浅谈塔河油田托普台区奥陶系流体识别方法选择

例３求解下列三维无限域非齐次波动方程ｃ ｕｈ ｌ 题 ａｃ ｙ ］ ｈ
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１
参考文献 … 鄣时 光． 限城 非 齐次 波动 方程 齐次 条件 ｕｈ 问题 的教 学【 ． １ 无 ｃｙ Ｍ】 科
（ ・ Ｒ ） 。
图３ 是一张Ｐ 的频 率图 ，幽中 值为Ｐ： “的中值 ，代表 出现 次数最
多的Ｐ 值 ； 盯为 正态分 布曲线 的标 准离差 ，表示 测量点 落在 （ 一 仃 ） （ ＋ ） 围内的概 率是６． 和 仃 范 ８ ％，它反映 了正态 曲线胖瘦的 ３
程度 ，即测量点越离散 ，口越大。但由于正态概 率曲线的胖瘦程度是 个相对 概念 ，不好掌握 ，难予 对流体性 质作 出准确判别 ，为此将
一
Ｐ 的百分累计频率点在一张特殊的正 。
由于仪器探 测到的不同深度的电阻 率与该范围地层所含流体性质 具有密切关 系，这就可 以利用 电阻牢的径向变化判别储层流体类型。
石 油 地 质
扛 科 技 ２ １年第９ ０１ 期
浅 谈 塔 河 油 田托 普 台 区奥 陶 系流体 识 别 方 法 选 择
夏 睿
‘成 都 理 工 大学 地 球 探 测 与信 息 技 术 教 育 部 重 点 实 验 室 ｌ
摘 要 由于塔 河油田托普 台区奥 陶 系储层储集 类型、－ Ｉ Ｒ ￣空间结构的复杂性 ，流体识 别是 一个难点，虽然 目前储层流体性质判 ． 别的 方法很 多．但 由于一些客观上 的原 因。并 不是 每种方法对此地 区都适 用 故本文在通过 对Ｒｃ 与ＲｔＲｘ 交会 法和正态分布法在该 ／ ｏ 区 实际 应 用 的 分 析 探 讨 后 ，得 出 了各 方 法 的 实 际 效 果 与 应 用 范 围 ，达 到 了选择 合 适 流 体 识 别 方 法 的 目的
关键词 奥 陶 系 流 体 识 剐 Ｒｔ 与ＲｔＲｘ 交 会 法 ／ ｏ 正 态分 布 法
塔河地 区位于塔里木盆地北 部 ， 今的构造 位置属沙雅 隆起 （ 现 塔 北 隆起） 侧阿克库勒 凸起的西南部 。该区 为一大型古生 代海相碳 酸 南 盐油 Ｈ，以古隆起 、 ＝ ｌ 碳酸盐 古岩溶一 裂缝 成藏为特 色 阿 克库勒 凸起 是以寒武 一 奥陶 系碳酸盐岩 为主体 的 、 长期发育 的大型古凸起 ，西邻 哈拉哈塘 凹陷 ，东靠草湖凹陷 ，南接满加尔坳陷及顺托果勒隆起 。 由于塔河 油出托 普台区奥陶 系储层储集 类型 、 孔隙 空问结构的复 杂性 ，除储层难 以识） ￣ ，流体性质 判别更是一个难点 。 目前 ．储层 Ｊ ｌ Ｊ 流体性质 判别 的方法 虽然有很 多种 ， 但有些 方法鉴于其 自身的地球物
图 １ １ 区 自然 伽 马 与 Ｓ Ｉ 图２ Ｓ １ 深 浅侧 向 ｌ区
３ 总 结
深 侧 向 交 会 图
比 与 深 侧 向 交 会 图
根 据交 会点分 区原理 “ 于含泥 质储层 ，如含有 油气 ，其比值 对 应 增大 ，但 电阻率增 加不 多 ，因此它将 落于纯 岩性 油气层的 左下区 内；如含 水时 ，则将掉于纯岩性水层的左区” ，在 右图上 划分 出含泥
（） ２ 二维无限域非齐 次波动方程非齐次初始条件ｃ ｕｈ 问题 ａｃｙ
解 用公式（） ７，其中代以口 ｌ （，， ，＝ ， Ｙ：＝Ｊ ＝ ， ｘＹｚ ） ： ，，） ， ，， ｆ ， （ （
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例 １ 求解下列一维无限域非齐次波动方程ｃ ｕｈ『题 ａｃｙ 】 ｕ
一
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弓理 １ ｆ 分原理 ） Ｉ 拆 如果 ”、． ’ 分别是下列两 个二阶偏微 分方程
的全线性定解问题
（ ｃ ，ｓ 一 一 一 。， ・
解 用公式（） ３，其中代以口 ，（） Ｏ ＝ｌ ＝ ， ） ｆｘ，＝ ＝ ，（， Ｉ，得解 ）
就将一条正态概率曲线变成一条近 似
的直线 ，当曲线越胖 ，即 ａ 值越 大时 ． 直线的斜率就越大 ；反之 ，曲线越尖 ， ■■ ● ＿ｐ ， Ｉ ｎ 仃值越 小 。直线的斜率就越 小。因此 图 ３正态分布曲 线特征图 可根据累计频率曲线斜率的变化对储层的含流体性质作出判断 ，即水
图４ ｌ区测试 层正态概 率 法图 ，图中 Ｓ１４ ６５－２眯 段 为ｓ ｌ １４￣ １９－ （ ６ 视地层水电阻率累计频率曲线斜率小 ，具明显的水层特 征 。后证实确
为 水层 。具有 油层 特征 的Ｔ Ｉ Ｉ 井５ １ — ８ ８ 段 。也 被 证实 为油 Ｋ Ｉ ２ ８ １５ ７ 米 层 。图５ ｉ 区解释层 正态概率法图 ．图中可根据视地层水电阻率累 为ｓ ｉ 计频率曲线斜率值的不 同分为三段 ，按斜率值的由小至大分别解释为 水层 、油水同层 、油层。 ‘
层斜率小 ．油气层斜率大。
２２ 应 用 实例 ．
根据 交会点分区原理并结合该地区的实际地层情况 ，应用 多口井 的试油资料划分出流体分区图。用该图版 判别的储层含流体性质与试 油结 果有较好 的吻合 ， 可较清楚地将油气层 与水层分开 。
Ｉ 应 用 实例 ． ２
图４ ５ １ １ 区测 试 层 正 态概 率 法 图５ ｓ １ 解释 层 正 态概 率 法 １区
图ｌ 自然伽 马与深侧向交会图 ，可以分析储层 的含泥质情况 为
图２ 为深浅侧向 比值 与深侧向交会图 ，由于从左图 分析 出 ，主要储层 所在 自然伽马区间 为５ ２ Ａ Ｉ — Ｏ Ｐ左右 ，不属于含泥质 储层 ，因此在 右图 的含泥 质油气层区为空白 ，主体储层仍然属 于非泥 质性储 层 ，位于正
质储层 区。
（ ） ｔ ｔ ｘ 交会法适用 范围较广 ，在此 区 中可 有效的 识另 １ Ｒ 与Ｒ ／ ｏ Ｒ Ⅱ 出流体 。但对 于储层 发育低 角度裂缝 ．泥质含 量重等特殊 情况 的储 层 。该方法的识别效 果将受到很大的影响 。
（ 正 态概 率分布 法较适 合于具有复杂 空隙 空间结构的储 层 ， ２） 并且不需要知道地层水的性质 ，在该区的实际使用效果也较为理想。
９ ２ 求解下列二维无限域非齐次波动方程ｃ ｕ ｈ 题 ｑ ａｃ ｙ
一
这个 引理证 明不难 。用 引理１ 以及【】 １，可得 定理 １如果 下列各个定解 『题 中，可连续微分两次 ， 可连续馓 ｕ Ｊ 分三次 ， 可连续微分两次 ，则 （ ） １ 一维无 限域非齐 次波动方程非齐次初始￣
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该 法根 据纯 水层的阿 尔奇 公式Ｆ Ｒ， ａ６ ，可 计算 出地 ・ ）。 （ ＝ 。再用Ｒ。 ｗＲ． 寸 没ａ ｌ Ｊ 的变化规律来指示储层 的含
流体 性 质 具体 做 法 是对 视 水 电阻 率开 方 ，并 命 名为 Ｐ ，即 Ｐ
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存 正 解ｗ ｗ ，＝ ［（ ＋（一 ） 在 规 ＝ （， ｛ ） ｘ ］ ） 十
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高 校 论 坛
南 缸 科 技 ２ １ｊ ０１
非 齐 次 波 动 方 程 非 齐 次 条 件Ｃａ ｕ 问题 ｈ ｃｙ
郭 时 光
ｆ四 川 理 工 学 院 理 学 院 ）
摘 要 本 文介绍数 学物理 方程的教学 中，关于无限域 非齐次波动方程非 齐次备件ｃ ｕｈ 问题的一种较 为合理而有效的教学法 ａｃｙ
关键词 全 线性 无 限域 非齐次 Ｃａｃ ｖ 题 ｕｈ问
关于无限城非齐次波动方程非齐次条｛ Ｃ ｕｈ 问题 的教学 ， 点 ￣ ａ ｃｙ ｒ 难 在于街 的公式的求得方法的教学 。这个难点宜凹避 ，下面我们给 出一 擎 种较为合理的教学案例 ＝
其中 ＝ （一 ） （一 ） （— ） 叩 ．‘ ： ＋ ｙ＋ ‘。
常 油气 区。并 且通过 交会点 的分布特 点，可有效的 划分出水层、油水
同层 、油层。
但该方 法不适 用于干 层 ，因 干层既可能 是含水层 ，也可 能是含 油气 层 ，虽然 测 试结 果相 同 ，都不产任何 流体 ，但 Ｐ 的 累计频率特 征却 差别很大 ．前者斜率很小 ，后者斜 率很 大。 （ 在 对塔河油 田托 普台区奥陶 系这 种复杂区域进行流体 识别 ３） 时 ，应充分考虑其地层所含流体的种类和相态 ，地层岩石孔隙 空问结 构等影响因素 。根据实际情况选择适 当的识别方法 ，避免 （ ６ ） 转８ 页
１ｕ ０ ｆ ＝ ｆ ＝ Ｔ ｆ Ｔ ｖ Ｂ ： ’Ｂ ： “ Ｇ １ｖ ． ＇
在某个 区域 内的解 ，则ｗ＝ ＋ 是定解问题 ｕ ｖ 在这个区域 内的解 。 Ｔ ｆＢ Ｇ （ ｗ＝ ．ｗ＝ １ ）
ｗ ：
仁ｄ 肛 ａ ＋ 一 ｊ ｒ ＋ ｖ ＝ ， （ ］＝ ） ） 川） （ ＋卜
Ｒ ，通过两者进行交会 ，以减少流体类型 判别的多解性。 【 大量实际资料统计表明 ，在Ｒ 与Ｒ／ ｘ 交会图 中， 同储层类型和 ｔ ｔ ｏ Ｒ 不 不同流体 性质 ，交会点会有不同的分布范围 ，例如 ：对于纯岩性油气 层 而言 ，电阻 率一般 在１ ０ １０ 欧姆 ． ，Ｒ／ｘ 比值明 显增大 ，通 ０—００ 米 ｔ ｏ Ｒ 常在 ２ ｆ 问 ，具体数值主要取 决于侵入深度 的大小和裂缝 倾角的高 一 之 低 ；而 当 电阻 率仍 保 持在 １ ０ １ ０ 欧 姆 ． 问 ．而 比值 降到 １ — ． ０一００ 米 ．２ ５ ５ 时，一般是低角度裂缝性 油气层或 低产油气层 ．甚至 为油水同层 等。