脉冲星辐射的可能机制
脉冲星工作原理分析
脉冲星工作原理分析脉冲星是一种极具特殊性质的天体，其工作原理涉及到引力、物质吸积、自转等多个方面的重要物理过程。
本文将对脉冲星的工作原理进行详细分析。
一、引力坍缩和星体形成脉冲星起源于恒星的演化过程。
当恒星耗尽燃料后，引力不再受到核聚变的平衡，恒星会发生坍缩。
坍缩过程会使星体密度急剧增加，同时体积也迅速减小，最终形成一个极其致密的天体，即脉冲星。
二、自转和磁场脉冲星的工作原理与星体的自转有着密切的关系。
在恒星坍缩的过程中，由于角动量守恒，星体的自转速度会急剧增加。
同时，恒星的磁场也会被压缩并得到强化。
脉冲星因此具有强大的自转和磁场。
三、磁层与物质吸积脉冲星的强磁场与星体周围的等离子体相互作用，形成了一个称为磁层的区域。
磁层与星体的自转同步旋转，形成了脉冲星发射脉冲信号的基础。
当脉冲星经过磁层区域时，它会从星体周围吸积物质。
物质通过磁场线进入脉冲星的磁层中，并最终落入星体表面，形成亮度很高的热点。
这个过程类似于地球磁层和太阳风的相互作用。
四、脉冲信号的产生脉冲星的脉冲信号是由磁层和自转的相互作用产生的。
星体自转时，磁层随之旋转，磁层的一部分会朝向地球。
当磁层朝向地球时，通过电磁辐射的方式发射了一束脉冲信号，也就是我们常见的脉冲星信号。
由于脉冲星的自转非常快，通常只需要几毫秒甚至更短的时间，因此我们观测到的是高度周期性的脉冲信号。
五、脉冲星的应用脉冲星的工作原理及其相关研究对于天文学和宇宙物理学都有着重要的意义。
首先，通过脉冲星的观测和研究，可以深入了解引力、自转、物质吸积等物理过程。
其次，脉冲星的精确测量可用于测试广义相对论和引力理论。
此外，脉冲星还可以被用作天文导航系统的一部分，提供精确的时间和空间定位信息。
以上就是对脉冲星工作原理的详细分析。
脉冲星的形成与耗尽恒星的引力坍缩过程密切相关，其自转和强大磁场是产生脉冲信号的关键。
脉冲星的工作原理及相关研究对于天文学和宇宙物理学的发展具有重要意义，同时也为导航系统提供了精确的时间和空间定位信息。
脉冲星的脉冲轮廓特征与辐射机制研究
脉冲星的脉冲轮廓特征与辐射机制研究脉冲星是一种特殊的天体，它们以极高的精确度产生规律的脉冲信号。
通过研究脉冲星的脉冲轮廓特征和辐射机制，我们可以更好地理解宇宙中的极端物理过程和天体磁场的产生。
首先，让我们来探讨脉冲星的脉冲轮廓特征。
脉冲星的脉冲信号通常表现为一系列窄突出的脉冲，这些脉冲呈现出复杂的形状和周期性的变化。
脉冲轮廓的特征取决于脉冲星的自转和脉冲束的几何结构。
自转将星体分割成一系列的脉冲束，而脉冲束的几何结构则决定了我们在地球上观测到的脉冲信号的特征。
脉冲星的脉冲轮廓可以因此展示出双峰形、单峰形或者复杂的多峰形状。
在研究脉冲星的辐射机制时，我们关注的是从脉冲星表面发出的辐射如何形成脉冲信号。
目前有几种主要的辐射机制得到广泛应用解释脉冲星的辐射特征。
其中之一是电子磁辐射机制，这种机制利用脉冲星磁场中的高能电子在磁场中加速运动产生的辐射。
这些高能电子沿着脉冲星的磁场线在星体表面上沿一些特定轨迹运动，产生特定的辐射模式，从而形成脉冲信号。
另一种主要的辐射机制是磁层电子磁辐射机制。
这种机制解释了某些脉冲星脉冲信号具有双峰形状的特征。
在这种机制中，高能电子通过磁层在脉冲星表面上沿着磁力线在不同的位置产生辐射，并在真空环境中传播到地球。
由于电子在磁层运动的不同轨道和速度，产生的辐射的强度和相位会发生变化，从而形成脉冲信号的双峰形状。
除了上述机制外，还存在其他可能的辐射机制，例如磁层电子加速机制和磁吸收线性机制等，这些机制都对脉冲星的辐射特征有一定的解释能力。
然而，目前对于脉冲星辐射机制的理解还不够完善，仍需要进一步的观测研究和理论模型的发展。
最后，我们来看一看脉冲星研究的最新进展。
随着射电望远镜的不断发展和观测技术的不断进步，我们对于脉冲星的脉冲轮廓特征和辐射机制有了更深入的认识。
近年来的研究发现，脉冲星的脉冲轮廓可能与空间闪烁效应相关，这进一步增加了对脉冲星脉冲信号形成机制的挑战。
此外，通过多波段的观测，我们也开始研究脉冲星的辐射在不同波段上的相干性和偏振特性，以及与其他天体现象之间的关系。
脉冲星的磁层模型与辐射特性分析
脉冲星的磁层模型与辐射特性分析脉冲星是宇宙中一种高度致密的天体，由恒星演化过程中碳氧燃烧结束时产生的中子星引力塌缩形成。
它们具有极强的磁场，导致它们以极快的自转速度旋转，并产生规律的脉冲射电、X射线、γ射线等辐射。
脉冲星的磁层模型可以通过研究它们的辐射特性来进行分析。
其中一种常见的模型是磁力线束模型。
根据这个模型，脉冲星的极强磁场将导致电子在磁力线上进行快速加速和减速，形成辐射束。
当辐射束指向地球时，我们就能观测到脉冲星的脉冲信号。
磁力线束模型提供了解释脉冲星辐射特性的重要线索。
通过分析脉冲星的光度曲线，我们可以确定其自转周期和脉冲宽度。
同时，脉冲星的脉冲轮廓也可以提供关于磁力线束几何形状的信息。
不同形状的束流可以解释不同的脉冲特征，比如双峰、多峰、宽度变化等。
此外，研究脉冲星辐射特性的另一种方法是通过频谱分析。
脉冲星的射电辐射通常呈现出不同频率上的特征波峰。
这些波峰在不同频率下的位置和强度变化提供了关于磁场结构和加速机制的信息。
通过测量不同频段的射电脉冲信号，我们可以揭示脉冲星磁层中电子加速和辐射的机制。
此外，X射线和γ射线也是研究脉冲星辐射特性的重要手段。
由于强磁场和高自转速度产生的极高加速度，脉冲星可以产生高能射线。
这些射线源自于磁层中的高能电子和正电子相互作用和湮灭过程。
通过测量不同能段的X射线和γ射线辐射，我们可以了解脉冲星活动的高能过程、能谱特性等。
磁层模型与辐射特性分析不仅有助于我们理解脉冲星的内部结构和物理过程，还为我们研究宇宙物理学提供了一个重要的实验场所。
脉冲星作为极端物理现象的代表，其磁场、自转等特性对于研究宇宙中的磁场演化、星际介质的物理性质等课题具有重要意义。
此外，脉冲星辐射特性的研究还对于精确测量宇宙中的距离、探测暗物质等具有潜在应用价值。
总之，脉冲星的磁层模型与辐射特性分析是一项复杂而有深度的研究课题。
通过研究脉冲星的辐射特性，我们可以了解到脉冲星的内部结构、磁场形态以及加速辐射机制等重要信息。
宇宙脉冲星的脉冲轮廓与辐射机制研究
宇宙脉冲星的脉冲轮廓与辐射机制研究尊敬的读者，今天我将向您介绍有关宇宙脉冲星的脉冲轮廓与辐射机制的研究。
脉冲星正是宇宙中最为神秘又令人着迷的天体之一，其脉冲轮廓和辐射机制的探索正帮助我们更深入地了解宇宙的奥秘。
一、什么是脉冲星？脉冲星是一种自旋非常快的恒星遗迹，它们每秒自转数十次甚至上百次。
这种高速自旋的原因是星体的质量坍缩引起了自转速度的快速增加。
值得一提的是，脉冲星主要由中子组成，因此也被称为中子星。
由于其非常小且致密，被认为是宇宙中最密集的天体之一。
二、脉冲星的脉冲轮廓脉冲星的脉冲轮廓是指以时间为横坐标、强度为纵坐标的电磁辐射曲线。
这些曲线通常呈现出一种“脉冲”的形状，因此得名脉冲星。
在天文学领域，学者们通过观测和记录脉冲轮廓的特征，来研究脉冲星的性质和演化。
三、脉冲星辐射机制脉冲星的强大电磁辐射是由其强磁场和快速自转所导致的。
当中子星的磁轴与自转轴存在偏移时，星体表面的磁场将以一种“摇摆”的方式转动，产生宇宙射电波。
这种射电波的辐射作用在地球上被探测到，形成了脉冲星的脉冲轮廓。
四、脉冲星脉冲轮廓的多样性脉冲星的脉冲轮廓呈现出各种各样的形状和特征，这是因为脉冲星的性质和环境条件各不相同。
根据观测数据，我们可以看到有些脉冲轮廓呈现为单个峰值，而有些则是双峰，甚至多峰的形式。
这种多样性表明了脉冲星的辐射机制非常复杂，可能受到各种物理过程的影响。
五、脉冲星脉冲轮廓的研究意义脉冲星的脉冲轮廓是研究宇宙和星体物理学的重要工具。
通过分析和比较不同脉冲轮廓的特征，我们可以推断出脉冲星内部的磁场分布和强度。
此外，还可以通过观测脉冲轮廓的变化，探测到脉冲星自旋的减速和加速过程，进而研究脉冲星的演化历史。
六、脉冲星脉冲轮廓的未来研究方向目前，脉冲星的脉冲轮廓仍然存在很多未解之谜。
为了更深入地理解脉冲星的辐射机制，我们需要采用更高精度的观测设备和更先进的数据处理方法。
同时，还需要将多个观测结果进行比较和集成，以得到更精确的结论。
宇宙脉冲星探索宇宙中脉冲星的分布与性质
宇宙脉冲星探索宇宙中脉冲星的分布与性质脉冲星，是一类极为神秘且独特的天体。
它们是一种由质量极大的恒星引发的物理现象，以极其规律的脉冲信号而闻名。
对于探索宇宙中脉冲星的分布与性质，科学家们进行了大量的研究与观测。
本文将从不同角度介绍宇宙中脉冲星的分布及其性质，并探讨这一领域未来可能的发展。
一、脉冲星的发现与分布脉冲星的发现可以追溯到20世纪60年代初，当时通过射电天文观测首次发现了这一奇特的脉冲信号。
目前已知的脉冲星数量超过2000颗，它们分布在银河系中的各个区域。
尤其是矮星附近和星系中心区域，脉冲星分布密度相对较高。
脉冲星的形成与演化过程非常复杂。
通常，它们是由质量较大的恒星在超新星爆发时塌缩而成，质量几倍于太阳并密度极高。
这种高密度使得脉冲星旋转速度非常快，通常在几十到几百次每秒。
二、脉冲星的性质1. 脉冲信号的规律性脉冲星最显著的特征就是其规律的脉冲信号。
这些信号在射电波段表现为强烈的射电脉冲，并且非常准确地按照固定的周期发射。
这种准确的周期性信号使得脉冲星成为极其精确的天文钟，可以被用于研究时间和空间的奇特现象。
2. 强磁场与自转脉冲星的强大磁场也是其性质之一。
通常，脉冲星的磁场强度可以达到数千亿高斯，远远超过其他天体的磁场。
这种强磁场不仅使脉冲星释放出强烈的辐射，还导致了它们自转的特点。
脉冲星通常以极高的自转速度旋转，这也是其脉冲信号产生的根源。
3. 相对论效应与引力透镜由于脉冲星自转速度的极快，其极速旋转时产生了引力凹陷现象。
这一引力凹陷会导致光的弯曲，产生相对论效应。
同时，脉冲星的强磁场还可以产生引力透镜效应，使得脉冲星成为研究引力透镜现象的理想天体。
三、未来的发展前景1. 更精确的观测技术随着射电天文观测技术的进步，可以预见未来对脉冲星的观测将越来越精确。
高性能的射电望远镜和探测器的使用，将为科学家们提供更多有关脉冲星不同性质的数据，进一步深入研究脉冲星的内部结构以及它们产生的脉冲信号的机制。
射电脉冲星的磁层结构与辐射机制
射电脉冲星的磁层结构与辐射机制射电脉冲星是一种极为神秘的天体，以其规律的脉冲信号而闻名。
射电脉冲星的磁层结构与辐射机制一直是天文学家们所关注和研究的重点。
在这篇文章中，我们将深入探讨射电脉冲星的磁层结构以及产生脉冲信号的辐射机制。
射电脉冲星是一类具有极强磁场的中子星，它的磁场强度可以达到数万亿高斯。
这么强大的磁场对于脉冲星的磁层结构和辐射机制起到了重要的作用。
一般来说，射电脉冲星的磁层结构可以分为两个主要部分：极区和磁层剪切区。
极区是磁层结构中最重要的部分。
它位于磁极附近，是电子和正电子辐射出射电波的主要产生区域。
极区中的磁场线非常复杂，形成了一种称为“开合线”的磁层结构。
在这个结构中，电子和正电子沿着磁场线进行加速运动，从而产生了高能射电辐射。
这种辐射主要通过磁波辐射和自旋辐射的方式传播出去。
而磁层剪切区则是指位于极区之外的一块磁场线相对较为平缓的区域。
射电脉冲星的磁层剪切区起到了将高能辐射传输到星际空间的作用。
一般来说，磁层剪切区的辐射机制主要是通过同步辐射和曲率辐射来实现的。
同步辐射是指电子和正电子沿着磁场线进行同步加速产生辐射，而曲率辐射则是指电子和正电子在磁场线的曲率作用下产生辐射。
射电脉冲星产生脉冲信号的辐射机制可以简单地分为两种情况：束缚束束辐射和束束束束辐射。
束辐射是指当电子和正电子在磁场中的加速运动过程中，辐射出的射电波会在磁场中被束缚成为一个束束，从而形成射电脉冲信号。
而束束辐射则是指当电子和正电子的加速运动具有特定的空间结构时，辐射出的射电波会被束缚成为多个束束，从而形成复杂的脉冲信号。
这两种辐射机制的不同之处在于束束辐射所产生的脉冲信号更加复杂多样。
射电脉冲星的磁层结构和辐射机制是一个复杂而有趣的研究领域。
通过对射电脉冲星的观测和模拟研究，我们可以更好地理解这些天体的内部结构和物理过程。
未来随着射电观测技术的不断发展，我们相信将会有更多令人惊喜的发现和突破在这个领域取得。
脉冲星的研究及其物理特性分析
脉冲星的研究及其物理特性分析脉冲星是一类极为特殊、神秘的天体，它们是宇宙中最密集的天体之一。
脉冲星的研究引起了科学界的广泛关注，各国科学家们通过观测、理论分析和计算模拟等手段，逐渐揭开了脉冲星的神秘面纱。
脉冲星的形成与恒星演化密切相关。
当一个质量比太阳更大的恒星完成核聚变后，它会塌缩成为一颗致密的中子星。
这种中子星寥寥无几的核物质总质量就相当于太阳质量的2至3倍，却只有原来恒星的数十分之一大小。
由于塌缩的过程中转动动量守恒，这颗中子星的自转速度急剧增加，从而呈现出极为规律的脉冲信号。
脉冲星之所以能够被观测到，是因为它们的极强磁场导致的。
一个脉冲星的磁场强度可以达到数千亿高斯，是地球磁场的百万倍。
当脉冲星自转时，极强的磁场会使其周围的电子受到强烈的加速，从而形成一个强大的辐射源。
这个辐射源在宇宙射电波段上表现为规律的脉冲信号，因此被称为“脉冲星”。
脉冲星还具有一种独特的现象，即脉冲星的信号在经过宇宙介质时会发生延迟。
这种延迟现象被称为“色散”，它是由于宇宙介质中的等离子体效应引起的。
一般来说，辐射波的频率越高，色散现象越严重。
因此，观测脉冲星时要特别注意色散效应的影响，以保证数据的准确性。
除了射电信号外，脉冲星还会发射其他类型的辐射，如X射线和γ射线。
这些辐射源通常会是高能粒子加速的结果。
脉冲星的强磁场和快速自转为高能粒子提供了充足的能量，它们在磁场和引力场的作用下被加速至极高的速度。
这些高能粒子在脉冲星的磁层和磁极附近发生碰撞和湮灭，从而释放出大量能量。
对于脉冲星的物理特性进行深入的研究和分析，有助于我们更好地理解宇宙中极端条件下的物质和能量。
首先，脉冲星的快速自转提供了一个理想的实验场所，供科学家们研究中子星的物态方程和核物理性质。
中子星是目前人类能够观测到的最致密的天体，了解它们的物理性质对于理解宇宙的演化和星体结构变化有着重要的意义。
其次，脉冲星的辐射过程也对我们研究高能物理和相对论物理提供了重要的线索。
关于脉冲星子脉冲漂移的研究
科学技术创新2020.35关于脉冲星子脉冲漂移的研究张申级（西南大学物理科学与技术学院，重庆400700）1概述天文学在最近兴起一场浪潮，物理学方面的诺贝尔奖归属者大多都颁给了天文学家，因此，对于天文学的研究引起了科学家们很大的重视，天体物理是天文学重要的一个研究领域，天体物理学中对脉冲星研究更加的热门，脉冲星是恒星演化最终的产物之一，它的特殊之处在于有非常高的自转速度，甚至有的会很接近光速，此外还有非常高密度，非常高磁场，这是在我们地球不可能出现的情况，对于一些理论的验证是非常值得去研究的。
在天文学家bell 女士还没有发现脉冲星前，科学家们只是预测有中子星的存在，但是经历了多年的寻找都与成功擦肩而过，在一次偶然的机会中bell 发现了脉冲星，最终确定了脉冲星就是特殊的中子星，科学家们的预言得以成功的实现。
由于脉冲星与我们距离和自身射电辐射强弱的原因，导致了我们在地球上所观察到的信号非常的弱，甚至有的信号我们用望远镜都不能识别单个周期的信号，根据信号的特点还需要进行多个周期的叠加才能够增加信号的强度，甚至有的需要成百上千个周期进行叠加，最终用斯托克斯参数（I 、Q 、U 和V ）对观察数据的记录，通过对斯托克斯参量可以得到脉冲星线偏振、圆偏振，偏振位置角等物理量，通过对原始数据的一系列复杂的处理才能够得到清晰的轮廓，信号轮廓图是对脉冲星研究的重要部分，有了信号轮廓形状，可以大致的明白脉冲星的辐射的细节问题。
2脉冲星子脉冲的辐射机制脉冲星是中子星的一种特殊情况，之所以叫其为脉冲星，是因为脉冲星会周期性的辐射脉冲，就像脉搏会周期一样跳动一样，解释脉冲星非常著名的一种模型就是灯塔模型，辐射部分并不是整个星体都会辐射，只有在磁轴的两端才会有射电辐射，也并不是所有的脉冲星都会被我们观察的到，能观测到的脉冲星和我们地球在天体当中所处的特殊位置有关系，要辐射束经过我们地球才能够观察得到，在辐射的区域由于不同的辐射单元也会导致辐射的一个强弱不一样，[1]脉冲星自转一周是360°，在辐射束扫过我们视线时所经过的辐射区域是由外到内再由内到外，从而辐射在任意时刻辐射强弱基本不一样，但所得到的轮廓基本上也会满足对称的情况，如果没有经过核心的区域，也会得到相同的结论。
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在中子星内部（理想导体 ），由欧姆定律
v j Ein Bin c
B 0
v E B in 0 in c
中子星表面的边界条件要求
No surface current
in out B B in out B// B//
in sin ˆr ˆ B r R B0 cos e e 2
v r RB0 sin sin r ˆ ˆ Ein Bin e cos e r c c 2
2 p
rp R R / c
二、脉冲星磁球中加速区
标准的脉冲星磁球见右图。
基本参数：
角速度：， I ( I 转动惯量） 自转功率：E spr 特征年龄：t=/2 磁倾角：，视角： 光柱半径： R L c / 表面磁球：B p 极冠半角： sin PC ( R / c)1/ 2
Sturrock, Astrophys. J. 164, 529 (1971).
在中子星外部
sin 3 cos ˆ ˆ Bout B0 R 3 er 3 e 2r r r B 3 r B0 R3
表面处的边界条件：
Ein Eout
2 RB sin cos R B sin out 0 0 E c 2c RB0 P2 cos 3c
P0 1
P 1 cos cos
在对 B(, )0
这些加速器可以 j 维持向上加速的电子的一稳定流和以 cGJ 维持正电子的向下流，这加热极冠。加速器电压 由对形成阵面（PFF）的高度确定，这再次大致 可与对产生平均自由程相比。但是SCLF加速器的 稳定性仍未通过时间相关模型来证认。
j cGJ
1、加速区
转动的磁化中子星是自然的单极感应器，可在真 空中产生巨大的电场 r
E (r ) c B(r )
和产生一大的表面电荷。 1 B E e 如果电荷密度值达到 4 2 c
于是平行于磁场的电场为零。这是力自由解，其中 电荷和磁场与恒星共转。
如果真空不能包围一脉冲星， 不能是完全的力自由磁球，这 是因为在电荷无加速的情况中， 流或辐射存在。
一真实的脉冲星必须在真空和力自由这两种极 端之间工作，但一自恰的总的解仍未被找到！ Spitkovsky（2006， ApJ, 648, L51)研究表明一近力 自由磁球不能仅由从恒星表面流出的电荷产生，但要 求在表面之上磁球中产生的电荷的一额外的源。该电 荷的额外源被认为是加速粒子辐射的光子的电子－正 电子对的产生。 脉冲星磁球必须由相互处于平衡的自恰的力自由和非 力自由区域组成。 确定这些区域的结构的一种方法是研究电动力学的微 观物理和加速可发生的不同地点处的电荷。
即Goldreich-Julian电荷密度。
脉冲星磁球中一些重要的区域：
☆零电荷面（Null surface）:
e 0
即
当 // 时，该表面位于＝55o.
B r 0
☆光柱面(light cylinder)：当共转速度为光速时， 共转条件破坏。该条件定义了一个柱表面，其中
一般认为，在脉冲星 磁球中存在两个加速区： 极冠区－极冠加速器； 外间隙－外间隙加速器。
2、极冠加速器
两类极冠加速器： 真空间隙
（如Ruderman& Sutherland, 1975, Usov & Melrose, 1995)
空间电荷受限流动(SCLF)间隙
（ Arons & Scharlemann, 1979；Harding & Muslimov，1998）
磁球中电荷密度：
1 1 r e E B 4 4 c 1 r B B r B r r B 4 c 1 B B r 2 c 2 c
7 out out R R 2 3 E B B cos 0 c r 3 B0 R Bout 3cos2 1 2 r out out E B R E// ~ B0 out c B
比较电力和作用于一粒子上的引力：
Harding, A. K. 2007 ， arXiv:0710.3517
Cheng, K. S. et al. 2001 ， Inter. J. of Modern Physics A, 16, 4659
一、脉冲星磁球简介
脉冲星由一等离子体磁球所包围。该磁球可 由一偶极场近似。
考虑 B //
对已给定的Lorentz因子，
3C 3 / 2 c
C h / mc
电子Compton波长
° ² = c－磁场曲率半径。
该能量远低于ICS峰能， 在极端的Klein-Nishina极限中，CR光子的对产 生要求高得多Lorentz因子。所以ICS的PFF 可在比CR 的PFF低的高度处发生(Harding & Muslimov, 1998)。 PFF高度是加速长度 1/ E 和对衰变长度的和， 这均是磁场和脉冲星年龄的反函数。如果PFF大于一 个恒星半径，则磁场变得太弱使得对产生不能发生和 一PFF不存在。
B0 R5 an 0 除非 a2 3c out E
B0 R5 r , P2 cos 3 3cr
B0 R5 P2 cos cos sin ˆ ˆ e e r 4 4 c r r
r c c rLight cylinder r
☆闭场线（close field lines）: 光柱内闭合的场线；
开场线（open field lines）:穿过光柱的场线。
☆极冠（polar cap）:所有开场线都穿过恒星表面上 的一个面，其面积为
Ap r
（Harding& Muslimov，2002)
在一较低的ICS对死亡 线之下，脉冲星不能产 生任何对且被预期是射 电宁静的。
（3）电场屏蔽和极冠加热
在SCLF加速器中，PFF之上的电荷的极化都作用于 屏蔽平行电场和由向下流动的粒子产生极冠的加热 （Arons，1983）。图3给出电场屏蔽的动力学。 原初电子 e p 从恒星表面向上假设且在PFF之上 不同的高度处产生对。 正电子减速且在与PFF 高度相比短的距离处转 身且每个反向的正电子 产生负电荷的一小超出。
对SCLF 加速器，CR光子仅可在年轻脉冲星（小 于等于10e7年）和几个毫秒脉冲星的情况中产生
（ Harding, & Muslimov, 2001；Hibschman & Arons, 2001)。
在死亡线之下的脉 冲星不能由CR光子产 生对。在CR对死亡线 之下，脉冲星仅可由 ICS光子产生对。
（2）死亡线（Death Lines）
对级联可由原初电子 的曲率辐射(CR)
(Daugherty& Harding, 1982)
或与恒星热X射线的共振 或 非共振的逆Compton散射 (ICS)
(Sturner et al., 1995)
引起。 由此产生两种 “死亡线” （death lines）
B(, )0 电子向上/向下加速，且
这两类粒子当其辐射的光子达到对阈值时产生 更多的对，引起一对雪崩和真空的突然放电。 间隙中势降在
2 Vvg B0 (RPC / 2)和0
之间振荡。
的SCLF中，一电子/正电子从 表面向上加速直到辐射的光子达到对阈值，其中 来自对的正电子/电子减速和向着中子星表面向下 加速。
out 如果中子星外部是真空，它满足 2 0 或 E an Pn cos r n1 n 0
E
out r R
1 P2 cos 3cos 2 1 2
1 r
r R
an Pn n 2 n 0 R
这样两类加速器由表面边界条件来区分：
对真空间隙， ( R) 0, E ( R) 0。 对SCLF， ( R) GJ , E ( R) 0。
这两类加速器由对级联的发展限制，粒子达到足 够高的Lorentz因子，由磁对产生过程辐射伽玛射线光 子，阈值条件为
2mc2 / sin B
2009年脉冲星天文学暑期讲习班
发射机制
张力 2009年7月28日，国家天文台
内容
一、脉冲星磁球简介
二、脉冲星磁球中加速区
三、脉冲星的射电发射 四、脉冲星高能辐射模型的一些问题
主要参考书和文献：
A. G. Lyne & F. mith ,Pulsar Astronomy， 2006, Combridge Univ. Press Grenier，I. A. & Harding, A. K. 2006 ，arXiv:astro-ph/0604072 Harding, A. K. 2007 ， arXiv:0706.1542
eB0 R 33 6 M ~ 2 10 g ， R ~ 10 cm eE// 9 c ~ ~ 10 1 GMm GMm ~ 1rad 1，B0 ~ 1012 G R2 R2 m p ~ 1.6 1024 g，e 4.8 1010 esu
G 6.6 108 dyne cm2g -2
其中 sin B 是光子传播方向和局部磁场间的夹角。具有 高Lorentz因子的沿磁场线运动的被加速粒子在相对于 场的很小角度（ 0 1/ ）处辐射伽玛射线光子。