普适介电弛豫讲习班共60页文档
普适介电弛豫讲习班
电矩在外电场中的方向改变 实际上杂质离子的跳跃 （hopping）运动，即由一 个填隙位置跳到另一个填隙 位置，在跳跃过程中要克服 一定的势垒。
3 静电场中的极化强度 极化强度起因于稳恒电场作用下， 电荷的有限位移。
（1）取向极化强度——在非极性液体介质 中自由漂浮的固有偶极子
取向极化率orien的导出
电场中偶极子示意图
// cos( )
势能为
U E cos( )
用dN代表固有偶极矩与电场E的夹角介于 +d之间的分子数。按照统计物理 有
F[ f ( y)E(t y)dy]
eit { f ( y)E(t y)dy}dt
0
0
0
f ( y){ eit E(t y)dt}dy f ( y)eiy{ ei(ty) E(t y)dt}dy
0
0
0
0
f ( y)eiydy eix E(x)dx f ()E()
朗之万（Langevin）函数
Langevin function L()
L() [e e 1] e e
考虑三种情况
(a) 当1时，即电场很强，温度很低时，
[(e e ) /(e e )]1 1
//
[1
1
]
这表明电场E很大，温度T很低时，固有偶极矩几乎 完全转到电场方向，所以固有偶极矩在电场方向的 平均值等于固有偶极矩。
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61、奢侈是舒适的，否则就不是奢侈 。——CocoCha nel 62、少而好学，如日出之阳；壮而好学 ，如日 中之光 ；志而 好学， 如炳烛 之光。 ——刘 向 63、三军可夺帅也，匹夫不可夺志也。 ——孔 丘 64、人生就是学校。在那里，与其说好 的教师 是幸福 ，不如 说好的 教师是 不幸。 ——海 贝尔 65、接受挑战，就可以享受胜利的喜悦 。——杰文档
16、自己选择的路、跪着也要把它走 完。 17、一般情况下)不想三年以后的事， 只想现 在的事 。现在 有成就 ，以后 才能更 辉煌。
18、敢于向黑暗宣战的人，心里必须 充满光 明。 19、学习的关键--重复。
20、懦弱的人只会裹足不前，莽撞的 人只能 引为烧 身，只 有真正 勇敢的 人才能 所向披 靡。
九年级物理上册 第十三章 第1节 从闪电谈起课件粤教沪
子，所以带正电，带正电不是 正电荷有多！
3.玻璃棒带正电，是失去了电子，束 缚能力弱，同时丝绸带负电。
12/12/2021
4.橡胶棒带负电，是得到了电子， 束缚能力强，同时毛皮带正电。
第七页，共三十页。
1.用摩擦(mócā)的方法使物体带电叫做___摩___擦__起__电_，物体带电以后具 有_______吸___引__(_xī_y_ǐn_)轻__的小性物质体。 2.自然界只有__两__种电荷，玻璃棒与丝绸摩擦以后，玻璃棒带 ____电正；橡胶棒与毛皮摩擦以后，橡胶棒带____电。 负 3.电荷间的相互作用规律是：同种电荷____互___相__排___斥，异种电荷 ________互___相__吸。引
起来
5.玻璃棒与丝绸摩擦以后，玻璃棒带____正_正，_____失__（去得到或
失去(shīqù)）电子，束缚能力_____弱；与此同时，丝绸带_(s_h_īq_ù电) ， 负
_______（得得到到或失去）电子，束缚能力_______ 。 强
6.橡胶棒与毛皮摩擦以后，橡胶棒带_____正，负_______（得得到到或失去）
12/12/2021
第二十页，共三十页。
10.现有A、B、C三个轻质小球。已知A带负电，A和B互相(hù xiāng)
吸引，C和A互相排斥，则
( )D
A．B一定不带电，C带正电
B．B可能带正电，C带正电
C．B一定带正电，C带负电
D．B可能不带电，C带负电
12/12/2021
第二十一页，共三十页。
11.用塑料直尺(zhí chǐ)在头发上摩擦几下后试试能否吸引碎D纸片，
这种现象叫做_______摩__擦。(mócā)起电
2024-2025学年初中物理九年级(沪粤版)课件13.1 从闪电谈起
操作物质 靠近用丝绸摩擦过的玻璃棒
用丝绸摩擦过 的玻璃棒
用毛皮摩擦过 的橡胶棒
其他带电体1 其他带电体2
排斥
吸引 吸引 排斥
靠近用毛皮摩擦过的橡胶棒
吸引
排斥 排斥 吸引
一课一案 创新导学
寻找规律,得出结论: (1)电荷间的相互作用规律:同种电荷互相__排__斥__,异种电荷 互相__吸__引__. (2)对其他带电体间相互作用进行归纳和推理,凡是和用丝绸 摩擦过的玻璃棒互相吸引的,一定和用毛皮摩擦过的橡胶棒 互相__排__斥__.凡是和用丝绸摩擦过的玻璃棒互相排斥的,一定 和用毛皮摩擦过的橡胶棒互相__吸__引__.这说明自然界只存在 __两__种电荷.
一课一案 创新导学
2.小组讨论以下问题: (1)毛皮与橡胶棒摩擦,毛皮是否带电?为什么? 答:毛皮带正电,因为毛皮失去电子后原子的正负电荷数不相 等,由于缺少电子而带正电荷. (2)摩擦过后的玻璃棒都带正电吗?为什么? 答:不一定,其带何种电荷取决于与玻璃棒摩擦的物质的原子 核束缚电子的能力.束缚电子的能力比玻璃强,则玻璃棒带正 电;束缚电子的能力比玻璃弱,则玻璃棒带负电.
一课一案 创新导学
探究二:怎样知道物体带了电
做课本图13-8所示的实验,小组讨论: (1)如何体现出物体是否带电? 答:验电器的指针有张角,说明物体带电,否则不带电. (2)用丝绸摩擦过的铅笔、钢笔、橡皮、三角尺中哪些带电? 哪些不带电? 答:略.
一课一案 创新导学
第十三章 探究简单电路
13.1 从闪电谈起
一课一案 创新导学
1.能举例说出生活中的摩擦起电现象,能说出摩擦起电的实 质、电荷的种类.(重点)
普适弛豫定律
普适弛豫定律普适弛豫定律（Universal Relaxation Law）是物理学中一个重要的概念，它描述了在普适弛豫定律（Universal Relaxation Law）是物理学中一个重要的概念，它描述了在热力学过程中，系统从一个非平衡状态向平衡状态过渡时，其能量分布和粒子运动状态的变化规律。
这个定律在许多不同的物理系统中都有应用，如固体物理、统计物理、化学等领域。
本文将对普适弛豫定律进行详细的介绍，包括其基本概念、数学表述、实验验证以及在不同领域的应用。
一、基本概念普适弛豫定律的基本思想是：在一个封闭的系统中，当系统受到外部扰动而偏离平衡状态时，系统的能量分布和粒子运动状态会随着时间的推移而发生变化，最终趋向于一个稳定的平衡状态。
在这个过程中，系统的能量分布和粒子运动状态的变化遵循一定的规律，这个规律就是普适弛豫定律。
二、数学表述普适弛豫定律可以用数学公式来表示。
对于一个封闭的系统，其能量分布可以表示为：E(t) = E0 + ∫V ρ(r, t) [H(r, t) - H0] dr其中，E(t)表示系统在时刻t的能量；E0表示系统的初始能量；ρ(r, t)表示系统在时刻t的密度分布；H(r, t)表示系统在时刻t的总哈密顿量；H0表示系统的初始哈密顿量。
上式表明，系统的能量分布是由系统的密度分布和总哈密顿量共同决定的。
普适弛豫定律还可以用来描述粒子运动状态的变化。
对于一个封闭的系统，其粒子运动状态可以用波函数Ψ(r, t)来表示。
根据量子力学的理论，波函数Ψ(r, t)满足薛定谔方程：iħ∂Ψ/∂t = HΨ其中，i是虚数单位；ħ是约化普朗克常数。
上式表明，波函数Ψ(r, t)随时间的变化是由系统的总哈密顿量H决定的。
根据普适弛豫定律，波函数Ψ(r, t)随时间的变化可以表示为：Ψ(r, t) = e^(-iH0t/ħ)Ψ0(r)其中，Ψ0(r)表示系统的初始波函数；e^(-iH0t/ħ)表示系统在时刻t的状态演化算符。
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29、勇猛、大胆和坚定的决心能够抵得上武器的精良。——达·芬奇
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30、意志是一个强壮的盲人，倚靠在明眼的跛子肩上。——叔本华
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Hale Waihona Puke 开关电源培训资料共46页文档
1、合法而稳定的权力在使用得当时很 少遇到 抵抗。 ——塞 ·约翰 逊 2、权力会使人渐渐失去温厚善良的美 德。— —伯克
3、最大限度地行使权力总是令人反感 ；权力 不易确 定之处 始终存 在着危 险。— —塞·约翰逊 4、权力会奴化一切。——塔西佗
5、虽然权力是一头固执的熊，可是金 子可以 拉着它 的鼻子 走。— —莎士 比
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26、要使整个人生都过得舒适、愉快，这是不可能的，因为人类必须具备一种能应付逆境的态度。——卢梭
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27、只有把抱怨环境的心情，化为上进的力量，才是成功的保证。——罗曼·罗兰
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28、知之者不如好之者，好之者不如乐之者。——孔子
电介质共5页word资料
波尔兹曼常数：K J k 231038.1-⨯=电介质的极化克劳休斯方程：()E E N E N E P ee r αεεαεε+=⇒=-=001，其中N 为单位体积内的粒子数洛伦兹有效电场：E E E E e ''+'+=0立方点整结构的NaCl 型离子晶体、非极性分子、弱极性： K-M 方程：αεεεN r r 03121=+-，单原子气体、相同原子组成的双原子气体以及具有对称机构的多原子气体均为非极性气体和弱极性液体、电介质的极化形式主要是电子位移极化：e αα=；非极性固体：e αα=； 应当注意的是固体电介质的热膨胀效应V dTdVV dTdNN β-=-=11，L V ββ3=极性气体分子电介质：d e ααα+=；极性液体电介质：()221103121ααεεεN N r r+=+- 立方点整结构的NaCl 型离子晶体电介质：a e e αααα++=-+电介质的损耗γωωωαi m e +-=22021，γωi 为阻尼力的影响 加上电场：()τt rm r e P t P --=1)(，移除电场：τt rm r e P t P -=)(恒定电场下的吸收电流：加上电场：ττt t am a gAEe ei i --== 到达稳态后移去电场：ττt t am a gAEe ei i ---=-= 在交变电场作用下t E t E m ωsin )(= 1、极化强度：()()()t P t P t P r +=∞ 2、介质中的电流：()()()()()()()()()tI I t I I t i t i t i t i t i t i t i rrm m ram Rm ra rr R P R ωωcos sin +++=+++=+=∞∞3、介质中的损耗：介电常数：221τωεεεε+-+=∞∞S介电损耗：()222220)(1AdE g AdE W S +=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+-+=∞γτωτωεεεγ 单位体积内的介电损耗：()222220)(1E g E P s +=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+-+=∞γτωτωεεεγ 介电损耗角正切：()εωεγεωετωτωεεεγδ0022201tan g s +=+-+=∞ 复介电系数和德拜函数εεε''-'=i ，ωτεεεεi s +-+=∞∞1 ；推出德拜方程如下：德拜函数：22221,11τωωτεεετωεεεε+=-''+=--'∞∞∞S S 当温度一定的时候 根据0=∂''∂ωε找出ε''最大值所对应的频率，τω1=m 当m ωω=时，()∞+='εεεS 21，()∞-=''εεεS 21max ，∞∞+-=εεεεδS S tan根据()0tan =∂∂ωδ得到δtan 最大值时的频率：mSmεετω1=' 当m ωω'=时，∞∞∞∞∞∞∞-=+-=''+='εεεεδεεεεεεεεεεεεS S S S SS S 2tan ,,2maxFigure: s S 1010,2,10-∞===τεεCole-Cole 图：圆弧上的每一点对应于德拜方程计算出来的某一频率ε'，ε''的值温度变化时：当温度升高时，ε'，ε''同时向高频方向 移动，而S ε，maxε''值稍有下降低温时，中温时，高温时ε'，ε'' 当频率升高时ε'，ε''同时向高温方向移动而S ε，maxε''值稍有下降 电介质的电导和击穿电介质的导电形式：离子电导、电子电导、电泳电导 电流密度：deJ J α0=，()110--=d de e J J ααγ电场加强了以后： 这时：∞→J 气体介质自持放电。
高温超导微波限幅滤波器
2008年 第53卷 第9期: 1022 ~ 10251022 《中国科学》杂志社SCIENCE IN CHINA PRESS论 文高温超导微波限幅滤波器补世荣①②, 羊恺①②, 陶伯万①, 陈光荣③, 齐锋③, 李言荣①, 罗正祥①, 张其劭①① 电子科技大学电子薄膜与集成器件国家重点实验室, 成都 610054; ② 电子科技大学空天技术研究院, 成都 610054; ③ 南京电子技术研究所, 南京 210013 E-mail: bsr@2007-12-29收稿, 2008-04-16接受国家高技术研究发展计划(编号: 2007AA03Z212)和电子科技大学青年基金(批准号: L08047401JX0649)资助项目摘要 利用高温超导薄膜材料的临界电流特性, 并与微波谐振器的电流分布特性相结 合, 在同一微波器件中实现限幅和滤波功能. 理论分析和实验结果表明, 在通讯和雷达系统应用中, 该器件可以在极大提高系统灵敏度的同时增强系统抗干扰和抗烧毁能力.关键词 高温超导 滤波器 限幅器 接收机 抗干扰高温超导薄膜材料在微波器件中的应用已进入产业化阶段, 其典型应用包括移动通信基站接收系统以及各类军民用通信和雷达接收前端等[1]. 在目前的高温超导接收系统中, 利用超导薄膜的低微波损耗特性是应用的重点, 而据此特性设计的微波滤波器则形成当前产业化应用的主流. 事实上, 高温超导材料还具有许多独特性能, 如临界电流特性、非线性特性和量子效应等, 对于这些特性的研究也已形成各种器件应用, 包括利用临界电流特性进行工作的微波限幅器[2]、利用量子效应工作的各种Josephson 器件等. 但是由于各种特性需要在独特的工艺条件及电路布局设计下才能达到最佳应用效果, 因此目前的许多器件应用都处于追求单一器件的最佳性能设计上, 使得超导材料本身的各种优异性能不能同时体现. 如果需要同时应用多种性能, 目前的解决方法主要是将不同的超导器件集成在一起使用, 这样的优点很明显, 但也存在工艺复杂、整体性能低等问题.本文从通信系统接收前端的结构出发, 分析超导材料引入系统对系统性能及结构的影响, 并据此提出限幅/滤波合一器件的必要性和可能性. 然后以超导材料的特性为基础, 结合滤波器结构讨论限幅滤波器的构建方案, 提出了以滤波器为框架, 在谐振器内部引入微桥来实现限幅滤波的方案, 并完成了原型限幅滤波器件的设计、加工和测试. 最后对测试结果进行了分析.1 高温超导接收前端1.1 常规接收机前端常规微波接收机前端[3]一般由图1(a)和(b)所示的两种结构构成. 该接收机前端包括天线、限幅器、低噪声放大器、带通滤波器和下变频模块等, 完成微波图1 微波接收机的构成(a) 低噪放前置的接收前端; (b) 低噪放后置于滤波器的接收前端;(c) 高温超导接收前端1023信号的接收、放大和混频处理功能. 为完成信号的高质量接收, 需要从最佳系统噪声设计考虑, 通常当滤波器噪声大于低噪放噪声时, 系统设计需要后置滤波器(图1(a)), 反之则前置滤波器(图1(b)). 图中限幅器主要用于对敏感元件低噪声放大器进行电平保护. 这种传统的系统方案最大的缺点是限幅器在受到通带外强信号干扰时容易被阻塞, 不能适应现代复杂电磁环境下的通讯需求. 1.2 高温超导限幅接收前端如果将图1(b)中的限幅器和带通滤波器做在一起(图1(c)), 对于带外强干扰信号就可以由滤波器反射抑制而不会造成阻塞[4], 带内则由限幅器进行保护. 这样的接收方案在系统噪声(一个器件的噪声比两个器件的噪声低)、抗干扰性能和抗烧毁能力方面将大大优于传统方案. 而系统的关键就是限幅滤波器的实现, 就现有文献和专利资料来看, 目前还没有相关的常规器件具有这样的功能.2 高温超导限幅滤波器的实现对于高温超导微波限幅器, 目前主要有两种方案实现, 其中一种是通过在均匀微带传输线上加微桥结构实现, 另外一种是利用共面波导结构实现微细50 Ω传输线条来达到限幅目的. 对比这两种结构的微波限幅器, 可以发现微桥结构限幅器对实现工艺要求不高但适用带宽较窄, 而共面波导结构要求工艺高但适用带宽非常宽(几乎可以适用于全微波频段). 对于高温超导微波滤波器, 最常见的结构是由半波长微带谐振器通过各种耦合方式构成, 现在需要构成微波限幅滤波器, 最直观的方法就是将限幅器采用的两种方案直接应用于微带滤波器的谐振器上, 为此需要对这两种方案进行对比分析.与高温超导微波限幅器工作的行波状态相比, 微波滤波器中谐振器上的微波电流主要处于驻波状态, 这种谐振器工作在基波谐振状态时, 谐振器中部的微波电流分布最强(沿谐振器方向的电流分布). 因此, 如果要在谐振器内部引入微桥结构实现限幅滤波器, 则需要选取微桥的位置, 为了达到最大的限幅效果, 我们考虑在微波电流最强的地方引入微桥.下面以开口环谐振器滤波器[5]为例, 先对比均匀微带线谐振器滤波器(如图2(a), 图中谐振器上谐振电流越强, 灰度级越高, 下同)和在谐振器内部引入微桥的滤波器(如图2(b), 其中微桥宽度为10 µm, 长度为200 µm)两者的谐振电流分布情况. 如图2(a)所示, 均匀微带线谐振器上的电流分布沿谐振器方向呈抛物线分布, 两端电流小, 中间电流大. 而对于引入微桥的谐振器, 谐振时谐振电流大大集中在微桥上(见图2(b)~(d)). 由于微桥上集中的微波电流对限幅很有利, 同时滤波器工作带宽不宽而且由于长细图2 微桥结构引入对滤波器谐振电流分布的影响(a) 均匀线开口环滤波器的谐振电流分布; (b) 谐振器内部引入微桥的开口环滤波器的谐振电流分布; (c) 谐振时微桥部分电流分布仿真结果(谐振频率处, 红色电流分布强, 蓝色电流分布弱); (d) 非谐振时微桥部分电流分布仿真结果2008年5月 第53卷 第9期1024微带线滤波器难以实现, 我们可以选定微桥结构的限幅滤波器实现.3 限幅滤波器的制作及测试结果按上述思路我们在YBCO/LAO/YBCO 双面高温超导薄膜[6]上设计并制作了工作在S 波段的高温超导限幅滤波器. 该滤波器采用标准湿法光刻工艺完成. 图3是在输入功率为−10 dBm 时测得的滤波器性能,图4是在输入功率为15 dBm 时测得的滤波器性能.滤波器的限幅功率在滤波器中心频率按文献[7]所述方案进行测试, 测试结果如图4所示. 该滤波器针对接收机系统应用的结果及系统应用情况见文献[4].图3 S 波段限幅滤波器低功率情况下的滤波特性输入功率为−10 dBm图4 S 波段限幅滤波器限幅情况下的滤波特性输入功率为15 dBm4 测试结果分析从图3的滤波器测试结果来看, 整个通带内的插入损耗小于0.3 dB, 略大于普通微带线高温超导滤波器[8], 这是由于谐振器内部引入微桥结构造成谐振器Q 值下降, 从滤波器的反射、形状和带外抑制来看, 微桥结构的引入并无明显影响.图4是输入功率超过限幅电平时的滤波器测试形状. 从图中可以看到, 当输入功率超过限幅电平时滤波器起衰减器作用, 但由于谐振器是频率敏感元件, 整体衰减性能并不平坦, 若能实现平坦衰减或对于窄带信号, 该限幅滤波器即使限幅工作后也可以在后端检测信号, 将可起到自动增益调整器的作用, 这一特点可能是该器件与常规限幅器相比的最大优势.从图5所示的功率测试结果可以看到, 本文设计的限幅滤波器限幅电平为12.5 dBm, 该限幅电平与常规零偏压PIN 二极管限幅器限幅电平相当, 但该限幅电平是在微带微桥线宽为10µm 时获得的, 如果选用更窄的微桥线宽将可以获得更低的限幅电平, 显然该限幅器与常规PIN 二极管相比具有更大的限幅电平设计灵活性, 并且不需要复杂的偏压电路来实现.图5 限幅滤波器功率容量测试结果对于接收系统使用该限幅滤波器的效果详见文献[4], 在灵敏度、抗干扰性能和抗烧毁能力等方面均大大优于常规接收系统, 并在抗干扰性能和抗烧毁能力方面优于普通高温超导接收机前端系统. 5 结论本文同时利用高温超导薄膜的低微波损耗特性和临界电流特性构建并实现了高温超导限幅滤波器,单一器件测试和系统测试证明该方案可行. 该器件的成功实现证明, 同时利用高温超导材料的多种特性实现创新型器件将大大拓展高温超导材料的应用范围, 并体现高温超导材料不可替代的重要性. 关于高温超导限幅滤波器的研究还需要在限幅电平设计等与材料科学直接相关的领域作进一步工作.参考文献1 Mansour R R. Microwave superconductivity. IEEE Trans Microw Theory Tech, 2002, 50: 750—7592 Booth J C, Rudman D A, Ono R H. A self-attenuating superconducting transmission line for use as a microwave power limiter. IEEETrans Appl Supercond, 2003, 13(2): 305—3103 Laskar J, Matinpour B, Chakraborty S. Modern Receiver Front-Ends: Systems, Circuits, and Integration. Hoboken, New Jersey: JohnWiley & Sons, Inc. 20044 羊恺, 补世荣, 刘娟秀, 等. 限幅自保护高温超导接收机前端研究. 电子科技大学学报, 2007, 36(2): 223—2265 Hong J S, Lancaster M J. Couplings of microstrip square open-loop resonators for cross-coupled planar microwave filters. IEEETrans-MTT, 1996, 44(9): 2099—21096 Tao B W, Chen J J, Liu X Z, et al. Speed modulation technique to achieve simultaneous deposition of 3-in. double-sided Y-Ba-Cu-Othin films. Physica C, 2005, 433: 87—927 Shen Z Y. High-temperature superconducting microwave circuits. Boston, MA: Artech House, 19948 羊恺, 补世荣, 张其劭, 等. 高温超导小型化多曲折线滤波器研制. 科学通报, 2002, 49(18): 1378—1380·动态·第12届全国电介质物理、材料与应用学术会议在西安召开由中国物理学会电介质物理专业委员会主办、西安交通大学电子陶瓷与器件教育部重点实验室承办的“第12届全国电介质物理、材料与应用学术会议”于2008年4月17~20日在西安交通大学隆重召开. 包括1名院士、2名“973”首席科学家、4名长江学者和6名国家杰出青年科学基金获得者在内的电介质各相关领域的283名代表齐聚西安, 开展交流互动, 共商合作, 分享研究成果, 启迪创新思维.本届会议为中国物理学电介质物理专业委员会主办的系列学术会议, 旨在展示我国电介质物理及交叉领域所取得的重要进展和创新成果, 促进我国电介质物理的学术繁荣和创新. 本次会议是历届会议中规模最大的. 大会主席由西安交通大学任巍和徐卓两位教授担任, 开幕式上, 全国人大常委会委员、西安交通大学副校长蒋庄德教授和任巍教授先后致辞.本届会议共收到论文摘要252篇, 研究内容涉及电介质理论、压电材料、介电材料、多铁性材料、低维介质与薄膜材料、测试与表征和器件与加工方面. 会议安排了5个大会报告、7个专题分会和1个墙报分会. 每个专题分会安排7~8个特邀报告, 共有60位知名学者或在该领域做出有影响工作的学者作特邀报告, 66人作口头报告. 此外, 会议还设墙报119篇. 美国的陈充林教授和潘晓晴教授、加拿大的叶作光教授, 以及日本、新加坡的几位学者, 均专程回国参加会议并作报告.本届会议还专门组织电介质领域的8位专家学者在会前举办了为期2天的“普适介电弛豫讲习班”, 着重讲解A. K. Jonscher教授编著Dielectric Relaxation in Solids和Universal Relaxation Law两本专著. 该书是姚熹院士引进发行的经典电介质科学丛书影印本教材系列中的两本, 是电介质弛豫理论的经典著作. 共有来自全国50多个大专院校和科研院所的240人参加了本次讲习班.会议期间, 中国物理学会电介质物理专业委员会召开工作会议, 决定第13届全国电介质物理、材料与应用会议将于2010年在成都召开, 由电子科技大学承办; 第14届全国电介质物理、材料与应用会议将于2012年在武汉召开,由湖北大学承办. 另外, 本届会议主席任巍和徐卓教授还介绍了将于2009年8月23~27日在西安联合举行的“第12届国际铁电学会议(IMF12)”和“第18届IEEE国际铁电应用会议(ISAF)”的筹备情况. 这两个会议是铁电学界最主要的学术会议, 均为第一次在中国举行, 对于促进我国铁电和电介质的发展, 向世界全面展示我国在铁电和电介质方面的研究进展和取得的成果, 具有重要意义.1025。