一类非线性伪抛物型方程解的性质

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非线性抛物型方程解的唯一性和比较原理

非线性抛物型方程解的唯一性和比较原理
t =u ( , u 0 )

( t ,)∈ Q × { } 0 ,
+ ( u u = , , ) ,) ( f f , ,)∈ lr -, I
=g x t , ( ,)
( £ ∈ a ×( , ) , ) Q 0T ,
(. ) 12
( £ , )∈n ×{ } 0 其中, Q是 上的有界区域 , 函数 ( 是严格单调增的 , ) 向量函数A , , ,,) ( ) ( z 满足适当的条件 , ,
第 9卷 第 5期
20 0 8年 1 O月
北华大学学 报( 自然 科 学 版 )
J OURN EI AL OF B HUA UNI RS T Nau a ce c ) VE I Y( trlS in e
Vo . 1 9 No. 5
0c . o 8 t2 0
文章编号 : 0 -8 2 20 )5 4 30 1 942 ( 0 8 0 - 0 -5 0 0
( “ Vu , , )=, , ( t )的两类边值 问题在适宜 的条件下解的唯一性 和比较原理. 关 键词 : 非线性抛物型方程 ; 上下解 ; 唯一性 ; 比较原理 中图分 类号 : 15 8 0 7 . 文献标识码 : A
Un q n s nd Co p r sv i i e o o uto o i ue e s a m a i i e Pr nc pl f S l i ns f r No ln a r bo i ua i ns n i e r Pa a lc Eq to
( 。A是椭圆的, H) 函数 A , : × ×嘛 ( 。 )n , 一 在 Q × X
关于 。 , 连续可 微.
内连续 , 在 “ 内当: 对 于 ∈Q, H) 函数 B( , )关于 变量 是非减 的 , B( ) Q × × X , 且 ,, :

一个非线性抛物型方程的初边值问题解的整体存在性

一个非线性抛物型方程的初边值问题解的整体存在性

c n iin r ie o d t swe e gv n. o Ke r :n n i e r p r b l q a in;i ii o d r aue y wo ds o ln a a a oi e u t c o n ta b un a v l s;ma i l y x mum rn i ls o a a oi q a p i c p e f p r b lc e u
a f以及初值适当的假设条件下 , , 获得 了解 的整体存在性. 关键词 : 非线性抛物 型方 程 ; 初边值 问题 ; 最大值原理 ; 整体存在性
中 图 分 类 号 : 7 .9 0152 文献标识码 : A
Gl b le it n e o ou i n o ls fn n i e r o a xse c fs l to s f r a ca s o o l a n
∈ D .
() 1
式 ( ) u( ) 0而不恒为零 , 1 中,。 > 1 DCR ( >2 有界光滑 , ≤∞, =I I 在对 0 f n ) 1 0< q Vu . , 以及初值适当 的假设条件下 , 文献 [ ] 6 获得了式( ) 1 的解在有限时刻的爆破行 为. 笔者受此启发 , 修改 了 0 f的条件 , , 从而获得 了式( ) 1 的解的整体存在性. 定 理 1 设 u ,)∈C ( ( t D×( T ) D×[ , ) 是 式 ( ) 0,) nc ( 0T) 1 的解 , 在下 列假 设条 件下式 ( ) 1 的解
20 07焦
文 献 [ ] 一 步考虑 了如 下问题 : 6进
r = V( ( ) )+ u 0 u Vu , , ,) ( t u q t , ,)∈ D ×( , ) 0T ;

一类非线性伪抛物型方程的D格式

一类非线性伪抛物型方程的D格式
收稿 日期 :0 61—3 20 — 22
(Ⅱ) ( 辨 ( 户
) )+ ( 辨 ( 户
) )一
作者简介 : 阿秀 (9 7一)女 , 舒 17 , 讲师 , 华东师范大学在职硕士生. 究方 向 : 研 偏微分方程数值 解.
维普资讯
) ,
( )厂 )∈ C ; 初 值 满 足 连 接 性 条 件 H。 ( () 且
厂 0 一 0 () ;
(. ) 1 1
( )F关 于 各变 量存 在连 续 的一 阶偏导 数 . H。
其 中
本文 将 在 文献 [] E]的基础 上进 一 步 研 究 问 2 ,3
题 ( . )的 高效 差 分 格 式. 由于 伪抛 物 型方 程 含 有 01 时 间与 空 间变 量 的混 合 偏 导项 , 效 差分 格 式 的建 高
数、 右端 项及 初值 满足 如 下条件 :
q z)≥ 0 ( ;
( ) ( (, ) + ( 二 I 户 △ ) 户以( 二 ± ) )

( + 1 △ 一 q ( — __ ) F( + g ), ( + 1 △ 一 二 上 g ), ( 二 )一 x , 1 ± 一 t , +

嘉 k U1 ( Ul  ̄ + ・ —n m ” n + +
眩+ 1一 )一 P 一士 计 一 (+ ,来自 一 一 ) , 1 )
非 线性迭 代 , 减少 了计 算量 .
1 D格式
引 理 1 1。 若 条件 ( )一 ( ) .[ H H。 成立 , 初边 则
1 2
阜 阳师范学院学报 ( 自然科学版)
第2 4卷
+ 1 )


)= F  ̄ + ( tl n

一类非线性边值问题的拟线性抛物方程的解的空间爆破和衰减

一类非线性边值问题的拟线性抛物方程的解的空间爆破和衰减

定义 尺是一个 (, XD的柱体, O ∞) D是一个二维的有界区域 , 其边界足够光滑 , 适合散度定理的应用 ,
D z 表示当 l 时尺的截面,() l 时尺的 () = 尺 表示 > 那部分。 及∑ () 以 代表(, ) a 。 ∞ × D 我们所
研究的方程定义在这样半无穷柱体区域 尺内。
l 3
维普资讯
以及
I一 d 卢 ) g ( <M
条件 , 即满足 ’
( 6 )
这 里 0<p< l 是一 正常数 。 , 满足 这种 条件 的最 简单 的是 g Y ( )= e。 ; yn『 是对 称 的同时满足 椭圆性
n ≤ “ 岛 0
d d ns
c2 -
再 次 , 定义一个 新 函数 ( u 我们 , )≥ 0满 足
() 3
另外 , 厂 加一限制 对 ( )
厂 ( )>0
同时 g ) ( 满足
g )> 0 (
() 4
() 5
收 稿 日期 :07 1 5 20 —1 —2
作者简介: 李丹玲 ( 8 一)女 , 1 3 , 湖南永州人 , 9 助教 , 研究方 向: 应用数学, 概率论与数理统计。
() 8
() 9
下 面讨论 如下加权 函数
盹 t >a(“础 ) r ei“, 一f<-l )d o Sh z
运 用散度 定理 以及 边界条 件可得
( 1 。 )
c) ct iDs ( ,v+f) ) d = ) (( ui dfDe c ,n , 。 =f) )) s <- “, s t , iZa u, fZs “d e j a a d

£ 一
( , J ) , n ( ,l 。 , +g )= 0 ) (

伪抛物型方程与抛物方程

伪抛物型方程与抛物方程

伪抛物型方程与抛物方程伪抛物型方程与抛物方程是数学中的两个重要概念,它们在不同领域的研究中发挥着重要的作用。

本文将介绍这两个方程的基本概念和特点。

首先,我们来了解一下伪抛物型方程。

伪抛物型方程是一类具有抛物型方程特点的偏微分方程,但其解的性质与传统的抛物型方程有所不同。

伪抛物型方程的一般形式可以表示为:\[u_t = \Delta u + f(u)\]其中,\(u_t\)表示关于时间的偏导数,\(\Delta u\)表示拉普拉斯算子作用在\(u\)上的结果,\(f(u)\)是一个关于\(u\)的非线性函数。

伪抛物型方程的特点是具有类似于抛物型方程的热传导性质,但其解的行为更加复杂,包括出现尖锐的激波和间断现象等。

相比之下,抛物方程是一类常见的偏微分方程,其一般形式可以表示为:\[u_t = \Delta u + g(u)\]其中,\(g(u)\)是一个关于\(u\)的非线性函数。

抛物方程的特点是具有热传导性质,即解在时间上的演化类似于热的传导过程。

抛物方程在物理学、工程学等领域中有广泛的应用,例如描述热传导、扩散等现象。

伪抛物型方程与抛物方程在形式上非常相似,但其解的性质却有所不同。

伪抛物型方程的解在时间和空间上的演化更加复杂,可能出现尖锐的激波和间断现象。

而抛物方程的解则更加平滑,不会出现类似的尖锐变化。

伪抛物型方程和抛物方程在数学理论和实际应用中都有重要的意义。

研究伪抛物型方程可以帮助我们更好地理解非线性偏微分方程的解的行为,揭示其内在的规律和性质。

而抛物方程的研究则可以为物理学、工程学等领域提供重要的数学工具和理论基础。

总之,伪抛物型方程与抛物方程是数学中的两个重要概念,它们在不同领域的研究中发挥着重要的作用。

伪抛物型方程具有类似于抛物方程的热传导性质,但其解的行为更加复杂;而抛物方程的解则更加平滑。

研究这两类方程可以帮助我们更好地理解非线性偏微分方程的解的行为,并为实际应用提供重要的数学工具和理论基础。

一类与时间有关的非线性椭圆抛物型方程解的存在性

一类与时间有关的非线性椭圆抛物型方程解的存在性
质 的次 微 分 算 子 , 得 出
( 0 )= “ o ,
( 1 )的解 。 文献 [ 1 ]就 是在 上 述 解 的基 础 上 并 文 献 [ 3 ]和 [ 4 ]利用 极 大单调 算子 的性 质 和逼 近 原理 证 明 了方 程 ( 1 )的解是 存在 的 。 近 年来 , 随着 偏微 分 方
第l 3卷
第l 期
山东商业职业技术 学院学报
J o u r n a l o f S h a n d o n g I n s t i t u t e o f C o mme r c e a n d T e c h n o l o g y
V o 1 . 1 3 No . 1
( 1 )
逼近 , 再将 ( 1 ) 式 中的 ( D 将 标准 正规 化为 , 即下
+ ( , ^ ( t ) ) t ) , 0 < t< T , ( 1 ) , ^
<t< T
初始 条件 u ( 0 ) =“ 。 。 早 前 在 文献 [ 2 ]中 , 通 过
Fe b. 2 01 3
2 0 1 3年 2月

类 与时 间有 关 的 非线 性椭 圆抛 物 型 方 程 解 的存 在 性
袁 海君
(山 东商 业职 业技 术 学院 , 山 东 济南

2 5 0 1 0 3)
要: 本文讨论 了在更 为一般的 空间上 , 利用Y o s i d a逼近和 凸函数 的标 准正则化将 问题 两次 离散 化 ,
l i mi t I t p r o v e s t ha t t he s o l u t i o n o f o ig r i n a l p r o b l e m a nd t h e s o l u t i o n i s mo r e g e n e r 1. a

热流密码体制中伪抛物型方程的再生核解法

热流密码体制中伪抛物型方程的再生核解法

方程 ( )属于近 年来 引起广泛 重 视 的一 类 非经 典 2
方程 —— 伪抛物 型方程 .
L1 [ ]=( ( u ) P ) 一( ( Z P ) + ( H q )+1 M 一 )
q ) ( u

所 谓 的热 流 密码 体 制 也不 例 外 , 本型偏 微 分 方程 系 统. 这一 密 码体 制 的
正 向和反 向 问题 的适 定 性 , 而它 的 保 密性 则 基 于 未知 方程 系数 的情 形下伪 抛 物型方 程反 问题 的非
适定性 .
由此 可 见 , 抛 物 型偏 微 分方 程 的特 有 性 质 伪
构成 了热 流 密码体 制可 行性 的理论 支撑.
记 D = [ ,] × [ ,] 01 0 1 ,再 生 核 空 问 ( D)=- [ ,] - 0 1 O [ ,]被定义为 : 3 01 (. 3 )
被定 义 为 :
22 l)

[ ,] 0 1 o [,] 01
定理 2
( 二 )
( ( ∞) ∈D ) m

( )={(, D “ £ )=∑O, () l Lh ( × kf l )

( )= P )M =∑ < ( ( ) ,
I l

> X
1 1 =
∑ I “I <∞ a
对 任意 的 u ,) , ∈ (2( , 其 上定 ( t ,( t ) D) 在 ) -
( )=∑ ∑ F ) ( 一 M ( )
I= l

=l
∑ ∑ e( ) ( . )
‘= l = l
1 2 再 生核 空 间中求 解方 程 .

一类非线性多时滞脉冲抛物型方程解的振动性质

一类非线性多时滞脉冲抛物型方程解的振动性质

1 l
一(x ( ) gt )(t (,) t k q, u , 一∑ 3, fu 一 £ ) ≠t t)t (x j ( ) , ,
() 1
【 £, 一 (,)  ̄ (, ,t t k 。 ( ) R × . ( uk =(Uk ) = k ∈ 。 t ∈ + F ) t k t , , , t
分类号 : AM S2 0) 5 0 ; 5 1 (00 3B 5 3 R 2
中图分类号: 7 . O15 6 2
文献标识码 : A
1 引言
脉冲 微分系统 在航天 技术、信息科 学 、理论物 理、化学 、最 优控制 、医药生物工程 、人 口 动力学等 理论中有着非常广泛 的应用 .在过去 的十几年里 ,脉冲微分系统 理论得 到 了迅猛的发 展[3,特 别是近 年来 ,脉冲偏微 分方程理 论得到 了广泛 的关注 ,一些 学者分别研究 了不同形 1] - 式 的脉冲 时滞 偏微分方程解 的振动性 ,建立起许多判断脉冲微分方程解振动 的充 分条件 [ 1 , 3 1 -]
但这些研 究较 少涉及多滞量非线性脉 冲方程 解的振动性 .受他们工作 的启 发,在 本文中 ,我们 将研究一类非线性 多时滞脉冲抛物型 方程解 的振动性质 ,建立起新 的判别解振动 的条件 .
考虑如下非线性 多时滞脉 冲抛物 型方程
I ( =((,△() 啦)“一 芒 ) ( £ fu )r ()札z 曼 ( 亡 ( )扎一( ) t 上 z £ + 亡( ) △亡 ) , 芒) , Ox ) ^( , ,
+。 ,i L J∈ ; 。 ∈
( ( ) 。 , £ £ =+ 。 t 一 )
( () 一 : )
( 6 对充分大的 ,常数 ∈( 10. H) ∈ 一 ,J 定义1 函数札t ) ( 称为问题 () 2或问题 () 3 的解,如果下列条件被满足: , 1, ) ( 1, ) ( ( (, 关于 t i ) £ ) 是一阶可微函数,t k ∈ ; ≠t, () (,) i t 是关 于 t t t ( ) i X 在 : kk∈ 处为第 一类 间断点的一个 光滑连续 函数 ,并且 在脉
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∇u (t )
2
Hα (Ω)

C.
(31)
引理
3:令 α

1 2

u0
(x)

H α +1
(Ω)
,u
是(1)-(3)有一个弱解,且
µ ∈ C ( R; R), = µ (0) 0, µ ( z) > 0(∀z ∈ R, z ≠ 0),
( ) u t
2 Hα
(Ω)
+
u (t )
2
Hα (Ω)

C,
其中 C 依赖 f。那么运用~Gronwall~引理,可推断出
u (t )
2
Hα (Ω)

C.
引理
2:假设 α

1 2

u0
(x)∈
H α +1
(Ω)
,且
µ ∈ C ( R; R), = µ (0) 0, µ ( z) > 0(∀z ∈ R, z ≠ 0),
在性、渐近行为、正则性和衰减性[6] [7] [8] [9]。
描述小振幅长波在非线性色散介质中的传播过程时,经典的伪抛物线方程通常必须考虑耗散机制,
以便准确反映实际情况。但是,引起波衰减的机制非常复杂,人们对其了解不多。在这种情况下,人们
可能被迫依赖耗散的临时模型[10]。在对平面波的单向传播进行建模时,需要在模型中增加非线性和色散
程用于各种领域,例如均匀流体通过裂隙岩石的渗漏[2] (三阶项的系数表示岩石的裂隙程度,其减小程
度对应于增加裂纹的程度),非线性色散长波的单向传播[3] [4] (其中 u 是振幅或旋度),种族迁移的描述[5]
(其中 u 是人口密度)。由于伪抛物线方程的广泛应用,它们引起了数学家的极大关注,例如讨论了解的存
∇u (t )
2 Hα
(Ω)
+
µ (∇u (t )) ∆u (t ), ∆u (t )
+1 d 2 dt
( ) ∇u t
2
Hα (Ω)
+ σ (∇u (t ))u (t ),(−∆= )u (t ) f (t ),(−∆)u (t ) .
类似(18),我们推断
σ (∇u (t ))u (t ),(−∆)u (t ) ≥ 0.
程嘉卓 等
Copyright © 2020 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY 4.0). /licenses/by/4.0/
(15)
那么问题(1)-(3)有一个弱解 u,满足
u (t )
2
Hα (Ω)

C.
(16)
证明:将(1)乘以 u (t ) ,并关于空间变量 x 在 Ω 上进行积分,我们很容易就得出了等式
1d 2 dt
( ) u t
2 Hα
(Ω)
+
( ) u t
2
Hα (Ω)
+
I1
+
I2
=f (t ),u (t )
( ) =−∫Ω∇
∫∇u(t) µ ( z ) d z 0
u (t )dx
( ) =
∫Ω
∫∇u(t) µ ( z ) d z 0
∇u (t ) dx
≥ 0.
估计 I2 。考虑(14),易得
I2 = σ (∇u (t ))u (t ),u (t ) ≥ 0.
回顾(17),从(18)-(19)可得
d dt
d dt
∇u (t )
2 Hα
(Ω)
+
∇u (t )
2
Hα (Ω)

C,
DOI: 10.12677/aam.2020.94066
554
(18)
(19) (20) (21) (22) (23) (24) (25)
(26) (27) (28) (29) (30) 应用数学进展
程嘉卓 等
其中 C 依赖 f。利用 Gronwall 引理,我们可以推断出
y
∫0


(
z
)
dz
≤ y2σ ( y)( y ∈ R) 。
分数耗散算子 (−∆)α 可以看作是 Levy 稳定扩散过程的无穷小生成器。与微积分方程相比,它可以更准
确地描述某些物理现象[15] [16] [17]。因此,越来越多的科学家致力于分数阶微分方程的研究[16] [17] [18]。
基于以上工作,我们研究了分数阶方程(1)-(3)的弱解的存在性和唯一性。
,
(17)
其中 I1 = − µ (∇u (t )) ∆u (t ),u (t ) ,= I2 σ (∇u (t ))u (t ),u (t ) 。
估计 I1 。易知
DOI: 10.12677/aam.2020.94066
553
应用数学进展
程嘉卓 等
I1 = − µ (∇u (t )) ∆u (t ),u (t )
进的非定常流动三级流体方程中证明了解的存在性,唯一性和指数衰减
ut + α (−∆)ut + (−∆)u − µ (∇u) ∆u + (γ + βσ (∇u))u = f ( x,t ),
(7)
( ) 其中 α = β = γ = 1, µ ∈ C ( R; R),σ ∈ C1 ( R; R) 和 y
1
( ∫ ) = f Lp (0,T;X )
T 0
f
p X
dt
p < ∞, 1 ≤ p < ∞,

f
= L∞ (0,T ; X )
esssup
0≤t ≤T
f
X,
p = ∞.
引理 1:令σ 和 µ 均是 R → R 上映射并且属于 C,那么
µ (∇v) L∞ (Ω) < C,
(8)
σ (∇v) L∞ (Ω) < C,
摘要
本文研究了一类分数阶非线性伪抛物方程的弱解问题。首先通过能量方法讨论得到方程解的先验估计, 然后利用Galerkin方法构造近似解序列来证明方程弱解的存在唯一性。
关键词
先验估计,Galerkin方法,弱解
文章引用: 程嘉卓, 金玲玉, 房少梅. 一类非线性伪抛物型方程解的性质[J]. 应用数学进展, 2020, 9(4): 551-559. DOI: 10.12677/aam.2020.94066
(12)
引理
2:对于 α
Байду номын сангаас

1 2
,令初值满足
u0
(x)


(Ω)
,且
µ ∈ C ( R; R), = µ (0) 0, µ ( z) > 0(∀z ∈ R, z ≠ 0),
(13)
σ ∈ C1 ( R; R),σ= (0) 0,σ ( z) > 0(∀z ∈ R, z ≠ 0),
(14)
f ∈ L2 (Ω),
DOI: 10.12677/aam.2020.94066
552
应用数学进展
程嘉卓 等
2. 预备知识和引理
现对文中将用到的定义、引理和记号做一些说明。记函数空间 L2 (Ω) 的范数通常表示为 ⋅ ,其标量
积由 ⋅, ⋅ 表示, Lp (Ω) 的范数记为 ⋅ Lp (Ω) ,C 表示一个正常数,该常数可能在各行之间变化。 定义 1:范数 Lp (0,T; X ) 表示实函数 f : [0,T ] → X 的 Banach 空间,使得
Received: Apr. 5th, 2020; accepted: Apr. 17th, 2020; published: Apr. 24th, 2020
Abstract
This paper studies the weak solutions of a class of fractional nonlinear pseudo-parabolic equations. First, a priori estimates of the solution of the equation are obtained through the energy method discussion, and then the Galerkin method is used to construct an approximate solution sequence to prove the existence and uniqueness of the weak solution of the equation.
的耗散,如下式
ut + ux + uux − vuxx − uxxt = 0,
(5)
其 中 v > 0 是 固 定 常 数 。 方 程 (5) 有 时 被 称 为 Benjamin-Bona-Mahony-Burgers (BBMB) 方 程 , 它 是
Benjamin-Bona-Mahony (BBM)方程[3]和 Burgers 类型耗散项[8]的结合。最近,许多科学家开始注意到出
Open Access
1. 引言
我们考虑分数阶非线性伪抛物方程的以下初始边值问题
ut + (−∆)α ut + (−∆)α u − µ (∇u) ∆u + (1+ σ (∇u))u = f ( x,t ),
(1)
u ( x,t ) = 0,
(2)
x∈∂Ω
u ( x, 0) = u0 ( x),
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