第二章 电磁辐射与材料的相互作用

第二章电磁辐射与材料的相互作用

教学目的：1、掌握电磁辐射与材料结构的一些基本概念；

2、掌握电磁辐射与材料之间的相互作用；

3、掌握电磁与材料之间相互作用而派生出来的测试方法。

教学重点：1、电磁辐射与材料之间的相互作用；

2、电磁与材料之间相互作用而派生出来的测试方法的测试信号的理解；

3、X射线的与材料之间的相互作用。

教学难点：1、电子衍射与俄歇电子的产生；

2、光谱项与能级分裂的关系及相应的测试方法。

第一节概述

电磁辐射与物质相互作用产生的主要现象

图2-1 电磁辐射与材料相互作用产生的主要信号

不同谱域的电磁辐射与物质相互作用产生的现象有很大的差别。

光学分析法：基于测量物质所发射或吸收的电磁波的波长和强度的分析方法。光谱法：测量的信号是物质内部能级跃迁所产生的发射、吸收或散射光谱的波长和强度。

非光谱法：不是测量光谱，不包含能级跃迁。它是基于电磁波和物质相互作用时，电磁波只改变了方向和物理性质，如折射、反射、散射、干涉、衍射和偏振等现象。非光谱技术包括折射法、干涉法，旋光测定法，浊度法，X-射线衍射等。

一、辐射的吸收与发射

1. 辐射的吸收与吸收光谱

辐射的吸收：辐射通过物质时，其中某些频率的辐射被组成物质的粒子（原子、离子或分子等）选择性地吸收，从而使辐射强度减弱的现象。辐射吸收的实质：辐射使物质粒子发生由低能级(一般为基态)向高能级(激发态)的能级跃迁。吸收条件：被选择性吸收的辐射光子能量应为跃迁后与跃迁前两个能级间的能量差，即

12E E E hv -=∆= 2-1

E 2与E 1——高能级与低能级能量。辐射(能量)被吸收的程度(一般用吸光度)与ν或λ的关系(曲线)，即辐射被吸收程度对ν或λ的分布称为吸收光谱。

2. 辐射的发射与发射光谱

辐射的发射：物质吸收能量后产生电磁辐射的现象。辐射发射的前提：使物质吸收能量，即激发。

辐射发射的实质：辐射跃迁，即当物质的粒子吸收能量被激发至高能态(E 2)后，瞬间返回基态或低能态(E 1)，多余的能量以电磁辐射的形式释放出来。发射的电磁辐射频率取决于辐射前后两个能级的能量(E 2与E 1)之差，即

h E E h E v 12-=∆= 2-2

物质的激发方式：

（1）非电磁辐射激发(非光激发)

热激发：电弧、火花等放电光源和火焰等通过热运动的粒子碰撞而使物质激发； 电(子)激发：通过被电场加速的电子轰击使物质激发。

（2）电磁辐射激发（光致发光）

作为激发源的辐射光子称一次光子，而物质微粒受激后辐射跃迁发射的光子(二次光子)称为荧光或磷光。吸收一次光子与发射二次光子之间延误时间很短 (10-8~10-4s)则称为荧光； 延误时间较长(10-4~10s)则称为磷光。

3. 光谱的分类

按辐射与物质相互作用的性质，光谱分为吸收光谱、发射光谱与散射光谱(拉

曼散射谱)。 吸收光谱与发射光谱按发生作用的物质微粒不同可分为原子光谱和分子光谱等。 光谱按强度对波长的分布(曲线)特点(或按胶片记录的光谱表现形态)可分为线光谱、带光谱和连续光谱3类。 连续光谱表现为强度对波长连续分布，即各种波长的光都有，是非特征光谱，即不含有物质的特征信息。构成线光谱与带光谱的背景。线光谱与带光谱都是含有物质特征信息的光谱，是材料光谱分析工作的技术依据。

二、辐射的散射

辐射的散射：电磁辐射与物质发生相互作用，部分偏离原入射方向而分散传播的现象。物质中与入射的辐射相互作用而致其散射的基本单元可称散射基元。 散射基元是实物粒子，可能是分子、原子中的电子等，取决于物质结构及入射线波长大小等因素。

1. 分子散射

瑞利散射（弹性散射）：入射线光子与分子发生弹性碰撞作用，仅光子运动方向改变而没有能量变化的散射。 瑞利散射线与入射线同波长。拉曼散射（非弹性散射）：入射线(单色光)光子与分子发生非弹性碰撞作用，在光子运动方向改变的同时有能量增加或损失的散射。拉曼散射线与入射线波长稍有不同，波长短于入射线者称为反斯托克斯线，反之则称为斯托克斯线。拉曼散射产生的实质：入射光子与分子作用时分子的振动能级或转动能级跃迁。

2. 晶体中的电子散射

X 射线等谱域的辐射照射晶体，电子是散射基元。相干散射（经典散射或汤姆逊散射） 晶体中的电子散射。非相干散射（康普顿-吴有训效应、康普顿散射、量子散射 ）

弹性散射或相干散射

非弹性散射或非相干散射

辐射的散射

分子散射瑞利散射拉曼散射

斯托克斯线反斯托克斯线

Rayleigh

Stokes Raman

(1)相干散射

相干散射是指入射光子与原子内受核束缚较紧的电子（如内层电子）发生弹性碰撞作用，仅其运动方向改变而没有能量改变的散射。相干散射又称为弹性散射。当入射光子能量不足以使原子电离也不足以使原子发生能级跃迁时，原子中的电子可能在入射线电场力（交变电场）的作用下围绕其平衡位置产生与入射线频率相一致的受迫振动并从而交变电磁场。如此，每个受迫振动的电子便成为新的电磁波源，向四周辐射与入射线同频率的电磁波。即入射线被电子散射实质上是在入射线作用下作为新的电磁波源产生的次级电磁辐射。在入射线作用下，因晶体中各个电子受迫振动产生的散射均与入射线具有确定的位相关系，故而各电子散射波间有可能产生相互干涉，所以称为相干散射。

一个电子对一束强度为I 0的偏振化的入射线的散射波的强度I e 为

φ22424

0sin R c m e I I e = 2-3

e ——电子电荷；m ——电子质量；c ——光速；R ——散射线上任意点(观测点)与电子的距离；φ——散射线方向与光矢量(电场矢量) E 0的夹角。

(2) 非相干散射

非相干散射是指入射线光子与原子内受束缚较弱的电子（外层）电子或晶体中自由电子发声非弹性碰撞作用，在光子运动方向改变的同时有能量损失的散射，又称为非弹性散射。因其只能用量子理论解释，也称为量子散射。能量为h v 1的入射光子与电子相遇，在将部分能量给予电子并将电子撞向一边的同时，本身偏离方向且能量减少为h v 2。此即为非相干散射。与入射线无固定位相关系。非相干散射的散射波长增加值∆λ随散射方向改变，其关系为

∆λ=λ'-λ=0.00243(1-cos2θ)(nm)

2-4

2θ——散射方向与入射方向的夹角。 三、光电离

光电离：入射光子能量(h ν)足够大时，使原子或分子产生电离的现象。 其过程可表示为

M +h ν→M ++e 2-5

M ——原子或分子； M +——离子； e ——自由电子。