O形密封圈的有限元力学分析_陈国定

O形密封圈的有限元力学分析_陈国定
O形密封圈的有限元力学分析_陈国定

陈国定

 

文章编号:1003-8728(2000)05-0740-02

O形密封圈的有限元力学分析

陈国定1,Haiser H2,Haas W2,Lechner G2

(1西北工业大学,西安710072;2斯图加特大学,德国斯图加特)

摘 要:采用大型有限元分析程序M ARC/M enta t320对O形密封圈在“安装”状态和密封流体介质作用下的力学性能进行了分析,研究了造成密封圈撕裂损坏及材料松弛的当量Cauchy应力峰值大小及位置随密封流体介质作用的变化情况,以及轴和密封接触面间的接触压力及剪应力分布状态。为重要场合下O形密封圈的正确选用提供了一种方法。

关 键 词:O形密封圈;有限元分析

中图分类号:T H136 文献标识码:A

引 言

O形密封圈由于成本低廉,结构简单以及安装使用方便等优点,因而广泛用于汽车、动力机械及流体液压机械等领域。它不仅用于径向和轴向的静密封,而且也用于速度及密封流体介质压力较小条件下的动密封。除了作为主密封零件外, O形密封圈还常常作为辅助密封件。近年来由于采用了如聚四氟乙烯(P T FE)等新型材料,使得O形密封圈的应用突破了传统的范围,在工业界各个领域发挥着更大的作用。

尽管O形封圈结构简单,人们也习惯于按照标准选择和安装O形密封圈,但有关O形密封圈的有限元力学分析在国内尚少见,而这种分析对于O形密封圈在重要场合下的正确应用是十分必要的。基于此,本文在这方面做了一些基础性工作。

1 数学模型

本文计算的O形密封圈选自德国Busak+Shamban Gm6H公司的产品,型号为O-Ring45×5.3。O形密封圈结构尺寸及安装尺寸均满足ISO3601标准。

O形密封圈材料为腈基丁二烯橡胶(N BR),硬度为IRHD(国际橡胶硬度等级)85。

虽然,O形密封圈结构很简单,但其有限元分析却相当困难,这主要是因为橡胶材料的密封圈力学模型具有强烈的几何和材料非线性特性。尽管O形密封圈在工作过程中可以认为始终是弹性材料,但在其工作过程中产生的变形和其本身的几何尺寸为同一数量级,因而有限元分析中的平衡方程和几何关系都是非线性的。此外,在其变形范围内,应力应变关系亦为非线性的[1]。还应当指出的是,橡胶材料在变形保持不变条件下,由于材料的粘性而使应力衰减(称为松弛)或者在载荷保持不变条件下,也由于材料粘性而使变形继续增加(称为蠕变),又使得O形密封圈力学模型可能成为依赖于时间的粘弹性问题。为简单起见,本文并未考虑松弛及蠕变的影响。

在本文的有限元分析中,采用完全Lag rang e格式的增量分析方法来解决O形密封圈的几何非线性问题,即在分析过程中,所有静力学和运动学变量总是参考(始终保持不变的)初始位形。具体分析方法可参考文献[2]。分析中采用的橡胶材料模型为近似不可压缩弹性材料的穆尼-瑞林(M oo ney-Rirlin)模型[1],和材料的应变能偏量部分有关的两个材料常数C10和C01(常称之为穆尼材料常数)可由从实验获得的经验公式[3]中根据橡胶材料的硬度(或弹性模量)计算得出,本文使用的C10和C01分别为1.87和0.47。

本文建立的轴对称有限元模型由328个四节点四边形单元组成,节点数共365个(如图1所示)。相比于密封材料,轴及箱体安装槽表面均可认为是刚性的,只有O形密封圈发生变形。计算中的安装过盈量是按ISO3601标准选定的,当“安装”结束后,O形密封圈的密封一侧开始作用有分布载荷(模拟密封流体介质的作用),此分布载荷从0M Pa一直增加到 3.0M Pa,从而可获得不同压力的流体介质对密封圈力学性能的影响。本文的有限元分析是采用M ARC/M enta t320有限元分析软件进行的。其中部分后处理工作得到了Excel和M ic rog ra fx Desig ner7数据处理软件的支持。

2 计算结果及分析

图2和图3分别表示了O形密封圈“安装”后和“安装”后再在密封圈流体介质一侧加有3M Pa分布载荷情况下,密封

第19卷 第5期2000年 9月

机械科学与技术

M EC HAN ICA L SCIEN CE AN D T ECHN O LO G Y

V o l.19 No.5

Sep 2000

⒇收稿日期:19990812

基金项目:国家留学生基金(97519101)资助

作者简介:陈国定(1956-),男(汉族),安徽滁县人,西北工业大学教授DOI:10.13433/https://www.360docs.net/doc/f0828108.html, k i.1003-8728.2000.05.020

圈剖面上当量Cauchy 应力的分布。M A RC /M enta t 320软件

中给出的当量Cauchy 应力为e -={[(e 1-e 2)2+(e 2-e 3)2

+

(e 3-e 1)2]/2}

1/2,它反映了密封圈截面上各主应力差值的大小。一般来讲,应力值越大的区域,材料越容易出现裂纹,随之

密封圈发生撕裂破坏。此外,应力越大,将加速橡胶材料的松弛,从而造成“刚度”下降。从图中可以看出,随着密封流体介质压力的增加,O 形密封圈剖面上当量Ca uchy 应力峰区域发生了转移,而且峰值增大。另外,当流体介质压力较大时,非压力侧的箱体与轴之间的间隙应较小,以防密封圈材料被挤出,或者此时在非压力侧加装支承环

图4表示了三种工况条件下,轴和密封圈接触面上的接触压力(正应力)的分布。接触压力的大小反映了O 形密封圈的密封能力。图中表明,随着密封流体介质压力的增加,接触压力亦随之增加,其峰值总是大于流体介质压力,这就保证了O 形密封圈的密封功能,也反映了O 形密封圈的“自动”密封能力[4]

。因此,选定合适的安装过盈量是非常

重要的,既要保证密封,又要使截面上的应力尽量小,保证密封零件有较长的寿命

图5为上述三种工况条件下,轴和密封圈接触面上的剪应力分布。显然,随着流体介质压力的增加,接触面上的剪应力也增大。此外,剪应力分布具有向压力侧扭曲的现象,这是因为压力侧附近的材料具有更大的位移,由于橡胶材料的粘滞作用,从而产生更大的剪切应力。

(下转第744页)

741

第5期

陈国定等:O 形密封圈的有限元力学分析

图4 极点配置控制跟踪性能

5 结论

Δ变换为离散域内精确反映连续物理系统的特性提供了有力工具。当采样周期T→0时,其零极点收敛于连续域拉氏变换的零极点,表达直观,控制器设计更方便、精确。计算机有限字长实现时,Δ算子受舍入截尾扰动的影响较小,算法稳定,这在极点配置控制器仿真中得到验证。

[参考文献]

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Au tomotive Engineer,1997,22(1):28~31

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teristics in Digital Con trol Using Operator[J].IEEE Trans.

On Au tom.Control,1986,31(11):1015~1021

Discrete Control of Electrical

Controllable Clutches

Using Delta Operators

C HEN Li,XI Gang,

HU AN G Wei-g ang,ZHANG J ian-w u

(Sha nghai J iao tong U niv er sity,Shanghai200030)

Abstract:A discr ete mo del described byΔtra nsfo rm con-v e rges to its co ntinuo us co unterpar t as sa mple time T →0.Δtr ansfo rm w as intro duced into the clutch en-gag ing pr ocess co nt rol in AM T o f auto mobile.A pole-placement contr oller to track the idea l ang le velocity o f o utput https://www.360docs.net/doc/f0828108.html, par ed with Z tra nsfo rm,Δtra ns-fo rm has bet ter pe rfo rmance fo r ro und of f noise caused by finite wo rd leng th,but mor e ca lcula tio ns is needed.

Key words:Electrically contr ollable clutches;Δtransfor m;

Finite wo rd leng th;Discretiza tio n

(上接第741页) 3 结束语

本文采用有限元方法对O形密封圈的力学性能进行了分析,这不仅可以进一步加深对O形密封圈性能的了解,而且也提供了在重要场合下正确选用O形密封圈的一种方法,这一分析思路,也适用于其它类型的密封零件。

[参考文献]

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M edienverlag,Ursula Mǜller,Germany,1990

Analysis of Elastomeric O-Ring

Seals Using the Finite

Element Method

CHEN Guo-ding1,Haiser H,

H aas W,Lech ner G

(1No r th wester n Poly technical U niv ersity,Xi′an710072)

Abstract:An analysis of the m echanical cha racteristics of ela stomeric O-ring sea ls under the opera tio n condi-tio ns w as perfo rmed using a comme rcially av ailable fi-nite element co de M A RC/M entat320.Inv estig atio ns w ere also made into the influence of liquid medium o n the distributio n o f equiv alent cauchy str ess,which may co ntribute to crack initia tio n inside the seal a nd a s

a r esult may lead to local separ atio n and leakage,and

into th e distributio ns o f co ntact stress and shear str ess occur red at th e sea ling co nta ct ar ea.The a nalysis method in this paper is co nducive to the co rr ect selec-tio n of O-ring seals especially in case of impo rta nt ap-plica tions.

Key words:O-ring sea ls;F EM

744机械科学与技术第19卷

股骨干骨折系统模型建立及有限元分析-生物力学毕业论文

目录 第一章绪论 (1) 1.1引言 (1) 1.2骨折内固定接骨板的国内外研究现状 (1) 1.2.1国外研究现状 (1) 1.2.2国内研究现状 (2) 1.3骨生物力学有限元仿真的研究现状 (2) 1.3.1国外研究现状 (2) 1.3.2国内研究现状 (3) 1.4骨生物力学性能实验的国内外研究现状 (3) 1.4.1骨生物力学性能实验的国外研究现状 (3) 1.4.2骨生物力学性能实验的国内研究现状 (4) 1.5论文的研究目的、内容及章节安排 (4) 1.5.1研究目的 (4) 1.5.2研究内容 (4) 1.5.3章节安排 (4) 1.6本章小结 (5) 第二章股骨及相关附属结构的简介 (6) 2.1股骨的解剖结构 (6) 2.2股骨的附属结构 (7) 2.2.1膝关节的解剖结构分析 (7) 2.2.2髋关节的解剖结构分析 (8) 2.3股骨干骨折类型 (8) 2.4骨折愈合机制 (9) 2.5本章小结 (9) 第三章股骨干骨折系统模型建立及有限元分析 (11) 3.1有限元分析的前提 (11) 3.2股骨三维模型的建立 (11) 3.2.1反求工程的概念 (11) 3.2.2股骨模型的建立 (13) 3.2.3钛合金接骨板、骨钉模型的建立及与股骨的装配 (17) 3.2.4在ANSYS软件内建立股骨骨折系统模型 (17) 3.3内固定接骨板系统的有限元分析 (18)

3.3.1定义单元类型和材料属性 (18) 3.3.2 划分网格 (19) 3.3.4加载方式 (21) 3.3.5计算求解 (21) 3.3.6 后处理 (21) 3.3.7有限元分析结果整理 (29) 3.3.8 结果分析 (30) 3.4 本章小结 (31) 第四章股骨愈合的力学实验 (32) 4.1电测法的简介 (32) 4.1.1电测法的基本概述 (32) 4.1.2电测法的特点 (32) 4.2电测法在骨生物力学的应用 (32) 4.3骨愈合力学实验 (33) 4.3.1实验设计 (33) 4.3.2实验数据统计 (34) 4.4对应有限元分析模型的建立 (35) 4.5本章小结 (36) 第五章股骨有限元分析结果与实验结果的对照 (37) 5.1实验数据整理 (37) 5.2实验数据与有限元分析数据的比较 (38) 5.3本章小结 (40) 第六章结论与展望 (41) 6.1 结论 (41) 6.2展望 (41) 参考文献 (42) 致谢 (43)

abaqus有限元分析过程

一、有限单元法的基本原理 有限单元法(The Finite Element Method)简称有限元(FEM),它是利用电子计算机进行的一种数值分析方法。它在工程技术领域中的应用十分广泛,几乎所有的弹塑性结构静力学和动力学问题都可用它求得满意的数值结果。 有限元方法的基本思路是:化整为零,积零为整。即应用有限元法求解任意连续体时,应把连续的求解区域分割成有限个单元,并在每个单元上指定有限个结点,假设一个简单的函数(称插值函数)近似地表示其位移分布规律,再利用弹塑性理论中的变分原理或其他方法,建立单元结点的力和位移之间的力学特性关系,得到一组以结点位移为未知量的代数方程组,从而求解结点的位移分量. 进而利用插值函数确定单元集合体上的场函数。由位移求出应变, 由应变求出应力 二、ABAQUS有限元分析过程 有限元分析过程可以分为以下几个阶段 1.建模阶段: 建模阶段是根据结构实际形状和实际工况条件建立有限元分析的计算模型――有限元模型,从而为有限元数值计算提供必要的输入数据。有限元建模的中心任务是结构离散,即划分网格。但是还是要处理许多与之相关的工作:如结构形式处理、集合模型建立、单元特性定义、单元质量检查、编号顺序以及模型边界条件的定义等。

2.计算阶段:计算阶段的任务是完成有限元方法有关的数值计算。 由于这一步运算量非常大,所以这部分工作由有限元分析软件控制并在计算机上自动完成 3.后处理阶段: 它的任务是对计算输出的结果惊醒必要的处理, 并按一定方式显示或打印出来,以便对结构性能的好坏或设计的合理性进行评估,并作为相应的改进或优化,这是惊醒结构有限元分析的目的所在。 下列的功能模块在ABAQUS/CAE操作整个过程中常常见到,这个表简明地描述了建立模型过程中要调用的每个功能模块。 “Part(部件) 用户在Part模块里生成单个部件,可以直接在ABAQUS/CAE环境下用图形工具生成部件的几何形状,也可以从其它的图形软件输入部件。 Property(特性) 截面(Section)的定义包括了部件特性或部件区域类信息,如区域的相关材料定义和横截面形状信息。在Property模块中,用户生成截面和材料定义,并把它们赋于(Assign)部件。 Assembly(装配件) 所生成的部件存在于自己的坐标系里,独立于模型中的其它部件。用户可使用Assembly模块生成部件的副本(instance),并且在整体坐标里把各部件的副本相互定位,从而生成一个装配件。 一个ABAQUS模型只包含一个装配件。

流体力学知识点大全-吐血整理讲解学习

流体力学知识点大全- 吐血整理

1. 从力学角度看,流体区别于固体的特点是:易变形性,可压缩性,粘滞性和表面张 力。 2. 牛顿流体: 在受力后极易变形,且切应力与变形速率成正比的流体。即τ=μ*du/dy 。 当n<1时,属假塑性体。当n=1时,流动属于牛顿型。当n>1时,属胀塑性体。 3. 流场: 流体运动所占据的空间。 流动分类 时间变化特性: 稳态与非稳态 空间变化特性: 一维,二维和三维 流体内部流动结构: 层流和湍流 流体的性质: 黏性流体流动和理想流体流动;可压缩和不可压缩 流体运动特征: 有旋和无旋; 引发流动的力学因素: 压差流动,重力流动,剪切流动 4. 描述流动的两种方法:拉格朗日法和欧拉法 拉格朗日法着眼追踪流体质点的流动,欧拉法着眼在确定的空间点上考察流体的流动 5. 迹线:流体质点的运动轨迹曲线 流线:任意时刻流场中存在的一条曲线,该曲线上各流体质点的速度方向与 该曲线的速度方向一致 性质 a.除速度为零或无穷大的点以外,经过空间一点只有一条流线 b.流场中每一点都有流线通过,所有流线形成流线谱 c .流线的形状和位置随时间而变化,稳态流动时不变 迹线和流线的区别:流线是同一时刻不同质点构成的一条流体线; 迹线是同一质点在不同时刻经过的空间点构成的轨迹 线。 稳态流动下,流线与迹线是重合的。 6. 流管:流场中作一条不与流线重合的任意封闭曲线,通过此曲线的所有流线 构成的管状曲面。 性质:①流管表面流体不能穿过。②流管形状和位 置是否变化与流动状态有关。 7.涡量是一个描写旋涡运动常用的物理量。流体速度的旋度▽xV 为流场的涡 量。 有旋流动:流体微团与固定于其上的坐标系有相对旋转运动。无旋运动:流 场中速度旋度或涡量处处为零。 涡线是这样一条曲线,曲线上任意一点的切线方向与在该点的流体的涡量方 向一致。 8. 静止流体:对选定的坐标系无相对运动的流体。 不可压缩静止流体质量力满足 ▽x f=0 9. 匀速旋转容器中的压强分布p=ρ(gz -22r2 ω)+c 10. 系统:就是确定不变的物质集合。特点 质量不变而边界形状不断变化 控制体:是根据需要所选择的具有确定位置和体积形状的流场空间。其表 面称为控制面。特点 边界形状不变而内部质量可变 运输公式:系统的物理量随时间的变化率转换成与控制体相关的表达式。

运动鞋的生物力学分析

运动鞋的生物力学分析 班级:本硕121 姓名:孟宪章学号:5702112111 摘要:运动鞋科技的每一项进步都离不开生物力学研究。无论国际品牌Nike和Adidas, 还是以李宁为代表的国内一线品牌,其核心技术的创新都必须遵循人体运动的生物力学原理。足的结构与力学功能问题、“足—鞋—地”相互作用的力学问题、鞋体材料与结构的运动功效问题以及足的骨结构生物力学模型问题,一直以来都是运动鞋生物力学研究的主题。国内外的品牌运动鞋的核心技术也都大同小异,主要是:模拟裸足、足跟控制、缓震减震。能量回归。 1 足的生物力学研究 足作为下肢的末端环节,通过直接或间接与外界接触,并发生力的相互作用,从而改变人体的运动状态。因此,足的结构与运动功能的生物力学问题是运动鞋生物力学研究的基础。足的生物力学研究主要涉及足的结构与形态分析、足的运动学测量分析、足的动力学测量分析和足的生物力学建模分析。 1.1足的形态与结构分析 足的形态与结构测量,借助了现代影像技术及电子技术,如三维足部扫描系统、X光、CT和MRI动态扫描系统等都早已运用于不同功能运动鞋的设计与制作。基于CAD计算机辅助设计并结合数字化技术的脚型测量系统,则使脚型测量更加简单快捷,个性化运动鞋的设计已变得十分方便。 1.2足的运动学测量分析 Siegler等研究了人体踝关节和距下关节的三维运动学特征,提出的重要结论对认识踝关节、距下关节以及在旋转、内翻等足运动过程中的作用具有指导意义。Sammarco利用瞬时旋转中心的方法考察了踝关节在背屈和内翻动作中的运动学特征。EIlgsbe利用有限螺旋轴法研究了跟距关节的三维运动学特征。Root等不仅提出了足部形态结构影响足部运动功能的观点,而且,采用三维影像技术研究了足的运动学特征,为足的运动学测量分析提供了理论与方法基础。 1.3足的动力学测量分析 Vlorton是最早利用复印技术记录足部压力分布的学者,他所设计的运动图像技术,其原理是利用橡胶的弹性把压力转换为相应比例的变形。随后,出现了用铝箔取代墨水和纸张作为复印介质的改进技术。之后通过记录即时压力曲线,并获得足底压力分布的运动图像技术随后开始出现。Elfamu的自动压力计便是这一技术的应用成果,第二代自动压力计使用了显示器和图像处理技术,可以通过黑白或彩色图像进行局部压力分析。此后,研究人员又利用光弹性作为压力转换方式,研制出新的压力显示系统。Cavanagh和Miehiyoshi采用类似的技术,并通过计算机处理得到了足底准三维压力曲线,曲线上各点的纵向坐标值与足底该点处的压力成比例,可以更直观地反映足底压力及其分布状况。近年来,随着计算机和图像处理技术的不断发展,其应用领域不断扩大,足底动态压力分布的测量与分析技术已经广泛应用于足与鞋底的动力学测量。压力板技术多采用力-电转换技术,足底压力被转换为可以方便测量的电信号。从而得到相当精确的结果,但其电延迟性不利于动态研究。而具有较好的精确性、良好的动态响应和较高的灵敏度的压电晶体技术就成为很好的替代,而且,电工学的发展解决了长期困扰该技术的充电泄漏问题,使其成为足底压力测量的有力工具。1.4足的生物力学建模研究 足的生物力学建模研究,起初关注的重点是建立足结构的数学模型,通过对足部骨骼解

精讲solidworks有限元分析步骤

2013-08-29 17:31 by:有限元来源:广州有道有限元 1. 软件形式: ㈠. SolidWorks的内置形式: ◆COSMOSXpress——只有对一些具有简单载荷和支撑类型的零件的静态分析。 ㈡. SolidWorks的插件形式: ◆COSMOSWorks Designer——对零件或装配体的静态分析。 ◆COSMOSWorks Professional——对零件或装配体的静态、热传导、扭曲、频率、掉落测试、优化、疲劳分析。 ◆COSMOSWorks Advanced Professional——在COSMOSWorks Professional的所有功能上增加了非线性和高级动力学分析。 ㈢. 单独发行形式: ◆COSMOS DesignSTAR——功能与COSMOSWorks Advanced Professional相同。 2. 使用FEA的一般步骤: FEA=Finite Element Analysis——是一种工程数值分析工具,但不是唯一的数值分析工具!其它的数值分析工具还有:有限差分法、边界元法、有限体积法… ①建立数学模型——有时,需要修改CAD几何模型以满足网格划分的需要, (即从CAD几何体→FEA几何体),共有下列三法: ▲特征消隐:指合并和消除在分析中认为不重要的几何特征,如外圆角、圆边、标志等。▲理想化:理想化是更具有积极意义的工作,如将一个薄壁模型用一个平面来代理(注:如果选中了“使用中面的壳网格”做为“网格类型”,COSMOSWorks会自动地创建曲面几何体)。 ▲清除:因为用于划分网格的几何模型必须满足比实体模型更高的要求。如模型中的细长面、多重实体、移动实体及其它质量问题会造成网格划分的困难甚至无法划分网格—这时我们可以使用CAD质量检查工具(即SW菜单: Tools→Check…)来检验问题所在,另外含有非常短的边或面、小的特征也必须清除掉(小特征是指其特征尺寸相对于整个模型尺寸非常小!但如果分析的目的是找出圆角附近的应力分布,那么此时非常小的内部圆角应该被保留)。 ②建立有限元模型——即FEA的预处理部分,包括五个步骤: ▲选择网格种类及定义分析类型(共有静态、热传导、频率…等八种类别)——这时将产生一个FEA算例,左侧浏览器中之算例名称之后的括号里是配置名称; ▲添加材料属性: 材料属性通常从材料库中选择,它不并考虑缺陷和表面条件等因素,与几何模型相比,它有更多的不确定性。

《流体力学》复习参考答案(年整理)

流体力学 习题解答

选择题: 1、恒定流是: (a) 流动随时间按一定规律变化;(b)流场中任意空间点上的运动要素不随时间变化;(c) 各过流断面的速度分布相同。(b) 2、粘性流体总水头线沿程的变化是:(a) 沿程下降 (a) 沿程下降;(b) 沿程上升;(c) 保持水平;(d) 前三种情况都可能; 3、均匀流是:(b)迁移加速度(位变)为零; (a) 当地加速度(时变)为零;(b)迁移加速度(位变)为零; (c)向心加速度为零;(d)合速度为零处; 4、一元流动是:(c) 运动参数是一个空间坐标和时间变量的函数; (a) 均匀流;(b) 速度分布按直线变化;(c) 运动参数是一个空间坐标和时间变量的函数; 5、伯努利方程中各项水头表示:(a) 单位重量液体具有的机械能; (a) 单位重量液体具有的机械能;(b)单位质量液体具有的机械能; (c)单位体积液体具有的机械;(d)通过过流断面流体的总机械能。 6、圆管层流,实测管轴线上流速为4m/s,则断面平均流速为::(c)2m;(a) 4m;(b)3.2m;(c)2m; 7、半圆形明渠,半径r=4m,其水力半径为:(a) 4m;(b)3m;(c) 2m;(d) 1m。 8、静止液体中存在:(a) 压应力;(b)压应力和拉应力;(c) 压应力和剪应力;(d) 压应力、拉应力和剪应力。 (1)在水力学中,单位质量力是指(c、) a、单位面积液体受到的质量力; b、单位体积液体受到的质量力; c、单位质量液体受到的质量力; d、单位重量液体受到的质量力。 答案:c (2)在平衡液体中,质量力与等压面() a、重合; b、平行 c、斜交; d、正交。

弹性力学及有限元法学习总结

弹性力学及有限元法学习总结 摘要:本文就弹性力学的研究对象与方法,弹性力学的基本假设,研究方法,有限元法的基本思想,数学基础,有限元分析的基本步骤进行阐述。 正文:弹性力学是固体力学的一个分支学科,是研究固体材料在外部作用下(外 部作用一般包括:荷载、温度变化以及固体边界约束改变),弹性变形及应力状态的一门学科。 弹性力学的研究对象: 材料力学--研究杆件(如梁、柱和轴)材料力学的拉压、弯曲、剪切、扭转和组合变形等问题。 结构力学--在材料力学基础上研究杆系结构结构力学(如桁架、刚架等)。弹性力学--研究各种形状的弹性体,如杆弹性力学件、平面体、空间体、板壳、薄壁结构等问题。 弹性力学研究方法: 在研究方法上,弹力和材力也有区别:弹力研究方法:在区域V内严格考虑静力学、几何学和物理学三方面条件,建立三套方程; 三套方程在边界s 上考虑受力或约束条件,建立边界条件并在边界条件下求解上边界条件; 边界条件述方程,得出较精确的解答。 弹性力学的基本假设: 1)连续性,假定物体是连续的。连续性因此,各物理量可用连续函数表示。 2)均匀性与各向同性假设假定固体材料是均匀的,并且在各个方向上物理特性相同,也即材料的物理性质在空间分布上是均匀的(或不变的)3)小变形假设假定固体材料在受到外部作用(荷载、温度等)后的位移(或变形)与物体的尺寸相比是很微小的,在研究物体受力后的平衡状态时,物体尺寸及位置的改变可忽略不计,物体位移及形变的二次项可略去不 计,由此得到的弹性力学微分方程将是线性的。 4)完全弹性假设假设固体材料是完全弹性的。 5)无初始应力假设假定外部作用(荷载、温度等)之前,物体处于无应力状态,由弹性力学所求得的应力仅仅是由外部作用(荷载、温度等)所 引起的。 有限元法的基本思想: 有限元是一种结构分析的方法,先把所有系统分解为他们的元件或单元,这些元件的行为已经被充分的了解,再把元件重新组装成原来的系统。及将连续的求解区域离散为一组由有限个单元组成并按一定方式相互连接在一起的单元组

有限元分析在口腔生物力学中的应用_黄宇文

中国组织工程研究第16卷第13期 2012–03–25出版 Chinese Journal of Tissue Engineering Research March 25, 2012 Vol.16, No.13 ISSN 1673-8225 CN 21-1581/R CODEN: ZLKHAH 2423 Department of Stomatology, the First People’s Hospital of Guangzhou, Guangzhou 510180, Guangdong Province, China Huang Yu-wen, Attending physician, Department of Stomatology, the First People’s Hospital of Guangzhou, Guangzhou 510180, Guangdong Province, China yiyuanyisheng@ https://www.360docs.net/doc/f0828108.html, Received: 2011-12-10 Accepted: 2012-01-11 广州市第一人民 医院口腔科,广东 省广州市 510180 黄宇文,男,1972 年生,广州市第一 人民医院口腔科,主治医师,主要从 事口腔综合、口腔 颌面外科方面的 研究。yiyuanyisheng@ https://www.360docs.net/doc/f0828108.html, 中图分类号:R318 文献标识码:B 文章编号: 1673-8225 (2012)13-02423-04 收稿日期:2011-12-10 修回日期:2012-01-11 (20120110005/GW?LX) 有限元分析在口腔生物力学中的应用 黄宇文 Application of finite-element analysis in dental biomechanics Huang Yu-wen Abstract BACKGROUND: There are a lot of biomechanical problems in stomatology. Finite element method is an effective tool to numerically simulate the mechanical behavior of human; it has more wide application in the dental biomechanics. OBJECTIVE: To summarize the research progress in the application of finite element method to solve biomechanical problems in orthodontics, prosthodontics, oral implantology, oral and maxillofacial surgery and other fields. METHODS: A computer-based online search of PubMed and VIP databases was performed for articles related to the application of finite element method in dental biomechanics, published between January 1995 and October 2011, with the key words of “finite element analysis (FEA)”, “oral cavity” and “biomechanics” in English and Chinese. RESULTS AND CONCLUSION: The stress analysis of oral cavity structure, shape, load and mechanical properties of materials can be performed using finite element analysis; the stress value and displacement value of any part of the model can be gained and the solving process is rapid and accurate with the aid of a computer. The finite element analysis can reflect the stress distribution objectively, accurately and veritably; it provides the mechanical foundation for the research of relevant basic problems in the stomatology, the solution of clinical practical problems in the stomatology and the technical development of dental clinical practice; it provides reference for the further investigation of treatment of oral disease. Huang YW.Application of finite-element analysis in dental biomechanics. Zhongguo Zuzhi Gongcheng Yanjiu. 2012;16(13): 2423-2426. [https://www.360docs.net/doc/f0828108.html, https://www.360docs.net/doc/f0828108.html,] 摘要 背景:在口腔医学中存在着大量的生物力学问题,有限元法是对人体力学行为进行数值模拟的一种有效工具,其在口腔生物力学中的应用越来越广泛。 目的:综述有限元法在解决口腔正畸、口腔修复、口腔种植、口腔颌面外科等领域生物力学问题的研究进展。 方法:以“有限元分析;口腔;生物力学”为中文关键词,以“finite element analysis (FEA);oral cavity;biomechanics”为英文关键词。采用计算机检索PubMed数据库、维普数据库1995-01/2011-10有关有限元分析法在口腔生物力学领域应用的文章。 结果与结论:有限元分析可以对口腔结构、形状、载荷和材料力学性能等进行应力分析,可获得模型任何部位的应力值和位移值,并借助计算机从而快速精确地求解,客观、准确、真实地反映应力的分布状况,为研究口腔医学中的有关基础性问题、解决口腔医学中的临床实际问题、发展口腔临床技术手段提供了力学基础,为进一步研究口腔疾病治疗方法提供参考和借鉴。 关键词:有限元分析;口腔;生物力学;牙槽;三维 doi:10.3969/j.issn.1673-8225.2012.13.033 黄宇文.有限元分析在口腔生物力学中的应用[J].中国组织工程研究,2012,16(13):2423-2426. [https://www.360docs.net/doc/f0828108.html, https://www.360docs.net/doc/f0828108.html,] 0 引言 有限元分析法是一种求解连续介质力学问题的数值方法,起源于航空工程中的矩阵分析[1]。兴起于20世纪50年代末,它将连续的弹性体分割成有限个力学单元,组成单元集合体以代替原来的连续体,通过逐一研究每个单元的性质,从而获得整个弹性体的性质。因为它可以对结构、形状、载荷和材料力学性能等进行应力分析,可获得模型任何部位的应力值和位移值,并借助计算机从而快速精确地求解,所以近年来被广泛应用于口腔生物力学研究中[2]。有限元分析法能客观、准确、真实地反映应力分布状况。 1 资料和方法 1.1 资料提取策略 检索人相关内容:第一作者。 检索时间范围:1995-01/2011-10。 关键词:中文关键词为“有限元分析;口腔;生物力学”;英文关键词为“finite element analysi(FEA);oral cavity;biomechanics”。 检索数据库:PubMed数据库、维普数据库。 1.2 纳入与排除标准 纳入标准:①有限元分析法在口腔正畸中应用的相关文献。②有限元分析法在口腔修复中

工程流体力学复习知识总结

一、 二、 三、是非题。 1.流体静止或相对静止状态的等压面一定是水平面。(错误) 2.平面无旋流动既存在流函数又存在势函数。(正 确) 3.附面层分离只能发生在增压减速区。 (正确) 4.等温管流摩阻随管长增加而增加,速度和压力都减少。(错误) 5.相对静止状态的等压面一定也是水平面。(错 误) 6.平面流只存在流函数,无旋流动存在势函数。(正 确) 7.流体的静压是指流体的点静压。 (正确) 8.流线和等势线一定正交。 (正确) 9.附面层内的流体流动是粘性有旋流动。(正 确) 10.亚音速绝热管流摩阻随管长增加而增加,速度增加,压力减小。(正确) 11.相对静止状态的等压面可以是斜面或曲面。(正 确) 12.超音速绝热管流摩阻随管长增加而增加,速度减小,压力增加。(正确) 13.壁面静压力的压力中心总是低于受压壁面的形心。(正确) 14.相邻两流线的函数值之差,是此两流线间的单宽流量。(正确) 15.附面层外的流体流动时理想无旋流动。(正 确) 16.处于静止或相对平衡液体的水平面是等压面。(错 误) 17.流体的粘滞性随温度变化而变化,温度升高粘滞性减少;温度降低粘滞性增大。(错误 ) 18流体流动时切应力与流体的粘性有关,与其他无关。(错误) 四、填空题。 1、1mmH2O= 9.807 Pa 2、描述流体运动的方法有欧拉法和拉格朗日法。 3、流体的主要力学模型是指连续介质、无粘性和不可压缩性。 4、雷诺数是反映流体流动状态的准数,它反映了流体流动时惯性力 与粘性力的对比关系。 5、流量Q1和Q2,阻抗为S1和S2的两管路并联,则并联后总管路的流量 Q为,总阻抗S为。串联后总管路的流量Q 为,总阻抗S为。

弹性力学与有限元法分析及实例讲解

弹性力学与有限元法分析 弹性力学是固体力学的一个重要分支,是研究弹性固体在受外力作用、温度改变、边界约束或其他外界因素作用下而发生的应力、形变和位移状态的科学。有限单元法是力学、数学、物理学、计算方法、计算机技术等多种学科综合发展和结合的产物,是随着计算机技术的广泛应用而迅速发展起来的一种数值分析方法。有限元法的基本思想就是化整为零,分散分析,再集零为整。即用结构力学方法求解弹性力学问题,实质是将复杂的连续体划分为有限多个简单的单元体,单元体之间仅仅通过结点相连,实现化无限自由度问题为有限稀有度问题,将连续场函数的(偏)微分方程的求解问题转化为有限个参数的代数方程组的求解问题。 有限元方法经过近半个世纪的发展,目前已经成为各种工程问题特别是结构分析问题的标准分析方法,而有限元软件也已成为现代结构设计中不可缺少的工具。有限元软件是有限元理论通向实际工程应用的桥梁,它的应用极大地提高了力学学科解决自然科学和工程实际问题的能力,进一步促进了有限元方法的发展。ANSYS软件是融结构、流体、电场、磁场、声场分析于一体的大型通用有限元分析软件,广泛用于机械制造、石油化工、航空航天、汽车交通、土木工程、造船、水利等一般工业及科学研究。 ANSYS软件的组成: (一)前处理模块 该模块为用户提供了一个强大的实体建模及网格划分工具,可以方便的构造有限元模型,软件提高了100种以上的单元类型,用来模拟工程中的各种结构和材料。包括: 1.实体建模:参数化建模,布尔运算及体素库,拖拉、旋转、拷贝、蒙皮、倒角等。 2.自动网格划分,自动进行单元形态、求解精度检查及修正。 3.在集合模型上加载:点加载、分布载荷、体载荷、函数载荷。 4.可扩展的标准梁截面形状库。 (二)分析计算模块 该模块包括结构分析(可进行线性分析、非线性分析和高度非线性分析)、流体动力学分析、电磁场分析、声场分析、压电分析以及多物理场的耦合分析,可模拟多种物理介质的相互作用,具有灵敏度分析及优化分析能力。 (三)后处理模块 将计算结果以彩色等值线、梯度、矢量、粒子流、立体切片、透明及半透明等图形方式显示出来,也可以用图表、曲线形式显示或输出。 由于现在只是对ANSYS工程软件有初步的了解和掌握,所以本次作业仅以(1)结构静力学分析为例,运用ANSYS软件对汽车连杆进行受力分析;(2)

有限元法的基本思想及计算 步骤

有限元法的基本思想及计算步骤 有限元法是把要分析的连续体假想地分割成有限个单元所组成的组合体,简称离散化。这些单元仅在顶角处相互联接,称这些联接点为结点。离散化的组合体与真实弹性体的区别在于:组合体中单元与单元之间的联接除了结点之外再无任何关联。但是这种联接要满足变形协调条件,即不能出现裂缝,也不允许发生重叠。显然,单元之间只能通过结点来传递内力。通过结点来传递的内力称为结点力,作用在结点上的荷载称为结点荷载。当连续体受到外力作用发生变形时,组成它的各个单元也将发生变形,因而各个结点要产生不同程度的位移,这种位移称为结点位移。在有限元中,常以结点位移作为基本未知量。并对每个单元根据分块近似的思想,假设一个简单的函数近似地表示单元内位移的分布规律,再利用力学理论中的变分原理或其他方法,建立结点力与位移之间的力学特性关系,得到一组以结点位移为未知量的代数方程,从而求解结点的位移分量。然后利用插值函数确定单元集合体上的场函数。显然,如果单元满足问题的收敛性要求,那么随着缩小单元的尺寸,增加求解区域内单元的数目,解的近似程度将不断改进,近似解最终将收敛于精确解。 用有限元法求解问题的计算步骤比较繁多,其中最主要的计算步骤为: 1)连续体离散化。首先,应根据连续体的形状选择最能完满地描述连续体形状的单元。常见的单元有:杆单元,梁单元,三角形单元,矩形单元,四边形单元,曲边四边形单元,四面体单元,六面体单元以及曲面六面体单元等等。其次,进行单元划分,单元划分完毕后,要将全部单元和结点按一定顺序编号,每个单元所受的荷载均按静力等效原理移植到结点上,并在位移受约束的结点上根据实际情况设置约束条件。 2)单元分析。所谓单元分析,就是建立各个单元的结点位移和结点力之间的关系式。现以三角形单元为例说明单元分析的过程。如图1所示,三角形有三个结点i,j,m。在平面问题中每个结点有两个位移分量u,v和两个结点力分量F x,F y。三个结点共六个结点位移分量可用列

试题及其答案--弹性力学与有限元分析(DOC)

如下图所示三角形薄板,按三结点三角形单元划分后,对于与局部编码ijm 对应的整体编码,以下叙述正确的是( D )。 ① I 单元的整体编码为162 ② II 单元的整体编码为426 ③ II 单元的整体编码为246 ④ III 单元的整体编码为243 ⑤ IV 单元的整体编码为564 A. ①③ B. ②④ C. ①④ D. ③⑤ 一、填空题 1、弹性力学研究弹性体由于受外力作用、边界约束或温度改变等原因而发生的应力、 形变和位移。 2、在弹性力学中规定,线应变以伸长时为正,缩短时为负,与正应力的正负号规定相 适应。 3、在弹性力学中规定,切应变以直角变小时为正,变大时为负,与切应力的正负号规 定相适应。 4、物体受外力以后,其内部将发生内力,它的集度称为应力。与物体的形变和材料强度直接有关的,是应力在其作用截面的法线方向和切线方向的分量,也就是正应力和切应力。应力及其分量的量纲是L -1MT -2。 5、弹性力学的基本假定为连续性、完全弹性、均匀性、各向同性。 6、平面问题分为平面应力问题和平面应变问题。 7、已知一点处的应力分量100=x σMPa ,50=y σMPa ,5010=xy τ MPa ,则主应力 =1σ150MPa ,=2σ0MPa ,=1α6135' 。 8、已知一点处的应力分量, 200=x σMPa ,0=y σMPa ,400-=xy τ MPa ,则主应力=1σ512 MPa ,=2σ-312 MPa ,=1α-37°57′。 9、已知一点处的应力分量,2000-=x σMPa ,1000=y σMPa ,400-=xy τ MPa ,则主应力 =1σ1052 MPa ,=2σ-2052 MPa ,=1α-82°32′。 10、在弹性力学里分析问题,要考虑静力学、几何学和物理学三方面条件,分别建立三 套方程。 11、表示应力分量与体力分量之间关系的方程为平衡微分方程。 12、边界条件表示边界上位移与约束,或应力与面力之间的关系式。分为位移边界条件、 应力边界条件和混合边界条件。 13、按应力求解平面问题时常采用逆解法和半逆解法。 14、有限单元法首先将连续体变换成为离散化结构,然后再用结构力学位移法进行求解。 其具体步骤分为单元分析和整体分析两部分。 15、每个单元的位移一般总是包含着两部分:一部分是由本单元的形变引起的,另一部

solidworks进行有限元分析的一般步骤

1.软件形式: ㈠. SolidWorks的内置形式: ◆COSMOSXpress——只有对一些具有简单载荷和支撑类型的零件的静态分析。 ㈡. SolidWorks的插件形式: ◆COSMOSWorks Designer——对零件或装配体的静态分析。 ◆COSMOSWorks Professional——对零件或装配体的静态、热传导、扭曲、频率、掉落测试、优化、疲劳分析。 ◆COSMOSWorks Advanced Professional——在COSMOSWorks Professional的所有功能上增加了非线性和高级动力学分析。 ㈢. 单独发行形式: ◆COSMOS DesignSTAR——功能与COSMOSWorks Advanced Professional相同。 2.使用FEA的一般步骤: FEA=Finite Element Analysis——是一种工程数值分析工具,但不是唯一的数值分析工具!其它的数值分析工具还有:有限差分法、边界元法、有限体积法… ①建立数学模型——有时,需要修改CAD几何模型以满足网格划分的需要, (即从CAD几何体→FEA几何体),共有下列三法: ▲特征消隐:指合并和消除在分析中认为不重要的几何特征,如外圆角、圆边、标志等。▲理想化:理想化是更具有积极意义的工作,如将一个薄壁模型用一个平面来代理(注:如果选中了“使用中面的壳网格”做为“网格类型”,COSMOSWorks会自动地创建曲面几何体)。▲清除:因为用于划分网格的几何模型必须满足比实体模型更高的要求。如模型中的细长面、多重实体、移动实体及其它质量问题会造成网格划分的困难甚至无法划分网格—这时我们可以使用CAD质量检查工具(即SW菜单: Tools→Check…)来检验问题所在,另外含有非常短的边或面、小的特征也必须清除掉(小特征是指其特征尺寸相对于整个模型尺寸非常小!但如果分析的目的是找出圆角附近的应力分布,那么此时非常小的内部圆角应该被保留)。 ②建立有限元模型——即FEA的预处理部分,包括五个步骤: ▲选择网格种类及定义分析类型(共有静态、热传导、频率…等八种类别)——这时将产生一个FEA算例,左侧浏览器中之算例名称之后的括号里是配置名称; ▲添加材料属性: 材料属性通常从材料库中选择,它不并考虑缺陷和表面条件等因素,与几何模型相比,它有更多的不确定性。 ◇右键单击“实体文件夹”并选择“应用材料到所有”——所有零部件将被赋予相同的材料属性。 ◇右键单击“实体文件夹”下的某个具体零件文件夹并选择“应用材料到所有实体”——某个零件的所有实体(多实体)将被赋予指定的材料属性。 ◇右键单击“实体文件夹”下具体零件的某个“Body”并选择“应用材料到实体”——只有

流体力学-总结+复习 4-5章

A16轮机3,流体力学复习资料,4&5章 第四章相似原理和量纲分析 1. 流动的力学相似 1)几何相似:两流场中对应长度成同一比例。 2)运动相似:两流场中对应点上速度成同一比例,方向相同。 3)动力相似:两流场中对应点上各同名力同一比例,方向相同。 4)上述三种相似之间的关系。 基本概念(量纲、基本量纲、导出量纲) 量纲:物理参数度量单位的类别称为量纲或因次。 基本量纲:基本单位的量纲称为基本量纲,基本量纲是彼此独立的,例如用,LMT来表示长度,质量和时间等,基本量纲的个数与流动问题中所包含的物理参数有关,对于不可压缩流体流动一般只需三个即,LMT(长度,质量和时间),其余物理量均可由基本量纲导出。 导出量纲:导出单位的量纲称为导出量纲。 一些常用物理量的导出量纲。 2. 动力相似准则 牛顿数?表达式? 弗劳德数?表达式,意义? 雷诺数?表达式,意义? 欧拉数?柯西数?韦伯数?斯特劳哈尔数? 判断基本模型实验通常要满足的相似准则数。 掌握量纲分析法(瑞利法和π定理)。

第五章黏性流体的一维流动 1. 黏性总流的伯努利方程 应用:黏性不可压缩的重力流体定常流动总流的两个缓变流截面。 该方程的具体形式?几何意义? 2. 黏性流体管内流动的两种损失 沿程损失:产生的原因?影响该损失的因素? 沿程损失的计算公式?达西公式? 局部损失:产生原因? 局部损失计算公式? 3. 黏性流体的两种流动状态 层流和紊流 上临界速度,上临界雷诺数? 下临界速度,下临界雷诺数? 工程实际中,圆管中流动状态判别的雷诺数?2000 4. 管口进口段中黏性流体的流动 边界层的概念? 紊流边界层 层流边界层 层流进口段长度计算经验公式 5. 圆管中的层流流动 速度分布? 切应力分布?

最新弹性力学与有限元分析试题答案

最新弹性力学与有限元分析复习题及其答案 一、 填空题 1、弹性力学研究弹性体由于受外力作用、边界约束或温度改变等原因而发生的应力、形变和位移。 2、在弹性力学中规定,线应变以伸长时为正,缩短时为负,与正应力的正负号规定相适应。 3、在弹性力学中规定,切应变以直角变小时为正,变大时为负,与切应力的正负号规定相适应。 4、物体受外力以后,其内部将发生内力,它的集度称为应力。与物体的形变和材料强度直接有关的,是应力在其作用截面的法线方向和切线方向的分量,也就是正应力和切应力。应力及其分量的量纲是L -1MT -2。 5、弹性力学的基本假定为连续性、完全弹性、均匀性、各向同性。 6、平面问题分为平面应力问题和平面应变问题。 7、已知一点处的应力分量100=x σMPa ,50=y σMPa ,5010=xy τ MPa ,则主应力=1σ150MPa ,=2σ0MPa ,=1α6135' 。 8、已知一点处的应力分量, 200=x σMPa ,0=y σMPa ,400-=xy τ MPa ,则主应力=1σ512 MPa ,=2σ-312 MPa ,=1α-37°57′。 9、已知一点处的应力分量,2000-=x σMPa ,1000=y σMPa ,400-=xy τ MPa ,则主应力=1σ1052 MPa ,=2σ-2052 MPa ,=1α-82°32′。 10、在弹性力学里分析问题,要考虑静力学、几何学和物理学三方面条件,分别建立三套方程。 11、表示应力分量与体力分量之间关系的方程为平衡微分方程。 12、边界条件表示边界上位移与约束,或应力与面力之间的关系式。分为位移边界条件、应力边界条件和混合边界条件。 13、按应力求解平面问题时常采用逆解法和半逆解法。 14、有限单元法首先将连续体变换成为离散化结构,然后再用结构力学位移法进行求解。其具体步骤分为单元分析和整体分析两部分。 15、每个单元的位移一般总是包含着两部分:一部分是由本单元的形变引起的,另一部分是由于其他单元发生了形变而连带引起的。 16、每个单元的应变一般总是包含着两部分:一部分是与该单元中各点的位置坐标有关的,是各点不相同的,即所谓变量应变;另一部分是与位置坐标无关的,是各点相同的,即所谓常量应变。 17、为了能从有限单元法得出正确的解答,位移模式必须能反映单元的刚体位移和常量应变,还应当尽可能反映相邻单元的位移连续性。 18、为了使得单元内部的位移保持连续,必须把位移模式取为坐标的单值连续函数,为了使得相邻单元的位移保持连续,就不仅要使它们在公共结点处具有相同的位移时,也能在整个公共边界上具有相同的位移。

ANSYS 有限元分析基本流程

第一章实体建模 第一节基本知识 建模在ANSYS系统中包括广义与狭义两层含义,广义模型包括实体模型和在载荷与边界条件下的有限元模型,狭义则仅仅指建立的实体模型与有限元模型。建模的最终目的是获得正确的有限元网格模型,保证网格具有合理的单元形状,单元大小密度分布合理,以便施加边界条件和载荷,保证变形后仍具有合理的单元形状,场量分布描述清晰等。 一、实体造型简介 1.建立实体模型的两种途径 ①利用ANSYS自带的实体建模功能创建实体建模: ②利用ANSYS与其他软件接口导入其他二维或三维软件所建立的实体模型。 2.实体建模的三种方式 (1)自底向上的实体建模 由建立最低图元对象的点到最高图元对象的体,即先定义实体各顶点的关键点,再通过关键点连成线,然后由线组合成面,最后由面组合成体。 (2)自顶向下的实体建模 直接建立最高图元对象,其对应的较低图元面、线和关键点同时被创建。 (3)混合法自底向上和自顶向下的实体建模 可根据个人习惯采用混合法建模,但应该考虑要获得什么样的有限元模型,即在网格划分时采用自由网格划分或映射网格划分。自由网格划分时,实体模型的建立比较1e单,只要所有的面或体能接合成一体就可以:映射网格划分时,平面结构一定要四边形或三边形的面相接而成。 二、ANSYS的坐标系 ANSYS为用户提供了以下几种坐标系,每种都有其特定的用途。 ①全局坐标系与局部坐标系:用于定位几何对象(如节点、关键点等)的空间位置。 ②显示坐标系:定义了列出或显示几何对象的系统。 ③节点坐标系:定义每个节点的自由度方向和节点结果数据的方向。 ④单元坐标系:确定材料特性主轴和单元结果数据的方向。 1.全局坐标系 全局坐标系和局部坐标系是用来定位几何体。在默认状态下,建模操作时使用的坐标系是全局坐标系即笛卡尔坐标系。总体坐标系是一个绝对的参考系。ANSYS提供了4种全局坐标系:笛卡尔坐标系、柱坐标系、球坐标系、Y-柱坐标系。4种全局坐标系有相同的原点,且遵循右手定则,它们的坐标系识别号分别为:0是笛卡尔坐标系(cartesian),1是柱坐标系 (Cyliadrical),2是球坐标系(Spherical),5是Y-柱坐标系(Y-aylindrical),如图2-1所示。

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