叠前深度偏移学习总结-夏永革
5 地震处理之DMO校正和叠前偏移
5 倾角时差校正和叠前偏移概述盐丘侧面反射断面反射倾角时差校正和叠加速度回转波反射倾角时差校正原理叠前部分偏移频率波数域倾角时差校正对数拉伸倾角时差校正积分倾角时差校正速度误差变速回转波偏移倾角时差校正的应用盐丘侧面断面倾角时差校正与多次波倾角时差校正与相干线形噪音其它因素倾角时差校正小结叠前时间偏移倾角时差校正与共偏移距偏移盐丘侧面断面共反射点与共反射面叠加偏移速度分析叠前Stolt偏移倾角时差校正数据的共偏移距偏移叠前克希霍夫偏移利用共反射点道集的速度分析聚焦分析与速度无关的Fowler叠前偏移习题附录E：倾角时差校正和叠前时间偏移反射点偏离倾角时差校正方程对数拉伸倾角时差校正倾角时差椭圆非零偏移距的旅行时方程叠前频率波数域偏移利用波场外推进行速度分析参考文献5.0概述倾角时差校正（DMO）是应用于已经做过动校正的叠前数据，以便在叠加过程中使不同倾角的地层保持各自不同的叠加速度。
这样，DMO校正改善了剖面，该剖面比常规的经过动校正后的CMP道集剖面更接近于零偏移距剖面。
从而使我们更加有信心应用在第4章中讨论的零偏移距偏移方法。
我们在第3章中提过，叠加速度是依赖于倾角的（方程3-8）。
当存在一个水平同相轴与一个倾斜同相轴交叉时，我们只能选择在这种情况下占优的一个叠加速度，而不是它们两个，因此，常规的CMP道集叠加并不能使不同倾角的地层具有各自不同的叠加速度。
这对于零偏移距剖面是不适用的，因为零偏移距剖面包含了各种情况，各种倾角。
因此，在倾角不一致的情况下，叠加剖面并不等同于零偏移距剖面。
由于CMP叠加剖面不是严格地等于零偏移距剖面，我们希望叠加后的偏移处理能够得到一个清晰的剖面，使不同倾角的地层保持不同的叠加速度。
为了解决倾角不一致的问题，在叠前进行偏移处理要优于在叠后进行。
一种实用的替代叠前偏移的方法是在叠加处理之前，应用Levin方程（3-8）校正倾角对时差速度的影响。
叠前数据可以先用水平地层的速度校正时差，然后在这种NMO后紧跟DMO校正，来解决倾角对时差的影响。
基于叠后反演的深度偏移高精度速度建模技术
由于地震资料通常缺失10Hz以下的低频信 息，在叠后反演中，需要通过其它资料来补偿这 部分缺失信息。因此开展叠后反演之前，需要建 立初始的速度模型。通常可以通过处理层速度场 或测井资料插值来补偿地震资料缺失的低频成 分，从而提高叠后反演结果的频带宽度[5]。其中处 理层速度场可以较好的反映地质体空间横向变化 趋势，但由于其过于平滑且过于低频，对地质体 的细节刻画能力不足，在反演中其适用性不高； 测井资料频带较宽具有较高的纵向分辨率，测井 插值模型能够精细刻画井眼周围地层的纵向细
顺北探区位于塔里木盆地中西部顺托果勒低 隆北部，经历多期复杂构造运动，在奥陶系地层 形成大量受走滑断裂带控制的断控缝洞型碳酸盐 岩储集体，油气资源可观[1]。上覆地层广泛发育有 二叠系火成岩，对地震波的吸收衰减导致下伏地 层成像畸变，奥陶系内幕形成假断裂构造，中小 尺度断裂难以准确识别，加大了顺北探区断溶体 油气藏的勘探开发风险[2-3]。提高深度偏移速度模 型的准确性是提升地层成像质量的关键[4]，因此开 展火成岩速度体精准描述对优化深度偏移速度建 模提升下伏地层成像质量有着重要意义。
趋势，选用基于速度场约束建模方法构建模型， 结合叠后反演对二叠系火成岩速度体进行精准描 述，明确其空间展布特征，再将反演得到的火成 岩速度体应用于深度偏移速度建模，较好解决因 测井资料局限而无法开展火成岩速度体精准描述 的问题，提高深度偏移速度模型的精确度，深度 偏移成像构造准确。
叠前时间偏移与叠前深度偏移正演对比分析
叠前时间偏移与叠前深度偏移正演对比分析【摘要】对碳酸盐岩储层开展叠前时间偏移和叠前深度偏移正演模拟对比工作，利用均方根速度等效目的层以上地层速度进行正演模拟分析。
认为若上覆地层速度有横向变化时，叠前时间偏移“串珠”会有横向漂移，而叠前深度偏移没有“串珠”横向漂移；时间偏移域“串珠”的横向漂移方向都是向横向速度大的区域移动，即远离横向速度小的区域。
因此，速度模型准确的情况下，利用三维地震叠前深度偏移资料可以使钻井有效钻至缝洞体。
【关键词】正演模拟叠前时间偏移叠前深度偏移横向漂移串珠时间偏移采用的是成像速度场，深度偏移采用的是层速度场。
克希霍夫叠前时间偏移是在绕射求和中，沿着双曲线路径对数据求和，将求和结果放在双曲线的顶点上；叠前深度偏移而是沿真实的绕射曲线进行求和，校正了倾角以及速度的横向变化，成像位置是地下真实的绕射点。
因此，在查探地质构造和速度场建立方面，如果速度建模较准，深度偏移结果比时间偏移结果更能和地下地质结构吻合[1-4]。
1 波场正演模拟原理1.1 有限差分数值方法对于所分析的地震波场响应，我们利用二维声波方程编制了程序进行正演模拟[5-8]。
二维介质中的声波方程为：放炮观测系统，其中，道间距50米，260道接收。
共模拟了700个单炮记录，炮间距50米，首道距25米。
模型的横纵向空间采样间隔均为5米，时间采样间隔为0.4毫秒，记录传播时间为6秒。
选用峰值频率为30赫兹的Ricker子波作为震源函数。
之后对模拟的炮集用准确的速度模型进行了偏移处理，叠前时间偏移与叠前深度偏移结果见图1。
2.1 速度极大值附近区域对比图2为速度极大值附近区域偏移结果与真实模型叠合对比结果。
从图中可以看出，上覆地层速度横向变化时，叠前时间偏移“串珠”有横向漂移；“串珠”的漂移方向都是向横向速度大的区域（蓝轴）汇集。
上覆地层速度横向变化（即横向速度梯度）剧烈的右侧的“串珠”（1-6号）要比左侧“串珠”（7、8号）横向漂移普遍要大。
叠前深度偏移技术的研究及应用
195随着我国油气资源的进一步消耗，发现新探区成为目前油气勘探的重点，而复杂地表和复杂地质条件地区的资料由于以前处理技术落后成像效果还有一定的提高空间，因此运用新的处理手段对老资料进行重新处理，能在节约成本的前提下最大限度的挖掘这些地区的勘探潜力，而叠前深度偏移技术对横向速度变化剧烈，地震资料较差的数据成像有很大的提升效果是解决复杂构造成像的一种有效手段。
1 方法原理叠前深度偏移技术是建立在构造起伏及横向速度剧烈变化的基础上，是一种真正的全三维成像技术。
叠前深度偏移方法遵守波的反射、绕射和折射定律，符合斯奈尔定律，适应于复杂地质条件的成像问题。
生产中常用的叠前深度偏移方法是克希霍夫积分法。
实现方法是，将地下地质体分成均的面元网格，然后计算地下不同面元网格与地面每一个炮点位置之间的旅行时，产生走时表，使用射线追踪技术计算出的走时表和叠前数据道集，计算出地面炮点和接收点到地下成像点到的几何扩散因子以及相应的走时最后在偏移孔径范围内对时距曲面进行加权叠加，实现最终成像。
克希霍夫叠前深度偏移算式为：作为地震资料处理技术的一个重要发展方向的叠前深度偏移，相对于叠前时间偏移在速度横向变化剧烈及陡倾角等复杂地区地震资料成像上具有明显的优势，它突破了叠后时间偏移和叠前时间偏移等传统处理方法的应用条件限制。
2 深度偏移处理的关键步骤2.1 时间域构造模型建立层位解释原则如下：1）第一层反射的最大偏移距应小于该层的最大深度。
2）层位拾取应选择能量强、连续性好的同相轴追踪，最好一个地质时代界面的反射或者是一大套地层的速度界面。
3）层与层之间的厚度不能太薄。
4）层位解释后得到的间域构造模型是每一层的时间域构造平面图的。
2.2 初始速度模型建立为了使速度能够迅速收敛、逼近地下正确的地质模型需要有一个较准确的初始速度模型，GeoDepth提供了RMS 速度转换的方法：2.3 速度模型优化初始模型往往是不够精确，为了得到一个跟地下地质情况相吻合的速度模型，需要通过多次迭代收敛、优化层速度模型，直至每CRP道集成像结果一致为止。
叠前深度偏移网格层析反演速度模型建立及应用
叠前深度偏移网格层析反演速度模型建立及应用叠前深度偏移技术是目前解决复杂地质构造精确成像问题的重要手段，其成像效果取决于深度域速度模型的准确与否.通常采用的沿层构造解释速度建模方法，在构造特别复杂、层位解释不合理时往往得不到准确的速度模型，因此研究了网格层析反演更新深度域速度模型的建立方法.该方法可利用偏移成像数据计算剩余误差曲线和地层倾角信息，迭代更新反射层的位置和形态，最终获取准确的速度模型。
标签：叠前深度偏移网格层析反演速度模型1引言随着油气勘探开发逐步进入精细挖潜阶段，对于陡倾角和横向速度变化剧烈等复杂地区的地震资料成像问题采用常规偏移方法的成像效果难以满足精细构造解释的要求。
目前深度偏移是改善地震资料质量，提高复杂构造和岩性反射成像精度的最有效技术。
速度是决定偏移剖面质量的关键因素，无论是叠前时间偏移还是叠前深度偏移，合理的速度模型都是准确成像的前提，由于地质构造复杂和横向速度变化剧烈，同时近地表的复杂变化又引起地震数据的低信噪比，影响了均方根速度模型的求取精度，层析速度反演利用实测数据的旅行时和预测数据的旅行时之差的反投影来更新波传播路径上每个点的速度值，可以更精细地估计速度的变化情况。
基于反射波的成像道集层析反演速度分析技术，将成像道集的剩余时差按照射线路径进行更新，能够对整个速度模型进行迭代更新，应用实例表明，层析反演速度建模技术是可行的，并取得了很好的应用效果。
2共成像点道集层析速度反演原理由于叠前深度偏移的同相叠加作用，基于初始模型得到的共成像点道集具有比cmp道集更高的信噪比，并且共成像点道集上残存的剩余时差可以用于通过层析反演的方式沿着射线路径进行反投影，得到速度模型更新量，完成速度模型的更新。
3叠前深度偏移层析反演速度模型的建立3.1 Petrel建立网格化初始速度模型首先建立工区，通过加载深度域网格化叠加数据体、网格化插值平滑速度场、网格化层文件，完成初始深度偏移速度模型的建立。
深度偏移培训总结-高现俊
各向异性叠前深度偏移
各向同性叠前深度偏移速度 远道拉平
N
300近道是否拉 平 优化各向同性速度V0
Y
从井资料和各向同性资料计算Delta 把各向同性层速度V0比例转换为 各向异性速度Va Epsilon＝Delta
Y
N
优化 Epsilon
运行VTI各向异 性叠前深度偏移
结 束
运行VTI各向异性叠前深度偏移
9建立剩余深度延迟模型
10层析成像更新层速度模型
11 重复7、8步骤直到道集 拉平和剩余深度延迟归零 12创建最终深度域层速度体 13最终深度偏移
处理中心深度偏移学习班第7期
优化深度域层速度体
初始深度域层速度体
最终深度域层速度体
处理中心深度偏移学习班第7期
叠前深度偏移
初始深度偏移剖面
最终深度偏移剖面
处理中心深度偏移学习班第7期
学习体会 1、初学者正确理解深度域的概念对学会深度偏移 很重要，例如：面、图、模型、实体模型、体等。
2、丰富的构造解释知识对做好深度偏移很关键。
3、上手操作是牢记纷繁操作的根本。
处理中心深度偏移学习班第7期
感谢左老师的悉心指导！ 感谢处理中心为我们提供的学习机会！
感谢华北分院为我们所作的周到安排！
构造模型
弯曲射线时间偏移剖面
处理中心深度偏移学习班第7期
复杂构造叠前深度偏移流程：
1 建立工区 2 数据加载 3 时间偏移域层位解释 4 时间偏移域层位建模 5 抽取沿层层速度 ６编辑沿层层速度并建模 ７ 创建深度域层位模型 8 创建初始深度层速度剖面 9 叠前深度偏移
10 深度域构造模型调整并建模
处理中心深度偏移学习班第7期
各向异性叠前深度偏移
叠前深度偏移处理技术研究
叠前深度偏移处理技术研究作者：熊小娟来源：《中国科技博览》2016年第08期[摘要]叠前深度偏移可以解决复杂构造，陡倾角地层的成像，随着油田勘探开发的不断深入，叠前深度偏移已经越来越多地应用到实际生产中，本文主要介绍了叠前深度偏移的原理，Kirchhoff叠前深度偏移的实现过程及优缺点和实际的应用效果。
[关键词]叠前深度偏移 Kirchhoff、速度模型、陡倾角地层中图分类号：P618.130.8 文献标识码：A 文章编号：1009-914X（2016）08-0105-01引言：叠前深度偏移可以更好的解决复杂构造带地质体成像问题，已成为地球物理界的共识和勘探趋势。
地震偏移成像是一种将地震信息进行重排的反演运算，能使地震波能量归位到真实空间位置，获取地下正确构造图像。
上世纪70 年代初出现了基于几何地震学和绕射理论的射线偏移；同一时期Claerbout等针对标量波动方程提出了有限差分近似解法，实现了地震偏移。
Kirchhoff 积分法是以Hagedoorn“绕射最大凸度曲线”概念为基础建立起来的，表述为沿绕射曲线在地面对所有接收点进行加权积分的过程。
后来Keho等提出了Kirchhoff偏移的算法原型。
一、叠前深度偏移的处理过程（1）叠前深度偏移基本原理Kirchhoff深度偏移算法可应用于大角度倾斜地层和横向速度剧烈变化的情况。
同时还较好地顾及了介质的曲界面、强折射面对地震波射线的折射效应。
它在层状介质模型下的三维深度域偏移计算公式为：式中和为地面上的坐标；为深度；为偏移场在点上的双程旅行时；为轴与连接点和点的直线间的夹角。
上式可以最终归结为根据给定孔径的绕射波空间时距曲线所观测到的地震波场之和。
（2）Kirchhoff叠前深度偏移主要步骤Kirchhoff叠前深度偏移主要包括初始速度模型建立、旅行时计算、Kirchhoff偏移求和、深度速度模型迭代与修正。
①速度模型的建立叠前深度偏移时，首先利用常规处理中获得的叠加速度对目标线进行叠前时间偏移，得到时间偏移的共成像点道集，再对共成像点道集进行反动校，利用反动校后的共成像点道集做速度分析，求得均方根速度。
第5章波动方程法保幅叠前深度偏移
第五章 波动方程法保幅偏移波动方程法叠前深度偏移技术在很大程度上能够实现保幅处理，特别是Fourier 有限差分（FFD ）法，综合了Fourier 方法与有限差分法的优点，对陡倾角地层和强横向变速介质有很好的适应性，是目前精度最高的叠前深度偏移方法。
下面基于波动方程法叠前深度偏移讨论适用于各向异性介质的保幅偏移以及粘滞声波和弹性波保幅偏移。
§5.1 基于散射理论的保幅处理一．方法原理下面介绍一种基于散射理论（波动理论与Born 反演）的三维叠前保幅偏移方法，该方法是将解波动方程的问题转化为解格林函数的问题，其中格林函数的微小扰动可表示为⎰⎰⎰--≈vs x r T t x m s x r dvA s t r G )),,(()(),,(),,(δδδ&& （5-1） 其中r 、x 和s 分别表示检波点、散射点和炮点的位置，A 和T 分别表示炮点到散射点及检波点到散射点的振幅和旅行时（见图5-1），m(x)为慢度的平方，即：)(/1)(2x c x m =，其中c(x)是速度。
所用反演公式是基于Born 近似推出的，它与采集系统有非常密切的关系，海上三维双缆勘探时，该反演公式为 )),,,(,(),,()(21)(s s x r T r G s x r B R S L x H x m RS St L δδ⎰⎰∑⎰∂∂∂≈ （5-2） 其中),,(/),,(),,(s x r A s x r q s x r J B =，J 为雅可比矩阵，)()(x p x p q s r +=为检波点到散射点的慢度与炮点到散射点的慢度的矢量和，St 、L 、S 和R 分别表示电缆、测线、炮点和检波点。
图5-1 叠前保幅偏移的示意图二．实际应用基于上述方法对Norsk Hydro 地区的海上三维地震数据进行了处理，该区共有29条双缆测线，每条测线450炮，测线横向间距100米，炮间距和道间距均为25米，每条电缆用了120个检波组，图5-2给出了相邻两炮的检波点接收情况，图5-3给出了29条测线的炮点分布情况，从这些图中可以看出实际的采集系统与理想情况有着很大的差别，要实现保幅偏移必须精确地考虑这些问题。