理论力学 第八章 弯曲变形解析
5ql 4 384EI
max
A ql 3 B 24EI
例：求图示梁的跨中的挠度和转角 （EI=常数） 解：建立坐标系并写出弯矩方程
Fb x1 L Fb M ( x2 ) x2 F ( x2 a ) L M ( x1 )
Fb/L A x1 C
F Fa/L B
X=0, w=0 ; θ =0
F w( x) 3Lx 2 x 3 6 EI F w 2 Lx x 2 2 EI
最大挠度及转角
FL3 wmax w( L) 3EI FL2 max ( L) 2 EI
C1 0 ; C2 0
EIw ( x )
( M ( x)dx )dx C x C
1
2
3、根据弯曲梁变形的边界条件和连续条件确定积分常数。 PF FP
A
C
B
D
边界条件：wA 0
wB 0
wD 0 D 0
w右 连续条件：w C C左
C左 C右
（1）、固定支座处：挠度等于零、转角等于零。 （2）、固定铰支座处；可动铰支座处：挠度等于零。
确定挠曲线、转角方程 F w( x) ( L x)3 3L2 x L3 6 EI F w ( L x) 2 L2 2 EI 自由端的挠度及转角 FL2 w( L) ( L) 3EI 2 EI
解二：建立坐标系并写出弯矩方程
M ( x ) F ( L x)
w x
L F
写出微分方程并积分
x 确定挠曲线、转角方程
EIw M ( x) ( FL Fx) 1 2 EI w FLx Fx C1 2 FLx2 Fx3 EIw C1 x C2 2 6 应用位移边界条件求积分常数
§8—1 概述
§8—2 梁的挠曲线近似微分方程 §8—3 计算梁的变形积分法 §8—4 计算梁的变形叠加法 §8—5 梁的刚度计算和合理刚度设计
§8—6 简单超静定梁的求解
弯曲变形小结
§8—1 概述
4
5
6
一、挠曲线：梁变形后的轴线。 A 性质：连续、光滑、弹性、 极其平坦的平面曲线。
w
C w
P
F
B
x
二、挠度：横截面形心沿垂直于 C1 θ 轴线方向的位移。 用 “w” 表示。 w =w（x） ……挠曲线方程。挠度向上为正；向下为负。 三、转角：横截面绕中性轴转过的角度。用“” 表示。 θ =θ (x)……转角方程。 由变形前的横截面转到变形后，逆时针为正；顺时针为负。 四、挠度和转角的关系
写出微分方程并积分
w x
L
F x
EIw M ( x) F ( L x) 1 EI w F ( L x) 2 C1 2 1 EIw F ( L x)3 C1 x C2 6 应用位移边界条件求积分常数
X=0, w=0 ; θ =0 1 1 2 C1 FL ; C2 FL3 2 6
（3）、在弯矩方程分段处： 一般情况下稍左稍右的两个截面挠度相等、转角相等。 4、确定挠曲线方程和转角方程 。
5、计算任意截面的挠度、转角；挠度的最大值、转角的最大值。
例：求图示悬臂梁自由端的挠度及转角( EI=常数）。
解一：建立坐标系并写出弯矩方程 M ( x ) F ( L x)
例：求图示梁的最大挠度和最大转角 （EI=常数） 解：建立坐标系并写出弯矩方程
ql qx2 q M ( x) x (lx x 2 ) 2 2 2
ql/2
A
q
ql/2
B
写出微分方程并积分
EIw
q (lx x 2 ) 2 q lx 2 x 3 EIw ( ) C1 2 2 3 q lx 3 x 4 EIw ( ) C1 x C2 2 6 12
a x2
L
b
写出微分方程并积分 左侧段（0≤x1≤a）：
Fb x1 L Fb 2 EIw1 x1 C1 2L Fb 3 EIw x1 C1 x1 D1 1 6L EIw1
右侧段（a≤x2≤L）： Fb EIw2 x2 F ( x2 a ) L Fb 2 F ( x2 a ) 2 EIw2 x2 C2 2L 2 Fb 3 F ( x2 a ) 3 EIw2 x2 C2 x2 D2 6L 6
…… （1 ）
1 w r ( x)
1 (w)
3 2 2
→→
……（2）
三、挠曲线与弯矩的关系：
联立（1）、（2）两式得
M ( x) w EI
EIw M( x)
w
M>0
w
M<0
w ( x ) ＞ 0
x
w ( x )
＜
0
x
结论：挠曲线近似微分方程——
dw tg w( x) w dx w =w（x）上任一点处——
tg w
w
A
C' C B
x
w挠度（
B
转角
8
§8—2 梁的挠曲线近似微分方程
一、曲率与弯矩的关系： M(x) 1 M 1 r EI r(x) EI 二、曲率与挠曲线的关系：
1 r ( x) w
EIw M( x)
挠曲线近似微分方程的近似性——忽略了“Fs”、 ( w) 2 对变形的影响。 使用条件：弹性范围内工作的细长梁。
§8—3 积分法计算梁的变形
步骤：（EI为常量） 1、根据荷载分段列出弯矩方程 M（x）。 2、根据弯矩方程列出挠曲线的近似微分方程并进行积分 EIw( x) M ( x) EI w( x) M ( x)dx C1
L x 确定挠曲线和转角方程 qx 3 w (l 2lx 2 x 3 ) 24EI q w (l 3 6lx 2 4 x 3 ) 24EI 最大挠度及最大转角
wmax
x L 2
C
应用位移边界条件求积分常数 X=0 , w=0 ; x=L , w=0 . ql3 C1 , C2 0 24
如何在理论力学中分析弯曲和扭转效应？
如何在理论力学中分析弯曲和扭转效应？在工程和物理学领域，理解和分析弯曲和扭转效应是至关重要的。
弯曲和扭转是物体在受力作用下常见的变形形式，它们对于结构的稳定性、机械部件的性能以及材料的强度评估都有着深远的影响。
接下来，让我们逐步深入探讨如何在理论力学中对这两种效应进行有效的分析。
首先，我们来了解一下弯曲效应。
当一个杆件或梁受到垂直于其轴线的力时，就会产生弯曲。
为了分析弯曲，我们需要引入一些关键的概念和理论。
弯矩是描述弯曲效应的重要物理量。
它是力乘以力臂的乘积，反映了杆件在某一截面上所承受的弯曲力矩的大小。
通过计算不同截面上的弯矩，我们可以了解杆件在不同位置的弯曲程度。
在弯曲分析中，还需要考虑梁的截面特性。
例如，惯性矩就是一个关键的参数。
惯性矩取决于截面的形状和尺寸，它反映了截面抵抗弯曲变形的能力。
不同形状的截面，如圆形、矩形、工字形等，具有不同的惯性矩计算公式。
对于简单的静定梁，我们可以使用静力平衡方程来求解弯矩和剪力。
例如，简支梁在均布载荷作用下，通过对梁进行受力分析，列出平衡方程，就能够得到弯矩和剪力的表达式。
而对于超静定梁，就需要结合变形协调条件和物理方程来求解。
这可能会涉及到使用力法或位移法等较为复杂的分析方法。
接下来，我们转向扭转效应的分析。
当杆件受到绕其轴线的扭矩作用时，就会产生扭转。
扭矩是描述扭转效应的物理量，类似于弯矩在弯曲分析中的作用。
为了分析扭转，我们同样需要关注杆件的截面特性，其中极惯性矩是一个重要的参数。
对于圆形截面的杆件，其极惯性矩可以通过特定的公式计算得出。
而对于非圆形截面，计算极惯性矩则相对复杂。
在扭转分析中，还有一个重要的概念是剪应力分布。
在圆形截面的扭转中，剪应力沿着半径方向呈线性分布，最大剪应力出现在圆周表面。
对于复杂的扭转问题，如变截面杆件的扭转或多根杆件组成的系统的扭转，可能需要使用能量法或有限元方法等数值分析手段来求解。
在实际应用中，弯曲和扭转效应往往是同时存在的。
理论力学中的杆件的弯曲分析
理论力学中的杆件的弯曲分析在理论力学中，杆件的弯曲分析是一项重要的研究内容。
杆件是指具有一定长度和截面形状的直线构件，广泛应用于工程领域中的结构设计和分析中。
杆件的弯曲行为是指杆件在受到外力作用下的偏转现象。
杆件的弯曲分析可以通过数学模型和物理实验相结合的方法来进行研究。
在理论力学中，最常用的方法是基于光滑杆的欧拉-伯努利梁理论。
该理论假设杆件在弯曲过程中，截面仍然保持平面，且杆件的变形主要由弯曲引起，而不考虑剪切变形和截面扭曲等其他因素。
这种理论适用于较细长、刚度较小的杆件的弯曲分析。
在杆件的弯曲分析中，主要涉及到弯矩、剪力和轴力等三个关键参数。
弯矩是指在杆件弯曲时，各点截面上受到的力矩。
剪力是指杆件上某一截面上垂直于杆件轴线的合力。
轴力是指作用在杆件上的沿轴线方向的拉力或压力。
在欧拉-伯努利梁理论下，可以通过建立弯曲方程和边界条件来求解杆件的弯曲行为。
对于简单支撑的杆件，在计算弯矩和偏转量时，可以利用弯曲方程进行求解。
弯曲方程可以通过平衡条件、力和位移之间的相互关系推导而来。
通过求解弯曲方程，可以得到不同位置上的弯矩和偏转量分布。
除了利用弯曲方程进行分析外，也可以通过物理实验来研究杆件的弯曲行为。
物理实验可以通过施加已知大小和作用点的外力来观察杆件的变形情况，并测量相应的弯矩和偏转量。
通过物理实验，可以验证理论模型的准确性，并对实际工程中的杆件设计提供参考依据。
在实际工程中，不同类型的杆件承受不同的弯曲载荷，因此对不同类型的杆件进行弯曲分析时需要考虑到其特殊条件和假设。
例如，对于非光滑杆件、较短小刚度杆件或受到较大剪力作用的杆件，需要采用其他的弯曲分析方法来求解。
此外，杆件的弯曲分析也可以与其他力学性能分析相结合，如杆件的稳定性分析和疲劳分析等。
综上所述，理论力学中的杆件的弯曲分析是对杆件在受到外力作用下变形行为的研究。
通过数学模型和物理实验相结合的方法，可以求解不同类型的杆件的弯曲行为，并为实际工程中的结构设计和分析提供依据。
工程力学弯曲变形教学课件
复合弯曲
构件在多个方向上的弯曲，如螺 旋弹簧。
特点
弯曲构件应力状态复杂，难以直 观描述。
弯曲变形的应用领域
建筑结构
如板材、梁、柱等结构的设计。
管道工程
例如油气管道的输送、变形与控制。
车辆工程
比如汽车、火车的车体、悬挂、轮轴等的设计。
机械制造
如转子、齿轮的制造及加工工艺的设计。
工程力Байду номын сангаас弯曲变形的研究方法
工程实例分析：高速铁路钢轨的弯曲变形
1 设计要求
2 轨道变形及寿命
3 分析方法
轨道线形和理论分析准确， 轨道表面平整，满足高速 列车的舒适性要求。
铁路轨道在使用过程中会 发生弯曲变形和垂向变形， 会影响轨道寿命和车辆行 驶安全。
载荷计算、应力分析、变 形分析、疲劳寿命分析、 几何形状优化等方法。
弯曲变形未来发展趋势
2 应用
纯弯曲在平面构件及杆件的弯曲变形分析有广泛应用，而复合弯曲则常见于薄壳结构的 变形分析。
工程力学对弯曲变形的判定准则
1
最大应力准则
理想的弯曲构件上，弯曲应力分布处，最大应力是许容应力的一定倍数。
2
最大应变准则
理想的弯曲构件上弯曲应变分布处，最大应变是许容应变的一定倍数。
3
能量方法
包括弯曲形态能、应变能等计算方法。
2 影响
材料弹性模量越大，弯曲变形的刚度越大；模量越小，刚度越小。
不同材料的弯曲特性
铝合金
木材
弯曲特性良好，重量轻，易加工， 耐腐蚀性能好。
弯曲特性较好，在建筑结构、家 具等领域有广泛应用。
钢材
弯曲特性相对较强，适用于制造 各种构件。
基础理论：欧拉梁理论
弯曲-理论力学,经典
②精确适用于纯弯曲梁；
③对于横力弯曲的细长梁(跨度与截面高度比l/h>5)，
上述公式的误差不大，但公式中的M应为所研究截面
上的弯矩，即为截面位置的函数。
M ( x) y 1 M ( x) , Iz ( x) EI z
26 材料力学多媒体_孙艳 例题
b III、三种典型截面对中性轴的惯性矩 1.矩形截面 h
2qa 2qa FS图
2qa2
M图
6qa2
15 材料力学多媒体_孙艳 例题
Ⅱ、平面曲杆 面内受力时的内力——轴力、剪力、弯矩 弯矩的符号约定——使杆的曲率增加（即外侧受拉） 为正 作平面曲杆内力图的约定与刚架相同。 F m B m
A
材料力学多媒体_孙艳
R
O
16 例题
例 一端固定的四分之一圆环，半径为R，在自由端 B受轴线平面内的集中荷载F作用如图，试作出其内 力图。 F h F m FS( B m FN( z M R ( A O O 解：取分离体如图写出其任意横截面m-m上的内力 方程： FN F sin 0 π/2
E
E
A
ydA E I yz 0
E
Sz 0
中性轴z通过截面形心
(2) M y
A
zydA
(3) M z y dA
A
E
A
y dA
2
E
Iz M
M EI z
24
1
材料力学多媒体_孙艳
例题
4.纯弯曲梁横截面上的应力(弯曲正应力)：
My ①距中性层y处的应力： Iz ②梁的上下边缘处，弯曲正应力取得最大值，分别 为：
理论力学中的杆件的变形分析
理论力学中的杆件的变形分析杆件在力学中扮演着重要的角色，广泛应用于各种工程领域。
在理论力学中，对于杆件的变形进行分析是十分重要的，它能帮助工程师和设计师预测和评估结构的性能和可靠性。
本文将介绍杆件的变形分析的基本原理和方法。
1. 弹性变形杆件受到外力作用时，会发生弹性变形。
在弹性变形情况下，杆件会迅速恢复到未受力状态，且不会发生永久形变。
弹性变形是基于胡克定律，即应力与应变成正比。
根据胡克定律，可以得到杆件的弹性形变的方程。
2. 杆件的拉伸和压缩当杆件受到拉伸或压缩作用时，会发生轴向变形。
在理论力学中，我们可以使用材料力学的知识来分析杆件的轴向变形。
拉伸和压缩是杆件最常见的变形形式，例如，建筑物的柱子或者桥梁的支撑杆件都会经历拉伸或压缩。
3. 杆件的弯曲当杆件受到弯曲力矩作用时，会发生弯曲变形。
弯曲是指杆件在垂直于其长度方向上发生形状改变。
在理论力学中，我们可以使用梁的理论来分析杆件的弯曲变形。
通过应力和应变的关系以及几何形状的考虑，可以计算出杆件在弯曲过程中的变形情况。
4. 杆件的扭转当杆件受到扭矩作用时，会发生扭转变形。
扭转是指杆件在一个固定的截面上，某一段杆件相对于其他段发生旋转。
通过扭转变形分析，我们可以计算出杆件在扭转过程中的变形情况。
杆件的变形分析对于在工程设计过程中非常重要。
通过对杆件的变形情况进行准确的分析，可以帮助工程师和设计师了解结构的性能和可靠性。
此外，在设计过程中，合理地选择材料和截面形状也是非常关键的，因为不同的材料和截面形状会直接影响杆件的变形情况。
总之，理论力学中的杆件的变形分析是一个复杂但重要的领域。
它涉及到弹性变形、拉伸和压缩、弯曲和扭转等不同类型的变形。
通过对杆件变形进行准确的分析，可以帮助工程师预测结构的行为，并确保结构的性能和安全性。
对于工程设计和结构优化来说，杆件的变形分析是一项必不可少的工作。
材料力学弯曲变形答案
第一章 绪论一、是非判断题1.1 材料力学的研究方法与理论力学的研究方法完全相同。
( ) 1.2 内力只作用在杆件截面的形心处。
( ) 1.3 杆件某截面上的内力是该截面上应力的代数和。
( ) 1.4 确定截面内力的截面法，适用于不论等截面或变截面、直杆或曲杆、基本变形或组合变形、横截面或任意截面的普遍情况。
( ) 1.5 根据各向同性假设，可认为材料的弹性常数在各方向都相同。
( ) 1.6 根据均匀性假设，可认为构件的弹性常数在各点处都相同。
( ) 1.7 同一截面上正应力ζ与切应力η必相互垂直。
( ) 1.8 同一截面上各点的正应力ζ必定大小相等，方向相同。
( ) 1.9 同一截面上各点的切应力η必相互平行。
( ) 1.10 应变分为正应变ε和切应变γ。
( ) 1.11 应变为无量纲量。
( ) 1.12 若物体各部分均无变形，则物体内各点的应变均为零。
( ) 1.13 若物体内各点的应变均为零，则物体无位移。
( ) 1.14 平衡状态弹性体的任意部分的内力都与外力保持平衡。
( )1.15 题1.15图所示结构中，AD 杆发生的变形为弯曲与压缩的组合变形。
( )1.16 题1.16图所示结构中，AB 杆将发生弯曲与压缩的组合变形。
( )二、填空题1.1 材料力学主要研究 受力后发生的 ，以及由此产生的 。
1.2 拉伸或压缩的受力特征是 ，变形特征是 。
1.3 剪切的受力特征是 ，变形特征是 。
1.4 扭转的受力特征是 ，变形特征是 。
B题1.15图题1.16图1.5 弯曲的受力特征是 ，变形特征是 。
1.6 组合受力与变形是指 。
1.7 构件的承载能力包括 ， 和 三个方面。
1.8 所谓 ，是指材料或构件抵抗破坏的能力。
所谓 ，是指构件抵抗变形的能力。
所谓 ，是指材料或构件保持其原有平衡形式的能力。
1.9 根据固体材料的性能作如下三个基本假设 ， ， 。
理论力学中的梁的弯曲和剪切问题如何处理？
理论力学中的梁的弯曲和剪切问题如何处理？在理论力学的研究领域中，梁的弯曲和剪切问题是一个重要且常见的课题。
无论是在建筑结构、机械设计还是航空航天等工程领域，理解和处理梁的弯曲和剪切问题都至关重要。
梁，作为一种常见的结构元件，在承受外部载荷时会发生弯曲和剪切变形。
要处理这些问题，首先我们需要明确梁的基本概念和分类。
从形状和受力特点来看，梁可以分为简支梁、悬臂梁和连续梁等。
简支梁两端支撑，悬臂梁一端固定一端自由，连续梁则是由多个梁段通过中间支座连接而成。
不同类型的梁在受力和变形特性上有所差异。
当梁受到垂直于其轴线的载荷时，就会产生弯曲。
在这种情况下，梁的上部分受到压缩，下部分受到拉伸，而在梁的中间存在一个既不压缩也不拉伸的中性层。
为了描述梁的弯曲程度，我们引入了曲率的概念。
梁的弯曲问题可以通过建立弯矩方程来解决。
弯矩是指梁截面上由于弯曲而产生的内力偶矩。
通过对梁进行受力分析，可以确定每个截面处的弯矩大小。
然后，根据材料力学的知识，利用弯矩与弯曲应力和弯曲变形之间的关系来计算梁的应力和变形。
在处理梁的弯曲应力时，常用的公式是弯曲正应力公式和弯曲切应力公式。
弯曲正应力与弯矩成正比，与截面的惯性矩成反比。
而弯曲切应力则与剪力和截面的形状有关。
对于常见的矩形截面梁，弯曲切应力在中性轴处达到最大值。
接下来谈谈梁的剪切问题。
剪切力是指在梁的横截面上平行于截面的内力。
当梁受到横向载荷时，除了产生弯曲变形外，还会产生剪切变形。
在处理梁的剪切问题时，我们需要考虑剪切应变和剪切应力。
剪切应变是指梁在剪切力作用下发生的角度变形，而剪切应力则是单位面积上的剪切力。
对于梁的剪切强度计算，通常需要考虑材料的剪切强度极限和梁的截面形状等因素。
在一些情况下，剪切变形可能对梁的性能产生较大影响，特别是在短粗梁或者受到较大横向载荷的梁中。
为了更准确地分析梁的弯曲和剪切问题，我们还可以借助一些数值方法，如有限元分析。
有限元分析可以将梁离散为多个小单元，通过计算每个单元的应力和变形，进而得到整个梁的力学响应。
工程力学弯曲变形(H)详解
二、弯曲变形的基本概念
(x)
A x l F
x
l
v( x)
B
描述截面上任一点的位移: 1、形心轴的线位移 —— 挠度 v 2、截面绕形心轴的角位移 ——转角
第七章 弯曲变形
二、弯曲变形的基本概念
(x)
A x l
x
l
v( x)
B
F
F 变弯的形心轴 —— 挠曲线 F 挠度随坐标变化的方程 —— 挠曲线方程
正负号确定——确定坐标系:
v
x
x
M 0, v 0
第七章 弯曲变形
M 0, v 0
§7-3
用积分法求弯曲变形
EIv M ( x )
EIv M ( x) dx C
EIv M ( x)dxdx Cx D
F C、D为积分常数，它由位移边界与连续条件确定。
弯曲变形
解：
ql q 2 M ( x) x x 2 2 ql q 2 EIv x x 2 2
y
q
B
x l x
A ql 2 q 3 EIv x x C 4 6 ql 3 q 4 EIv x x Cx D 12 24
由边界条件：
x 0时，v 0 x l 时，v 0
第七章 弯曲变形
ql 3 B 24 EI
5ql 4 384 EI
x
l 2
例3：已知梁的抗弯刚度为EI。试求图示悬臂梁在集中力 P 作用下的转角方程、挠曲线方程，并确定max 和 vmax。 解： M ( x) P(l x)
y
A
P
x
B
EIv P(l x)
力学基础-(八) 梁的弯曲
ql FQ (l ) 2
用两点式画出剪力图的斜直线。
x
4. 画弯矩图
M(0) 0
ql 2 M(l / 2)
8
M(l) 0
用三点坐标描出弯矩图的二次曲线。
13
任务八 梁的弯曲
弯曲剪力图和弯矩图
2.画剪力图和弯矩图的简便方法
（1）集中力作用处
剪力图有突变，突变幅值等于力 的大小，方向与力同向。
x
（4）集中力偶作用处 剪力图不变化。
弯矩图有突变，突变幅值等于力偶矩的大小，方向顺时针向上突变，反之 向下。
14
任务八 梁的弯曲
弯曲剪力图和弯矩图
应用举例
例 图示跨长为l的简支梁AB，中点C 作用集中力F，试用简便画法画
梁剪力图和弯矩图。
F
A
l/2 FA=F/ FQ 2 F/
C l/2
B FB=F/
MA
A FA
x
l
FQ
F
F B
x
M
Fl
x
从上例可以得出
结论1：无荷载作用的梁段上 剪力图为常量; 弯矩图为斜直线。
确定直线两点的坐标，A点的临近截 面A+的弯矩值
MA+=-Fl
B点的临近截面B -的弯矩值 MB-=-F·=0
12
任务八 梁的弯曲
弯曲剪力图和弯矩图
应用举例
例 图示的简支梁AB，作用均布荷载q，建立剪力、弯矩方程，画梁的
MA
A FA
x
l
FQ
F
M
-Fl
F
B
xC
FA
x
FQ
ql/
2
xM
l/2
ql/
理论力学第八章
？
几个有意义的实际问题
偏心转子 为什么要 固定，如 果不固定 会怎样
几个有意义的实际问题
偏心转子 电动机工作 时为什么会 左右运动；
这种运动有 什么规律； 会不会上 下跳动； 利弊得失。
？
几个有意义的实际问题
偏心转子 没有跳起 时，质心 运动情况
几个有意义的实际问题
偏心转子 有跳起时， 质心运动 情况
工程实际中的动力学问题
v1
F
v2
棒球在被球棒 击打后，其速度 的大小和方向发 生了变化。如果 已知这种变化即 可确定球与棒的 相互作用力。
工程实际中的动力学问题
载人飞船的交会与对接
v2 v1
B A
工程实际中的动力学问题
航空航天器 的姿态控制
工程实际中的动力学问题
高速列车的振动问题
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
工程实际中的动力学问题
1. 直角坐标系投影式
z
ma F
O x
M
r z y
a
y
x
v
F
d r m 2 dt
2
F
直角坐标形式
d2x m 2 Fx ma x m x dt d2y m 2 Fy ma y m y dt d 2z m 2 Fz ma z m z dt
牛顿及其在力学发展中的贡献
牛顿出生于林肯郡伍尔索朴城的一个中等农户家中。 在他出生之前父亲即去世，他不到三岁时母亲改嫁了， 他不得不靠他的外祖母养大。
1661年牛顿进入了剑桥大学的三一学院，1665年获文 学学士学位。在大学期间他全面掌握了当时的数学和光 学。1665-1666的两年期间，剑桥流行黑热病，学校暂 时停办，他回到老家。这段时间中他发现了二项式定律， 开始了光学中的颜色实验，即白光由7种色光构成的实 验，而且由于一次躺在树下看到苹果落地开始思索地心 引力问题。在30岁时，牛顿被选为皇家学会的会员，这 是当时英国最高科学荣誉。