非线性抛物型方程(王明新著)思维导图
人教版高中数学知识框架思维导图(04)-按章节整理(含目录高清版)
公式的变形、逆用、
“1”的替换
cos
诱导公式：奇变偶不变，符号看象限
和角、差角公式，辅助角公式（sin ± cos）
二倍角公式，降幂公式（cos2 α =
1+cos2α
2
, sin2 α =
1−cos2α
2
化简、求值、
证明（恒等变形）
）
和角、差角公式，二倍角公式，降幂公式，辅助角公式
⑴sin( ± ) = sincos ± cossin；⑵cos( ± ) = coscos ∓ sinsin；⑶tan( ± ) =
⑴sin2 = 2sincos；⑵cos2 = cos2 − sin2 = 2cos2 − 1 = 1 − 2sin2 ；⑶tan2 =
1
1+cos2α
2
2
⑴sincos = sin2；⑵cos2 α =
⑴sin ± cos =
√2
+ 2 sin(
；⑶sin2 α =
互逆
原命题：若 p 则 q
关系
命题
互否
简易逻辑
互否
等价关系
否命题：若p 则q
充分条件、必要条件、充要条件
复合命题
逆命题：若 q
若 ⇒ ，则是的充分条件，是的必要条件
或：p q
一真便真
否定： p q
且：p q
一假则假
否定： p q
对称变换： = () → = −()， = () → = (−)， = () → = −(−)
函数图象
及其变换
翻折变换： = () → = |()|， = () → = (||)
伸缩变换： = () → = ()， = () → = ()
偏微分方程理论的归纳与总结
偏微分方程是储存自然信息地载体,自然现象地深层次性质可以通过数学手段从方程中推导出来.最为一种语言,微分方程在表达自然定律方面比文字具有更强地优越性.微分方程是一个庞大地体系,它地基本问题就是解地存在性和唯一性.该学科地主要特征是不存在一种可以统一处理大多数偏微分方程地适定性问题地普适地方法和理论.这是与常微分方程有显著差异地地方.这种特性使得我们将方程分为许多种不同类型,这种分类地依据主要来自数学与自然现象这两个方面.从数学地角度,方程地类型一般总是对应于一些普遍地理论和工具.换句话讲,如果能建立一个普遍性地方法统一处理一大类方程问题,那么这个类型就被划分出来.而从自然现象地角度,我们又可以根据不同地运动类型以及性质将方程进行分类.当然这两种方式常常不能截然区分,通常它们是相互关联地,这就造成方程地概念有许多重叠现象.根据数学地特征,偏微分方程主要被分为五大类,它们是：线性与拟微分方程,研究这类方程地主要工具是分析方法；椭圆型方程,它地方法是先验估计泛函分析手段；抛物型方程,主要是方法,算子半群,及正则性估计；双曲型方程,对应于方法；一阶偏微分方程,主要工具是数学分析方法.从自然界地运动类型出发,偏微分方程可分为如下几大类：稳态方程（非时间演化方程）；耗散型演化方程,这类方程描述了时间演化过程中伴有能量损耗与补充地自然运动.相变与混沌是它们地主要内容；文档收集自网络，仅用于个人学习保守系统,如具有势能地波方程.该系统控制地运动是与外界隔离地,及无能量输入,也无能量损耗.行波现象与周期运动是它们地主要特征；文档收集自网络，仅用于个人学习守恒律系统,这类方程是一阶偏微分方程组,它们与保守系统具有类似地性质,可视为物质流地守恒.激波行为是由守恒律系统来控制.文档收集自网络，仅用于个人学习下面具体来介绍三类经典方程：三类典型方程：椭圆型方程,抛物型方程,双曲型方程,即偏微分方程模型地建立,解问题地解法以及三类典型方程地基本理论.文档收集自网络，仅用于个人学习关于三类典型方程定解问题地解题方法,它们主要是分离变量法、积分变换法、特征线法、球面平均法、降维法和函数方法.文档收集自网络，仅用于个人学习关于三类典型方程地基本理论——极值原理和能量估计,并由此给出了解地唯一性和稳定性地相关结论.具体来说,关于二阶线性椭圆形方程,我们研究它地古典解和弱解.前者主要介绍了基本解、调和函数地基本性质、函数、极值原理、最大模估计、能量方法和变分原理；而后者地研究则需要知道空间地相关知识再加以研究；关于二阶线性抛物型方程,主要研究它地变换、特殊地求解方法、基本解、方程式和方程组地最大值原理以及最大模估计、带有非经典边界条件和非局部项地方程式地最大值原理及能量方法；关于二阶线性双曲型方程,主要研究初值问题地求解方法、初值问题地能量不等式与解地适定性、以及混合问题地能量模估计与解地适定性.文档收集自网络，仅用于个人学习椭圆、抛物和双曲这三类线性偏微分方程解地适定性问题,它们分别以拉普拉斯方程、热传导方程和波动方程作为代表.具体地说,对于某些规则地求解区域试图求出满足特定线性偏微分方程和定解条件地具体解,这就决定了存在性问题；再利用方程本身所具有地特殊性质,将证明所求解是唯一地,也就解决了唯一性问题；关于连续依赖性问题,需要在不同函数空间中考虑,我们将在连续函数空间和平方可积函数空间中分别讨论解关于输入数据地连续依赖性问题文档收集自网络，仅用于个人学习学习偏微分方程理论以及偏微分方程分析是研究其它一切地基础.首先有必要解释一下解地适定性.简单地说,一个偏微分方程是适定性地,若它有解（存在性）解唯一（唯一性）且对输入数据地微小改变地响应也是很小地改变（连续依赖性）.前两个准则是一个有意义地物理模型所要求地,第三个准则是实验观察地基础.考虑适定性时,还应记得对有实际意义地问题通常不可能求得显示解,从而可考虑逼近格式,特别是数值解在应用中就具有特别地重要性.因此,适定性问题与偏微分方程科学计算地如下中心问题有密切联系：对一个问题给定一定精度地数据,数值解计算输出有多少精度？正因为这个问题对现代定量科学地重要性,适定性成为偏微分方程理论地核心内容.文档收集自网络，仅用于个人学习因此,偏微分方程地学习应以三类线性偏微分方程地适定性问题为主要研究对象.同时,考虑到偏微分方程理论地两个特点：一是与应用、与物理地紧密联系；二是与数学其它分支地联系.以下,我们具体来说一下其两个具有应用价值地特点.文档收集自网络，仅用于个人学习针对特点一：首先,数学物理方程是自然科学和工程技术地各门分支中出现地偏微分方程,这些方程给出了所考察地物理量关于自变量（时间变量和空间变量）地偏导数地关系.例如连续介质力学、电磁学、量子力学等方面地基本方程都属于数学物理地范畴,数学物理方程侧重于模型地建立和定解问题地解题方法,而偏微分方程则侧重于其自身地数学理论,所以偏微分方程理论地研究是能够更好地将其运用于物理当中.文档收集自网络，仅用于个人学习针对特点二：偏微分方程理论与其他数学分支如泛函分析、数论、拓扑学、代数、复分析等紧密联系.偏微分方程理论广泛应用数学这些领域中地基本概念,基础思想和基本方法,并且它本身也给这些学科分支地研究问题地范围与方向以影响.文档收集自网络，仅用于个人学习鉴于此,对于应用数学而言,掌握和研究偏微分方程地目地主要应该放在以下几个方面：（）建立模型.在经典物理中,具有普遍意义地自然定律不仅可以用实验手段获得,而且根据这些定律很容易对相应地自然现象建立数学模型.如天体力学,连续介质力学,流体动力学以及经典电磁学中地物理定律就属于这种情况.在近代物理中,情况有一些变化.咋爱量子力学与广义相对论中,一些自然规则与物理定律是隐而不见地,此时数学物理方程是依靠部分物理原则与实验数据猜测出来地.然而,到了现代数学阶段,大多数面临地问题仅依靠物理或数学地单一学科知识和直觉建立模型已变得非常困难,必须具备多学科交叉能力才行.因此,只有系统全面地掌握偏微分方程地理论与方法,才能训练出从方程解地性质反推出模型地形式地能力,这里方程解地性质是由实验数据与观测资料所提供.这种模型反推能力再结物理直觉就是现在建立数学模型地基本要求;文档收集自网络，仅用于个人学习（）从已知地方程和模型推导出新地发现和预言.这个方面可以说是科学发展最重要地环节之一;（）从控制自然现象地微分方程中得到问题地机理和解释;（）最后一个方面就是从数学模型获得与实验和观测相吻合地性质和结论.虽然这类工作不能提供新地科学结果,但能使我们加深对问题地理解,体现自然美与数学美地有机结合.文档收集自网络，仅用于个人学习在总结了偏微分方程理论所研究地内容及其特点以后,我们该怎样学习基本理论呢？首先,对于每一类方程,我们要了解它地物理背景及其意义,否则,我们根本不知道它在说什么.事实上,同一个方程有许多不同地来源,这一方面是偏微分方程理论具有广泛应用地原因之一.同时对于不同地来源进行类比研究可以更好地解释物理过程地某些特性,因为某个具体物理特性在某个物理过程还没有被观察到或没有引起注意,而在另外某个物理过程已经被观察注意到了,如果这两个物理过程服从同一个偏微分方程,则在原来地物理过程中应该也具有这个特性.其次,在对数学模型研究之后,需要有意识地讲数学解带回原来地物理意义中,去理解,解释物理现象.这一方面可以验证数学模型地有效性,另一方面可以更好地理解已知地物理现象,从而更加深刻地了解其在现实中地意义.文档收集自网络，仅用于个人学习然后,要善于去思考,总结,归纳.逐步提高分析、解决实际问题地能力.至于与数学其他学科地联系,比如,求解过程中将会用到许多微积分或数学分析地概念,思想,和定理,解地表达形式也是有积分形式地或级数形式地,解空间地结构则用到许多线性代数地知识.文档收集自网络，仅用于个人学习最后,学好泛函分析也是同等重要地,因为偏微分方程解地唯一性和连续依赖性需要许多实变和泛函分析地理论和方法.所以在重视偏微分方程基本理论时（实变函数和泛函分析地许多思想方法都是来源于偏微分程理论研究）,也要同样学好泛函分析.文档收集自网络，仅用于个人学习参考文献王明新，偏微分方程基本理论；马天，偏微分方程理论与方法；王明新，数学物理方程.。
数值分析课件第二章非线性方程的数值解法1
Step 5 If x*f(a)<0 , Set b=x; Else Set a=x;
Step 6 Set k=k+1; Compute x=f((a+b)/2);Go To Step 3 ;
Step 7 Output the solution of equation: x; STOP.
思
xk+1 = g(xk), … 若
xk
k0
收敛，即存在 x* 使得
路 lk im xk x*，且 g 连续，则由 lk i m x k 1lk 可 i 知m gxx *k=
g(x* )，即x* 是 g 的不动点，也就是f 的根。
几何意义
y
p1 p0
y=x y=g(x)
x3 1.365230014 x 11 1 .3 6 5 1 3 7 8 2 1 x 4 1.365230013
x 29 1 .3 6 5 2 3 0 0 1 3
法4
x 1 1 .3 4 8 4 0 x 2 1 .3 6 7 3 8 x 3 1 .3 6 4 9 6 x 4 1 .3 6 5 2 6 x 4 1 .3 7 5 1 7 x 5 1 .3 6 5 2 2 5
⑥ lki m xxxxkk1 g(x) ?
L 越 小 收敛越快
lix m * x k 1 lig m (ξ k)x (* x k) g (x *) k x * x k k x * x k
注：条件 ( II ) 可改为 在[a, b] 满足Lipschitz条件, 定理结论仍然成立(定理2.3’)。
高数强化第四章《常微分方程》(思维导图)
第四章常微分方程
常微分方程基本概念
微分方程微分方程的阶
微分方程的解
通解
特解
初始条件积分曲线
一阶微分方程
可分离变量的方程
齐次微分方程一阶线性微分方程
高阶线性微分方程
线性微分方程的解的结构
齐次特解＋齐次特解（线性无关）＝齐次通解两个线性无关齐次特解＋非齐次特解＝非齐次通解非齐次特解－非齐次特解＝齐次解
非齐次特解1＋非齐次特解2＝方程（1+2）的特解
k个非齐特解相加＝非齐次解⇔k系数之和＝1k个非齐特解相加＝齐次解⇔k系数之和＝0
常系数齐次线性微分方程
两个不等实特征根r1≠r2二重实特征根r1＝r2共轭复根r＝α±iβ常系数非齐次线性微分方程
f(x)＝x^k·Qm(x)·e^λx
f(x)＝x^k·e^αx·[Rm ₁(x)·cosβx＋Rm ₂(x)·sinβx]
常见题型
微分方程求解
可分离变量线性齐次
x,y对调变量代换
判别类型，选择方法微分方程所有解≥通解
综合题应用题差分方程
差分方程
一阶常系数线性齐次差分方程
yt+1＋a·yt＝0
通解=C·（-a）^t 一阶常系数线性非齐次差分方程
yt+1＋a·yt＝f（t）
f（t）＝Pm（t）a≠-1;a＝1f（t）＝d^t·Pm（t）
a+d≠0;a+d=0。
高二数学人教A版(2019)选择性必修第一册思维导图 第三章 圆锥曲线的方程
圆锥曲线的方程椭圆
椭圆的定义：
一般地，把平面内与两个定点，的距离的和等于常数（大于的点的轨迹叫做椭圆
椭圆的几何性质
抛物线
抛物线的定义：
平面内与一个定点和一条定直线不经过点的距离相等的点的轨迹叫做拋物线
点叫做抛物线的焦点，直线叫做抛物线的准线
焦点在轴上，，
范围：，
顶点坐标，，，
两个定点叫做椭圆的焦点，两焦点间的距离叫做椭圆的焦距，焦距的一半称为半焦距.
焦点在轴上，，
范围，
顶点坐标，，，
双曲线
双曲线的定义：
一般地，把平面内与两个定点，的距离的差的绝对值等于非零常数小于的点的轨迹叫做双曲线
双曲线的几何性质
共同性质：；关于轴、轴、原点对称；焦距，长轴长，短轴长；离心率两个定点叫做双曲线的焦点，两焦点间的距离叫做双曲线的焦距.
共同性质：；关于轴、轴、原点对称；焦距，实轴长，虚轴长；离心率
焦点在轴上，，
范围：，
顶点坐标：，
焦点在轴上，，
范围，
顶点坐标：，
渐近线：
渐近线：
抛物线的几何性质
顶点：；离心率：
焦点：
准线：
开口方向：向右
关于轴对称
焦点：
准线：
开口方向：向左
关于轴对称
范围：，
焦点：
准线：
开口方向：向上
关于轴对称
范围：，
焦点：
准线：
开口方向：向下
关于轴对称
范围：，
范围：，。
指数型的非线性反应扩散方程的整体存在性分析
（） ２ 如果 ， ＞ ， 系统 （． ） （ 椰） ０ 则 ２ ２ 的解 有限 时刻爆
破；
（） ３ 如果 ， ） ０ 则 系统 （． ） （ ＝， ２ ２ 的解 整体存 在 的
充 要条件是 Ｐ ，： ｑ ≤０， 系统 （ ． ） 或 ２ ２ 的解 有 限爆 破 的
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中图 分类 号 ： １５ Ｏ ７ 文 献标 识 码 ： Ａ 文章 编 号 ：０８－ ０ ３ ２０ ）６ ０ ４ ０ １０ ２９ （０ ８ ０ — ０ ３－ ２
ｌ 引言
在研究 非 线性 模 型 时 ， 型 中 的 参 数 关 系 复 杂 模 性， 导致 了非线性抛物 方程 组 的极 端 复杂性 。为 了研 究 线性 、 非线 性偏 微分 方程 相继 产生 了泛 函 分析 、 广
指 数型 的非 线性反 应扩 散方程 的整体存在 性分 析
负书 杰 ， 陈 静
（ 南机 电高 等 专科 学 校 ， 南 新 乡 ４ ３０ ） 河 河 ５０ ２
摘要 ： 主要研究 了具有指数型的多重非线性项的抛物方程组的初边 值问题． 方程组 中的非线性项是这 些非 线性 项组合出源 流 交叉耦合 ， 通过 比较原理得到 了方程组的上下解 ， 并得到 了解整体存在 的临界指标。 关键词 ： 非线性反应扩散方程 ； 整体解 ； 有限时刻爆破 ； 比较原理 ； 上下解