动态氮吸附孔径分布测试的原理和方法
氮气吸附法在测定材料比表面积和孑L径分布方面的应用原理
氮气吸附法在测定材料比表面积和孑L径分布方面的应用原理1. 引言1.1 氮气吸附法的概述氮气吸附法是一种常用的表面性质测试技术，广泛应用于材料科学领域。
该方法通过吸附氮气分子到材料表面，从而确定材料的比表面积和孔径分布。
氮气吸附法的原理是基于氮气分子与材料表面发生吸附反应，通过测量吸附了氮气分子的体积和压力来推算出材料的表面性质。
这种方法具有操作简单、测试速度快、结果准确等优点，因此被广泛应用于各类材料的研究和开发中。
通过氮气吸附法可以深入了解材料的微观结构，为材料设计和改进提供重要参考。
在材料科学领域，氮气吸附法已成为不可或缺的分析手段之一，为研究人员提供了丰富的信息和指导。
1.2 应用原理氮气吸附法的应用原理主要基于氮气在材料表面的吸附和脱附过程。
氮气分子在低温下与材料表面发生物理吸附，通过测量氮气分子在不同压力下吸附量来确定材料的比表面积。
根据Brunauer-Emmett-Teller（BET）理论，可以通过构建等温吸附线和计算相应的比表面积来分析材料的吸附性能。
氮气吸附法还可以用于测定材料的孔径分布。
根据巴拉德方程，在不同相对压力下测量氮气吸附量，并结合Kelvin方程和BJH理论，可以得出材料的孔径大小和分布情况。
通过分析比表面积和孔径分布的结果，可以深入了解材料的孔结构特征和表面性质，为材料研究提供重要参考。
氮气吸附法的应用原理不仅在表面测量领域具有重要意义，还在材料科学领域有着广泛的应用前景。
2. 正文2.1 氮气吸附法测定材料比表面积的步骤氮气吸附法是一种常见的表面分析技术，用于测定材料的比表面积。
其原理是通过让氮气在固体表面上吸附并脱附，从而测量表面的吸附量，进而计算出比表面积。
以下是氮气吸附法测定材料比表面积的步骤：1. 准备样品：首先需要将待测样品充分干燥，以去除表面的水分和其他杂质。
然后粉碎样品至适当粒度，并在真空中去除任何气体残留。
2. 测定参数设定：在实验仪器中设置合适的测定参数，包括温度、压力、吸附时间等。
氮气吸附法在测定材料比表面积和孔径分布方面的应用原理
Science and Technology & Innovation┃科技与创新
氮气吸附法在测定材料比表面积和孔径分布 方面的应用原理
谢潇
（陕西省土地工程建设集团责任有限公司，陕西 西安 710075； 陕西省地建土地工程技术研究院有限责任公司，陕西 西安 710075； 自然资源部退化及未利用土地整治工程重点实验室，陕西 西安 710075；
将 N 和σ的具体数据代入式（1），由此，通过氮气吸附法获
得测试结果，材料的比表面积为：
Sg
4.36Vm W
（2）
在式（2）中，比表面积 Sg 的单位为 cm2。
从上面的描述可以看出，如果需要计算某材料的比表面
积，须知道氮气在其孔隙内表面的单层吸附量 Vm。实际在
大多数情况下，氮气在材料的孔隙中并非是单层吸附，也就
孔隙体积随孔径的变化率。比表面积和孔径分布一定程度上 代表着材料的微观结构特征，并且对材料的许多宏观特性有 很大的影响[1-3]。因而，准确测定材料的比表面积和孔径分 布对于材料的宏观物理力学特性等具有十分重要的意义。
多孔材料的比表面积和孔隙形貌的测定方法主要有压 汞法、气体吸附法、流体通过法、X 射线层析摄像（照相） 法和显微观测统计法等[3]。后两者是先获得微结构照片，然 后再利用图像分析处理软件等对获得的图片进行处理和统 计，得到土体的比表面积和孔径分布特征，缺点是对图像处 理技术的要求比较高，过程复杂。气体吸附法、压汞法、流 体通过法可从实验测试结果中直接对数据进行处理，得到孔 径分布及比表面积等。而压汞法所产生的废汞若处理不当会 对环境造成一定的破坏；流体通过法受多种因素的影响，一 般测得的结果偏低；而氮气吸附法的应用范围广，是一种研 究固体材料结构特性的重要且有效手段[4]。该方法借助氮分 子作为一个标尺，来度量材料的表面积与孔容[5]。可用于测 量大约 0.1～2 000 m2/g 范围内的比表面积以及 3～200 nm 范 围内的孔径[5]。其测试原理科学，测试过程可靠，在多孔材 料的比表面积及孔径分布测定中发挥了重要的作用。 2 氮气吸附法测量比表面积原理
氮气吸脱附曲线与孔径分布
氮气吸脱附曲线与孔径分布氮气吸脱附曲线是用来表示在不同的温度下，在吸附剂表面吸附的氮气分子数量的变化情况的图表。
这种图表常用来研究吸附剂的性质和行为。
孔径分布指的是吸附剂中孔的大小和数量的分布情况。
吸附剂中的孔大小和数量会影响吸附剂的吸附性能，因此孔径分布也是研究吸附剂性质和行为的重要因素。
通常，氮气吸脱附曲线和孔径分布是通过物理分析技术测量得到的，例如气相色谱法（Gas Chromatography）或者比表面积分析法（BET方法）。
这些技术可以帮助我们了解吸附剂的性质和行为，并且有助于我们选择最合适的吸附剂来解决特定的问题。
在氮气吸脱附曲线图中，横坐标通常是温度，纵坐标是吸附的氮气分子数量。
在低温时，吸附剂表面的氮气分子数量通常很少，随着温度的升高，吸附的氮气分子数量也会增加。
当温度继续升高，吸附的氮气分子数量会达到最大值，这个值称为吸附平衡值。
在这个温度之后，随着温度的升高，吸附的氮气分子数量会开始减少，直到温度再次升高到一定值时，氮气分子会从吸附剂中脱附。
孔径分布描述的是吸附剂中孔的大小和数量的分布情况。
通常，我们会使用比表面积分析法（BET方法）来测量吸附剂的孔径分布。
在这种方法中，吸附剂被放在真空中，然后以一定的压力向吸附剂中注入氮气。
随着氮气流量的增加，吸附剂表面的氮气分子数量也会增加。
通过测量吸附剂表面吸附的氮气分子数量和注入的氮气流量之间的关系，我们就可以计算出吸附剂的孔径分布。
通过研究氮气吸脱附曲线和孔径分布，我们可以了解吸附剂的性质和行为，并且可以根据这些信息选择最合适的吸附剂来解决特定的问题。
例如，在气体分离过程中，我们可以根据氮气吸脱附曲线选择最适合的吸附剂来吸附某种特定的气体。
在水处理过程中，我们可以根据孔径分布选择最适合的吸附剂来吸附某种特定的污染物。
需要注意的是，氮气吸脱附曲线和孔径分布并不是吸附剂的唯一性质，还有许多其他的因素也会影响吸附剂的性质和行为，例如吸附剂的表面结构、表面电荷、表面比表面积等。
氮气吸附法在测定材料比表面积和孑L径分布方面的应用原理
氮气吸附法在测定材料比表面积和孑L径分布方面的应用原理氮气吸附法是一种常用的测定材料比表面积和孔径分布的方法，它利用氮气在材料表面和孔隙中的吸附特性来评估材料的孔隙结构和比表面积。
本文将介绍氮气吸附法在材料科学中的应用原理及其在测定材料比表面积和孔径分布方面的具体应用。
我们来了解一下氮气吸附法的基本原理。
氮气吸附法是基于氮气在材料表面和孔隙中的吸附行为来进行测定的。
在低温下，氮气分子可以通过物理吸附的方式被材料的孔隙所吸附，其吸附量与孔隙大小和分布有关。
当氮气吸附到材料表面和孔隙中时，会形成一层氮气膜，此时通过测量氮气的吸附量和吸附压力的变化来评估材料的孔隙结构和比表面积。
氮气吸附法主要包括BET法、BJH法和DFT法等方法。
BET法是最常用的方法之一，它通过测量吸附等温线的数据来计算材料的比表面积。
BJH法则是用来测定材料的孔径分布的方法，它通过对吸附等温线斜率的变化来得到材料的孔径分布。
而DFT法则是通过密度泛函理论来模拟材料孔隙结构和孔径分布的方法。
在实际的应用中，氮气吸附法被广泛应用于各种材料的表征和评估中。
我们可以利用氮气吸附法来测定催化剂的比表面积和孔径分布，从而评估催化剂的孔隙结构和活性；还可以利用氮气吸附法来测定多孔材料的孔隙结构和孔径分布，从而评估其在储能和传输材料方面的性能；氮气吸附法还可以用来测定纳米材料的比表面积和孔径分布，从而评估其在纳米科技领域的应用潜力。
氮气吸附法是一种有效的测定材料比表面积和孔径分布的方法，它利用氮气在材料表面和孔隙中的吸附特性来评估材料的孔隙结构和比表面积。
在材料科学领域，氮气吸附法被广泛应用于各种材料的表征和评估中，为我们提供了重要的信息和数据。
随着科学技术的不断发展，相信氮气吸附法在材料科学中的应用将会得到进一步的拓展和深化，为我们的科研工作和产业发展提供更多的支持和帮助。
动态氮吸附法测定比表面和孔径分布
动态氮吸附法测定比表面和孔径分布基 本 原 理比表面：单位质量固体的总表面积。
孔径分布：固体表面孔体积对孔半径的平均变化率随孔半径的变化。
氮吸附法测定固体比表面和孔径分布是依据气体在固体表面的吸附规律。
在恒定温度下，在平衡状态时，一定的气体压力，对应于固体表面一定的气体吸附量，改变压力可以改变吸附量。
平衡吸附量随压力而变化的曲线称为吸附等温线，对吸附等温线的研究与测定不仅可以获取有关吸附剂和吸附质性质的信息，还可以计算固体的比表面和孔径分布。
一．比表面的计算与测定1．Langmuir 吸附等温方程――单层吸附理论模型：吸附剂（固体）表面是均匀的；吸附粒子间的相互作用可以忽略；吸附是单分子层。
吸附等温方程（Langmuir ）Vm p b Vm 1v p +⋅= ------ (1) 式中：v 气体吸附量Vm 单层饱和吸附量P 吸附质（气体）压力b 常数 以v p 对p 作图，为一直线，根据斜率和截距可求出b 和Vm ，只要得到单分子层饱和吸附量Vm 即可求出比表面积Sg 。
用氮气作吸附质时，Sg 由下式求得W Vm 36.4Sg ⋅= ------ (2)式中：Vm 用ml 表示，W 用g 表示，得到是的比表面Sg 为（㎡/g ）。
2．BET 吸附等温线方程――多层吸附理论目前被公认为测量固体比表面的标准方法。
理论模型：认为物理吸附是按多层方式进行，不等第一层吸满就可有第二层吸附，第二层上又可能产生第三层吸附，吸附平衡时，各层达到各层的吸附平衡。
BET 吸附等温方程：00P P V m C 1-C V m C 1P)-(P V P ⋅⋅+⋅=⋅ -----(3) 式中：V 气体吸附量V m 单分子层饱和吸附量P 吸附质压力P 0 吸附质饱和蒸气压C 常数将P/V(P 0-P)对P/P 0作图为一直线，且1/（截距＋斜率）＝V m ，代入（2）式，即求得比表面积。
用BET 法测定比表面，最常用的吸附质是氮气，吸附温度在其液化点（－195℃）附近。
mofs多孔材料孔径分布测试方法
mofs多孔材料孔径分布测试方法
MOFs（金属有机框架）是一种具有多孔结构的材料，其孔径分布对于其性能具有重要影响。
针对MOFs多孔材料孔径分布的测试方法，可以从实验方法和计算方法两个方面来进行讨论。
实验方法，常用的实验方法包括氮气吸附法（BET法）和压汞法。
氮气吸附法通过测量氮气在不同压力下吸附的量来确定孔体积和孔径分布，从而获得MOFs的孔径分布信息。
压汞法则是利用汞的表面张力和孔隙结构之间的关系来测定孔径分布。
这些实验方法能够直接测量MOFs的孔径分布，是目前应用较为广泛的方法之一。
计算方法，除了实验方法外，还可以利用计算模拟方法来预测MOFs的孔径分布。
例如，可以利用分子模拟技术，通过构建MOFs 的结构模型，进行分子动力学模拟或Monte Carlo模拟，从而得到MOFs的孔径分布信息。
这些计算方法能够在一定程度上提供MOFs 孔径分布的预测和理论指导。
除了上述方法外，还可以结合多种表征手段，如X射线衍射、扫描电子显微镜等，综合分析MOFs的结构特征和孔径分布。
在实际研究中，通常会综合运用多种方法，以获得更加全面和可靠的MOFs
孔径分布信息。
总的来说，MOFs多孔材料孔径分布的测试方法涉及实验方法和计算方法两个方面，通过这些方法可以全面地了解MOFs的孔径分布特征，为MOFs的设计合成和应用研究提供重要的参考依据。
氮气吸附仪实验报告
一、实验目的1. 熟悉氮气吸附仪的原理及操作方法。
2. 学习如何通过氮气吸附实验测定材料的比表面积、孔径分布和孔容等微观结构参数。
3. 了解不同吸附剂对氮气的吸附性能。
二、实验原理氮气吸附法是一种常用的表征材料表面结构的方法。
在低温条件下，将一定量的氮气吸附在固体表面，通过测量吸附前后气体压力的变化，可以计算出材料的比表面积、孔径分布和孔容等参数。
比表面积（S）：单位质量材料所具有的总表面积。
孔径分布（D）：描述材料孔径大小的分布规律。
孔容（V）：材料中所有孔的体积总和。
三、实验仪器与试剂1. 仪器：氮气吸附仪、样品瓶、真空泵、恒温水浴等。
2. 试剂：活性炭、分子筛等吸附剂。
四、实验步骤1. 样品预处理：将活性炭和分子筛分别研磨至粉末状，过筛后放入样品瓶中，于真空条件下干燥12小时。
2. 吸附实验：将干燥后的样品放入样品瓶中，开启氮气吸附仪，调节温度、压力等参数，使样品吸附一定量的氮气。
3. 解吸实验：在吸附实验完成后，将样品瓶放入恒温水浴中，缓慢降低压力，使吸附的氮气逐渐解吸。
4. 数据处理：记录吸附和解吸过程中气体压力的变化，通过氮气吸附仪自带的软件进行数据处理，得到比表面积、孔径分布和孔容等参数。
五、实验结果与分析1. 比表面积：活性炭的比表面积为950 m2/g，分子筛的比表面积为500 m2/g。
2. 孔径分布：活性炭的孔径分布较广，主要集中在2-10 nm之间；分子筛的孔径分布较窄，主要集中在3-5 nm之间。
3. 孔容：活性炭的孔容为0.4 cm3/g，分子筛的孔容为0.2 cm3/g。
根据实验结果，可以看出活性炭和分子筛具有不同的吸附性能。
活性炭的比表面积和孔容较大，说明其具有较强的吸附能力；分子筛的孔径分布较窄，有利于提高吸附的效率。
六、实验结论1. 通过氮气吸附实验，成功测定了活性炭和分子筛的比表面积、孔径分布和孔容等参数。
2. 活性炭和分子筛具有不同的吸附性能，活性炭的吸附能力较强，而分子筛的吸附效率较高。
氮气吸附法在测定材料比表面积和孑L径分布方面的应用原理
氮气吸附法在测定材料比表面积和孑L径分布方面的应用原理氮气吸附法是一种常用的测定材料比表面积和孔径分布的方法，它是通过将氮气吸附到材料表面并测量吸附量来确定材料的比表面积和孔径分布。
该方法在材料科学、化学工程和环境科学等领域有着广泛的应用，对于材料的表面结构和性能研究具有重要意义。
本文将从氮气吸附法的原理、仪器设备和实验操作等方面进行详细介绍，以帮助读者了解该方法在测定材料比表面积和孔径分布方面的应用原理。
一、氮气吸附原理氮气吸附法是利用氮气分子在低温下吸附于材料表面的原理来测定材料的比表面积和孔径分布。
在氮气吸附实验中，首先将试样置于低温下，然后通过调节不同压力的氮气，使氮气分子在试样表面吸附。
根据氮气的吸附量，可计算出材料的比表面积和孔径分布等参数。
氮气分子是一种较小的分子，在常温下呈气态，它的分子大小适中，可以被吸附于材料的微观孔隙内，与大部分材料都可以发生吸附作用。
而在低温下，氮气分子的活性和扩散性会增加，使其更容易与材料表面发生相互作用。
利用氮气在低温下吸附于材料表面的原理，可以有效地测定材料的比表面积和孔径分布。
二、氮气吸附实验仪器设备进行氮气吸附实验需要使用氮气吸附仪，常用的氮气吸附仪有BET表面积分析仪、采用等温吸附法（BET法）和非等温吸附法（BJH法）的自动比表面积分析仪等。
这些仪器设备通常由样品腔、吸附系统、真空系统、低温系统等部分组成，可以实现对材料的比表面积和孔径分布进行精确测定。
在氮气吸附实验中，样品腔用于放置试样，吸附系统用于注入氮气，并测量吸附量，真空系统用于去除腔体内的气体，低温系统用于降低试样温度。
这些部分相互配合，可以实现对试样的氮气吸附实验。
进行氮气吸附实验时，首先需要对试样进行预处理，在真空条件下去除试样中的水分和有机物等杂质，保证试样的表面干净。
然后将试样放置于样品腔内，通过真空系统将腔体内的气体去除，并将试样冷却到低温。
在试样冷却稳定后，可以开始氮气吸附实验。
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动态氮吸附孔径分布测试的原理和方法
许多超细粉体材料的表面是不光滑的，甚至专门设计成多孔的，而且孔的尺寸大小、形状、数量与它的某些性质有密切的关系，例如催化剂与吸附剂，因此，测定粉体材料表面的孔容、孔径分布具有重要的意义。
国际上，一般把这些微孔按尺寸大小分为三类：孔径≤2nm为微孔，孔径=2~50nm为中孔，孔径≥50nm为大孔,其中中孔具有最普遍的意义。
用氮吸附法测定孔径分布是比较成熟而广泛采用的方法，它是用氮吸附法测定BET比表面的一种延伸，都是利用氮气的等温吸附特性曲线：在液氮温度下，氮气在固体表面的吸附量取决于氮气的相对压力（P/P
），P
为氮气分压，P
0为液氮温度下氮气的饱和蒸汽压；当P/P
在0.05~0.35范
围内时，吸附量与（P/P
）符合BET方程，这是氮吸附法测定粉体材料比
表面积的依据；当P/P
≥0.4时，由于产生毛细凝聚现象，即氮气开始在微孔中凝聚，通过实验和理论分析，可以测定孔容、孔径分布。
所谓孔容、孔径分布是指不同孔径孔的容积随孔径尺寸的变化率。
所谓毛细凝聚现象是指，在一个毛细孔中，若能因吸附作用形成一个凹形的液面，与该液面成平衡的蒸汽压力P必小于同一温度下平液面的饱
和蒸汽压力P
，当毛细孔直径越小时，凹液面的曲率半径越小，与其相平
衡的蒸汽压力越低，换句话说，当毛细孔直径越小时，可在较低的P/P
压力下，在孔中形成凝聚液，但随着孔尺寸增加，只有在高一些的P/P
0压力下形成凝聚液，显而易见，由于毛细凝聚现象的发生，将使得样品表面的吸附量急剧增加，因为有一部分气体被吸附进入微孔中并成液态，当固体表面全部孔中都被液态吸附质充满时，吸附量达到最大，而且相对压
力P/P
也达到最大值1。
相反的过程也是一样的，当吸附量达到最大（饱和）的固体样品，降低其相对压力时，首先大孔中的凝聚液被脱附出来，随着压力的逐渐降低，由大到小的孔中的凝聚液分别被脱附出来。
设定粉体表面的毛细孔是圆柱形管状，把所有微孔按直径大小分为若干孔区，这些孔区按大到小的顺序排列，不同直径的孔产生毛细凝聚的压
力条件不同，在脱附过程中相对压力从最高值（P
）向下降低时，先是大孔后再是小孔中的凝聚液逐一脱附出来，显然可以产生凝聚现象或从凝聚态脱附出来的孔的尺寸和吸附质的压力有一定的对应关系，凯尔文方程给出了这个关系：
r
k = -0.414 log(P/P
) (1)
r
K 叫凯尔文半径，它完全取决于相对压力P/P
，即在某一P/P
下，开
始产生凝聚现象的孔的半径，同时可以理解为当压力低于这一值时，半径
为r
K
的孔中的凝聚液将气化并脱附出来。
进一步的分析表明，在发生凝聚现象之前，在毛细管臂上已经有了一
层氮的吸附膜，其厚度（t）也与相对压力(P/P
)相关，赫尔赛方程给出了这种关系：
t = 0.354[-5/ln(P/P
)]1/3 (2)
与P/P
0相对应的开始产生凝聚现象的孔的实际尺寸（r
p
）应修正为：
r
p = r
k
+ t (3)
显然，由凯尔文半径决定的凝聚液的体积是不包括原表面t厚度吸附
层的孔心的体积，r
K 是不包括t的孔心的半径，因此以下把r
k
表示为r
c
,
下标c代表“心”。
现在来分析不同孔径的孔中脱附出的氮气量，最终目的是反过来从脱附氮气量反推出这种尺寸孔的容积。
第一步，氮气压力从P
0开始，下降到P
1
,这时尺寸从r
C0
到r
C1
孔的孔
心凝聚液被脱附出来，设这一孔区的平均孔径为r
C1
,那么该孔区的孔心容
积（V
C1）,实际孔容积（V
P1
）及孔的表面积（S
P1
）可分别由下式求得：
V
C1 = πr
C1
2 L
1
(5)
V
p1 = πr
p1
2 L
1
(6)
S
p1 = 2 πr
C1
L
1
(7)
上三式中L
1为孔的总长度，r
C1
、r
p1
可通过凯尔文方程(1)和赫尔赛方程(2)
得出。
用(6)除以(5)和(7)除以(6)后，第一孔区的孔的容积和表面积为：
V
P1 =（r
P1
/ r
C1
）2. V
C1
(8)
S
P1= 2 V
P1
/r
P1
(9)
（8）式和（9）式表明，只要通过实验求得，压力从P
0降至P
1
时，样品脱
附出来的氮气量,再把这个气体氮换算为液态氮的体积V
c1
,便可求得尺寸
为r
0到r
1
的孔的容积及其表面积。
第二步，把氮气分压由P
1
降至P
2
，这时脱附出来的氮气包括了两个部
分:第一部分是r
p1到r
p2
孔区的孔心中脱附出来的氮气，第二部分是上一孔
区（r
p0~r
p1
）的孔中残留的吸附层中的氮气由于层厚的减少(△t
2
=t
1
-t
2
）所
脱附出来的氮气，因此第二孔区中脱附出来的氮气体积V
C2、孔体积（V
P2
）
和孔面积（S
g2
）为：
V
C2 = πr
C2
2 L
2
+ S
p1
△t
2
(10)
V
p2 = πr
p2
2 L
2
(11)
S
p2 = 2 πr
C2
L
1
(12)
同样经过简单处理后,第二孔区的孔容积和比表面积为：
V
P2=（r
p2
/r
C2
）2[V
C2
- S
P1
△t
2
] (13)
S
P2=2V
P2
/r
p2
(14)
上式（13）中的V
C2是压力由P
1
变为P
2
后，固体表面脱附出的氮气并
折算成液体的体积。
以此类推，第i个孔区即r
p（i-1）~r
pi
时，该孔区的孔容积△V
pi
及表面
积△S
pi
为：
△V
pi = （r
pi
/r
ci
）2[△V
ci
-2△t
i∑
-
=
1
1
i
j
△V
pj
/r
pj
] (15)
△S
pi = 2△V
pi
/r
pi
(16)
公式（15）的物理意义是很清楚的，△V
pi
是第i个孔区，即孔半径从
r
p（i-1）到r
pi
之间的孔的容积，V
ci
是相对压力从P
（i-1）
降至P
i
时固体表面脱
附出来的氮气量并折算成液氮的体积，从气体氮折算为液体氮的公式如下：
V
液= 1.547×10-3V
气
(17)
最后一项是大于r
pi 的孔中由△t
i
引起的脱附氮气，它不属于第i孔
区中脱出来的氮气，需从V
ci 中扣除；（r
pi
/r
ci
）2是一个系数，它把半径为
r c的孔体积转换成r p的孔体积。
当孔径很小时，由△t引起的气体脱附量不能近似成一个平面，应对此项加以适当校正，这就是常用的DJH方法。
基于以上的理论分析，用氮吸附法测定孔径分布的实验及计算方法迎
刃而解。
首先，设计若干实验的P/P
0值(即分成若干孔区)，根据P/P
，所
有计算所需的参数均可通过如下相关公式求出,并组成第一个”计算参数表”。
表中所用的公式再分列于下：
r
ci = r
ki
= -0.414 / log(P/P
)
i
(凯尔文方程)
t
i = 0.354[-5 / ln(P/P
)
i
]1/3 (赫尔赛方程)
r
pi = r
ci
+ t
i
r
pi = 1/2 (r
p（i-1）
+ r
pi
)
r
ci = 1/2 (r
c（i-1）
+ r
ci
)
△t
i = t
(i-1)
-t
i
R
i = (r
pi
/r
ci
)2。