Absence of spin gap in the superconducting ladder compound Sr_2Ca_{12}Cu_{24}O_{41}
第一章 晶体结构基础 习题
单相（只有一种晶体结构），而化学分析结果表明、它具有复杂的化学式：
KF·AIF3·BaO·MgO·A12O3·5MgSiO3 请说明：（a）这与滑石、白云母〔钾云母〕或叶蜡石哪一类晶体有关。
（b）这个晶体是在滑石中进行了何种置换而形成的。
1-43 给出解释：
(a) 层状硅酸盐结构中，有一片八面体配位的 A1 和一片四面体配位的 Si。在
(a) 画出 CaF2 晶胞，并标明各种原子及其坐标位置。 (b) 离子的配位数是多少？实际配位数与预计配位数相符合否？
（c）比较正、负离子的配位数，存在什么关系？
1-37 钙铁矿（CaTiO3）是 ABO3 型结构的典型，属 D2h7 一 Pmna。它是由 Ca 原 子和 Ti 原子的正交简单格子各一套，O 原子的正交简单格子三套．相互穿插配
0
,
ρ和 ro 表示。
(b) 将(a)的 答案 代入 表示位 能的 公式 中， 得出晶 格能 U0 （对 于 r=ro），用
N0
M
2 z
e
2
/
4
0
,ρ和
r0
表示。
1-45 利用上题（b）的答案计算 NaCl 晶格能。（对于 NaCl, M＝1.748，ρ＝ 0.033nm,ro=0.0282nm, e＝1.602×10-19C）。
尽管两者的堆积密度是相等的。
1-44 对离子型晶体，位能(J/mol )可以写成
1 4 0
(
N
0
M
2 z
e
2
r
)ห้องสมุดไป่ตู้
N0ner'
在阳离子一阴离子平衡距离 ro 处，离子之间的作用力由下式给出
2023大学_牛顿环课后思考题答案
2023牛顿环课后思考题答案篇一：2023牛顿环课后思考题答案实验一霍尔效应及其应用【预习思考题】1．列出计算霍尔系数、载流子浓度n、电导率σ及迁移率μ的计算公式，并注明单位。
霍尔系数，载流子浓度，电导率，迁移率。
2．如已知霍尔样品的工作电流及磁感应强度B的方向，如何判断样品的导电类型？以根据右手螺旋定则，从工作电流旋到磁感应强度B确定的方向为正向，若测得的霍尔电压为正，则样品为P型，反之则为N型。
3．本实验为什么要用3个换向开关？为了在测量时消除一些霍尔效应的副效应的影响，需要在测量时改变工作电流及磁感应强度B的方向，因此就需要2个换向开关；除了测量霍尔电压，还要测量A、C间的电位差，这是两个不同的测量位置，又需要1个换向开关。
总之，一共需要3个换向开关。
【分析讨论题】1．若磁感应强度B和霍尔器件平面不完全正交，按式（5.2-5）测出的霍尔系数比实际值大还是小？要准确测定值应怎样进行？若磁感应强度B和霍尔器件平面不完全正交，则测出的霍尔系数比实际值偏小。
要想准确测定，就需要保证磁感应强度B和霍尔器件平面完全正交，或者设法测量出磁感应强度B和霍尔器件平面的夹角。
2．若已知霍尔器件的性能参数，采用霍尔效应法测量一个未知磁场时，测量误差有哪些________？误差________有：测量工作电流的电流表的测量误差，测量霍尔器件厚度d的长度测量仪器的测量误差，测量霍尔电压的电压表的测量误差，磁场方向与霍尔器件平面的夹角影响等。
实验二声速的测量【预习思考题】1. 如何调节和判断测量系统是否处于共振状态？为什么要在系统处于共振的条件下进行声速测定？答：缓慢调节声速测试仪信号源面板上的“信号频率”旋钮，使交流毫伏表指针指示达到最大（或晶体管电压表的示值达到最大），此时系统处于共振状态，显示共振发生的信号指示灯亮，信号源面板上频率显示窗口显示共振频率。
在进行声速测定时需要测定驻波波节的位置，当发射换能器S1处于共振状态时，发射的超声波能量最大。
【化学奥赛】晶体结构习题new!
晶体结构题一（2004年全国高中学生化学竞赛决赛6分）氢是重要而洁净的能源。
要利用氢气作能源，必须解决好安全有效地储存氢气问题。
化学家研究出利用合金储存氢气，LaNi5是一种储氢材料。
LaNi5的晶体结构已经测定，属六方晶系，晶胞参数a=511 pm,c＝397 pm,晶体结构如图2所示。
⒈从LaNi5晶体结构图中勾画出一个LaNi5晶胞。
⒉每个晶胞中含有多少个La原子和Ni原子？⒊LaNi5晶胞中含有3个八面体空隙和6个四面体空隙，若每个空隙填人1个H原子，计算该储氢材料吸氢后氢的密度，该密度是标准状态下氢气密度(8.987×10-5 g·m-3)的多少倍？（氢的相对原子质量为1.008；光速c为2．998×108 m·s-1；忽略吸氢前后晶胞的体积变化）。
解：⒈晶胞结构见图4。
⒉晶胞中含有1个La原子和5个Ni原子⒊计算过程：六方晶胞体积：V=a2csin120°=(5.11×10-8)2×3.97×10-8×31/2/2=89.7×10-24cm3氢气密度是氢气密度的1.87×103倍。
二. (2006年全国高中学生化学竞赛决赛理论试题1)在酸化钨酸盐的过程中，钨酸根WO42-可能在不同程度上缩合形成多钨酸根。
多钨酸根的组成常因溶液的酸度不同而不同，它们的结构都由含一个中心W原子和六个配位O原子的钨氧八面体WO6通过共顶或共边的方式形成。
在为数众多的多钨酸根中，性质和结构了解得比较清楚的是仲钨酸根[H2W12O42]10-和偏钨酸根[H2W12O40]6-。
在下面三张结构图中，哪一张是仲钨酸根的结构？简述判断理由。
(a) (b) (c)解：提示：考察八面体的投影图，可以得到更清楚地认识。
三．(2006年全国高中学生化学竞赛决赛理论试题4)轻质碳酸镁是广泛应用于橡胶、塑料、食品和医药工业的化工产品，它的生产以白云石（主要成分是碳酸镁钙）为原料。
激光原理答案
激光原理答案测验1.11、梅曼（TheodoreH.Maiman）于1960年发明了世界上第一台激光器——红宝石激光器,其波长为694.3nm。
其频率为:A：4.74某10∧14(14是上标)HzB：4.32某10∧14(14是上标)HzC：3.0某10∧14(14是上标)Hz 您的回答：B参考答案：Bnull满分：10分得分：10分2、下列说法错误的是：A：光子的某一运动状态只能定域在一个相格中，但不能确定它在相格内部的对应位置B：微观粒子的坐标和动量不能同时准确测定C：微观粒子在相空间对应着一个点您的回答：C参考答案：Cnull满分：10分得分：10分3、为了增大光源的空间相干性，下列说法错误的是：A：采用光学滤波来减小频带宽度B：靠近光源C：缩小光源线度您的回答：B参考答案：Bnull满分：10分得分：10分4、相干光强取决于：A：所有光子的数目B：同一模式内光子的数目C：以上说法都不对您的回答：B参考答案：Bnull满分：10分得分：10分5、中国第一台激光器——红宝石激光器于1961年被发明制造出来。
其波长为A：632.8nmB：694.3nmC：650nm您的回答：B参考答案：Bnull满分：10分得分：10分6、光子的某一运动状态只能定域在一个相格中，这说明了A：光子运动的连续性B：光子运动的不连续性C：以上说法都不对您的回答：B参考答案：Bnull满分：10分得分：10分7、3-4在2cm的空腔内存在着带宽（Δλ）为1某10m、波长为0.5m的自发辐射光。
求此光的频带范围Δν。
A：120GHzB：3某10^18（18为上标）Hz您的回答：B参考答案：Anull满分：10分得分：0分8、接第7题，在此频带宽度范围内，腔内存在的模式数？A：2某10^18（18为上标）B：8某10^10（10为上标）您的回答：A参考答案：Bnull满分：10分得分：0分9、由两个全反射镜组成的稳定光学谐振腔腔长为L，腔内振荡光的中心波长为求该光的波长带宽的近似值。
铌酸锶钡超晶格结构的超导性质研究
铌酸锶钡超晶格结构的超导性质研究超导材料是一种具有零电阻和完美磁通排斥现象的物质，被广泛应用于磁共振成像、电力输送等方面。
在超导材料的研究中，铌酸锶钡超晶格结构是一个备受关注的热点领域。
本文将介绍铌酸锶钡超晶格结构的超导性质研究。
一、铌酸锶钡超晶格结构简介铌酸锶钡超晶格结构是指铌酸钡和锶钡铌酸晶体交替堆砌在一起所形成的晶体结构。
该结构的化学式为（Sr1-xBax）Nb2O6。
目前已经研究出了多种铌酸锶钡超晶格结构的超导材料，其中最为突出的是Ba0.6K0.4Fe2As2铁基超导材料。
二、超导性质研究1. 现有研究成果目前已有大量的研究成果表明，铌酸锶钡超晶格结构的超导性质非常出色。
其中，Ba0.6K0.4Fe2As2铁基超导材料的超导转变温度可达到38K，是目前已知的转变温度最高的超导材料之一。
此外，该材料的磁滞效应较小，磁场对其超导性能的影响也很小。
2. 研究方向目前，铌酸锶钡超晶格结构的超导性质研究方向主要包括以下几个方面：（1）超导机理研究目前，科学家们对铁基超导材料的超导机理还存在很多争议。
因此，研究铌酸锶钡超晶格结构的超导机理成为了一个热点问题。
研究人员通过电子输运、拉曼光谱、中子散射等手段来探索超导机理。
（2）结构优化研究由于铌酸锶钡超晶格结构的超导性质受到晶体结构的影响，因此结构优化研究成为了一个重要的方向。
研究人员通过改变晶体结构、掺入杂质等方法来提高其超导性能。
（3）应用研究超导材料在磁共振成像、电力输送等方面具有广泛的应用价值。
因此，铌酸锶钡超晶格结构的应用研究也成为了一个热点领域。
研究人员通过将铌酸锶钡超晶格结构应用于相关领域，来探索其应用潜力。
三、总结综上所述，铌酸锶钡超晶格结构的超导性质研究是一个备受关注的热点问题。
目前，科学家们在超导机理研究、结构优化研究、应用研究等方向上都取得了许多重要进展。
预计在未来，铌酸锶钡超晶格结构的超导材料在相关领域的应用将会进一步得到拓展和推广。
半导体物理与器件第四版答案
半导体物理与器件第四版答案【篇一：半导体物理第五章习题答案】>1. 一个n型半导体样品的额外空穴密度为1013cm-3，已知空穴寿命为100?s，计算空穴的复合率。
解：复合率为单位时间单位体积内因复合而消失的电子-空穴对数，因此1013u1017cm?3?s ?6100102. 用强光照射n型样品，假定光被均匀吸收，产生额外载流子，产生率为gp，空穴寿命为?，请①写出光照开始阶段额外载流子密度随时间变化所满足的方程；②求出光照下达到稳定状态时的额外载流子密度。
解：⑴光照下，额外载流子密度?n=?p，其值在光照的开始阶段随时间的变化决定于产生和复合两种过程，因此，额外载流子密度随时间变化所满足的方程由产生率gp和复合率u的代数和构成，即 d(?p)?pgp dtd(?p)0，于是由上式得⑵稳定时额外载流子密度不再随时间变化，即 dtppp0gp3. 有一块n型硅样品，额外载流子寿命是1?s，无光照时的电阻率是10??cm。
今用光照射该样品，光被半导体均匀吸收，电子-空穴对的产生率是1022/cm3?s，试计算光照下样品的电阻率，并求电导中少数载流子的贡献占多大比例？解：光照被均匀吸收后产生的稳定额外载流子密度pngp10221061016 cm－3取?n?1350cm2/(v?s)，?p?500cm/(v?s)，则额外载流子对电导率的贡献2pq(?n??p)?1016?1.6?10?19?(1350?500)?2.96 s/cm无光照时?0?10.1s/cm，因而光照下的电导率0?2.96?0.1?3.06s/cm相应的电阻率 ??110.33cm 3.06少数载流子对电导的贡献为：?p?pq?p??pq?p?gp?q?p代入数据：?p?(p0??p)q?p??pq?p?1016?1.6?10?19?500?0.8s/cm∴p00.80.2626﹪ 3.06即光电导中少数载流子的贡献为26﹪4.一块半导体样品的额外载流子寿命? =10?s，今用光照在其中产生非平衡载流子，问光照突然停止后的20?s时刻其额外载流子密度衰减到原来的百分之几？解：已知光照停止后额外载流子密度的衰减规律为p(t)p0e因此光照停止后任意时刻额外载流子密度与光照停止时的初始密度之比即为t??p(t)e p0t当t?20?s?2?10?5s时20??p(20)e10e20.13513.5﹪ ?p05. 光照在掺杂浓度为1016cm-3的n型硅中产生的额外载流子密度为?n=?p= 1016cm-3。
全国高中学生化学竞赛决赛理论模拟试题十二
●竞赛时间4小时。
迟到超过半小时者不能进考场。
开始考试后1小时内不得离场。
时间到，把试卷(背面朝上)放在桌面上，立即起立撤离考场。
●试卷装订成册，不得拆散。
所有解答必须写在指定的方框内，不得用铅笔填写。
草稿纸在最后一页。
不得持有任何其他纸张。
●姓名、报名号和所属学校必须写在首页左侧指定位置，写在其他地方者按废卷论处。
●允许使用非编程计算器以及直尺等文具。
第1题大自然中的金属A只存在于化合物中，主要是通式为M x(SiO4)y硅酸盐和它的氧化物。
氧化物存在多种形态，并且易形成配位数CN metal = 7的单斜结构。
温度高于1100°C，它的晶格转变为四方结构。
温度超过2000°C它转变成立方结构。
后者的晶格结构是氟化钙型，晶格常数为a0 = 507 pm.。
这个结构在室温下可以被CaO稳定。
纯的氧化物（立方结构）密度为6.27 g·cm-3。
1.画出立方结构的晶胞。
2. 这个氧化物的实验式是什么？3. 这个氧化物中金属的配位数为多少？4. 金属在氧化物中的氧化数和在硅酸盐中的一样。
给出硅酸盐的实验式。
5.这个金属是什么？给出过程。
6.写出这个金属的电子构型。
7. 该氧化物中阳离子和阴离子的配位数为多少？8.运用如下热力学数据，计算氧的电子亲和能∆EA H°(O(g) + 2 e-→ O2-(g)):∆sub H°(M) = 609 kJ·mol-1; ∆IE H°(M/M n+) = 7482 kJ·mol-1; ∆diss H°(O2) = 498 kJ·mol-1;∆lattice H°(M-oxide) = -10945 kJ·mol-1; ∆f H°(M-oxide) = -1100 kJ·mol-1;得到这个金属的过程是一个两步合成。
第一步是硅酸盐的碳氯化，即在高温下与碳和气体氯反应。
第七章 超导电性
=
ns e*2 m*
E
－伦敦方程
对于稳恒电流，E＝0， 超导体电阻为零
16
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7.4 超导电性的唯象理论
二、伦敦理论
2. 迈斯纳效应 利用麦克斯韦方程 Ñ ´ E = - dB dt
Ñ
2B
=
m 0nS e*2 m
B
=
1 l2
B
Bx (z) = Bx (0)e- z /l
x
Bx (Z )
B
l
y
l：穿透深度
在穿透深度内：
z
m 0 J sy
=
-
1 l
Bx (0)e- z /l
这个在外场作用下“产生”的表 面电流屏蔽了超导内部的磁场
18
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= T ( dSN dT
-
dSS dT
)
=
-Tc
m
0
[(
dHC dT
)2 ]
当磁场强度为零时，N- S转变是热力学意义上的二级相变
14
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7.4 超导体的实验研究
二、超导体比热
Ga比热的实验结果
超导体比热按指数变化
Cs : e-D / kBT
超导态与正常态存在能隙， 尽管能隙很小
9
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超晶格第四章半导体超晶格
3�电学方法�C-V法�
当有外加电压Va存在时�势垒的宽度和高度的关系为�
( x0
−
x1 )
=
[
2ε1ε 2N D
qN A (ε1N A + ε 2N D
)
(VD
− Va
)]1/ 2
( x2
−
x0 )
=
[
2ε1ε 2N A
qN D (ε1N A + ε 2N D )
?异质结不同能隙材料形成的结如族族族等?主要特点能隙宽度介电常数及电子亲和势均不同?不仅是超晶格的基本组成部份其材料与结构的不同也为器件设计带来许多自由度及独特的性质21理想突变异质结能带图理想突变异质结的模型是两种材料一直到边界都保持其体内的特性在边界上才突变成另一种材料
第四章 半导体超晶格
§1 引言 §2 异质结 §3 超晶格量子阱中的新现象 §4 超晶格电子态理论 §5 超晶格晶格振动 §6 超晶格量子阱的光学性质 §7 超晶格量子阱的垂直输运性质 §8 超晶格量子阱应用例举 §9 量子Hall效应 *§10 低维超晶格和微结构
3�应变超晶格
一般认为�晶格常数的失配度<0.5%为晶格匹配� 失配度>0.5%为晶格失配。在晶格常数失配度<7% 的范围内�其中的一种或两种材料内存在应变�以 补偿晶格常数的失配�界面不产生位错与缺陷。
如�Si/Ge, GaP/InP
§2
异质结 - 超晶格的基本单元
“半导体异质结物理”, 虞丽生,科学出版社.
当势阱的宽度和载流子的有效质量已知时�可用和 实验数据相拟合的办法求出相应势阱的深度�即导 带带阶和价带带阶。
电子的跃迁满足选择定则 Δn = 0�即位于第n个重 �或轻�空图穴5 量能子级阱只中的能量跃子能迁级到和第光跃n迁个电子能级。
中南大学大学物理实验预习答案
实验一迈克耳孙干涉仪的调整与使用【预习思考题】1．迈克尔孙干涉仪是利用什么方法产生两束相干光的？答：迈克尔孙干涉仪是利用分振幅法产生两束相干光的。
2．迈克尔孙干涉仪的等倾和等厚干涉分别在什么条件下产生的？条纹形状如何？随M1、M2’的间距d如何变化？答：（1）等倾干涉条纹的产生通常需要面光源，且M1、M2’应严格平行；等厚干涉条纹的形成则需要M1、M2’不再平行，而是有微小夹角，且二者之间所加的空气膜较薄。
（2）等倾干涉为圆条纹，等厚干涉为直条纹。
（3）d越大，条纹越细越密；d 越小，条纹就越粗越疏。
3．什么样条件下，白光也会产生等厚干涉条纹？当白光等厚干涉条纹的中心被调到视场中央时，M1、M2’两镜子的位置成什么关系？答：白光由于是复色光，相干长度较小，所以只有M1、M2’距离非常接近时，才会有彩色的干涉条纹，且出现在两镜交线附近。
当白光等厚干涉条纹的中心被调到视场中央时，说明M1、M2’已相交。
【分析讨论题】1．用迈克尔孙干涉仪观察到的等倾干涉条纹与牛顿环的干涉条纹有何不同？答：二者虽然都是圆条纹，但牛顿环属于等厚干涉的结果，并且等倾干涉条纹中心级次高，而牛顿环则是边缘的干涉级次高，所以当增大（或减小）空气层厚度时，等倾干涉条纹会向外涌出（或向中心缩进），而牛顿环则会向中心缩进（或向外涌出）。
2．想想如何在迈克尔孙干涉仪上利用白光的等厚干涉条纹测定透明物体的折射率？答：首先将仪器调整到M1、M2’相交，即视场中央能看到白光的零级干涉条纹，然后根据刚才镜子的移动方向选择将透明物体放在哪条光路中（主要是为了避免空程差），继续向原方向移动M1镜，直到再次看到白光的零级条纹出现在刚才所在的位置时，记下M1移动的距离所对应的圆环变化数N，根据，即可求出n。
实验二用动态法测定金属棒的杨氏模量【预习思考题】1．试样固有频率和共振频率有何不同，有何关系?固有频率只由系统本身的性质决定。
和共振频率是两个不同的概念，它们之间的关系为：式中Q为试样的机械品质因数。
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arXiv:cond-mat/9710063v1 7 Oct 1997AbsenceofspingapinthesuperconductingladdercompoundSr2Ca12Cu24O41
H.Mayaffre(1),P.Auban-Senzier(1),D.J´erome(1),D.Poilblanc(2),C.Bourbonnais(3),U.Ammerahl(4)(5),G.Dhalenne(4)andA.Revcolevschi(4)(1)LaboratoiredePhysiquedesSolidesURA002(associ´eauCNRS),Universit´eParis-Sud,91405Orsay,France(2)LaboratoiredePhysiqueQuantiqueUMR5626(associ´eauCNRS),Universit´ePaulSabatier,31062Toulouse,France(3)CentredeRechercheenPhysiqueduSolide,D´epartementdePhysique,Universit´edeSherbrooke,Sherbrooke,Qu´ebec,CanadaJ1K2R1(4)LaboratoiredeChimieduSolide,UMR446(associ´eauCNRS),Universit´eParis-Sud,91405Orsay,France(5)PhysikalischesInstitut,Universit¨atzuK¨oln,Z¨ulpicherStrasse77D-50937K¨oln(Germany)(February1,2008)
Transportand63Cu-NMR,KnightshiftandT1,measurementsperformedonthetwo-legspinlad-dersofSr2Ca12Cu24O41singlecrystalsshowacollapseofthegapinladderspinexcitationswhensuperconductivityisstabilisedunderapressureof29kbar.Theseresultssupportthepredictionmadewithexactdiagonalisationtechniquesintwo-legisotropict-Jladdersofatransitionbetweenalow-dopingspingapphaseandagapless1-DTomonaga-Luttingerregime.
PACSnumbers:71.10.-w,75.10.-b,75.30.Kz
I.INTRODUCTIONTheexistenceofsuperconductivityintwofamiliesofmaterialswherethispropertywasnotexpectedatfirstsight(thelowdimensionalorganicconductorsandthehighTccuprates)hasbeenamajorachievementofcon-densedmatterresearchofthelasttwodecades.Themechanismofsuperconductivityforbothclassesofcom-poundsisstillunderintensedebatebutthereisalreadyaconsensusabouttheirlowdimensionalelectronicstruc-turewhichmaybethecluegoverningsuperconductingpairingcorrelations.Therecentfindingofnewsuper-conductingcopper-oxidestructures[1]exhibitingonedi-mensionalfeatureswithbothisolatedCuO2chainsandCu2O3ladders,thatis,pairsofCuO2chainslinkedbyoxygenatomsbetweenthecoppers,hasprofoundlyre-vivedtheinterestforsuperconductivityincupratesand1-Dmaterials.TheladdercompoundtobediscussedinthisreportisSr2Ca12Cu24O41whichderivesfromtheparentcom-poundSr14Cu24O41throughcovalent-calciumsubstitu-tion.ThestructureofSr14Cu24O41displaystogetherCuO2chainsandCu2O3two-legladdersparalleltothec-axisofthestructure[2].Notethatotherinsulating1-DmaterialslikeSrCu2O3containonlyCu2O3laddersandnochain.Incontrast,theundopedparentcompoundforthehighTccupratesexhibitsatwodimensional(2-D)CuO2layerstructure.Inbothsystems,allcoppersitesbelongingtotheladdersortotheplanesareoccupiedbyaspin1/2Cu2+ion.However,whilelongrangeantifer-romagnetismisstabilizedatlowtemperatureinthe2-Dspinsystem,thepropertiesofthespinladdermaterialscanbedrasticallydifferent.Intwo-legladderssystems,
dominantAFcouplingJbetweenthecopperspinsonthesamerungleadstotheformationofaspinsingletoneachrung.Consequentlythegroundstateofthewholeladderisasingletspinstatewithafiniteenergyneededtoexcitearungspinsinglettoaspintripletstate.Aspingapsituationisobtainedandcanbeseenviatheexponentialdropofthespinsusceptibilityuponcoolingdown.Theexistenceofaspingapinaspin-ladderstructurehasbeenfirstproposedtheoretically[3]andfoundexper-imentallyinseveraleven-legladdercopperoxidesystems(SrCu2O3[4,5],LaCuO2.5[6])ororganicmaterials[7].Thespingapisexpectedtobequiterobusttovariousperturbations.Forexample,itispredictedtobestableuptoarbitrarysmallmagneticcouplingalongtherungsoftheladders[8]orinthepresenceofasmallinter-laddercoupling[9].Thepersistenceofthespingapuponlightholedop-inghasbeenestablishedbyvarioustechniques(seee.g.Refs.[3,10–12]).Evenmoreexcitingwasthesuggestionthatthespingapleadstoanattractiveinteraction[3,10]ofholesonthesamerung,henceprovidingdominantd-wavelikesuperconductingpairingcorrelations[13,14]whichcouldpossiblymaterializeintoathree-dimensionalsuperconductingstateatlowtemperature.Inaddition,thenumericalinvestigationofthecompletephasedia-gram[15]ofthetwo-legisotropict−Jladder(inthismodelthemotionoftheCu3+singletholesaredescribedbyahoppingmatrixelementt)suggeststhepossibilityofatransitionfromthelowdopingspingapphase(withtheconcomitantformationofholepairs)towardsagap-less1-DTomonaga-Luttinger(TL)regime.Although,theexistenceofsuchatransitionisclearatsufficiently
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