第十二章 光学干涉
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工程光学第十二章课后答案
w.
(2) 0 q 1
n 1.5 600 0.00336(rad ) 2 2n' 1h 2 0.067 2 10 6
co
R10＝0.67(mm)
当中心是亮纹时 q=1 当中心是暗纹时 q=0.5 其它情况时为一个分数
1 n 1.5 600 N 1 q q 1＝0.067(rad ) 3.843o 6 2 10 n' h （mm) RN 20 0.067 13.4
m
2n
解 : (1)斜率k
0.1 1 100 1000
y kx
1 x 1000
0 x 100mm | y | z2 2R
z 2 R 2 ( R y ) 2 2 R | y | | y |2 h 1 z2 x z2 x 常数 - - - (1) 1000 2 R 1000 2000
x x2 x1 6 m
２。在杨氏实验中，两小孔距离为 1mm，观察屏离小孔的距离为 50cm，当用一片折射率 1.58 的透明薄片帖住其中一个小孔时发现屏上的条纹系统移动了 0.5cm，试决定试件厚度。
案 网
r2 D
w.
2 1 2 2 2 2
S1
x=5mm
后 答
L
da
r1
S2
r1
CT C / D, C 2
课
长度。
解：
当 ＝632.8nm 时
w.
相干长度
ww
７。直径为 0.1mm 的一段钨丝用作杨氏实验的光源，为使横向相干宽度大于 1mm，双孔必 须与灯相距多远？
bc
kh
光学第12章_干涉和干涉系统-2010精简
这个范围大则空间相干性好；范围小则空间相干性差．
右图中光源尺寸一定, 干涉孔径角即确定,孔 径角内的两点,距离愈 近,相干性愈好；角外 的两点不相干。
S1
S1
S2
S 2
三、光源非单色性的影响和时间相干性
光程差ΔL越大，折射光越落 后于反射光。ΔL过大，将超 过列波长度L。这时a、b光将 无法进行相干叠加。
劈尖
不规则表面
利用劈尖的等厚干涉可以测量很小的角度。
如： 今在玻璃劈尖上，垂直入射波长为 5893Å 的钠光， 测得相邻暗条纹间距为 5.0mm，若玻璃的折射率为 1.52，求此劈尖的夹角。
检查立方体
标 准 角 规 标 准 角 规
被检体
被检体
干涉膨胀仪
装置
C：铟钢作成的，热 膨胀极小； M：被检体。 M
相邻条纹的角间距：
n 1 2 2n' 1N h
反比于角间距，中心条纹疏，呈里疏外密分布。 反比于h，厚度越大，条纹越密。
透射光的等倾条纹
可见度降低，与反射互补
三、楔形平板产生的等厚干涉
（一）定域面和定域深度
油膜上的彩色条纹即为厚度很小时的等厚干涉条纹
（二）楔形平板产生的等厚条纹
在双孔后的空间，是相干光波的交叠区，形成干 涉．这种干涉，相干光波来自同一原子的发光，叫做 自相干．
双光束干涉，干涉场中某点的光强，与该点到两 光源的距离有关．因此，光强有稳定的空间分布． 在干涉场中距离双孔不太近，又不太远的区域， 处处有干涉．这种干涉称为不定域干涉．
２. 屏幕上光强分布规律 屏幕上P点光强为：
2 2 2 2
2 A1 A2 A1 A2
2 2
振幅相等：K=1 目视干涉仪：K>0.75 好 K>0.5 满意 K=0.1 可辨认
物理光学干涉与衍射实验
物理光学干涉与衍射实验光学干涉与衍射是物理光学领域中重要的实验现象，它们揭示了光的波动性质和相干特性。
通过实验，我们可以观察到干涉和衍射现象，进一步理解光的性质和波动理论。
本文将介绍物理光学干涉与衍射实验的原理、实验装置及实验结果。
一、干涉实验干涉实验是观察干涉现象的实验方法，干涉是指两个或多个光波相遇产生叠加的结果。
首先我们需要准备狭缝光源、狭缝装置和接收屏幕等实验器材。
实验步骤如下：1. 将狭缝光源放置在实验室中的一定位置，使其发出单色、单色散、平行光，可以使用氢气灯或者激光器作为光源。
2. 将狭缝装置放置在狭缝光源后方，调节狭缝宽度和距离，使得通过狭缝的光波满足相干条件。
3. 在一定距离处放置接收屏幕，接收和记录经过狭缝和产生干涉的光波的分布情况。
4. 观察接收屏幕上出现的干涉条纹，记录图像和数据。
通过干涉实验，我们可以观察到干涉条纹的出现。
干涉条纹的特点是明暗交替、等间距分布。
这是由于光波的叠加和相位差的变化引起的。
干涉现象可以用来测量光的波长、光源的亮度等。
二、衍射实验衍射实验是观察衍射现象的实验方法，衍射是指光通过孔径或者障碍物时发生的偏折现象。
进行衍射实验，我们需要准备光源、衍射装置和接收屏幕等实验器材。
实验步骤如下：1. 将光源放置在实验室中的一定位置，确保光源单色、单色散、平行光。
2. 将衍射装置放置在光源后方，衍射装置可以是单个小孔、单缝装置或者多缝装置。
3. 调节衍射装置的参数，如孔径、缝宽等，观察经过衍射装置的光的分布情况。
4. 在一定距离处放置接收屏幕，接收和记录经过衍射装置产生的衍射光的分布情况。
5. 观察接收屏幕上的衍射图案，记录图像和数据。
通过衍射实验，我们可以观察到衍射图案的出现。
衍射图案的特点是中央亮度较高，辐条徐徐减弱。
衍射现象的特点与衍射装置的参数、光波波长等有关。
衍射现象的研究对于理解光波传播和物质的波动性质具有重要意义。
三、干涉与衍射的应用光学干涉与衍射的实验不仅仅是理论物理研究的基础，还有许多实际应用。
物理光学第十二章 第四节 平板的双光束干涉(楔形平板产生的等厚干涉、斐索干涉仪和迈克尔逊干涉仪)
根据光的干涉原理组成的一个仪器，通过对这个仪器所产生的干涉 条纹的测量而达到某种测量目的，这样的光学仪器就是干涉仪。干 涉仪的种类很多，在科学研究、生产和 计量部门都有广泛的应用，但各 种干涉仪在光路结构上都存在某 些相似之处，这里了解几种典型 的双光束干涉仪。
（一）、斐索干涉仪 （二）、迈克耳逊干涉仪
kdrrdh?????????811822122激光球面干涉仪11kdn???42211213动态演14示名称用途工作原理干涉条纹性质斐索干涉仪名称用途工作原理干涉条纹性质斐索干涉仪1测定平板表面的平面度和局部误差测定平板表面的平面度和局部误差2测量平行平板的平行度和小角度光楔的楔角测量平行平板的平行度和小角度光楔的楔角3测量透镜的曲率半径1使标准平晶的下表面与待检平面构成空气平板使标准平晶的下表面与待检平面构成空气平板2去掉标准平晶可直接利用被测平板上下表面形成双光束干涉去掉标准平晶可直接利用被测平板上下表面形成双光束干涉3将标准平晶换成球面样板使球面样板曲面和待测曲面间将标准平晶换成球面样板使球面样板曲面和待测曲面间构成空气板进行检测1形成等厚干涉条纹2根据检测对象不同干涉光束来自不同的标准反射面和被测面根据检测对象不同干涉光束来自不同的标准反射面和被测面3干涉光反射面选择不同对应定域面位置不同干涉光反射面选择不同对应定域面位置不同典型的双光束干涉系统15率半径构成空气板进行检测迈克耳孙干涉仪迈克耳孙干涉仪1确定零光程差位置确定零光程差位置2进行样品或长度测量进行样品或长度测量3精确测量单色光波长精确测量单色光波长1白光照明时加上补偿板能够同时补偿各色光的光程差以获得零级白光条纹用于准确确定零光程差位置作为精确测量基准白光照明时加上补偿板能够同时补偿各色光的光程差以获得零级白光条纹用于准确确定零光程差位置作为精确测量基准2因为干涉仪能将参考光和测量光束分开所以可将样品放置于测量光路中观察干涉条纹的变化
12-3 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
白光照射时，出现彩色条纹
k 3 k 1 k 2
k 1
k2
k 3
第 十二章 光学
4
12-3 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
(1)
d 、 一定时，若 变化, 则 x 将怎样变化？ D
第 十二章 光学
5
12-3 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
(2)、D 一定时,条纹间距 d 与 x 的关系如何？
第 十二章 光学
12-3 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
一
实 验 装 置
杨氏双缝干涉实验
P
r 1
s1
x
O1
s
r2
O
d
s2
r
D
sin tan x / D x 波程差 r r2 r1 d sin d D
第 十二章 光学
2
12-3 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
S
P
S1
O
由于波长存在一定范围 ,干涉条 纹之间发生相对位移 k级条纹中心位置 D xk 2a
第 十二章 光学
S2
15
12-3 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜 亮纹宽度 当 x
D
2a
所以 k c
2 kc级亮纹光程差 c k c ( )
D x k 2a D D 即 kc 2a 2a
解:⑴由式 x
D
d d x 0.45103 1.2103 0.54106 D m 1.0 m 9 7 54010 5.410
得
第 十二章 光学
7
12-3 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜 ⑵ S2遮盖时，中央亮纹在x = 0处，遮后光程差为
d x = (nh+r2h)r1 = h(n1)+(r2r1 ) = h(n1)+ D
《大学物理》第十二章 光学
位置 (提示:作为洛埃镜干涉分析)
h
结束 返回
解：
=a
acos2
+
2
=
2asin2
=
2
asin =h
sin =4h
a 2
h
结束 返回
12-5 一平面单色光波垂直照射在厚度 均匀的薄油膜上，油 膜 覆盖在玻璃板上， 所用 单色光的波长可以连续变化，观察到 500nm与700nm这两个波长的光在反射 中消失，油的折射率为 1.30，玻璃的折射 率为1.50。试求油膜的厚度 。
第二级明纹的宽度为
Δx
´=
Δx 2
=2.73 (mm)
结束 返回
12-15 一单色平行光束垂直照射在宽 为 1.0mm 的单缝上，在缝后放一焦距为 20m的会其透镜，已知位于透镜焦面处的 屏幕上的中央明条纹宽度为2.5mm。求入 射光波长。
结束 返回
解：
=
aΔx 2D
=
1.0×2.5 2×2.0×103
sinj
=
k (a+b)
sin =0.1786k-0.5000
在 -900 < j < 900 间，
对应的光强极大的角位置列表如下：
k
sinj j
k
sinj j
0
-0.500 -300
1
2
-0.3232 -0.1464
-18051’ -8025’
3
4
0.0304 0.2072
1045’ 11057’
结束 返回
12-22 一光栅，宽为2.0cm，共有
6000条缝。如用钠光(589.3nm)垂直入射，
中央明纹的位置? 共有几级？如钠光与光
h
结束 返回
解：
=a
acos2
+
2
=
2asin2
=
2
asin =h
sin =4h
a 2
h
结束 返回
12-5 一平面单色光波垂直照射在厚度 均匀的薄油膜上，油 膜 覆盖在玻璃板上， 所用 单色光的波长可以连续变化，观察到 500nm与700nm这两个波长的光在反射 中消失，油的折射率为 1.30，玻璃的折射 率为1.50。试求油膜的厚度 。
第二级明纹的宽度为
Δx
´=
Δx 2
=2.73 (mm)
结束 返回
12-15 一单色平行光束垂直照射在宽 为 1.0mm 的单缝上，在缝后放一焦距为 20m的会其透镜，已知位于透镜焦面处的 屏幕上的中央明条纹宽度为2.5mm。求入 射光波长。
结束 返回
解：
=
aΔx 2D
=
1.0×2.5 2×2.0×103
sinj
=
k (a+b)
sin =0.1786k-0.5000
在 -900 < j < 900 间，
对应的光强极大的角位置列表如下：
k
sinj j
k
sinj j
0
-0.500 -300
1
2
-0.3232 -0.1464
-18051’ -8025’
3
4
0.0304 0.2072
1045’ 11057’
结束 返回
12-22 一光栅，宽为2.0cm，共有
6000条缝。如用钠光(589.3nm)垂直入射，
中央明纹的位置? 共有几级？如钠光与光
高三物理光学知识点干涉
高三物理光学知识点干涉在高三物理学习中，光学是一个重要的知识点。
其中，干涉是光学中的一个关键概念。
干涉现象指的是两个或多个光波相互叠加时所产生的干涉图样。
下面将从干涉的基本原理、干涉的分类以及干涉的应用三个方面对高三物理光学知识点干涉进行详细阐述。
一、干涉的基本原理干涉现象的产生基于光的波动性质。
光波在传播过程中会遵循波动理论，表现出波长、频率和波速等特性。
干涉的基本原理可以概括为以下几点：1. 波前：光波在传播过程中，波的前沿称为波前。
波前可以是平面波、球面波或其他形状的波。
2. 波程差：由于光波传播过程中受到的干扰，不同波前的到达时间存在差异，这个差异称为波程差。
3. 波源：干涉现象需要至少两个或多个波源，这些波源通过波形、幅度和相位等方面的差异来影响干涉的结果。
4. 叠加原理：当两个波几乎同时到达时，它们会相互叠加。
如果两个波处于同相位（相位差为整数倍的2π），则会发生增强；如果两个波处于反相位（相位差为奇数倍的π），则会发生消除。
5. 波幅和光强：在干涉现象中，波幅和光强是两个重要的物理量。
波幅表示波的振幅大小，光强表示光的强度大小。
二、干涉的分类根据波源的不同，干涉现象可以分为两类：自然光干涉和分波前干涉。
1. 自然光干涉：自然光是由多个不同频率、不同相位的光波组成。
当自然光经过光学元件后，产生的干涉称为自然光干涉。
自然光干涉的例子包括薄膜干涉和牛顿环干涉等。
2. 分波前干涉：在分波前干涉中，光波是通过一个波片或其他光学元件进行分波，然后再进行干涉。
分波前干涉的例子包括杨氏双缝干涉和劈尖干涉等。
三、干涉的应用干涉现象在现实生活和科学研究中有着广泛的应用。
1. 干涉仪器：基于干涉的原理，人们发明了很多利用干涉现象测量长度、精确定位以及分析材料特性的仪器。
如激光测距仪、干涉显微镜等。
2. 光纤通信：光纤通信是一种重要的通信方式，其基本原理是利用光的全内反射和干涉现象来传输信息信号。
光纤通信技术的发展使得信息传输更快速、稳定和长距离。
《光学干涉》课件
薄膜干涉实验
总结词
薄膜干涉实验利用了光在薄膜表面反射 和透射时发生的干涉现象，可以观察到 颜色鲜艳、层次分明的干涉图样。
VS
详细描述
在薄膜干涉实验中，光线入射到薄膜表面 时会发生反射和透射，反射光和透射光之 间会发生干涉。由于薄膜厚度不同，产生 的干涉图样也不同，形成了丰富多彩的色 彩和图案。薄膜干涉在光学仪器、光学检 测等领域有广泛应用。
详细描述
光学干涉是光学中的一种重要现象，其特点在于两束或多束光波在特定条件下相干叠加，产生明暗相 间的干涉条纹。干涉现象的产生需要满足相干条件，如光源的相干性、光路的稳定性等。
光学干涉的应用
总结词
光学干涉在许多领域都有广泛的应用，如光学计量、光学仪器、光学通信等。
详细描述
在光学计量中，干涉仪可以用来测量长度、角度、表面粗糙度等参数；在光学 仪器中，干涉仪可以用于调整光学元件的精度和检测光学系统的误差；在光学 通信中，干涉技术可以用于提高信号质量和传输效率。
光学干涉在信息光学中的应用
01
02
03
光学数据存储
利用光学干涉产生的干涉 条纹，可以将信息编码并 存储在光存储介质中，实 现高密度信息存储。
光学图像处理
通过控制干涉光的相位和 振幅，可以实现光学图像 的相干和非相干处理，提 高图像质量和分辨率。
光学计算
利用光学干涉原理，可以 实现光子计算和量子计算 ，具有高速、并行和低能 耗的优点。
《光学干涉》课件
THE FIRST LESSON OF THE SCHOOL YEAR
目录CONTENTS
• 光学干涉概述 • 干涉原理 • 干涉实验 • 干涉现象的应用 • 干涉技术的挑战与展望
01
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sin 1 C n sin 2 0 0 C
设光线从介质1入射介质2，折射率为
n１ n2
１
2 2 C1 1 f 1 sin 1 n21 sin 2 1 1 C 2 2 f 2
2
式中，n21 称为相对折射率。即介质2相对于介质1的折射率
例：氢光谱规律
~R (1 1 ) A n2 m 2 图中谱线是从 n=3 开始画入的
§12.2.3 光波的叠加
图 16.4.3：毕克林线系与巴尔末线系的比较
A 注： 图中较高的谱线代表巴尔末谱线， 较短的谱线代表毕克林谱线，
R T ( n) 2 n
复习：利用波的叠加原理讨论两束同频率、同振动方向的光 波叠加情况 由光的波动理论，在空间相遇点P的振动分别为
实验后，提出光是横波
• 杨对人眼感知颜色问题做了研究，提出了三原色理论 • 他首先使用运动物体的“能量”一词来代替“活力” • 描述材料弹性的杨氏模量也是以他的姓氏命名的 • 他在考古学方面亦有贡献，曾破译了古埃及石碑上的文字。
§12.3 双缝干涉实验和空间相干性
§12.3.1 杨氏双缝干涉实验——分波阵面方法
r2
O
n n S2Q2 0
于是，零级条纹（因而所有条纹）应当上移 (2).考察屏幕上的一固定点，通过该点移动一个条纹，表明光
程差相差一个波长
由 m m 于是 而 ( n n)l
N
( n n)l
m n n l
其中 E E1 2 E2 2 2 E1 E2 cos
( 2 1 ) 2 ( r2 r1 )
定义光的强度
I E 2 I 1 I 2 2 I 1 I 2 cos
讨论：A.非相干叠加
I E 2 1 0 ( I 1 I 2 2 I 1 I 2 cos )d I 1 I 2
•光程差
将相位差条件转化为光程差条件
•几种典型仪器的干涉原理
杨氏双缝干涉、薄膜干涉、劈尖干涉、牛顿环干
涉、迈克尔逊干涉
§12.2 光源
§12.2.1
光波的叠加
有关光波、光源的基本概念
光波：由变化的电场、磁场相互激发，由近及远传播形成的波 • 光波依靠自身传播，不需要传播媒质
• 在真空中的传播速率为c。光波是横波 光矢量：电磁波中引起化学与视觉效应的电场强度E矢量
• 1793年写了第一篇关于视觉的论文，发现了眼睛中晶状体的
聚焦作用,1801年发现眼睛散光的原因
• 他怀疑光的微粒说的正确性，进行了著名的杨氏双孔及双缝
干涉实验，首次引入干涉概念论证了光的波动说，又利用波 动说解释了牛顿环的成因及薄膜的彩色。 • 他第一个测定了7种颜色光的波长 • 1817年，他得知A.J.菲涅尔和D.F.J.阿拉果关于偏振光的干涉
y1 ( x , t ) E1 cos(t y2 ( x , t ) E 2 cos(t
2r1Βιβλιοθήκη 1 ) 2 )S1
r1 r2
P
2r2
S2
由叠加原理，两列波在公共区域内的合成振动为
y( x , t ) y1 ( x , t ) y2 ( x , t ) E cos(t )
一确定条纹的移动方向。如确定零级条纹的移动方向。
设薄壁容器中充入空气时，零级条纹出现在O点，而充入待 测气体时，零级条纹出现于P点。此时的光程差
S2Q2 ( n n)l
零级条纹出现条件是
S１ 2a S Q2 S2 D r１
P x
m 0
即 0 S2Q2 ( n n)l 考虑到
不同级别的亮条纹
由形成亮条纹的条件
2ax D m x m D 2a
可得
m 0,1,2 m 0,1,2
2ax 0.5 10 3 21 10 3 (m ) mD 5m
于是，令
m 1 m2 m3
1 2.1 10 Å
5 4.20 103 Å
6 3.5 103 Å
2 1.55 104 Å
3 7.0 103 Å
显然，只有m=3,4,5才是所求的波长 例：如图，利用干涉现象测定气体的折射率。当薄壁容器中充 入待测气体并排除空气时，干涉条纹就会发生移动，由干涉
条纹的移动情况就可以测定容器中气体的折射率
S１ 2a S
r１ x r2 O
m 0,1,2
暗条纹的条件为
S2 D
2ax D ( 2m 1) x ( 2m 1) D 2 2a 2
B.明、暗条纹的间距
m 0,1,2
D x x k 1 x k 2a
明暗条纹的间距与m无关，间距相等
2ax D m x m D 2a
可得
m 0,1,2 m 0,1,2
2ax 0.5 10 3 21 10 3 (m ) mD 5m
于是，令
m 1 m2 m3
1 2.1 10 Å
4
m4 m5 m6
4 5.25 10 3 Å
r１ P x Q2 S2 D r2 O
代入具体数字，可求得
n 1.0008653
S
S１ 2a
5 双缝干涉的其它实验装置 • 菲涅尔双棱镜、菲涅尔双面镜
S
S1 S S2
M1 S1 S2 M2
• 洛埃镜干涉
S1 S2
③ 洛埃镜
S'
注: (1) 光源S和其象S′构成相干光源。 (2) 干涉条纹只存在于镜上方。 (3) 当屏移到镜边缘时，屏与镜接触处出现暗条纹 －－－ 证明光在镜子表面反射时有相位突变π 。
2 2
而 r2 r1 ( r2 r1 )(r2 r1 ) ( r2 r1 ) 因 D 2a 讨论 设入射波的波长为
4ax r1 r2
r1 r2 2 D
2ax D
A.出现明条文的条件
2ax D m x m D 2a
C.光的强度分布
2 I E I 1 I 2 2 I 1 I 2 cos 由
S１ 2a S
r１ x r2 O
S2 D
当 I 1 I 2 时， I max 4 I 1
当 I 1 I 2 时， I max 0
I min 0 明暗条纹对比鲜明 I min 0 明暗条纹对比不鲜明
a1 a2
S１ 2a S S2
r１ x r2 O
a
M
D
A
e B Q
托马斯杨
Thomas Yong , 1773―1829
杨 T.(Thomas Yong , 1773―1829 ) 英国物理学家，考古学家，医生。光的波动说的奠基人之 一。1773年6月13日生于米尔费顿，曾在伦敦大学、爱丁堡大 学和格丁根大学学习，伦敦皇家学会会员，巴黎科学院院士。 1829年5月10日在伦敦逝世。 • 14岁就通晓拉丁、希腊、法、意、阿拉伯 等多种语言 • 一生在物理、化学、生物、医学、天文、哲学、语言、考古 等广泛的领域做了大量的工作，以物理学成就最著名
4
m4 m5 m6
4 5.25 10 3 Å
5 4.20 103 Å
6 3.5 103 Å
2 1.55 104 Å
3 7.0 103 Å
显然，只有m=3,4,5才是所求的波长
§12.4 光程和光程差
§12.4 .1 1.折射率 设光线从真空入射介质，折射率定义为 光程和光程差的基本概念
光的干涉：多束频率相同、相差恒定、具有相同的偏振方向(或 有相同方向的偏振分量)的光波在其叠加区域形成光强的稳定 强弱相间分布现象，称为光的干涉。
相干光条件：频率相同、相差恒定、具有相同的偏振方向(或有 相同方向的偏振分量)
12.2.4 获得相干光源的方法 将同一光源发出的光波分成两部分：分波阵面法和分振幅法
结论：非相干叠加时，光波的光强为各分裂光束在叠加点光 强之和。且在叠加点不产生光强的强弱变化 B.相干叠加 如果在宏观长时间内光波的相差能保持恒定，则
I E 2 I 1 I 2 2 I 1 I 2 cos
结论：如果在宏观长时间内光波的相差能保持恒定，则在叠加
区域光的强度会随空间位置不同形成稳定的强、弱相间分布
问：(1).当待测气体的折射率大于空气
S１ 2a Q2 S2 D r１ P x r2 O
的折射率时，干涉条纹应如何移动？S
(2).设l=2.0cm，条纹移动20条，光波的波长为5893Å，空气的折 射率为n=1.000276，求待测气体的折射率。 解：(1).判断干涉条纹的移动方向，最简单的方法是判断某
光波的颜色：不同频率的光波能引起人视觉的不同颜色
光的频谱：按光的波长(或频率)顺序排列而成的频谱图
射线 X射线 紫外 可见光 红外 THz 微波 无线电波
可见光频谱(波长) 颜 色 红 光 橙 光 黄 光 绿 光 频 率(Hz) 3.9×1014 ~ 4.8×1014 4.8×1014 ~ 5.1×1014 5.1×1014 ~ 5.4×1014 5.4×1014 ~ 6.0×1014 波长(Å) 7700~6200 6200~5900 5900~5600 5600~5000
例：已知白光的波长范围是4000Å~7000Å，用白光做杨氏干 涉实验，实验的双缝间距为0.5mm，屏幕距缝5m 求：与屏幕中心x=21mm处形成亮纹的可见光波波长。 解：由于不同波长在屏幕上形成的明暗条纹间距不同，因此， 屏幕上同一点的亮条纹可能是不同波长光波在该点形成的
不同级别的亮条纹