4-2 刚体定轴转动的描述
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4第四章定轴转动
(4) 转动中M = Jα与平动中F = ma
地位相同．
（5） M = Jα = J dω
dt
30
三 转动惯量 ¾ 刚体的转动惯量等于刚体上各质点的质量与各质 点到转轴距离平方的乘积之和。
∑ ∫ J = Δm jrj2 J = r2dm j
¾ 转动惯量的单位：kg·m2 ¾ J 的意义：转动惯性的量度 .
2π 2π
19
（2）t = 6 s时，飞轮的角速度
ω
=
ω0
+
αt
=
(5π
−
π 6
×
6)
=
4π
rad⋅
s−1
（3）t = 6 s时，飞轮边缘上一点的线速度大小
v = rω = 0.2× 4π = 2.5 m ⋅s−2
该点的切向加速度和法向加速度
at
=
rα
=
0.2× (−
π) 6
=
−0.105
m ⋅s−2
轮与轴承间的摩擦力可略去不计．
A
(1)两物体的线加速度为
mA
C
mC
多少？ 水平和竖直两段绳索 的张力各为多少？(2) 物体 B
从静止落下距离 y 时，其速
mB B 率是多少？
40
解 (1) 用隔离法分
别对各物体作受力分析，
取如图所示坐标系．
A
mA v FN v
mA FT1
vO x
PA
C
mC
mB B
18
解（1）ω0 = 5π rad ⋅ s−1, t = 30 s 时，ω = 0
设 t = 0 s 时，θ0 = 0 ，飞轮作匀减速运动
α = ω − ω0 = − π rad ⋅s−2
地位相同．
（5） M = Jα = J dω
dt
30
三 转动惯量 ¾ 刚体的转动惯量等于刚体上各质点的质量与各质 点到转轴距离平方的乘积之和。
∑ ∫ J = Δm jrj2 J = r2dm j
¾ 转动惯量的单位：kg·m2 ¾ J 的意义：转动惯性的量度 .
2π 2π
19
（2）t = 6 s时，飞轮的角速度
ω
=
ω0
+
αt
=
(5π
−
π 6
×
6)
=
4π
rad⋅
s−1
（3）t = 6 s时，飞轮边缘上一点的线速度大小
v = rω = 0.2× 4π = 2.5 m ⋅s−2
该点的切向加速度和法向加速度
at
=
rα
=
0.2× (−
π) 6
=
−0.105
m ⋅s−2
轮与轴承间的摩擦力可略去不计．
A
(1)两物体的线加速度为
mA
C
mC
多少？ 水平和竖直两段绳索 的张力各为多少？(2) 物体 B
从静止落下距离 y 时，其速
mB B 率是多少？
40
解 (1) 用隔离法分
别对各物体作受力分析，
取如图所示坐标系．
A
mA v FN v
mA FT1
vO x
PA
C
mC
mB B
18
解（1）ω0 = 5π rad ⋅ s−1, t = 30 s 时，ω = 0
设 t = 0 s 时，θ0 = 0 ，飞轮作匀减速运动
α = ω − ω0 = − π rad ⋅s−2
刚体的转动
2） 任一质点运动 ,, 均相同，但 v, a 不同；
32019/12/23
§4- 1 刚体的平动、转动和定轴转动 普通物理
二 匀变速转动公式 当刚体绕定轴转动的角加速度为恒量时，刚体做
匀变速转动 .
刚体匀变速转动与质点匀变速直线运动公式对比
地减速，经t=50 s后静止。
（1）求角加速度a 和飞轮从制动开始到静止所转过
的转数N；
（2）求制动开始后t=25s 时飞
0
轮的角速度 ；
（3）设飞轮的半径r=1m，求在 t=25s 时边缘上一点的速
度和加速度。
Oa an r
v
at
解 （1）设初角度为0方向如图所示，
广东技术师范学院
2019/12/23
25rad / s 78.5rad / s
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§4- 1 刚体的平动、转动和定轴转动 普通物理
的方向与0相同 ；
（3）t=25s 时飞轮边缘上一点P 的速度。
由 v r v v r sin r sin 900
r 78.5m / s v 的方向垂直于 和 r 构成的平面，如
§4- 1 刚体的平动、转动和定轴转动 普通物理
量值为0=21500/60=50 rad/s，对于匀
变速转动，可以应用以角量表示的运动方程，在
t=50S 时刻 =0 ，代入方程=0+at 得
a 0 50 rad / s2
t
50
3.14 rad / s2
从开始制动到静止，飞轮的角位移 及转 数N 分别为
子的角加速度与时间成正比 . 问在这段时间内，转子转
过多少转？
32019/12/23
§4- 1 刚体的平动、转动和定轴转动 普通物理
二 匀变速转动公式 当刚体绕定轴转动的角加速度为恒量时，刚体做
匀变速转动 .
刚体匀变速转动与质点匀变速直线运动公式对比
地减速，经t=50 s后静止。
（1）求角加速度a 和飞轮从制动开始到静止所转过
的转数N；
（2）求制动开始后t=25s 时飞
0
轮的角速度 ；
（3）设飞轮的半径r=1m，求在 t=25s 时边缘上一点的速
度和加速度。
Oa an r
v
at
解 （1）设初角度为0方向如图所示，
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25rad / s 78.5rad / s
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§4- 1 刚体的平动、转动和定轴转动 普通物理
的方向与0相同 ；
（3）t=25s 时飞轮边缘上一点P 的速度。
由 v r v v r sin r sin 900
r 78.5m / s v 的方向垂直于 和 r 构成的平面，如
§4- 1 刚体的平动、转动和定轴转动 普通物理
量值为0=21500/60=50 rad/s，对于匀
变速转动，可以应用以角量表示的运动方程，在
t=50S 时刻 =0 ，代入方程=0+at 得
a 0 50 rad / s2
t
50
3.14 rad / s2
从开始制动到静止，飞轮的角位移 及转 数N 分别为
子的角加速度与时间成正比 . 问在这段时间内，转子转
过多少转？
刚体的定轴转动
J
1 2 m( R12 R2 ) 2
1 mR 2 2 若R1 R2 R, J mR 2
16
例：求长度为L，质量为m的均匀细棒AB的转动惯量。 （1）对于通过棒的一端与棒垂直的轴。 （2）对于通过棒的中心与棒垂直的轴。 m 解（1）细杆为线质量分布，单位长度的质量为： l L 1 3 2 2 dm A B J A x dm x dx L o 0 3 x
2 0
2
0
dm MR
2
绕圆环质心轴的转动惯量为
M
o
R
பைடு நூலகம்dm
J MR
2
讨论：若圆环绕其直径轴转动，再求此圆环的转动 惯量。
14
例: 一质量为m，半径为R的均匀圆盘，求对通过盘 中心并与盘面垂直的轴的转动惯量。
m 解： σ πR 2
dm σ 2π rdr
dJ r dm 2πσ r dr
5
匀变速圆周运动的基本公式
p
1 2 0 0t t 2
0 t
s
R
o
p
x
2 2 0 2 ( 0 )
定轴转动刚体上任一点的速度和加速度 s R 路程与角位移之间的关系：
v R 线速度与角速度的关系：
加速度与角量的关系： 2 dv d v at R R , an 2 R, dt dt R
1
柱壳形状的质元 ,其长为l半径为r厚度为dr, 则该质元的质量为 dm dV ( 2 rdr )l
R2
R2
l
J r dm 2lr dr
2 3 m R1
l
2
刚体定轴转动概述
m
已知： m , m1 , m2 , r , 0 0
r
求： t ?
m2
m1
思路：质点平动与刚体定轴转 动关联问题，隔离法，分别列 方程，先求角加速度, 再
23
N
β
r
解：在地面参考系中，分别以 m1 , m2 , m 为研究对象，用隔离法，分别以牛顿第 二定律和转动定律建立方程。 对于 m 1
3 、物理意义：转动惯性的量度 .
I 大 转动惯性大
4、转动惯量的计算
若质量离散分布 若质量连续分布
I＝ mi ri
i
2
I r dm
2
O m2
例：如图m1 ，m2绕OO′转动，
它们距轴的距离分别为
2 1 l l 3 、 3
m1
2 l 3 1 l 3
则，系统的转动惯量为
2 1 I = m1 l m2 l 3 3
dm 2rdr l
l
3
R
O
r
dr
dI r dm 2lr dr
2
I
dI
R
0
m 1 2 I mR R 2l 2
1 4 2lr dr R l 2
3
可见，转动惯量与l无关。所以，实心圆柱对其轴的转动惯量 也是mR2/2。
m1 g T1 m1a1 (1)
T2 m2 g m2 a2 (2)
2
T2 mg
T1
对于 m 2
对于滑轮 m T r T r I 1 mr 2 (3) 1 2
T2
a2
T1
m2 g
思考：
大学物理—刚体的动轴转动
F
（3） F1 对转轴的力矩为零，
在定轴转动中不予考虑。
转动 平面
r
F2
（4）在转轴方向确定后，力对 转轴的力矩方向可用+、-号表示。
2. 刚体定轴转动定律 对刚体中任一质量元mi
O’
f i -内力
-外力
ω
Fi
ri
mi
fi
i i
Fi
应用牛顿第二定律，可得： O
v v r sin r sin 900
和 构成的平面，如 图所示相应的切向加速度和向心加速度分别为
v 的方向垂直于
2
r 78.5m / s
r
at ar 3.14m / s
3
2
2
an r 6.16 10 m / s 边缘上该点的加速度 a an al 其中 a l 的方向 与 v 的方向相反，a n 的方向指向轴心，a 的大小
1 m1 2m 2 m g M / r 2 T1 m1 g a 1 m 2 m1 m 2
22
1 m2 2m1 m g＋M / r 2 T2 m1 g－a 1 m 2 m1 m 2
§4- 1 刚体的平动、转动和定轴转动
1. 刚体 刚体是一种特殊的质点系，无论它在多大外力 作用下，系统内任意两质点间的距离恒保持不变。 2.平动和转动 刚体最简单的运动形式是平动和转动。 当刚体运动时，如果刚体内任何一条给定的直 线，在运动中始终保持平行，这种运动叫平动。 刚体平动时，在任意一段时间内，刚体中各质 点的位移相同。且在任何时刻，各质点的速度和加 速度都相同。
大学物理—刚体的动轴转动
25
麦克斯韦分布
2 1 2 d mgR J mR 3 2 dt
设圆盘经过时间t停止转动，则有
t 0 2 1 g dt R d 0 0 3 2
F1
转动 平面
F
F2
r F1 只能引起轴的
变形, 对转动无贡献。 注 （1）在定轴动问题 中，如不加说明，所指的 力矩是指力在转动平面内 的分力对转轴的力矩。
r
（2） M Z rF2 sin F2d
d r sin 是转轴到力作
用线的距离，称为力臂。
F123麦克来自韦分布例 2: 一半径为 R ，质量为 m 匀质圆盘，平放 在粗糙的水平桌面上。设盘与桌面间摩擦系数为 ，令圆盘最初以角速度 0 绕通过中心且垂直盘 面的轴旋转，问它经过多少时间才停止转动？
d r dr
R
e
解 : 因摩擦力不是集中作用于一点，而是分布 在整个圆盘与桌子的接触面上，力矩的计算要用积 分法。在图中，把圆盘分成许多环形质元，每个质 元的质量dm=rddre，所受到的阻力矩是rdmg 。
a m2 G2
a
21
式中是滑轮的角加速度，a是物体的加速度。滑轮 边缘上的切向加速度和物体的加速度相等，即
麦克斯韦分布
a r
从以上各式即可解得
m 2 m1 g M r / r m 2 m1 g M / r a
J m 2 m1 2 r 1 m 2 m1 m 2
1. 刚体的角动量
图为以角速度绕定轴oz 转动的一根均匀细棒。
L
z
ri
O
Li
把细棒分成许多质点，其中第 i 个质点的质量为 mi 当细棒以转动时，该 质点绕轴的半径为 ri
刚体定轴转动
刚体定轴转动
1.刚体的转动 刚体的转动 在圆盘上任意取一个质元 切向速度： 切向速度：
ω
c
vi = ωri = θri
mi , ri
r i
mi
r ai = ωri = θi = αri 切向加速度： 切向加速度：
角加速度rad
s2
由于质元是任取的，所以刚体上各质元的v 由于质元是任取的，所以刚体上各质元的v、a一般 角加速度α 不同，但角量（角位移θ、角速度ω 、角加速度α）都 不同， 角位移θ 角速度ω 相同，所以描述刚体定轴转动用角量最方便 用角量最方便。 相同，所以描述刚体定轴转动用角量最方便。
刚体定轴 转动定律 对 比 牛顿第二定律
dLc = d (I cω ) = I dω = I α Mc = c c dt dt dt
dp d(mv) dv F= = =m =ma dt dt dt
刚体定轴转动定律在转动问题中的地位相当于质 刚体定轴转动定律在转动问题中的地位相当于质 点运动中牛顿第二定律 牛顿第二定律的 点运动中牛顿第二定律的，各物理量间存在明显的 对应关系。 对应关系。
刚体定轴转动
1
安徽工业大学 数理学院 刘畅
2. 刚体的转动动能和转动惯量 刚体的转动动能 转动动能和 1 2 1 2 2 质元 mi的动能 Eki = mivi = miω ri m i 2 2 r c i 总动能 Ek = ∑Eki 2 1 ω 2 2 2 = ∑ miω ri = ∑miri 2 2 1 I—转动惯量 = Ic ω2 2 单个质点绕定轴转动的转动惯量 单个质点绕定轴转动的转动惯量 I = mr 2 质量连续分布的刚体的转动惯量 I = r dm
dt 若 M =0LΒιβλιοθήκη M =dL∫
1.刚体的转动 刚体的转动 在圆盘上任意取一个质元 切向速度： 切向速度：
ω
c
vi = ωri = θri
mi , ri
r i
mi
r ai = ωri = θi = αri 切向加速度： 切向加速度：
角加速度rad
s2
由于质元是任取的，所以刚体上各质元的v 由于质元是任取的，所以刚体上各质元的v、a一般 角加速度α 不同，但角量（角位移θ、角速度ω 、角加速度α）都 不同， 角位移θ 角速度ω 相同，所以描述刚体定轴转动用角量最方便 用角量最方便。 相同，所以描述刚体定轴转动用角量最方便。
刚体定轴 转动定律 对 比 牛顿第二定律
dLc = d (I cω ) = I dω = I α Mc = c c dt dt dt
dp d(mv) dv F= = =m =ma dt dt dt
刚体定轴转动定律在转动问题中的地位相当于质 刚体定轴转动定律在转动问题中的地位相当于质 点运动中牛顿第二定律 牛顿第二定律的 点运动中牛顿第二定律的，各物理量间存在明显的 对应关系。 对应关系。
刚体定轴转动
1
安徽工业大学 数理学院 刘畅
2. 刚体的转动动能和转动惯量 刚体的转动动能 转动动能和 1 2 1 2 2 质元 mi的动能 Eki = mivi = miω ri m i 2 2 r c i 总动能 Ek = ∑Eki 2 1 ω 2 2 2 = ∑ miω ri = ∑miri 2 2 1 I—转动惯量 = Ic ω2 2 单个质点绕定轴转动的转动惯量 单个质点绕定轴转动的转动惯量 I = mr 2 质量连续分布的刚体的转动惯量 I = r dm
dt 若 M =0LΒιβλιοθήκη M =dL∫
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
第四章 刚体的定轴转动
9
物理学
第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
例1 一个物体正在绕固定光滑轴自由转动， (A)它受热膨胀或遇冷收缩时，角速度不变 (B)它受热膨胀时角速度变大，遇冷收缩时 角速度变小 (C)它受热膨胀或遇冷收缩时，角速度均变大 (D)它受热膨胀时角速度变小，遇冷收缩时
in
M L 常量
ex
角动量守恒定律是自然界的一个基本定律.
第四章 刚体的定轴转动
7
物理学
第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
许多现象都可 以用角动量守恒来 说明.
花样滑冰 茹可夫斯基凳
m
m
ω
第四章 刚体的定轴转动
r2
r1
8
物理学
第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律 直升机螺旋桨的设置
第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
3
刚体定轴转动的角动量定理
质点mi受合力矩Mi(包括Miex、 Miin )
in 合外力矩 M 对定轴转的刚体 i 0 ，
dLi d( J ) d 2 Mi (mi ri ) dt dt dt
ex d d ( J ) 2 M M i ( mi ri ) dt d t d( J ) dL 刚体定轴转动 M dt dt 的角动量定理
第四章 刚体的定轴转动
5
物理学
第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
对定轴转的刚体，受合外力矩M，从 t1到 t 2内，角速度从 ω1变为 ω2，积分可得：
9
物理学
第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
例1 一个物体正在绕固定光滑轴自由转动， (A)它受热膨胀或遇冷收缩时，角速度不变 (B)它受热膨胀时角速度变大，遇冷收缩时 角速度变小 (C)它受热膨胀或遇冷收缩时，角速度均变大 (D)它受热膨胀时角速度变小，遇冷收缩时
in
M L 常量
ex
角动量守恒定律是自然界的一个基本定律.
第四章 刚体的定轴转动
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物理学
第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
许多现象都可 以用角动量守恒来 说明.
花样滑冰 茹可夫斯基凳
m
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ω
第四章 刚体的定轴转动
r2
r1
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第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律 直升机螺旋桨的设置
第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
3
刚体定轴转动的角动量定理
质点mi受合力矩Mi(包括Miex、 Miin )
in 合外力矩 M 对定轴转的刚体 i 0 ，
dLi d( J ) d 2 Mi (mi ri ) dt dt dt
ex d d ( J ) 2 M M i ( mi ri ) dt d t d( J ) dL 刚体定轴转动 M dt dt 的角动量定理
第四章 刚体的定轴转动
5
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第五版
2-4 刚体定轴转动的角动量和角动量守恒定律
对定轴转的刚体，受合外力矩M，从 t1到 t 2内，角速度从 ω1变为 ω2，积分可得：
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第四章 刚体的转动
2
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述 （1）角速度是矢量 角速度矢量的方向 沿转轴方向
3. 角速度和角加速度的矢量性
转动 方向
在刚体绕固定轴转动的情况下， 角速度的方向只有两种可能的 取向，这时就可把角速度看成 右手螺旋定则确 代数量，正负号就可表示其两 定角速度的方向 种取向。
(3) 电动机转动的角加速度为
d m t / e 540 πe t / 2 rad s 2 dt
第四章 刚体的转动
10
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
例2 在高速旋转圆柱形转子可绕垂直 其横截面通过中心的轴转动．开始时，它的 角速度 ω0 0 ，经300 s 后，其转速达到 18 000 r· min-1 ．转子的角加速度与时间成正 比．问在这段时间内，转子转过多少转？ 解
d d 2 dt dt
2
9
第四章 刚体的转动
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
解 (1) 将 t=6 s 代入 ω m (1 e
t /
)
ω 0.95ωm 513r s
1
(2) 电动机在6 s内转过的圈数为
1 6 1 6 t / N ωdt ωm (1 e )dt 2π 0 2π 0 3 2.2110 r
4-1 刚体定轴转动的描述 2. 描述刚体定轴转动的物理学量:
由于刚体中任意质点的位置
一定,则刚体中所有质点的位
z
ω。
O
r P’(.t+dt)
.
x
由于刚体中所有质点的Δθ、ω和相同，所以可
以用任意一质点的Δθ、ω和来描述刚体的转动
角度、转动快慢和转动变化的快慢。 所以，把任意一个质点的Δθ、ω和叫做刚体的 Δθ、ω和 ；Δθ、ω和属于刚体
在 300 s 内转子转过的转数
π 3 4 N (300 ) 3 10 2π 2π 450
第四章 刚体的转动
13
d 令 ct，即 ct ，积分 dt 1 2 t 得 ct d c t d t 0 0 2
第四章 刚体的转动
11
d d 2 2 dt dt
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
1 2 ct 2
当 t =300 s 时
18 000 r min 600π rad s
第四章 刚体的转动
8
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4-1 刚体定轴转动的描述
模型：刚体定轴转动 已知： 当t 0时， 0 启动后：
m (1 e
1
t /
)
m 540 r s ， 2.0 s
求： (1)当t 6s时，6 ?
(2)从t 0到t 6s，转动圈数 N（ ？） (3) t
1
1
2 2 600 π π 3 c 2 rad s 2 t 300 75 1 2 π 2 ct t 2 150
第四章 刚体的转动
12
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4-1 刚体定轴转动的描述
d π 2 t 由 dt 150 π t 2 t dt 得 d 0 150 0 π 3 t rad 450
a
加速
减速
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4-1 刚体定轴转动的描述
二 匀变速转动公式
当刚体绕定轴转动的 =常量时，刚体 做匀变速转动．
dv d x 2 dt dt
质点匀变速直线运动
2
d d 2 dt dt
2
刚体绕定轴作匀变速转动
x x0 v0t at 0 0t t 2 2 2 2 v v0 2a( x x0 ) 0 2 ( 0 )
第四章 刚体的转动
3
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4-1 刚体定轴转动的描述 线速度与角速度之间的关系 因v = r ，同时，由式中三 者方向之间的关系，可得
v r
dt
（2）角加速度矢量 矢量式 d
d dt
因角速度矢量的方向沿转轴方向，所以角加速 度的方向亦沿转轴方向
第四章 刚体的转动
2
2 a ret rω en
7
第四章 刚体的转动
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
例1 在高速旋转的微型电动机里，有一 圆柱形转子可绕垂直其横截面并通过中心的 转轴旋转．开始起动时，角速度为零．起动 t / 后其转速随时间变化关系为： m (1 e ) 式中 m 540 r s1， 2.0 s ．求： (1)t=6 s时电动机的转速．(2)起动后，电动 机在 t=6 s时间内转过的圈数．(3)角加速度 随时间变化的规律．
4
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述 和匀变速直线运动比较，得：
、 同向，刚体做加速转动；反之，做减速转动
刚体做定轴转动时， 在实际运用中一般按 如下规定： 角速度矢量都为正 当角加速度矢量为正时， 表示刚体做加速转动； 当角加速度矢量为负时， 表示刚体做减速转动。
第四章 刚体的转动
5
a
1 2 2
1 2 2
第四章 刚体的转动
6
v v0 at
0 t
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
三 角量与线量的关系 d ω dt 2 dω d 2 dt dt v rωet
an
a r
et v a
t
at r an rω
大学 物理学
一
刚体转动的角速度和角加速度
1. 描述刚体转动的物理学量:
4-1 刚体定轴转动的描述
怎样描述？ 运动学
质元运动: 圆周运动 描述质元运动的物理学量:
角坐标 (t ) 角位移
y
d 角速度 dt d 角加速度 dt
第四章 刚体的转动
B
r
o
A
x
1
参考方向
大学 物理学
2
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述 （1）角速度是矢量 角速度矢量的方向 沿转轴方向
3. 角速度和角加速度的矢量性
转动 方向
在刚体绕固定轴转动的情况下， 角速度的方向只有两种可能的 取向，这时就可把角速度看成 右手螺旋定则确 代数量，正负号就可表示其两 定角速度的方向 种取向。
(3) 电动机转动的角加速度为
d m t / e 540 πe t / 2 rad s 2 dt
第四章 刚体的转动
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大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
例2 在高速旋转圆柱形转子可绕垂直 其横截面通过中心的轴转动．开始时，它的 角速度 ω0 0 ，经300 s 后，其转速达到 18 000 r· min-1 ．转子的角加速度与时间成正 比．问在这段时间内，转子转过多少转？ 解
d d 2 dt dt
2
9
第四章 刚体的转动
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
解 (1) 将 t=6 s 代入 ω m (1 e
t /
)
ω 0.95ωm 513r s
1
(2) 电动机在6 s内转过的圈数为
1 6 1 6 t / N ωdt ωm (1 e )dt 2π 0 2π 0 3 2.2110 r
4-1 刚体定轴转动的描述 2. 描述刚体定轴转动的物理学量:
由于刚体中任意质点的位置
一定,则刚体中所有质点的位
z
ω。
O
r P’(.t+dt)
.
x
由于刚体中所有质点的Δθ、ω和相同，所以可
以用任意一质点的Δθ、ω和来描述刚体的转动
角度、转动快慢和转动变化的快慢。 所以，把任意一个质点的Δθ、ω和叫做刚体的 Δθ、ω和 ；Δθ、ω和属于刚体
在 300 s 内转子转过的转数
π 3 4 N (300 ) 3 10 2π 2π 450
第四章 刚体的转动
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d 令 ct，即 ct ，积分 dt 1 2 t 得 ct d c t d t 0 0 2
第四章 刚体的转动
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d d 2 2 dt dt
大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
1 2 ct 2
当 t =300 s 时
18 000 r min 600π rad s
第四章 刚体的转动
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大学 物理学
4-1 刚体定轴转动的描述
模型：刚体定轴转动 已知： 当t 0时， 0 启动后：
m (1 e
1
t /
)
m 540 r s ， 2.0 s
求： (1)当t 6s时，6 ?
(2)从t 0到t 6s，转动圈数 N（ ？） (3) t
1
1
2 2 600 π π 3 c 2 rad s 2 t 300 75 1 2 π 2 ct t 2 150
第四章 刚体的转动
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4-1 刚体定轴转动的描述
d π 2 t 由 dt 150 π t 2 t dt 得 d 0 150 0 π 3 t rad 450
a
加速
减速
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4-1 刚体定轴转动的描述
二 匀变速转动公式
当刚体绕定轴转动的 =常量时，刚体 做匀变速转动．
dv d x 2 dt dt
质点匀变速直线运动
2
d d 2 dt dt
2
刚体绕定轴作匀变速转动
x x0 v0t at 0 0t t 2 2 2 2 v v0 2a( x x0 ) 0 2 ( 0 )
第四章 刚体的转动
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4-1 刚体定轴转动的描述 线速度与角速度之间的关系 因v = r ，同时，由式中三 者方向之间的关系，可得
v r
dt
（2）角加速度矢量 矢量式 d
d dt
因角速度矢量的方向沿转轴方向，所以角加速 度的方向亦沿转轴方向
第四章 刚体的转动
2
2 a ret rω en
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第四章 刚体的转动
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4-1 刚体定轴转动的描述
例1 在高速旋转的微型电动机里，有一 圆柱形转子可绕垂直其横截面并通过中心的 转轴旋转．开始起动时，角速度为零．起动 t / 后其转速随时间变化关系为： m (1 e ) 式中 m 540 r s1， 2.0 s ．求： (1)t=6 s时电动机的转速．(2)起动后，电动 机在 t=6 s时间内转过的圈数．(3)角加速度 随时间变化的规律．
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4-1 刚体定轴转动的描述 和匀变速直线运动比较，得：
、 同向，刚体做加速转动；反之，做减速转动
刚体做定轴转动时， 在实际运用中一般按 如下规定： 角速度矢量都为正 当角加速度矢量为正时， 表示刚体做加速转动； 当角加速度矢量为负时， 表示刚体做减速转动。
第四章 刚体的转动
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a
1 2 2
1 2 2
第四章 刚体的转动
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v v0 at
0 t
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4-1 刚体定轴转动的描述
三 角量与线量的关系 d ω dt 2 dω d 2 dt dt v rωet
an
a r
et v a
t
at r an rω
大学 物理学
一
刚体转动的角速度和角加速度
1. 描述刚体转动的物理学量:
4-1 刚体定轴转动的描述
怎样描述？ 运动学
质元运动: 圆周运动 描述质元运动的物理学量:
角坐标 (t ) 角位移
y
d 角速度 dt d 角加速度 dt
第四章 刚体的转动
B
r
o
A
x
1
参考方向
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