第十二章：气体的压强,压强、体积、温度间的关系
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气体力学在窑炉中的应用
dV Vn dT 1 n
T
1 dv v dT
T
V n1 V n1 1 （1-3a） n 1 1 n TV 1 n 1 n T
TV n1
视为不可压缩气体：窑炉中的低压空气和烟气的压强近似等于外界大气压，流速远 低于当地音速，流动过程中的压强变化不超过 0.5%，虽然温度变化较大，但若分段处 理， 每段温度变化不大， 气体密度变化不超过 20％， 可简化计算过程， 结果亦符合要求。 可压缩气体：气体的流速在 100m/s 以上或压强和温度变化较大，如高压气体外射 流动等。 初始状态 p0、T0、V0、ρ0 平均流速 ω0 终了状态 p、T、V、ρ 平均流速 ω
V0Tt
T0
t
＝1000×（273＋250）/273＝1916 m3
t 0T0 T ＝1.293×273/（273＋250）＝0.67 kg/m3
由此可知，空气经过加热后体积明显增加，密度明显下降，因此在窑炉的热工计算 中，不能忽略气体体积和气体密度随温度的变化。 （二）气体的膨胀性和压缩性 体积膨胀系数
μ0×10 （Pa·s）
1.72 1.66 1.87 1.37 1.66 0.84 1.20 0.96 0.96 1.17 0.82 ~1.48 ~1.47
6
C 122 118 138 239.7 118 71.7 198 225.9 377 416 673 ~150 ~186 －21~302 15~100 －21~302 17~100 －21~302 15~184 18~100 － － －
（1-2）
1
【例 1】将 1000m3，0℃空气送入加热器中加热，标况下空气密度为 1.293kg/m3，求加 热至 250℃时气体的体积和密度。 解：
第十二章 气体动理论
1 3 2 m v kT 2 2
v
2
v
2
3 RT 3kT M m
可见，在温度相同的情况下，分子质量大 13. 的气体，其方均根速率小. 七、道尔顿分压定律 在温度T一定的条件下，密闭容器中混合气 体(无化学反应)的总压强，等于各气体分压强 之和. 即 p p1 p2 pm 证明: T1 T2 Tm T
2 x
2 p nm v x
2 p nE t 3
1 Et mv 2 2
1 2 1 2 nm v n( m v 2 ) 3 3 2
10.
注意：这里m 为一个分子的质量； n为分子数密度.
称为气体分子的平均平动动能
物理意义：气体的压强是大量分子对器壁碰撞 的统计平均效应. 微观量的统计平均值 E t 及分 子数密度n越大，则气体压强p越大. (如雨点打雨伞) 注意: 1.)n太小或太大时，压强公式不成立; 2.)理想气体压强公式是统计规律，而不 是力学规律.
v v v v 1 2 2 2 2 v x v y vz v 3 2 为所有分子速率 v
2 2 x 2 y 2 z
平方的平均值
三、理想气体压强公式 设第i组分子的速度在vi~vi+dvi区间内 以ni表示第i组分子的分子数密度 总的分子数密度为n=n1+n2+· · · +ni+· · · 设 器壁上面积dA 的法向为 x 轴
1.
§ 12-1 分子运动论的基本概念及研究方法
(The Basic Concept and The Research Method for Molecular Kinematical Theory)
2.
v
2
v
2
3 RT 3kT M m
可见，在温度相同的情况下，分子质量大 13. 的气体，其方均根速率小. 七、道尔顿分压定律 在温度T一定的条件下，密闭容器中混合气 体(无化学反应)的总压强，等于各气体分压强 之和. 即 p p1 p2 pm 证明: T1 T2 Tm T
2 x
2 p nm v x
2 p nE t 3
1 Et mv 2 2
1 2 1 2 nm v n( m v 2 ) 3 3 2
10.
注意：这里m 为一个分子的质量； n为分子数密度.
称为气体分子的平均平动动能
物理意义：气体的压强是大量分子对器壁碰撞 的统计平均效应. 微观量的统计平均值 E t 及分 子数密度n越大，则气体压强p越大. (如雨点打雨伞) 注意: 1.)n太小或太大时，压强公式不成立; 2.)理想气体压强公式是统计规律，而不 是力学规律.
v v v v 1 2 2 2 2 v x v y vz v 3 2 为所有分子速率 v
2 2 x 2 y 2 z
平方的平均值
三、理想气体压强公式 设第i组分子的速度在vi~vi+dvi区间内 以ni表示第i组分子的分子数密度 总的分子数密度为n=n1+n2+· · · +ni+· · · 设 器壁上面积dA 的法向为 x 轴
1.
§ 12-1 分子运动论的基本概念及研究方法
(The Basic Concept and The Research Method for Molecular Kinematical Theory)
2.
第十二章气体动理论-1
1
=-kT
2
1
题号：21011001分值：3分 难度系数等级：1
1mol刚性双原子分子理想气体的内能为
(A)5kT
2
5
(B)— RT
2
7
(D)-RT
2
答案：（B）
题号：21011002分值：3分 难度系数等级：1
根据能量均分定理，分子的每一自由度所具有的平均能量为
答案:
分值: 难度系数等级：1
质量为Mkg的理想气体，其分子的自由度为i,摩尔质量为
分值: 难度系数等级：3
有一瓶质量为M的非刚性双原子分子理想气体，摩尔质量为4,温度为T，则该瓶气 体的内能为
答案:
分值:
难度系数等级：3
分值: 难度系数等级：3
mol刚性分子的理想气体氨（NH3）,当其温度升高1K时，其内能的增加值为
分值：2分
难度系数等级:
分值:
难度系数等级：4
（760mmHg =1.013咒105Pa,空气分子可认为是刚性双原子分子）。
其中
N-----分子数
= 1.38X10- J .k-为玻耳曼常数。
v—物质的量
R =8.31 J mol」为摩尔气体常数。
n----分子数密度
253
(标况下n=2.69X10m
附: 理想气体的压强式:
1—2
P=—nmV
3
1
其中n-----分子的数密度。瓦=-mv2为ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ子的平均平动动能。
2
理想气体分子的平均平动动能瓦与温度T的关系式：（联立①②式）
2
答案:
分值: 难度系数等级：3
如果氢气和氦气的温度相同，摩尔数相同，那么这两种气体的平均动能也一定相同。
=-kT
2
1
题号：21011001分值：3分 难度系数等级：1
1mol刚性双原子分子理想气体的内能为
(A)5kT
2
5
(B)— RT
2
7
(D)-RT
2
答案：（B）
题号：21011002分值：3分 难度系数等级：1
根据能量均分定理，分子的每一自由度所具有的平均能量为
答案:
分值: 难度系数等级：1
质量为Mkg的理想气体，其分子的自由度为i,摩尔质量为
分值: 难度系数等级：3
有一瓶质量为M的非刚性双原子分子理想气体，摩尔质量为4,温度为T，则该瓶气 体的内能为
答案:
分值:
难度系数等级：3
分值: 难度系数等级：3
mol刚性分子的理想气体氨（NH3）,当其温度升高1K时，其内能的增加值为
分值：2分
难度系数等级:
分值:
难度系数等级：4
（760mmHg =1.013咒105Pa,空气分子可认为是刚性双原子分子）。
其中
N-----分子数
= 1.38X10- J .k-为玻耳曼常数。
v—物质的量
R =8.31 J mol」为摩尔气体常数。
n----分子数密度
253
(标况下n=2.69X10m
附: 理想气体的压强式:
1—2
P=—nmV
3
1
其中n-----分子的数密度。瓦=-mv2为ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ子的平均平动动能。
2
理想气体分子的平均平动动能瓦与温度T的关系式：（联立①②式）
2
答案:
分值: 难度系数等级：3
如果氢气和氦气的温度相同，摩尔数相同，那么这两种气体的平均动能也一定相同。
压力与温度的关系
压力与温度的关系用方程：pV=nRT，即p＝nRT/V，此题为等容过程，体积不变。
如要改变值，需要知道第二个公式中T的系数，楼主的初始条件还应该有初始温度吧！用初始压力除以初始温度就算出了系数，再用这个系数算每摄氏度对应的压力变化.温度在1~1000之间时，可以近似认为是理想气体，可以根据理想气体的状态方程：PV=mRgT ，p压力V体积m质量RgT温度空气的Rg=0.287 J/g.k=287 J/kg.k（标准适用），摩尔R=8.314411 J/mol.k Vm=22.41383*10-3m3/mol空气的28.97g/ mol空气的标准密度= 1.294kg/m3空气的标准比体积= 0.7737 m3/kg根据以上公式，就可以求出所需内容。
当然，你的问题的前提，缺少一项，体积的变化。
气体在不同压力和温度下的密度怎么计算用气体方程pV=nRT，式中p为压强，V为体积，n为，R为，T为。
而n=M/Mmol，M为质量，Mmol为。
所以pV=MRT/Mmol而密度ρ=M/V所以ρ=pMmol/RT，所以，只要知道了压强、、就可以算出气体密度。
气体的浓度与温度有什么关系（同体积、压力）根据PV=NRT，其中P为压强，V为体积，T为，N为物质的量，可视为浓度指标。
R为常数。
在体积压力一致的情况下，温度越高，则N越小。
所以浓度越低。
注：热力学温度就是绝对温度T，以开尔文（K)为单位摄氏温标表示的温度t[以摄氏度（℃）为单位]与热力学温度T相差273.15，即T （K）=t（℃）+273.15，例如温度为100℃就是热力学温度为373.15K一定质量和体积的气体，压力和温度之间关系PVM=mRT R为常数，M、m一定时，忽略体积变化的。
故，压力提高，温度上升。
1。
第十二章 气体动理论
1 2 v = v 3
2 x
1 ε k = mv2 2
理想气体压强公式： 第十二章：气体动理论
2 p = nε k 3
压强的物理意义
统计关系式 宏观可观测量
2 p = nε k 3
微观量的统计平均值
理想气体的压强公式是力学原理和统计方法相结合得出 的统计规律。
第十二章：气体动理论
理想气体分子平均平动动能与温度的关系
T = 273.15 + t
此外还包含：气体的质量，密度等
表示大量分子集体特征的物理量，可直接测量！ 第十二章：气体动理论
微观角度: 研究气体分子的热运动
质量 m 坐标 (x, y, z) 气体分子 的： 精确求解所有分子的运动方程？ 不可能！ 分子数目太大！ 相互作用复杂！ 不能直接观测！
v 速度 v
1 3 2 ε k = m v = kT 2 2
i ε = kT 2
分子的平均能量：
i 1 mol 理想气体的内能： E = N Aε = RT 2
第十二章：气体动理论
εk ∝ T
第十二章：气体动理论
方均根速率
1 3 2 ε k = m v = kT 2 2
vrms
3kT 3RT = v = = m M
2
气体分子的方均根速率和质量的平方根成反比
第十二章：气体动理论
注意
热运动与宏观运动的区别： 温度所反映的是分子的无规则运动，它和物体的整体 运动无关，物体的整体运动是其中所有分子的一种有 规则运动的表现. 当温度 T = 0 时，气体的平均平动动能为零，这时气 体分子的热运动将停止。然而，事实上绝对零度是不 可能达到的，因而分子的热运动是永不停息的。
单个分子遵循力学规律:
2024高考物理热学题
2024高考物理热学题一、关于热力学第一定律，以下说法正确的是？A、物体吸收热量，其内能一定增加B、物体对外做功，其内能一定减少C、物体吸收热量同时对外做功，其内能可能不变D、物体不做功也不吸收热量，其内能一定不变（答案）C解析：热力学第一定律表明，物体内能的变化等于物体吸收的热量与外界对物体所做的功之和。
因此，物体吸收热量时，如果同时对外做功，其内能可能并不增加，甚至可能减少。
同样，物体对外做功时，如果同时吸收热量，其内能也可能并不减少。
选项C正确，因为它涵盖了这种可能性。
二、在密闭容器中，一定量的理想气体进行等容变化，若气体温度升高，则？A、气体压强减小B、气体压强增大C、气体分子平均动能减小D、气体分子数密度减小（答案）B解析：根据查理定律，对于一定质量的理想气体，在体积不变的情况下，温度每升高1摄氏度，压强就增加原始压强的1/273.15。
因此，气体温度升高时，压强会增大。
选项B正确。
三、关于热传递，以下说法错误的是？A、热传递是热量从高温物体传向低温物体的过程B、热传递的方式有传导、对流和辐射三种C、热传递过程中，物体的内能一定发生变化D、热传递是热量转移的唯一方式（答案）D解析：热传递确实是热量从高温物体传向低温物体的过程，方式包括传导、对流和辐射。
在热传递过程中，物体的内能通常会发生变化。
然而，热量转移并不仅仅通过热传递实现，还可以通过做功等方式进行。
因此，选项D是错误的。
四、关于热力学第二定律，以下说法正确的是？A、热力学第二定律表明，热量不能自发地从低温物体传向高温物体B、热力学第二定律是能量守恒定律的另一种表述C、热力学第二定律只适用于气体，不适用于液体和固体D、热力学第二定律表明，所有热机的效率都可以达到100%（答案）A解析：热力学第二定律是热力学中的基本定律之一，它表明热量不能自发地从低温物体传向高温物体，这是热力学过程中的一个基本方向性规律。
选项A正确。
热力学第二定律并不是能量守恒定律的另一种表述，而是对能量转化和传递方向性的描述。
气体的压强、温度、体积关系
请吐气体会呼气原理
填空: 当我们吐气时, 当我们吐气时,胸部 收缩 扩张,收缩),胸内肺泡跟 (扩张,收缩) 收缩 .收缩),于是肺的容积 扩张. 着 (扩张 收缩) 缩小 增大 , 缩小 ) , 肺内空气压强 增大 增大, ( 增大, 缩小) ( 增大 , 减 大于 ,小于)体外的大气压强,肺中一部 大于, 小), (大于 小于)体外的大气压强, 分空气被压出体外 .
请深深吸一口气体会吸气原理
填空: 填空: 当我们吸气时, 当我们吸气时,胸部 扩张 扩张,收缩),胸内肺泡跟 (扩张,收缩) 增大 增大, (扩张.收缩) (增大,缩 着 扩张 扩张.收缩),于是肺的容积 增大,减小 大于, 小于 小),肺内空气压强 (增大减小 ), (大于,小 ,减小) 体外的大气压强,大气压将新鲜空气压入肺中. 于)体外的大气压强,大气压将新鲜空气压入肺中.
�
气体的压强,体积, 气体的压强,体积,温度 关系
回顾复习
1,气体的压强和哪些因素相关呢? 气体的压强和哪些因素相关呢? 微观角度 a,气体分子的平均动能 b,分子的密集程度 宏观角度 a,温度 b,在一定质量的前提下,跟体积有关 在一定质量的前提下,
既然温度和体积能够影响气体的压强, 那是否意味着压强,体积,温度间存在一 定的制约关系呢?
二,气体压强和温度的关系(前提体积不变)
1,为什么夏天自行车车胎的气不能打得太足? 2,为什么热水瓶倒出一些水后盖上瓶塞,过一段时间 后很难取出瓶塞?
1,气体压强也跟温度有关系(前提体积不变), 温度升高,压强增大;温度降低,压强减小.
三,气体体积和温度的关系(前提压强不变)
气体的体积跟温度有关系,温度升高,体积增大; 温度降低,体积减小.(前提压强不变)
12章气体动理论
二、分子力
分子力是指分子之间存在的吸引或排斥的相互作 用力。它们是造成固体、液体、和封闭气体等许多物理
性质的原因。
吸引力——固体、液体聚集在一起； 排斥力——固体、液体较难压缩。 分子力 f 与分子之间的距离r有关。 存在一个r0——平衡位置 r= r0时，分子力为零 r < r 0分子力表现在排斥力 r > r0分子力表现在吸引力 r > 10 r0分子力可以忽略不计
2 x 2 y 2 z
1 1 1 1 2 2 2 m v x m v y m v z kT 2 2 2 2
结论：分子的每一个平动自由度上具有相同的平均平动动
能，都是kT/2 ，或者说分子的平均平动动能3kT/2是均匀地 分配在分子的每一个自由度上
推广：在温度为T 的平衡态下，分子的每一个转动自由度
12－5 能量均分定理 理想气体内能
一、自由度 确定一个物体的空间位置所需的独立 坐标数，常用i 表示。
(1)单原子分子： 可视为质点，确定其质心空 间位置需三个独立坐标。 故 自由度为3（i=3） 称为平动自由度 ， 如He、Ne等。
z
O
( He ) ( x, y, z )
x
y
(2) 刚性哑铃型双原子分子
单原子分子 双原子分子 三原子分子
练习：说明下列各式的物理含义
§12-4 麦克斯韦气体分子速率分布率 一、速率分布函数
1.分布的含义
人口按地域分布、按年龄分布
石油按储量分布等
例如，某城市人口按年龄分布：
N N
1% 5% 30% 35% 20% 4% 2% … 0 10 20 30 40 50 6 0 70 80 ∞
(1)揭示宏观现象的本质； (2)有局限性，与实际有偏差，不 可任意推广.
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液体的压强 (1)液体对容器底和侧壁都有压强，液体内部向 液体对容器底和侧壁都有压强， 液体对容器底和侧壁都有压强 各个方向都有压强． 各个方向都有压强． (2)液体的压强随深度增加而增大．在液体内部 液体的压强随深度增加而增大． 液体的压强随深度增加而增大 的同一深度处，液体向各个方向的压强相等； 的同一深度处，液体向各个方向的压强相等； 液体的压强还跟液体密度有关系， 液体的压强还跟液体密度有关系，在同一深度 密度大的液体产生的压强大。 处，密度大的液体产生的压强大。 (3)计算液体压强的公式是 计算液体压强的公式是
p＝ρgh ＝
大气压强
1．大气压强及其产生 ． 大气对浸在它里面的物体的压强叫做大气压强．大气压强跟760 大气对浸在它里面的物体的压强叫做大气压强．大气压强跟 毫米高水银柱产生的压强相等，约为10五次方帕 毫米高水银柱产生的压强相等，约为 五次方帕 1标准大气压等于 标准大气压等于101325帕。 标准大气压等于 帕 空气像液体一样，在它内部向各个方向都有压强． 空气像液体一样，在它内部向各个方向都有压强． 大气压用气压计来测量． 大气压用气压计来测量． 2.大气压强随高度减小 大气压强随高度减小 离地面越高的地方，上面的大气层越薄，那里的大气压强越小. 离地面越高的地方，上面的大气层越薄，那里的大气压强越小 3．液体的沸点与大气压强的关系 ． 一切液体的沸点，都是气压减小时降低，气压增大时升高。 一切液体的沸点，都是气压减小时降低，气压增大时升高。
气体压强的微观解释
气体压强的微观解释
气体压强是大量分子频繁地碰撞器壁而 产生持续、均匀的压力而产生 产生持续、 气体压强就是大量气体分子作用在器壁 单位面积上的平均作用力
气体的压强大小与哪些因素有关？ 气体的压强大小与哪些因素有关？
气体的压强大小与哪些因素有关？ 气体的压强大小与哪些因素有关？
（1）个体分子的力学性质假设 ） 1.气体分子本身的线度比起分子间的平均距离来说，小 气体分子本身的线度比起分子间的平均距离来说， 气体分子本身的线度比起分子间的平均距离来说 得多，可以忽略不计， 得多，可以忽略不计， 2.气体分子间和气体分子与容器壁分子之间除了碰撞的 气体分子间和气体分子与容器壁分子之间除了碰撞的 瞬间外，不存在相互作用。 瞬间外，不存在相互作用。 3.分子在不停地运动着，分子之间及分子与容器壁之间 分子在不停地运动着， 分子在不停地运动着 频繁发生碰撞，这些碰撞都是完全弹性碰撞。 频繁发生碰撞，这些碰撞都是完全弹性碰撞。 4.每个分子都遵从经典力学规律。 每个分子都遵从经典力学规律。 每个分子都遵从经典力学规律 理想气体的微观模型假设： 理想气体的微观模型假设：理想气体分子像一个个极 小的彼此间无相互作用的弹性质点。 小的彼此间无相互作用的弹性质点。
第十二章：气体的压强，压强 、体积、温度间的关系
实中高二物理组
Hale Waihona Puke 压力和压强 (1)垂直压在物体表面上的力叫压力． 垂直压在物体表面上的力叫压力． 垂直压在物体表面上的力叫压力 (2)物体单位面积上受到的压力叫压强 物体单位面积上受到的压力叫压强. 物体单位面积上受到的压力叫压强 通常用p表示压强 表示压强， 表示压力 表示压力， 表示受力 通常用 表示压强，F表示压力，S表示受力 面积， 面积，压强的公式可以写成 p=F/S 在国际单位制中，力的单位是N， 在国际单位制中，力的单位是N，面积的单 位是m 压强的单位是N/m2，它的专门名 位是 2，压强的单位是 称叫帕斯卡，简称帕， 称叫帕斯卡，简称帕，1Pa＝1N／m2 ＝ ／ (3)在压力不变的情况下，增大受力面积可以 在压力不变的情况下， 在压力不变的情况下 减小压强；减小受力面积可以增大压强． 减小压强；减小受力面积可以增大压强．
呼吸作用利用了上述规律
请深深吸一口气体会吸气原理
填空： 填空： 当我们吸气时， 当我们吸气时，胸部 扩张 扩张、收缩），胸内肺泡跟 （扩张、收缩） 增大、 （扩张．收缩） （增大 着 扩张扩张．收缩），于是肺的容积 增大 、缩 增大、减小） 减小 小），肺内空气压强 （增大、减小）， 小于 大于、小于）体外的大气压强，大气压将新鲜空气 （ 大于、小于）体外的大气压强， 压入肺中． 压入肺中．
应用――打气筒 应用――打气筒 ―― 探究打气筒的原理
实验：请将气球套在注射器及打气筒嘴上， 实验：请将气球套在注射器及打气筒嘴上， 试推拉活塞打气至气球中， 试推拉活塞打气至气球中，观察两者有何不同的 结果 ? 为何打气筒能借着推拉活塞， 为何打气筒能借着推拉活塞，将外界的空气 不断地打入气球中？而注射器不行呢？ 不断地打入气球中？而注射器不行呢？
３．打气过程的工作原理
活塞上提时，活塞下边的气体体积增大， 活塞上提时，活塞下边的气体体积增大， 压强减小， 压强减小，筒外的空气顺着橡皮盘周围的缝隙 进入活塞下边． 进入活塞下边． 活塞下压时，活塞下的定量气体体积变小， 活塞下压时，活塞下的定量气体体积变小， 压强增大，橡皮盘紧贴筒壁使气体不能漏出， 压强增大，橡皮盘紧贴筒壁使气体不能漏出， 内部气体具有较大的压强冲开轮胎的气门芯进 入轮胎．这样往复运动， 入轮胎．这样往复运动，可以将大量的空气打 进轮胎． 进轮胎．
请吐气体会呼气原理
填空： 当我们吐气时， 当我们吐气时，胸部 收缩 扩张、收缩），胸内肺泡跟 （扩张、收缩） 增大、 着 （ 扩张．收缩） 增大 收缩 扩张 ． 收缩 ） ， 于是肺的容积 缩小 、 缩 增大、 小），肺内空气压强 增大 、减小）， 大于 大于、 （增大 减小） （大于、 小于）体外的大气压强， 小于）体外的大气压强，肺中一部分空气被压出体外 ．
理想气体的压强
压强是由于大量气体分子对容器壁碰撞的结果。 压强是由于大量气体分子对容器壁碰撞的结果。 例如：篮球充气后，球内产生压强，是 例如：篮球充气后，球内产生压强， 由大量气体分子对球壁碰撞的结果。 由大量气体分子对球壁碰撞的结果。 我们要用气体分子运动论来讨论宏观的 压强与微观的气体分子运动之间的关系。 压强与微观的气体分子运动之间的关系。 1.研究方法 1.研究方法 从微观物质结构和分子运动论出发运用力学规律 和统计平均方法，解释气体的宏观现象和规律， 和统计平均方法，解释气体的宏观现象和规律，并 建立宏观量与微观量之间的关系。 建立宏观量与微观量之间的关系。 2.关于理想气体的一些假设 2.关于理想气体的一些假设 理想气体的假设可分为两部分： 理想气体的假设可分为两部分：一部分是关于分 子个体的；另一部分是关于分子集体的。 子个体的；另一部分是关于分子集体的。
例：计算图2中各种情况下，被封闭气体的压 强。（标准大气压强p0=76cmHg，图中液体为 水银）
例：三个长方体容器中被光滑的活塞封 闭一定质量的气体。如图3所示，M为 重物质量，F是外力，p0为大气压，S为 活塞面积，G为活塞重，则压强各为：
一定质量的气体，它的温度、体积和压强这三个量的变化是 一定质量的气体，它的温度、 互相关联的． 互相关联的． 1、对一定质量的气体，如果温度、体积和压强三个量都不 对一定质量的气体，如果温度、 改变，我们就说气体处于一定的状态中． 改变，我们就说气体处于一定的状态中． 2、如果三个量中有两个发生了改变，或者三个都发生了改 如果三个量中有两个发生了改变， 我们就说气体的状态发生了改变． 变．我们就说气体的状态发生了改变． 3、一定质量的气体 （1）等温过程，压强跟体积成反比． 等温过程，压强跟体积成反比． （2）等压过程，体积跟热力学温度成正比． 等压过程，体积跟热力学温度成正比． （3）等容过程，压强跟热力学温度成正比． 等容过程，压强跟热力学温度成正比． 理想气体的状态方程． 理想气体的状态方程
大气压是怎么产生的？ 大气压是怎么产生的？ 是由于大气层受到重力作用而产生的? 是由于大气层受到重力作用而产生的?
思考与讨论 (1)气体的压强产生的原因是什么 气体的压强产生的原因是什么? 气体的压强产生的原因是什么 (2)是否也像液体一样是由于重力呢 是否也像液体一样是由于重力呢? 是否也像液体一样是由于重力呢 (3)一只打足了气的气球内，气体的压强 一只打足了气的气球内， 一只打足了气的气球内 可以大于大气压， 可以大于大气压，为什么这么一点儿气 体能产生这么大的压强呢? 体能产生这么大的压强呢
气体的压强就是大量气体分子 作用在器壁单位面积上的平均作用 气体分子的平均动能越大 平均动能越大， 力．气体分子的平均动能越大，气 体分子越密， 体分子越密，对单位面积器壁产生 的压力就越大， 的压力就越大，气体的压强就越 大．
实验目的 研究一定质量的气体的压强与体积的关系
实验一 向前推活塞， 向前推活塞，筒内的 一定质量的气体的体积变 手指有什么感觉？ 小，手指有什么感觉？
１．打气筒的结构
在金属圆筒中有一个活塞，活 在金属圆筒中有一个活塞， 塞稍小于气筒内径， 塞稍小于气筒内径，活塞上安装一 个皮制的圆盘，俗称皮钱． 个皮制的圆盘，俗称皮钱．它向下 它和金属筒之间有空隙． 凹，它和金属筒之间有空隙．
２．打气筒工作原理
当活塞上方气体压强大于下 方气体压强时， 方气体压强时，气体可以从筒壁 与橡皮盘的缝隙中通过而流入下 方. 当下方气体压强大于上方气 体压强时，橡皮盘紧贴金属筒， 体压强时，橡皮盘紧贴金属筒， 气体不能流入橡皮盘上方． 气体不能流入橡皮盘上方．所以 这部分装置相当于一个单向阀门. 这部分装置相当于一个单向阀门.
打气筒接到气门上
“气门”的主体是一小段上端中空，下端实心 气门”的主体是一小段上端中空， 的柱体， 的柱体，在下端的侧面开一个小孔与中空部分相联 通．下面套上一段有弹性的细橡胶管就构成气门 芯的总体． 芯的总体． 当给自行车胎打气时，气筒中的压缩空气 当给自行车胎打气时， 由中空部分进入气门芯，把有弹性的橡胶管“ 由中空部分进入气门芯，把有弹性的橡胶管“ 空气进入车胎； 顶”起，空气进入车胎； 当不打气时， 当不打气时，弹性橡胶 管收紧，盖住侧面的小孔， 管收紧，盖住侧面的小孔， 使空气不能从车胎中回 流．所以气门是一种单向阀 门．