电子自旋不是轨道角动量的相对论效应
量子力学中的自旋与角动量
量子力学中的自旋与角动量量子力学作为一门独特的物理学分支，研究微观粒子的行为和性质。
其中，自旋与角动量是量子力学中的重要概念之一。
本文将探讨自旋和角动量的基本原理、数学描述以及一些相关应用。
1. 自旋的概念与性质自旋是微观粒子特有的一种内禀角动量，不同于经典力学中的角动量。
它与粒子的自旋量子数有关，一般以s表示。
常见粒子，如电子、质子和中子，其自旋量子数s分别为1/2、1/2和1/2。
自旋具有一些独特性质。
首先，自旋不仅表现为一个量子态，还表现为自旋向上和自旋向下两个本征态，分别用|↑⟩和|↓⟩表示。
其次，自旋具有叠加的性质，即一个粒子的自旋可以处于上述两个态之一，或者两个态的叠加态。
2. 自旋的数学描述量子力学中，自旋量子态可以用狄拉克符号表示。
对于自旋1/2的粒子，其量子态可以表示为：|ψ⟩= α|↑⟩+ β|↓⟩其中α和β为复数，满足|α|^2 + |β|^2 = 1，且满足归一化条件。
该量子态描述了粒子自旋的量子信息。
自旋算符是描述自旋性质的数学工具。
对于自旋1/2粒子，Pauli自旋算符可以表示为σ=(σx, σy, σz)，其中σx，σy和σz分别为泡利矩阵。
通过对泡利矩阵与相应自旋态的乘积进行测定，可以获得自旋在不同方向上的测量结果。
3. 角动量的概念与性质角动量是描述粒子旋转和运动的物理量。
在量子力学中，角动量具有一些特殊性质。
首先，量子角动量是离散的，其取值受限于角动量量子数。
其次，角动量具有量子态的性质，可处于不同的本征态或叠加态。
最后，角动量操作满足比较特殊的代数关系，被称为角动量代数。
4. 自旋与角动量的关系自旋与角动量之间存在一种特殊的关系，称为自旋-角动量耦合。
在量子力学中，自旋-角动量耦合描述了自旋与轨道角动量之间的相互作用。
自旋和轨道角动量的耦合可以导致总角动量的量子态的复杂性。
通过自旋-角动量耦合，可以推导出多种多样的总角动量态，如自旋单重态、自旋三重态等。
通过自旋-角动量耦合，还可以研究粒子系统的态矢量演化、角动量守恒等问题。
自旋和角动量
第六章 自旋和角动量非相对论量子力学在解释许多实验现象上获得了成功。
用薛定谔方程算出的谱线频率,谱线强度也和实验结果相符。
但是，更进一步的实验事实发现，还有许多现象，如光谱线在磁场中的分裂，光谱线的精细给构等，用前面几章的理论无法解择，根本原因在于，以前的理论只涉及轨道角动量。
新的实验事实表明，电子还具有自旋角动量。
在非相对论量子力学中，自旋是作为一个新的附加的量子数引入的。
本章只是根据电子具有自旋的实验事实，在定薛谔方程中硬加入自旋。
本章的理论也只是局限在这样的框架内。
以后在相对论量子力学中，将证明，电子的自旋将自然地包含在相对论的波动方程—狄拉克方程中。
电子轨道角动量在狄拉克方程中不再守恒，只有轨道角动量与自旋角动量之和，总角动量才是守恒量。
本章将先从实验上引入自旋，分析自旋角动童的性质，建立包含自旋在内的非相对论量子力学方程—泡利方程。
然后讨论角动量的藕合，并进一步讨论光错线在场中的分裂和精细结构，此外还会对电子在磁场中的一些其他的有趣的重要现象作些探讨。
§6. 1电子自旋施特恩(Stern)一盖拉赫(Gerlach)实验是发现电子具有自旋的最早的实验之一，如图6.1.1，由K 源射出的处于s 态的氢原子束经过狭缝和不均匀磁场，照射到底片PP 上，结果发现射线束方向发生偏转，分裂成两条分立的线.这说明氢原子具有磁矩，在非均匀磁场的作用下受到力的作用而发生偏转.由于这是处于s 态的氢原子，轨道角动量为零,s 态氢原子的磁矩不可能由轨道角动量产生，这是一种新的磁矩.另外，由于实验上只发现只有两条谱线，因而这种磁矩在磁场中只有两种取向，是空间量子化的，而且只取两个值。
假定原子具有的磁矩为M ，则它在沿z 方向的外磁场 中的势能为U= -M =M cos θ (6.1.1)θ为外磁场与原子磁矩之间的夹角。
按(6.1.1)式，原子在z 方向所受的力是F z =-Z U ∂∂=M z∂∂cos θ (6.1.2) 实验证明，这时分裂出来的两条谱线分别对应于cos θ=+1和-1两个值。
电子自旋不是轨道角动量的相对论效应
该 式与 非 相 对论 量 子 力学 中 的磁 矩 定义 式 ：
÷ ｌ（ｓ ） ａ ｒｎ ｄ ｉ Ｊ
（） ２
度 ， 即 自旋 角 动 量 ｓ
形 式 完 成 相 同 但 二 式 中 的 电 流 密 度 却 有 本 质 的 区 别 ． 方 便 计 ， 式 （ ）（ ） 的 Ｊ 为 将 １ 、２ 中 分 别 为 Ｊ ． 巳 知 Ｊ
相 互 作 用 项 ． 电 子 的 自旋 对 应 着 电 子 的 自旋 磺 矩 而
一
＝
Ｉ
（） ３
因 此 ． 子 数 ｋ本 质 上 描 述 的 是 电子 的 自旋 磁 矩 和 相 对 量
其 中 ｍ 为 电 子 的 轨 道 磁 量 子 投
论 性 轨 道 磁 矩 问 的 相 互 作 用 ， Ｊ 个 关 于 量 子 数 ＾ 而 。是
胡 昆 明 ： 子 自旋 不 是 轨 道 角 动 量 的 相 对 论 效 应 电
２ ７
的 环 电 蔬 密 度 ． 然 由 Ｊ 出 的 氢 原 子 磁 矩 必 然 涉 及 显 。给
到 电子 的 自旋 磁 矩 至 此 已 可 认 识 到 ． 献 ［ ］ 文 １ 的 并 没
有 涉 及 到 电 子 是 否 存 在 着 内 禀 磁 矩 ” 根 据 是 不 成 立 的
文 献 ［ ］ 用 巳 知 的 氢 原 子 的 相 对 论 性 渡 动 方 程 １利 解 直 接 计 算 出 了 氧 原 子 磁 矩 笔 者 读 后 探 受 启 发 该 文 的 探 ＾ 研 究 解 决 了用 驮 拉 克 方 程 计 算 氢 原 子 磺 矩 的 问
题 但 是 ． 其 给 出 的 结 论 自 旋 是 轨 道 角 动 量 的 相 对 对 论 效 应 和 “ 是 相 对 论 性 的 轨 道 角 动 量 ” 者 不 能 认 Ｊ 笔
电子的角动量与电子的自旋
pl
μs
学习材料
Bl
6
§4.2 电子的角动量与电子的自旋
• 光谱和能级的精细结构应该从原子的运动特征进行解释 • 在球对称的库仑场中，仅仅有电子的轨道运动，不可能产生能级分
裂 • 除了相对论效应外，还应该有其它因素
不同l的能级移动
• 电子应该还有除了轨道运动之外的其它运 动特征
• 用其它一个力学量描述这种运动特征
• 尝试引入其它一种角动量
s 1/ 2
2. 自旋角动量的Z重量
1
ps,z 2 ms
1
ms 2
学习材料
ps
3 2
3
2
2
cos1( 1 )
3 54.7
2
3电.s自子 旋由em磁pe于s矩自2 旋s(s而1产)生B 电的子轨磁道矩运μp动ll 的dre磁矩μpllBiA2enlm(le1)2emple
3B
l l(l 1)B
4. 自旋磁矩的Z重量
μs
z
Байду номын сангаас
ps
s,z B 2ms B B
ps μs
学习材料
3
Paul Ehrenfest 1880–1933 Austrian physicist
George Eugene Uhlenbeck 1900 – 1988 Netherland physicist
Kramers
Samuel Abraham Goudsmit 1902–1978 Netherland physicist
学习材料
4
z
sz
s
1
2
3
2
s
sz
z s
sz
电子自旋及轨道运动相互作用
电子自旋及轨道运动相互作用摘要：通过对实验事实的简单介绍，引入电子自旋的概念，并逐渐深入，对其进行进一步阐述。
说明电子自旋的特点，以及它和轨道运动之间的相互作用和能量的计算。
此外，还简要说明电子自旋与能级的分裂之间的关系，以及塞曼效应。
关键词：电子自旋轨道运动角动量能级0 引言许多实验事实证明电子具有自旋，下面叙述的斯特恩—革拉赫实验（Stern-Gerlach）实验是其中一个。
图1 斯特恩-革拉赫实验图2一个角动量为、磁矩为的陀螺在磁场中进动频率的矢量图图1中由O射出的处于s态的氢原子束通过狭缝和不均匀磁场，最后射到照相片P上，实验结果是相片上出现两条分立的线。
这说明氢原子具有磁矩，所以原子束通过非均匀磁场时受到力的作用而发生偏转；而且由分立线只有两条这一事实可知，原子的磁矩在磁场中只有两种去向，即它们是空间量子化的。
这可有下面的讨论看出。
假设原子的磁矩为M ，它在沿竖直方向z轴的外磁场B中的势能为：■式中■是原子磁矩M和外磁场之间的夹角。
原子在z方向所收到的力是：■如果原子磁矩在空间可以取任何方向的话，cos■应当可以从+1连续变化到-1，这样在照相片上应该得到一个连续的带，但实验结果只有两条分立的线，对应于cos■=+1和cos■=-1。
1 电子自旋为了说明见金属原子能级的双层结构，G.Uhlenbeck和S.A.Goudsmit在1925年首先提出，可以设想电子具有某种方式的自旋，其角动量等于（1/2）（h/2π）。
这个自旋角动量是不变的，是电子的属性之一，所以也称电子的固有矩。
电子既有某种方式的转动而电子是带负电的，因而它也具有磁矩，这磁矩的方向同上述角动量的方向相反。
每个电子具有自旋磁矩■，它和自旋角动量■的关系是：■ （1.1）式中-e是电子的电荷，μ是电子的质量。
■在空间任意方向上的投影只能取两个数值：■ （1.2）■是玻尔磁子。
由（1.1）式，电子自旋磁矩和自旋角动量之比是：■（1.3）这个比值称为电子自旋的回旋磁比率。
电子自旋概述
本身没有轨道角动量，也没有磁矩， e 2me L，
但实验测得有磁矩，且在空间是量子化的,这又如何解释呢? 1925 年，荷兰物理学家乌仑贝克和高斯米特,针对上述实
验提出了电子自旋的假说： 他们认为，不能把电子看成一个简单的点电荷,电子除有绕
核转动的轨道角动量 L(和轨道磁矩μl)之外，还有一个与绕核转
• 进一步的研究表明，对于中子、质子、电子这些实物微观粒子, 它们具有ħ/2的奇数倍的自旋量子数,它们称为费米子;而另一些 如光子、介子等,它们的自旋量子数为 0 或 1，即有偶数个自旋 量子数，它们被称为波色子。
5
例 15-26 根据量子力学理论，氢原子中电子的动量矩在外磁场
方向上的投影为Ｌz＝ｍlħ 当角量子数 l ＝２时，Ｌz 的可能取 值为________。
动无关的,固有的自旋角动量 S(和自旋磁矩μs )。
斯特恩－盖拉赫实验中测得的磁矩正是自旋磁矩。这样电子的 自旋假说圆满地解释了斯特恩-盖拉赫实验、光谱学中的精细结构 (反常塞曼效应)。
1
一、自旋磁量子数
自旋角动量的大小为 S s(s 1)
其中Ｓ是自旋量子数，它只能取一个值
S 1 (1 1) 3
答：０， 1 ，－ 1 ，２，－２
例 16-27 下列四组量子数：
（１）ｎ＝３， l ＝２，ｍ l ＝０，ｍ s ＝ 1/2 ． （２）ｎ＝３， l ＝３，ｍ l ＝１，ｍ s ＝ 1/2 ． （３）ｎ＝３， l ＝１，ｍ l ＝-１，ｍ s ＝-1/2 （４）ｎ＝３， l ＝０，ｍ l ＝０，ｍ s ＝-1/2 ． 其中可以描述原子中电子状态的
22
2
S1 2
自旋角动量和自旋磁矩在外场方向上的投影为
电子自旋
对自旋的认识•06080 杨芳从历史上看，电子自旋先由实验上发现，然后才由狄拉克（Dirac）方程从理论上导出的。
钠原子发射光谱D线位置存在靠得很近的双线。
1925年乌伦贝克(Uhlenbeck)和古兹密特(Goudsmit)提出了原子光谱精细结构的解释，即电子除了绕原子核运动的轨道角动量外还有内在的角动量。
如果把电子描绘成一个带电的球，绕着它的一个直径自旋，就可以看出这样一个内在角动量是如何产生的。
因此有了自旋角动量的名称，或更简单地说成是自旋。
进一步研究表明，不但电子存在自旋，中子、质子、光子等所有微观粒子都存在自旋，只不过取值不同。
自旋和静质量、电荷等物理量一样，也是描述微观粒子固有属性的物理量。
然而，电子“自旋”不是一个经典的效应，一个电子绕其一个轴旋转的图象不应当看成是反映了物理真实性。
内在角动量是真实的，但是没有一个容易想象的模型可以适当地解释它的起源．基于我们在宏观世界的经验中取得的模型，不能希望对微观粒子获得一个适当的理解。
除电子外，其他的基本粒子也有“自旋”角动量。
1928年狄拉克创立的相对论量子力学中，电子自旋是自然出现的。
但在非相对论量子力学中，电子自旋必须作为一个附加的假设引入。
电子自旋与轨道角动量的不同之处：①电子自旋纯粹是一种量子特征，它没有对应的经典物理量，不能由经典物理量获得其算符。
电子自旋虽具有角动量的力学特征，但不能像轨道角动量那样表达成坐标和动量的函数，即电子自旋是电子内部状态的反映，它是描述微观粒子的又一个动力学变量，是继之后的描写电子自身状态的第四个量；②电子自旋值不是的整数倍而只能是/2；③电子自旋的回转磁比率是电子轨道运动回转磁比率的两倍。
把具有半整数自旋特征（s=1/2或-1/2）的粒子叫着费米子，而把具有整数自旋特征(s=0,1)的粒子叫着玻色子。
我们已经证明了等同粒子的波函数有两种可能的情况，对称的和反对称的。
实验证据指出对费米子来说，只存在反对称的情形。
量子力学中的粒子自旋与相对论之关联
量子力学中的粒子自旋与相对论之关联量子力学是现代物理学的重要分支，它描述了微观粒子的行为和性质。
而相对论则是描述宏观物体和宇宙的理论。
在量子力学中，粒子自旋是一个重要的概念，它与相对论之间存在着一定的关联。
首先，我们来了解一下粒子自旋的概念。
自旋是粒子的一种内禀性质，类似于物体的旋转。
然而，与经典物理学不同的是，自旋并不是真正的旋转运动，而是描述了粒子的一种量子态。
粒子的自旋可以用一个量子数来表示，通常用s表示。
对于自旋为1/2的粒子，如电子，s的取值可以是±1/2。
自旋的量子数决定了粒子在磁场中的行为，比如自旋向上的粒子会受到上升的力，而自旋向下的粒子会受到下降的力。
在量子力学中，自旋与相对论之间的关联主要体现在自旋的变换规则上。
根据相对论的要求，描述自旋的方程必须满足洛伦兹不变性，即在不同参考系中具有相同的形式。
为了满足这一要求，量子力学引入了狄拉克方程，它是描述自旋1/2粒子的方程。
狄拉克方程是一个四分量的方程，它包含了自旋和相对论效应。
通过求解狄拉克方程，我们可以得到自旋1/2粒子的波函数，从而描述其行为和性质。
狄拉克方程的解包含了正能量和负能量的解，其中正能量解对应于物质粒子，而负能量解对应于反物质粒子。
除了自旋1/2粒子，自旋还可以取其他的值，比如自旋1粒子（如光子）的自旋可以是±1或0。
对于自旋为1的粒子，我们需要引入矢量波函数来描述其行为和性质。
自旋1粒子的矢量波函数包含了三个分量，分别对应于自旋在三个空间方向上的投影。
在相对论中，自旋的变换规则与角动量的变换规则类似。
根据相对论的要求，自旋的变换矩阵必须满足洛伦兹群的表示，即在洛伦兹变换下保持不变。
这些变换矩阵被称为自旋矩阵或狄拉克矩阵，它们构成了一个代数结构，被称为狄拉克代数。
自旋与相对论之间的关联还可以从另一个角度理解。
根据相对论的要求，物体的速度不能超过光速。
而在量子力学中，自旋是粒子的一种内禀性质，不受空间位置的限制。
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=
0，我 们 只 能 认 为
式（5）中的
" 为相对论性轨道角动量，而
$=
1 2
!
是
一个独立于 " 的具有角动量性质的电子的一个自由
度，$ 即自旋角动量 . 因此 !·" 项即电子的自旋轨道 相互作用项，而电子的自旋对应着电子的自旋磁矩［3］
M=
-
e 2 mc
因此，量子数 I 本质上描述的是电子的自旋磁矩和相对
用相对论量子 力 学 处 理 氢 原 子 问 题，所 研 究 的 对 象依然是同一个氢原子，区别仅是一个处理方法问题 . 区别之一，非相 对 论 量 子 力 学 是 通 过 实 验 确 认 电 子 有 自旋性质，而相 对 论 量 子 力 学 则 是 通 过 理 论 本 身 揭 示 了电子有自旋性质 . 区别之二，相对论量子力学中的力 学量都是相对论性的 . 显然，我们完全可以应用上述坐 标变换方法来认识相对论中的自旋轨道作用 !·" . 从 电子坐标系看，核 的 相 对 论 性 轨 道 运 动 在 电 子 处 产 生 了磁场，电子本身因具有自旋性质而感受到这个磁场 . 而文献［1］则否认电子本身具有自旋，认为是电子的轨 道运动的相对论效应产生了自旋 . 在此人们不禁要问， 核的相对论性轨道运动是通过什么方式使电子产生了 自旋性质？而且还满足空间量子化呢？更进一步的问 题是，核的相对 论 性 轨 道 运 动 产 生 的 轨 道 磁 场 还 能 同 它自己产生的电子自旋磁场发生相互作用吗？这些问 题迫使人们不得不放弃文献［1］的这个结论，即从定性 的角度看，电子 的 轨 道 角 动 量 的 相 对 论 效 应 不 可 能 产 生出电子自旋 .
" 文献［#］的氢原子磁矩的理论意义
文献［1］的严格的氢原子磁矩公式为
[ ( ) ] Jz
=
-
1ec2· 2Ec 2
2 k
k +
1
1 2k - 1
2
k
1 1
-A +A
-
1
m（6）
注意到 Ec =Jc2 ，J 为电子折合质量 . 则上式与非相对
论量子力学中给出的氢原子磁矩公式
Jjz = - 2e1Jgm
（7）
形式相同 . 显然狄拉克理论中的朗德因子
[ ( ) ] gD
=
2
2k k+
1
1 2k - 1
2k
1 1
-A +A
-
1
（8）
文献［1］中，式（ 14）、（ 15）已 证 明，式（ 7）中 的 朗 德 因 子
g=
2
2 k
k +
1
.
当计及a2
量级及高级小量后可以证明：A
( ) >
0，2
1 k-
1
2
k
HU Kun-ming
（Department Of Physics，Shanggiu Teachers COiiege，Shanggiu，Henan，476000，China）
第 21 卷第 6 期 2002 年 6 月
大学物理 COLLEGE PHYSICS
Vol. 21 No . 6 June. 2002
!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!
电子自旋不是轨道角动量的相对论效应
胡昆明
（商丘师范学院 物理系，河南 商丘 476000）
量子数 k 有关 . 因此称其为相对论性的轨道磁矩是不
恰当的 .
! 轨道角动量的相对论效应能产生出电子的自旋？
我们知道，氢光谱的精细结构规定了电子自旋 ! 的性质：! 相对于电子轨道角动量 " 的取向是量子化 的，要么与 " 平行，要么与 " 反平行 . 在非相对论量子 力学中，我们常 将 描 述 这 种 自 旋 轨 道 相 互 作 用 的 实 验 室坐标系变换为固定于电子上的电子坐标系 . 从电子 坐标系看，是原 子 核 的 轨 道 运 动 在 电 子 所 在 处 产 生 了 磁场，具有自旋磁矩的电子感受到这个磁场，且使自旋 取向量子化［4］. 自旋取向的量子化表明电子自旋是独 立于电子的轨道运动的又一个自由度 .
乎没有什么差别，即氢原子问题本身是非相对论性的 .
这就是文献［1］给出的氢原子磁矩公式的理论意义之
一 . 既如此，电子的轨道角动量的相对论描述与非相对 论描述，在略去a2 项后也应是相同的，即电子的轨道 角动量的相对 论 效 应 非 常 之 小，不 可 能 产 生 出 电 子 的
自旋性质 .
参考文献：
摘要：根据氢原子的相对论性环电流密度 的表示式，指出由该 给出的氢原子磁矩公式必然涉及电子自旋
<
<
磁矩，电子自旋不是轨道角动量的相对论效应 .
关键词：磁矩；自旋；轨道角动量
中图分类号：O 413 . 1
文献标识码：A
文章编号：1000-071（2 2002）06-0026-02
文献［1］利用已知的氢原子的相对论性波动方程 解直接计算出了氢原子磁矩 . 笔者读后深受启发 . 该文 的深入研究解决了用狄拉克方程计算氢原子磁矩的问 题 . 但是，对其给出的结论“自旋是轨道角动量的相对 论效应”和“ ! 是相对论性的轨道角动量”笔者不能认 可 . 笔者认为，文献［1］给出上述结论的根据是不成立 的，文［1］也没有给出否定自旋是电子的一个自由度的 论证，因此自旋不是轨道角动量的相对论效应 .
7 讨论
1）本实验 中 除 了 要 掌 握 符 合 测 量 的 基 本 概 念 和 实验仪器的性 能 特 点 外，符 合 分 辨 时 间 的 意 义 及 测 量 方法是重点和难点 . 由误差传递公式分析可知，由于延 迟时间旋钮的 精 密 度 有 限，符 合 分 辨 时 间 的 测 量 对 活 度 ! 的测量误差影响最大 .
fge- 2Er （4）
其中 m 为满足方程^ z =（ ^L z + ^Sz ） = m 的 量 子
数，m = 1
1 2
，1
3 2
，…
1（ I
I
I
-
1 2
）；I
为满足方程
^I = - B（!·" + ） = I 的量子数，I = 1 1，1 2，
… . 显然 m 为总角动量磁量子数，且 m 与量子数 I 相
Abstract：SOme prObiems in cOincidence measurement experiment are discussed and studied . The methOds and technigues in dOing this experiment are prOpOsed .
2）单道分析器的阈值旋钮可以再调小一些，如图 7 中的 " 2 处 . 该处同样反映了60 CO 和"射线与探头物 质相互作用的效应，只是测得的计数率增大，对活度 !
的测量计算结果没有影响 . 3）用瞬时符合曲线可确定真符合的最佳位置，而
借助信号发生 器 和 示 波 器，调 节 两 道 输 出 脉 冲 完 全 重 叠，如图 （4 b），也可以使装置探测到"-"的同时性事件 产生最佳真符合，只是先要将探头高压、放大倍数和阈 值调好 .
参考文献：
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［3］ EG & G ORTEC . Experiment in Nuciear Science（ AN34） ［ M］. U S A，ORTEC，Inc，1984 . 59 ~ 64 .
1 1
-A +A
-
1
< 1.有
gD < g
（9）
由式（6）（、7）（、8）（、9）知，对同一状态
IJz I < IJjz I
（10）
考察基态氢原子，n = 1，l = 0，m =
1 2
，k
I < IJjz I . 注意到此时的Jjz 即电子的自旋 磁矩JB . 则有 IJz I < IJB I . 又精确的自旋磁矩的实验 观测值［3］J = 1 . 001 16 JB .
［1］ 许方官，高春媛 . 氢原子的磁矩———对自旋的讨论之一 ［J］. 大学物理，2000，19（11）：10 .
［2］ 曾谨言 . 量子力学 上册［ M］. 北京：科学出版社，1982 . 224 .
［3］ 曾谨言 . 量子力学 下册［ M］. 北京：科学出版社，1982 . 576，588 .
Key words：cOincidence measurement；cOincidentai resOiving time；activity
（上接 27 页）
Electronic spin is not the relativistic effect of the orbital angular momentum
［4］ 褚圣麟 . 原子物理学［ M］. 北京：人民教育出版社，1979 . 126 .
（下转 32 页）
32
大学物理
第 21 卷
实验所用的60 CO 放射源标称值为 10 . 44 !Ci，测量 日期为 1989 年 2 月 1 日，半衰期为 5 . 271 4 年 . 实验日 期为 2000 年 6 月 2 日，已过了 11 . 33 年，经计算现有活 度为 2 . 35 !Ci，可见实验结果在误差范围内与标称值 相符 .