关于子流形的Riemann浸没

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riemann问题的实际意义

riemann问题的实际意义

riemann问题的实际意义Riemann问题是数学中一个非常有名的未解决问题,它源于19世纪德国数学家Bernhard Riemann的著名论文《拉格朗日分布函数》。

该问题本身比较抽象,但是它对数学、物理以及计算机科学有着重大的影响。

本文将讨论Riemann问题的实际意义,以及它在数学、物理和计算机科学领域的应用。

一、Riemann问题的背景Riemann问题源于19世纪德国数学家Bernhard Riemann的著名论文《拉格朗日分布函数》,他在论文中提出了一个极具挑战性的问题,即判断拉格朗日分布函数的实部是否为正。

这个问题受到数学家们的广泛关注,但是到目前为止仍然未能得到完整的解决。

二、Riemann问题的实际意义Riemann问题的实际意义在于,它可以用来探索一些抽象的概念,如复数、函数、空间和时间的概念,以及它们之间的关系。

此外,Riemann问题的深层含义还在于它可以用来探索宇宙的运行机制,以及宇宙中存在的数学结构。

三、Riemann问题在数学领域的应用Riemann问题是数学领域一个重要的问题,因为它可以用来探索函数的某些特性,例如函数的极限、导数和积分等,这些都是数学的基本概念。

此外,Riemann问题还可以用来探索数学上的一些未解决问题,例如黎曼猜想、ABC猜想等。

四、Riemann问题在物理领域的应用Riemann问题在物理领域也有重要的应用,它可以用来探索宇宙的运行机制,比如宇宙的背景辐射、黑洞的形成和宇宙中物质的演化等。

此外,Riemann问题还可以用来研究宇宙中存在的一些重要概念,例如引力波和暗能量等。

五、Riemann问题在计算机科学领域的应用Riemann问题在计算机科学领域也有重要的应用,它可以用来研究计算机算法的性能,比如算法的复杂度和时间复杂度等。

此外,Riemann问题还可以用来研究计算机系统中存在的一些现象,例如网络安全性、编程语言的发展等。

六、总结通过本文的分析可以看出,Riemann问题的实际意义在于它可以用来探索一些抽象的概念,以及它们在数学、物理和计算机科学领域的应用。

变参数状态方程下多介质Riemann问题的质量分数方法及应用

变参数状态方程下多介质Riemann问题的质量分数方法及应用

变参数状态方程下多介质Riemann问题的质量分数方法及应用近些年来,多介质的Riemann问题已成为一个热点课题。

这个问题主要的难点是由间断的界面所造成的。

由于界面两边,流体的状态和性质都不一样,因此很难模拟界面附近的流体运动,尤其是带有复杂状态方程的介质所构成的界面。

针对间断界面的问题,虽然目前已发展出了多种数值模型,但它们中的有很多是用固定参数的状态方程来描述流体介质。

而适应变化参数形式的状态方程的数值算法仍然发展得很慢,原因是很难维持介质之间的压力平衡。

目前,这个压力平衡条件主要是通过在计算中添加额外的程序来实现。

但是,这些额外的程序使计算变得复杂,特别是包含三种以上介质的流场。

为此,我们做了许多工作,为的是寻求一种简便而又有效的方法来解决多介质界面问题。

本文提出了一种改进形式的基于质量分数的多介质Mie-Gruneisen混合体计算模型。

这种计算模型将一般形式的状态方程改写成包含变化参数的Mie-Griineisen形式。

Mie-Gruneisen状态方程使用了随密度变化的热力学参数,使得它应用更加灵活,但它的缺点是表达式稍显复杂。

为了简化计算步骤,Mie-Griineisen状态方程中的可变参数作为独立的变量引入计算中,这些参数的求解将由新添加的辅助方程来完成。

这样,Riemann问题可以由原始的欧拉方程和新的辅助方程联立求解。

对于多介质的流场,一种比较有效的做法是将流体的混合物看成是一个整体,然后用色函数来区分流体中的不同介质。

这里,我们选用质量分数作为色函数,且仍通过欧拉方程和相应的辅助性方程来完成多介质问题的求解。

考虑到流体中含有多种不同的介质,辅助性方程的构建来源于一种扩散式的平衡。

这种扩散式的平衡基于一种近似的混合流体模型,它和流体中的各种成分通过质量分数联系起来。

质量分数起到的作用是用光滑的过渡来代替数值的间断,确保数值解无发散。

为完成整个求解系统,我们添加了关于计算质量分数的输送方程。

riemann曲面上耗散双曲几何流的整体经典解

riemann曲面上耗散双曲几何流的整体经典解

riemann曲面上耗散双曲几何流的整体经典解
耗散双曲几何流是一类广泛应用于流体力学、物理学、数学等领域中的重要数学模型。

其中,riemann曲面上耗散双曲几何流的经典解问题一直是学术界关注的热点问题之一。

riemann曲面是一种二维流形,其上的几何结构非常复杂,并且其流动不可避免地涉
及到曲面上的多项式方程组的求解。

因此,对于这种情况下的耗散双曲几何流问题,其求
解难度更加复杂。

在研究该问题时,许多学者提出了各种不同的思路和方法,但是经典解问题一直无法
得到解决。

直到1986年,Kruglov提出了一种新的方法,通过构造一种新的解析变量来解决该问题。

具体来说,他将riemann曲面上的耗散双曲几何流模型转化为其对应的非线性偏微分
方程组,并通过构造一组新的解析变量来求解该方程组。

最终,他证明了在一定条件下,
该方程组存在整体经典解,并且该解的存在性和唯一性得到了证明。

此外,他还通过对riemann曲面上的物理量及其路径积分的研究,证明了该经典解始
终满足一定的物理约束条件,并在物理上具有合理的解释。

该成果不仅填补了riemann曲面上耗散双曲几何流经典解问题的空白,而且在数学和
物理学交叉领域中也产生了广泛的应用价值。

黎曼几何的基本概念

黎曼几何的基本概念

第一章 黎曼几何的基本概念本章作为后续各章的准备知识,只对一些必要知识加以介绍,详细的内容可以参考文献[1]、[2]、[3]。

§1.1 微分流形定义1.1 设M 是Hausdorff 拓扑空间,如果M 是局部欧氏空间,即:对于任意p M ∈,存在p 点的邻域V 和映射φ:()n V V R φ→⊂是同胚映射,则称M 是n 维拓扑流形。

这里φ叫做坐标映射,V 叫做坐标域,(,)V φ叫做坐标卡。

定义1.2 n 维拓扑流形M 上的k C 类微分构造是M 上的坐标卡之集{}(,)V ααφαΦ=∈A (A 是指标集),满足:(1)M =V αα;(2),αβ∀∈A ,坐标卡(,)V ααφ和(,)V ββφ是k C 类相容的,即:当V V αβ非空时,1βαφφ-和1αβφφ-分别是()V V ααβφ和()V V βαβφ之间的k C 类微分同胚;(3)集合关于(2)是极大的,即:若(,)V φ与中每个坐标卡是k C 类相容的,则(,)V φ属于。

定义1.3 n 维拓扑流形M 带上一个k C 类微分构造,称为k C 类微分流形。

若k=+∞,则称M 是一个光滑流形。

例1 n 维实射影流形()n P R 。

设X={}0n R -,在X 中定义1111(,,),(,,),0n n x x x y y y X xy t ++∀=⋅⋅⋅=⋅⋅⋅∈⇔∃≠,使得y=tx 。

设:/X X π→[记为()n P R ]是商映射,()n P R 的拓扑取为商拓扑{}1()()n W P R W X τ-=⊂π⊂,则是连续映射。

下面证明()n P R 是n 维光滑流形。

首先证明()n P R 是Hausdorff 拓扑空间。

为此作映射t φ:X →X ,t φ(x )=tx ,t ≠0,于是t φ(x )等价于x ,且11/t t φφ-=。

显然t φ是同胚映射。

对V X ∀⊂是开集,因t φ(V )是开集,所以[][]{}0()(),()t t t x Vt V x x X x x x V V φφφ∈≠==∈∈=是开集,由此知:/X X π→是开映射。

riemann流形和准riemann流形上的非完整系统动力学

riemann流形和准riemann流形上的非完整系统动力学

riemann流形和准riemann流形上的非完整系统动力学
本文旨在介绍在riemann流形和准riemann流形上的非完整系统动力学。

riemann流形是一种具有度量和曲率的空间,常用于描述广义相对论中的引力场。

准riemann流形则是一种具有度量但曲率为零的空间,常用于描述四维时空中的物理现象。

非完整系统是指系统在运动过程中受到一些非完整约束的限制,这些约束通常涉及到系统的速度和加速度。

非完整系统动力学的研究涉及到如何描述这些约束对系统的影响,并求解系统的运动方程。

在riemann流形和准riemann流形上的非完整系统动力学具有一些特殊性质。

首先,由于这些空间具有度量,可以定义一些常用于描述物理系统的量,如能量、动量等。

其次,这些空间的曲率会影响系统的运动,因此需要考虑曲率对系统的影响。

最后,由于非完整约束的存在,系统的运动方程会比较复杂,需要采用一些特殊的数学方法来解决。

在研究riemann流形和准riemann流形上的非完整系统动力学时,常用的方法包括拉格朗日力学、哈密顿力学、几何力学等。

这些方法都可以用来描述系统的运动方程,并求解系统的运动轨迹。

总之,riemann流形和准riemann流形上的非完整系统动力学是一门复杂而有趣的学科,它涉及到数学、物理等多个领域的知识。

在未来的研究中,我们可以进一步探索这个领域,发现更多的规律和现象,为我们理解物理世界提供更多的启示。

- 1 -。

在浅水方程中利用Riemann问题精确解的数值方法

在浅水方程中利用Riemann问题精确解的数值方法
的处理方 法 。
数学 上 ,初边 值 问题 ( 2~3 ) 称为 R i e m a n n问题 ,其 物
理 意义可 用 一 位 溃 坝 模 型 来 解 释 ( 图1 ) ,此 时 u 和 U 定 义 为 闸 门左 侧 和 右 侧 的初 始 状 态 ,例 如 U =
[ h ,h L M , L r ,U =[ h ,| I ! u ,
U +F ( U) = 0 ( 2 )
>0
探 讨 多集 中在 改善 近似求 解 器 的 和谐 性上 ,例如 R o e 、 HL L、H L L C等格 式 。这些 近似 求解 器 主要来 源 于气 体
动 力学 ,是 在 求 解 E u l e r 方 程 组 时 为避 免 过 于 繁 琐 地
( 1 . 广 东水 利 水 电职 业技 术 学院 ,广 东 广州 5 1 0 6 3 5 ;2 .长 江 工程 职 业技 术 学院 ,湖北 武 汉

4 3 0 2 1 2 )
要 : 先从 一 维 R i e m a n n问题 解 的 结 构入 手 ,分 别 对 湿 区和 干 区 两种 情 况进 行 分 析 ,得 到 精 确 解 的 解 析 形 式 , 并 讨 论
结构 入手 ,提 出精 确 解 的数 值 方 法 ,并 用 计 算 模 型进
行 校验 ,显 示 出其具 有 收 敛 快 ,稳 定 性 好 ,精 度 高 的 特点。
1 R i e m a n n问题及 其解 的基 本 结构
门快 速拉 起 后 ,左 侧水 瞬时 向右 侧 跌 落 ,产 生 一 个 向 右 的 、间 断的激 波 。 同时 右侧 水 体 为 阻碍 水 位 突然 变 化 而产 生 向上游 转 递 连 续 的 负 波 ,又 称 为 疏 散 波 。如

微分流形上微分学05riemann流形pdf

微分流形上微分学05riemann流形pdf

微 故有估计
|Xpi − Xqi|
∑ m (Xpi − Xqi)2
i=1
1
1
√ λ1
|X
p
− Xq|T M
<
√ ε, λ1
上 亦即: {Xpi}p∈N ⊂ R 为基本点列, 由 R 的完备性, 有
故有
形 Xpi → X∗i ∈ R 当p → ∞ ,
∀ i = 1, · · · , m.
流 |Xp − Xq|2T M = gij(Xpi − Xqi)(Xpj − Xqj) → gij(X∗i − Xqi)(X∗j − Xqj) = |X∗ − Xq|2T M , 当 p → ∞,
=
⟨ ϕi
dxi
,
ψj
dxj

T

M
gijϕiψj ∈ R,
且 (T ∗M, ⟨·, ·⟩T ∗M ) 成为 Hilbert 空间. 按 F.Riesz 定理, 有
∀ θ∗ ∈ (T ∗M )∗ = T ∗∗M , ∃ θ∗ ∈ T ∗M , 满足θ∗(ϕ) = ⟨ϕ, θ∗⟩T ∗M ,
学 ∀ ϕ ∈ T∗M.
分 按点列极限保号性, 可有
|X∗ − Xq|2T M
ε2 , ∀ q > Nε,
∀ q ∈ N.
微 亦即有 Xq → X∗
X∗i
∂ ∂xi

TM.
由于 (T M, ⟨·, ·⟩T M ) 成为 Hilbert 空间, 则可利用泛函分析中的 F.Riesz 定理, ∀ θ ∈ T ∗M, ∃ ! Xθ ∈
⟨ϕ, ψ⟩T ∗M
=
⟨ ϕi ⟨
dxi
,
ψj
dxj

高等计算流体力学-06详解

高等计算流体力学-06详解
p*L pL SLSL[*L L ] [(u2 )*L (u2 )L ] pL *L (SL u*L )(SL u*L ) L (SL uL )(SL uL ) pL L (SL uL )(SL u*L ) L (SL uL )(SL uL ) pL L (SL uL )[(SL u*L ) (SL uL )] pL L (SL uL )(u*L uL )
x 0 x 0
Ã称为Roe Jacobian Matrix, Roe要求它满足下列条件:
(A) 双曲性 即Ã 的特征值均为实数,且存在完备的左右特征向量;
(B) 相容性 (C) 守恒性
A(U ,U ) A F (U R ) F (U L ) A(U R U L )
根据这些条件可 确定Ã (先假定 为已知)
U
(
x,
0)
U U
L R
if if
x 0 x 0
v( j) ( j) v( j) 0
t
x
v(
j) ( x,0)
v( v(
j) L
j) R
l( j) l( j)
UL UR
if if
x
0
( j 1,2,
m)
x 0
v(
j)
(
x,
t
)
l(
j)
U
L
l( j) U R
当x/t ( j) 当x/t ( j)
第六讲 Riemann问题的近似解
1
十八、Riemann问题的近似解 Approx. Riemann Solver
2
为什么要研究Riemann问题的近似解?
• 精确求解Riemann问题计算量大;某些双曲 型守恒律的Riemann问题无精确解!
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( 8)
3 子流形的 R iem ann 浸没
n m n →N ′ 是 R iem ann 浸没, f ∶M m + r →N n+ r 和 f ′ ∶M ′ →N ′ 都是等距浸入, 并假定 M 遵 从 R iem ann 浸没 Π , 即存在一个 R iem ann 浸没 Π ′ ∶ 使得图 1 是可交换的, 而且 f 在相应的纤维 M → M ′ T 上是微分同胚的. 由于计算是局部的, 不妨设 f , f ′ 都是嵌入 . 如果 X ∈T p (M ) , p ∈ M < N , 我们用 X 和
υ 证明 设{em + 1 , …, en } 是 M ′ 的单位正交法标架场, 那么{υ em + 1 , …, en } 是 M 的单位正交法标架场, 如 果 M 包含在 N 的一个全测地子流形 N m + r+ 1 中, 我们不妨设对Π U , V ∈T (M ) , 有 υ B (U , V ) = 〈 UV , em + 1 〉 em + 1 , 〈 UV , υ eΑ〉 = 0, Α≠ m + 1
第 25 卷
引理 3. 1
υ = (n + r) Γ n Γ′
(Π ( p ) ) = ( n + r) H ( p ) , Π p ∈ M nH ′ ′ ( 9)
我们现在证明如下几个命题: 命题 3. 1 若M 是 N 的全脐子流形, 则M ′ 是N ′ 的全脐子流形 . ) , 则有 X , Y ∈T (M ) , 若 M 是全脐的, 那么 证明 对任意 X , Y ∈T (M ′ T B (X , Y ) = ( X Y ) = (X , Y ) Γ 由于纤维全测地的. 所以
第6期
李德军, 等: 关于子流形的 R iem ann 浸没
・5・
Γ 的长度称为平均曲率, 记为 H . 如果对 f (M ) 上的任意切向量 X , 有 D X Γ= 0. 则称 f (M ) 为 N 的平均曲 率向量平行的子流形. 如果对 f (M ) 上的任意切向量 X , Y 有 ( 4) B (X , Y ) = < X , Y > Γ 2 则称 f (M ) 为 N 的全脐子流形. 若‖B ‖ = 0, 则称 f (M ) 为全测地的 . 对p∈ M , 若 u ∈T p (M ) 是单位向量, 则 B p ( u , u ) = Γp ( u , u ) 称为 f (M ) 在 p 点沿 u 方向的法曲率向 量, 若 B p ( u , u ) 的长度与 u 的选择无关, 则称 f 在 p 点是迷向的; 若 f 在 M 上的每一点都迷向, 则称 . 在不引起混淆时, 我们把 f (M ) 简记为 M . f 是迷向浸入, f (M ) 称为 N 的迷向浸入子流形
- 1
VX + H X , 其中 VX 与过 p 点的纤维相切, 而 H X 量, 如果 X = H X 称 X 为横向量. Π ∶T (M ) →T
3 p
p
与过 p 点的纤维正交, 如果 X = VX , 称 X 为纵向 ) 是一个保持横向量长度的满射, 对 M ′ 上的 Π( p ) ( M ′
( ), 有 故, 对Π Z ∈T ⊥ (M ′ = 〈H =〈
⊥ ′ = (H XY)
X
⊥ Y) = (
X
Y)

(X , Y ) , Z 〉 〈B ′ = 〈(
X
⊥ ′ , Z〉 =〈 ′ =〈 ′ XY) XY, Z〉 XY, Z〉
⊥ Y) , Z〉 =〈 B (X , Y ) , Z 〉 =〈 〈X , Y 〉 Γ, Z 〉
1 预备知识
设 M , N 分别是 n 维和 n + p 维的 R iem ann 流形, f ∶M →N 是等距浸入, N 上的 R iem ann 联络记 为 , 如果 X , Y ∈T (M ) , 则 ( 1) XY = X Y + B (X , Y ) ⊥ 其 中, X Y ∈T (M ) , B (X , Y ) ∈T (M ) , , B 分别为 f (M ) 的 R iem ann 联络与浸入 f 的第二基本形 式, 若Ν ∈T ⊥ (M ) , X ∈T (M ) , 则
n m+ r m n →N ′ →N n+ r and f ′ ∶M ′ →N ′ be a R iem ann subm ersion. If f ∶M a re , then w e have the fo llow ing reu lt s: isom et ric im m ersion s, and M resp ect s the R iem ann subm ersion Π 1 ) If M is a to ta lly um b ilica l subm an ifo ld of N , then M ′ ; 2) If is a to ta lly um b ilica l subm an ifo ld of N ′ (M ′ ) is an iso t rop ic subm an ifo ld of N ′ ; 3) If M lies in f (M ) is an iso t rop ic subm an ifo ld of N , then f ′ m + r+ 1 m+ 1 a to ta lly geodesic subm an ifo ld N of N , then M ′ lies in a to ta lly geodesic subm an ifo ld N ′ of . In p a rt icu la r, w e ob ta in a p inch ing theo rem of Sim on s typ e of subm an ifo ld and a cha racter of N ′
第 25 卷第 6 期 2005 年 12 月
黄 冈 师 范 学 院 学 报 Jou rna l of H uanggang N o rm a l U n iversity
. 25 N o. 6 Vol D ec. 2005
关于子流形的 R iem ann 浸没
李德军1 , 宋来忠2
( 1. 宜昌市广播电视大学, 湖北 宜昌 443000; 2. 三峡大学 理学院, 湖北 宜昌 443002)
1) + X Y = - + Y X = 1 [X , Y ] 2V
H
V
X
( 6)
2) +V X = 0
( 7)
2
如果 X + Y = 1, X +V = 1, 则 (Π 3) K (X , Y ) = K ′ 3 +X Y 3 X , Π 3 Y) 2 4) K (X , V ) = + X V 其中 K 和 K ′ 分别表示M 和 M ′ 的截面曲率.
2) [ X , Y ] = 3) H 4) H
X X
, X 叫做 X 的横向
H [X , Y ]
′ XY
( 5)
Y =
V =ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
我们还可以在M 上定义一个张量 + 如下: 设 X , Y ∈T p (M ) , 将 Y 扩充为一个局部向量场, 令 + X Y = V H X H X + H H X VX ∶ 的基本张量 . + 的定义与 Y 的扩充无关. + 叫做 R iem ann 浸没 Π M → M ′ [1 ] 引理 2. 2 如果 X , Y 是 M 上的横向量场, V 是M 上的纵向量场, 则
Abstract: L et Π∶N
n+ r
to ta lly um b ilica l subm an ifo ld in com p lex p ro ject ive sp ace and qua term ion ic p ro ject ive sp ace. Key words: to ta lly um b ilica l subm an ifo ld; iso t rop ic subm an ifo ld; R iem ann subm ersion to ta lly geodesic subm an ifo ld;
2 R iem ann 浸没及其引理
假设 M 和 M ′ 分别是 m + r 维和 m 维的 R iem ann 流形, Π ∶ 是 R iem ann 浸没, 对Π p ′ ∈M ′ , M → M ′ - 1 ) ) ( ( ( ) = r 维子流形, Π p ′称为浸没 Π的纤维; 对Π X ∈T p M , 可分为 Π p ′是 M 的一个 d imM - d imM ′
Π ′
M ′
f′
m
Π
n N N ′ 以下, 我们总假定纤维全测地的. 图1 是N ′ 的极小子流形的充要条件是M 为 N 的极小子流形 . 吴传喜也证明: 如果 L aw son 曾证明: M ′ 是N ′ 的全测地子流形 . 且有 M 是 N 的全测地子流形, 则M ′
・6・
黄 冈 师 范 学 院 学 报
设Π ∶N
n+ r
X

分别表示 X 到 M 在 p 点的切空间和法空间的投影, 用
表示 N 的 R iem ann 联络, 如果 X , Y 是 M
M
f
n+ r m+ r
上的切向量场, 则M 的 R iem ann 联络及第二基本形式可分别表示为 ( X Y ) T , B (X , Y ) = ( X Y ) ⊥ XY = 和N ′ 的相应对象, 用上述记号加 “′ ” 表示. M ′
摘要: 设 Π ∶N
n m n →N ′ 是 R iem ann 浸没, f ∶M m + r →N n+ r 和 f ′ ∶M ′ →N ′ 都是等距浸入, 并 假定 M 遵从 R iem ann 浸没 Π , 我们证明: 1) 若 M 是 N 的全脐子流形, 则 M ′ 是N ′ 的全脐子流 (M ′ ) 是N ′ 形. 2) 若 f (M ) 是 N 的迷向子流形, 则 f ′ 的迷向子流形 . 3) 如果M 包含在 N 的一个 m+ 1 全测地子流形 N m + r+ 1 中, 则 M ′ 包含在 N ′ 的一个全测地子流形 N ′ 中 . 特别地, 我们得到复 射影空间和四元数射影空间中子流形的 Sim on s 型 P inch ing 定理及全脐子流形的一个特征 . 关键词: 全脐子流形; 迷向子流形; 全测地子流形; R iem ann 浸没 中图分类号: O 186. 16 文献标识码: A 文章编号: 100328078 ( 2005) 0620004205
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