分峰计算结晶度的问题探讨
x 射线衍射曲线拟合计算分峰法计算薄膜的结晶度
x 射线衍射曲线拟合计算分峰法计算薄膜的结晶度X射线衍射曲线拟合计算分峰法计算薄膜的结晶度X射线衍射技术是一种常用的材料表征方法，通过研究晶体的衍射现象，可以获取材料的结晶结构信息。
在薄膜材料研究领域，X射线衍射技术被广泛应用于分析薄膜的结晶度。
本文将介绍X射线衍射曲线的拟合计算方法，重点讨论了分峰法在计算薄膜结晶度方面的应用。
一、X射线衍射曲线的特点X射线衍射曲线是材料在X射线照射下产生的衍射峰的强度与衍射角度的关系曲线。
每个衍射峰对应着晶体中某一晶面的衍射。
通过分析衍射峰的位置、强度和形状，可以推断出材料的结晶结构和晶体学有关参数。
二、分峰法的原理分峰法是通过对X射线衍射曲线进行拟合，找到各个衍射峰的位置和强度，进而计算出材料的结晶度。
常用的分峰法包括高斯拟合、洛伦兹拟合等。
三、分峰法的步骤1. 导入X射线衍射曲线数据2. 预处理数据，去除背景噪声3. 初步确定衍射峰的位置4. 进行拟合计算，得到各个衍射峰的位置和强度5. 根据拟合结果计算薄膜的结晶度指标，如FWHM、晶粒大小等四、结晶度的计算结晶度是描述材料中结晶程度的参数，通常用全宽半最大值（FWHM）或晶粒大小等指标来表示。
FWHM越小，表示材料的结晶度越高；晶粒大小越大，结晶度也越高。
五、应用实例以某种薄膜材料为例，通过X射线衍射分峰法计算其结晶度。
经过数据处理和拟合计算，得到了薄膜中几个主要衍射峰的位置和强度，进而计算出了薄膜的FWHM值和晶粒大小。
通过对比不同样品的结晶度参数，可以评估材料的结晶性能。
六、结论X射线衍射曲线拟合计算分峰法是一种有效的方法，用于分析薄膜材料的结晶度。
通过分析衍射峰的位置和强度，可以准确地评估材料的结晶性能，为薄膜材料的研究和开发提供重要参考。
通过以上介绍，我们可以看到X射线衍射曲线拟合计算分峰法在计算薄膜的结晶度方面具有重要的应用意义，为研究人员提供了一种准确、有效的表征方法。
希望本文的介绍能够对相关领域的研究人员有所帮助。
分子筛相对结晶度计算
（一）美国ASTM标准-八峰
合成样品特征峰面积的计算：
（1）打开文件
得下图
（2）确定背景
在上图界面右击，选择determine background，出现下图，根据要求调整granularity和Bending factor参数
最后Accept，出现下图中绿色背景线
（3）确定峰
在上图界面右击，选择search peaks，出现下图，根据自己样品特点确定最小峰宽之类参数，
最后点击search peaks，然后点击accept，出现下图
（4）拟合峰
不经处理的峰如下，原始峰（红线）和积分峰（蓝线）之间大小存在差异，
（想要放大某峰直接右击，选择zoom out，返回选择zoom previous）需调整一下。
在上图界面右击，选择fit profile，此时得下图，可见两峰差距变小，依
据该方法对八峰分别进行处理
（5）峰面积计算
保持上图界面，鼠标放在实线处，峰面积在右侧可见(Area)，如下图
（6）结晶度计算
按照上述方法，得到八个特征峰各自峰面积，加和，然后与标样八峰面积之和作比，得该样品相对结晶度。
分峰拟合和结晶度计算优秀课件
结晶度的概念
• 水泥水化中的结晶度 硅酸盐水泥充分水化后的主要生成物
即水泥石的主要矿物组成有：结晶程度不 同和不同类型的水硅酸钙凝胶C－S－H，大 约占水泥总量的70%左右；硅酸钙水化生成 的 Ca(OH)2 约 占 20% 左 右 ， 为 结 晶 相 和 一 部 分半结晶相；还有7%的钙矾石和单硫型水 化硫铝酸钙的固溶体以及3%的其它产物。
相的重量
结晶度在XRD谱图中的体现
XRD（X射线粉末衍射）
X射线是波长介于紫外线和γ射线间的 电磁辐射，具有较强穿透力。
X射线衍射仪是利用衍射原理,精确测定 物质的晶体结构,织构及应力,精确的进行物 相分析,定性分析,定量分析.广泛应用于冶金, 石油,化工,科研,航空航天,教学,材料生产等 领域。
结晶度在XRD谱图中的体现
X射线衍射法是测量结晶度的最常用的 方法之一，它是通过测量结晶部分和非晶 部分累积衍射强度Ia和Ic来计算的。根据X 射线定量相分析的基本公式可求出:
Xa 为非晶相的质量分数，常数k是一个与实 验条件、测量的角度范围以及晶态与非晶 态的比值有关的量。
结晶度在XRD谱图中的体现
分峰拟合和结晶度计算优秀课 件
结晶度的概念
• 什么是结晶度 材料在晶化过程中，晶态物质的相含
量会发生变化，这种变化对材料的理化性 质有重要的影响所以材料结晶度的测量是 材料厂家中的一个重要课题。
结晶度的概念
• 微晶玻璃中的结晶度 微晶玻璃是一种性能优异的结构材料，
自上世纪50年代微晶玻璃进人生产领域以 来，其各种各样的性能就被一一发掘出来， 近半个多世纪以来，对微晶玻璃的理论应 用、生产实践研究均取得了长足发展。麦 克米伦提到:微晶玻璃的性能和它的显微结 构(不仅包括结晶相，而且也包括剩余玻璃 相)之间的关系是头等重要的。
分峰拟合和结晶度计算
结晶度在XRD谱图中的体现
X射线衍射法是测量结晶度的最常用的 方法之一，它是通过测量结晶部分和非晶 部分累积衍射强度 Ia和 Ic 来计算的。根据 X 射线定量相分析的基本公式可求出:
Xa 为非晶相的质量分数，常数k是一个与 实验条件、测量的角度范围以及晶态与非 晶态的比值有关的量。
结晶度在XRD谱图中的体现
• 什么是结晶度 材料在晶化过程中，晶态物质的相含 量会发生变化，这种变化对材料的理化性 质有重要的影响所以材料结晶度的测量是 材料厂家中的一个重要课题。
结晶度的概念
• 微晶玻璃中的结晶度 微晶玻璃是一种性能优异的结构材料， 自上世纪 50 年代微晶玻璃进人生产领域以 来，其各种各样的性能就被一一发掘出来， 近半个多世纪以来，对微晶玻璃的理论应 用、生产实践研究均取得了长足发展。麦 克米伦提到 : 微晶玻璃的性能和它的显微结 构 ( 不仅包括结晶相，而且也包括剩余玻璃 相硅酸盐水泥充分水化后的主要生成物 即水泥石的主要矿物组成有：结晶程度不 同和不同类型的水硅酸钙凝胶C－S－H，大 约占水泥总量的70%左右；硅酸钙水化生成 的 Ca(OH)2 约占 20% 左右，为结晶相和一部 分半结晶相；还有 7% 的钙矾石和单硫型水 化硫铝酸钙的固溶体以及3%的其它产物。
材料厂家中的个重要课题结晶度的概念微晶玻璃中的结晶度?微晶玻璃中的结晶度微晶玻璃是一种性能优异的结构材料自上世纪50年代微晶玻璃进人生产领域以来其各种各样的性能就被一一发掘出来近半个多世纪以来对微晶玻璃的理论应近半个多世纪以来对微晶玻璃的理论应用生产实践研究均取得了长足发展
分峰拟合和结晶度计算
科院
结晶度的概念
Origin中的分峰拟合
1、选择需要分峰的数据段 : 检查菜单栏 data 中看是 否需要分峰的数据被勾上了。没勾的话就选中。 ※注意，如果数据的x范围很大，而需要分峰的部分 很小，比如，整个数据的x轴的范围是0-100, 而需 要分的重叠峰的位置在40-60，其他部分均为平的 基线或其他无关的峰，那么我们就需要在 worksheet 表格里把 0-40 ，以及60-100的数据都删 掉，只留40-60这段范围的数据。这步是一定要做 的，否则分出来的峰非常不准。
origin 分峰法计算薄膜的结晶度
origin 分峰法计算薄膜的结晶度
Origin分峰法是一种计算薄膜结晶度的方法，其原理是利用计算机建立晶态部分和非晶态部分衍射曲线的数学模型，然后将两者拟合与实验曲线进行比较。
如果理论计算的线形与实验曲线相吻合，或在一定的误差范围内吻合，即可认为完成分峰，进而求出结晶度。
以下是使用Origin分峰法计算薄膜结晶度的基本步骤：
准备数据：收集薄膜样品的衍射数据，通常这些数据可以通过X射线衍射（XRD）实验获得。
数据导入：将收集到的数据导入Origin软件中。
建立模型：在Origin中，利用计算机建立晶态部分和非晶态部分衍射曲线的数学模型。
这通常涉及到数学函数的选择和参数的设定。
拟合曲线：将建立的晶态和非晶态模型与实验数据进行拟合。
这可以通过Origin的曲线拟合功能实现。
比较拟合结果：比较理论计算的线形与实验曲线是否吻合，或在一定的误差范围内吻合。
如果吻合度良好，则认为分峰完成。
计算结晶度：根据拟合结果，计算出薄膜的结晶度。
这通常涉及到对晶态和非晶态部分的面积或强度进行积分和比较。
需要注意的是，Origin分峰法计算薄膜结晶度是一种基于数学模型的方法，其准确性受到多种因素的影响，如实验数据的质量、模型的选择和参数的设定等。
因此，在进行计算时，需要仔细考虑这些因素，并尽可能提高数据的准确性和模型的适用性。
同时，Origin分峰法只是计算薄膜结晶度的一种方法，还有其他方法如X射线光电子能谱测试（XPS）等也可以用于评估薄膜的结晶度。
这些方法各有优缺点，可以根据具体需求和实验条件选择适合的方法进行测试和分析。
XRD分峰法测定天然纤维素结晶度的研究
XRD分峰法测定天然纤维素结晶度的研究作者：刘治刚高艳金华于世华来源：《中国测试》2015年第02期摘要：天然纤维素的3个衍射晶面（101、10i、002）半峰宽较大（均大于1°）、晶相与非晶相重合度较高，使得不l司条件下计算的结晶度重复性较差。
针对天然纤维素的特殊晶体结构和分峰法测定结晶度的影响因素，采用XRDRietveld拟合分峰法研究天然纤维素结晶度，讨论峰形函数、扫描范围、无定型峰位置的选择等对结晶度测量的影响。
通过无定型峰的半高宽（FWHM）和剩余方差因子（Rwp）评价各种条件下计算结晶度的合理性，最后在优化条件下测试天然纤维素，其结晶度的重现性和精密度良好。
关键词：天然纤维素；X射线衍射；分峰拟合；纤维素结晶度文献标志码：A文章编号：1674-5124（2015）02-0038-04引言纤维素是同质多晶的大分子化合物，由许多10nm左有的微晶（晶相）分布在完全无规分子链的基体中组成。
结晶度的定义是结晶部分在试样中所占的百分数，其测量方法主要有X 射线衍射（XRD），核磁（NMR），差热分析（DSC），红外光谱（FT-TR）和拉曼光谱（Raman）等。
其中，XRD是最主要的一种测试手段，因为XRD法测定结晶度具有明确的物理意义，不需要标准试样和化学成分等结构信息，衍射峰重叠能实现分离。
Rietveld分峰是XRD衍射谱图常用的一种数据处理方法Rietveld分峰计算结晶度同时还可以得到纤维素的晶胞参数、晶粒尺寸、半峰宽等参数，所以XRD在研究天然纤维素的晶体结构中得到广泛应用。
朱育平等对分峰法计算天然纤维素的影响因素做过专门报道，阐述其较大的随机性，但没有对各个因素做出详细说明。
本文结合分峰法特点，采用TOPAS分峰软件，通过控制拟合分峰的条件，讨论了峰形函数、扫描范围、无定型峰位置选择等条件对结晶度测量的影响。
1.实验部分1.1 材料与仪器材料：天然纤维素为纺丝用竹桨柏（纤维素质量分数>99.5%，吉林化学纤维有限责任公司）。
结晶度和取向度
结晶度和取向度——X射线衍射分析东华大学分析测试中心，朱育平一．结晶度结晶度是表征聚合物材料的一个重要参数，它与聚合物许多重要性能有直接关系。
为了研究聚合物材料结构与性能的关系，准确测定聚合物这个参数越来越受到人们的重视。
目前在各种测定结晶度的方法中，人们已公认用X射线衍射法测定的结晶度具有明确的物理意义。
自分峰程序问世以来，人们就把分峰方法广泛用于计算结晶度。
尤其是Jade软件中的分峰程序使用非常方便，使X射线衍射法计算结晶度更为快捷和普遍。
1．1结晶度的定义图1.1是SiO2的X射线衍射谱图，图中呈现一个个尖锐的衍射峰，这是典型的多晶体物质结晶完善的X射线衍射谱图。
那么，非晶物质的X射线衍射谱图是怎样的图形呢？请看图1.2，此图是玻璃的X射线衍射谱图，玻璃基本上完全是非晶，其组成也是SiO2。
从图1.2可以看到：非晶物质的X射线衍射谱图并不是一根直线，而是呈现一个很宽的峰，称作非晶峰，由于其形如鼓包，因此又常常称作“非晶包”。
非晶峰的特征是:（1）峰弱而宽；（2）峰的中心一般在15～25︒之间；（3）峰的分布无规则，并且有的非晶物质在40～50︒之间还存在一个很小的二级非晶峰。
对于有的非晶物质或半结晶物质在小角（8︒以下）处，曲线还呈现向上翘，并且背景散射较高（见图1.2中基线以下部分，称作背景散射），这是由非晶相和晶相内微小电子密度涨落产生的热漫散射引起的。
图1.1 结晶SiO2的X射线衍射谱图图1.2 非晶SiO2的X射线衍射谱图由图1.1和图1.2可以看到：对于同一种物质，不论是晶体还是非晶体，对X射线的总散射强度是一常数。
也就是说，完全非晶的散射峰积分强度∑a I与完全结晶的总衍射峰积分强度∑c I是相等的，即∑a I＝∑c I（1）图1.3是聚乙烯随温度的变化。
在常温（27℃）时（见图a），聚乙烯是半结晶物质，图中呈现几个明锐的衍射峰，非晶峰（图中用虚线显示）较小，说明结晶度较高。
结晶度和取向度
结晶度和取向度——X射线衍射分析东华大学分析测试中心，朱育平一．结晶度结晶度是表征聚合物材料的一个重要参数，它与聚合物许多重要性能有直接关系。
为了研究聚合物材料结构与性能的关系，准确测定聚合物这个参数越来越受到人们的重视。
目前在各种测定结晶度的方法中，人们已公认用X射线衍射法测定的结晶度具有明确的物理意义。
自分峰程序问世以来，人们就把分峰方法广泛用于计算结晶度。
尤其是Jade软件中的分峰程序使用非常方便，使X射线衍射法计算结晶度更为快捷和普遍。
1．1结晶度的定义图1.1是SiO2的X射线衍射谱图，图中呈现一个个尖锐的衍射峰，这是典型的多晶体物质结晶完善的X射线衍射谱图。
那么，非晶物质的X射线衍射谱图是怎样的图形呢？请看图1.2，此图是玻璃的X射线衍射谱图，玻璃基本上完全是非晶，其组成也是SiO2。
从图1.2可以看到：非晶物质的X射线衍射谱图并不是一根直线，而是呈现一个很宽的峰，称作非晶峰，由于其形如鼓包，因此又常常称作“非晶包”。
非晶峰的特征是:（1）峰弱而宽；（2）峰的中心一般在15～25︒之间；（3）峰的分布无规则，并且有的非晶物质在40～50︒之间还存在一个很小的二级非晶峰。
对于有的非晶物质或半结晶物质在小角（8︒以下）处，曲线还呈现向上翘，并且背景散射较高（见图1.2中基线以下部分，称作背景散射），这是由非晶相和晶相内微小电子密度涨落产生的热漫散射引起的。
图1.1 结晶SiO2的X射线衍射谱图图1.2 非晶SiO2的X射线衍射谱图由图1.1和图1.2可以看到：对于同一种物质，不论是晶体还是非晶体，对X射线的总散射强度是一常数。
也就是说，完全非晶的散射峰积分强度∑a I与完全结晶的总衍射峰积分强度∑c I是相等的，即∑a I＝∑c I（1）图1.3是聚乙烯随温度的变化。
在常温（27℃）时（见图a），聚乙烯是半结晶物质，图中呈现几个明锐的衍射峰，非晶峰（图中用虚线显示）较小，说明结晶度较高。
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( 3 ) 确 定各 结 晶峰 . 一 旦 非晶 峰 被 确 定 后 ， 其余 的 峰一 般视 为结 晶部分 的衍 射峰 ， 即 I c .
( 4 ) 采 用 分 峰 程 序 中 的 P ear son -V II 或 PseudoV oi gt 分布 函数对 上述 确定 的峰 进 行拟 合 ， 计 算机 会 自 动 给出 结晶度 . 图 1 中 的差 分线 是实 验曲 线与 分峰 后 拟 合曲 线之 差 ， 此 线越 平直 ， 表明 分峰 拟合 越佳 . 由 上述 步骤可 以看 到 : 定; 扫描 范 围 ; 基线的确 非晶 峰 位 置 和 分 布 的 确 定 ; 各结 晶峰的 确 4. 2
Байду номын сангаас
c on di t i on f orc al c ul at i ng t he c r yst al l i ni t y by t hi s me t hod i s t hatt he m or p hol ogy of t he p ol ym ershoul dc on f or m t o t he " t w o-p hase m odel syst em " . Thep e ak sep ar at i on p r ogr am ofJade sof t w ar ec an n ot be used t oc al c ul at et he c r yst al l i ni t y of al l t he p ol ym erm at er i al s by t e st i n g an d an al yzi n g m an y p ol ym erm at er i al s， w hi c h i s gr eat l y i nf l ue nc ed by sc an sc op e， base l i n e，p osi t i on an d di st r i but i on oft he am or p hous p eaks. The v al ue of c r yst al l i ni t y c al c ul at ed by t he p eak sep ar at i on pr ogr am r ef l e c t sc e r t ai n r an dom n ess an d i s r el at i v el y l ar ge，w hi c h c an on l y be used f orr el at i vec om p ar i son . The r ei sno c om p ar abi l i t y bet w ee n t he c r yst al l i ni t y m easur e d by X-r ay di f f r ac t i on m e t hod an d t he on es obt ai n ed by t he ot herm e t hods. B esi de s，t her e ar e som e di f f i c ul t i es f orun ev en basel i n e ofbac kgr oun d di sp er si on an d t he det er mi n at i on oft he p r of i l ef ort he am or p hous p eak. K : p ol ym e r ; Xr ay di f f r ac t i on ; p eak sep ar at i on ; c r yst al l i ni t y
即 使对 于同 一个 样品 的 谱 图， 用 同 样 的步 骤 和 方 法 进 结 晶度 的定 义是 结 晶 部 分 在试 样 中 所 占 的 分数 . � 行 分峰 ， 每次 计算 的 结 晶 度 也有 所 不 同 ， 约有 1% 的 对 于同 一种 物质 ， 结晶 和非 晶共 存时 ， 不管 结晶 或非 晶 偏 差. 的 数量 比多 少， X 射 线的总 散射 强度 是一 常 数 . 为 此， 图 2 是 20 世 纪 60 年代 用 X 射线 衍射 法计 算结 晶 ［7 ］ 计 算结 晶度 的公 式 是 ［8 ］ 度 的典 型谱 图 . 从图 中 可 以看 到 : 在分 峰 程 序 问 世 I c 以 前， 人 们把 衍射 峰 以下 的 散 射 强 度 都视 作 非 晶 的 贡 = I + I 2 比较 献， 并且 此非 晶峰 的 分 布 无任 何 规 律 . 由 图 1 , c a 式 中: I ; c 为结 晶 部 分 的 总 衍 射 积 分强 度 I a 为 可 以看 到， 采 用计 算 机分 峰 程 序 计 算 的结 晶 度 值 要 比 早 期计 算的 结晶 度值大 得多 .
4. 1 基 线是 否直 线 从 图 3 可以看 到 ， 此 衍 射 谱 图 的 基线 如 以 直 线 划 定， 对 10 以下 这个 峰用 P e ar son V I I 或 PseudoV oi gt 分 布 函数 难以 拟合 ， 是否 采用 曲线 较为 合适 ?
I a ) . 一般 非晶峰 的重 心在 15
图3 用曲线 划定基线
非 晶峰 如何 确定 由 图 4 可 以看 到 ， 采用 不同位 置 , 高低 和分 布的 非
晶 峰， 计 算的 结晶 度值 差别 很大 ， 见图 中虚 线与 实线 的 比 较 . 对于 此类 问题 ， 需 用 完 全 非 晶 的同 类 聚 合 物 的 衍 射谱 图作 参考 ， 或采 用其 他 方法 以 准确 确定 .
第 29 卷 第 3 期 2010 年 3 月
实
验
室
研
究
与
探
索
V ol .29 N o.3 M ar . 2010
R ESEA RC H A N D EXPLO R A TIO N IN LA B O R A TO R Y
分 峰 计 算 结 晶 度 的 问 题 探 讨
朱育平 ， 陈 晓
( 东 华大 学 分析 测试 中心 ， 上海 201620 ) " 两 相模 型 " �通过聚 要 : 应用 分峰 方法 计算 结晶 度 ， 首 要条 件 是 结晶 聚 合 物的 形 态 结构 必 须 符 合
摘
合 物材 料的 分 析， 发现 Jade 软 件的 分 峰程 序 固然 很 好， 但其 受 到扫 描 范围 , 基线 , 非 晶 峰位 置 及分 布 的 影 响很 大， 计 算的 结晶 度值 有一 定的 随意性 ， 只 能作 相对 比较 ， 且 结 晶度 值 偏大 . 用 X 射线 衍 射法 测 定 的 结晶 度与 其他实 验方 法获 得的 结晶 度无 可比 性 ， 还常 遇到 背 景散 射 的基 线 不 平 和非 晶 峰 难以 确 定 等 现 象 . 对此 进行 探讨和 交流 . 关 键词 : 聚合 物 ; X 射线 衍射 ; 分 峰 ; 结 晶度
在 研究 聚合 物材 料 的 结 构与 性 能 关 系 中， 结晶度 是 一个 重要 的参 数， 随 着聚 合物 材料 日益 广泛 应用 ， 准 确 测定 结晶 度越 来越受 到人 们的 重视 . 在 各种 测定 结 X 射线 衍 射 法 测 定 的结 晶 度 具 有 明 确 晶 度的 方法 中 ， 的 物理 意义
室
研
究
与
探
索
第 29 卷
分 子链 的基体 ( 称 为非 晶相 ) 中所 组 成， 由 此提 出 了 半 结 晶聚 合物 的" 两 相 模 型 " ， 多 年 来， 此模型已被大 家 接受 和公 认 . 但此 模 型 只 是一 种 近 似 : 微 晶 中 心 部 分 由规 整排 列的 分子 链 聚 集 在一 起 ， 而微 晶 边 缘 的 情 况 则不 同， 与 之接 触的 是非 取向 的无 定形 结构 . 因 此， 在 微晶 的边 缘存 在着介 于微 晶和 无定 形区 之间 的中 间 态 结构 ， 晶相 与非 晶相 之间 没有 清晰 的边 界
图2 早期计算棉纤维素结晶度的衍射谱图
4
常见的问题
同 的几 片试 样叠 在一起 ; 如 块状 试样 表面 不平 整 ， 可用 砂 纸轻 轻磨 平 . 同样 要求试 样中 不存 在微 晶取 向 . 3. 2 分 峰计 算的 步骤 采 用 Jade 软件 的分 峰程 序 ， 通 过以 下步 骤 对 X 射 线 衍射 谱图 进行 分峰和 计算 结晶 度 . ( 1 ) 划 出基 线， 此 线以 下为 背景 散射 ， 见图 1 . (2) ( 确 定 非 晶 峰 ，即 非 晶 部 分 的 散 射 强 度 25 ， 形 如鼓 包 .
［ 1］
. 自 分峰 程 序 问世 以 来 ， 人们就把分峰
［ 2-4 ］
方 法广 泛用 于计 算结晶 度
收 稿 日 期 : 2009 - 10 - 29
， 此方 法的 优点 是不 需要
2 结晶度的定义
通 过 X 射 线衍 射的 分 析表 明 ， 结 晶 性 聚合 物 是 由 许 多 1 0 n m 左 右 的 微 晶 ( 称 为 晶 相 ) 分布 在 完 全 无 规
1 引
言
标 准试 样， 也 不需 要化 学成 分等 结构 信息 ， 衍射 峰重 叠 也 不成 问题 . 日 本 理 学 公 司 生 产 的 X 射 线 衍 射 仪 配 备 了 Jade 6 .5 或 Jade 7.0 版的 应 用软 件 ， 其 中分 峰 程 序 较为 成熟 ， 使用 方便 . 尤 其是 近几 年， 从 网上 可以 下 载 Jade 5 .0 版的 应 用软 件 ， 其 分峰 程 序与 Jade 6 .5 或 Jade7.0 版 基本 相同 ， 由 此 使 X 射 线 衍射 法 测 定 结 晶 度 更为 普遍 . 但 是 ， 在 应 用 Jaded 的 分 峰 程 序 时 常 会 遇 到一 些问 题， 影 响到 结晶 度的 准确 计算 .
作 者 简 介 : 朱 育 平 ( 195 3 - ) ， 男， 上海 人， 副研 究员， 现 主要从 事 X 射线衍射, 小角 X 射线散射和高分子物理方面的研究. Tel . : 021 67 7 9228 3 ; E-m ai lzhuyp : 2005 @ dhu.e du.c n