(完整版)工程电磁场基本知识点
工程电磁场期末知识点总结
工程电磁场课程总结大作业1. 静电场本章研究的对象是静电场，静电场是相对于观察者静止且量值不随时间变化的电荷所产生的电场，静电场中最主要的场量是电场强度E 和标量电位ϕ。
首先是从库伦定律121221204πq q R ε=⋅e F2112=-F F出发，注意此式适用条件：两个可视为点电荷的带电体之间的相互作用力; 且在真空中成立，真空中的介电常数1208.8510ε-=⨯F/m 。
进而引入电场强度：000=limq f E q →根据此式不难推出真空中单个点电荷引起的电场强度的一般表达式：30()(')4π'p q ε=--E r r r r rn 个点电荷产生的电场强度 ( 矢量叠加原理 )：310()1()4πN k k k k q ε='-='-∑r r E r r r 连续分布电荷产生的电场强度： 体电荷分布：201d 4πR V V Rρε''=⎰E e面电荷分布：201d 4πRS S Rσε''=⎰E e线电荷分布：21d4πRl l R τε''=⎰E e由上面公式可以看出，当电荷分布不具有规律时，此时求电场的分布是非常困难的，所以这个时候就要寻求一种新的求解电场的方法，根据亥姆霍兹定理可以知道，从旋度和散度的角度去求电场可以使得问题变得简单。
首先从静电场的环路定律，在静电场沿任何一条闭合路径做功为零，即：0lEdl =⎰这样由Stokes’定理，静电场在任一闭合环路的环量：d ()d 0ls⋅=∇⨯⋅≡⎰⎰E l E S0∇⨯=E此式说明了静电场中电场强度的旋度等于0，即电场力作功与路径无关,静电场是保守场，是无旋场。
又根据数学知识知，标量函数的梯度的旋度等于0，φ=-∇E因此可以用一个标量函数的负梯度来表示电场强度，即静电场的标量电位或简称电位,E 就是φ的最大减小率，负号表示电场强度的方向从高电位指向低电位。
工程电磁场原理(教师手册)
四、本课程学时分配建议
本课程参考学时：60学时。 以电气工程类专业为例，学时分配比例建议如下：
1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 绪论(含可视化教材的演示) 电磁场的数学物理基础 静态电磁场I： 静电场 静态电磁场II: 恒定电流的电场和磁场 准静态电磁场 动态电磁场与电磁波 实验 2学时 6学时 16学时 14学时 6学时 12学时 4学时
“电磁场”课程的地位与作用：
● “电磁场”课程内容是电气信息类专业本科生所应具备知识结构的必 要组成部分——电气信息类各专业主要课程的核心内容都是电磁现象在特 定范围、条件下的体现，因此，分析电磁现象的定性过程和定量方法是电 气信息类各专业学生掌握专业知识和技能的基础； ● 近代科学技术发展进程表明，电磁场理论是众多交叉学科的生长点 和新兴边缘学科发展的基础； ● 教学实践证明，本课程不仅将为电气信息类学生专业课的学习提供 必须的知识基础，而且将增强学生面向工程实际的适应能力和创造能力， 关系到学生基本素质培养的终极目标。
2. 本课程的理论体系——宏观电磁理论
1865年英国物理学家麦克斯韦(J.C.Maxwell)建立的著名的麦克斯韦 电磁场方程组是宏观电磁理论体系的基础。 宏观电磁理论所涉及的电磁现象和过程的基本特征是： ● 场域(即场空间)中媒质是静止的，或其运动速度远小于光速； ● 场域作为点集，点的尺寸远大于原子间的距离。 本课程所讨论的任一场点，即意味着大量分子的集合 场域中的媒 质被看作为“连续媒质” 该场点处的电磁性能归结为对应的宏观统计平 均效应的表征，即通过宏观等效的物性连续参数(如电导率γ、磁导率μ和介 电常数ε)予以描述。 因而，宏观电磁理论也被称为“连续媒质电动力学”，但决不等同于“量 子电动力学”或“相对论电动力学”，后者已分别延拓到微观粒子或高速运动 体系中电磁现象和过程的研究领域。
工程电磁场导论时变电磁场
边界元法
01
边界元法是一种将偏微分方程的求解域离散化为边界离散点的 方法，通过在边界上应用离散化的方程来求解问题。
02
在时变电磁场中，边界元法可以用来求解电磁波散射和辐射等
问题。
边界元法的优点在于精度高，适用于处理复杂的几何形状和边
介电常数
描述电场中物质电容特性的物理量，单位 为法拉/米（F/m）。介电常数的大小与物 质的极化程度有关。
VS
磁导率
如前所述，描述材料对磁场响应能力的物 理量。在时变电磁场中，磁导率是复数， 其实部表示物质的磁性，虚部表示物质的 损耗。
铁电材料与铁磁材料
铁电材料
具有自发极化且在一定温度范围内铁电体从 顺电相转变为铁电相的材料。其特点是具有 较高的介电常数和较弱的磁导率。
包括四个基本方程，其中三个描述了电场和磁场的变化，一个描述了电荷 与电流的关系。
适用于所有频率和波长的电磁波，包括无线电波、可见光、X射线等。
波动方程
是描述波动现象的基 本方程，包括声波、 光波、电磁波等。
波动方程是偏微分方 程，需要求解以获得 电场和磁场的分布和 变化。
在时变电磁场中，波 动方程描述了电场和 磁场在空间中的传播 和变化。
铁磁材料
具有显著磁性的材料，其特点是具有较高的 磁导率和较弱的介电常数。在时变电磁场中， 铁磁材料的磁导率可能表现出强烈的非线性。
06
时变电磁场中的数值计算 方法
有限元法
01
有限元法是一种将连续的求解 域离散化为有限个小的、相互 连接但不重叠的单元，然后对 每个单元进行求解的方法。
02
在时变电磁场中，有限元法可 以用来求解复杂的电磁问题， 如电磁波传播、电磁散射和辐 射等。
工程电磁场--第3章--恒定电场的基本原理
fe Ee lim qt 0 q t
q t 为试验电荷的电荷量。
19
提供局外力的装置就是电源。 在电源中，其他形式的能量转换为电能。 在整个闭合回路中，电能又转换为别的 形式的能量。
20
2．电动势
下图是一个典型的导电回路， 蓝色部分为导 电媒质，黄色部分为电源。 电源中除库仑电场 外，还存在局外电场。 电源之外的导电媒 质中只有库伦电场。
0 1 E ex ， D ex 1 x 1 x
自由电荷体密度
0 0 D ( )=2 x 1 x (1 x)
32
D E E E
E
E
E E E 2 E J 上式说明积累自由电荷的体密度与 的空间 变化有关。 对于均匀导电媒质，介电常数 和电导率 都
5
如果体积的厚度可以忽略， 可以认为电荷在面上运动，形成面电流。 密度为 的面电荷 以速度 v 运动， 形成面电流密度 K ， 定义 K v 。 如图所示， db0 是垂直于 v 方向的线段元。
6
dl db0 dl dS dq dI K v dt dtdb0 dtdb0 dtdb0 db0
4
7
7
7
3
7
10 5
1.03× 10
7
10 15
16
3.2 恒定电场的基本方程
1．局外场
要维持导电媒质中的恒定电流，就必须有恒定 的电场强度。 （作用：克服运动中的阻力） 在电场的作用下，正自由电荷沿电场强度方向 运动， 负自由电荷沿相反方向运动。 对于金属导体， 主要是自由电子沿电场相反方向运动。
工程电磁场原理
工程电磁场原理
工程电磁场原理是指电磁学原理在工程领域中的应用。
电磁场是由电荷和电流产生的一种物理场，它在工程中具有广泛的应用，包括电力系统、通信系统、雷达系统、电子设备等。
工程电磁场原理主要涉及以下几个方面：
1.库仑定律：库仑定律描述了两个电荷之间的作用力与它们
之间的距离和电量大小的关系。
在工程中，库仑定律可以
用于计算电荷之间的静电力，并在设计电气设备时考虑电
荷之间的斥力或吸引力。
2.安培定律：安培定律描述了电流元产生的磁场与电流元之
间的关系。
在工程中，安培定律可以用于计算电流元产生
的磁场强度，并在设计电力系统或电磁设备时考虑电流元
的磁场效应。
3.法拉第电磁感应定律：法拉第电磁感应定律描述了一个变
化的磁场引起的电动势与磁场变化率的关系。
在工程中，
法拉第电磁感应定律可以用于解释电力变压器、发电机、
感应电动机等设备的工作原理。
4.麦克斯韦方程组：麦克斯韦方程组是描述电磁场行为的基
本方程集合。
在工程中，麦克斯韦方程组用于描述电磁波
的传播、天线的辐射特性、电磁兼容性等问题。
5.电磁波传播：电磁波是由振荡电场和磁场组成的能量传播
波动。
在工程中，电磁波传播原理被应用于无线通信系统、
雷达系统、无线能量传输等领域。
通过理解和应用这些工程电磁场原理，可以帮助工程师设计、分析和优化与电磁相关的系统和设备。
这些原理对于电力工程、通信工程、电子工程等领域的工程实践具有重要的指导作用。
工程电磁场-恒定磁场
例2 分析铁磁媒质与空气分界面情况。
μ0 α2
α1
μfe
铁磁媒质与空 气分界面
解：
tan 2
2 1
tan 1
0 fe
tan 1
0
2 0
表明 只要 1 90 ，空气侧的B
与分界面近似垂直，铁磁媒质表面
近似为等磁面。
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例 3 在两种媒质分界面两侧，
1 50，2 30
即 H2 H2yey H2xex 10ex 4ey A/m
B2 2H2 0(30ex 12ey ) T
M1 ∆l2
磁化电流是一种等效电流，是大量分子电流磁效应的表示。 有磁介质存在时，场中的 B 是传导电流和磁化电流共同 作用在真空中产生的磁场。
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4） 磁偶极子与电偶极子对比
模型
电量
电
偶
极
子
p qd
ρp - P p P en
电场与磁场
磁 偶
Jm M
极 子
Bx
0Ky 2
dx (x2 y2)
B
0K
2
ex
0K
2
e
x
y0 y0
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3.2 安培环路定律 Ampere’s Circuital Law 1. 真空中的安培环路定律
B dl l
l
0 I 2
e
dl
0I d l 2
0I
2
2
0 d 0 I
α
I dΦ
Bdl
解: 平行平面磁场，且轴对称，故
图3.2.19 磁场分布
电磁场的源知识点
电磁场的源知识点电磁场是描述电荷运动产生的力和场的物理学概念，它在现代科学和工程中有着广泛的应用。
了解电磁场的源知识点对于理解电磁学原理和应用至关重要。
本文将介绍电磁场的基本概念、电磁场的产生、电荷和电流对电磁场的影响以及电磁场的性质与特点。
一、电磁场的基本概念电磁场是指在空间中存在的电场和磁场，它们相互作用形成一种统一的物理场。
电场是由电荷产生的力场，具有电荷所具有的性质，可以通过库仑定律进行描述。
磁场是由电流产生的力场，具有磁感应强度和磁通量等性质，可以通过安培定律进行描述。
电磁场的产生和传播是由电磁波方程来描述的。
二、电磁场的产生1. 电荷产生电场：根据电荷之间的相互作用，电荷会在周围形成电场。
电荷的正负决定了电场的方向，电荷的数量决定了电场的大小，电场的强度受到距离的影响，符合库仑定律。
2. 电流产生磁场：电流是电荷的流动，当电流通过导线时会形成磁场。
电流的大小和方向决定了磁场的大小和方向，符合安培定律。
电磁场的产生和传播是由于电荷和电流的相互作用。
三、电荷和电流对电磁场的影响1. 电荷对电磁场的影响：电荷是电磁场的源，带电粒子的电荷量和分布决定了电磁场的强度和方向。
正电荷和负电荷会相互吸引或排斥，产生力的作用，力的大小受到电荷间距离的影响。
2. 电流对电磁场的影响：电流是电磁场的源，通过电流的变化和分布可以产生磁场。
根据右手定则，电流进入纸面时产生的磁场方向垂直于纸面，电流从纸面出来时的磁场方向相反，电流的大小决定了磁场的强度。
四、电磁场的性质与特点1. 叠加原理：电磁场服从叠加原理，即多个电磁场作用下，产生的合成电磁场等于各个电磁场分别作用下的矢量和。
2. 空间分布规律：电磁场的空间分布呈现出特定的规律。
例如，点电荷周围的电场强度按照反比例关系随距离增加而减小；直导线周围的磁场强度按照反比例关系随距离增加而减小。
3. 相互转换关系：根据法拉第电磁感应定律，变化的磁场可以诱导出电场，而变化的电场也可以诱导出磁场。
工程电磁场PPT课件
eρ
a b
a
Jc
E
U 0 ln b
eρ
a b
a
R 1 1 1 ln b G Cll 2l a
Cl
U0
2
ln b
a
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2．接地电阻 接地技术是保障人身和设备的一项电气安全措施，为电 力系统正常工作提供了零电位基准参考点。计算接地体 的接地电阻是恒定电场计算的一项重要工作。
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例3-2：设一平板电容器由两层非理想介质串联构成，
如图所示。其介电常数和电导率分别为1，1和2，2， 厚度分别为d1和d2，外施恒定电压U0，忽略边缘效应。
试求：(1)两层非理想介质中的电场强度；(2)单位体积 中的电场能量密度及功率损耗密度；(3)两层介质分界 面上的自由电荷面密度。
b a
Jc
td
tU0
ln
b a
厚度为t的导电片两端面的电阻为：
R
U0 I
S
U0 Jc • dS
b a
U 0
U0
e td
e
tln b
a
第4页/共91页
2．电功率
在恒定电流场中，沿电流方向截取一段元电流管，如图所示。该元电流管中的电 流密度J可认为是均匀的（E，F不变），其两端面分别为两个等位面。在电场力作 用下，dt时间内有dq电荷自元电流管的左端面移至右端面，则电场力作功为：
第20页/共91页
下面计算图示埋于大地的半球形接地体的接地电阻。由镜象法得：
当r≥a时
4r 2Jc
2i, Jc
i
2r 2
,E
i
2r 2
,
E • dr
r
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第一章矢量剖析与场论1 源点是指。
2 场点是指。
3 距离矢量是，表示其方向的单位矢量用表示。
4 标量场的等值面方程表示为，矢量线方程可表示成坐标形式，也可表示成矢量形式。
5 梯度是研究标量场的工具，梯度的模表示，梯度的方向表示。
6 方导游数与梯度的关系为。
7 梯度在直角坐标系中的表示为u 。
8 矢量 A 在曲面 S 上的通量表示为。
9 散度的物理含义是。
10 散度在直角坐标系中的表示为 A 。
11 高斯散度定理。
12 矢量 A 沿一闭合路径l的环量表示为。
13 旋度的物理含义是。
14 旋度在直角坐标系中的表示为 A 。
15 矢量场 A 在一点沿e l方向的环量面密度与该点处的旋度之间的关系为。
16 斯托克斯定理。
17 柱坐标系中沿三坐标方向 e r , e , e z的线元分别为，，。
18 柱坐标系中沿三坐标方向 e r , e , e 的线元分别为，，。
19 1 ' 1 12 e R12 e 'RR R R R20 1 'g 1 0 ( R 0)g '4 ( R) ( R 0)R R第二章静电场1 点电荷 q 在空间产生的电场强度计算公式为。
2 点电荷 q 在空间产生的电位计算公式为。
3 已知空间电位散布，则空间电场强度 E= 。
4 已知空间电场强度散布 E，电位参照点取在无量远处，则空间一点P 处的电位P = 。
5 一球面半径为 R，球心在座标原点处，电量Q 平均散布在球面上，则点R,R,R处的电位等于。
2 2 26 处于静电均衡状态的导体，导体表面电场强度的方向沿。
7 处于静电均衡状态的导体，导体内部电场强度等于。
8 处于静电均衡状态的导体，其内部电位和外面电位关系为。
9 处于静电均衡状态的导体，其内部电荷体密度为。
10 处于静电均衡状态的导体，电荷散布在导体的。
11 无穷长直导线，电荷线密度为，则空间电场 E= 。
12 无穷大导电平面，电荷面密度为，则空间电场 E= 。
13 静电场中电场强度线与等位面。
14 两等量异号电荷 q，相距一小距离 d，形成一电偶极子，电偶极子的电偶极矩 p= 。
15 极化强度矢量 P 的物理含义是。
16 电位移矢量 D，电场强度矢量 E，极化强度矢量 P 三者之间的关系为。
17 介质中极化电荷的体密度P 。
18 介质表面极化电荷的面密度P 。
19 各向同性线性介质，电场强度矢量为 E，介电常数，则极化强度矢量 P= 。
20 电位移矢量 D，电场强度矢量 E 之间的关系为。
21 电介质强度指的是。
22 静电场中，电场强度的旋度等于。
23 静电场中，电位移矢量的散度等于。
24 静电场中，电场强度沿随意闭合路径的线积分等于。
25 静电场中，电位移矢量在随意闭合曲面上的通量等于。
26 静电场中，电场强度的分界面条件是。
27 静电场中，电位移矢量的分界面条件是。
28 静电场中，电位知足的泊松方程是。
29 静电场中，电位知足的分界面条件是。
30 静电场中，电位在两种介质分界面上的法导游数知足。
31 静电场中，电位在两种介质分界面上的切导游数知足。
32 静电场中，电位在导体介质分界面上的法导游数知足。
33 静电场中，电位在导体介质分界面上的切导游数知足。
34 静电场边值问题中第一类界限条件是。
35 静电场边值问题中第二类界限条件是。
36 静电场边值问题中第三类界限条件是。
37 元电荷 dq 在空间产生的电场强度计算公式为。
38 元电荷 dq 在空间产生的电位计算公式为。
39 静电场基本方程的微分形式为。
40 静电场边值问题是指。
第三章恒定电场1 体电流密度的单位是。
2 面电流密度的单位是。
3 体电流密度与电荷速度间的关系为。
4 面电流密度与电荷速度间的关系为。
5 电流密度与电场强度间的关系为。
6 局外电场定义是。
7 电源电动势的定义为。
8 电流连续性方程积分形式的数学表达式为。
9 电流连续性方程微分形式的数学表达式为。
10 恒定电场中电流连续性方程积分形式的数学表达式为。
11 恒定电场中电流连续性方程微分形式的数学表达式为。
12 恒定电场基本方程是。
13 恒定电场协助方程是。
14 欧姆定律的微分形式为。
15 恒定电场电场强度与电位关系为。
16 电源外恒定电场电位知足的方程为。
17恒定电场中两导电媒质分界面上，电流密度的分界面条件是。
18恒定电场中在已知导电媒质电导率的状况下，在分界面上，电位的法导游数知足的分界面条件是。
第四章恒定磁场1 体电流元、面电流元和线电流元分别表示为、、。
2 线电流元 I dl 在空间产生的磁感觉强度 dB 。
3 线电流元 I dl 在外磁场B中受力dF= 。
4 线电流元 I 2dl 2 遇到线电流元 I 1dl1产生磁场的作使劲为dF21= 。
5 电荷 q 在空间运动速度为 v ，电荷在空间产生的磁感觉强度为B= 。
6 电荷 q 在磁场为 B 的空间运动，速度为v，电荷受洛伦兹力作用，该力表示为 F= 。
7 无穷长直导线中电流为I，导线四周磁感觉强度 B= 。
8 矢量磁位与磁感觉强度的关系为。
9选无限远处为参考点，线电流元 Idl 在空间产生的矢量磁dA= 。
10 库伦规范表示为。
11 曲面 S 上的磁通为曲面上的通量，表示为。
12 用矢量磁位计算磁通的公式为。
13 磁通连续的微分表示为。
14 磁感线方程表示为坐标形式为，表示为矢量形式为。
15 在平行平面场中，磁感线就是。
16 磁感觉强度的旋度等于。
17 半径为 R 的直导线通有电流I ，电流平均散布，导线内部的磁感应强度为，外面的磁感觉强度为。
18 无穷大平面上有电流散布，电流面密度K 为常矢量，平面双侧磁感觉强度的大小为。
19 磁偶极子是围成的面积很小的载流回路，设回路面积为S，回路电流为 I，则磁偶极子的磁偶极矩 m= 。
20 磁化强度 M 的物理含义是。
21 磁化电流的体密度 J M = 。
22 磁化电流的面密度 K M = 。
23 磁场强度 H ，磁感觉强度 B，磁化强度 M 间的关系为。
24 对于线性、各向同性介质，磁场强度 H 和磁感觉强度 B 间的关系为。
25 恒定磁场基本方程的微分形式为。
26 恒定磁场的协助方程为。
27 磁感觉强度的分界面条件是。
28 磁场强度的分界面条件是。
29 当分界面上无自由电流时，磁场强度的分界面条件是。
30 磁场强度的旋度等于。
31 磁场强度沿随意闭合环路的线积分等于环路围绕的。
32 矢量磁位的泊松方程为。
第五章时变电磁场电场1 法拉第电磁感觉定律的本质是变化的磁场产生。
2 变压器电动势是指。
3 发电机电动势是指。
4 由变化磁场产生的电场称为感觉电场，感觉电场的旋度等于。
5 位移电流密度定义为 J D= 。
6 有三种形式的电流，分别为，，，相应的电流密度形式分别为，，。
7 位移电流假定的本质是变化的电场产生。
8 全电流定律的微分形式为。
9写出麦克斯韦方程组的积分形式及其协助方程。
10写出麦克斯韦方程组的微分形式及其协助方程。
11 两介质分界面上电场强度的折射定律为。
12 两介质分界面上磁场强度的折射定律为。
13写出向量形式的麦克斯韦方程组的微分形式及其协助方程。
第六章镜像法1 实行镜像法的理论基础是。
2 在实行镜像法的过程中，不能够变的是，，，能够变的是，。
3写出实行镜像法的步骤。
4无穷大导体上方 h 处有一点电荷 q，则上半空间随意一点处的电场强度为。
5 无穷大导体上方h 处有一点电荷 q，导体表面电场强度散布规律为。
6 无穷大导体上方h 处有一点电荷 q，导体表面感觉电荷的面密度分布规律为。
7 直角地区的界限电位为 0，一点电荷到两界限的距离分别为a，b，以直角地区为求解电场的地区，写出镜像电荷。
8 接地导体球半径为R，球外距球心 d 处有一点电荷q，以导体球外为求解空间，则镜像电荷 q ’=，距球心距离 。
9 接地导体球半径为 R ，球外距球心 d 处有一点电荷 q ，则导体外空间电场强度为。
10 接地导体球半径为 R ，球外距球心 d 处有一点电荷 q ，则导体球面上距 q 近来点的电场强度为，距 q 最远点的电场强度为。
11 接地导体球半径为 R ，球外距球心 d 处有一点电荷 q ，则导体球面上的感觉电荷面密度为。
12 不接地导体球半径为R ，球外距球心 d 处有一点电荷 q ，则导体球电位为。
13 距无穷大电介质分界面h 处搁置一点电荷 q ，点电荷在第一种介质中，两种介质的介电常数分别为 1,2，以第一种介质为求解区域，则镜像电荷为 ，地点在，上半空间随意一点处的电场强度为。
14 距无穷大电介质分界面h 处搁置一点电荷 q ，点电荷在第一种介质中，两种介质的介电常数分别为 1,2，以第二种介质为求解区域，则镜像电荷为 ，地点在，下半空间随意一点处的电场强度为。
第八章 电磁场的能量和力1 已知 n 个导体的电量为 q 1 , q2 K q n ，电位 1, 2 Kn，该静电系统的电场能量为。
2 已知电场的电位移矢量 D 和电场强度 E，则电场能量散布的体密度为。
3 已知 n 个点电荷的电量为q1, q2K q n，电位1,2K n，此中i为除掉 q i，其余电荷在q i处产生的电位，该点电荷静电系统的电场能量为。
4 焦耳定律的微分形式为，积分形式为。
5 已知 n 个载流回路的电流为I1, I2K I n，磁链为 1 ,2Kn ，该系统的磁场能量为。
6 已知磁场的磁感觉强度 B 和磁场强度 H，则磁场能量散布的体密度为。
7 颇印亭矢量 S p= ，物理含义。
8 电位不变时，对于广义坐标 g 的广义电场力 f g= ，电量不变时，对于广义坐标 g 的广义电场力 f g 。
=9 电流不变时，对于广义坐标 g 的广义磁场力 f g= ，磁链不变时，对于广义坐标 g 的广义磁场力 f g= 。
10 当广义坐标为角度时，利用虚位移法计算的广义力为。
第九章平面电磁波1 无穷大理想介质中的平均平面电磁波为TEM 波，电场方向、磁场方向和波的流传方向之间的关系为。
2 理想介质中的平均平面电磁波电场强度与磁场强度比值为。
3 理想介质的介电常数为，磁导率为，在此中流传的平均平面电磁波的波阻抗为。
4 理想介质的介电常数为，磁导率为，在此中流传的平均平面电磁波的波速为。
5 真空介质的波阻抗为。
6证明理想介质中的平面电磁波电场能量密度与磁场能量密度相等。
7 理想介质中的平面电磁波电场强度与磁场强度相位关系为。
8频次为 f，流传速度为 v 的平面电磁波在理想介质中流传，相位常数为，其物理意义为。
9 频次为 f 的平面电磁波在介电常数为，磁导率为的理想介质中流传，其相位常数为。
10 频次为 f 的平面电磁波在介电常数为，磁导率为的理想介质中流传，其流传常数为。
11 理想介质中的平面电磁波能量流传方向为，流传速度为。