第九章 强度理论345
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材料力学(单辉组)第九章强度理论
缺点 该强度理论未考虑主应力2的影响
相当应力 r3= 13
20
(IV)畸变能理论(第四强度理论)
破坏观点: 材料屈服强度极限状态取决于畸变能密度
即无论应力状态如何，只要畸变能密度uf达到材料屈 服极限状态的畸变能密度ufu，材料即发生屈服破坏
ufu---材料单向拉伸屈服时所测得畸变能密度
在三向应力状态下，
最大切应力
max= (1 3 )/2
材料单向拉伸时，与屈服强度u相应的极限
最大切应力
u= s /2
19
破坏条件(塑性屈服) 1 3 s
强度条件
1
3
s
ns
适用材料及应力状态
该强度理论与塑性材料的试验结果较为吻合， 符合塑性材料在达到一定的载荷后，会出现 明显的塑性变形，而最后剪断的试验现象
强度条件
1
(
2
3
)
u
nu
16
第二理论适用材料及应力状态
石料、混凝土受轴向压缩 沿横向发生破坏，产生纵 向开裂现象
铸铁:
缺点
3 1
3
1
有时理论预测与实验不符, 如铸铁在二向拉伸时比单向拉伸更安全
17
相当应力 强度理论中采用复杂应力状态中几个主 应力的一个综合值(相当于单轴拉伸时的应力)，
1
)2
23
以上是常用四个强度理论，实际上还存在 其它强度理论，如考虑许用拉应力和许用
压应力不同的莫尔强度理论、双剪力 强度理论等
四个常用的强度理论分为两类
强度理论
C 蠕变破坏 高温下的构件，当应力超过蠕变极限时，构件因变形过 高温下的构件，当应力超过蠕变极限时， 大而失效。 大而失效。或者构件因应力超过蠕变持久强度极限而导致蠕变断裂破坏
D 弹性失效 对于有刚度要求的构件，应力虽然尚末达到屈服应力， 对于有刚度要求的构件，应力虽然尚末达到屈服应力， 但因变形超过刚度要求而不能正常工作。细长杆和薄壁结构受压时， 但因变形超过刚度要求而不能正常工作。细长杆和薄壁结构受压时，当 应力超过屈曲临界应力时，会发生失稳屈曲而丧失承载能力。 应力超过屈曲临界应力时，会发生失稳屈曲而丧失承载能力。振动的构 如果振幅超过技术要求也能导致构件失效。 件，如果振幅超过技术要求也能导致构件失效。
材料力学， 土木2003， 2004年9月， 金培鹏副教授 材料力学， 土木 ， 年 月
青海大学建工系
§9.2.四个经典强度理论及相当应力 9.2.四个经典强度理论及相当应力
1).最大拉应力理论（第一强度理论） 1).最大拉应力理论（第一强度理论） 最大拉应力理论 是引起材料脆性破坏的主要原因. 这一理论认为最大拉应力 σ1 是引起材料脆性破坏的主要原因. 即不论 它是复杂应力状态或是单向应力状态, 它是复杂应力状态或是单向应力状态, 只要单元体中的最大拉应力 σ1 , 达到材料在单向拉伸下发生脆性断裂破坏是的极限应力值σb , 材料就 将发生脆性断裂破坏. 将发生脆性断裂破坏. 发生断裂的条件是
2).最大伸长线应变理论（第二强度理论） 2).最大伸长线应变理论（第二强度理论） 最大伸长线应变理论
是引起材料脆性断裂破坏的主要因素. 这一理论认为最大伸长线应变 ε1 是引起材料脆性断裂破坏的主要因素. 即不论它是复杂应力状态或是单向应力状态, 即不论它是复杂应力状态或是单向应力状态, 只要单元体中的最大伸长 应变 ε1 , 达到材料在单向拉伸下发生脆性断裂破坏时的伸长应变极限 0 材料就将发生脆性断裂破坏. 值 ε , 材料就将发生脆性断裂破坏.
材料力学第9章 强度理论.
二、关于脆性断裂的强度理论 三、关于塑性屈服的强度理论 四、莫尔强度理论
五、强度理论的统一形式
六、强度理论的应用
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
3
（1）材料不同、载荷相同之拉伸实验
脆性材料拉伸实验
塑性材料拉伸实验
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
4
（1）材料不同、载荷相同之扭转实验
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
14
（2）最大伸长线应变准则（第二强度理论）
基本观点： 材料中最大伸长线应变到达材料的脆断伸长线应变时， 即产生脆性断裂。
2018年10月8日星期一
max
b
15
北京邮电大学自动化学院
max
1
1 ( 2 3 )
s 1 2 2 2 相应的强度条件： 2 [( 1 2 ) ( 2 3 ) ( 3 1 ) ] [ ] n s
1 2
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
21
形状改变能密度准则： 相应的强度条件：
2 2 2 2( 12 23 13 ) s
r 3 1 3
b , 0 .2 , s
n
1 1 2 2 2 3 2 3 1 2 r4 2
rM
[ t ] 1 3 [ c ]
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
E
b
b
E
最大伸长线应变准则： 1 ( 2 3 ) b
相应的强度条件： 1 ( 2 3 ) [ ] 适用范围：少数脆性材料
五、强度理论的统一形式
六、强度理论的应用
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
3
（1）材料不同、载荷相同之拉伸实验
脆性材料拉伸实验
塑性材料拉伸实验
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
4
（1）材料不同、载荷相同之扭转实验
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
14
（2）最大伸长线应变准则（第二强度理论）
基本观点： 材料中最大伸长线应变到达材料的脆断伸长线应变时， 即产生脆性断裂。
2018年10月8日星期一
max
b
15
北京邮电大学自动化学院
max
1
1 ( 2 3 )
s 1 2 2 2 相应的强度条件： 2 [( 1 2 ) ( 2 3 ) ( 3 1 ) ] [ ] n s
1 2
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
21
形状改变能密度准则： 相应的强度条件：
2 2 2 2( 12 23 13 ) s
r 3 1 3
b , 0 .2 , s
n
1 1 2 2 2 3 2 3 1 2 r4 2
rM
[ t ] 1 3 [ c ]
2018年10月8日星期一
北京邮电大学自动化学院
E
b
b
E
最大伸长线应变准则： 1 ( 2 3 ) b
相应的强度条件： 1 ( 2 3 ) [ ] 适用范围：少数脆性材料
工程力学强度理论
2、比较能说明问题的是下面的实验：用钢、铜、镍等塑性
金属制成薄壁管，让它受内压力q和外拉力P的共同作用，
得到一个二向应力状态。实验时调整P 和q ，可得到σ1、
σ2 、 σ3不同组合。
1
P
P
2
3、结论：第三强度理论计算的结果与试验结果相差约达 10%～ 15%。而用第四强度理论计算的结果与实验误差约在 5%以内。第三强度偏安全（工业设计、化工）、第四强度 偏实际、经济（钢结构）。
§9.1 强度理论的概念
（3）相当应力状态：
复杂应力状态根据同等安全原则，按照一定的条件，代之 以单向应力状态，称为相当应力状态。
（4）相当应力σr（Equivalent Stress）
相当应力状态的作用应力。
（5）失效准则： u
（6）失效准则研究模式
σ2
σ3
σ1
σr
σr σu
σu
§9.1 强度理论的概念
方法二：
第三强度理论： r3
2 x
4
2 x
1232 464.682 178.39MPa
第四强度理论： r4
2 x
3
2 x
1232 3 64.682 166.28MPa
强度理论例题
例4 图示工字钢截面简支梁，许用应力为[σ]=170MPa ，
[τ]=100MPa 。试校核梁的强度。
550kN 550kN 550kN
（7）强度理论：
认为无论是单向应力状态还是复杂应力状态，材料破坏 都是由某一特定因素引起的，从而可利用单向应力状态下的 试验结果，建立复杂应力状态的强度条件。这种关于材料破 坏的学说称为强度理论 （Strength Theory） 。
材料力学第9章 强度理论
由于物体在外力作用下所发生的弹性变形既包括 物体的体积改变，也包括物体的形状改变，所以可推 断，弹性体内所积蓄的变形比能也应该分成两部分： 一部分是形状改变比能（畸变能） ，一部分是体积改 变比能 。 在复杂应力状态下，物体形状的改变及所积蓄的 形状改变比能是和三个主应力的差值有关；而物体体 积的改变及所积蓄的体积改变比能是和三个主应力的 代数和有关。
注意：图示应力状态实际上为弯扭组合加载对 应的应力状态，其相当应力如下：
r 3 2 4 2 [ ] 2 2 [ ] r 4 3
可记住，便于组合变形的强度校核。
例1 对于图示各单元体,试分别按第三强度理论及第四强度理论 求相当应力。
120 MPa 140 MPa
r4
1 2 2 2 [(0 120) ( 120 120) ( 120 0) ] 120MPa 2
140 MPa
（2）单元体（b）
σ1 140MPa
σ 2 110MPa
σ3 0
110 MPa
σr 3 σ1 σ 3 140MPa 1 2 2 2 σr 4 [30 110 ( 140) ] 128MPa 2
1u
1u
E
b
E
1 1 1 2 3 E
1u
1u
E
b
E
1 2 3 b
强度条件为： 1 2 3
b
n
[ ]
实验验证： a) 可解释大理石单压时的纵向裂缝； b) 脆性材料在双向拉伸-压缩应力状态下,且压应 力值超过拉应力值时,该理论与实验结果相符合。
σ1 94 .72MPa σ 3 5 .28MPa
材料力学第九章强度理论 ppt课件
假定：无论材料内各点的应力状态如何， 只要有一点的主应力σ1 达到单向拉伸断裂时的 极限应力σu，材料即破坏。
在单向拉伸时，极限应力 σu =σb 失效条件可写为 σ1 ≥ σb
第一强度理论强度条件：
1 [ ]
[ ] b
n
PPT课件
5
第一强度理论—最大拉应力理论
2 1
3
=b
PPT课件
15
单向拉伸时： 1 s , 2 3 0
Uu
1
6E
2s2
屈服破坏条件是：
1 2
( 1
2 )2
(
2
3 )2
( 3
1)2
s
第四强度理论强度条件：
1 2
(1
2
)2
(
2
3
)2
(
3
1)2
[
（单位MPa）
PPT课件
23
其次确定主应力
1＝29.28MPa, 2＝3.72MPa, 3＝0
max= 1< [] = 30MPa
结论：强度是安全的。
PPT课件
23 11 10
（单位MPa）
24
课本例题9.3 已知： 和，试写出最大剪应力理论
和形状改变能密度理论的表达式。
解：首先确定主应力
屈服破坏条件是： max s
PPT课件
12
最大剪应力理论
2 1
3
=s
max
1
3
2
o max
强度理论教学方案
第9章 强度理论§9-1 强度理论的概念１．不同材料在同一环境及加载条件下对“破坏”（或称为失效）具有不同的抵抗能力（抗力）。
２．同一材料在不同环境及加载条件下也表现出对失效的不同抗力。
３．根据常温静力拉伸和压缩试验，已建立起单向应力状态下的弹性失效准则，考虑安全系数后，其强度条件为 []σσ≤ ，根据薄壁圆筒扭转实验，可建立起纯剪应力状态下的弹性失效准则，考虑安全系数后，强度条件为 []ττ≤ 。
建立常温静载一般复杂应力状态下的弹性失效准则——强度理论的基本思想是： １）确认引起材料失效存在共同的力学原因，提出关于这一共同力学原因的假设； ２）根据实验室中标准试件在简单受力情况下的破坏实验（如拉伸），建立起材料在复杂应力状态下共同遵循的弹性失效准则和强度条件。
３）实际上，当前工程上常用的经典强度理论都按脆性断裂和塑性屈服两类失效形式，分别提出共同力学原因的假设。
§9-2 四个强度理论1 .最大拉应力准则（第一强度理论）基本观点：材料中的最大拉应力到达材料的正断抗力时，即产生脆性断裂。
表达式：uσσ=+m ax复杂应力状态321σσσ≥≥， 当01>σ， 1max σσ=+简单拉伸破坏试验中材料的正断抗力b u σσσ==1，032==σσ最大拉应力脆断准则：b σσ=1 (9-1a)相应的强度条件：[]bbn σσσ=≤1 (9-1b)适用范围：虽然只突出 1σ 而未考虑32,σσ 的影响，它与铸铁，工具钢，工业陶瓷等多数脆性材料的实验结果较符合。
特别适用于拉伸型应力状态（如0321=>≥σσσ），混合型应力状态中拉应力占优者（,0,031<>σσ但31σσ> ）。
2 .最大伸长线应变准则（第二强度理论）基本观点：材料中最大伸长线应变到达材料的脆断伸长线应变 u ε时，即产生脆性断裂。
表达式：uεε=+m ax复杂应力状态321εεε≥≥，当01>ε，[])(13211max σσνσεε+-==+E简单拉伸破坏试验中材料的脆断伸长线应变b σσ=1，032==σσ，Ebb u σεε==最大伸长线应变准则：b σσσνσ=+-)(321（9-2a ）相应的强度条件： []bbn σσσσνσ=≤+-)(321 （9-2b ）适用范围：虽然考虑了2σ，3σ的影响，它只与石料、混凝土等少数脆性材料的实验结果较符合（如图9-1所示），铸铁在混合型压应力占优应力状态下（01>σ313,0,σσσ<<）的实验结果也较符合，但上述材料的脆断实验不支持本理论描写的2σ，3σ对材料强度的影响规律。
工程力学教学课件 第9章强度理论
11.4
y
102
2020/4/15
(图d)
29
9-2、经典强度理论
用型钢表查得该截面
Iz2500 4,bcm 9mm,
则a点应力为
σa Mya Iz 113.4MPa τa QSz(a)bIz 48.7MPa
r4a23a214 M1 P[a ]
满足强度条件，因此选用20b工字钢是合适的。
2020/4/15
塑性变形或断裂的事实。 (max0)
局限性：
1、未考虑 2 的影响，试验证实最大影响达15%，偏安全
2、不能解释三向均拉下可能发生断裂的现象，
2020/4/15
14
9-2、经典强度理论
4. 形状改变比能理论（第四强度理论）
无论材料处于什么应力状态,只要发生屈服,都是
由于微元的最大形状改变比能达到一个极限值。
强度条件
1 2(12)2(23)2(31)2 nss
实验表明：对塑性材料，此理论比第三强度理 论更符合试验结果，在工程中得到了广泛应用。
2020/4/15
16
9-2、经典强度理论 强度理论的统一表达式： r []
相当应力
r,1 1[]
r,313[]
r,21(23)[]
r,41 2(1 2)2 (2 3)2 (3 1)2 []
2020/4/15
35
9–3、 莫尔强度理论
莫尔强度理论并不简单地假设材料的破坏是由单一因素 （应力、应变、比能）达到极限值而引起的，它是以各种应 力状态下材料破坏的试验结果为依据而建立的带有一定经验 性的强度理论。
y
2
3
z
2020/4/15
1
3
2
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薄壁圆筒实例
承压薄壁圆筒应力分析 承压薄壁圆筒强度条件 例题
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
13
薄壁圆筒实例
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
14
承压薄壁圆筒应力分析
横与纵截面上均存在的正应力，对于 薄壁圆筒，可认为沿壁厚均匀分布
轴向应力
第九章 复杂应力状态强度问题
§1 引言 §2 关于断裂的强度理论 §3 关于屈服的强度理论 §4 强度理论的应用
§5 承压薄壁圆筒强度计算
2018/10/11
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1
§3 关于屈服的强度理论
最大切应力理论
畸变能理论
试验验证
2018/10/11
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2
s max s 0 s 0 2 2 1 2 2 2 2 2 s s 4 s min
s1 1 2 2 s s 4 s3 2 塑性材料：
s2 0
s r3 s 2 4 2 [s ]
s r4 s 2 3 2 [s ]
M max M max h 133.3 MPa [s ] Wz 2I z
[
]
采用第三强度理论
[ ] 0.5[s ] 80 MPa
2018/10/11
max [ ]
11
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例 题
3. 腹板翼缘交界处强度校核
M max h d 119.5 MPa Iz 2 F max b 2 F max bd ( h d ) 2 46.4 MPa a h h 2d 8I zt 2I zt
2 D FR p
4
pD 2 1 sx 4 Dd
2018/10/11
sx
pD 4d
15
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承压薄壁圆筒应力分析
周向应力
2s t (1d ) p(1 D ) 0
pD st 2d
1
径向应力
s r max p
s r max p 2d st pD D 2d
谢谢
2018/10/11 武汉体育学院体育工程与信息技术系 23
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
8
纯剪切许用应力
s r3 s 2 4 2 [s ]
s r4 s 2 3 2 [s ]
纯剪切情况下（s= 0）
塑性材料:
s r3 2 [s ] [s ]
2 [s ] [ ] 2
s r4 3 [s ]
强度条件
s r,3 s 1 s 3 [s ]
s1 , s3 － 构件危险点处的工作应力 [s] － 材料单向拉伸时的许用应力
2018/10/11 武汉体育学院体育工程与信息技术系 3
畸变能理论-第四强度理论
理论要点 引起材料屈服的主要因素－畸变能, 其密度为 vd 不论材料处于何种应力状态，当 时, 材料屈服 1 s 1 s 2 2 s 2 s 3 2 s 3 s 1 2 vd
解：1. 应力分析
st
pD 2d
sx
pD 4d
pD t 2M D 2d 2d
s max s x s t s x s t 2 2 3 17 pD 2 2 t 8 d s min s 1 3 17 pD s2 0 8 d s3
max (s 1 s 低碳钢,三向等拉， ,断裂 3)/ 2 0
低碳钢，低温断裂
2018/10/11 武汉体育学院体育工程与信息技术系 7
一种常见应力状态的强度条件
单向、纯剪切联合作用
s max s x s y s x s y 2 x 2 2 s min
2
最大切应力理论-第三强度理论
理论要点 引起材料屈服的主要因素－最大切应力 max 不论材料处于何种应力状态，当
max s ,单拉
时, 材料屈服 s s3 max 1
2
s s,单拉
s s 0 s s
2 2
s 1 s 3 s s －材料的屈服条件
pDl 1 2 4dE
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
19
习题： 1.教材：9－5、19、22
2018/10/11
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20
精品课件！
2018/10/11 武汉体育学院体育工程与信息技术系 21
精品课件！
2018/10/11 武汉体育学院体育工程与信息技术系 22
5
§4 强度理论的应用
强度理论的选用
一种常见应力状态的强度条件 纯剪切许用应力 例题
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
6
强度理论的选用
一般情况 脆性材料：抵抗断裂的能力 < 抵抗滑移的能力 塑性材料：抵抗滑移的能力 < 抵抗断裂的能力 第一与第二强度理论，一般适用于脆性材料 第三与第四强度理论，一般适用于塑性材料 全面考虑 材料的失效形式，不仅与材料性质有关，且 与应力状态形式、温度与加载速率等有关
vd vds ,单拉
[ 6E
]
vds,单拉
1 2 ss 3E
1 2
s 1 s 2 2 s 2 s 3 2 s 3 s 1 2 s s －屈服条件
s r4
1 2
强度条件
s 1 s 2 2 s 2 s 3 2 s 3 s 1 2 [s ]
s1 , s2 , s3 － 构件危险点处的工作应力 [s] － 材料单向拉伸时的许用应力
2018/10/11 武汉体育学院体育工程与信息技术系 4
试验验证
钢、铝 二向屈 服试验
最大切应力理 论与畸变能理 论与试验结果 均相当接近， 后者符合更好
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
sa
[
]
如采用第三强度理论
s r3 s a2 4 a2 151.3 MPa [s ]
4. 讨论
对短而高薄壁截面梁, 除应校核smax作用处的强度 外,还应校核max作用处, 及腹板翼缘交界处的强度
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
12
§7 承压薄壁圆筒的强度计算
解：1. 问题分析
危险截面－截面C+
武汉体育学院体育工程与信息技术系 10
FS max 140 kN, M max 5.6 104 N m
2018/10/11
例 题
危险点：横截面上下边缘；中性轴处； 腹板翼缘交界处 2. smax与max作用处强度校核
s max
F max 2 2 max bh b t h 2d 63.1 MPa 8I zt
pD 4d
s3 0
脆性材料：
s r1
s r2
pD 2 [s ] 4d
塑性材料：
s r3
s r4
3 pD [s ] 4d
2018/10/11
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17
例 题
例5-1 已知: [s], E, , M D3p/4。 按第三强度理论建立筒体强度条件 计算筒体轴向变形
d D / 20 s r 一般忽略不计
武汉体育学院体育工程与信息技术系 16
2018/10/11
承压薄壁圆筒强度条件
st
pD 2d
sx
pD 4d
s r max p
仅适用于的d D / 20 薄壁圆筒
强度条件
s 1 s t
pD 2d
s 2 s x
pD [s ] 2d pD [s ] 2d
[s ] 3 [s ] [ ] 3
[ ] 0.5 ~ 0.577[s ]
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
9
例 题
例4-1 钢梁, F=210 kN, [s] = 160MPa, h = 250 mm, b = 113 mm, t =10mm, d = 13mm, Iz = 5.2510-5 m4, 校核强度
2018/10/11 武汉体育学院体育工程与信息技术系 18
例 题
2. 强度分析
s 1 3 17 pD 8ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ d s3
s2 0
17 pD [s ] 4d
s r3 s 1 s 3
3. 轴向变形分析
x 1 s x s t
E
l x
l x x l l s x s t E
承压薄壁圆筒应力分析 承压薄壁圆筒强度条件 例题
2018/10/11
武汉体育学院体育工程与信息技术系
13
薄壁圆筒实例
2018/10/11
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14
承压薄壁圆筒应力分析
横与纵截面上均存在的正应力，对于 薄壁圆筒，可认为沿壁厚均匀分布
轴向应力
第九章 复杂应力状态强度问题
§1 引言 §2 关于断裂的强度理论 §3 关于屈服的强度理论 §4 强度理论的应用
§5 承压薄壁圆筒强度计算
2018/10/11
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1
§3 关于屈服的强度理论
最大切应力理论
畸变能理论
试验验证
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2
s max s 0 s 0 2 2 1 2 2 2 2 2 s s 4 s min
s1 1 2 2 s s 4 s3 2 塑性材料：
s2 0
s r3 s 2 4 2 [s ]
s r4 s 2 3 2 [s ]
M max M max h 133.3 MPa [s ] Wz 2I z
[
]
采用第三强度理论
[ ] 0.5[s ] 80 MPa
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max [ ]
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例 题
3. 腹板翼缘交界处强度校核
M max h d 119.5 MPa Iz 2 F max b 2 F max bd ( h d ) 2 46.4 MPa a h h 2d 8I zt 2I zt
2 D FR p
4
pD 2 1 sx 4 Dd
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sx
pD 4d
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承压薄壁圆筒应力分析
周向应力
2s t (1d ) p(1 D ) 0
pD st 2d
1
径向应力
s r max p
s r max p 2d st pD D 2d
谢谢
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纯剪切许用应力
s r3 s 2 4 2 [s ]
s r4 s 2 3 2 [s ]
纯剪切情况下（s= 0）
塑性材料:
s r3 2 [s ] [s ]
2 [s ] [ ] 2
s r4 3 [s ]
强度条件
s r,3 s 1 s 3 [s ]
s1 , s3 － 构件危险点处的工作应力 [s] － 材料单向拉伸时的许用应力
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畸变能理论-第四强度理论
理论要点 引起材料屈服的主要因素－畸变能, 其密度为 vd 不论材料处于何种应力状态，当 时, 材料屈服 1 s 1 s 2 2 s 2 s 3 2 s 3 s 1 2 vd
解：1. 应力分析
st
pD 2d
sx
pD 4d
pD t 2M D 2d 2d
s max s x s t s x s t 2 2 3 17 pD 2 2 t 8 d s min s 1 3 17 pD s2 0 8 d s3
max (s 1 s 低碳钢,三向等拉， ,断裂 3)/ 2 0
低碳钢，低温断裂
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一种常见应力状态的强度条件
单向、纯剪切联合作用
s max s x s y s x s y 2 x 2 2 s min
2
最大切应力理论-第三强度理论
理论要点 引起材料屈服的主要因素－最大切应力 max 不论材料处于何种应力状态，当
max s ,单拉
时, 材料屈服 s s3 max 1
2
s s,单拉
s s 0 s s
2 2
s 1 s 3 s s －材料的屈服条件
pDl 1 2 4dE
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习题： 1.教材：9－5、19、22
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精品课件！
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§4 强度理论的应用
强度理论的选用
一种常见应力状态的强度条件 纯剪切许用应力 例题
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强度理论的选用
一般情况 脆性材料：抵抗断裂的能力 < 抵抗滑移的能力 塑性材料：抵抗滑移的能力 < 抵抗断裂的能力 第一与第二强度理论，一般适用于脆性材料 第三与第四强度理论，一般适用于塑性材料 全面考虑 材料的失效形式，不仅与材料性质有关，且 与应力状态形式、温度与加载速率等有关
vd vds ,单拉
[ 6E
]
vds,单拉
1 2 ss 3E
1 2
s 1 s 2 2 s 2 s 3 2 s 3 s 1 2 s s －屈服条件
s r4
1 2
强度条件
s 1 s 2 2 s 2 s 3 2 s 3 s 1 2 [s ]
s1 , s2 , s3 － 构件危险点处的工作应力 [s] － 材料单向拉伸时的许用应力
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试验验证
钢、铝 二向屈 服试验
最大切应力理 论与畸变能理 论与试验结果 均相当接近， 后者符合更好
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sa
[
]
如采用第三强度理论
s r3 s a2 4 a2 151.3 MPa [s ]
4. 讨论
对短而高薄壁截面梁, 除应校核smax作用处的强度 外,还应校核max作用处, 及腹板翼缘交界处的强度
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§7 承压薄壁圆筒的强度计算
解：1. 问题分析
危险截面－截面C+
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FS max 140 kN, M max 5.6 104 N m
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例 题
危险点：横截面上下边缘；中性轴处； 腹板翼缘交界处 2. smax与max作用处强度校核
s max
F max 2 2 max bh b t h 2d 63.1 MPa 8I zt
pD 4d
s3 0
脆性材料：
s r1
s r2
pD 2 [s ] 4d
塑性材料：
s r3
s r4
3 pD [s ] 4d
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例 题
例5-1 已知: [s], E, , M D3p/4。 按第三强度理论建立筒体强度条件 计算筒体轴向变形
d D / 20 s r 一般忽略不计
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承压薄壁圆筒强度条件
st
pD 2d
sx
pD 4d
s r max p
仅适用于的d D / 20 薄壁圆筒
强度条件
s 1 s t
pD 2d
s 2 s x
pD [s ] 2d pD [s ] 2d
[s ] 3 [s ] [ ] 3
[ ] 0.5 ~ 0.577[s ]
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例 题
例4-1 钢梁, F=210 kN, [s] = 160MPa, h = 250 mm, b = 113 mm, t =10mm, d = 13mm, Iz = 5.2510-5 m4, 校核强度
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例 题
2. 强度分析
s 1 3 17 pD 8ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ d s3
s2 0
17 pD [s ] 4d
s r3 s 1 s 3
3. 轴向变形分析
x 1 s x s t
E
l x
l x x l l s x s t E