偏微分方程论文

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偏微分方程数值解法

[摘要]偏微分方程课程主要介绍了求一阶拟线性偏微分方程、波动方程、热传导方程及位势方程的解析解。本文受此启发,并结合所学数值计算方法知识,介绍几种偏微分方程的数值解法。

1.背景

现实世界中,许多实际问题可归结为微分方程的定解问题。很多情况下,人们无法或不方便求出这些问题的解析解,从而要求它们的数值解。因此,需要了解偏微分方程的数值解法。

2.内容

(一)双曲型方程

∞≤≤∞-=x x x u ),()0,(?初值条件

将x-t 平面分割成矩形网格

,2,1,0,,2,1,0,0=+==±±===j j t t t k kh x x j k τ

用(k,j)表示网格节点(x k ,t j ),网格节点上的函数值为u(k,j)

用差商表示导数 ),~(2

),(),1()~,(2),()1,(,,j x u h h j k u j k u x u t k u j k u j k u t u x j k t j k ''--+=??''--+=??ττ ),~(62),1(),1()~,(6

2)1,()1,(2,2,j x u h h j k u j k u x u t k u j k u j k u t u x j k t j k '''---+=??'''---+=??ττ

方程变为 0),(),(),1(),()1,(1=--++-+ττh R h

j k u j k u a j k u j k u 略去误差项,得到差分方程

0,,1,1,=-+-h u u a u u j

k j k j

k j k ++τ

加上初始条件,构成差分格式

k k j k j k j k j k u u u ar u u ?=--=0,,,1,1,)

(++

0=??+??=x

u a t u Lu

(二)抛物型方程 T t b x

u b t u Lu ≤≤>=??-??=0,0022 )(g )t ,1(),(g )t ,0();10(),()0,(2),()0,(121x u x u x x x u x x x u ==≤≤=∞

≤≤∞-=??)初边值混合问题

()初值问题

(定解条件有两类:

将x-t 平面分割成矩形网格

,2,1,0,,2,1,0,0=+==±±===j j t t t k kh x x j k τ

用(k,j)表示网格节点(x k ,t j ),网格节点上的函数值为u(k,j)

用差商表示导数 ),~(12),1(),(2),1()~,(2

),()1,()4(22,22,j x u h h j k u j k u j k u x u t k u j k u j k u t u x j k t j k --+-+=??''--+=??ττ

则方程变为 0),(),1(),(2),1(),()1,(12=--+-+--+ττh R h

j k u j k u j k u b j k u j k u 略去误差项,并令s =τ/h 2 得到差分方程

)2(,1,,1,1,j k j k j k j k j k u u u bs u u -+-+=++

边界条件差分化(第二、三类边界条件) ),~(2

),(),(),~(2),0(),(1,1,0t x u h h t x u t x u x u t x u h h t u t h u x u x N N t x t ''+-=??''--=??- 得显式格式 ?????===-===-=+-+=-

,2,1,0)(),(1,,2,1)

(,2,1,0,1,,2,1)2(2,1,00,,1,,1,1,j j g u j g u N k kh u j N k u u u bs u u j N j

k j k j k j k j k j k ττ?++

(三)椭圆形方程

),(f 2222y x y

u x u u =??+??=?

边值问题

?????Γ∈=Ω∈=??+??=?Γ

),(),(),(),(f 2222y x y x u y x y x y u x u u ?

将x-y 平面分割成矩形网格

,2,1,0,,2,1,0,±±===±±===j j y y k kh x x j k τ

用(k,j)表示网格节点(x k ,y j ),网格节点上的函数值为u(k,j) 用差商表示导数 )~,(12)1,(),(2)1,(),~(12

),1(),(2),1()4(22,22)4(2

2,22y k u h j k u j k u j k u y u j x u h h j k u j k u j k u x u x j k x j k ττ--+-+=??--+-+=??

方程变为

j k f h R j k u j k u j k u h j k u j k u j k u ,12

2),()1,(),(2)1,(),1(),(2),1(=--+-++-+-+ττ 略去误差项,得到差分方程 j h j k j k j k j k j k j k f u u u s u u u h ,1,,1,2,1,,12)2(1)2(1=+-++--+-τ+

偏微分方程数值解论文

目录 引言 (3) 物理背景 (3) 网格剖分 (4) 向前Euler格式建立 (4) 差分格式的求解 (6) 收敛性与稳定性 (6) 数值例子 (9) 紧差分格式建立 (12) 差分格式求解 (14) 数值例子 (15) 总结 (19) 参考文献 (20) 附录 (21)

1 引言 本文考虑的一维非齐次热传导方程的定解问题: 22(,),0,0,u u a f x t x l t T t x ??-=<<<≤?? (,0)(),0,u x x x l φ=≤≤ (0,)(), (1,)(), 0.u t t u t t t T αβ==<≤ 其中a 为正常数,(,),(),(),()f x t x t t ?αβ为已知函数,(0)(0),(1)(0).?α?β== 目前常用的求解热传导方程的差分格式有前向Euler 差分格式、向后Euler 差分格式、Crank-Nicolson 格式、Richardson 格式[1,2,3].本文将给出前向Euler 格式和紧差分格式,并给出其截断误差和数值例子. 2 物理背景 热传导是由于物体内部温度分布不均匀,热量要从物体内温度较高的点流向温度较低的点处.以函数(),,,u x y z t 表示物体在t 时刻,(),M M x y =处的温度,并假设 (),,u x y z 关于,,x y z 具有二阶连续偏导数,关于t 具有一阶连续偏导数.() ,,k k x y z =是物体在(),,M x y z 处的热传导系数,取正值.设物体的比热容为(),,c c x y z =,密度为 (),,x y z ρ.根据Fourier 热传导定律,热量守恒定律以及Gauss 公式得 ,u u u u c kx k k t x x y y z z ρ ????????????? =++ ? ? ???????????? ??

偏微分方程数值解期末试题及标准答案

偏微分方程数值解试题(06B ) 参考答案与评分标准 信息与计算科学专业 一(10分)、设矩阵A 对称,定义)(),(),(2 1)(n R x x b x Ax x J ∈-=,)()(0x x J λλ?+=.若0)0('=?,则称称0x 是)(x J 的驻点(或稳定点).矩阵A 对称(不必正定),求证0x 是)(x J 的驻点的充要条件是:0x 是方程组 b Ax =的解 解: 设n R x ∈0是)(x J 的驻点,对于任意的n R x ∈,令 ),(2),()()()(2 000x Ax x b Ax x J x x J λλλλ?+-+=+=, (3分) 0)0('=?,即对于任意的n R x ∈,0),(0=-x b Ax ,特别取b Ax x -=0,则有0||||),(2000=-=--b Ax b Ax b Ax ,得到b Ax =0. (3分) 反之,若n R x ∈0满足b Ax =0,则对于任意的x ,)(),(2 1)0()1()(00x J x Ax x x J >+==+??,因此0x 是)(x J 的最小值点. (4分) 评分标准:)(λ?的展开式3分, 每问3分,推理逻辑性1分 二(10分)、 对于两点边值问题:?????==∈=+-=0 )(,0)(),()('b u a u b a x f qu dx du p dx d Lu 其中]),([,0]),,([,0)(min )(]),,([0min ],[1b a H f q b a C q p x p x p b a C p b a x ∈≥∈>=≥∈∈ 建立与上述两点边值问题等价的变分问题的两种形式:求泛函极小的Ritz 形式和Galerkin 形式的变分方程。 解: 设}0)(),,(|{11=∈=a u b a H u u H E 为求解函数空间,检验函数空间.取),(1b a H v E ∈,乘方程两端,积分应用分部积分得到 (3分) )().(),(v f fvdx dx quv dx dv dx du p v u a b a b a ==+=??,),(1 b a H v E ∈? 即变分问题的Galerkin 形式. (3分)

Maab求解微分方程组及偏微分方程组

第四讲 Matlab 求解微分方程(组) 理论介绍:Matlab 求解微分方程(组)命令 求解实例:Matlab 求解微分方程(组)实例 实际应用问题通过数学建模所归纳得到的方程,绝大多数都是微分方程,真正能得到代数方程的机会很少.另一方面,能够求解的微分方程也是十分有限的,特别是高阶方程和偏微分方程(组).这就要求我们必须研究微分方程(组)的解法:解析解法和数值解法. 一.相关函数、命令及简介 1.在Matlab 中,用大写字母D 表示导数,Dy 表示y 关于自变量的一阶导数,D2y 表示y 关于自变量的二阶导数,依此类推.函数dsolve 用来解决常微分方程(组)的求解问题,调用格式为: X=dsolve(‘eqn1’,’eqn2’,…) 函数dsolve 用来解符号常微分方程、方程组,如果没有初始条件,则求出通解,如果有初始条件,则求出特解. 注意,系统缺省的自变量为t 2.函数dsolve 求解的是常微分方程的精确解法,也称为常微分方程的符号解.但是,有大量的常微分方程虽然从理论上讲,其解是存在的,但我们却无法求出其解析解,此时,我们需要寻求方程的数值解,在求常微分方程数值解方面,MATLAB 具有丰富的函数,我们将其统称为solver ,其一般格式为: [T,Y]=solver(odefun,tspan,y0) 说明:(1)solver 为命令ode45、ode23、ode113、ode15s 、ode23s 、ode23t 、ode23tb 、ode15i 之一. (2)odefun 是显示微分方程'(,)y f t y =在积分区间tspan 0[,]f t t =上从0t 到f t 用初始条件0y 求解. (3)如果要获得微分方程问题在其他指定时间点012,,,,f t t t t L 上的解,则令tspan 012[,,,]f t t t t =L (要求是单调的). (4)因为没有一种算法可以有效的解决所有的ODE 问题,为此,Matlab 提供了多种求解器solver ,对于不同的ODE 问题,采用不同的solver.

偏微分方程理论的归纳与总结

偏微分方程基本理论的归纳与总结 偏微分方程是储存自然信息的载体,自然现象的深层次性质可以通过数学手段从方程中推导出来.最为一种语言,微分方程在表达自然定律方面比文字具有更强的优越性.微分方程是一个庞大的体系,它的基本问题就是解的存在性和唯一性.该学科的主要特征是不存在一种可以统一处理大多数偏微分方程的适定性问题的普适的方法和理论.这是与常微分方程有显著差异的地方.这种特性使得我们将方程分为许多种不同类型,这种分类的依据主要来自数学与自然现象这两个方面.从数学的角度,方程的类型一般总是对应于一些普遍的理论和工具.换句话讲,如果能建立一个普遍性的方法统一处理一大类方程问题,那么这个类型就被划分出来.而从自然现象的角度,我们又可以根据不同的运动类型以及性质将方程进行分类.当然这两种方式常常不能截然区分,通常它们是相互关联的,这就造成方程的概念有许多重叠现象. 根据数学的特征,偏微分方程主要被分为五大类,它们是: (1)线性与拟微分方程,研究这类方程的主要工具是Fourier分析方法; (2)椭圆型方程,它的方法是先验估计+泛函分析手段; (3)抛物型方程,主要是Galerkin方法,算子半群,及正则性估计; (4)双曲型方程,对应于Galerkin方法; (5)一阶偏微分方程,主要工具是数学分析方法. 从自然界的运动类型出发,偏微分方程可分为如下几大类: (1)稳态方程(非时间演化方程); (2)耗散型演化方程,这类方程描述了时间演化过程中伴有能量损耗与补充的自然运动.相变与混沌是它们的主要内容; (3)保守系统,如具有势能的波方程.该系统控制的运动是与外界隔离的,及无能量输入,也无能量损耗.行波现象与周期运动是它们的主要特征; (4)守恒律系统,这类方程是一阶偏微分方程组,它们与保守系统具有类似的性质,可视为物质流的守恒.激波行为是由守恒律系统来控制. 下面具体来介绍三类经典方程: 三类典型方程:椭圆型方程,抛物型方程,双曲型方程,即偏微分方程模型的建立,解问题的解法以及三类典型方程的基本理论. 关于三类典型方程定解问题的解题方法,它们主要是分离变量法、积分变换法、特征线法、球面平均法、降维法和Green 函数方法. 关于三类典型方程的基本理论——极值原理和能量估计,并由此给出了解的唯一性和稳定性的相关结论. 具体来说,关于二阶线性椭圆形方程,我们研究它的古典解和弱解.前者主要介绍了基本解、调和函数的基本性质、Green 函数、极值原理、最大模估计、能量方法和变分原理;而后者的研究则需要知道Sobolev空间的相关知识再加以研究;关于二阶线性抛物型方程,主要研究它的Fourier 变换、特殊的求解方法、基本解、方程式和方程组的最大值原理以及最大模估计、带有非经典边界条件和非局部项的方程式的最大值原理及能量方法;关于二阶线性双曲型方程,主要研究初值问题的求解方法、初值问题的能量不等式与解的适定性、以及混合问题的能量模估计与解的适定性. 椭圆、抛物和双曲这三类线性偏微分方程解的适定性问题,它们分别以拉普拉斯方程、热传导方程和波动方程作为代表.具体地说,对于某些规则的求解区域试图求出满足特定线性偏微分方程和定解条件的具体解,这就决定了存在性问题;再利用方程本身所具有的特殊性质,将证明所求解是唯一的,也就解决了唯一性问题;关于连续依赖性问题,需要在不同函数空

差分法求解偏微分方程MAAB

南京理工大学 课程考核论文 课程名称:高等数值分析 论文题目:有限差分法求解偏微分方程 姓名:罗晨 学号: 成绩: 有限差分法求解偏微分方程 一、主要内容 1.有限差分法求解偏微分方程,偏微分方程如一般形式的一维抛物线型方程:具体求解的偏微分方程如下: 2.推导五种差分格式、截断误差并分析其稳定性; 3.编写MATLAB程序实现五种差分格式对偏微分方程的求解及误差分析;

4.结论及完成本次实验报告的感想。 二、推导几种差分格式的过程: 有限差分法(finite-differencemethods )是一种数值方法通过有限个微分方程近似求导从而寻求微分方程的近似解。有限差分法的基本思想是把连续的定解区域用有限个离散点构成的网格来代替;把连续定解区域上的连续变量的函数用在网格上定义的离散变量函数来近似;把原方程和定解条件中的微商用差商来近似,积分用积分和来近似,于是原微分方程和定解条件就近似地代之以代数方程组,即有限差分方程组,解此方程组就可以得到原问题在离散点上的近似解。 推导差分方程的过程中需要用到的泰勒展开公式如下: ()2100000000()()()()()()()......()(()) 1!2!! n n n f x f x f x f x f x x x x x x x o x x n +'''=+-+-++-+-(2-1) 求解区域的网格划分步长参数如下: 11k k k k t t x x h τ ++-=?? -=?(2-2) 2.1古典显格式 2.1.1古典显格式的推导 由泰勒展开公式将(,)u x t 对时间展开得 2,(,)(,)( )()(())i i k i k k k u u x t u x t t t o t t t ?=+-+-?(2-3) 当1k t t +=时有 21,112,(,)(,)( )()(())(,)()() i k i k i k k k k k i k i k u u x t u x t t t o t t t u u x t o t ττ+++?=+-+-??=+?+?(2-4) 得到对时间的一阶偏导数 1,(,)(,)()=()i k i k i k u x t u x t u o t ττ+-?+?(2-5) 由泰勒展开公式将(,)u x t 对位置展开得 223,,21(,)(,)()()()()(())2!k i k i k i i k i i u u u x t u x t x x x x o x x x x ??=+-+-+-??(2-6) 当11i i x x x x +-==和时,代入式(2-6)得

偏微分方程数值解法试题与答案

一.填空(1553=?分) 1.若步长趋于零时,差分方程的截断误差0→lm R ,则差分方程的解lm U 趋近于微分方 程的解lm u . 此结论_______(错或对); 2.一阶Sobolev 空间{} )(,,),()(21 Ω∈''=ΩL f f f y x f H y x 关于内积=1),( g f _____________________是Hilbert 空间; 3.对非线性(变系数)差分格式,常用 _______系数法讨论差分格式的_______稳定性; 4.写出3 x y =在区间]2,1[上的两个一阶广义导数:_________________________________, ________________________________________; 5.隐式差分格式关于初值是无条件稳定的. 此结论_______(错或对)。 二.(13分)设有椭圆型方程边值问题 用1.0=h 作正方形网格剖分 。 (1)用五点菱形差分格式将微分方程在内点离散化; (2)用截断误差为)(2 h O 的差分法将第三边界条件离散化; (3)整理后的差分方程组为 三.(12)给定初值问题 x u t u ??=?? , ()10,+=x x u 取时间步长1.0=τ,空间步长2.0=h 。试合理选用一阶偏心差分格式(最简显格式), 并以此格式求出解函数),(t x u 在2.0,2.0=-=t x 处的近似值。 1.所选用的差分格式是: 2.计算所求近似值: 四.(12分)试讨论差分方程 ()h a h a r u u r u u k l k l k l k l ττ + - = -+=++++11,111 1 逼近微分方程 0=??+??x u a t u 的截断误差阶R 。 思路一:将r 带入到原式,展开后可得格式是在点(l+1/2,k+1/2)展开的。 思路二:差分格式的用到的四个点刚好是矩形区域的四个顶点,可由此构造中心点的差分格 式。

微分方程论文

常微分方程的积分因子 每一个微分方程转化为恰当方程之后,可以运用恰当方程的公式进行求解,因此转化成恰当方程是求解微分方程的重要步骤,转化成恰当方程需要求解出积分因子,因此积分因子的求解变得非常重要。课本中只介绍了仅关于x 或仅关于y 的积分因子,这还远远不够。此论文主要研究几类微分方程积分因子的求法,从而使微分方程的求解变得较简便。 积分因子的定义:若对于一阶微分方程()(),,0 M x y dx N x y dy += 其中 (),M x y ,(),N x y 在矩形域内是,x y 的连续函数,且有连续的一阶偏导数.若 存在连续可微的函数 (),0 x y μ≠,使得 ()()()(),,,,0 x y M x y dx x y N x y dy μμ+≡, 为一恰当方程,即存在函数V ,使 Mdx Ndy dV μμ+=. 则称 () ,x y μ为方程(1)的积分因子. 通过计算可得,函数 () ,x y μ为0Mdx Ndy +=积分因子的充要条件为: ()()M N x y μμ??=??, 即 M N N M x y y x μμμ??????-=- ??????? 1.1、定义1 若方程 0),(),(=+dy y x N dx y x M (1) 的左端恰好是某个二元函数),(y x u 的全微分,则称(1)式为恰当微分方程. 1.2、定义2 如果存在连续可微的函数μ=0),(≠y x μ,使得 ),(y x μdx y x M ),(+ ),(y x μdy y x N ),(=0 为一恰当微分方程,即存在函数v ,使dv Ndy Mdx ≡+μμ, 则称),(y x μ为方程(1)的积分因子.

常微分方程论文

常微分方程论文 Company Document number:WUUT-WUUY-WBBGB-BWYTT-1982GT

《关于常微分方程解法的探究》 班级:数学与应用数学131 学号: 姓名:丁延辉 日期:2016年5月25号 摘要 常微分方程的形成与发展和很多学科有着密切的联系,例如力学、天文学、物理学等.数学的其他分支的快速发展,产生出很多新兴学科,这些新兴学科的产生都对常微分方程的发展有着深刻的影响,而且当前计算机的快速发展更是为常微分方程的应用及理论研究提供了非常有力的工具。并且常微分方程是微积分学的重要组成部分,广泛用于具体问题的研究中。因此,由实际问题列出微分方程后,其解法非常关键,微分方程的类型有很多种,解题时先判断微分方程是哪种类型,可以帮助我们更快解题,所以我们有必要归纳整理一下各类型(主要是一阶和二阶)的微分方程及其相应解法。 关键词:微分方程 降阶法 变量代换法 齐次型 一阶线性 1 一阶微分方程 变量可分离的微分方程 形如 ()()dy f x y dx ?=(1)

的方程,称为变量分离方程,()f x ,()y ?分别是x ,y 的连续函数.这是一类最简单的一阶函数.如果()0y ?≠,我们可将(1)改写成 这样变量就分离开来了.两边积分,得到 c 为任意常数.由该式所确定的函数关系式(,)y y x c =就是常微分方程的解. 例1:求解 2dy xy dx =的通解。 解:12dy xdx y =→12dy xdx y =??→21ln y x c =+→通解:221x c x y e ce +=±= 齐次型微分方程 (变量代换的思想) 一阶微分方程可以化成 dy y f dx x ??= ???的形式。 求解:dy y f dx x ??= ??? y u x =→y ux =, dy du x u dx dx =+→()du x u f u dx +=→()11du dx f u u x =-(可分离变量)→通解 例2:解方程22dy dy y x xy dx dx += 一阶线性微分方程 若 称为一阶齐次线性微分方程。 若 ()()dy p x y q x dx +=(()0q x ≠) 称为一阶非齐次线性微分方程。 一阶非齐次微分方程的通解等于对应的齐次方程的通解与非齐次方程的一个特解之和。 解 的通解如下:可分离变量的一阶微分方程

偏微分方程数值解期末试题及答案(内容参考)

偏微分方程数值解试题(06B) 参考答案与评分标准 信息与计算科学专业 一(10分)、设矩阵A 对称,定义)(),(),(2 1 )(n R x x b x Ax x J ∈-= ,)()(0x x J λλ?+=.若0)0('=?,则称称0x 是)(x J 的驻点(或稳定点).矩阵A 对称(不必正定),求证0x 是)(x J 的驻点的充要条件是:0x 是方程组 b Ax =的解 解: 设n R x ∈0是)(x J 的驻点,对于任意的n R x ∈,令 ),(2 ),()()()(2 000x Ax x b Ax x J x x J λλλλ?+ -+=+=, (3分) 0)0('=?,即对于任意的n R x ∈,0),(0=-x b Ax ,特别取b Ax x -=0,则有 0||||),(2000=-=--b Ax b Ax b Ax ,得到b Ax =0. (3分) 反之,若 n R x ∈0满足 b Ax =0,则对于任意的 x ,)(),(2 1 )0()1()(00x J x Ax x x J >+ ==+??,因此0x 是)(x J 的最小值点. (4分) 评分标准:)(λ?的展开式3分, 每问3分,推理逻辑性1分 二(10分)、 对于两点边值问题:????? ==∈=+-=0 )(,0)() ,()(' b u a u b a x f qu dx du p dx d Lu 其中]),([,0]),,([,0)(min )(]),,([0min ] ,[1b a H f q b a C q p x p x p b a C p b a x ∈≥∈>=≥∈∈ 建立与上述两点边值问题等价的变分问题的两种形式:求泛函极小的Ritz 形式和 Galerkin 形式的变分方程。 解: 设}0)(),,(|{11 =∈=a u b a H u u H E 为求解函数空间,检验函数空间.取),(1 b a H v E ∈,乘方程两端,积分应用分部积分得到 (3分) )().(),(v f fvdx dx quv dx dv dx du p v u a b a b a ==+=??,),(1 b a H v E ∈? 即变分问题的Galerkin 形式. (3分)

偏微分方程论文:偏微分方程孤立子解Lie变换群

偏微分方程论文:偏微分方程孤立子解 Lie变换群 【中文摘要】本文取得的主要结果属于理论性的,可概括如下:首先利用推广的Tanh-函数法以及在此基础上的拓展和形变映射法,获得了BBM方程的许多显式精确行波解,包括孤子解、复线孤子解、周期波解、Jacobi椭圆函数解、维尔斯特拉斯椭圆函数解等。其次介绍如何利用Lie变换群作用下偏微分方程的不变性来构造它的解。与常微分方程的情形相似,我们将看到,确定一个给定PDE所拥有的Lie点变换群的无穷小生成元,其算法可由它的不变性无穷小准则直接导出。利用Lie对称群的不变曲面可得到相似解,这样的解是通过求解约化方程得到的。约化方程所含未知变量个数比原方程少。本节就是用古典无穷小算法导出了由轴对称波方程的任意元和无穷小生成子的系数构成的超定线性偏微分方程组,即确定方程DE。其次借助符号计算机软件maple解方程组,求出了轴对称波方程的一些无穷小生成元,然后根据Lie第一基本定理求出了相对应的单参数Lie变换群.最后将所求得的无穷小生成元代入不变曲面条件,分别利用不变形式法和直接代入法求出轴对称波方程的群不变解。最后讨论如何利用Lie点变换群作用下的不变性求解PDEs的边值问题。如果PDE所拥有的单参数Lie点对称群同时也使边值问题的边界条件和领域不变,那么此边值问题的解也是不变解。因此,边值问题也可被构造性地约化为含更少的自变量的PDEs的边值问题。对于线性PDE,限制条件可放宽,不必要求边界条件不变。对应于同一特征函数展开的不变解

进行叠加。可得边值问题的解,其中特征值是利用一个齐次线性PDE 在其自变量的标度下的不变性得到的。另外,也将讨论多参数Lie点变换群作用下边值问题的不变性。我们利用上面给出的方法求出了Green函数的边值问题的不变解。 【英文摘要】First tanh-function method is extended then used to solve BBM equation. we also used deformation mapping method to obtain solutions of BBM equation. With both methods we can obtain abundant explicit and exact traving wave solutions. Which coation Soliton solutions, Plural line soliton solutions, periodic wave solutions, Jacobi elliptic fuction solutions,Weierstrass elliptic function solutions and other exact solutions.Second we apply infinitesimal transformations to the construction of solutions of partial differential equations. As for ODE’s we will show that the infinitesimal criterion for invariance of PDE’s leads directly to an algorithm to determine infinitesimal generators X admitted by given PDE’s . Invariant surfaces of the corresponding Lie group of point transformations lead to similarity solutions. These solutions are obtained by solving PDE’s with fewer independent variables than the given PDE’s. Now we obtain the set of determining equations is an overdermined system of PDE’s which is composed of the arbitrary

一阶偏微分方程基本知识

一阶偏微分方程基本知识 这一章我们来讨论一阶线性偏微分方程和一阶拟线性偏微分方程的解法,因为它们都可以化为常微分方程的首次积分问题,所以我们先来介绍常微分方程的首次积分。 1一阶常微分方程组的首次积分 1.1首次积分的定义 从第三章我们知道,n 阶常微分方程 ()()() 1,,'',',-=n n y y y x f y Λ, ( 1.1) 在变换 ()1'12,,,,n n y y y y y y -===L ( 1.2) 之下,等价于下面的一阶微分方程组 ()()()1 112221212,,,,,,,,,,,,,,. n n n n n dy f x y y y dx dy f x y y y dx dy f x y y y dx ?=?? ?=???? ?=??L L M M M M L ( 1.3) 在第三章中,已经介绍过方程组( 1.3)通解的概念和求法。但是除了常系数线性方程组外,求一般的( 1.3)的解是极其困难的。然而在某些情况下,可以使用所谓“可积组合”法求通积分,下面先通过例子说明“可积组合”法,然后介绍一阶常微分方程组“首次积分”的概念和性质,以及用首次积分方法来求解方程组( 1.3)的问题。先看几个例子。

例1 求解微分方程组 ()()22221,1.dx dy y x x y x y x y dt dt =-+-=--+- ( 1.4) 解:将第一式的两端同乘x ,第二式的两端同乘y ,然后相加,得到 ()() 12222-++-=+y x y x dt dy y dt dx x , ()()()2222221 12 d x y x y x y dt +=-++-。 这个微分方程关于变量t 和()22x y +是可以分离,因此不难求得其解为 122 2221C e y x y x t =+-+, ( 1.5) 1C 为积分常数。( 1.5)叫做( 1.4)的首次积分。 注意首次积分( 1.5)的左端(),,V x y t 作为x ,y ,和t 的函数并不等于常数;从上面的推导可见,当(),()x x t y y t ==时微分方程组( 1.4)的解时,(),,V x y t 才等于常数1C ,这里的常数1C 应随解而异。因为式( 1.4)是一个二阶方程组,一个首次积分( 1.5)不足以确定它的解。为了确定( 1.4)的解,还需要找到另外一个首次积分。 将第一式两端同乘y ,第二式两端同乘x ,然后用第一式减去第二式,得到 22y x dt dy x dt dx y +=-, 即 () 22y x dt dx y dt dy x +-=-, 亦即 1arctan -=?? ? ?? dt x y d 。 积分得

偏微分方程论文

偏微分方程数值解法 [摘要]偏微分方程课程主要介绍了求一阶拟线性偏微分方程、波动方程、热传导方程及位势方程的解析解。本文受此启发,并结合所学数值计算方法知识,介绍几种偏微分方程的数值解法。 1.背景 现实世界中,许多实际问题可归结为微分方程的定解问题。很多情况下,人们无法或不方便求出这些问题的解析解,从而要求它们的数值解。因此,需要了解偏微分方程的数值解法。 2.内容 (一)双曲型方程 ∞≤≤∞-=x x x u ),()0,(?初值条件 将x-t 平面分割成矩形网格 ,2,1,0,,2,1,0,0=+==±±===j j t t t k kh x x j k τ 用(k,j)表示网格节点(x k ,t j ),网格节点上的函数值为u(k,j) 用差商表示导数 ),~(2 ),(),1()~,(2),()1,(,,j x u h h j k u j k u x u t k u j k u j k u t u x j k t j k ''--+=??''--+=??ττ ),~(62),1(),1()~,(6 2)1,()1,(2,2 ,j x u h h j k u j k u x u t k u j k u j k u t u x j k t j k '''---+=??'''---+=??ττ 方程变为 0),(),(),1(),()1,(1=--++-+ττh R h j k u j k u a j k u j k u 略去误差项,得到差分方程 0,,1,1,=-+-h u u a u u j k j k j k j k ++τ 加上初始条件,构成差分格式 k k j k j k j k j k u u u ar u u ?=--=0,,,1,1,) (++ 0=??+??=x u a t u Lu

偏微分方程求解方法及其比较

偏微分方程求解方法及其比较 发表时间:2008-12-11T09:32:01.530Z 来源:《科海故事博览科教创新》2008年第10期供稿作者:曹海洋吕淑娟王淑芬 [导读] 近些年来,无限维动力系统得到了很大的发展.随着对它研究的深入和计算能力的迅速提高,使得与之相关的数值研究越来越被人们关注.谱方法作为一种数值求解偏微分方程的方法,它具有无穷阶收敛性.因此,谱方法也就引起人们更多的关注. 摘要:近些年来,无限维动力系统得到了很大的发展.随着对它研究的深入和计算能力的迅速提高,使得与之相关的数值研究越来越被人们关注.谱方法作为一种数值求解偏微分方程的方法,它具有无穷阶收敛性.因此,谱方法也就引起人们更多的关注. 关键词:谱方法;偏微分;收敛;逼近; 1偏微分方程及其谱方法的介绍 偏微分方程主要借助于未知函数及其导数来刻画客观世界的物理量的一般变化规律。理论上,对偏微分方程解法的研究已经有很长的历史了。最初的研究工作主要集中在物理,力学,几何学等方面的具体问题,其经典代表是波动方程,热传导方程和位势方程(调和方程)。通过对这些问题的研究,形成了至今仍然使用的有效方法,例如,分离变量法,fourier变换法等。早期的偏微分方程研究主要集中在理论上,而在实际操作中其研究方法和研究结果都难以得到广泛的应用。求解的主要方法为:有限差分法,有限元法,谱方法。 谱方法起源于Ritz-Galerkin方法,它是以正交多项式(三角多项式,切比雪夫多项式,勒让得多项式等)作为基函数的Galerkin方法、Tau 方法或配置法,它们分别称为谱方法、Tau方法或拟谱方法(配点法),通称为谱方法。谱方法是以正交函数或固有函数为近似函数的计算方法。从函数近似角度看.谱方法可分为Fourier方法.Chebyshev或Legendre方法。前者适用于周期性问题,后两者适用于非周期性问题。而这些方法的基础就是建立空间基函数。 下面介绍几种正交多项式各种节点的取值方法及权重。 1) Chebyshev-Gauss: 2) Chebyshev-Gauss-Radau: x0 =1, 3) Chebyshev-Gauss-Lobatto: x0 =1, xN =1, 4)Legendre-Gauss: xj 是的零点且 5) Legendre-Gauss-Radau: xj 是的N+1个零点且 6) Legendre-Gauss-Lobatto: x0=-1,xN=1其它N-1个点是的零点且 下面介绍谱方法中最重要的Jacobi正交多项式其迭代公式为: 其中: Jacobi正交多项式满足正交性: 而Chebyshev多项式是令时Jacobi多项式的特殊形式,另外Legendre多项式是令时Jacobi多项式的特殊形式。 2 几种典型的谱方法 谱方法是以正交函数或固有函数为近似函数的计算方法。谱近似可以分为函数近似和方程近似两种近似方式。从函数近似角度看.谱方法可分为Fourier方法.Chebyshev或Legendre方法。前者适用于周期性问题,后两者适用于非周期性问题。从方程近似角度看,谱方法可分为在物理空间离散求解的Collocation法、在谱空间进行离散求解的Galerkin法,以及先在物理空间离散求积,再变换到谱空间求解的Pseudo-spectral法。Collocation法适用于非线性问题.Galerkin法适用于线性问题,而Pseudo-spectral法适用于展开方程时的非线性项的处理。谱方法的特点是对光滑函数指数性逼近的谱精度;以较少的网格点得到较高的精度;无相位误差;适合多尺度的波动性问题;计算精度高于其他方法。快速傅立叶变化的提出大大促进了谱方法的发展,迄今已有各种的谱方法计算格式被提出.并被应用于天文学、电磁学、地理学等各种问题的计算。 下面介绍一下应用于各个区域的几种谱方法: 1)以Fourier谱方法为例介绍谱方法解方程的主要过程 以一阶波动方程为例: 其中u(x,t)为方程的解,L是包含u和u关于空间变量的导数的算子,除了方程以有初始条件和适当的边界条件。 故可设其中为试探空间的基函数,ak(t)为展开系数,对于傅立叶谱方法中的共轭有: 其中从而利用其正交性和周期性可以减少工作量,另外再结合边界条件就可以求出来。 2) Galerkin方法是谱方法中十分经典的解偏微分方程的方法,但还有其局限性,而利用Hermite谱方法中依赖时间的权函数对经典的Galerkin方法进行拓展后的新的方法能适用范围扩大了很多。它能很好的应用在微分方程最优控制问题有限元方法的分析中,并且如果能够灵活运用利用Chebyshev方法、Galerkin方法和配置方法,则会形成更强的计算方法。如将Tau方法的思想成功地应用于奇数阶微分方程Petrov-Galerkin谱方法。 3)在无界区域上谱方法和拟谱方法发展了以Hermite函数和Laguerre函数为基函数的正交逼近和插值理论,在这些结果的基础上发展了全空间和半空间上数理方程的谱方法和拟谱方法,从而形成一种新的能更好解决误解区域问题的方法,此种方法被很好的应用于统计物理、量子力学和流体力学中。 4) 我们利用非一致带权Sobolev空间中的Jacobi多项式正交逼近和Jacobi-Gauss型插值理论,提出以Jacobi多项式为基函数的Jacobi谱方法和拟谱方法用来解决一些奇异问题和计算某些特定的无界区域问题。 5)有限谱方法是基于有限点、有限项的局域谱方法。这种方法要求近似函数应具有等同隔网格和非周期性的性质。有限谱方法分为基于非

第一章 偏微分方程和一阶线性偏微分方程解

第一章 偏微分方程和一阶线性偏微分方程解 本章介绍典型的几个偏微分方程。给出了最简单的偏微分方程(一阶线性偏微分方程)解的特征线方法。 典型的偏微分方程:扩散方程t xx u ku =,t u k u =?;波动方程2tt xx u c u =,2tt u c u =?。这是本课程讨论的主要两类方程。 偏微分方程的各类边值条件也是本章讨论的一个重点。 §1.1 一维空间中的偏微分方程 例1 (刚性污染流的方程) 假设均匀直线管道中的水流含污染物质的线密度是(,)u x t (即x 处在时刻t 的污染物的密度) 。如果流速是c ,问题:(,)u x t 满足什么样的方程? 解 如图,在[,]x x x +?内的流体,经过时间t ?,一定处于[,]x c t x x c t +?+?+?。所含污染物应相同,即 (,)(,)x x x x c t x x c t u t d u t t d ξξξξ+?+?+?+?= +?? ? , 由此 (,)(,)u x t u x c t t t =+?+?, 从而, 0t x u cu +=。 【End 】 可见偏微分方程是一个至少为两元的函数及其偏导数所满足的方程。 例2 (扩散方程) 假设水流静止,在t ?时间内,流经x 处的污染物质(不计高阶无穷小)与该处浓度的方向导数(浓度变化)成正比,比例系数为k : ()x u dm t k dt ku dt x ?==?, 所以,在时间段12[,]t t 内,通过12[,]x x 的污染物为 2 1 2 1 [(,)(,)]t x x t k u x t u x t dt -?。 在时刻1t 和2t ,在12[,]x x 内的污染物分别为2 1 1(,)x x u x t dx ?和2 1 2(,)x x u x t dx ? ,由物质守恒定律 2 2 2 1 1 1 2 1 2 1 (,)(,)[(,)(,)]x x t x x x x t u x t dx u x t dx k u x t u x t dt -=-??? 由1t ,2t 的任意性,

偏微分方程理论学习中国科学技术大学

偏微分方程理论学习 一. 偏微分方程发展简介 1. 常微分方程 十七世纪微积分创立之后,常微分方程理论立刻就发展起来,当时应用常微分方程,解决几何与理学中的新问题。结果是在天体理学中不仅能得到并解释早先已经知晓的那些事实,而且得到了性的发现(例如,海王星的发现就是在对微分方程分析的基础上作出的)。 2. 偏微分方程 偏微分方程的研究要晚得多,对物理学中出现的偏微分方程研究在十八世纪中叶导致了分析学的一个新的分支------数学物理方程的建立。 J.达朗贝尔(D’Alembert )(1717-1783)、L.欧拉(Euler )(1707-1783)、D.伯努利(Bernoulli )(1700-1782)、J.拉格朗日(Lagrange )(1736-1813)、P.拉普拉斯(Laplace )(1749-1827)、S.泊松(Poisson )(1781-1840)、J.傅里叶(Fourier )(1768-1830)等人的工作为这一学科分支奠定了基础。它们在考察具体的数学物理问题中,所提出的思想与方法,竟适用于众多类型的微分方程,成为十九世纪末偏微分方程一般理论发展的基础。 十九世纪,偏微分方程发展的序幕是由法国数学家傅里叶拉开的,他于1822年发表的《热的解析理论》是数学史上的经典文献之一。傅里叶研究的主要是吸热或放热物体内部任何点处的温度随空间和时间的变化规律。在对物体的物理性状作出一定的限制(如均匀、各向同性)后,他根据物理原理推导出了三维空间的热传导方程 其中k 是一个参数,其值依赖于物体的质料。傅里叶当时解决的是如下特殊的热传导问题:设所考虑的物体为两端保持在温度0度、表面绝热且无热流通过的柱轴。在此情形下求解上述热传导方程,因为柱轴只涉及一维空间,所以这个问题也就是求解偏微分方程 ??? ????<<=>==??=??,0),()0,(,0,0),(,0),0(T T 222l x x f x T t t l T t T x k x , 其中后面两项分别是边界条件和初始条件。傅里叶为解这个方程用了分离变量法,他得到满足方程和边界条件的级数解为 为了满足初始条件,必须有

偏微分方程数值解法答案

1. 课本2p 有证明 2. 课本812,p p 有说明 3. 课本1520,p p 有说明 4. Rit2法,设n u 是u 的n 维子空间,12,...n ???是n u 的一组基底,n u 中的任一元素n u 可 表为1n n i i i u c ?==∑ ,则,11 11()(,)(,)(,)(,)22j n n n n n n i j i j j i j j J u a u u f u a c c c f ???=== -=-∑∑是12,...n c c c 的二次函数,(,)(,)i j j i a a ????=,令 () 0n j J u c ?=?,从而得到12,...n c c c 满足1 (,)(,),1,2...n i j i j i a c f j n ???===∑,通过解线性方程组,求的i c ,代入1 n n i i i u c ?==∑, 从而得到近似解n u 的过程称为Rit2法 简而言之,Rit2法:为得到偏微分方程的有穷维解,构造了一个近似解,1 n n i i i u c ?== ∑, 利用,11 11()(,)(,)(,)(,)22j n n n n n n i j i j j i j j J u a u u f u a c c c f ???===-=-∑∑确定i c ,求得近似解n u 的过程 Galerkin 法:为求得1 n n i i i u c ? == ∑形式的近似解,在系数i c 使n u 关于n V u ∈,满足(,)(,) n a u V f V =,对任 意 n V u ∈或(取 ,1j V j n ?=≤≤) 1 (,)(,),1,2...n i j i j i a c f j n ???===∑的情况下确定i c ,从而得到近似解1 n n i i i u c ?==∑的过程称 Galerkin 法为 Rit2-Galerkin 法方程: 1 (,)(,)n i j i j i a c f ???==∑ 5. 有限元法:将偏微分方程转化为变分形式,选定单元的形状,对求解域作剖分,进而构 造基函数或单元形状函数,形成有限元空间,将偏微分方程转化成了有限元方程,利用 有效的有限元方程的解法,给出偏微分方程近似解的过程称为有限元法。 6. 解:对求解区间进行网格剖分,节点01......i n a x x x x b =<<<<=得到相邻节点1,i i x x -

微分方程在经济中的应用论文 (1)

哈尔滨学院本科毕业论文(设计)题目:微分方程在经济中的应用 院(系)理学院 专业数学与应用数学 年级2009级 姓名赵忠媛学号09031430 指导教师姜秀英职称副教授 2013年05月03日

目录 摘要 (1) ABSTRACT (2) 第一章微分方程的基本理论 (3) 1.1微分方程的概念 (3) 1.2微分方程的解 (4) 第二章微分方程的经济模型 (8) 2.1 经济增长模型 (8) 2.2供需均衡的价格调整模型 (9) 2.3索洛新古典经济增长模型 (10) 2.4公司资产函数模型 (11) 2.5新产品的推广模型 (12) 2.6人才分配模型 (13) 2.7价格调整模型 (14) 第三章微分方程在经济中的应用举例 (16) 3.1商品的需求量(供应量)问题 (16) 3.2产量、收入、成本及利润问题 (18) 3.3国民收入问题 (20) 3.4国民债务问题 (21) 3.5流动的收入、消费和投资问题 (21) 3.6商品存储过程中的腐败问题 (22) 3.7汽车中的经济问题 (22) 参考文献 (25) 后记 (26)

摘要 本文首先把微分方程的基本理论进行了概述,通过对微分方程概念和解的介绍,给下文的微分方程在经济中的应用做了很好的铺垫,在介绍微分方程基本理论的基础上,介绍了微分方程的七种经济模型,并通过对经济模型的求解,解释了相应经济量的意义或规律,结合具体的社会经济实际意义进行了分析和推断。把微分方程应用到社会经济领域中,列举了微分方程在经济中的七个方面的应用。 关键词: 微分方程;数学模型;经济增长;应用举例;

ABSTRACT In this paper,the basic theory of differential equations are summarized .Based on the differential equations to introduce the concept of reconciliation .Application to differential equation below in the economy have made the very good upholstery.After introducing the basic concepts ,seven kinds of mathematical economic models are also presented.To explain the economic quantity corresponding meaning or laws through the solution. then explaining and counting the differential equations.analysis and deduce the concrete reality meaning of social economy.Then the differential equation is applied to the field of social economy and the seven aspects in the economy of the differential equation. Key words:Differential equation;Mathematic model;Economic growth;Examples of application

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