电磁场与电磁波(第2章)解析
电磁场与电磁波(第四版)习题解答
电磁场与电磁波(第四版）习题解答第1章习题习题1．1给定三个矢量A 、B 和C 如下:23x y z =+-A e e e ．4y z=-+B e e ，52x z =-C e e ,解:(1）22323)12(3)A x y z e e e A a e e e A+-===+-++- （2）2641x y z A B e e e -=+-==(3)(23)(4)11x y z y z A B e e e e e •=+-•-+=-（4）arccos135.5A B AB θ•===︒ (５)1711cos -=⋅=⋅⋅==B B A A B B A A A A AB Bθ(６）12341310502xy zx Y Z e e e A C e e e ⨯=-=---- (７)0418520502xy zx Y Z e e e B C e e e ⨯=-=++-()(23)(8520)42x Y Z x Y Z A B C e e e e e e •⨯=+-•++=-123104041xy zx Y Z e e e A B e e e ⨯=-=---- ()(104)(52)42x Y Z x Z A B C e e e e e ⨯•=---•-=-(8）()10142405502x y zx Y Z e e e A B C e e e ⨯⨯=---=-+-()1235544118520xy zx Y Z e e e A B C e e e ⨯⨯=-=-- 习题1．4给定两矢量 234x y z =+-A e e e 和 456x y z =-+B e e e ,求它们之间的夹角和 A 在 Ｂ上的分量。
解：29)4(32222=-++=A776)5(4222=+-+=B31)654()432(-=+-⋅-+=⋅z y x z y x e e e e e e B A则A 与B之间的夹角为131772931cos =⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛⋅-=⎪⎪⎪⎭⎫⎝⎛⋅⋅=ar BA B A arcis ABθ A 在B上的分量为532.37731cos -=-=⋅=⋅⋅⋅==B B A BA B A A A A AB Bθ习题1.９用球坐标表示的场225rr =E e ， (1）求在直角坐标中点(3,4,5)--处的E 和x E ；(2）求在直角坐标中点(3,4,5)--处E 与矢量22x y z =-+B e e e 构成的夹角。
电磁场与电磁波-第二章 传输线基本理论与圆图
e
) u z, t d U ( z u z dz , t u z , t d zR ' j L ') I ( z ) ( z d z z) dV(
(2.1.13)
dI ( z ) d I ( z ) (G ' jC ')U ( z ) (G j C )V ( z ) dz dz
信息电子技术中的场与波 第二讲
Lab of Photonics & Optical Communications SEU, China
10/22/12
微波波段：300MHz-300GHz； 1m-1mm 微波通信、雷达、导航、遥感
光波波段：800nm – 1700nm； 光纤通信、光雷达、光制导、……
由于
u z , t u z z , t u z , t z z
i z , t i z z , t i z , t z z
时域变化函数 jt 取为
引入简谐变量的复数表达式
见（2.1.11）、（2.1.12） 得传输线方程：
8
12
11-14
16
15
16
第7章
第8章
谐振器；微波/光导波传输实验
天线；微波/光导波传输实验
4
4
17-18
复习、考试
10/22/12
Lab of Photonics & Optical Communications SEU, China
第二章
传输线基本理论与圆图
基本概念
导行电磁波--被限制在某一特定区域内传播的电磁波 导波系统 — 导引电磁波定向传输的结构，又称波导 常用波导分类
04第二章散度与旋度
s in 0
e
e cos cos
图解法证明例pp41图2-1
一、奥一高公式的简写
奥一高公式：
P Q R x y z v d
P dydz Q dzdx R dxdy
V
构造一个矢量函数:
五．高斯散度定理及其应用
Ad
v
v
A ds
面积分与体积分的相互转换 可以双向应用
电磁场与电磁波 —散度与旋度2
微波教研室
本节内容：旋 度
矢量函数的旋度
斯托克斯公式
一、斯托克斯公式的简写
斯托克斯公式的简写 ：
Pdx Q dy Rdz
电磁场与电磁波第四讲 —散度与旋度
微波教研室
本节内容：散
度
矢量函数的散度 高斯散度定理
首先复习上节：导数和梯度
单位矢量对坐标变量的偏导数
用解析法证明（例）：
ex
e
c o s e s in
e e c o s .........(1 )
混合积:
A B C Bx Cx
Ax
Ay By Cy
Az Bz Cz
一、斯托克斯公式的简写
斯托克斯公式：
R Q Q R P P P dx Q dy R dz y z dydz z x dzdx x y dxdy S S
圆柱坐标系中 :
e 1 A
e
第2章—静磁场
v
B
FB = qv ´ B
B =
(T, 特斯拉) q v sin q
2-2
FB
第2章 静磁场
磁力线
某点处磁感应强度的方向为穿过此点的磁力线的切向； 某点处磁感应强度的大小正比于穿过此点处与磁力线垂 直的单位面元的磁力线的条数； 磁力线永不相交，并构成闭合曲线。
B
第2章 静磁场
2-3
磁场中的运动电荷
第2章 静磁场
2-28
感应电动势的产生
S
S
B
B
B 与 S 的夹角随时间变化
第2章 静磁场
2-29
楞次定律
感应电流的磁通总是力图阻碍引起感应电流的磁通的变 化。
B
第2章 静磁场 2-30
动生电动势
E=
ò (v
B )× l d
第2章 静磁场
2-31
感生电动势
线圈不动而磁场发生变化，从而引起线圈的磁通发生变 化，此时产生的电动势为感生电动势。
YN = M N 1I 1 + M N 2I 2 + L + LN I N
1 N 2 1 W = 邋I n Ln + 2 n=1 2
N N
I n M nm I m
n m=1 m¹ n
单个回路
W =
1 2 I L 2
第2章 静磁场
2-44
磁场能量密度
Yn =
1 N 1 N Wm = å In 蝌 鬃 = å ÑA dl 2 n = 1 2 n=1 l
J (r ¢ )dV ¢ dA (r ) = m 4p R
线电流
J dV ⅱ J dS dl ⅱ Idl = =
A (r ) = mò
电磁场与电磁波第四版课后思考题答案第四版全 谢处方饶克谨 高等教育出版社
2.1点电荷的严格定义是什么？ 点电荷是电荷分布的一种极限情况，可将它看做一个体积很小而电荷密度很的带电小球的极限。
当带电体的尺寸远小于观察点至带电体的距离时，带电体的形状及其在的电荷分布已无关紧要。
就可将带电体所带电荷看成集中在带电体的中心上。
即将带电体抽离为一个几何点模型，称为点电荷。
2.2 研究宏观电磁场时，常用到哪几种电荷的分布模型？有哪几种电流分布模型？他们是如何定义的？ 常用的电荷分布模型有体电荷、面电荷、线电荷和点电荷；常用的电流分布模型有体电流模型、面电流模型和线电流模型，他们是根据电荷和电流的密度分布来定义的。
2,3点电荷的电场强度随距离变化的规律是什么？电偶极子的电场强度又如何呢？点电荷的电场强度与距离r 的平方成反比；电偶极子的电场强度与距离r 的立方成反比。
2.4简述和 所表征的静电场特性 表明空间任意一点电场强度的散度与该处的电荷密度有关，静电荷是静电场的通量源。
表明静电场是无旋场。
2.5 表述高斯定律，并说明在什么条件下可应用高斯定律求解给定电荷分布的电场强度。
高斯定律：通过一个任意闭合曲面的电通量等于该面所包围的所有电量的代数和除以 与闭合面外的电荷无布的电场强度。
2.6简述 和 所表征的静电场特性。
表明穿过任意闭合面的磁感应强度的通量等于0，磁力线是无关尾的闭合线， 表明恒定磁场是有旋场，恒定电流是产生恒定磁场的漩涡源 2.7表述安培环路定理，并说明在什么条件下可用该定律求解给定的电流分布的磁感应强度。
安培环路定理：磁感应强度沿任何闭合回路的线积分等于穿过这个环路所有电流的代数和 倍，即2.8简述电场与电介质相互作用后发生的现象。
在电场的作用下出现电介质的极化现象，而极化电荷又产生附加电场2.9极化强度的如何定义的？极化电荷密度与极化强度又什么关系？ 单位体积的点偶极矩的矢量和称为极化强度，P 与极化电荷密度的关系为 极化强度P 与极化电荷面的密度 2.10电位移矢量是如何定义的？在国际单位制中它的单位是什么 电位移矢量定义为 其单位是库伦/平方米 （C/m 2） 2.11 简述磁场与磁介质相互作用的物理现象？ ερ/=•∇E 0=⨯∇E ερ/=•∇E 0=⨯∇E VS 0 0=⋅∇BJ B 0μ=⨯∇0=⋅∇B J B0μ=⨯∇0μC P•∇=-p ρnsp e •=P ρE P EDεε=+=0在磁场与磁介质相互作用时，外磁场使磁介质中的分子磁矩沿外磁场取向，磁介质被磁化，被磁化的介质要产生附加磁场，从而使原来的磁场分布发生变化，磁介质中的磁感应强度B 可看做真空中传导电流产生的磁感应强度B 0 和磁化电流产生的磁感应强度B ’ 的叠加，即 2.12 磁化强度是如何定义的？磁化电流密度与磁化强度又什么关系？ 单位体积内分子磁矩的矢量和称为磁化强度；磁化电流体密度与磁化强度： 磁化电流面密度与磁化强度： 2.13 磁场强度是如何定义的？在国际单位制中它的单位是什么？2,14 你理解均匀媒质与非均匀媒质，线性媒质与非线性媒质，各向同性与各向异性媒质的含义么？ 均匀媒质是指介电常数 或磁介质磁导率 处处相等，不是空间坐标的函数。
22人教版高中物理新教材选择性必修第2册--第2节 电磁场与电磁波
源是由于电荷的“动”，这个动，导致了电场的变化，从而产生了磁场。因
此是电场的“变化”产生了磁场而不是电场的存在产生了磁场。
④ 这里的“像”指的是什么像？
[答案] 提示
“像”是指变化的电场与运动的电荷在产生的电场上像，都
是电场在变化，因此在周围空间能产生磁场的条件是“电场的变化”。
⑤ 为什么变化的电场和磁场总是相互联系的？
（4）电磁波具有波的共性，能发生反射、折射、干涉、衍射、多普勒效应、
吸收等现象。
（5）电磁波像所有的波一样携带着电磁振动这种振动形式和能量向前传播，
因此电磁波也是传播能量的一种形式；同时电磁波能够脱离振源继续传播，
类似于机械波。
探究点一
电磁场的形成
1. 电场、磁场有对称之美，磁场变化（如图1磁极的靠近或远离）会产
小于环口径的带正电的小球，正以速率 0 沿逆时针方向匀速运动。若在此
空间突然加上方向竖直向上、磁感应强度 随时间成正比例增加的变化的磁
场，设运动过程中小球所带的电荷量不变，那么( CD )
A. 小球对玻璃圆环的压力不断增大
B. 小球受到的磁场力不断增大
C. 小球先沿逆时针方向做减速运动，过一段时间后，
例 如图所示是著名物理学家费曼设计的一个实验，
在一块绝缘板中部安装一个线圈，并接有电源，板
的四周有许多带负电的小球，将整个装置悬挂起来，
接通电源瞬间，整个圆盘将转动一下，你知道这是
为什么吗？
[答案] 见解析
[解析] 解析
接通电源瞬间，线圈中产生变化的电流，从而产生变化的磁
场，根据麦克斯韦电磁场理论，该变化的磁场在空间产生电场，带负电的小
电场）……，这样下去，变化的电场、磁场就会在周围空间由近及远地向外
电磁场与电磁波期末复习知识点归纳
例：电场强度为 V/m的均匀平面波从空气中垂直入射到Z＝0处的理想介质（相对介电常数r＝9、相对磁导率r＝1）平面上，式中的0、Em均为已知。求：
反射波电场和磁场的复数表达式，并说明反射波的极化类型；
求空气中合成电场的表达式，简要说明合成波的特点。
均匀平面波：等相位面也是平面，且在任何一个等相位 面上场矢量的大小、方向处处相同。
x
z
均匀平面波：是指电磁波的场矢量只沿着它的传播方向变化，在与波传播方向垂直的无限大平面内，电场强度E和磁场强度H的方向、振幅和相位都保持不变的波。
无界理想介质中的均匀平面波
周期:
坡印廷矢量定义式：
坡印廷矢量的物理意义：
W/m2
S
E
H
时谐电磁场：以一定的角频率随时间作正弦或余弦
麦氏方程的复数形式
变化的电磁场或者正弦电磁场。
瞬时矢量和复矢量的关系为： 瞬时表达式和复数表达式的转换
瞬时坡印廷矢量：
02
平均坡印廷矢量：
01
坡印廷矢量的三种形式
第5章 均匀平面波在无界空间中的传播
电磁波极化的工程应用
圆极化天线只能接收到与其自身旋向相同的圆极化波，而一个线极化波总可以分解为两个旋向相反的圆极化波，其中总有一个可以被某圆极化天线接收。而线极化波总可以分解为两个空间相互正交的线极化波，其中总有一个可以被某线极化天线接收。因此在收发双方有一方运动的情况下（比如导弹与地面控制中心的通信），如果有一方采用圆极化天线，就可以保证信号畅通：若双方都是线极化天线，则可能因为相对位置变化而出现失配的情况。
例6.1.1: 一右旋圆极化波从空气垂直入射到位于z＝0的理想导体板上，其电场强度的复数形式为： （1）写出反射波的表达式并说明反射波的极化类型： （2）写出总电场强度的瞬时表达式： （3）求板上的感应面电流密度。
电磁场与电磁波复习重点
梯度: 高斯定理:A d S ，电磁场与电磁波知识点要求第一章矢量分析和场论基础1理解标量场与矢量场的概念；场是描述物理量在空间区域的分布和变化规律的函数。
2、理解矢量场的散度和旋度、标量场的梯度的概念，熟练掌握散度、旋度和梯度的计算公 式和方法(限直角坐标系)。
:u；u；u e xe ye z ，-X；y: z物理意义：梯度的方向是标量u 随空间坐标变化最快的方向;梯度的大小：表示标量 u 的空间变化率的最大值。
散度：单位空间体积中的的通量源，有时也简称为源通量密度,旋度：其数值为某点的环流量面密度的最大值， 其方向为取得环量密度最大值时面积元的法 线方向。
斯托克斯定理：■ ■(S?AdS|L )A d l数学恒等式：' Cu )=o ,「c A )=o3、理解亥姆霍兹定理的重要意义：a时，n =3600/ a , n为整数，则需镜像电荷XY平面, r r r.S(—x,y ,z)-q ■严S(-x , -y ,z)S(x F q R 1qS(x；-y ,z )P(x,y,z)若矢量场A在无限空间中处处单值，且其导数连续有界，源分布在有限区域中，则矢量场由其散度和旋度唯一地确定，并且矢量场A可表示为一个标量函数的梯度和一个矢量函数的旋度之和。
A八F u第二、三、四章电磁场基本理论Q1、理解静电场与电位的关系，u= .E d l，E(r)=-V u(r)P2、理解静电场的通量和散度的意义，「s D d S「V "v dV \ D=，VE d l 二0 ' ' E= 0静电场是有散无旋场，电荷分布是静电场的散度源。
3、理解静电场边值问题的唯一性定理，能用平面镜像法解简单问题;唯一性定理表明：对任意的静电场，当电荷分布和求解区域边界上的边界条件确定时，空间区域的场分布就唯一地确定的镜像法：利用唯一性定理解静电场的间接方法。
关键在于在求解区域之外寻找虚拟电荷，使求解区域内的实际电荷与虚拟电荷共同产生的场满足实际边界上复杂的电荷分布或电位边界条件，又能满足求解区域内的微分方程。
2.1电荷守恒定律
I
)
10r r sin d d 10r
S
J dS
0
S
J dS
S
J r 2 sin d d
1.5 2
2
1.5 2
0
r
2
0
d sin d
0
40 r 0.5 |r 1mm 3.97( A)
r r 1 (sin J ) ( J ) r sin r sin
V
y
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电磁场与电磁波
第2章
电磁场的基本规律
6
2. 电荷面密度
Δq(r ) dq(r ) S (r ) lim ΔS 0 ΔS dS
单位: C/m2 (库/米2)
z
S q S r
o x
y
如果已知某空间曲面S 上的电荷 面密度，则该曲面上的总电荷q 为
q
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电磁场与电磁波
第2章
电磁场的基本规律
3
2.1 电荷守恒定律
本节内容
2.1.1 电荷与电荷密度 2.1.2 电流与电流密度 2.1.3 电荷守恒定律
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电磁场与电磁波
第2章
电磁场的基本规律
4
2.1.1 电荷与电荷密度
• 电荷是物质基本属性之一。 • 1897年英国科学家汤姆逊(J.J.Thomson)在实验中发现了 电子。 • 1907 — 1913年间，美国科学家密立根(iken)通过 油滴实验，精确测定电子电荷的量值为 e =1.602 177 33×10-19 何带电粒子所带电荷都是e 的整数倍。 • 宏观分析时，电荷常是数以亿计的电子电荷 e 的集合， (单位：C )
电磁场与电磁波答案(第四版)
第一章习题解答1.1 给定三个矢量A 、B 和C 如下： 23x y z =+-A e e e4y z =-+B e e52x z =-C e e求：（1）A a ；（2）-A B ；（3）A B g ；（4）AB θ；（5）A 在B 上的分量；（6）⨯A C ；（7）()⨯A B C g 和()⨯A B C g ；（8）()⨯⨯A B C 和()⨯⨯A B C 。
解 （1）23A x y z +-===+e e e A a e e e A （2）-=A B (23)(4)x y z y z +---+=e e e ee 64x y z +-=e e e（3）=A B g (23)x y z +-e e e (4)y z -+=e e g －11 （4）由cos AB θ===A B A B g ，得1cos AB θ-=(135.5=o （5）A 在B 上的分量 B A =A cos ABθ==A B B g （6）⨯=A C 123502x yz-=-e e e 41310x y z ---e e e（7）由于⨯=B C 041502x yz-=-e e e 8520x y z ++e e e⨯=A B 123041xyz-=-e e e 1014x y z ---e e e所以 ()⨯=A B C g (23)x y z +-e e e g (8520)42x y z ++=-e e e ()⨯=A B C g (1014)x y z ---e e e g (52)42x z -=-e e（8）()⨯⨯=A B C 1014502x yz---=-e e e 2405x y z -+e e e()⨯⨯=A B C 1238520x y z -=e e e 554411x y z --e e e1.2 三角形的三个顶点为1(0,1,2)P -、2(4,1,3)P -和3(6,2,5)P 。
（1）判断123PP P ∆是否为一直角三角形；（2）求三角形的面积。
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则穿过面积元 dS的电流为
div
dq dt
vdSΒιβλιοθήκη 所以，运流电流为iv div s v dS s Jv dS
式中运流电流密度为
Jv
div ds
v
通常，传导电流与运流电流并不同时存在。
位移电流 电介质内部的分子束缚电荷作微观位移而形成
作一个闭合面S，假定其中所包围的电量为q，根据高斯定 律可知
第2章 电场、磁场与麦克斯韦方程
重点：
1. 电场力、磁场力、洛伦兹力 2. 电磁场中的三种电流以及电流连续性原理 3. 麦克斯韦方程的导出及意义 4. 微分形式的麦克斯韦方程 5. 积分形式的麦克斯韦方程 6. 时谐形式的麦克斯韦方程 7. 电磁场的能量与坡印廷矢量
2.1 电场力、磁场力与洛伦兹力
q s D dS
则穿过闭合面S的位移电流为：
id
dq dt
s
D dS t
s Jd dS
式中位移电流密度
Jd
D t
0
E t
位移电流是电场随时间变化的结果
2.电流连续性原理
在时变电磁场空间，围绕着通电导体作一闭合面S，则
穿入的传导电流和运流电流应等于S面内自由电量q的增加率
，即
ic
iv
根据斯托克斯定律
变化的磁场
e E dl ( E) dS dm B dS
l s
dt
s t
可得麦克斯韦第二方程 ： E B
t
感应电场是磁场随时间变化的结果
2.4 由磁通量与高斯定律导出麦克斯韦第三方程
穿过开表面积S的磁通
m B dS s
磁力线是闭合的，永远是连续的，于是，对于一个闭合面S而言
磁通连续性原理 根据高斯定律
B dS 0
s B dS BdV 0 V
可得麦克斯韦第三方程 ： B 0
2.5 由安培环路定律与斯托克斯定律 导出麦克斯韦第四方程
1. 传导电流、运流电流和位移电流
传导电流
自由电荷在导电媒质中作有规则运动而形成
在电场的作用下能自由移动的电荷叫自由电荷。导体内部 存在大量自由电荷。金属导体中的自由电荷是自由电子； 电解液中的自由电荷是离解的正、负离子；
形成运流电流的电荷在运动时并不受到碰撞阻滞作用， 即使存在与其它粒子发生碰撞的机率，其作用也微乎其微， 可忽略不计，因此运流电流不服从于欧姆定律。
假设存在一个电荷体密度为 的区域，在电场作用下，电荷
以平均速度v 运动，在dt 时间内，电荷运动的距离为dl则
dl vdt
如果存在一个面积元 dS，当运动电荷垂直穿过面积元时， dt 时间内穿过的总电量为
s E dS Q / 0
根据高斯定律 S D dS DdV Q q dV
V
V
可得麦克斯韦第一方程 ： 或
D
体电荷 密度
E /0
2.3 由法拉第电磁感应定律与斯托克斯定律 导出麦克斯韦第二方程
法拉第电磁感应定律
法拉第电磁感应定律是确定感应电动势大小的定
律。闭合电路中产生的感应电动势的大小跟穿过
束缚电荷 就是在原子核的束缚下不能在原子间自由移动的电荷
2.5 由安培环路定律与斯托克斯定律 导出麦克斯韦第四方程
传导电流
自由电荷在导电媒质中作有规则运动而形成
dI A B d
R
R
R dl
dS
dS
A
d
dI
dl
B
dI 1 d dS dl
η为电阻率， dI / dS Jc
d / dl E
1. 电场力
静止电荷之间的作用力可由库仑定律描述
库仑定律-实验定律
FE
q2q1 R2
R1 ( )(
R 40
)
适用条件 • 两个可视为点电荷的带电体之间相互作用力;
•
无限大真空情况 (式中
0
109
36
8.85 1012
F/m)
可推广到无限大各向同性均匀介质中 (0 )
当真空中引入第三个点电荷 q3 时，试问 q1 与 q2 相互间的 作用力改变吗? 为什么？
用一个磁感应强度 B 来描述。
磁场力通过磁场传递
3.洛伦兹力
当一个电荷既受到电场力同时又受到磁场力的作用 时，我们称这样的合力为洛伦兹力。
即
F qE qv B
2.2 由电通量与高斯定律导出麦克斯韦第一方程
规定
一个电荷q所产生的力线条数即电通量，等于 用库仑表示的电荷量的大小，
定义
穿过一个单位有向面积dS的力线的条数为
（电场强度与电势的关系）
Jc
E
E
传导电流的电流密度 Jc 与电场强度 E 的关系为：
Jc E
此式说明传导电流密度服从于欧姆定律(ohm’s law)，并且 传导电流为
ic s Jc ds
自由电荷在导电介质中运动时会受到其它粒子的碰撞，阻碍电 荷的运动，形成电阻
运流电流
电荷在无阻力空间作有规则运动而形成
电通密度(electric flux density)，用 D 表示。
在自由空间中，穿过有向面积S的电通量为
E D dS q s
其中，电通密度 D 与电场强度 E 的关系为 D E0
若闭合曲面所包围的电荷多于一个以上，则电通量关系应 改写为
e s D dS q Q
电场强度 E 穿出球面的电场强度通量为
dq dt
麦克斯韦假设，闭合S面内自由电量q的增长应与穿出的位移 电流相一致，并且若指定穿出S面的电流为正，则
( J dS sc
J
sv
dS ) id
s
D dS t
于是可得
s (Jc Jv Jd ) dS 0
即 ic iv id 0 此式称为电流连续性原理
或 s J dS 0
电流连续性原理表明：在时 变场中，在传导电流中断处 必有运流电流或位移电流接 续。
其中
该电路的磁通量变化率成正比，即
e dm dt
楞次定律是一条电磁学的定律，从电磁感应得出 感生电动势的方向。
感应电动势
e l E dl
变化的磁场产生电场
2.3 由法拉第电磁感应定律与斯托克斯定律 导出麦克斯韦第二方程
闭合路径所包围的磁通
m B dS 单位（Wb） s
B 为磁通密度 （T）特斯拉
电场力符合矢量叠加原理 通过电场传递
2. 磁场力
当电荷之间存在相对运动，比如两根载流导线，会 发现另外一种力，它存在于这两线之间，是运动的电荷 即电流之间的作用力，我们称其为磁场力 。
假定一个电荷q以速度 v 在磁场中运动，则它所受
到磁场力为
FB＝qv B
这表明：一个单位电流与另外一个电流的作用力可以