ST401塑料闪烁体中子探测效率刻度及相对发光产额的测定
荧光材料光致发光量子效率绝对测量通用检测方法-最新国标
荧光材料光致发光量子效率绝对测量通用检测方法1 范围本文件规定了荧光材料光致发光内/外量子效率绝对测量的通用办法。
本文件适用于荧光光谱范围在紫外、可见与近红外波段（200nm~1100nm），激发光波长范围在紫外和可见波段（200nm~780nm）的固体和液体荧光材料。
2 规范性引用文件下列文件中的内容通过文中的规范性引用而构成本文件必不可少的条款。
其中，注日期的引用文件，仅该日期对应的版本适用于本文件；不注日期的引用文件，其最新版本（包括所有的修改单）适用于本文件。
GB/T 5838.1—2015 荧光粉第1部分：术语3 术语和定义GB/T 5838.1-2015界定的以及下列术语和定义适用于本文件。
内量子效率 internal quantum efficiency荧光材料受到激发时，向空间各方向发出的荧光总光子数与激发光被发光材料吸收总光子数的比值。
[来源：GB/T 39492-2020，3.2，有修改]外量子效率 external quantum efficiency荧光材料受到激发时，向空间各方向发出的荧光总光子数与激发光入射总光子数的比值。
[来源：GB/T 39492-2020，3.1，有修改]样品仓 cell待测样品，参比样品如硫酸钡等的填充用容器，或配有聚四氟乙烯壁套的薄无荧光比色皿。
适于在积分球体凹处或缺处放置，保存试样的平板型器皿，以及分光光度计用器皿的总称。
参比样 reference用于激发光的光谱测定的具有高反射率的白色标准粉末或无色溶剂，白色标准粉末通常选用硫酸钡或氧化铝粉体，对于溶液，选择无荧光的溶剂，该溶剂且适合荧光材料分散。
白色漫反射板 white reflecting plate用于激发光光谱测定，氧化铝，聚四氟乙烯标准白板等高反射率白板。
[来源：GB/T 39492-2020，3.5，有修改]自吸收 self-absorption样品发出的光有部分会被自身吸收。
BC501A型液闪测量AmBe中子源中子能谱
光响应函数矩阵
不同能量单能中子在探测器 中的脉冲高度谱
通过实验中的不同能量 单能中子进行标定
NRESP：德国PTB开发，通过输入探测器的反冲质子的光响应函 数、探测器的几何和材料构成以及单能中子的能量来模拟探测器输 出的脉冲高度谱。
• 实验所用探测器：
探测器：Ф5.08cm×5.08cm，
BC501A型液体闪烁体和XP－2041型光电倍增管
• 液体闪烁体探测器：在测量快中子时，在探测器中的能量 响应主要是通过反冲质子等带电粒子在液闪中的能量沉积 来实现。 • 液闪常用于中子飞行时间探测器，但是当遇到非脉冲时的 中子源时，例如同位素中子源等，可用解反冲质子谱法测 量中子能谱。 单能中子在液闪里的PH谱 对于中子在 液闪里引起的反冲 质子，由于有电离 淬灭等淬灭效应的 存在，最后探测器 输出的可见能量总 是小于其所沉积的 能量。
BC501A型液闪测量AmBe中子源中子能谱
王松林,黄翰雄，阮锡超
中国科学院“核探测技术与核电子学”重点实验室 中国科学院高能物理研究所
2010年 8月17日
报告内容
• 一：测量原理简介
• 二：液闪探测器反冲质子光响应函数测量 • 三：AmBe源中子能谱测量 • 四：总结
一：解反冲质子谱法测量中子能谱
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基于CAMAC总线的多参数获取系统 ，每个事例获取了探测 器的脉冲高度、PSD(过零时间法n/γ甄别）、TOF信号。
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Strobe
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液闪法测定大体积样品水中氚
第40卷第2期 2020年3月核电子学与探测技术Nuclear Electronics Detection TechnologyVol. 40 No. 2Mar. 2020液闪法测定大体积样品水中氚李钢\庞新新\梁漫春2\曾正魁3,卞少伟4(1.中核高能（天津）装备有限公司，天津300399;2.清华大学工程物理系，北京100084;3.湖北科技学院，湖北咸宁437100;4•天津市环境监测技术中心，天津300191)摘要：介绍了液闪法测定水中氚过程，增加待测样品体积有效降低探测下限的方法。
通过比对实验确定了100 m L计数瓶测量方法的可行性，进一步对该方法的能量区间、样品与闪烁液配比、静置避光时间进行优化，对该方法的探测下限、准确度、精密度进行测试。
结果表明，该测量方法的探测下限可低于0.4B q/L,多组样品测试结果准确度范围为一6. 58%〜 5.01%,精密度范围为1.56%〜 3.94%。
该方法无需对水样做浓集前处理，即可实现对环境低水平氚的快速有效测量。
关键词：氚测量；大体积；探测下限中图分类号：T L84文献标志码： A 文章编号：0258 — 0934(2020)2 —0335 — 05液闪法测氚，技术成熟、使用率高，是目前 水中氚测量的主要方法™。
采用该方法进行氚 测量前，常需要对水样做浓集前处理，其目的是 为了使氚测量结果高于探测下限。
传统的碱式 电解浓集法，耗时需1周以上，且电解过程存在 氢氧爆炸的危险。
改进后的浓集方法，如SPE 膜电解浓集法[2’3]、质子交换膜电解浓集法W，虽解决了氢氧爆炸危险的问题，但电解过程的耗 时仍以天计，严重制约水中氚分析的工作效率。
但若不对水样做氣浓集处理，在现有的液闪谱仪 性能基础之上，探测下限一般在lBq/L左右，将难 以满足目前环境水样氚测量的需求。
为有效提升氚分析工作效率，本课题在不 对水样做浓集前处理情况下，采用增加被测样 *收稿日期：2019 —12—10作者简介：李钢（1987—），男，湖南邵东人，工程师，主 要从事辐射监测与防护技术研究。
张永林第二版《光电子技术》课后习题答案
1.1可见光的波长、频率和光子的能量范围分别是多少？ 波长：380~780nm 400~760nm 频率：385T~790THz 400T~750THz 能量：1.6~3.2eV1.2辐射度量与光度量的根本区别是什么？为什么量子流速率的计算公式中不能出现光度量？ 为了定量分析光与物质相互作用所产生的光电效应，分析光电敏感器件的光电特性，以及用光电敏感器件进行光谱、光度的定量计算，常需要对光辐射给出相应的计量参数和量纲。
辐射度量与光度量是光辐射的两种不同的度量方法。
根本区别在于：前者是物理（或客观）的计量方法，称为辐射度量学计量方法或辐射度参数，它适用于整个电磁辐射谱区，对辐射量进行物理的计量；后者是生理（或主观）的计量方法，是以人眼所能看见的光对大脑的刺激程度来对光进行计算，称为光度参数。
因为光度参数只适用于0.38~0.78um 的可见光谱区域，是对光强度的主观评价，超过这个谱区，光度参数没有任何意义。
而量子流是在整个电磁辐射，所以量子流速率的计算公式中不能出现光度量.光源在给定波长λ处，将λ～λ+d λ范围内发射的辐射通量 d Φe ，除以该波长λ的光子能量h ν，就得到光源在λ处每秒发射的光子数，称为光谱量子流速率。
1.3一只白炽灯，假设各向发光均匀，悬挂在离地面1.5m 的高处，用照度计测得正下方地面的照度为30lx ，求出该灯的光通量。
Φ=L*4πR^2=30*4*3.14*1.5^2=848.23lx1.4一支氦-氖激光器（波长为632.8nm ）发出激光的功率为2mW 。
该激光束的平面发散角为1mrad,激光器的放电毛细管为1mm 。
求出该激光束的光通量、发光强度、光亮度、光出射度。
若激光束投射在10m 远的白色漫反射屏上，该漫反射屏的发射比为0.85，求该屏上的光亮度。
32251122()()()6830.2652100.362()()22(1cos )()0.3621.15102(1cos )2(1cos 0.001) 1.4610/cos cos cos 0()0.3v m e v v v v v v v vv v vK V lm d I d S RhR R I cddI I I L cd m dS S r d M dS λλλλλππθλπθπθθπλ-Φ=Φ=⨯⨯⨯=Φ∆Φ==Ω∆Ω∆∆Ω===-∆Φ===⨯--∆∆====⨯∆Φ==52262 4.610/0.0005lm m π=⨯⨯'2'''222''2'2'100.0005(6)0.850.850.85cos 0.85155/cos 2v vvv v v v v l m r mP d r M E L dS lr L d dM l L cd m d dS d πθπθπ=>>=Φ===⋅⋅Φ====ΩΩ1.6从黑体辐射曲线图可以看书，不同温度下的黑体辐射曲线的极大值处的波长随温度T 的升高而减小。
广东石油化工学院仪器分析课后答案
第二部分：《仪器分析》（朱明华第四版）习题选解 第2章气相色谱分析1．简要说明气相色谱分析的基本原理答：借在两相间分配原理而使混合物中各组分分离。
气相色谱就是根据组分与固定相与流动相的亲和力不同而实现分离。
组分在固定相与流动相之间不断进行溶解、挥发（气液色谱），或吸附、解吸过程而相互分离，然后进入检测器进行检测。
2．气相色谱仪的基本设备包括哪几部分?各有什么作用?答：气路系统、进样系统、分离系统、温控系统以及检测和记录系统．气相色谱仪具有一个让载气连续运行的管路密闭的气路系统． 进样系统包括进样装置和气化室．其作用是将液体或固体试样，在进入色谱柱前瞬间气化，然后快速定量地转入到色谱柱中． 8．为什么可用分离度R 作为色谱柱的总分离效能指标?答：分离度同时体现了选择性与柱效能，即热力学因素和动力学因素，将实现分离的可能性和现实性结合起来。
9．能否根据理论塔板数来判断分离的可能性?为什么?答：不能，有效塔板数仅表示柱效能的高低，柱分离能力发挥程度的标志，而分离的可能性取决于组分在固定相和流动相之间分配系数的差异。
20.在一根2 m 长的硅油柱上,分析一个混合物,得到以下数据:苯、甲苯、及乙苯的保留时间分别为1’20“, 2‘2”及3’1“；半峰宽为6.33’’,8.73’’, 12.3’’，求色谱柱对每种组分的理论塔板数及塔板高度。
解：苯： n=5.54(t R /Y 1/2)2=5.54×(80/6.33)2=885 H=L/n=200/885=.23cm 甲苯： n=5.54 (t R /Y 1/2)2=5.54×(122/8.73)2=1082 H=L/n=200/1082=.18cm乙苯： n=5.54 (t R /Y 1/2)2=5.54×(181/12.3)2=1200 H=L/n=200/1200=.17cm 21、在一根3m 长的色谱柱上，分离一试样，得如下的色谱图及数据：（1）用组分2计算色谱柱的理论塔板数（2）求调整保留时间t ’R(1) t ’R(2)（3）若需达到分离度R=1.5，所需的最短柱长为几米？ （图删） 解：（1）从图中可以看出，t R2=17min, Y 2=1min, n = 16(t R2/Y 2)2 =16×(17/1)2 = 4624 (2) t’R1= t R1- t M =14-1=13min t”R2=t R2 – t M = 17-1 = 16min(3)相对保留值 α= t ’R2/t ’R1=16/13=1.231通常对于填充柱，有效塔板高度约为0.1cm, L=16R 2[[α/(α-1)]2﹒H 有效=16×1.52×[(1.231/(1.231-1)]2×0.1=102.2cm ≃1m22.分析某种试样时，两个组分的相对保留值r21=1.11, 柱的有效塔板高度H=1mm ，需要多长的色谱柱才能完全分离？ 解： L=16R 2[[α/(α-1)]2﹒H 有效=16×1.52×[(1.11/(1.11-1)]2×0.1=366.6cm ≃4m23.载气流量为25m L ·min -1，进样量为0.5mL 饱和苯蒸气，其质量经计算为0.11mg ，得到的色谱峰的实测面积为384m V ·s .求该热导检测器的灵敏度。
中子源的注量率测量
中子源的注量率测量作者：谢菊英程品晶赵越来源：《科技资讯》 2011年第33期谢菊英程品晶赵越(南华大学核科学技术学院湖南衡阳 421001)摘要:通过进行中子源注量率测量后,为保证进入中子源库的实验人员的安全范围提供第一手参考资料。
进行中子研究具有巨大的科学价值和社会影响力。
本文阐述了对238Pu-Be 20ci 中子源的注量率测量方法,测得离中子源距离约半径R＝60cm辐射场的中子的注量率为0.0682cm-2.s-1,并对实验测得的结果进行了分析。
关键词:中子源注量率安全范围中图分类号:O571.54 文献标识码:A 文章编号:1672-3791(2011)11(c)-0167-01中子源的辐射危害早就已经被人们所认识,随着中子源在工业生产中的广泛应用,必须做好中子的监测和评价工作。
粒子剂量学是辐射防护监测的基础,在辐射防护中占有特殊重要的地位[1～4]。
而中子注量率是描述中子场或中子束的基本量,因此,中子注量率的测量始终是中子实验方法的基本内容之一,中子注量率的准确程度,直接影响各种参数诸如反应截面、角分布等测量的准确度。
因此,关于中子以及与中子有关问题的研究,已经发展成为一门专门的学科—中子物理学。
而中子的探测也成为一个专门的应用和研究课题。
1 测量原理与装置238Pu-Be中子源是利用放射性核素衰变时,放出的一定能量的射线,去轰击某些靶物质,产生核反应而放出中子。
测量中子注量率的方法是多种多样的。
但是依靠基本原理归类可概括成:标准截面发,包括n-p散射截面,及其他中子俘获的截面;伴随粒子法;次级标准法,包括标准中子源与标准探测器等[5]。
工作原理中子的探测方法基于核反应法。
中子入射到仪器的探头内,被探测器中的10B或6Li核俘获,导致闪烁体发光。
该闪烁光被光电倍增管放大并转换成电信号。
该信号由后续电子学线路进一步处理后送单片机处理系统,由单片机处理系统完成数据采集的处理,并实现显示(见图1)。
ENT2465长寿命中子管设计及性能测试
第#期 ! ! 刘 泽 威 等 "C(G#!"I 长 寿 命 中 子 源 结 构 %存 在 如 下 问 题 "#?$主 磁 钢 置 于 电 离 室 外%受 磁 钢 罩 影 响%没 有 形 成 闭 合 磁 路 %会 减 弱 电 离 室 内 部 的 磁 场 强 度 %不 利 于 束 缚 电 子的运动轨迹!##$两 个 阳 极 瓷 环 的 内 壁 分 别 与 阴极和输出阴极 直 接 接 触%随 着 中 子 管 工 作 时 间 的 持 续 %由 于 离 子 溅 射 %两 个 瓷 环 内 壁 表 面 会 形 成 一 层 金 属 膜 %当 这 层 金 属 膜 积 累 到 一 定 程 度 时 %使 瓷环内壁与两阴 极 之 间 绝 缘 程 度 变 差%阳 极 会 形 成一定的本 底 电 流%严 重 时 甚 至 短 路) 为 了 避 免 上述现象的发生%对 图 ? 结 构 的 离 子 源 进 行 改 进 设计%结构示意图示于图 #) 从 图 # 可 知"将 主 磁 钢完全置于离子 源 罩 内%主 磁 钢 的 磁 力 线 通 过 导 磁材料形成闭合 磁 回 路%增 强 了 电 离 室 内 的 磁 场 强度%有 利 于 紧 密 束 缚 电 子%提 高 电 离 密 度) 同 时 %将 图 ? 中 两 个 阳 极 瓷 环 设 计 为 单 个 阳 极 瓷 环 % 并且将阳极焊接在阳极瓷环内)由于离子溅射的 轨 迹 为 直 线 %离 子 从 两 阴 极 表 面 发 生 溅 射 时 %瓷 环 壁不会形成金属 膜%从 而 可 以 保 证 阳 极 筒 和 两 个 阴极之间的 良 好 绝 缘) 通 过 此 种 结 构 设 计%中 子 管长时间工作也不会因离子溅射而使阴阳极之间 绝缘变差或发生短路现象)
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铀富集度测量中相对效率曲线拟合修正方法
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