复合材料弹性结构的高精度多尺度算法与数值模拟
材料科学与工程的多尺度计算模拟技术

材料科学与工程的多尺度计算模拟技术材料科学与工程是一门研究材料的组成、结构、性质以及制备与应用的学科。
随着计算机技术的不断发展,多尺度计算模拟技术逐渐成为材料科学研究中不可或缺的重要工具。
多尺度模拟技术可以帮助研究人员从微观和宏观两个层面上理解材料的行为,为新材料的设计与开发提供指导和支持。
多尺度模拟技术是指将不同尺度下的模型和方法相结合,对材料进行全面深入的研究。
目前,多尺度模拟技术主要包括分子动力学模拟、量子力学模拟和连续介质模拟等方法。
这些方法可以从不同的角度描述材料的结构、力学性能、热学性能等各个方面,并对材料的行为进行预测和优化。
分子动力学模拟是一种以原子或分子为基本单元,通过数值计算模拟材料内部粒子的运动和相互作用来研究材料的方法。
它可以模拟分子尺度下材料的性质与行为,如材料的力学性能、热学性能、电学性能等。
通过分子动力学模拟,可以推导出材料的物理性质与力学性能的规律,并为新材料的设计与开发提供指导。
量子力学模拟是一种以原子核和电子的量子力学运动方程为基础,通过求解这些方程来预测材料的性质与行为的方法。
它可以模拟材料的电子结构、能带结构、光学性质等。
量子力学模拟可以提供高精度的材料性质预测,对于研究材料的电学、磁学、光学等性质具有重要意义。
连续介质模拟是一种将材料看作连续均匀介质的模拟方法。
它将材料分为小的体积元,通过数值模拟来计算和预测材料的宏观性质和行为。
连续介质模拟可以模拟材料的力学性能、热学性能、流体性质等。
它能够处理大尺度和长时间尺度的问题,对于材料的宏观行为研究具有重要意义。
多尺度模拟技术将上述不同尺度的模拟方法相结合,可以在不同层面上研究材料。
例如,分子动力学模拟可以提供原子尺度下材料的局部结构信息,而连续介质模拟则可以提供宏观尺度下材料的宏观性能信息。
通过多尺度模拟,可以将两者的结果相结合,形成全面、准确的材料性质与行为的认识。
多尺度模拟技术在材料科学与工程领域的应用非常广泛。
复合材料的多尺度模拟与分析

复合材料的多尺度模拟与分析在当今科技飞速发展的时代,复合材料因其卓越的性能在众多领域得到了广泛应用,从航空航天到汽车制造,从生物医学到电子设备,无处不在。
为了更深入地理解和优化复合材料的性能,多尺度模拟与分析技术应运而生,成为了材料科学研究中的重要手段。
复合材料通常由两种或两种以上具有不同物理和化学性质的材料组成,这些不同的组分在微观尺度上相互作用,共同决定了复合材料的宏观性能。
然而,要准确预测和理解复合材料的性能,仅仅依靠实验研究是远远不够的。
实验研究往往受到时间、成本和技术限制,而且无法直接观察到材料内部在不同尺度下的微观结构和物理过程。
这就需要借助多尺度模拟与分析技术,从原子、分子水平到微观结构,再到宏观尺度,全面深入地研究复合材料的性能。
在原子和分子尺度上,量子力学模拟方法如密度泛函理论(DFT)等被用于研究复合材料中原子之间的化学键合、电子结构和相互作用。
通过这些模拟,可以了解材料的基本物理性质,如电学、光学和磁学性能等,为设计具有特定功能的复合材料提供理论基础。
当研究范围扩大到纳米和微米尺度时,分子动力学(MD)模拟和蒙特卡罗(MC)方法就发挥了重要作用。
分子动力学模拟可以追踪原子和分子在一定时间内的运动轨迹,从而研究材料的热性能、力学性能和扩散过程等。
蒙特卡罗方法则适用于研究材料中的随机过程,如晶体生长、相变等。
在微观尺度上,有限元分析(FEA)和有限差分法(FDM)是常用的模拟方法。
这些方法可以建立复合材料的微观结构模型,如纤维增强复合材料中的纤维分布、基体与纤维的界面结合等,并计算其力学性能,如强度、刚度和韧性等。
通过微观尺度的模拟,可以优化复合材料的微观结构,提高其性能。
而在宏观尺度上,基于连续介质力学的理论和方法,如均匀化理论和等效介质理论等,可以将微观结构的性能等效地转化为宏观材料参数,从而预测复合材料在宏观尺度上的行为。
例如,在结构设计中,可以通过宏观尺度的模拟预测复合材料结构在受力情况下的变形、应力分布和失效模式等。
多尺度计算方法在材料学中的应用

多尺度计算方法在材料学中的应用材料科学和工程学是物理、化学、材料科学等多学科交叉的复合学科。
研究者们从不同的角度深入研究材料的内在性质和特性,不断探索新材料的可行性和应用价值。
但材料的可塑性、强度、耐热性、耐腐蚀性等特性是非常复杂的,需要对材料内部的微观结构进行深入的了解和研究。
为了解决这一问题,材料科学研究者们开始采用多尺度计算方法。
这种方法基于材料内部微观结构,能够从不同视角解读材料的内在性质和特性,为优化材料结构和性能提供有力的工具。
1.多尺度计算方法多尺度计算方法是将不同尺度范围内的物理现象关联到一起,从而进行复杂系统的全面分析和设计的一种方法。
在材料学中,多尺度计算方法通过层层拆解材料结构,从宏观到微观逐步分析,再将信息反相建立起来,实现对材料性质的推断和预测。
具体来说,多尺度计算方法分为三个层次:宏观层次、介观层次和微观层次。
(1)宏观层次宏观层次是对大量原子、离子和分子的集体行为的描述。
该层次描述几何形状、应力-应变关系、材料性质等宏观物理现象。
在材料学中,宏观层次主要采用有限元等方法,研究力学性质和完整性问题。
(2)介观层次介观层次是指长度尺度在宏观和微观之间的结构。
该层次表现了材料的相互作用和结构特性,如形貌、晶体学、纹理等。
在介观层次,主要采用分子动力学和连续介观模型等方法。
(3)微观层次微观层次是对原子/分子的物理性质的描述。
该层次主要描述材料内部粒子间相互作用、电子结构等性质。
在微观层次,主要采用量子计算、分子动力学和Monte Carlo等方法。
2.多尺度计算在材料学中的应用多尺度计算方法在材料学中有着广泛的应用,主要体现在以下几个方面:(1)材料的设计和优化多尺度计算可以从微观到宏观准确的描述材料的结构特性和性质,为材料的设计和优化提供有力的工具。
例如,在研究材料的力学性能时,可以采用有限元方法,对材料进行各种形式的力学测试,得出材料的力学性质,以便优化材料的设计。
此外,多尺度计算可以提供有关材料特性的完整记录,从而为将来更好的材料设计和开发打下基础。
复合材料的多尺度分析

复合材料的多尺度分析引言复合材料是由两种或更多种材料组合而成的材料,具备良好的机械性能、化学稳定性和热稳定性等特性。
然而,复合材料的复杂结构和多尺度特性使得其性能预测和优化变得非常困难。
针对这一问题,多尺度分析成为了复合材料领域的重要研究方向。
多尺度分析可以将复合材料的结构和性能在不同尺度上进行建模和研究,从而提高对其性能的理解和控制能力。
多尺度分析的基本原理多尺度分析是一种将宏观结构性质与微观结构特征相耦合的方法。
它通过将复合材料划分为宏观尺度、中观尺度和微观尺度,并在不同尺度上进行逐层分析和建模,以实现多尺度特性的全面分析。
宏观尺度分析宏观尺度分析关注复合材料整体的宏观性能,例如强度、刚度和热膨胀系数等。
在宏观尺度上,可以通过有限元分析等数值方法建立复合材料的宏观模型,从而预测其整体性能。
中观尺度分析中观尺度分析考虑复合材料中的细观结构特征,例如纤维与基体之间的界面、纤维的方向和分布等。
在中观尺度上,可以使用计算力学或统计学方法对复合材料的细观结构进行建模和分析,以揭示细观结构对复合材料性能的影响。
微观尺度分析微观尺度分析关注复合材料中的单个纤维和基体的性质,例如纤维的力学性能和基体的化学性质。
在微观尺度上,可以使用分子动力学模拟和量子力学计算等方法对复合材料的微观结构和力学性能进行研究。
多尺度分析的应用多尺度分析在复合材料领域有着广泛的应用。
以下是一些典型的应用案例:复合材料强度预测通过多尺度分析,可以揭示复合材料中宏观结构、中观结构和微观结构之间的相互作用,从而预测其强度。
例如,通过建立宏观模型和微观模型,可以计算复合材料的应力分布和损伤演化,从而预测其在不同加载条件下的破坏强度。
复合材料优化设计多尺度分析可以帮助优化复合材料的设计。
通过在不同尺度上进行分析和模拟,可以评估不同结构和成分对复合材料性能的影响,并寻找最佳的设计方案。
例如,在微观尺度上优化纤维的取向和分布,可以提高复合材料的强度和韧性。
复合材料耦合热弹性问题的多尺度方法

rr s i nw t od r ) w ee8i tes eo l pr d o v i re ig e h 0( , hr i f ma e o . s h z s l i
[ ywod ] m l—cl aa s to ; dnmi cul hr olscypol cmpse Ke rs utsae nl ime d i ys h ya c ope tem e ti rbe d a it m; o oi t
复 合 材 料 耦 合 热 弹 性 问题 的 多 尺 度 方 法
万建 军 肖留超 刘鸣放 , ,
( .郑州大学 数学系 , 1 河南 郑州 40 0 ; .河南 工业大学 理学 院,河南 郑 州 40 0 ; 501 2 5 0 1
3 河南大学 数学与信息科学学 院, . 河南 开封 450 ) 700
荡 的 函数 , 则温 度场 和 位移 场 及 其 导数 也 具有 局 部 振荡 的特 性.相 对单 场 问题 , 场 耦 合 问题 需 考 虑 多 多 场之 间的耦合 效 果 , 在数 学 处 理上 将 带来 复 杂 这 性 .此 外 , 要 发 展 出能够 有 效 捕 捉 温 度场 和位 也需
[ 摘 要] 考虑周期复合材料耦合热弹性问题 , 问题含有瞬态位移场的动态热弹性方程和瞬态温度场 的动态热 此
传导 方程 , 在求解时需考虑 动态耦合 的温度场和位移场.用 构造性的多尺度 分析方法定义 了周期 复合材料瞬态耦 合热 弹性 问题 的一 阶多尺度渐近解 , 并证 明了此多尺度渐近解 的逼近阶为 0( ) s.
[ btat T eul dnmcculdtem e seypolmfr ei i cm oi sstde.T e A s c] h l ya i ope rol ti rbe r dc o pse u i r f y h a it op o t iss ae a y t t o u in o e p o l m sd r e y c n t cie wa . I d i o h e n — r e l —c l s mp o i s l t ft r b e i e v d b o s u t y n a d t n,t i c o h i r v i
《纳米复合材料的弹性性能的多尺度建模分析》范文

《纳米复合材料的弹性性能的多尺度建模分析》篇一一、引言纳米复合材料是由纳米级结构单元和聚合物或金属等基体复合而成的一种新型材料。
因其结合了纳米级结构的优异性能和基体的可塑性,纳米复合材料在众多领域中得到了广泛的应用。
弹性性能作为材料的基本属性之一,对材料的使用性能具有重要影响。
因此,对纳米复合材料的弹性性能进行多尺度建模分析,对于理解其性能、优化其设计和提高其应用价值具有重要意义。
二、纳米复合材料的基本特性与结构纳米复合材料以纳米尺寸的颗粒或纤维作为增强相,通过与基体复合得到。
其具有较高的强度、韧性以及热稳定性等优异性能,能够有效地改善基体的性能。
其结构特点为多尺度性,包括纳米尺度的增强相和宏观尺度的整体结构。
三、多尺度建模的必要性由于纳米复合材料的多尺度特性,对其弹性性能的建模需要从多个尺度进行分析。
宏观尺度的模型可以描述材料的整体行为和力学响应,而微观尺度的模型则能够揭示材料内部的结构特性和相互作用机制。
通过多尺度建模,可以更好地理解纳米复合材料的弹性性能,并为其设计和优化提供理论依据。
四、多尺度建模方法1. 宏观尺度建模:基于连续介质力学理论,建立材料的本构关系和弹性性能模型。
通过实验数据和有限元方法,对材料的整体弹性性能进行预测和分析。
2. 微观尺度建模:利用分子动力学模拟和量子力学计算等方法,研究纳米级增强相与基体之间的相互作用机制,以及其对材料弹性性能的影响。
通过分析材料的微观结构,揭示其弹性性能的内在机制。
3. 跨尺度建模:将宏观尺度和微观尺度的模型相结合,建立跨尺度的多层次模型。
通过将微观尺度的模拟结果与宏观尺度的模型进行耦合,实现对纳米复合材料弹性性能的全面分析和预测。
五、多尺度建模分析的应用多尺度建模分析在纳米复合材料的弹性性能研究中具有重要的应用价值。
首先,通过对材料的微观结构进行模拟和分析,可以揭示其增强相与基体之间的相互作用机制,为优化材料设计提供理论依据。
其次,通过跨尺度的多层次模型,可以预测材料的整体弹性性能,为材料的应用提供可靠的依据。
复合材料强度参数预测的多尺度分析方法

复合材料强度参数预测的多尺度分析方法余新刚摘要复合材料宏观力学性能的理论预测是对复合材料及其结构一体化优化设计的基础,复合材料力学性能预测包括刚度参数和强度参数的预测。
到目前为止,对于复合材料刚度参数的预测已经有很多成熟的理论和方法,然而对于强度参数的预测仍然是一个难题。
在众多成熟的刚度预报方法中,基于均匀化理论的多尺度方法是一种适应于周期性构造复合材料的,通用、高效、精确的方法。
本文主要研究复合材料强度参数预报的多尺度分析方法。
首先,本文针对具有周期性构造的复合材料,将其强度参数分解为局部拉伸、弯曲和扭转三种单因素的强度行为,采用直杆拉伸、弯曲和扭转三种承载模型,给出了周期性复合材料的线弹性强度预测方法,主要结果是:推导了用于强度参数预测的多尺度公式,给出了周期性复合材料直杆在拉伸、弯曲和扭转状态下的应变场表达式。
通过大量的数值算例,以及与试验数据的对比,验证了算法的可行性和有效性。
此外,作为一个典型的应用实例,对四步法编织复合材料的强度进行了分析。
首先将计算结果与试验数据进行了对比,以验证多尺度分析方法在四步法编织复合材料强度预测方面的有效性。
随后对四步法编织复合材料的强度进行了深入研究,给出了细观特征参数:纤维体积含量和编织角,对强度的影响,其结果对编织复合材料的设计和优化具有一定的参考价值。
论文的第二部分研究了随机构造复合材料强度参数预测的多尺度计算方法,在介绍了一种含大量随机颗粒分布复合材料数值模拟算法的基础上,发展并实现了针对这种三维区域的四面体网格剖分算法,为进一步的强度分析提供了高质量的数值模型。
进而,本文针对随机颗粒分布复合材料的特点,将其表征为具有周期性随机分布颗粒的复合材料,推导了基于统计概念的多尺度分析的强度预测公式,给出了直杆均匀拉伸、悬臂梁纯弯曲和圆形常截面柱体扭转的应变场表达式,以及统计意义下的随机分布复合材料的线弹性强度预测算法,并进行了大量的数值试验。
通过与物理试验数据的对比,验证了算法的有效性。
材料力学中的多尺度建模与仿真技术研究

材料力学中的多尺度建模与仿真技术研究材料力学是一个研究材料力学性能与结构之间关系的学科。
在材料力学研究中,多尺度建模与仿真技术的应用已经成为一种重要的手段。
本文将探讨材料力学中的多尺度建模与仿真技术研究的背景、方法和应用。
1. 背景材料力学研究的目标之一是理解材料的组织结构与力学性能之间的关系。
然而,材料的力学性能往往受到多个尺度影响,从原子层面到宏观尺度。
传统的宏观力学模型无法完全描述这种多尺度关系,因此需要采用多尺度建模与仿真技术。
2. 多尺度建模方法多尺度建模方法包括从原子/分子尺度到连续介质尺度的过程。
常用的多尺度建模方法包括分子动力学模拟、离散位错模拟、有限元法等。
这些方法可以从不同尺度上描述材料的结构和行为,并将这些描述与实验结果相匹配。
2.1 分子动力学模拟分子动力学模拟是一种计算方法,可以模拟材料在原子层面上的结构和行为。
通过追踪每个原子的位置和速度,可以模拟材料的力学性能。
分子动力学模拟可以用于揭示材料的纳米尺度力学行为,如材料的强度、韧性和断裂特性等。
2.2 离散位错模拟离散位错模拟是一种模拟材料中位错行为的方法。
位错是材料中晶体缺陷的一种形式,对材料的力学性能有很大影响。
离散位错模拟方法通过模拟位错的生成、移动和相互作用过程,可以研究材料的塑性行为、强化机制等。
2.3 有限元法有限元法是一种常用的宏观力学建模方法,可以将复杂的结构划分为有限大小的元素,通过求解微分方程来模拟材料的力学行为。
有限元法在材料力学中的应用广泛,可以用于分析材料的变形、应力分布等。
3. 多尺度模拟与实验验证多尺度模拟与实验验证是多尺度建模与仿真技术的重要一个环节。
通过对不同尺度模拟结果的比对,可以验证模型的准确性,并进一步优化模型的参数。
同时,实验数据也可以为模拟提供更准确的边界条件和材料参数。
4. 应用与展望多尺度建模与仿真技术在材料力学研究中有着广泛的应用。
它可以用于研究材料的力学性能、材料的失效机理等。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
on o n,
其 Q 是有 Lc・域 尹(是 x阶阵,, , 中 c 界i i , 警 n“矩族 p一, R 一 pt I s 区 h ) k‘一 ,
假 矩 族A' , P句 p 定 阵 r ( 沂=1 , 。 元 满 下 条 : , 二, 的 素 足 列 件 2
令 =一,们 元 心(关 ‘ 一期 , (,x 定 足 光 的 知 ‘ 。二 的 素 ( 于 是1 的 f)(假 是 够 滑 已 ,它 ) 周 xu)
限 法, 文 [ 元 见 ( 7 1在文[ 中 针 [ , 对二阶 方 得到一 域上多 度渐近 析公式 并 8 1 椭圆 程 般区 尺 分 , 给出了 数值结果.本文 将文 { 的 a 基本思想,推广到一般复合材料弹性周期结构, 」 得到了 该
问 题的多尺度渐近分析公式, 并提出了 高梢度有限 元算法格式和数值实验结果. 从数值计算 角度而言.本文方法不难推广到分区周期的复合材料弹性结构
2" C . ) + ' (a "., ' 1 ) .,) A‘# N +A 1 ( 凡3。七 ) a. ( k 'f ( F k
比 (5式中E2 一" ,二的系数, 较 2) . -, 1 0, 二 5 得到
a Pa)。 ( k一 A)} , ka) (o }
不难证明 N ( 三C-, f I不妨设N ( =I其中I 位矩阵 o) , } 是单 o) 2 ) 为保证 (. 5 式恒成立,我们逐层递推地定义下列周期解 N ( : .b )
}() a a p p( A P k C
M t m ts y e Si e C SBi g10 0 Ssm ec, , i , 8) a e acad t cn s A e n 0 h i n j 0
Ab t a t sr c
Mut c l ay tt ep ni f te ui o e s c utr o cmp s li ae mp oi x a s n h slt n l t s cue f o s s 弓 c o o r o o f i t a r s o
l> 2
(. 2) 7
J
H
一 = 。 A)
a / _ 、 N 。 (1 ‘ a " f}
—
5 \^ SA p  ̄
1十
dk / 七
念A(.6 网 ( #.) P).) " , N" (
网
数 {p 是 实对 , 7 } 任意 称矩阵 1 i .
例如对均匀各向同性弹性体
Q =Sj l b+bp ) i ik l p lk , k } b+b k a p i z j j i ( 2 . 2
其中入h为Lm 常数,( 是Koe e 符号. , ae j + 5 r cr nk
( etoMa .Xag n r a U i rt H nn v c 410) D p. t, nt N m l v sy ua Poe e 121 f h i a o n e i, r n , C o u C i u zi a Lqn u Jnh i ( s tt o C m uaoaMa e a c ad ec E g e i C m u n I tue f p t i l t m ts Si e ni e n o ptg ni o tn h i n c n / n r g i A ae o cdmy f
+) , ( } ) 一瓦\ '' (V A }- - )2
_A i ( N 3+f i Q, + a )+.}) n + } . (+ .
o 9 n Q,
a / ___ _ _ _ 、
( 1) 22 .
注2 . 条 A) A) o 等 及Lx Mi, 理 , 期 件(1 (3 K r不 式 a- 勿 。 引 知 周 解N : 。 .由 1 一 , 。 一( 。劫
引入记号
Q {: <i 1 = 2二。 。 ,,, ,。 =U + ) S = } 0 6< , 1 , } j E Q 二i ( x , ( ) 2 . 3
.T E ,
其二 {二・ 。 。 处定・*二 。:. 中 一 。 :+ 二} 假; ・ 。 )e ・ (), ・ 此 、‘ , 2 ( 。
计 算 数
学
第2 3卷第 3期
三' 兰 一 " 6 +
i 11A1 IMR A A 二 v 11 1A EI WK 一 一 1 ; CI C I A v 1 I U N
V. N3 o3 o 1, 2 .
复合材料弹性结构的高精度多尺度 算法与数值模拟‘
(潭 范 院 学 , 潭 1 0 湘 师 学 数 系 湘 ,41 1 2)
万方数据
3期
刘晓奇等:复合材料弹性结构的高精度多尺度算法与数值模拟
3 1 7对ຫໍສະໝຸດ x任5 , 2 形式上设 0U() E x
艺: ") ax ‘ ( "( 艺N } l ) Do
1o }1t = .=
(. 2) 4
将 4 入2,考 到 其+ 降) () 虑 具一 E 代 .并 1 1
一 () 了x 二
cne d ma s cnt cn b udr ovx i 饰 os t g n ay o n u r i o A了 te ls l F d h mut c e lyr p ae po r i a Ecm ui s e e te t rcsn o p t g m ad pspoe i n c h n h o- sg tcnq e eh iu 址g acrc ae p s Fn l , me cl ei ns - h cuay po oe r r d iay N u r a ep r t sp i x me u pr s og te oecl u s ot ot nl h ter i rsl r r d tipp r t y h t a e t e e r p hs e. a K y od : lsae a s , si sr cu e c mp st mae e w rs mut cl a l i e t tu t r o o o i i n ys l c a f e t- ra s t a p r dc n g rt n hg ac rc a o i l wih ei i c f uai , h u ay g o oi o i c l-
NUM ERI CAL I UL SM ATI ON FOR AS C TRUCTURES F EL TI S O COM POS TE ATERI S I I M AL W TH PERI A ODI C
CONFI GURATI ON Lu aq i X oi i
N , ) , .a( =0 2 C
) 一元l (V Q A t - + )2 1
一A 1 ( +A ' , 0 z ) 0 2i 0石 0 n
on
a /_
_. 、_
幼
(. ) 21 1
a Q,
下文 将给出A 2 算公式 , 的计 .
万方数据
32 7
计
算
数
学
20 0 1年
一般地, }l >3 对 a 二l , _
( 中国科学院 数学与系统科学研究院 算数学与 ,计 科学工程计算研究所, 北京, 108) 000
M UL S TI CAL HI E GH ACCURACY ALGORI THM AND
刘晓奇1 ) 曹礼群 崔俊芝2 )
弹 性方程 组的Drh t i l 边值问 得到了 全的 度渐近 ie c 题 完 多尺 展开式 见文[3 ]后来 , 2, ,4 崔俊
芝,曹礼群等人得到了 整周期无孔洞二阶椭圆 型方程和线弹性方程组 Drh t icl 边位问 i e 题完 全的多尺度渐近展开式,见文 [ TYH u等人提出了基于一阶渐近展开式的多尺度有 5 同. ..o
2 多尺度渐近展开式 .
考虑下列线弹性方程组边值问题:
G・一p“ p .) e二乒(k)E、f 几, u ( a xu x ( r旦( 一 ) A) Uxx 沪(8k) ( o x e (1 2
m
氏U() E =试x, x )
其 中
} 1 司=
Ox 诬 口x;
艺 H(Dux " 0 ( } 0) " )
洲 网
一 般
地
Q
日
、 最pa ) (a a , ; (}G 卜 A) k ( 、卜a N) : a pa( ( pk ") ; p a (}E A)} (k } +(}} a) (( A} 悬P)) l A N) k ' o+ ( ` 黔
函 边界算子 乓 或是 Dr h t 数, icl 边界条件或是混合边界条件. : ie 是一个小周期参数、若 假定整个结构的尺寸是 1则 : , 就是周期单元尺寸.
()心(是 界 测 数 f 有 可 函 ; A l ) () } ; )a k)a(一 ( A (一 ; z a # o ; () p 心( 、 、 、 .} ,,中 1,大 。 常 17< 。 *‘ 、 a. 其 ;1为 于 的 A 7l 3 kli ip 娜 e。 , 1
存在唯一 将 N , , 1周期连续延拓到 俨 上, +. ( . 动按 一 . 仍记为N ,+C. 2 ) +. ( 由(. 可知 ., . ) 5
+ 0 2 0年 7月 2 收到. 0 0日
习 O作 得到国 大 础规划 l 者 家重 基 项目(7 项目 和国 然科 03 ) 家自 学荃金重 项目 助 点 资
三 作 得 湖 省然 学 金sJ2封 国 自科 基 资・ ) 者 到 南 自科 基 (J 0 和 家 然 学 金 助 该 9Y 0
万方数据
旦.} 一具( ')i Q, N,) () A (,n r} 0)
ak f
H厂, /
口p S
(. ) 20 1
tN , =0 "() , f
o a n Q,
具 k (( A# p)
VS “ p