多孔介质各相性质
界面张力－物理学解释
非湿润流体相 空气 湿润流体相 空气
§1.2 多孔介质各相性质
毛管中流体的界面效应
在流体与另一种物质的接
土中水气形态
双开敞 减小 土粒 饱和度 水
气封闭 增加 气
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
§1.3 土中吸力理论
土中毛细水
毛 细 管
讨论:比较弯液面半径和毛细高度
r2
hc
4T cos wd
4T cos 0 hc w d
T
h2
hc
多孔介质的渗流特性
• Darcy 流速 v k i • 孔隙平均流速
1 n
微观尺度
毛细压力 相对渗透性 饱和度
v v /n
0 (Vp)0 V * V p
v v /
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
1
§1.2 多孔介质各相性质
润湿性
第一节 土中水的形态
§1.1 多孔介质的特征 §1.2 多孔介质各相性质 §1.3 土中吸力理论
§1.1 多孔介质的特征
多孔介质的性质
• 多相物质，至少有一相不是固体 • 孔隙空间比较狭窄，固体骨架的比表面积较大，而宏观 上接近均匀分布 • 构成孔隙空间的某些孔洞应相互连通
多孔介质的物理性质指标
水
检测流体：NAPL 背景流体： 水
力称为界面张力。 • 通常把其中一相为空气的界面称为 表面，其界面张力称为表面张力。
水
NAPL
环境岩土工程 ：接触角
清华大学岩土工程研究所 ：接触角
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
§1.2 多孔介质各相性质
界面张力－收缩膜
§1.2 多孔介质各相性质
h1
h2
h3
u a u w f Sr
环境岩土工程
空气
水
固体颗粒
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
增大
毛细力= 基质吸力
减小
清华大学岩土工程研究所
§1.3 土中吸力理论
相对湿度与总吸力
如选择20C作为温度基准，则： 135022ln
94.24
uv
u v0
R T w
v
u v 其中， ln u v0 - 土的总吸力（kPa）
同一温度下，纯水平 面上方的饱和蒸气压
ua-uw=0
u v0 纯水
吸力
总吸力
相对湿度
uv u v0
§1.3 土中吸力理论
总吸力及其组成(Aitchison,1965)
总吸力
为土中水的自由能，它是通过量测与土中水处于平衡的 部分蒸气压（相对于与自由纯水处于平衡的部分蒸气压） 而确定的等值吸力。
环境岩土工程
总吸力及其组成(Aitchison,1965)
界面张力
R
β β T
张力T
T
水蜘蛛
收缩膜 内压 > 外压 流体1
张力T
β
u+u u
0
流体1 液体2
u+u
仰泳的 水蜘蛛
界面张力
2T sin 2 u cos R d 2 R u sin
T R
2T R 收缩膜承受大于水压力uw的空气 压力ua。压力差(ua-uw) ：
地下水动力学的基本理论 清华大学研究生课程 环境岩土工程
土中水的形态 土水特征曲线 非饱和土的渗透性
清华大学岩土工程研究所
参考教材： 非饱和土土力学. Fredlund, Rahardjo 著，陈仲颐等译，1997
环境岩土工程
2.0
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
4T cos wd
hc
ua-uw
1
5
2
3
4
d
脱水
脱水
吸水
吸水
吸水
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
§1.3 土中吸力理论
水的相变关系
水可能以 • 固态：冰 • 液态：水 • 气态：水蒸气 三种形态存在。 水的状态取决于压力和 温度条件
气体
§1.3 土中吸力理论
第二节 土水特征曲线
§2.1 基质吸力与毛细管径 §2.2 基质吸力与水饱和度的关系－土水特征曲线 §2.3 土水特征曲线计算公式 §2.4 基质吸力典型剖面 环境岩土工程 清华大学岩土工程研究所
§2.1 基质吸力与毛细管径
毛细力与孔隙半径
湿润流体相(水相)和固体表 面附着力相对较大，常首 先占据比表面积较大的小 弯液面 孔隙处。非湿润流体相(气 相)和固体表面附着力相对 较小，常占据比表面积较 小的大孔隙处。交界面形 金属棒试验 成向水相凹的弯液面。 当水量较小时，气水交界面位于小孔隙 处，其弯液面曲率半径较小。随着水量 环境岩土工程 增加，弯液面曲率半径逐渐增加。 清华大学岩土工程研究所
总吸力相当于土中水的自由能，而基质吸力和渗透吸 力是自由能的组成部分，可用公式表示如下：
环境岩土工程
总吸力及其组成
u v u v0
土中水
ua-uw0
=
=
u v u v1
ua-uw=0
u v1 土中水
基质吸力 为土中水自由能的毛细部分，它是通过量测与土中水处 基质吸力 ua-uw
土中水
uv u v1
R - 通用气体常数 = 8.31432J/(mol K) T - 绝对温度，T=(273.16+t) (K) w-水的密度数(kg/m3) v-水蒸气的克分子量=18.016kg/kmol
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
8000
清华大学岩土工程研究所
量测系统
ua-uw0
参照系统
于平衡的部分蒸气压（相对于和与土中水相同成份的溶 液处于平衡的部分蒸气压）而确定的等值吸力。
u v1 u v0
土中水
ua-uw=0
u v1 u v0 u 纯水 v0 清华大学岩土工程研究所
渗透吸力
+
渗透吸力 为土中水自由能的溶质部分，它是通过量测和与土中水
相同成份的溶液处于平衡的部分蒸气压（相对于与自由 纯水处于平衡的部分蒸气压）而确定的等值吸力。
基质吸力与水饱和度
ua u w 2 T cos r
减小
含水量
增大
小孔隙对应大的基质吸力； 湿润流体相和固体表面附着力最 大，通常首先占据小孔隙；非饱 和土中水为湿润流体相，通常首 先占据小孔隙(比表面积大)； 在饱和度较小时，孔隙水主要存 在于小孔隙处，基质吸力较大； 水饱和度增加时，水相占据的孔 隙半径增大，基质吸力变小。
• 孔隙率 • 含水量：质量含水量、体积含水量、持水率、凋蔫湿度 • 饱和度
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
环境岩土工程
清华大学岩土工程研究所
§1.1 多孔介质的特征
多孔介质的研究方法
• 宏观研究方法：表征体元 (REV)
§1.2 多孔介质各相性质
润湿性 表面张力
宏观尺度 非均匀介质 均匀介质
触面上存在自由界面能；
a
w
由流体内部分子与接触面
处分子之间向内的引力差 产生；
固体
w
水 湿润流体相
l
水银 非湿润流体相
对毛细管中两相流体，固