第四章光的相干性概论

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光的相干条件

光的相干条件

光的相干条件光是一种电磁波,在自然界中广泛存在,具有波动特性。

光波的特性包括波长、频率、振幅、相位等。

其中,相位是描述光波特性的重要参数之一。

在光的传播过程中,相位会受到外界干扰,从而影响光波的传播和展现出不同的表现形式。

因此,相干是研究光波特性的重要概念之一。

相干是指两个或两个以上的波在时间和空间上保持一定的相位关系,形成稳定的干涉图样。

相干的概念最早由英国物理学家托马斯·杨提出,他发现两束光线相遇时,只有在它们的相位差为整数倍时才会产生明显的干涉现象。

这意味着,要产生干涉,光线之间必须具有一定的相位关系。

在光学中,相干度是描述两个波之间相干程度的参数。

相干度通常用互相关函数来表示,即两个波之间的相位差随时间的变化关系。

互相关函数可以用来描述两个波之间的相位关系,从而判断它们是否相干。

如果两个波的相位差随时间变化的规律相同,那么它们就是相干的。

反之,如果相位差随时间变化的规律不同,那么它们就是不相干的。

光的相干性对于光学实验和应用具有重要的意义。

例如,在干涉仪中,两束相干光线可以形成干涉条纹,从而测量物体的形状和表面粗糙度。

在光学通信中,相干光可以传输更多的信息,提高通信的速度和可靠性。

因此,研究光的相干性是光学研究的重要方向之一。

在实际应用中,光的相干性受到许多因素的影响。

例如,光源的相干性、光的传播路径、光的偏振等都会影响光的相干性。

因此,为了获得稳定的相干光,需要采取一系列措施,如使用相干光源、保持传播路径稳定、控制光的偏振等。

总之,光的相干性是研究光波特性的重要概念之一。

相干度可以衡量两个波之间的相干程度,从而判断它们是否可以产生干涉现象。

在实际应用中,光的相干性受到许多因素的影响,需要采取一系列措施来获得稳定的相干光。

光学研究的发展,将进一步推动光学技术的发展和应用。

光的相干原理

光的相干原理

光的相干原理介绍光的相干性是光学中的基本概念,是指两个或多个光波之间存在一定的相干关系。

光的相干性与波的性质密切相关,相干光可以产生干涉和衍射现象,也可应用于干涉测量、光学显微镜、激光技术等领域。

光的相干原理是研究相干性质的理论基础,它描述了光的相干性形成的原因和相干性的特征。

一、相干性的概念•相干性是指两个或多个波在时间和空间上保持一定的相位关系,并以某种规律变化的一种特性。

•相干现象表现为干涉和衍射,干涉是指两个波叠加形成明暗条纹的现象,衍射是指波通过障碍物后产生的弯曲和展宽的现象。

二、相干性的表征1. 相长和相消相干性可分为相长和相消两种情况: - 相长:两个波的相位差固定,波峰和波谷始终在同一位置,形成干涉现象。

- 相消:两个波的相位差发生变化,出现干涉条纹的消失。

2. 光程差光程差是指两个或多个波的传播路径差,光程差的大小会影响波的相干性。

当光程差小于波长的一半时,波的相位差会发生变化,波的相干性会减弱或消失。

3. 相干时间和相干长度相干时间是指波的相干性在时间上保持的长度,相干长度是指波的相干性在空间上保持的长度。

相干时间和相干长度决定了相干现象的大小和范围。

三、相干性的形成原因1. 波的干涉当两个或多个波在空间和时间上保持一定的相位差时,它们会产生干涉现象。

干涉是相干性的一种表现形式,是由波的叠加所引起的。

2. 相干光源相干光源是指同时发出的多个波在时间和空间上保持一定相位关系的光源。

激光就是一种相干光源,由于激光的高相干性,它可以产生强烈而稳定的干涉和衍射现象。

3. 相干性保持机制相干性的保持机制包括相位保持和振幅保持两个方面: - 相位保持:光的相位可以受到外界的干扰而改变,但在相干光源的作用下,相位会以一定的规律进行修正,保持一定的相位关系。

- 振幅保持:相干光源在传播过程中,波的振幅会遭受衰减,但在相干光源的作用下,振幅会以一定的规律进行补偿,保持一定的振幅关系。

四、相干性的应用1. 光学干涉仪器光的相干性可以实现干涉仪器的设计和制造,如干涉测量技术、光学显微镜、干涉过滤器等。

光的相干性PPT课件

光的相干性PPT课件

.
2
3.5.1 光的相干性 (Coherence of light) 影响条纹可见度的最主要因素是用于干涉实验的光 源特性;光源的大小和复色性。
1.光源大小对条纹可见度的影响—光的空间相干性 2.光源非单色性对条纹可见度的影响—光的时间相干性
.
3
1.光源大小对条纹可见度的影响—光的空间相干性
在杨氏干涉实验中,如果采用点光源,则通过于涉 系统将产生清晰的干涉条纹,V = l。如果采用扩展 光源,其干涉条纹可见度将下降。
2
(151)
V 随 的变化曲线如图所示。或者说,对一定的 ,
V 随着k 变化,k 增大,可见度 V 下降:
V 1
0
. 2/
37
2.光源非单色性对条纹可见度的影响—光的时间相干性
当Δk = 0,光源为单色光源时,V = 1; 当0< Δk< 2/Δ时,0 <V<1; 当Δk = 2/Δ时,V = 0。
V
1
0
2 b
.
19
1.光源大小对条纹可见度的影响—光的空间相干性 当光源是扩展光源时,光场平面上具有空间相干性 的各点的范围与光源的大小成反比。
V πbsinπb (141)
.
20
1.光源大小对条纹可见度的影响—光的空间相干性
对于一定的光波长和干涉装置,当光源宽度 b 较大, 且满足
b R d
I0dx 是元光源通过 S1 或 S2 在干涉场上所产生的光
强度; 是元光源发出的光波经 S1 和 S2 到达 P 点
的光程差。
I I1 I2 2I1 I2c o sc o s= I1 I2 + 2 I1 2 (3 )
.
9

光的相干性

光的相干性
杨氏 570 nm
现代 555 nm
该实验对光的波动说的复苏起到关键 作用,在物理学史上占重要地位。
“尽管我仰慕牛顿的大名,但我并不因此非得认为他是 百无一失的。我……遗憾地看到他也会弄错,而他的权 威也许有时甚至阻碍了科学的进步。”
(1) 分波阵面法
将同一波面上两不同部 分作为相干光源
(2)分振幅法(分振幅~分能量)
•装置(原理图):
1 2
波列越长,谱线宽度越窄,光的单色性越好。
不同原子发光、或同一原子各次发光
频率 振动方向 初相
具有随机性 难以满足相干条件
设观察时— 间至 为少为仪器或时 人间 眼反应
1
I I1 I2 2I1 I2 co d st I1 I2
0
均匀分布,
0
非相干叠加
两普通光源或同一光源的不同部分是不相干的
发展状况:
(1) 激光:产生机理不同,具有相干性
普通光源:自发辐射 激光:受激辐射
频率

相位

偏振态


传播方向
(2) 快速光电接收器件 ——皮秒技术
接受器时间反0应 1s常 数 μs由 , ns, ps 可以观察到十分短暂的干涉,甚至两个独立光源 的干涉。
3.从普通光源获得相干光
思路:将同一点光源、某一时刻发出的光分成两束, 再引导其相遇叠加
将透明薄膜两个面的反射 (透射)光作为相干光源
s
p
n1
①i
a

d

c
n2 n1
b
f

h
e

p
原稿中的插图和论述
当同一束光的两部分从不同的路径,精 确地或者非常接近地沿同一方向进入人 眼,则在光线的路程差是某一长度的整 数倍处,光将最强,而在干涉区之间的 中间带则最弱,这一长度对于不同颜色 的光是不同的。

《光的相干性》课件

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通过这个PPT课件,我们将深入探讨光的相干性及其在实际应用中的重要性。 欢迎大家加入我们的探索之旅!
什么是相干性
1 相干性的概念
相干性是指光波波动的一致性和协调性。在相干光中,光波的振动形式能够互相影响并 保持稳定。
2 相干与相位
相位是描述波动状态的概念,而相干性指的是不同波动的相位之间存在关联性。
具有相干性的光束
协方差函数
协方差函数是评估光波相干性 的工具,它描述了光波之间的 关联性和干涉的特性。
高斯型光束的相干性
高斯型光束具有很高的相干性, 是许多光学应用中常用的光源。
空间相干性衰减
随着光波传播距离的增加,空 间相干性逐渐衰减,干涉效应 也会减弱。
利用相干性
1 干涉现象
相干性能够导致干涉现象的发生,如干涉条纹、干涉滤波器等。
2 杨氏双缝干涉实验
杨氏双缝干涉实验是研究光的相干性和干涉现象的重要实验。
3 马吕斯环
马吕斯环是一种由相干光和透镜产生的干涉图样,常用于检测光波的相干性。
应用实例
激光的相干性
激光是一种具有高度相干性的光源,被广泛应 用于激光医学、激光切割等领域。
光纤通信的相干性
光纤通信利用光波的相干性传输信号,实现高 速、长距离的数据传输。
3 相干噪声
当不同频率的光波叠加在一起时,会产生相干噪声,可能干扰光学系统的性能。
光波的相干性
1
波前的相干性
波前相干性描述了光波从不同点源发出时的相位关系,决定了干涉和衍射现象的 产生。
2
相干度的定义
相干度衡量了两个或多个光波之间的相干性程度,从而反映了它们的互相干涉的 能力。
3
相干度的实验测定

论述光的空间相干性和时间相干性

论述光的空间相干性和时间相干性
目录
1 概述 2 空间相干性 3 时间相干性 4 总结
概述
光的干涉:干涉现象是波动独有的特征,光也是波, 就必然会观察到光的干涉现象。两列或几列光波在空间相 遇时相互叠加,在某些区域始终加强,在另一些区域则始 终削弱,形成稳定的强弱分布的现象。
光的相干性:两束光在某一点相遇产生干涉的条件是: 频率相同、振动方向相同、位相差恒定。简单地可以分为 相干光和非相干光。
时间相干性
下面介绍光的相干时间的两个度量:相干长度和相干
时间。
相干长度:
Lc
ct
c
2
相干时间: c
Lc c
c
c
1

c
2 c
2 c
由以上两式可以得出相干性反比公式: 1
时间相干性
由时间相干性的反比公式可以得出:当Δν越小 (即光源单色性越好)时,则相干时间越大,继而相 干长度越大。
空间相干性
杨氏双缝干涉实验装置
x
z y
空间相干性
双缝间距为d,两个屏间距为r,光波的波长为 λ,光源在x方向上的线度为Δx。有下式满足时, 可以出现干涉现象:d<rλ/ Δx。
如果光源在y方向上的线度为Δy,则光源的发 光面积为ΔA= Δx×Δy。在光场中与光源相距r处 的空间有一块垂直于光传播方向的面积
综上可知,发光持续时间τ,可以作为能否产生 干涉现象的一个界定量,称之为相干时间。
相应地,波列长度LC(即两列相干波到达观察点的 最大光程差),称为相干长度。
τ或LC越大,时间相干性越好,反之就越差。
结语
通过以上关于光的空间相干性和时间性的一些介绍,我们现 在简单地进行一下归纳总结,分别从以下几个方面讨论一下光的 空间相干性和时间相干性的区别。

光学相干性分析

光学相干性分析

光学相干性分析光学相干性分析是一种重要的光学技术,广泛应用于光学系统的研究与设计、光通信、医学影像等领域。

本文将从基本原理、实用方法和应用案例等方面,深入探讨光学相干性分析的概念及其在科学研究和工程实践中的价值。

一、基本原理光学相干性是指光波的干涉现象。

当两束光波在空间中相遇时,根据各个点上的光场振幅以及相位差的差别,会出现干涉现象。

光学相干性分析正是通过对这种干涉现象的观察和测量,来研究光波的传播特性和光学系统的性能。

光学相干性分析的基本原理之一是光的干涉原理。

根据光波的干涉特性,当两束光波相遇时,它们的振幅会叠加产生干涉图样。

通过观察和分析干涉图样的变化,可以获得光波的相位、波长、振幅等信息。

光学相干性分析的另一个基本原理是光的干涉标准。

为了准确定义和描述干涉现象,人们引入了相干函数或互相关函数,用来描述光波的相干性。

这些函数可以通过光学元件、干涉仪等设备进行测量和分析。

二、实用方法在光学相干性分析中,有许多常用的实用方法。

其中最常见的包括:自由空间干涉法、干涉仪法、相位微分法、激光多普勒血流仪等。

自由空间干涉法是最简单和常见的光学相干性分析方法之一。

通过将样品放置在自由空间中,并观察干涉图样的变化,可以获得样品的光学特性信息。

这种方法适用于工程实践中对光学元件、光学材料等的表面形貌和光学性能进行分析。

干涉仪法是一种更为精确和定量的光学相干性分析方法。

通过使用干涉仪设备,可以实现对光波的相位、幅度等参数的高精度测量。

干涉仪法广泛应用于光通信、激光技术、光学成像等领域。

相位微分法是一种利用光场的相位差来分析光学系统特性的方法。

通过测量光场在不同位置的相位变化,可以获得样品的形貌信息。

相位微分法在科学研究和工程实践中有重要应用,特别是在材料表面形貌研究、生物医学影像等领域。

激光多普勒血流仪是一种基于光学相干性分析的医学影像技术。

通过测量光场在血液中的散射和干涉特性,可以实现对血流速度、血管形态等信息的获取。

光学原理 第四章 光场的二阶相干性基础

光学原理 第四章 光场的二阶相干性基础
>102
高压汞灯 白光
546
1
550
300
一些光源的相干长度
<10-4 <10-6
12
2、相干时间(Coherent Time)
光通过波列长度所需时间(或相干长度通过考察点所 需时间)叫相干时间。
相干时间 —τ=来自δm c光波场的时间相干性和 光源的单色性紧密相关
时或间相相干干时性间τ的(0好波坏列,延就续是时用间相)干的长长度短δ来m衡(量波的列。长度)
• 准单色光振动表示为
A (t)是一个慢变函数,它作为振幅的包络调制了一个频率为ν 0的振动。与Δν相比,ν0 具有很大的值,只有在准单色光的 条件下才能应用振幅包络的概念来描述光振动。
4、时间相干性的描述
• 虽然 A’’B’、 B’’C’ 等可能有重迭部分,但由于 A、B、C 等大量的波列之间相位关系是随机的,没有固定的联 系,有的波之间相长,有的波之间相消,就总的平均效 果来说不能形成干涉花样。
= A12 + A22 + K ( A12 + A22 ) cos Δϕ 令 I 0 = I12 + I 22 = A12 + A22
I = I0 (1 + V cos Δϕ )
▲ 决定可见度的因素:
振幅比, 光源的单色性, 光源的宽度
3
定义:
V
=
I max I max
− Imin + Imin
描述干涉花样的强弱对比
• 对于空间中的某一固定点,通过它的两个光波列的相关 程度,即它们通过这一点时最长能有多长时间是相干的 与光源的相干性质有关,这一相干性质也就是光源的时 间相干性。
• 两列光波经过该点时最长的重叠时间即相干时间τc 、两 列光波最大的重叠长度即相干长度 Lc 、光源的光谱宽度 Δν 都取决于光源中发光原子发出波列时一次持续的时 间。
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第四章 光的相干性概论
在前面的各个部分,凡是涉及到光的叠加,我们通常采用相干叠加或非相干 叠加的方法进行处理。例如在杨氏干涉装置中,两列光波如果是相干的,则叠加
之后干涉项 2A1A2 cos ∆ϕ ≠ 0 ,如果是非相干的,则干涉项 2 A1A2 cos ∆ϕ = 0 。
或者说,在数学处理上,对于相干光,叠加时复振幅相加,U (r) = U1(r) + U2 (r) ;
L0 = ∆Z = λ2 / ∆λ (1.6.8)正是上述的 δMax ,于是对上述现象可以作如下解释。
L =λ2/∆λ 0 Z
带宽为∆λ 的准单色波所形成的波包
由于光源是非单色波 λ ~ λ + ∆λ ,则就是非定态光波,在空间是一个有效长 度为 L0 = λ 2 / ∆λ 的波包。对于屏上的中心点O,到双缝S1、S2的光程相等,因而
= 2 I 0 dx (1 + cos
2π λ
δ ) = 2 I 0 dx [1 + cos
2π λ
( β x + δ 2 )]
∫ 干涉场的强度为 I
= 2I0
b
2 −b
2
dx[1
+
cos
2π λ
(β x + δ2 )]
=
2I0 (b
+
λ πβ
sin
π bβ λ
cos
2π λ
δ2)
I Max
=
2I0b
=| U1(S1,
r)
|2
+
| U2 (S1)
|2
+U1
(S1
)U
∗ 2
(
S1
)
+
+U1∗ (S1)U 2 (S1)
=
I1 ( S1 )
+
I2
( S1 )
+
2
Re[U1
(S1
)U
∗ 2
(S1
)]
U (S1) = U1(S1) + U2 (S1)
I(S2) = U (S2) ⋅U ∗(S2)
=
I1 ( S 2
第四章 光的相干性概论
记U1(S1, r) 为光源S1发出的、经过第一个圆孔的光波在空间点 r 引起的复振
幅,简记为 U1(S1) ; I (S1, r) 为光源S1发出的光波在空间点 r 的光强,简记作
I (S1) ,则
U (S1) = U1(S1) + U2 (S1)
I (S1) = U (S1) ⋅U ∗ (S1)
而对于非相干光,叠加时光强相加, I (r) = I1(r) + I2 (r) 。
上述对于光的相干性作简单分类,仅仅是为了数学处理上的方便。只是两种 极端的特例。
判断光是否相干的依据是三个条件。满足这三个条件的光,则是相干光,或 完全相干光;不满足这三个条件的光,被称作非相干光,或完全非相干光。相干 光的三个条件是非常严格的,而实际的光通常都不能满足,也就是说,实际的光 源和光波场都不是严格相干的,但也能产生干涉。例如太阳光、或普通光源发出 的光,经过杨氏双孔或双缝后,也能在接收屏上产生较明显的干涉条纹。那么, 这些实际存在的、能够产生干涉的、而又不严格满足相干条件的光,则被称作部 分相干光。
条纹。
第 j 级亮条纹,波长为 λ 的成分的中心在屏上位置为 x = j r0 λ ;波长为 d
λ + ∆λ 的成分的中心在屏上位置为 x = j r0 (λ + ∆λ )
d
除 j=0 级之外,由于入射光的波长由一定的范围 ∆λ ,则第 j 级亮纹在接收屏
上扩展开来,为一条从 x(λ) = j r0 λ 到 x(λ + ∆λ) = j r0 (λ + ∆λ) 的宽带。第 j
I/I
2
γ =0.132
1
0
(d/λr0)x'
-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10
2
γ =0.062
1
0
(d/λr0)x'
-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10
I/I
第四章 光的相干性概论
4.1.2 相干孔径与空间相干性
在扩展光源的条件下,杨氏干涉的可见度是一个振荡衰减的函数,当 bβ ∼ 0 λ
相干面积 S = d 2 。
4.2 光场的时间相干性
4.2.1 非单色光的干涉 光的相干性要求各个波列是波长相等的单色光,而实际上,任何光源所发出
的光,都具有一定的波长范围 ∆λ ,可以表示为 λ ~ λ + ∆λ , ∆λ 称作带宽。
光源的非单色性对干涉的影响。
入射光波长范围为 λ ~ λ + ∆λ ,其中的人一个波长成分都可以形成一套干涉
4.1 光场的空间相干性
4.1.1 光源宽度对干涉条纹可见度的影响 在杨氏干涉装置中,如果 S 是点光源,那么,从理论上说,该光源只有一个
发光中心,或者只包含有一个原子。则 S 发出的每一列光波,都是单色(或准单 色波),经过双孔或双缝后,就分成了两个相干的部分,则两部分是严格相干的, 因而可以产生确定的干涉条纹。
sin2 ( π a x′)
I= I
λ r0 ( π a x′)2
(1+ γ cos 2π d x′) λ r0
λr0
实验测量与理论计算的结果如下图所示。
γ
1.0
0.5
I/I
0.0 0
1
2
3
4
5
6bβ /λ
2
γ =0.703
1
0
(d/λr0)x'
-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10
d
d
级亮条纹的宽度为 ∆x j (λ
∼ λ + ∆λ) =
j r0 d
∆λ

j 。干涉级数越高,其宽度也越
大。在某一个 j 值处,如果亮带的宽度足够大时,不同级次的条纹将会重迭。也
就是说,大于 j 的级次全部被亮纹覆盖,无法分辨,干涉消失。
当长波限 λ + ∆λ 的 j 级与短波限 λ 的 j+1 级重合时,干涉消失。即
j(λ + ∆λ) = ( j + 1)λ ,可得 j = λ / ∆λ ,最大相干级数。
对应的光程差δMax = j(λ + ∆λ) = ( j +1)λ = λ 2 / ∆λ + λ ≈ λ 2 / ∆λ ,被称作
相干长度。
第四章 光的相干性概论
4.2.2 关于相干长度的说明。 在第一章 1.6 中,讨论了非单色光叠加产生波包的问题。波包的有效长度为
π a x′
,而
λ
λ r0
δ2
=
x′ r0
d
sin2 ( π a x′)
I
= 2I0 (b + bγ
cos 2π λ
d r0
x′)
λ r0 ( π
= 2bI0
λr0 ( π a x′)2
(1+ γ cos 2π d x′) λ r0
λ r0
记 I = 2bI0
对于由 S′点发出的光波,到达 P 点时,光程差包括两部分: 在双缝之前
δ1 = S2S′ − S1S′ ,
在双缝之后
δ2 = PS2 − PS1 δ = δ1 +δ2 当光源位置改变时, δ1 变化,而 δ2 保持不变。
设 S′的坐标为 x,设光源具有较大的宽度,同时距双缝较远,例如对于天体
的测量,则 b >> d ,同时 l 也很大。
+
2I0
λ πβ
sin πbβ λ
I Min
=
2I0b

2I0
λ πβ
sin πbβ λ
sin π bβ
可见度 γ =
λ π bβ
λ
实际上,在上述计算过程中,还应当记入每一缝的衍射效应,即在广强的表
达式中还应该含有单元衍射因子U
( x′)
=
sin(πλa sinθ π a sinθ
)
=
sin( π a x′) λr0
从S1、S2出发的两个波包总是同时达到O点,在O点总能相遇,于是相干叠加产生 干涉;而对于P1点,到双缝的的光程差不相等,但是小于波包的有效长度,即
0 < δ (P1) < L0 ,于是,上述两个波包虽然是先后到达P1点,但在该点能够相遇, 于是也能相干叠加产生干涉;但是,对于P2点,由于 δ (P2 ) = L0 ,当第二个波包
干涉孔径角 β = d ≤ λ 。可得最大干涉孔径角为 lb
∆θ 0
=
λ b
∆θ0 称作相干孔径(角)。
b∆θ 0 = λ ,空间相干性的反比公式。
β < ∆θ0 才有干涉,即,当双缝对光源中心的张角,即干涉孔径(角),小于
相干孔径(角)时,才有干涉。也就是说,当双缝处于相干孔径角之内时,可出 现干涉,否则无干涉。如图所示。
相干时间。
而波包的长度可以用频率表示为
L0
=
λ2
/
∆λ
=
( c )2 ν
c
/( ν
2
∆ν
)
=
c
/
∆ν
,所以
τ = L0 / c = 1/ ∆ν ,即τ ∆ ν = 1
4.2.4 时间相干性
波长范围为 ∆k 的准单色波叠加所形成的波列的复振幅可以表示为
U
(
z,
t
)
=
[
A
sin ∆k (z 2
∆k (z − 2
S′S1 =
l2 + (x − d )2 = 2
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