热力学第一定律解读
热力学第一定律解释
热力学第一定律解释
热力学第一定律是能量守恒定律，表述了能量在自然界中的守恒性质。
具体来说，能量不可能从不存在转变成存在，也不可能从存在转变成不存在，能量只能从一个物体传递到另一个物体或者转化为其他形式。
将热力学第一定律应用于地方，在生态环境保护和可持续发展方面有着重要作用。
例如，在城市工业、农业与建筑等领域中，通过对能源使用和排放的控制，可以有效地节约能源、减少污染，提高资源利用率和能源效率，实现可持续发展。
此外，热力学第一定律还可以用于各种工程项目中，例如太阳能收集器、燃料电池等。
这些工程项目都依赖于能量的转移和转化，而热力学第一定律为这些工程项目提供了理论和实践基础。
通过对能量的计算和分析，我们可以更好地设计和改进这些工程项目，实现更高效、更可靠和更稳定的能源系统。
总的来说，热力学第一定律是能量守恒的基本原则，也是许多科技工程和生态环境保护领域的基础理论。
将其应用于地方，有助于优化资源配置、提高能源效率和促进可持续发展。
热力学第一定律能量守恒定律
热力学第一定律能量守恒定律热力学是研究能量转换与传递规律的学科。
热力学第一定律是热力学基本定律之一，也被称为能量守恒定律。
它指出，在一个系统中，能量既不能被创造，也不能被毁灭，只能转化形式或者传递，总能量保持不变。
在这篇文章中，我们将深入探讨热力学第一定律及其应用。
1. 定律解读热力学第一定律是基于能量守恒原理得出的。
它表明，一个系统内能量的增加等于系统所得的热量减去所做的功。
即ΔE = Q - W，其中ΔE表示系统内能量的变化，Q表示系统所得的热量，W表示系统所做的功。
根据这个定律，我们可以推导出一系列与能量转化相关的关系式。
2. 热力学第一定律的应用热力学第一定律在工程学、物理学以及其他领域中有广泛的应用。
以下是其中几个重要的应用示例。
2.1 热机效率热机效率是指热机从热源吸收热量后产生的功的比例。
根据热力学第一定律，热机的净功输出等于从热源吸收的热量减去向冷源放出的热量。
因此，热机效率可以表示为η = W/Qh，其中η表示热机效率，W表示净功输出，Qh表示热机从热源吸收的热量。
热力学第一定律为热机的效率提供了理论基础，也为热机的设计和优化提供了依据。
2.2 热传导方程热传导是指热量在物体或介质中通过分子碰撞传递的过程。
根据热力学第一定律，热量传递的速率与温度梯度成正比。
热传导方程描述了热传导过程中的温度变化情况，它可以表示为dQ/dt = -kA(dt/dx)，其中dQ/dt表示单位时间内通过物体截面传递的热量，k表示热导率，A表示截面积，dt/dx表示温度梯度。
热传导方程在热流计算、材料热传导性能研究等领域有广泛的应用。
2.3 平衡态热力学平衡态热力学研究的是恒定温度和压力下的物质性质及其相互关系。
根据热力学第一定律，热平衡状态下，系统所得的热量等于系统所做的功。
通过研究热力学第一定律，我们可以推导出各种平衡态热力学关系，如焓的变化、热容、热膨胀等。
3. 热力学第一定律的实验验证热力学第一定律得到广泛的实验证实。
热力学第一定律的理解
解析 (1)由热力学第一定律可得ΔU＝ W＋Q＝－120 J＋280 J＝160 J，气体 的内能增加了160 J。 (2)由于气体的内能仅与状态有关，所以 气体从状态2回到状态1的过程中内能应 减少，其减少量应等于从状态1到状态2 的过程中内能的增加量，则从状态2到 状态1的内能应减少160 J，即ΔU′＝－ 160 J，又Q′＝－240 J，根据热力学第 一定律得：ΔU′＝W′＋Q′，所以W′＝ ΔU′－Q′＝－160 J－(－240 J)＝80 J， 即外界对气体做功80 J。 答案 (1)增加160 J (2)外界对气体做 功 80 J
【备选】 (2011· 江苏卷) 如图 所示，内壁光滑的汽缸水平放 置．一定质量的理想气体被活塞 密封在汽缸内，外界大气压强为 p0.现对汽缸缓慢加热，气体吸收 热量Q后，体积由V1增大为V2.则 在此过程中，气体分子平均动能 ______( 增大 选填“增大”、“不变” 或“减小”)，气体内能变化了 Q－p0(V2－V1) ______________.
P、V、 T
解析 由于对汽缸缓慢加热，温 度升高，气体分子平均动能 增大； 根据热力学第一定律: W＋Q＝ΔU， 其中气体对外做功: W＝－p0(V2－V1)， 气体内能变化: ΔU＝Q－p0(V2－V1). 答案 增大 Q－p0(V2－V1)
解析显隐
3.规律方法
规律方法
应用热力学第一定律应注意符号法则:
选修3-3 热学
热力学第一定律的理解
主讲人：徐礼艺
1.热点透析
热力学第一定律的理解
热力学第一定律不仅反映了做功和热传递这两种方式改变内 能的过程是等效的，而且给出了内能的变化量和做功与热传 递之间的定量关系，即ΔU＝Q＋W。
1.热力学第一定律的几种特殊情况 ①若过程是绝热的，则Q＝0，W＝ΔU，外界对物体做的功等于 物体内能的增加量． ②若过程中不做功，即W＝0，则Q＝ΔU，物体吸收的热量等于 物体内能的增加量． ③若过程的始末状态物体的内能不变，即ΔU＝0，则W＋Q＝0 或W＝－Q.外界对物体做的功等于物体放出的热量．
热力学第一定律
热力学第一定律热力学第一定律是能量守恒定律的基本表达形式。
它指出，能量在物理系统中的转换和传递时，其总量保持不变。
本文将对热力学第一定律进行深入探讨，从概念解释到实际应用进行论述。
1. 能量的定义能量是物理系统中进行各种物质和能量交换的基本属性。
它可以以多种形式存在，如热能、机械能、化学能等。
能量不会自行产生或消失，只会在不同形式之间转化或传递。
热力学第一定律就是描述这种能量转换和传递的规律。
2. 热力学第一定律的表达热力学第一定律的数学表达式可以写作：ΔU = Q - W，其中ΔU表示系统内能的变化，Q表示系统吸收的热量，W表示系统对外做功。
该公式表明，能量的变化由系统吸收的热量和对外做的功共同决定。
3. 定律解读根据热力学第一定律，一个物理系统可以以三种方式与外界交换能量：热传递、做功和物质交换。
系统内能的变化是由这些能量交换所决定的。
如果系统吸收的热量大于对外做的功，系统内能增加；如果系统对外做的功大于吸收的热量，系统内能减少；如果两者相等，则系统内能保持不变。
4. 热力学第一定律的应用热力学第一定律在各个领域都有重要的应用。
在工程热力学中，可以通过对系统内外能量交换的计算和分析，确定系统的热效率和功率输出。
在生物学中，热力学第一定律可以解释生物体内能量转换的规律，如新陈代谢过程中的能量平衡。
在环境科学中，热力学第一定律可以应用于能源转换和环境评估中。
5. 热力学第一定律的局限性热力学第一定律虽然是能量守恒的基本表达形式，但也有一定的局限性。
它无法准确描述能量的质量和结构变化，以及一些微观过程中的能量转移情况。
对于开放系统和非平衡态系统，热力学第一定律需要与其他定律和理论相结合使用。
总结：热力学第一定律是能量守恒定律的基本表达形式，描述了能量在物理系统中的转换和传递规律。
它对于工程、生物学和环境科学等领域具有重要的应用价值。
然而，在一些特殊情况下，热力学第一定律需要与其他定律和理论相结合使用，才能准确描述能量的变化和转移过程。
热力学第一定律
热力学第一定律热力学是研究能量转化和能量传递规律的学科，其核心定律是热力学第一定律。
热力学第一定律是指能量守恒定律，亦即能量既不可以被创造也不可以被毁灭，只能由一种形式转化为另一种形式。
本文将详细探讨热力学第一定律的原理和应用。
一、热力学第一定律的原理热力学第一定律的原理可以用以下数学表达式表示：ΔU = Q - W其中，ΔU表示系统内能的变化，Q表示系统所吸收的热量，W表示系统所做的功。
根据能量守恒定律，系统内能的变化等于系统所吸收的热量减去系统所做的功。
这个表达式也可以解释为：系统内能的增加等于热量增加减去工作所做的减少。
二、热力学第一定律的应用热力学第一定律在热力学领域的应用非常广泛，下面将介绍几个常见的应用。
1. 热功等价关系根据热力学第一定律，热量和功可以相互转化。
当系统吸收热量时，系统内能增加，从而可以转化为对外做功；反之，当系统对外做功时，系统内能减少，相应地会释放热量。
这种热量和功的转化关系被称为热功等价原理。
2. 热机效率热机是指将热能转化为机械能的装置，例如蒸汽机、内燃机等。
根据热力学第一定律，热机的效率可以用以下公式表示：η = (W_net / Q_in) * 100%其中，η表示热机的效率，W_net表示净功，Q_in表示输入的热量。
热机的效率即净功和输入热量的比值，通常以百分比表示。
通过热力学第一定律的应用，可以评估和改善热机的性能。
3. 热力学循环热力学循环是指在特定条件下，将工质(如气体、液体等)依次进行一系列热量转换和功转换后回到起始状态的过程。
常见的热力学循环有卡诺循环和斯特林循环等。
热力学第一定律在热力学循环研究中起到了重要的作用，通过应用该定律可以分析循环系统内能的变化和热量转化情况，从而优化循环效率。
4. 热传导热传导是指通过物质内部的振动和碰撞，热能从高温区传递到低温区的现象。
根据热力学第一定律，热能传导的过程中不会产生或消耗热量，能量守恒。
通过热力学第一定律的应用，可以计算热传导的速率和热量的流动情况，为热传导的工程应用提供理论依据。
热力学第一定律和第二定律
热力学第一定律和第二定律热力学第一定律1. 内容：一般情况下，如果物体跟外界同时发生做功和热传递的过程，那么外界对物体做的功W，与物体从外界吸收的热量Q之和,等于物体的内能的增加量2. 数学表达式：W+Q=ΔU(1)Q取决于温度变化：温度升高，Q>0;温度降低，Q<0.(2)W取决于体积变化：V增大时，气体对外做功，W<0;V减小时，外界对气体做功，W>0.(3)特例：如果气体向真空扩散，那么W=0.(4)绝热过程Q=0，关键词是“绝热材料”或“变化迅速”。
3. 热力学第1定律的理解(1)做功改变物体的内能：外界对物体做功，物体内能增加;物体对外做功，物体内能减少。
在绝热过程，物体做多少功，改变多少内能。
(2)热传递改变物体的内能：外界向物体传递热量，即物体吸热，物体的内能增加;物体向外界传递热量，即物体放热，物体的内能减少。
传递多少热量，内能就改变多少。
(3)做功和热传递的实质，做功改变内能是能量的变化，用功的数值来度量;热传递改变内能是能量的转移，用热量来度量。
热力学第二定律1.热传导的方向性：热传导的过程可以自发地由高温物体向低温物体进行，但相反方向却不能自发地进行，即热传导具有方向性，是一个不可逆过程。
2.补充说明：(1)“自发地”过程就是不受外界干扰的条件下进行的自然过程;(2)热量可以自发地从高温物体向低温物体传递，却不能自发的从低温物体传向高温物体;(2)热力学第二定律的能量守恒表达式：ds≥δQ/T(3)热量可以从低温物体传向高温物体，必须有“外界的影响或帮助”，就是要由外界对其做功才能完成。
3.热力学第二定律的两种表述(1)克劳修斯表述：热量不能自发地从低温物体传向高温物体。
(2)开尔文表述：不可能从单一热源吸收热量，使之完全变为有用功，而不引起其他变化。
热力学第一定律 比热容
热力学第一定律比热容咱来聊聊热力学第一定律和比热容这个超有趣的事儿。
一、热力学第一定律是啥呢？热力学第一定律其实就是能量守恒定律在热现象中的一种表现形式啦。
简单说呢，就是能量不会凭空产生，也不会凭空消失，它只会从一种形式转化为另一种形式，或者从一个物体转移到另一个物体。
比如说，咱们烧开水的时候，火的热能就传递给了水，水的内能就增加了，水的温度也就升高了。
这就是能量在不同形式（热能到内能）和不同物体（火到水）之间的转换和传递呢。
在这个过程中，有一个很重要的概念就是内能。
内能是物体内部所有分子热运动的动能和分子势能的总和。
就像一个班级里同学们的活力（动能）和同学们之间的关系（势能）加起来就是这个班级的整体状态一样。
当有热量传递给物体或者物体对外做功的时候，物体的内能就会发生变化。
二、比热容又是什么鬼呢？比热容这个概念可就更有意思啦。
咱们想啊，如果把相同质量的不同物质放在同样的热源下加热相同的时间，你会发现它们升高的温度可不一样哦。
比如说，同样质量的水和沙子，在太阳下晒同样长的时间，沙子热得可快了，温度升得老高，但是水呢，温度升高得就比较慢。
这就是因为它们的比热容不一样。
比热容就是单位质量的某种物质升高（或降低）单位温度所吸收（或放出）的热量。
水的比热容比较大，这就意味着它吸收或者放出同样多热量的时候，温度变化比较小。
这就是为啥海边的气候总是比较温和呢，因为大海里那么多水，就像一个超级大的热量储存器，夏天的时候吸收很多热量，温度也不会升得太高，冬天的时候放出热量，温度也不会降得太低。
三、热力学第一定律和比热容之间的小秘密。
这两者之间可是有着千丝万缕的联系哦。
根据热力学第一定律，当我们给物体加热的时候，热量传递进去，物体的内能就会增加。
那增加多少呢？这就和比热容有关系啦。
如果我们知道了物质的比热容，再知道物体的质量和温度变化，就能算出吸收或者放出了多少热量，也就知道内能变化了多少。
比如说，有一杯水，质量是m千克，它的比热容是c，温度升高了ΔT度。
热力学第一定律
热力学第一定律热力学是研究能量转化和传递的科学，而热力学第一定律则是热力学中最基本的定律之一。
本文将深入探讨热力学第一定律的含义、应用以及对能量守恒的重要意义。
一、热力学第一定律的含义热力学第一定律，也被称为能量守恒定律，指的是能量是守恒的，即能量既不会被创造，也不会被消灭，只会在不同形式之间转换。
这意味着能量的总量在一个系统中是恒定的，既不能增加也不能减少。
根据热力学第一定律，我们可以得出以下公式：∆U = Q - W其中，∆U表示系统内能量的变化，Q表示系统所吸收或放出的热量，W表示系统所做的功。
这个公式表明，一个系统内的能量变化可以通过吸收或放出热量以及做功来实现。
二、热力学第一定律的应用热力学第一定律的应用非常广泛，涉及到许多领域，以下是一些常见的应用场景：1. 汽车引擎工作原理汽车引擎的工作原理是基于热力学第一定律的。
当汽车引擎运转时，燃烧室中的燃料会燃烧产生高温高压气体，这些气体通过汽缸的活塞做功推动汽车前进。
而在这个过程中，一部分能量以热的形式散失到环境中，符合热力学第一定律所描述的能量转化和守恒的原理。
2. 电力发电电力发电也是热力学第一定律的应用之一。
在燃煤、核能或其他能源发电的过程中，通过燃烧能源或裂变反应产生高温高压的蒸汽，这些蒸汽会驱动涡轮机转动，再由涡轮机带动发电机发电。
这个过程中，能量从化学能或核能转化为机械能，最终转化为电能，也符合能量转化和守恒的原理。
3. 生物体能量转化生物体内能量的转化同样符合热力学第一定律。
例如，我们通过食物摄入获得能量，这些能量在人体内进行新陈代谢，一部分能量被消耗在生命各个方面的活动中，一部分能量以热量的形式散失。
这个过程中，能量守恒不变，符合热力学第一定律的规律。
三、热力学第一定律对能量守恒的重要意义热力学第一定律对能量守恒具有极其重要的意义。
它不仅适用于宏观的能量转换过程，也适用于微观的分子运动。
能量是宇宙中最基本的物理量之一，而热力学第一定律为我们提供了一种理解和描述能量转化和守恒的规律。
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2.3热容2.3.1热容在以下三种情况下体系与环境之间能量可能以热的形式进行传递：1.体系中物质的化学性质和聚集状态不变而温度变化的过程或称单纯物理变温过程。
2.相变过程；3.化学反应过程。
本节着重讨论第一类情况。
任何一个物体（或系统），升高单位温度所吸收的热量称为该物体的热容。
它属于热响应函数，自然是状态函数。
加热可以使体系温度升高，所需热量与温升程度成正比：Q∝ ΔT或(2-16)故(2-17)称为“平均热容”，相当于在一定温度范围内体系温度升高1º 所需热量的平均值。
当所取物质数量为一摩尔，则称为“摩尔平均热容”：(2-18)或(2-19)热容随温度变化，只有当所取温度间隔ΔT愈小时，所求得的值才愈接近于指定温度下热容的数值。
定义“真实热容” C为：(2-20)而摩尔热容(2-21)或(2-22)物质的摩尔热容C m与比热C s ()之间有如下关系(2-23)式中M为物质的摩尔质量。
以下谈及“热容”如无特别指明,均系指“摩尔热容”而言，“摩尔”二字从略。
2.3.2 等容热容与等压热容热与途径有关，故热容也与只有在完成过程的途径指定之后，它们才有确定的数值。
在物理化学中最常用到的热容有两种形式：“等容热容”C v（或C v.m）和“等压热容”C p（或C p.m）。
它们也都称为热响应函数。
对于无非膨胀功发生的封闭体系，第一定律可以表示为：dU =δQ -pdV(2-24)或δQ =dU +pdV(2-25)等容条件下，dV =0δQ v =dU(2-26)而(2-27)故等容热容(2-28)若定义一新热力学函数H，称为“焓”H≡U +pV(2-29)由于U、p、V均为状态函数，而U和pV均具有能量的量纲，故H必然为一具有能量量纲的状态函数。
定义H之后，可以看到很有意义的结果：∵δQ =dU +pdV(2-25)在等压条件下：或δQ p =dH(2-30)而(2-31)与式(2-27)对比：对于无非膨胀功的封闭体系，在等容条件下体系所吸收的热转变为体系热力学能的增量；而在等压条件下所吸收的热则转变为体系焓的增量。
可见焓这一能量函数在等压过程中的作用与热力学能在等容过程中的作用类似。
热力学方法的特点就是建立一些状态函数，一方面在一定条件下它们与过程的功或热有一定的关系，可由实验中测定其变化，获得有关数据；另一方面状态函数由体系性质所决定，它们之间存在着相互联系，通过这些关系可以间接地求得难以直接测量的物理量的数据，状态函数的建立也便于从体系的性质出发来研究自然规律。
应该注意，在等压下dH =δQ p，这仅是焓变在特定条件下的关系，并不能理解为只有在这种条件下焓才起作用，从普遍定义H≡U +pV出发，以后还可以看到它在其它方面的应用。
显然，等压热容C p.m可定义为：(2-32)2.3.3C p与C v的差值一般说来，将热力学能表为T和V的函数而将焓表为T和p的函数在应用上较为方便：U =f(T、V)(2-3)H =f(T、p)(2-33)以代入式(2-3)和代入式(2-33)可得：(2-34)和(2-35)通常情况下C p较易自实验中测定，而C v则较难。
由以上两式出发可以得出Cp和C v的关系，则可自某些实验数据进行它们相互的换算。
(2-36) 由式(2-34)，左右两边各除以dT，并确定条件为等压：(2-37)以式(2-37)结果代入式(2-36)热容差关系(2-38)此式导出时没有引入任何特殊条件，故为一普遍公式。
可以看出：C p和C v的差值系由于等压下温度升高时体系容积发生变化抵抗“外力”和“内聚引力”做功而引起。
上式右边项相当于一摩尔物质恒压下升温 1K 时抵抗外力所做的膨胀功；项具有压力的量纲，称为”内压力“，它相当于体积发生单位变化时所引起的热力学能变化，其值可作为体系中分子间引力大小的衡量；而项相当于等压下升温 1K 时一摩尔物质为克服分子间引力所需做的“内功”（所消耗的能量）。
项一般难以直接测量，对于固体或液体，其力学响应函数－体积膨胀系数α和等温压缩系数к，则较易直接测量。
它们的定义分别为：(1-78)(1-79)由热力学第二定律（证明在第三章中解决，此处先引用其结果）可得：(2-39)以式(2-39)代入式(2-38)，可得热容差的另一形式：以式(1-78)结果代入上式：(2-40)又∵循环规则得(1-82)将式(1-82)结果代入式(2-40)即得热响应函数与力学响应函数的关系式：(2-41)上式对于气、液、固三态均适用，为一普遍公式。
对于 1 摩尔理想气体：将以上两式结果代入式(2-41)C-C v,m =R(2-42)p,m如气体的物质的量为n，则C-C v =nR(2-43)p根据能量均分原理，在常温下不考虑振动自由度贡献时，单原子分子气体的，，热容商；双原子分子气体或线性多原子分子气体的，，热容商。
表2-2列举常温下一些气体平均热容的数据。
由数据比较可以看出常温常压下实际气体的C p,m和C v,m的差值一般接近于R(8.314J·mol-1·K-1)，表中C p,m 和C v,m的比值γ称为“热容商”(γ=C p,m/C v,m)。
表2-2 一些气体的平均热容(J·mol-1·K-1)2.3.4热容随温度变化关系热容随温度变化，常用级数形式表示：C p,m =a +bT +cT 2 +dT 3 +…… (2-44a)或 C p,m =a ' +b 'T +c 'T -2 +……(2-44b)式中 a 、b 、c 、d 和 a ′、b ′、c ′、d ′……分别为经验系数，其值由实验确定。
应用以上两式时所取修正项多少取决于要求的精确度。
表2-3列举了一些气体热容随温度变化关系。
有了这方面数据就可以进行等压过程热及焓变的计算：表2-3 等压热容随温度变化关系(C p,m =a ˊ+b ˊT +c ˊT -2)或(2-45a)若 C v,m 随温度变化关系数据为已知，也可以计算 ΔU 和Q v ：或(2-45b)〔例2〕试计算 101.325kPa 压力下 2 摩尔氢气温度自 273.15K 升高至373.15K 时所吸收的热量。
〔解〕查表得C p,m(H2,g) =27.28+3.26X10-3T +0.5X105/T22.4.3理想气体的等温过程与绝热过程（一）可逆等温过程在等温过程中，理想气体热力学能不变，焓不变：(ΔU)T =0(ΔH)T =0过程的热和功相等：Q T =-W T(2-61) 对于可逆元过程δQ T =-δW T =pdV(2-62)上式指出，在理想气体可逆等温过程中，气体膨胀时从环境所吸收的热转变为对环境所作的等当量的功，体积由V1变化至V2而体系热力学能不变。
压缩时环境对体系做功使体系的体积压缩而体系放出了等当量的热给环境。
过程中体系热力学能也始终保持不变。
（二）可逆绝热过程1.绝热过程方程式绝热可逆过程中δQ a =0，dU =δW a(2-63)对于理想气体：dU =C v dT =nC v,m dTnC v,m dT =-pdV(2-64) 以代入上式或又C p,m -C v,m =R故或∴(2-65)或(2-66)若以分别代入上式，整理后可得：(2-67)及(2-68) (2-65)、(2-66)、(2-67)、(2-68)等式分别表示理想气体绝热过程中p、V、T三个变量的相互依赖关系，均可称为理想气体“绝热过程方程式”。
对于单原子分子的理想气体，但从表2-2中数据可以看出，多数双原子分子气体热容商γ约为1.4左右。
由以上讨论可以看出绝热过程的特点是：过程进行中温度、压力和容积三者同时变化，但服从一定制约关系。
2.绝热过程的膨胀功由(2-67)式：或(2-69)3.绝热过程的热力学能增量和焓的增量理想气体的热力学能和焓均仅为温度的函数，对于物质的量为n的气体ΔU =nC v,mΔT =nC v,m(T2-T1)(2-70)ΔH =nC p,mΔT =nC p,m(T2-T1)(2-71)由热力学第一定律，绝热过程中Q a =0：ΔU =W aW a =nC v,m(T2-T1)(2-72) 对于理想气体，式(2-69)和式(2-72)的表示形式是一致的。
（请读者自证）4.绝热线和等温线为比较过程中体积随压力变化关系，可在p～V图中通过一点O分别做出可逆等温线和可逆绝热线。
如图2-10所示，等温过程压力p与体积V的一次方成反比，而绝热过程p与V的γ次方成反比、且γ>1，故自同一状态开始发生相同体积变化时，绝热过程中压力的变化比等温过程中的大，绝热线的斜率比等温线的陡。
因此，在膨胀过程中，始终态体积相同时等温过程所做功比绝热过程的大。
（参考图2-10，比较曲线下面积）。
〔例3〕计算1dm3氧气()自 298K 及 506.63kPa 可逆绝热膨胀至压力为 101.325kPa 时体系的(1)体积V；(2)温度T；(3)热力学能增量ΔU；(4)焓的增量ΔH。
〔解〕在实际过程中，条件总是介于绝热与等温之间，因为要达到严格的等温或严格的绝热都是不可能的，故常用“多方方程” pV n=K'来描述气体的行为，，n称为多方方程的指数，它由实验确定。
n愈接近于1过程就愈接近于等温；而n愈接近于γ则过程愈接近于绝热。
读书的好处1、行万里路，读万卷书。
2、书山有路勤为径，学海无涯苦作舟。
3、读书破万卷，下笔如有神。
4、我所学到的任何有价值的知识都是由自学中得来的。
——达尔文5、少壮不努力，老大徒悲伤。
6、黑发不知勤学早，白首方悔读书迟。
——颜真卿7、宝剑锋从磨砺出，梅花香自苦寒来。
8、读书要三到：心到、眼到、口到9、玉不琢、不成器，人不学、不知义。
10、一日无书，百事荒废。
——陈寿11、书是人类进步的阶梯。
12、一日不读口生，一日不写手生。
13、我扑在书上，就像饥饿的人扑在面包上。
——高尔基14、书到用时方恨少、事非经过不知难。
——陆游15、读一本好书，就如同和一个高尚的人在交谈——歌德16、读一切好书，就是和许多高尚的人谈话。
——笛卡儿17、学习永远不晚。
——高尔基18、少而好学，如日出之阳；壮而好学，如日中之光；志而好学，如炳烛之光。
——刘向19、学而不思则惘，思而不学则殆。
——孔子20、读书给人以快乐、给人以光彩、给人以才干。
——培根。