材力第八章

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《材料力学》课程讲解课件第八章组合变形

《材料力学》课程讲解课件第八章组合变形

强度条件(简单应力状态)——
max
对有棱角的截面,最大的正应力发生在棱角点处,且处于单向应力状态。
max
N A
M zmax Wz
M ymax Wy
x
对于无棱角的截面如何进行强度计算——
1、确定中性轴的位置;
y
F z
M z F ey M y F ez
ez F ey z
y
zk yk z
y
x
1、荷载的分解
F
Fy F cos
Fz F sin
z
2、任意横截面任意点的“σ”
x
F
y
(1)内力: M z (x) Fy x F cos x
M y (x) Fz x F sin x
(2)应力:
Mz k
M z yk Iz
My k
M y zk Iy
(应力的 “+”、“-” 由变形判断)
F
1, 首先将斜弯曲分解
为两个平面弯曲的叠加 Fy F cos
z
L2
L2
Fz F sin
z
2, 确定两个平面弯曲的最大弯矩
y
Mz
Fy L 4
M
y
Fz L 4
3, 计算最大正应力并校核强度
max
My Wy
Mz Wz
217.8MPa
查表: Wy 692.2cm3
4, 讨论 0
y
Wz 70.758cm3
的直径为d3,用第四强度理论设计的直径为d4,则d3 ___=__ d4。
(填“>”、“<”或“=”)
因受拉弯组合变形的杆件,危险点上只有正应力,而无切应力,
r3 1 3 2 4 2
r4

周建方版材料力学习题解答[第八章9]分析

周建方版材料力学习题解答[第八章9]分析

8-49现用某种黄铜材料制成的标准圆柱形试件做拉伸试验。

已知临近破坏时,颈缩中心部位的主应力比值为113321::::=σσσ;并已知这种材料当最大拉应力达到770MPa 时发生脆性断裂,最大切应力达到313MPa 时发生塑性破坏。

若对塑性破坏采用第三强度理论,试问现在试件将发生何种形式的破坏?并给出破坏时各主应力之值。

解: 令主应力分别为:σσ31=,σσσ==32脆性断裂时,由第一强度理论=1r σσσ31==770MPa所以,塑性破坏时,由第三强度理论 所以故,试件将发生脆性断裂。

破坏时MPa 7701=σ,MPa 25732==σσ8-50 钢制圆柱形薄壁压力容器(参见图8-13),其平均直径mm d 800=,壁厚mm 4=δ,材料的M P a ][120=σ,试根据强度理论确定容器的许可内压p 。

解:在压力容器壁上取一单元体,其应力状态为二向应力状态。

p pd 504'==δσ ,p pd1002"==δσ 其三个主应力为p 100"1==σσ, p 50'2==σσ,03=σ据第三强度理论所以 ,MPa p 2.13≤,许可内压MPa p 2.13= 据第四强度理论所以,MPa p 39.14≤,许可内压MPa p 39.14=8-51 空心薄壁钢球,其平均内径mm d 200=,承受内压MPa p 15=,钢的MPa ][160=σ。

试根据第三强度理论确定钢球的壁厚δ。

解:钢球上任一点应力状态如图示 其三个主应力为:σσσ==21,03=σ而 MPa MPa d p R R p δδδδππσ4342.0152222=⨯=⋅=⋅⋅=据第三强度理论 所以 mm m 69.41069.41601433=⨯=⨯≥-δ 8-52 图8-77所示两端封闭的铸铁圆筒,其直径mm d 100=,壁厚mm 10=δ,承受内压MPa p 5=,且在两端受压力kN F 100=和外扭矩m kN T ⋅=3作用,材料的许用拉应力MPa ][40=+σ,许用压应力MPa ][160=-σ,泊松比250.=ν,试用莫尔强度理论校核其强度。

材料力学第8章应力状态分析

材料力学第8章应力状态分析

点。设想以A点为中心,用相互垂直的6个截面截取一个边长无限小的立方
体,我们将这样的立方体称为单元体。取决于截取平面的倾角变化,围绕同 一个点,可以截取出无数个不同的单元体,
图8.1(b)为依附着杆件横截面所截取单元体(图8.1(c)为其平面图形式),而 图8.1(d)为依附着45°斜截面所截取的单元体。由于杆件轴向拉伸时,横 截面上只有正应力,且与杆件轴向平行的截面没有应力,因此,图8.1(b) 中的单元体只在左右两个面上有正应力作用。对于图8.1(d)中的单元体, 根据拉压杆斜截面应力分析(2.3节)可知,其4个面上既有正应力又有切应 力。
又有切应力。围绕A,B,C三点截取单元体如图8.2(d)所示,单元体的前后
两面为平行于轴线的纵向截面,在这些面上没有应力,左右两面为横截面的 一部分,根据切应力互等定理,单元体B和C的上下两面有与横截面数值相等
的切应力。至此,单元体各面上的应力均已确定。注意到图8.2(d)各单元
体前后面上均无应力,因此也可用其平面视图表示(见图8.2(e))。
图8.2
从受力构件中截取各面应力已知的单元体后,运用截面法和静力平衡条件, 可求出单元体任一斜截面上的应力,从而可以确定出极值应力。
围绕构件内一点若从不同方向取单元体,则各个截面的应力也各不相同。其
中切应力为零的截面具有特殊的意义,称为主平面;主平面上的正应力称为 主应力。一般情况下,过构件内任一点总能找到3个互相垂直的主平面,因
图8.3
运用截面法可以求出与 z 截面垂直的任意斜截面 ac 上的应力(见图 8.3
( a ))。设斜截面 ac 的外法线 n 与 x 轴的夹角为 α (斜截面 ac 称 为 α 截面),并规定从 x 轴正向逆时针转到斜截面外法线 n 时 α 角为正

材料力学第8章-能量法3-1

材料力学第8章-能量法3-1

d
FN dx d(l) = EA
0 N
Mdx d EI
0
Tdx d GI p
0 S 0
1 F d l M d F d T d
F FN T T M M dx dx dx EA EI GI p
0 N 0 0
2.力和位移应理解为广义力和广义位移。
能量法/虚功原理 单位力法 图乘法
上节回顾
1、可能内力,可能位移,虚位移 2、虚功原理
在外力作用下处于平衡的结构,任意给它一个虚位移, 则外力在虚位移上所做的虚功,等于结构内力在虚变形上所 作的功。
W Wi
* e
e

*
外力虚功
内力虚功

l
W
Fi
5 M a 3
0 1c
2 Fa a
M
0 2c
3 a 2
Fa a 3 2 2 0 M 3c a 3
能量法/虚功原理 单位力法 图乘法
A
EI1
a
C
EI 2
a
F B
1
2Fa Fa

1

2a 5a/3
2
3a/2
-

2a/3
3
根据图乘法,自由端的挠度为:
1 1 0 0 yB 1M1c 2 M 2c EI 3M 30c EI1 2 1 Fa a 5 3 1 Fa a 2a a Fa a a EI1 2 3 2 EI 2 2 3
能量法/超静定问题 力法 例 如图超静定梁, EI为常数,试求B点的约束反力。
第八章
一、杆件的应变能

材料力学第八章组合变形

材料力学第八章组合变形

例题: 图示吊车大梁,由32a热轧普通工字钢制成,许 用应力 [σ]=160MPa ,L=4m 。起吊的重物重量F =80kN,且作用在梁的中点,作用线与y轴之间的夹角α =5°,试校核吊车大梁的强度是否安全。
F
Fy F cos 50
L2
L2
解:1. 外力分解
Fy F cos 80 cos 50 79.7kN Fz F sin 80 sin 50 6.96kN
材料力学
Mechanics of Materials
例:图示梁,已知F1=800N,F2=1650N,截面宽度 b=90mm,高度h=180mm。求:
1、梁上的max及所在位置; 2、若改为a=130mm的正方形截面,梁上的max; 3、若改为d=130mm圆形截面,梁上的max。
F2
F1 z
32
32 6
d3
72.6mm
取 d 73mm
构件在荷载的作用 下如发生两种或两种以 上基本形式的变形,且 几种变形所对应的应力 (和变形)属于同一数 量级,则构件的变形称 为组合变形。
❖组合变形的分析方法 线弹性小变形范围内,采用叠加原理
材料力学
Mechanics of Materials
二.组合变形分析方法 条件:线弹性小变形
组合 变形
0.642q 106 31.5 103
0.266q 106 237 103
160MPa
q 7.44kN / m
材料力学
Mechanics of Materials
M zD 0.456q
M zA 0.266q
z
M yD 0.444q
M yA 0.642q
A截面
y
max

材料力学:第八章-应力应变状态分析

材料力学:第八章-应力应变状态分析
斜截面: // z 轴; 方位用 a 表示;应力为 sa , ta
正负符号规定:
切应力 t - 使微体沿顺时针 旋转为正 方位角 a - 以 x 轴为始边、逆时针旋转 为正
斜截面应力公式推导 设α斜截面面积为dA, 则eb侧面和bf 底面面积分别为dAcosα, dAsinα
由于tx 与 ty 数值相等,同时
sa+90 ,ta+90
E
sa+90 ,ta+90
结论: 所画圆确为所求应力圆
应力圆的绘制与应用3
应力圆的绘制
已知 sx , tx , sy ,
画相应应力圆
t
先确定D, E两点位置, 过此二点画圆即为应力圆
Ds x ,t x , E s y ,t y
t
C OE
s 2 , 0
s 1 , 0
应力圆绘制 作D, E连线中垂线,与x轴相交即为应力圆圆心
tb sb
t
sa
O
C
ta
D
sa ,ta
t
s
E
sb ,tb
O
D
sa ,ta
C
s
E
sb ,tb
由|DC|=|CE|,可得sC值:
sC
s
2 β
+
t
2 β
s
2 α
+
t
2 α
2 sα sβ
点、面对应关系
转向相同, 转角加倍 互垂截面, 对应同一直径两端
应变状态
构件内一点处沿所有方位的应变总况或集合, 称为该点处的 应变状态
研究方法
环绕研究点切取微体, 因微体边长趋于零, 微体趋于所研究 的点, 故通常通过微体, 研究一点处的应力与应变状态

材料力学-第8章应力状态与强度理论

材料力学-第8章应力状态与强度理论

第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
强度理论概述
关于脆性断裂的强度理论
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
关于脆性断裂的强度理论
零件或构件在载荷作用下,没有明显的破坏 前兆(例如明显的塑性变形)而发生突然破坏的 现 象 , 称 为 断 裂 失 效 ( failure by fracture or rupture)。
Mechanics of materials
材料力学
材料力学
第 8章
基础篇之八
应力状态与强度理论 及其工程应用(B)
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
什么是“失效”;怎样从众多的失效现象中寻找失效 规律;假设失效的共同原因,从而利用简单拉伸实验结果, 建立一般应力状态的失效判据,以及相应的设计准则,以 保证所设计的工程构件或工程结构不发生失效,并且具有 一定的安全裕度。这些就是本章将要涉及的主要问题。
2 1 3
max 1 ( 1 0)
= b
o max b
失效判据 强度条件
1 b
1
b
nb
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
关于脆性断裂
第二强度理论又称为最大拉应变准则(maximum tensile strain criterion),它也是关于无裂纹脆性材 料构件的断裂失效的理论。
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
关于脆性断裂的强度理论
根据第二强度理论,无论材料处于什么应力状态, 只要发生脆性断裂,其共同原因都是由于微元的最大 拉应变达到了某个共同的极限值。

max

o max
(1 0)
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用

材料力学第八章-弯曲变形

材料力学第八章-弯曲变形
q0 B x 等价 MA A EI f q0 B
L
A
L
解:建立静定基 确定超静定次数 用反力代替多余约束 得新结构 —— 静定基

q0
A
B L RB
32
q0 A L B RB
几何方程——变形协调方程
f B f Bq f BRB 0
物理方程
=
A B RB q0 A B
qL RB L f Bq ; f BRB 8EI 3EI
A A 铰连接
P
C D
C
D
B
A点:f A 0, A 0
B点: f B左 f B右
C点: f C左 f C右 C左 C右
D点:f D 0
21
边界条件、连续条件应用举例
P
弯矩图分二段,
共积分常数 需4个边界条件 和连续条件
A B
C
(+)
A点: A 0 B点: f B左 f B右 , C点:f C 0
解:载荷分解如图
=
P A B
查梁的简单载荷变形表,
得到变形
Pa PA 4 EI
q B
2
Pa f PC 6 EI
3
+
A
qa qA 3EI
3
5qL f qC 24 EI24
4
P
A
C a a
q B
Pa PA 4 EI
qa 3 qA 3EI
2
Pa 3 f PC 6 EI
Differential Equation of beam deformation 1 M ( x) 已知曲率为 EI z x
M>0
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第八章 应力应变状态分析
8.1 何为单向应力状态?何为二向应力状态? 圆轴受扭时,轴表面各点处于何种应力状态?梁受横力弯曲时,梁顶、梁底及其他各点处于何种应力状态?
答:只有一个主应力不为零的应力状态为单向应力状态,只有两个主应力不为零的应力状态为二向应力状态。

圆轴受扭时,轴表面各点处于二向应力状态,梁受横力弯曲时,梁顶、梁底及其他各点分别处于单向、单向和二向应力状态。

8.2构件如图所示。

(1)确定危险点的位置。

(2)用单元体表示危险点的应力状态。

答:(a )体内任意点都是危险点,
(b )右段内外表面上任意点都是危险点, (c )固定端上顶点是危险点, (d )构件内外表面上任意点都是危险点,
(a) )/(42d F π)/(323d M e π(b) )/(163d M e π(c) )
/(323d Fl π)/(163
d M
e π(d) )
/(2d π
8.3 对图示构件,求A 、B 两点的应力分量,并用单元体表示。

答:A 点:所在横截面的内力
kN
Fs kNmm M A 12060000500120==⋅=
MPa
h
y bh F MPa I y M A s xy y z A
A x 6.5)41(23,
0,5.372
2
=-==-=-=τσσ
B 点:所在横截面的内力
kN
F kNmm M s B 402000050040-==⋅=
MPa h
y
bh F MPa I y
M B s xy y z
B B x 87.1)41(23,
0,5.122
2
=-=
===τσσ
8.4在图示各单元体中,试用解析法和图解法求斜截面ab 上的应力.应力的单位MPa 。

解:
(a )35
)2cos()2sin(2
35)2sin()2cos(2
2
,70,70,303030=+-=
=--+
+=
=-===ατασστατασσσσ
στσσαxy y
x xy y
x
y
x xy y x
(b )
,70
0,70,70,303030======
τστσσαxy y x 20
,50,30,60)d (0,50,100,210)d (0,50,100,60)c (-======-======xy y x xy y x xy y x τσσατσσατσσα (a)
(c) (d) (e) 5.6MPa
5MPa
1.87MPa
8.5 对图示单元体(应力单位为MPa),试用解析法求解: (1) 主应力与主方向; (2) 在单元体上示出主应力。

(σ 1 = 11.2MPa ,σ 2 =0,,σ 3 = -71.2MPa ,α0= -38°(σ1) ) 解: MPa,
2.71,0MPa,2.112
.11)2
(
22.11)2
(2
52,3876
2,42)2tan(40
,20,403212
2max 2
2max 020100-===∴=---+=
=--++==-=-=-=--=
-=-=-=σσστσσσσστσσσσσααασστατσσxy y
x y x xy y
x y
x y
x xy
xy y x
8.6 二向应力状态如图所示(应力单位为MPa), 试求主应力。

[(a)σ 1 = 80MPa , σ 2
=
40MPa, σ 3 = 0;(b)σ 1 = 25MPa , σ 2 =0, σ 3 = -25MPa,α0= -45°]
解:(a ) (b )
,40,80MPa,
32.17)2sin(2
40
)
2cos(2
20,50,80321===∴=-=
=⇒-+
+=
===σσσασστσασσσσστσσαααy
x y y
x y
x xy x
0,25231==-=σσσ
(b)
8.7.锅炉直径D =1m,壁厚t =10mm,内受蒸汽压力 p = 3MPa.是求: (1) 壁内主应力及一点的最大剪应力;(2) 斜截面ab 上的正应力及剪应力。

[(1) σ 1 = 150 MPa , σ 2 = 75MPa , σ 3 =0 ,τmax = 75 Mpa; (2) σα = 131MPa , τα= -32.5 Mpa ]
解:(1)MPa 5.3720MPa,754MPa
15010
21000
3221max 321=-=≈===⋅⋅==σστσσσt pD t pD (2)MPa 32)2sin(2
MPa 131)
2cos(22,,6012-=-==-++====ασστασσσσσσσσσαααy
x y x y x y x 8.8边长为a = 10mm 的正方体钢块恰好置入刚性模孔中,上面受合力F = 9kN 的均布力
作用.钢块中各点的应力状态相同, 钢块的弹性模量E = 200GPa ,泊松比μ = 0.3, 求钢块中各点的主应力、主应变和最大剪应力。

(σ 1 =σ 2 = -38.57MPa ,σ 3 = -90MPa ,ε1= ε2= 0 , ε3 = -3.3410-4
,τmax
= 25.72 MPa)
解:(1)MPa
90MPa
6.381)]
([1
,0MPa 90100
9000
33
2131221
2223-=-=-==⇒+-=∴=====-=
σμ
μσσσσσμσεσσεεσE
A F (2)4
2133213
1max 103.3)
(0
MPa
7.252
-⨯=--=
==⊕=-=
⊕E
σσμσεεεσστ
(d)
1
8.9空心圆轴外径为D ,内径是外径的一半, 在图示力偶矩作用下, 测得表面一点A 与轴线成45°方向的线应变ε45°。

已知材料的弹性系数E 、μ,求力偶矩M e 。

()](/[E D M e μεπ+=125615453 )
解:A 点应力状态如图所示。

3
433115256)1(16D
M
D M παπτσσ=-==-=(1) E
E 13145)1()(1σμμσσε+=-=
(2) 联立式(1)和(2):
)
1(25615453μεπ+=
D E M
8.10求图示单元体的主应力和最大剪应力。

( σ 1 = 110MPa , σ 2 = 60 MPa , σ 3 = 10MPa ,τmax = 50 MPa)
解:分析:因为三个主应力的大小和方向是确定的,所以z 方向的正应力就是一个主应力,于是只要把垂直于z 方向的平面
内的应力状态作为平面应力状态处理即可。

MP
502
MPa
10MPa,60MPa,110MPa 50)2
(
2MPa 110)2
(2
30,20,1003
1max 3212
2min 2
2max =-=
===∴=+--+=
=+-++====σστσσστσσσσστσσσσστσσxy y
x y x xy y
x y
x xy y x
(MPa)
1
8.11已知应力状态如图所示(应力单位为MPa),试画三相应力圆,并求单元体的主应力,最大正应力和最大剪应力。

[(a)σ 1 = 60MPa , σ 2 = 30 MPa , σ 3 = -70MPa ,τmax = 65 MPa;(b) σ 1 = 50MPa , σ 2 = 30 MPa , σ 3 = -50MPa ,τmax = 50 MPa]
8.12已知图示单元体材料的弹性模量E = 200GPa ,泊松比μ = 0.3,(应力单位为MPa)试求该单元体的形状改变比能。

(u f = 12.99kN ·m/m 3
)
1.求主应力
MPa
MPa,MPa,MPa
MPa
3550794352
27942
2
40
30703212
22
2...)(
.)(,,xy y
x y x min xy y
x y
x max xy y x ===∴=+--+=
=+-++=
-===σσστσσσσστσσσσστσσ
2. 求形状改变比能
3
222kNm/m ]
)()()[(21561133221.E
v d =-+-+-+=
σσσσσσμ
(a)
(b)。

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