第二章 §1

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第二章 热力学第一定律(1)

第二章  热力学第一定律(1)
低压气体 → 理想气体
⎛ ∂U ⎞ =0 ⎜ ∂V ⎟ ⎝ ⎠T
理想气体的热力学能U只是温度的函数,即
U = f (T ) (理想气体)
28
这一由实验得出的结果也可以用理想气体模型解释: 理想气体分子间没有相互作用力,因而不存在分子 间相互作用的势能, 其热力学能只是分子的平动、转动、分子内部各原 子间的振动、电子的运动、核的运动的能量等,而这些 能量均只取决于温度。 需要说明的是:焦耳实验的设计是不精确的,压力较低、 水量较大。 但不影响“理想气体的热力学能仅仅是温度的函数”这一 结论的正确性。
{
单纯pVT变化 相变化 化学变化
14
恒温过程(T=T环境=定值) 恒压过程( p=p环境=定值) 根据过程进行 的特定条件 恒容过程(V=定值) 绝热过程(系统与环境间无热交换的过程) 循环过程(经过一系列变化又回到始态)
15
3. 功与热
功和热是系统发生变化过程中,系统与环境交换能量的两 种形式,J (1) 功 当系统在广义力的作用下,产生了广义的位移时,就做 了广义的功。W 本书规定: 系统得到环境所做的功时,W > 0 系统对环境做功时,W < 0 体积功 功 电功 非体积功 表面功
{
宏观性质 微观性质
状态函数
系统的宏观性质(状态函数)的数值是否与物质的数量有关
{
广度量 强度量
(或广度性质),如n、V、U、S 等 (或强度性质),如T,p,η 等
任意两种广度性质之比得出的物理量则为强度量,Vm,ρ
9
空气 n p V T y(O2) y(N2)
L pL VL TL M pM VM TM 图2.1 两类不同性质
学们课下仔细思考!
32

第二章__热力学第一定律(1.)

第二章__热力学第一定律(1.)

6、热力学平衡态 、 系统处于热力学平衡时, 系统处于热力学平衡时,系统与环境之 间没有任何物质和能量交换, 间没有任何物质和能量交换,系统中各个状 态性质均不随时间而变化。 态性质均不随时间而变化。 (1)热平衡; )热平衡; (2)力平衡; )力平衡; (3)化学平衡; )化学平衡; (4)相平衡; )相平衡;
10、热与功 、 能量交换的两种形式。 能量交换的两种形式。 不是系统的性质, 不是系统的性质, 不是状态函数。 不是状态函数。
(1)热:系统与环境间由于温度差引起 ) 的能量交换。 的能量交换。热是大量粒子以无序运动 传递的能量。 传递的能量。 符号:Q 单位:J 符号 单位 正负号规定: 正负号规定 系统从环境吸热 “+” 系统向环境放热 “-”
系统
封闭系统是热力学研究的基础,一般除特殊注 封闭系统是热力学研究的基础 一般除特殊注 明外均为封闭系统。 明外均为封闭系统。 绝对的孤立系统是不存在的理想情况, 绝对的孤立系统是不存在的理想情况,是人 为的抽象。 为的抽象。 (1) 封闭系统 环境 孤立系统 封闭系统+环境 环境→孤立系统 (2)绝热、恒容且无非体积功的封闭系统即 绝热、 绝热 为孤立系统。 为孤立系统。
T
∂V ∂T p
9、相变化过程、饱和蒸汽压及临界参量 相变化过程、 相变化过程
系统的稳定聚集态是气态、 系统的稳定聚集态是气态、液态或某 种晶态。 种晶态。 固体及液体共同点是压缩性很小, 固体及液体共同点是压缩性很小, 因此固态及液态统称为凝聚相 凝聚相; 因此固态及液态统称为凝聚相; 气体与液体的共同点是具有流动性, 气体与液体的共同点是具有流动性, 因此称为流体相 流体相。 因此称为流体相。
(3)气体的液化及临界参量 气体的液化及临界参量 气体液化可采取降温、加压, 气体液化可采取降温、加压,使物 降温 质的体积缩小。 质的体积缩小。 气体转化为液体的过程中的p-V-T变 变 气体转化为液体的过程中的 化关系是遵循一定规律的。 化关系是遵循一定规律的。

第二章 一阶微分方程的初等解法1

第二章 一阶微分方程的初等解法1

6
6
代入得雪球的体积随时间的变化关系为
v(t) (12 3t)3.
6
注:实际问题要求t [0,4].
作业
P42 1(9)2 (3)
a1 b1 a2 b2
y
x y
x
g( y) x
为齐次方程,由(I)可化为变量分离方程.
2 a1 a2 0的情形 b1 b2 设 a1 b1 k,则方程可改写成 a2 b2
dy a1x b1 y c1 k(a2 x b2 y) c1 dx a2 x b2 y c2 a2 x b2 y c2
求解方法: 10 作变量代换(引入新变量)u y ,方程化为
x
du g(u) u ,
dx
x
(这里由于dy x du u) dx dx
20 解以上的变量分离方程
30 变量还原.
例1 求解方程 x dy 2 xy y dx
(x 0)
解: 方程变形为 dy 2 y y dx x x
(x 0)
1 Y X
dX X Y 1 Y
令u Y ,得 X du 1 u2
X
X
dX 1 u
将变量分离后得
(1 u)du 1 u2
dX X
两边积分得: arctanu 1 ln(1 u2 ) ln X c 2
变量还原并整理后得原方程的通解为
arctan y 2 ln (x 1)2 ( y 2)2 c. x 1
X x 作变量代换(坐标变换) Y y
则方程化为 dY a1X b1Y dX a2 X b2Y
为 (1)的情形,可化为变量分离方程求解.
解的步骤:
10
解方程组aa21xx
b1 y b2 y

第二章地壳 第一节 地壳的组成物质1

第二章地壳 第一节 地壳的组成物质1

光泽:矿物表面对光线的反射性质而成
第二章 地壳
(一)沉积岩 2.沉积岩的形成过程 (1)风化作用:机械风化(以崩解的方式把已经形成的岩石破 碎成大小不同的碎屑)、化学风化(由于水、氧气、二氧化 碳引起的化学作用使岩石分解形成碎屑)、 生物风化(细菌、 真菌、藻类等生物分解岩石)。 (2)剥蚀作用:风化之后的产物被外力剥离母岩; (3)搬运作用:剥蚀形成的碎屑物质都要经历搬运过程。搬运 方式包括风力、水力、冰川等; (4)沉积作用:搬运物质在合适的环境中沉积下来; (5)固结成岩作用:经过漫长的压实作用,石化成坚硬的沉积 岩。
第二章 地壳
第二章 地壳
第二章 地壳
(一)沉积岩 3.沉积岩的主要类型 (1)碎屑岩类 B、碎屑岩的分类:按物质来源可分为陆源碎屑岩和火山碎 屑岩两类。火山碎屑岩按碎屑粒径又分为集块岩(>64毫 米) 、火山角砾岩( 64~2毫米)和凝灰岩(<2毫米)、粗砾 岩(256~64毫米)、中砾岩(64~4毫米)、细砾岩(4~2 毫米 )。砂岩按砂粒大小可细分为巨粒砂岩(2~1毫米), 粗粒砂岩(1~0.5毫米)、中粒砂岩(0.5~0.25毫米 )、细 粒砂岩(0.25~0.1毫米) 、微粒砂岩( 0.1~0.0625毫米 )。 粉砂岩按粒度可分为粗粉砂岩( 0.0625 ~0.0312毫米 ),细 粉砂岩( 0.0312~0.0039毫米 )。 碎屑岩主要由碎屑物质和 胶结物质两部分组成。
第二章 地壳
第二章 地壳
(三)变质岩 2、变质作用的类型 (1)动力变质作用 (2)接触热变质作用 (3)接触交代变质作用 (4)区域变质作用 (5)混合岩化作用或超变质作用
第二章 地壳
(三)变质岩 2、变质作用的类型 (1)动力变质作用 动力变质作用又称“碎裂变质作用”或“错动变质作用 [1] ”。是在构造运动所产生的定向压力作用下,岩石所发生 的变质作用。其变质因素以机械能及其转变的热能为主,常 沿断裂带呈条带分布,形成断层角砾岩、碎裂岩、糜棱岩等, 而这些岩石又是判断断裂带的重要标志。

第二章 高程测量1

第二章 高程测量1

• hAB = h1 + h2 + h3 + …… =(a1-b1)+(a2-b2)+(a3-b3) +…… = (a b) a b
• 注意: • 1.高差hAB本身可正可负,当a大于b时hAB 为正,此时B点高于A点;当a小于b时hAB为 负,即B点低于A点。 • 2.高差hAB的书写其下标的次序是固定的, 不能随意变换,hAB表示从A到B的高差; hBA则表示从B到A的高差。
• 3) 瞄准水准尺 先目镜对光:将望远镜对准明亮的背景,旋转 目镜调焦螺旋,使十字丝清晰; 松开制动螺旋,转动望远镜,用望远镜上的准 星和照门瞄准水准尺,拧紧制动螺旋; 从望远镜中观察目标,旋转物镜调焦螺旋,使 目标清晰,再旋转微动螺旋,使竖丝对准水准 尺。 • 4) 精平 从望远镜的一侧观察管水准气泡偏离零点的方 向,旋转微倾螺旋,使气泡大致居中,这时再 从目镜左边的附合气泡观察窗中察看两个气泡 影像是否吻合,如不吻合,再慢慢旋转微倾螺 旋直至完全吻合为止。
第二章
高程测量
§2.1 高程测量概述
测定地面点高程的工作,称为高程测量 (height measurement)。 • 高程测量是测量的基本工作之一。 • 高程测量按所使用的仪器和施测方法的不同, 可以分为水准测量 (leveling) 、三角高程测量 (trigonometric leveling) 、 GPS 高 程 测 量 (GPS leveling)和气压高程测量 (air pressure leveling)。 水准测量是目前精度较高的一种高程测量方法。
• • • • • •
直尺——A、B尺,两把一对 每把有黑、红两面分划与注记 A尺——黑面分划0~3m,红面分划4.687m~7.687m B尺——黑面分划0~3m,红面分划4.787m~7.787m A、B尺黑面注记的零点差——0 红面注记的零点差——0.1m

物理化学 第二章 热力学第一定律 1

物理化学 第二章 热力学第一定律 1
可见,Wa ? Wb ,同一种始末态,由于途径不同,功不同。
2) 热 Q
热:由于系统与环境间存在温差而交换的能量形式。 用符号Q 表示,单位是J。
热与系统内部粒子无序运动有关。
符号规定: 若系统从环境吸热 Q > 0
热是途径函数
若系统向环境放热
Q< 0
微量热记作?Q,不是dQ ,一定量的热记作Q ,不是? Q。
1. 系统与环境
系统:作为研究对象的那部分物质。 环境(外界):系统以外与之相联系的那部分物质。
系统与环境 的相互作用
物质交换 能量交换
传热
作功 体积功 非体积功
三类系统:
敞开系统(open system) : 与环境间——有物质交换,有能量交换
封闭系统(closed system) : 与环境间——无物质交换,有能量交换;
? W
?
?
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
V2 V1
p am
b
d
V
?? 体积功的计算式
?恒(外)压过程
恒外压过程:W=-pamb (V2-V1) 恒压过程(pamb =p):W=-p(V 2-V1)
?自由膨胀过程 ∵pamb=0
∴W=0
? 恒容过程 dV=0
? W=0
功是途径函数 1mol理想气体
可见,始末态相同,但功不同:W a = 0 W b = - 1135J 功不是状态函数,与过程的具体途径有关, 故过程的功为途径函数 表示:微量功记作 δW 非dW
恒温过程 ( Tsys= Tamb = const) 恒压过程 ( psys= pamb = const) 恒容过程 ( Vsys= const ) 绝热过程 ( Q = 0) 循环过程 (始态=末态)

第二章 机构的组成-1 (1)

机 构 的 自 由 度 —— 是 指 机 构 可 能 实 现 独 立 运 动 的 数 目 (保证机构具有确定运动时所必须给定的独立运动参数 〈独立的广义坐标〉的数目)。
机构的自由度通常用F表示。
机构是可动的,所以机构的自由度必须大于或等于1。
P39
1
2
θ1
3
S’3 S3
2 1 θ2
θ1
3
θ3 4 θ4
1)按引入约束数分,有:
I 级副(class I pairs)、II 级副、III 级副、IV 级副、V 级副。
引入1个约束
引入2个约束
引入3个约束 引入4个约束 引入5个约束
x
I 级副
球面高副
II 级副
球与方槽接触
II 级副
柱面副
Ⅳ 级副
球销副
P15
III级副
球面低副
IV级副
圆柱套筒副
V级副1
V级副2
④了解平面机构的组成原理,能正确判断机构结构合理性。
2. 本章重点、难点
重点: 机构运动简图绘制,机构结构分析,机构的自由
度计算;
难点: 机构结构分析及虚约束的判断。
§2-1 平面机构的组成
P5
机构是由具有确定 相对运动的“实物”— —一些相对独立运动的 单元体(构件)组成。
各构件组成机构时是按照一定的方式联接而 成的。由两构件直接接触并能产生相对运动的活 动连接,称为运动副。
从动件(driven link、follower) ——机构中随原动件运动的其他活 动构件。
例如:在连杆机构中,汽缸11为机架, 活塞10为原动件,而连杆3和曲轴4为 从动件。
P8
说明:
机构中各构件可以是刚性的,某些构件也可以是挠 性或弹性的,或是由液压、气动、电磁件构成的。即 机构不一定是由纯刚性构件组成的。

第二章 拉压1


FN
20KN
0KN
10KN
三、轴向拉压时横截面上的应力
已知轴力的大小,是否就可以判定构件是否发生破坏?
如果轴力很大,而杆件的横截面面积也很大,杆件是 否一定发生破坏? 如果轴力很小,而杆件的横截面面积也很小,杆件是 否一定不发生破坏? 不能只根据轴力杆件的受力程度。
9 ζ=N/A的应用条件是什么?适用范围是什么? 10、下列各图中所给截面哪一个可以应用ζ=N/A?
11、等直杆受力如图,横截面的面积为100毫米2, 则横截面MK上的正应力为: A:-50Mpa 。
B:-40MP
C:-90Mpa D:+90MPa
5KN
M
4KN
13KN
K
12、拉杆的应力计算公式ζ=N/A的应用条件是: A:应力在比例极限内; B:外力的合力作用线必须沿杆件的轴线;
p cos
cos
2
p sin
1 sin 2 2
正负号规定: : 横截面外法线转至斜截面的外法线,逆时针 转向为正,反之为负;

拉应力为正,压应力为负;
:对脱离体内一点产生顺时针力矩的切应
力为正,反之为负;
σ F τ

求AB段轴力
求BC段轴力
求CD段轴力
作轴力图
画轴力图步骤
1、分析外力的个数及其作用点; 2、利用外力的作用点将杆件分段; 3、截面法求任意两个力的作用点之间的轴力; 4、做轴力图;
画轴力图注意事项
1、两个力的作用点之间轴力为常量; 2、轴力只随外力的变化而变化; 与材料变化,截面变化均无关; 3、只有沿轴线方向的外力才产生轴力;
(在OB段)
O

电路 第二章 正弦交流电路(1)

11
所以交流电的有效值就是与它热效应相等的直流电的数值, 它们之间的关系由焦耳-楞次定律确定。为了区别,交流电 流、电压和电动势的有效值分别用大写字母I、U、E表示。 设正弦电流i=Imsin(ωt+ψ),通过计算可知,正弦电流的有 效值是其最大值的1/√2倍,如图2—9(c)所示,即 I=Im/√2 =0.707Im (2—9) 同理,正弦电压和电动势的有效值分别为 U=Um/√2 ; E=Um/√2 在工程上,主要使用有效值,今后不加特别声明,交流电 的大小均指有效值。从交流电流表和电压表上读取的数值也 是有效值。电气设备所标明的交流电压、电流数值也都是有 效值。可以证明有效值为正弦量在一个周期内的方均根值, 即它不随时间变化,因此,和最大值比较,有效值更为实用。
15
相量也可以用复平面上的有向线段来表示。如图所示。这种 用来表示相量的图形,叫相量图,相量图与力学和物理学中 的向量图相似。但是,相量表示的是随时间作正弦变动的函 数,而向量指的是力、电 场强度等空间向量。 2 因为实际工程中,常采用正弦量的有效值,而且最大值与 有效值之间有着固定的 2关系,所以有效值相量应用较多。 它等于最大值相量除以 2 ,即 U=Um/ 2 同理 I=Im/ 2
上式表明,为了保证电动势的频率稳定,必须保 持发电机转速稳定。 周期T、频率f及角频率ω反映了正弦量随时间作 ω 周期性交变的快慢。各国在电力工业上所用交流 电的频率都规定了各自的标准。我国和有些国家 电力工业的标准频率为50Hz,称为工频。一般我 们讲交流电时,如果不加说明,指的就是50Hz的 工频。还有一些国家工频采用60Hz。
采用适当的磁极形状,使电枢表面的磁感应强度B 沿圆周按正弦规律分布,如图 (a)所示。由于铁芯 的磁导率远大于空气的磁导率,故磁力线的方向 与铁芯表面垂直。在磁极之间的分界面O~O',B= 0,称为磁中性面。在磁极的轴线上,磁感应强度 具有最大值Bm 。设线圈的一条有效边AA'(切割磁 力线的部分)和转轴所组成的平面,与磁中性面的 夹角为α,则AA'边所处位置的磁感应强度为(见图 2—2) B=Bmsinα 当电枢被原动机拖动,在磁场中以逆时 针方向作 等速旋转时,电枢线圈有效 边因切 割磁力线而产生感 应电动势。其表达式为 e=Emsinωt (2—1)

第二章 热力学第一定律

• 例如烧开一壶水,可以采用电加热和火炉加热 两种途径完成此过程
15
按过程特点分类
恒温过程:T(系) = T (环) = 常数; 恒压过程: p(系) = p(环) = 常数; 恒容过程: dV (系) = 0; 等压过程:p (始) =p (终)=p(环) = 常数; 恒外压过程:p(环)=常数,p (始) ≠p (环) , p(终)=p (环) ; 绝热过程: Q 0;W 0 或 W 0 循环过程:体系由始态出发经一系列步骤 后回 到始态的过程。 (循环过程中,状态函数变化量均为零, 但系统和环境交换的功和热常不为零)
2-1- 2
恒外压过程
W=-p(环) △V ,
(p(环)=常数 ) (2-1-3)
恒压过程
p(系)= p(环)=常数, W=- p(系) △V , (恒压过程 ) W=- p(系) (V2-V1)=pV1-pV2=nR(T1-T2)
理想气体恒压变温过程
向真空膨胀的过程
p(环)=0, W=0
25
30
§2-2 热力学第一定律
能量守恒原理(经验规律) 能量有各种各样形式,能从一种形式转变为另 一种形式,但在转变过程中总能量的数量不变。
31
一定量的物质从相同的温度达到相 同的末态,在绝热情况下所需的各种 形式的功相同。系统具有一个反映其 内部能量的函数。
封闭系统热力学第一定律
封闭系统经历变化过程后,从环境中既吸收热, 又得到功,体系内能增加的数值应为功、热之和。
p1= 101.325 kPa
恒压升温
1 mol 空气
V1= 24.46 dm3 T1=298.15 K
恒温加压
p2= 202.65 kPa
V’’
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§1 从平面向量到空间向量 学习目标 1.理解空间向量的概念.2.了解空间向量的表示法,了解自由向量的概念.3.理解空间向量的夹角.4.理解直线的方向向量与平面的法向量的概念.

知识点一 空间向量的概念 思考1 类比平面向量的概念,给出空间向量的概念. 答案 在空间中,把具有大小和方向的量叫作空间向量. 思考2 若表示两个相等空间向量的有向线段的起点相同,则终点也一定相同吗? 答案 一定相同.因为相等向量的方向相同,长度相等,所以表示相等向量的有向线段的起点相同,终点也相同. 梳理 空间向量的有关概念 (1)定义:在空间中,把既有大小又有方向的量,叫作空间向量. (2)长度:空间向量的大小叫作向量的长度或模.

(3)表示法 ①几何表示法:空间向量用有向线段表示.②字母表示法:用字母表示,若向量a的 起点是A,终点是B,则向量a也可以 记作AB→,其模记为|AB→|或|a|. (4)自由向量:与向量的起点无关的向量. 知识点二 空间向量的夹角 思考 在平面内,若非零向量a与b共线,则它们的夹角是多少? 答案 0或π. 梳理 空间向量的夹角

(1)文字叙述:a,b是空间中两个非零向量,过空间任意一点O,作OA→=a,OB→=b,则∠AOB叫作向量a与向量b的夹角,记作〈a,b〉. (2)图形表示 角度 表示 〈a,b〉=0

〈a,b〉是锐角

〈a,b〉是直角 〈a,b〉是钝角 〈a,b〉=π

(3)范围:0≤〈a,b〉≤π. (4)空间向量的垂直:如果〈a,b〉=π2,那么称a与b互相垂直,记作a⊥b. 知识点三 向量与直线、平面 1.向量与直线 与平面向量一样,也可用空间向量描述空间直线的方向.如图所示.

l是空间一直线,A,B是直线l上任意两点,则称AB→为直线l的方向向量,显然,与AB→平行的任意非零向量a也是直线l的方向向量,直线的方向向量平行于该直线. 2.向量与平面 如图,如果直线l垂直于平面α,那么把直线l的方向向量a叫作平面α的法向量. 类型一 有关空间向量的概念的理解 例1 给出以下结论: ①两个空间向量相等,则它们的起点和终点分别相同;②若空间向量a,b满足|a|=|b|,则a

=b;③在正方体ABCD-A1B1C1D1中,必有AC→=A1C1—→;④若空间向量m,n,p满足m=n,n=p,则m=p.其中不正确的个数是( ) A.1 B.2 C.3 D.4 考点 空间向量的相关概念及其表示方法 题点 相等、相反向量 答案 B 解析 两个空间向量相等,它们的起点、终点不一定相同,故①不正确;若空间向量a,b

满足|a|=|b|,则不一定能判断出a=b,故②不正确;在正方体ABCD-A1B1C1D1中,必有AC→

=A1C1→成立,故③正确;④显然正确.故选B. 反思与感悟 在空间中,向量、向量的模、相等向量的概念和在平面中向量的相关概念完全一致,两向量相等的充要条件是两个向量的方向相同,模相等.两向量互为相反向量的充要条件是大小相等,方向相反. 跟踪训练1 在平行六面体ABCD-A1B1C1D1中,下列四对向量: ①AB→与C1D1→;②AC1—→与BD1—→;③AD1—→与C1B—→;④A1D—→与B1C—→.其中互为相反向量的有n对,则n等于( )

A.1 B.2 C.3 D.4 考点 空间向量的相关概念及其表示方法 题点 相等、相反向量 答案 B 解析 对于①AB→与C1D1—→,③AD1—→与C1B—→长度相等,方向相反,互为相反向量;对于②AC1—→与BD1

—→

长度相等,方向不相反;对于④A1D—→与B1C—→长度相等,方向相同.故互为相反向量的有2对. 类型二 求空间向量的夹角 例2 如图,在正方体ABCD-A1B1C1D1中,求下列各对向量的夹角:

(1)〈AB→,A1C1—→〉;(2)〈AB→,C1A1—→〉;(3)〈AB→,A1D1—→〉.

考点 空间向量的相关概念及其表示方法 题点 空间向量的夹角

解 (1)由题意知,A1C1—→=AC→, ∴〈AB→,A1C1—→〉=〈AB→,AC→〉. 又∵∠CAB=π4, 故〈AB→,A1C1—→〉=π4. (2)〈AB→,C1A1—→〉=π-〈AB→,A1C1—→〉=π-π4=3π4. (3)由题意知,A1D1—→=AD→,∴〈AB→,A1D1—→〉=〈AB→,AD→〉=π2. 引申探究 在本例中,求〈AB1—→,DA1—→〉. 解 如图,连接B1C,则B1C∥A1D,

且DA1—→=CB1—→,连接AC, 在△ACB1中,因为AC=AB1=B1C, 故∠AB1C=π3, 〈AB1—→,DA1—→〉=〈AB1—→,CB1—→〉=π3. 反思与感悟 求解空间向量的夹角,要充分利用原几何图形的性质,把空间向量的夹角转化为平面向量的夹角,要注意向量方向.

跟踪训练2 如图,在正四面体ABCD中,〈AB→,CD→〉的大小为( )

A.π4 B.π3 C.π2 D.π6 考点 空间向量的相关概念及其表示方法 题点 空间向量的夹角 答案 C 解析 取AB的中点O,连接OC,OD, 易得OC⊥AB,OD⊥AB. ∵OC∩OD=O,OC,OD平面OCD, ∴AB⊥平面OCD,又CD平面OCD,∴AB⊥CD. 得〈AB→,CD→〉=π2. 类型三 直线的方向向量与平面法向量的理解 例3 已知正四面体A-BCD.

(1)过点A作出方向向量为BC→的空间直线; (2)过点A作出平面BCD的一个法向量. 考点 直线的方向向量与平面的法向量 题点 求直线的方向向量 解 (1)如图,过点A作直线AE∥BC,由直线的方向向量的定义可知,直线AE即为过点A

且方向向量为BC→的空间直线. (2)如图,取△BCD的中心O,由正四面体的性质可知,AO垂直于平面BCD,故向量AO→可作为平面BCD的一个法向量. 反思与感悟 直线的方向向量有无数个,但一定为非零向量;平面的法向量也有无数个,它们互相平行. 给定空间中任意一点A和非零向量a,可以确定:(1)唯一一条过点A且平行于向量a的直线;(2)唯一一个过点A且垂直于向量a的平面. 跟踪训练3 如图,在正方体ABCD-A1B1C1D1中,P是DD1的中点,以C1为起点,指出直线AP的一个方向向量.

考点 直线的方向向量与平面的法向量 题点 求直线的方向向量 解 取BB1中点Q,C1C中点M,连接C1Q,BM,PM,则PM∥AB,且PM=AB.所以四边形APMB为平行四边形,所以AP∥BM,且AP=BM.又在四边形BQC1M中,BQ∥C1M,且BQ=C1M,

所以四边形BQC1M为平行四边形, 所以BM∥C1Q,且BM=C1Q, 所以AP∥C1Q,故C1Q—→为直线AP的一个方向向量. 1.下列说法正确的是( ) A.如果两个向量不相等,那么它们的长度不相等 B.方向不同的向量不能比较大小,但同向的可以比较大小 C.向量模的大小与方向有关 D.向量的模可以比较大小 考点 空间向量的相关概念及其表示方法 题点 相等、相反向量 答案 D 解析 两个向量不相等,但它们的长度可能相等,A不正确;任何两个向量,不论同向还是不同向均不存在大小关系,B不正确;向量模的大小只与其长度有关,与方向没有关系,C不正确.由于向量的模是一个实数,故可以比较大小,只有D正确.

2.如图,在四棱柱的上底面ABCD中,AB→=DC→,则下列向量相等的是( )

A.AD→与CB→ B.OA→与OC→ C.AC→与DB→ D.DO→与OB→ 考点 空间向量的相关概念及其表示方法 题点 相等、相反向量 答案 D

解析 因为AB→=DC→,所以四边形ABCD为平行四边形.所以DO→=OB→,AD→=BC→,OA→=CO→. 3.在正四面体A-BCD中,O为平面BCD的中心,连接AO,则AO→是平面BCD的一个________向量. 考点 直线的方向向量与平面的法向量 题点 求平面的法向量 答案 法

解析 由四面体A-BCD为正四面体,易知AO⊥面BCD,故OA→是平面BCD的一个法向量. 4.在直三棱柱ABC-A1B1C1中,以下向量可以作为平面ABC法向量的是________.(填序号) ①AB→;②AA1—→;③B1B—→;④A1C1—→. 考点 直线的方向向量与平面的法向量 题点 求平面的法向量 答案 ②③ 5.如图,在长方体ABCD-A′B′C′D′中,AB=3,AD=2,AA′=1,则分别以长方体的顶点为起点和终点的向量中:

①单位向量共有多少个? ②试写出模为5的所有向量;

③试写出与向量AB→相等的所有向量; ④试写出向量AA′—→的所有相反向量. 考点 空间向量的相关概念及其表示方法 题点 空间向量的定义与模

解 ①由于长方体的高为1,所以长方体的四条高所对应的向量AA′—→,A′A—→,BB′—→,B′B—→,CC′—→,C′C—→,DD′—→,D′D—→,共8个向量都是单位向量,而其他向量的模均不为1,故单位向量共有8个. ②由于长方体的左右两侧面的对角线长均为5,故模为5的向量有AD′—→,D′A—→,A′D—→,DA′—→,BC′—→,C′B—→,B′C—→,CB′—→. ③与向量AB→相等的所有向量(除它自身之外)有A′B′——→,DC→,D′C′———→. ④向量AA′—→的相反向量有A′A—→,B′B—→,C′C—→,D′D—→.

在空间中,一个向量成为某直线的方向向量的条件包含两个方面:一是该向量为非零向量;

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