圣维南原理及其证明

圣维南原理及其证明

圣维南原理又称为中值定理,是微积分中一个重要的定理。它是由法国数学家约瑟夫·路易·圣维南于1690年发现并提出的。该原理主要用

于描述实函数的连续性与导数之间的关系,并说明在一定条件下函数在其中一区间上的平均变化率与其中一点上的瞬时变化率之间存在关系。

1.第一中值定理:设函数f(x)在闭区间[a,b]上连续,且在开区间(a,b)上可导(注意不一定连续),则在开区间(a,b)内存在一个点c,使得f'(c)=(f(b)-f(a))/(b-a)。即函数在区间[a,b]上有一点的导数等于

该区间上函数值的平均变化率。

2.第二中值定理:设函数f(x)在闭区间[a,b]上连续且在开区间(a,b)上可微,且f(a)≠f(b),则在开区间(a,b)内存在一个点c,使得

f'(c)=(f(b)-f(a))/(b-a)。即函数在区间[a,b]上其中一点的导数等于该区间上函数值的平均变化率。

3.第三中值定理:设函数f(x)和g(x)在闭区间[a,b]上连续且在开区间(a,b)上可微,且g'(x)≠0且g(a)≠g(b),则在开区间(a,b)内存在一个点c,使得[f(b)-f(a)]/g(b)-g(a)]=f'(c)/g'(c)。即两个函数在区间[a,b]上的斜率之比等于它们在开区间(a,b)内其中一点的导数之比。

对于圣维南原理的证明,需要运用微积分的基本概念和定理。以下以第一中值定理为例进行证明。

证明:

设函数f(x)在闭区间[a,b]上连续,且在开区间(a,b)上可导。我们

定义一个新的函数g(x)=f(x)-[(f(b)-f(a))/(b-a)](x-a)。

1.首先验证函数g(x)在闭区间[a,b]上连续。由于f(x)在[a,b]上连续,那么f(x)-[(f(b)-f(a))/(b-a)](x-a)也是连续函数。

2.再来验证函数g(x)在开区间(a,b)上可导。对于x∈(a,b),我们有

g'(x)=f'(x)-(f(b)-f(a))/(b-a)。由于f(x)在(a,b)上可导,那么f'(x)

存在,导数的性质可以带入此处。因此g'(x)也存在。

3.现在我们考虑函数g(x)在闭区间[a,b]上的两个边界点a和b。当

x=a时,函数g(x)的值为g(a)=f(a)-[(f(b)-f(a))/(b-a)](a-a)=f(a)。

当x=b时,函数g(x)的值为g(b)=f(b)-[(f(b)-f(a))/(b-a)](b-a)=f(b)。由此可见,函数g(x)在闭区间[a,b]上端点处的值与函数f(x)在该处的值

相等。

4.根据拉格朗日中值定理,由于函数g(x)在闭区间[a,b]上连续且在

开区间(a,b)上可导,那么在开区间(a,b)内存在一个点c,使得

g'(c)=(g(b)-g(a))/(b-a)。由于g(a)=f(a),g(b)=f(b),那么此时有

f'(c)=(f(b)-f(a))/(b-a),即函数在区间[a,b]上存在一个点c,使得其

导数等于该区间上函数值的平均变化率。

综上所述,根据微积分的基本概念和定理,我们可以证明圣维南原理

中第一中值定理的正确性。对于第二中值定理和第三中值定理的证明,也

可以运用类似的推理和方法进行证明。这些定理的证明过程涉及到微分中

值定理等基本的微积分理论,通过对函数在不同点的取值和导数值进行比较,最终得到了中值定理的结论。

圣维南原理及其证明

圣维南原理及其证明 圣维南原理又称为中值定理,是微积分中一个重要的定理。它是由法国数学家约瑟夫·路易·圣维南于1690年发现并提出的。该原理主要用 于描述实函数的连续性与导数之间的关系,并说明在一定条件下函数在其中一区间上的平均变化率与其中一点上的瞬时变化率之间存在关系。 1.第一中值定理:设函数f(x)在闭区间[a,b]上连续,且在开区间(a,b)上可导(注意不一定连续),则在开区间(a,b)内存在一个点c,使得f'(c)=(f(b)-f(a))/(b-a)。即函数在区间[a,b]上有一点的导数等于 该区间上函数值的平均变化率。 2.第二中值定理:设函数f(x)在闭区间[a,b]上连续且在开区间(a,b)上可微,且f(a)≠f(b),则在开区间(a,b)内存在一个点c,使得 f'(c)=(f(b)-f(a))/(b-a)。即函数在区间[a,b]上其中一点的导数等于该区间上函数值的平均变化率。 3.第三中值定理:设函数f(x)和g(x)在闭区间[a,b]上连续且在开区间(a,b)上可微,且g'(x)≠0且g(a)≠g(b),则在开区间(a,b)内存在一个点c,使得[f(b)-f(a)]/g(b)-g(a)]=f'(c)/g'(c)。即两个函数在区间[a,b]上的斜率之比等于它们在开区间(a,b)内其中一点的导数之比。 对于圣维南原理的证明,需要运用微积分的基本概念和定理。以下以第一中值定理为例进行证明。 证明: 设函数f(x)在闭区间[a,b]上连续,且在开区间(a,b)上可导。我们 定义一个新的函数g(x)=f(x)-[(f(b)-f(a))/(b-a)](x-a)。

弹性力学复习重点+试题及答案【整理版】

弹性力学2005 期末考试复习资料 一、简答题 1.试写出弹性力学平面问题的基本方程,它们揭示的是那些物理量之间的相互关系?在应用这些方程时,应注意些什么问题? 答:平面问题中的平衡微分方程:揭示的是应力分量与体力分量间的相互关系。应注意两个微分方程中包含着三个未知函数σx、σy、τxy=τyx ,因此,决定应力分量的问题是超静定的,还必须考虑形变和位移,才能解决问题。 平面问题的几何方程:揭示的是形变分量与位移分量间的相互关系。应注意当物体的位移分量完全确定时,形变量即完全确定.反之,当形变分量完全确定时,位移分量却不能完全确定。 平面问题中的物理方程:揭示的是形变分量与应力分量间的相互关系。应注意平面应力问题和平面应变问题物理方程的转换关系. 2.按照边界条件的不同,弹性力学问题分为那几类边界问题? 试作简要说明. 答:按照边界条件的不同,弹性力学问题分为位移边界问题、应力边界问题和 混合边界问题。 位移边界问题是指物体在全部边界上的位移分量是已知的,也就是位移的边界值是边界上坐标的已知函数。 应力边界问题中,物体在全部边界上所受的面力是已知的, 即面力分量在边界上所有各点都是坐标的已知函数。 混合边界问题中,物体的一部分边界具有已知位移,因而具有位移边界条件;另一部分边界则具有应力边界条件。 3.弹性体任意一点的应力状态由几个应力分量决定?试将它们写出。如何确定它们的正负号? 答:弹性体任意一点的应力状态由6个应力分量决定,它们是:σx、σy、σz、τxy、τyz、、τzx。正面上的应力以沿坐标轴正方向为正,沿坐标轴负方向为负。负面上的应力以沿坐标轴负方向为正,沿坐标轴正方向为负。 4.在推导弹性力学基本方程时,采用了那些基本假定?什么是“理想弹性体"?试举例说明。 答:答:在推导弹性力学基本方程时,采用了以下基本假定: (1)假定物体是连续的. (2)假定物体是完全弹性的。 (3)假定物体是均匀的. (4)假定物体是各向同性的. (5)假定位移和变形是微小的。 符合(1)~(4)条假定的物体称为“理想弹性体"。一般混凝土构件、一般土质地基可近似视为“理想弹性体"。 5.什么叫平面应力问题?什么叫平面应变问题?各举一个工程中的实例。 答:平面应力问题是指很薄的等厚度薄板只在板边上受有平行于板面并且不沿厚度变化的 面力,同时体力也平行于板面并且不沿厚度变化。如工程中的深梁以及平板坝的平板 支墩就属于此类。 平面应变问题是指很长的柱型体,它的横截面在柱面上受有平行于横截面而且不沿长 度变化的面力,同时体力也平行于横截面而且也不沿长度变化,即内在因素和外来作 用都不沿长度而变化。 6.在弹性力学里分析问题,要从几方面考虑?各方面反映的是那些变量间的关系? 答:在弹性力学利分析问题,要从3方面来考虑:静力学方面、几何学方面、物理学方面。 平面问题的静力学方面主要考虑的是应力分量和体力分量之间的关系也就是平面问 题的平衡微分方程。平面问题的几何学方面主要考虑的是形变分量与位移分量之间的 关系,也就是平面问题中的几何方程。平面问题的物理学方 面主要反映的是形变分量与应力分量之间的关系,也就是平 面问题中的物理方程. 7.按照边界条件的不同,弹性力学问题分为那几类边界问题? 试作简要说明 答:按照边界条件的不同,弹性力学问题可分为两类边界问题:(1)平面应力问题: 很薄的等厚度板,只在板边上受有平行于板面并且不沿厚度变化的面力。这一类问题可以简化为平面应力问

弹性力学试题参考答案与弹性力学复习题

弹性力学复习资料 一、简答题 1.试写出弹性力学平面问题的基本方程,它们揭示的是那些物理量之间的相互关系?在应用这些方程时,应注意些什么问题? 答:平面问题中的平衡微分方程:揭示的是应力分量及体力分量间的相互关系。应注意两个微分方程中包含着三个未知函数σx、σy、τxy=τyx ,因此,决定应力分量的问题是超静定的,还必须考虑形变和位移,才能解决问题。 平面问题的几何方程: 揭示的是形变分量及位移分量间的相互关系。应注意当物体的位移分量完全确定时,形变量即完全确定。反之,当形变分量完全确定时,位移分量却不能完全确定。 平面问题中的物理方程:揭示的是形变分量及应力分量间的相互关系。应注意平面应力问题和平面应变问题物理方程的转换关系。

2.按照边界条件的不同,弹性力学问题分为那几类边界问题?试作简要说明。 答:按照边界条件的不同,弹性力学问题分为位移边界问题、应力边界问题和 混合边界问题。 位移边界问题是指物体在全部边界上的位移分量是已知的,也就是位移的边界值是边界上坐标的已知函数。 应力边界问题中,物体在全部边界上所受的面力是已知的,即面力分量在边界上所有各点都是坐标的已知函数。 混合边界问题中,物体的一部分边界具有已知位移,因而具有位移边界条件;另一部分边界则具有应力边界条件。 3.弹性体任意一点的应力状态由几个应力分量决定?试将它们写出。如何确定它们的正负号? 答:弹性体任意一点的应力状态由6个应力分量决定,它们是: x 、 y 、z 、 xy 、 yz 、 、 zx 。正面上的应力以沿坐标轴正方向为正,沿坐标轴负方向为负。负面上的 应力以沿坐标轴负方向为正,沿坐标轴正方向为负。 4.在推导弹性力学基本方程时,采用了那些基本假定?什么是“理想弹性体”?试举例说明。

基于ANSYS的圣维南原理数值验证

基于ANSYS 的圣维南原理数值验证 谢友增 (航空工程学院 航空宇航制造工程 1201041) 一 引言 在轴向拉伸或压缩时,可以假设:变形前原为平面的横截面,变形后仍保持为平面且仍垂直于轴线。根据这一平面假设,可以推断,杆件所有纵向纤维的伸长或压缩是相等的,因此各纵向纤维的受力是一样的。我们得到,横截面上各点应力σ相等,于是得到 N A F σ=(1.1) 式中:N F —轴力 A —横截面积 若以集中力作用于杆件端面上,则集中力作用点附近区域内的应力分布比较复杂,公式(1.1)只能计算这个区域内横截面上的平均应力,不能描述作用点附近的真实情况。这就引出,端截面上外力作用方式不同,将有多大影响的问题。实际上,在外力作用区域内,外力分布方式有各种可能。例如在图1a 和b 中,钢索和拉伸试样上的拉力作用方式就是不同的。不过,如用与外力系静力等效的合力来代替原力系。则除在原力系作用区域内有明显差别外,在离外力系作用区域略远处(例如,距离约等于截面尺寸处),上述代替的影响就非常微小,可以不计。这就是圣维南原理。根据这一原理,图1a 和b 所示杆件虽上端外力的作用方式不同,但可用其合力代替,这就简化成相同的计算简图(图1c )。在距离端截面略远处都可以用公式(1.1)计算应力。 图1 外力作用方式不同的杆件 圣维南原理提出至今已有一百多年的历史,虽然还没有确切的数学表示和严格的理论证明,但无数的实际计算和实验测量都证实了它的正确性。本文将利用ANSYS 软件,通过对实例模型的数值分析计算,证明圣维南原理。选择建立一个二维平面模型作为研究对象,然后对此模型进行数值证明。分别对平面模型两端施加均布载荷,以及与此集中力静力等效的集中力载荷。绘制应力图以及路径图,

举例说明圣维南原理应用

举例说明圣维南原理应用 基本上所有的结构工程师都会使用到圣维南原理。大多数结构力学教科书都收录了基于该原理的各种公式,但至今尚未对其进行严格证明。圣维南原理指出,只要载荷的合力正确,那么在远离载荷作用区的地方,载荷的精确分布就不重要。在本篇文章中,我们将采用有限元分析对圣维南原理进行探究。 圣维南原理的历史 1855 年,法国科学家圣维南(Barré de Saint-Venant)发表了一个著名原理,但与其说这是一个严谨的数学命题,不如说是一个观察发现: “如果作用在弹性体一小块表面上的力被作用于同一块表面上的静力等效力系替代,这种替换仅使局部表面产生显著的应力变化,而在比应力变化表面的线性尺寸更远的地方,其影响可忽略不计。” B. Saint-Venant, Mém. savants étrangers, vol. 14, 1855. 圣维南肖像。图像来源于公有领域,通过 Wikimedia Commons 共享。 在应用力学领域,Boussinesq、Love、von Mises、Toupin 等科学家都对这一原理进行了精准的叙述,并给出了数学证明。但是对于很多一般性问题,论证圣维南原理具有很大难度,所以对该课题的研究仍在继续(有些论据相当鲜明)。 简单案例:远距离应力分析 让我们从一个简单的案例开始:对矩形薄板施加轴向拉力,与载

荷作用边相隔一段距离处有一个圆孔。假如我们要分析孔的应力集中,那么实际的载荷分布有多重要呢? 我们对右侧边界施加了三种不同类型的载荷: 100 MPa 的恒定轴向应力 峰值振幅为 150 MPa 的对称抛物线应力分布 等于上述两种载荷工况合力的中心点载荷 如下方绘图所示,载荷施加方式不影响孔周围的应力分布。当然,关键在于孔距离载荷足够远。 三种载荷工况对应的 Von Mises 应力分布。 该场景也可以使用箭头图来绘制主应力。此图将应力场绘制为通量,从而清晰地展示了应力重新分布的变化。 三种载荷工况的主应力绘图。请注意,使用点载荷时出现了一个奇异点。 通过绘制应力曲线,我们发现当圆孔与受力边相距一定距离后,三种工况的曲线就会聚在一起,这个距离大约等于板的宽度。 顶边上的应力随与受力边界间距的变化而变化。距离为通过板宽进行标准化后的值。 如果孔向载荷作用边靠近,结果就会不同。这时,孔周围的应力状况取决于应力分布。更有意思的是,孔到三个应力场趋向一致的位置的距离是到载荷边界距离的两倍。应用圣维南原理的前提是应力可以自由地重新分布。然而在此例中,孔在一定程度上阻碍了应力重新分布。

圣维南原理及其证明

圣维南原理及其证明:历史与评述 赵建中 云南大学资源、环境与地球科学学院地球物理系,昆明650091 摘要 圣维南原理(Saint-Venant’s Principle)是弹性力学的基础性原理,圣维南原理的证明一直是弹性力学重要的研究课题。本文以圣维南原理研究中最重要的事件为线索,对圣维南原理的发展历史作了综述,对重要的研究工作和结果进行了评论;发表和论证了图平定理不是圣维南原理的数学表达、一般的圣维南原理不成立、修正的圣维南原理可以证明为真等观点;介绍了建立修正的圣维南原理的数学方法;阐述了研究圣维南原理证明问题的意义;目的在于引起对这些有关圣维南原理的基本问题的关注和讨论,促进圣维南原理研究的繁荣和发展。 关键词 圣维南原理,历史,图平定理,证明,否证,数学表达,修正,意义中图分类号:0343.2 AMS Subject Classifications: 74G50 引言 弹性力学的圣维南原理已经有一百多年的历史了[1,2]。早期有关原理有重要的文章[39] 。波西涅克(Boussinesq)[3]于1885年、勒夫(Love)[4]于1927 年 分别发表了圣维南原理的一般性陈述。然而Mises[5]认为勒夫陈述不清楚并提出修改的陈述,其后的论证既可以看作是对一般的Mises 陈述的否证,又可以

看作是对具有特殊条件的Mises 陈述的证明。Sternberg [6]赞同Mises的修改,他的论证也可以既看作是对Mises 陈述(Sternberg称为圣维南原理的传统陈述)的一般性的否证,又看作是对附加了条件的Mises 陈述的证明。Truesdell [10]于1959年断言,如果关于等效载荷的圣维南原理为真,它“必须是”线性弹性力学“一般方程的数学推论”。这就从理性力学的角度提出了圣维南原理的证明问题,圣维南原理被视为一个数学命题,其真理性需要证明。毫无疑问,圣维南原理的数学证明成了一个学术热点。为了揭示原理隐秘的内涵,或者说破解原理之谜,学者们花费了巨大的努力。Zanaboni [79]-“证明”了一个定理,并称和圣维南原理有关。图平(Toupin)[11,12]列举了更多的反例说明波西涅克和勒夫的一般性陈述不真,并建立了一个能量衰减的定理,这个定理被认为是柱体圣维南原理的数学证明,似乎具有里程碑的意义。Berdichevskii [13]推广了图平定理。诸多学者仿效着推导出一些定理来建立图平型衰减,并把原理推广到连续介质物理学的各个领域,诸如流体流动和热传导问题等,发展了 -对原理的进展跟踪作了评论,其后又有许多方法。Horgan 和Knowles [1416] 不少新的工作。本文将对圣维南原理的发展历史作出综述,对最重要的结果加以评论。 1.圣维南的思想: 1885年法国学者圣维南在研究柱体变形问题时发现,当把外力加载到等横截面长弹性柱体的两个端面时,除开端面附近的区域,柱体中横截面上的各点的应力与各点到柱体端面的距离无关。但是,根据弹性力学的数学理论,只有当端面的外力均匀分布时,柱体中才能产生这种均匀的变形。 圣维南是非常重视实际应用的工程师,他不研究没有实际应用价值的问题。

弹性力学试题及答案

《弹性力学》试题参考答案(答题时间:100分钟) 一、填空题(每小题4分) 1.最小势能原理等价于弹性力学基本方程中:平衡微分方程,应力边界条件o 2.一组可能的应力分量应满足: 平衡微分方程,相容方程(变形协调条件)。 3.等截面直杆扭转问题中,2jj/^Az/y = M的物理意义是杆端截面上剪应力对转轴的矩等于杆截面内的扭矩必o 4.平面问题的应力函数解法中,Airy应力函数0在边界上值的物理意义为边界上某一点(基 准点)到任一点外力的矩。 5.弹性力学平衡微分方程、几何方程的张量表示为: % + X, = 0,兮=£ j + Uj i) o 二、简述题(每小题6分) 1.试简述力学中的圣维南原理,并说明它在弹性力学分析中的作用。 圣维南原理:如呆物体的一小部分边界上的面力变换为分布不同但静力等效的面力(主矢与主矩相同),则近处的应力分布将有显著的改变,但远处的应力所受影响可以忽略不计。 作用:(1)将次要边界上复杂的面力(集中力、集中力偶等)作分布的面力代替。 (2)将次要的位移边界条件转化为应力边界条件处理。 2.图示两楔形体,试分别用直角坐标和极坐标写出其应力函数0的分离变量形式。 3•图示矩形弹性薄板,沿对角线方向作用一对拉力只板的几何尺寸如图,材料的弹性模量从 泊松比已知。试求薄板面积的改变量45。 题二(3)图 0(兀y) = ax2 + bxy + cy20(x, y) = ax z + bx2 y + cxy2 + dy z (b) \

设当各边界受均布压力Q时,两力作用点的相对位移为△/<>由£=当(1-〃)彳得, △心石乔=还丰1-“) E 设板在力尸作用卞的面积改变为45,由功的互等定理有: q\S = P-M 将△/代入得: 显然,M与板的形状无关,仅与& “、2有关。 4•图示曲杆,在r = b边界上作用有均布拉应力g在自由端作用有水平集中力只试写出其边界条件(除固定端外)。 (1)汕广°; f>h f»h (3) j (y d dr = -P CQS O j r r^Jr = Psin.0 f a e rdr - -Pcos8° 5.试简述拉甫(Love)位移函数法、伽辽金(Galerkin)位移函数法求解空间弹性力学问题的基本思想,并指出各自的适用性 Love. Galerkin位移函数法求解空间弹性力学问题的基本思想: (1)变求多个位移函数u(x,y),v(x,y),w(x,y)或/(厂,&),知(r,8)为求一些特殊函数,如调和函数、重调和函数。 (2)变求多个函数为求单个函数(特殊函数)。 适用性:Love位移函数法适用于求解轴对称的空间问题; Galerkin位移函数法适用于求解非轴对称的空间问题。 三、计算题

弹性力学试题及答案

《弹性力学》试题参考答案(答题时间:100分钟) 一、填空题(每小题4分) 1.最小势能原理等价于弹性力学基本方程中: 平衡微分方程 , 应力边界条件 。 2.一组可能的应力分量应满足: 平衡微分方程 ,相容方程(变形协调条件) 。 3.等截面直杆扭转问题中, M dxdy D =⎰⎰ 2ϕ的物理意义是 杆端截面上剪应力对转轴的矩等于杆 截面内的扭矩M 。 4.平面问题的应力函数解法中,Airy 应力函数ϕ在边界上值的物理意义为 边界上某一点(基准点)到任一点外力的矩 。 5.弹性力学平衡微分方程、几何方程的张量表示为: 0,=+i j ij X σ ,)(2 1,,i j j i ij u u +=ε。 二、简述题(每小题6分) 1.试简述力学中的圣维南原理,并说明它在弹性力学分析中的作用。 圣维南原理:如果物体的一小部分边界上的面力变换为分布不同但静力等效的面力(主矢与主矩相同),则近处的应力分布将有显着的改变,但远处的应力所受影响可以忽略不计。 作用:(1)将次要边界上复杂的面力(集中力、集中力偶等)作分布的面力代替。 (2)将次要的位移边界条件转化为应力边界条件处理。 2.图示两楔形体,试分别用直角坐标和极坐标写出其应力函数ϕ的分离变量形式。 题二(2)图 (a )⎩⎨⎧=++= )(),(),(222θθϕϕf r r cy bxy ax y x (b )⎩ ⎨⎧=+++= )(),(),(3 3 223θθϕϕf r r dy cxy y bx ax y x 3.图示矩形弹性薄板,沿对角线方向作用一对拉力P ,板的几何尺寸如图,材料的弹性模量E 、泊松比 ? 已知。试求薄板面积的改变量S ∆。 题二(3)图 设当各边界受均布压力q 时,两力作用点的相对位移为l ∆。由q E )1(1με-=得, 设板在力P 作用下的面积改变为S ∆,由功的互等定理有: 将l ∆代入得: 显然,S ∆与板的形状无关,仅与E 、μ、l 有关。 4.图示曲杆,在b r =边界上作用有均布拉应力q ,在自由端作用有水平集中力P 。试写出其边界条件(除固定端外)。 题二(4)图

《弹性力学》试题参考答案与弹性力学复习题

《弹性力学》试题参考答案与弹性力学复习题

弹性力学复习资料 一、简答题 √1.试写出弹性力学平面问题的基本方程,它们揭示的是那些物理量之间的相互关系?在应用这些方程时,应注意些什么问题? 答:平面问题中的平衡微分方程:揭示的是应力分量与体力分量间的相互关系。应注意两个微分方程中包含着三个未知函数σx、σy、τxy=τyx ,因此,决定应力分量的问题是超静定的,还必须考虑形变和位移,才能解决问题。 √平面问题的几何方程: 揭示的是形变分量与位移分量间的相互关系。应注意当物体的位移分量完全确定时,形变量即完全确定。反之,当形变分量完全确定时,位移分量却不能完全确定。

√平面问题中的物理方程:揭示的是形变分量与应力分量间的相互关系。应注意平面应力问题和平面应变问题物理方程的转换关系。 √2.按照边界条件的不同,弹性力学问题分为那几类边界问题?试作简要说明。 答:按照边界条件的不同,弹性力学问题分为位移边界问题、应力边界问题和 混合边界问题。 位移边界问题是指物体在全部边界上的位移分量是已知的,也就是位移的边界值是边界上坐标的已知函数。

平面问题的静力学方面主要考虑的是应力分量和体力分量之间的关系也就是平面问 题的平衡微分方程。平面问题的几何学方面主要考虑的是形变分量与位移分量之间的 关系,也就是平面问题中的几何方程。平面问题 的物理学方面主要反映的是形变分量与应力分量之间的关系,也就是平面问题中的物理方程。 √7.按照边界条件的不同,弹性力学平面问题分为那几类?试作简要说明 答:按照边界条件的不同,弹性力学平面问题可分为两类: (1)平面应力问题 : 很薄的等厚度板,只在板边上受有平行于板面并且不沿厚度变化的面力。这一类问题可以简化为平面应力问题。例如深梁在横向力作用下的受力分析问题。在该种问题中只存在yx xy y x ττσσ=、、三个应力 分量。 (2)平面应变问题 : 很长的柱形体,在柱面上受有平行于横截面并且不沿长度变化的面力,而且体力也平行于横截面且不沿长度变化。这一类问题可以简化为平面应变问题。例如挡土墙和重力坝的受力分析。该种问题 并不等于零。而一般z zy yz zx xz σττττ0;0====

圣维南原理证明

有限元圣维南原理简述 圣维南原理(Saint Venant ’s Principle )是弹性力学的基础性原理,是法国力学家圣维南于1855年提出的。其内容是:分布于弹性体上一小块面积(或体积)内的荷载所引起的物体中的应力,在离荷载作用区稍远的地方,基本上只同荷载的合力和合力矩有关;荷载的具体分布只影响荷载作用区附近的应力分布。还有一种等价的提法:如果作用在弹性体某一小块面积(或体积)上的荷载的合力和合力矩都等于零,则在远离荷载作用区的地方,应力就小得几乎等于零。不少学者研究过圣维南原理的正确性,结果发现,它在大部分实际问题中成立。因此,圣维南原理中“原理”二字,圣维南原理(Saint-Venant ’s Principle )表述如下:如果把物体的一小部分边界上的面力,变换为分布不同但静力等效的面力(主矢量相同,对于同一点的主矩也相同),那么,近处的应力分布将有显著的改变,但是远处所受的影响可以不计。 圣维南原理是弹性力学的基础性原理,圣维南原理的证明一直是弹性力学重要的研究课题,在此通过ANSYS 软件工具,进行该原理的证明。 2. ANSYS 证明 当物体一小部分边界上的位移边界条件不能满足时,也可以应用圣维南原理得到用用的解答。例如,图1,2 所示构建的右端是固定端,则在该构件的右端,有边界条件()0,()0s s u u v v ====。这就是说,右端固定端的面力,静力等效于经过右端截面形心的力F 。结果仍然应该是在靠近两端处有显著的误差,而在离两端较远之处,误差是可以不计的。 考虑到在ANSYS 中建立约束条件的可行性,采用具有代表性的进行建模分析。 图1 图2

相关主题
相关文档
最新文档