正确解读论动体的电动力学
《论动体的电动力学》一文的逻辑失误
《论动体的电动力学》一文的逻辑失误
郝建宇
【期刊名称】《发明与创新（综合科技）》
【年(卷),期】2003(000)005
【总页数】2页(P31-32)
【作者】郝建宇
【作者单位】无
【正文语种】中文
【中图分类】O442－5
【相关文献】
1.论振动体电动力学（Ⅴ）--共振吸附-氢溢流机理 [J], 王鼎聪
2.论振动体的电动力学(1)——量子共振场 [J], 王鼎聪
3.论振动体的电动力学(Ⅱ)——共振场的波粒二像性运动 [J], 王鼎聪
4.论振动体电动力学(Ⅲ)—共振隧道效应与引力量子化 [J], 王鼎聪
5.论振动体电动力学(Ⅳ)——共振场规范变换与对称性 [J], 王鼎聪
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论运动物体的电动力学
I．动力学部分
?1. 同时性的定义
让我们设想一个坐标系， 其中牛顿动力方程仍然有效。 为了使我们的表述更加精确并在 口头上和以后要引入的另一个坐标系区分，我们称它为“固定系” 。 如果一个质点相对于这个坐标系是静止的， 它的位置可以利用刚性的度量标准和欧几里 得几何学来确定，并可以用笛卡尔坐标来表示。
c 2 −v 2 我们有
∂τ ∂τ = 0， =0 ∂y ∂z
因为τ是线性函数，它服从下列等式
v ⎛ ⎞ τ = a⎜ t − 2 x′ ⎟ 2 ⎝ c −v ⎠
译注 5
这里 a 是现在还未知的 φ (v)译注 6 的函数，再有，这里简要地说一下在 k 的原点，设 t=0 时τ=0。
5
在这些结果的帮助下，利用光（正如光速恒定原理结合相对性原理所要求的）在运动系 中测量时也是以速度 c 传播的等式表达，我们很容易地确定 ξ、η、ζ。对于在时间τ=0 发出 的沿ξ正方向的光线
2
解，而且显然得到了关于“同时”或“同步”和“时间”的定义。一个事件的“时间”就是 位于该事件地点的固定时钟所给出的和该时间同时的事件。这个时钟对于所有的时间测定 点，都需要和一个特定的时钟保持同步。 根据经验我们进一步推论出等式
2 AB =c t′ A − tA
作为一个普适常数——真空中的光速译注 1。 这就是将时间定义为依赖于固定系的固定时钟的要点， 这种适用于固定系的时间定义我 们称之为“固定系的时间” 。
因此，如果选择 x′进行最小化，译注 4
1⎛ 1 1 ⎞ ∂τ ∂τ 1 ∂τ + = + ⎜ ⎟ 2 ⎝ c − v c + v ⎠ ∂t ∂x ′ c − v ∂t
或
∂τ v ∂τ + 2 =0 ∂x ′ c − v 2 ∂t
论动体的电动力学(爱因斯坦)
论动体的电动力学爱因斯坦根据范岱年、赵中立、许良英编译《爱因斯坦文集》编辑大家知道，麦克斯韦电动力学——象现在通常为人们所理解的那样——应用到运动的物体上时，就要引起一些不对称，而这种不对称似乎不是现象所固有的。
比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用。
在这里，可观察到的现象只同导休和磁体的相对运动有关，可是按照通常的看法，这两个物体之中，究竟是这个在运动，还是那个在运动，却是截然不同的两回事。
如果是磁体在运动，导体静止着，那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场，它在导体各部分所在的地方产生一股电流。
但是如果磁体是静止的，而导体在运动，那么磁体附近就没有电场，可是在导体中却有一电动势，这种电动势本身虽然并不相当于能量，但是它——假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的——却会引起电流，这种电流的大小和路线都同前一情况中由电力所产生的一样。
堵如此类的例子，以及企图证实地球相对于“光煤质”运动的实验的失败，引起了这样一种猜想：绝对静止这概念，不仅在力学中，而且在电动力学中也不符合现象的特性，倒是应当认为，凡是对力学方程适用的一切坐标系，对于上述电动力学和光学的定律也一样适用，对于第一级微量来说，这是已经证明了的。
我们要把这个猜想（它的内容以后就称之为“相对性原理”）提升为公设，并且还要引进另一条在表面上看来同它不相容的公设：光在空虚空间里总是以一确定的速度C 传播着，这速度同发射体的运动状态无关。
由这两条公设，根据静体的麦克斯韦理论，就足以得到一个简单而又不自相矛盾的动体电动力学。
“光以太”的引用将被证明是多余的，因为按照这里所要阐明的见解，既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”，也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量。
这里所要闸明的理论——象其他各种电动力学一样——是以刚体的运动学为根据的，因为任何这种理论所讲的，都是关于刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系。
论动体的电动力学
狭义相对论爱因斯坦第二假设爱因斯坦第二假设--时间和空间伽玛参数宇宙执法者的历险宇宙执法者的历险--微妙的时间质量和能量光速极限广义相对论基本概念爱因斯坦第三假设爱因斯坦第四假设宇宙几何爱因斯坦第一假设全部狭义相对论主要基于爱因斯坦对宇宙本性的两个假设。
第一个可以这样陈述：所有惯性参照系中的物理规律是相同的此处唯一稍有些难懂的地方是所谓的“惯性参照系”。
举几个例子就可以解释清楚：假设你正在一架飞机上，飞机水平地以每小时几百英里的恒定速度飞行，没有任何颠簸。
一个人从机舱那边走过来，说：“把你的那袋花生扔过来好吗？”你抓起花生袋，但突然停了下来，想道：“我正坐在一架以每小时几百英里速度飞行的飞机上，我该用多大的劲扔这袋花生，才能使它到达那个人手上呢？”不，你根本不用考虑这个问题，你只需要用与你在机场时相同的动作（和力气）投掷就行。
花生的运动同飞机停在地面时一样。
你看，如果飞机以恒定的速度沿直线飞行，控制物体运动的自然法则与飞机静止时是一样的。
我们称飞机内部为一个惯性参照系。
（“惯性”一词原指牛顿第一运动定律。
惯性是每个物体所固有的当没有外力作用时保持静止或匀速直线运动的属性。
惯性参照系是一系列此规律成立的参照系。
另一个例子。
让我们考查大地本身。
地球的周长约40，000公里。
由于地球每24小时自转一周，地球赤道上的一点实际上正以每小时1600公里的速度向东移动。
然而我敢打赌说Steve Young在向Jerry Rice（二人都是橄榄球运动员。
译者注）触地传球的时候，从未对此担心过。
这是因为大地在作近似的匀速直线运动，地球表面几乎就是一个惯性参照系。
因此它的运动对其他物体的影响很小，所有物体的运动都表现得如同地球处于静止状态一样。
实际上，除非我们意识到地球在转，否则有些现象会是十分费解的。
（即，地球不是在沿直线运动，而是绕地轴作一个大的圆周运动）例如：天气（变化）的许多方面都显得完全违反物理规律，除非我们对此（地球在转）加以考虑。
爱因斯坦相对论-论动体地电动力学(中文版)
论动体的电动力学大家知道，麦克斯韦电动力学---- 象现在通常为人们所理解的那样一一应用到运动的物体上时，就要引起一些不对称，而这种不对称似乎不是现象所固有的。
比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用。
在这里，可观察到的现象只同导休和磁体的相对运动有关，可是按照通常的看法，这两个物体之中，究竟是这个在运动，还是那个在运动，却是截然不同的两回事。
如果是磁体在运动，导体静止着，那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场，它在导体各部分所在的地方产生一股电流。
但是如果磁体是静止的，而导体在运动，那么磁体附近就没有电场，可是在导体中却有一电动势，这种电动势本身虽然并不相当于能量，但是它一一假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的-------------------- 却会引起电流，这种电流的大小和路线都同前一情况中由电力所产生的一样。
堵如此类的例子，以及企图证实地球相对于“光煤质”运动的实验的失败，引起了这样一种猜想：绝对静止这概念，不仅在力学中，而且在电动力学中也不符合现象的特性，倒是应当认为，凡是对力学方程适用的一切坐标系，对于上述电动力学和光学的定律也一样适用，对于第一级微量来说，这是已经证明了的。
我们要把这个猜想（它的内容以后就称之为“相对性原理”）提升为公设，并且还要引进另一条在表面上看来同它不相容的公设：光在空虚空间里总是以一确定的速度C传播着，这速度同发射体的运动状态无关。
由这两条公设，根据静体的麦克斯韦理论，就足以得到一个简单而又不自相矛盾的动体电动力学。
“光以太”的引用将被证明是多余的，因为按照这里所要阐明的见解，既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”，也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量。
这里所要闸明的理论一一象其他各种电动力学一样一一是以刚体的运动学为根据的，因为任何这种理论所讲的，都是关于刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系。
对这种情况考虑不足，就是动体电动力学目前所必须克服的那些困难的根源。
物理学中的电动力学概念解释及其应用方法
物理学中的电动力学概念解释及其应用方法电动力学是物理学中的一个重要分支，研究电荷和电场之间的相互作用以及电流和磁场之间的关系。
它是建立在静电学和磁学的基础上，通过引入时间的概念，研究了随时间变化的电磁现象。
电动力学的核心概念之一是电荷，它是物质的基本性质之一。
电荷可以分为正电荷和负电荷，它们之间的相互作用是电磁力的基础。
当两个电荷之间距离足够近时，它们之间会产生电场。
电场是描述电荷周围空间中电场强度的物理量。
电场的强度与电荷的大小和距离有关，符合库仑定律。
电场的方向是从正电荷指向负电荷。
电动力学的另一个重要概念是电流。
电流是电荷在单位时间内通过某一截面的数量，通常用符号I表示。
电流是电荷的流动，它与电荷的运动性质密切相关。
电流的大小与电荷的数量和速度有关，符合电流连续性方程。
电流产生磁场，这是电动力学和磁学之间的联系。
根据法拉第电磁感应定律，当导体中的磁通量发生变化时，会在导体中产生感应电动势。
这是电动力学中的另一个重要概念。
感应电动势是指由于磁通量变化引起的电势差，它可以通过导线产生电流。
这种现象是电磁感应的基础，也是电动机和发电机的工作原理。
电动力学的应用非常广泛。
在电子学中，电动力学的概念被用于解释电路中的电流和电压关系，以及电子元器件的工作原理。
在电磁学中，电动力学被用于研究磁场的产生和变化，以及电磁波的传播。
在电力工程中，电动力学的理论被用于设计和运行电力系统，包括输电线路、变压器和发电机等设备。
此外，电动力学还被应用于粒子加速器和核物理实验中。
粒子加速器利用电场和磁场加速带电粒子，研究它们的性质和相互作用。
核物理实验利用电动力学的原理，研究原子核的结构和性质，以及核反应的过程。
总之，电动力学是物理学中的一个重要分支，研究电荷和电场之间的相互作用以及电流和磁场之间的关系。
它的核心概念包括电荷、电场、电流和感应电动势等。
电动力学的应用涵盖了电子学、电磁学、电力工程以及粒子加速器和核物理实验等领域。
爱因斯坦 论动体的电动力学
爱因斯坦论动体的电动力学爱因斯坦是20世纪最伟大的科学家之一，他的相对论理论为人类科学发展带来了一次革命性的突破。
在他的众多理论中，爱因斯坦的动体的电动力学论述是其闪耀光芒中的一个重要组成部分。
动体的电动力学是一门研究运动中的电荷和电磁场相互作用的学科，下面将从几个重要的角度介绍爱因斯坦对动体的电动力学的论述与贡献。
首先，爱因斯坦对相对论电动力学的理论构建做出了重要贡献。
他提出了四维时空的概念，并在其中引入了电磁四矢量，即同时包含电场和磁场信息的电动力学矢量。
这样，电动力学的公式与相对论的框架相协调，使得我们可以以一种统一的方式描述运动中的电磁现象。
爱因斯坦的相对论电动力学不仅在理论上有极高的准确性，而且在实验上也获得了广泛的验证，为后来的科学研究和技术应用提供了坚实的基础。
其次，爱因斯坦的动体电动力学给出了一个全新的视角来解释电磁现象。
他的理论告诉我们，电磁现象并不是在静止参考系中独立存在的，而是与观察者的运动状态有关。
具体来说，当观察者与电荷保持静止时，我们所感知到的电场和磁场是相对静止的；当观察者与电荷一同运动时，电场和磁场的强度和方向将会发生变化。
这种观点为我们理解电磁现象的本质提供了一种全新思路，并以实验事实的形式得到了证明。
此外，爱因斯坦的动体电动力学理论还对于相对论的发展起到了重要的指导作用。
他的论述引入了不变量的概念，即在相对论框架下，某些物理量在不同参考系中的取值都是相同的，例如电磁场的不变量是电磁张量。
这种取值不变性在物理学中具有重要的意义，它使得我们可以通过数学表达来描述自然界中的基本物理规律。
爱因斯坦对不变量的引入，开启了相对论在电动力学领域进一步发展的大门，也为后来量子场论等现代物理学理论的建立提供了重要的思想指导。
综上所述，爱因斯坦的论述与贡献使得动体的电动力学在相对论的框架下得到了深入研究和全面理解。
他的理论构建、新视角和对不变量的引入，都为我们认识电磁现象的本质和揭示自然界基本规律提供了重要的思考和指导。
电动力学(全套课件)ppt课件
电磁波的传播遵循惠更斯原理，即波 面上的每一点都可以看作是新的波源。
电磁波在真空中的传播速度等于光速， 而在介质中的传播速度会发生变化。
电磁波的能量与动量
01
电磁波携带能量和动量，其能量密度和动量密度与 电场和磁场的振幅平方成正比。
02
电磁波的能量传播方向与波的传播方向相同，而动 量传播方向则与波的传播方向相反。
03
电磁波的能量和动量可以通过坡印廷矢量进行描述 和计算。
06
电动力学的应用与发展前 景
电动力学在物理学中的应用
描述电磁现象
电动力学是描述电荷和电流如何 产生电磁场，以及电磁场如何对 电荷和电流产生作用的理论基础。
解释光学现象
光是一种电磁波，电动力学为光 的传播、反射、折射、衍射等现 象提供了理论解释。
麦克斯韦方程组与电磁波
01
麦克斯韦方程组是描述电磁场的基本方程组，包括高斯定律、 高斯磁定律、法拉第电磁感应定律和安培环路定律。
02
电磁波是由变化的电场和磁场相互激发而产生的，其传播速度
等于光速。
麦克斯韦方程组揭示了电磁波的存在和传播规律，为电磁学的
03
发展奠定了基础。
电磁波的性质与传播
电磁波具有横波性质，其电场和磁场 振动方向相互垂直，且都垂直于传播 方向。
电场能量
W=∫wdV，表示整个电场 中的总能量。
功率
P=UI，表示单位时间内电 场中消耗的能量或提供的 能量。
04
恒磁场
磁感应强度与磁场强度
磁感应强度的定义与物理意义 磁感应强度与磁场强度的关系
磁场强度的定义与计算 磁场的叠加原理
安培环路定理与磁通量
01
安培环路定理 的表述与证明
论动体的电动力学(爱因斯坦)
论动体的电动力学爱因斯坦大家知道，麦克斯韦电动力学——象现在通常为人们所理解的那样——应用到运动的物体上时，就要引起一些不对称，而这种不对称似乎不是现象所固有的。
比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用。
在这里，可观察到的现象只同导休和磁体的相对运动有关，可是按照通常的看法，这两个物体之中，究竟是这个在运动，还是那个在运动，却是截然不同的两回事。
如果是磁体在运动，导体静止着，那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场，它在导体各部分所在的地方产生一股电流。
但是如果磁体是静止的，而导体在运动，那么磁体附近就没有电场，可是在导体中却有一电动势，这种电动势本身虽然并不相当于能量，但是它——假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的——却会引起电流，这种电流的大小和路线都同前一情况中由电力所产生的一样。
堵如此类的例子，以及企图证实地球相对于“光煤质”运动的实验的失败，引起了这样一种猜想：绝对静止这概念，不仅在力学中，而且在电动力学中也不符合现象的特性，倒是应当认为，凡是对力学方程适用的一切坐标系，对于上述电动力学和光学的定律也一样适用，对于第一级微量来说，这是已经证明了的。
我们要把这个猜想（它的内容以后就称之为“相对性原理”）提升为公设，并且还要引进另一条在表面上看来同它不相容的公设：光在空虚空间里总是以一确定的速度 C 传播着，这速度同发射体的运动状态无关。
由这两条公设，根据静体的麦克斯韦理论，就足以得到一个简单而又不自相矛盾的动体电动力学。
“光以太”的引用将被证明是多余的，因为按照这里所要阐明的见解，既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”，也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量。
这里所要闸明的理论——象其他各种电动力学一样——是以刚体的运动学为根据的，因为任何这种理论所讲的，都是关于刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系。
对这种情况考虑不足，就是动体电动力学目前所必须克服的那些困难的根源。
论动体的电动力学
论动体的电动力学
1 电动力学：内在的奥秘
电动力学是一门集电动力、机械力和能源学在一起的力学学科，一般用于研究运动物体中所发挥的力和活动时所显示的能量行为。
它也是一门研究系统如何响应外力，释放动能和在运动过程中发挥力的学科，是机械、电、光、声、振动等力学系统的综合研究。
电动力学的研究通常涉及两个主要工作领域：动力学和电磁学。
从动力学的角度研究，主要包括分析力对物体的作用，物体的运动和物体在运动过程中的变形；从电磁学的角度研究，主要包括研究运动物体的电磁特性，如电流回路、电磁电容、静电源和电磁感应等。
在可应用性方面，电动力学发挥了巨大的作用，它可以解释各种物理系统如发动机、飞机涡扇发动机、磁力传动机等。
其中真空电动力学是电动力学的一个重要应用，它研究的实体介质的重要研究，是关于介质的真空电磁性能及真空电气磁学变换的研究，用于分析实体介质在真空条件下的电磁特性。
电动力学也是电工学中重要的一个分支，由电磁感应理论和电磁学变换理论组成，用于解释地球运动、地球潮汐运动等不同运动系统中发生的电磁运动。
它也为量子电动力学提供理论支持，在作用等离子体中，用电磁学变换原理，通过磁场在原子核中加速粒子，产生X 射线。
电动力学的研究和应用已逐渐发展趋向复杂，它不仅在物理和工程中具有强大的启发作用，而且在探索物质本质的深层奥秘中也发挥着重要的作用。
在未来，电动力学的研究将给人们带来更多惊喜，将为更多的实际应用服务，也将深入探索系统复杂性和非线性动力学之间的关系。
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论动体的电动力学
关键词：牛顿范式，非牛顿范式，自身的能量，放出的能量，垂直观测“所谓的相对论”
爱因斯坦于1905年发表的《论动体的电动力学》，后来被学界称为“相对论”，因为这种理论依据的两条原理分别是：
力学相对性原理和光速不变原理。
“事实上，爱因斯坦本来宁愿把他的理论称为不变量理论，而不称为相对论。
但是，相对论这个名称强加于他了。
他把它叫做‘所谓的相对论’表示了他的不快”（1）。
该理论提出没多久，闵可夫斯基在引入四维空时的几何做图描述方法时就指出：“相对论其实是基于‘绝对’空时的理论”（2）。
据此不难看出，“相对论”这个名称，与爱因斯坦写作《论动体的电动力学》的本来意愿并不相符。
经验带来的错误诠释
十七世纪牛顿的引力论和十九世纪麦克斯韦的电磁理论，“在本质上是相互矛盾的”（3）。
实际上爱因斯坦写《论动体的电动力学》之初衷，是想把“力学相对性原理”推广到能够描述光电现象的规律；期望可以把牛顿和麦克斯韦的两种理论统一起来。
这篇文章的推导过程全部是严格放在“惯性系”框架内进行的。
最终得出的基本公式，依旧属于经典物理学的范畴；故而才有“这就是对于任何速度的多普勒原理”（4）这样的明确结论—— 于是，学术界就有了“狭义相对论属于惯性系，只有广义相对论才属于非惯性系”的传统认知；实际上这种说法就很值得商榷。
对《论动体的电动力学》这篇文章，必须把推导“过程”和“结论”严格区分开对待—— 因为在文章给出的普遍适用公式中，包含着一个“垂直观测”时不为0的“可观测量”。
由于在经典的力学相对性原理框架中，根本就没有这一项；足以说明正是这一项实现了反传统的“对经典的超越”。
但是，历来学者们却都没有意识到这种“超越”的真正意义；对于这个“垂直观测”时的可观测量，依旧是按照“惯性系”坐标变换的法则去诠释其物理意义—— 在原著中这个“可观测量”是当动系观测静系时变大（统称蓝移），就想当然地判定：静系观测动系时，肯定是变小（统称红移）。
于是就有了被公认为正确无误的这种诠释：“当θ=π/2=90°，即在光源运动速度的垂直方向去观察，便回到（3.29）式，这种红移纯粹是狭义相对论效应，是（V /C ）2级的：⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-≈-=22022
211c v c v ννν”(2)。
牛顿范式与非牛顿范式
从18世纪开始，物理学就有牛顿范式与非牛顿范式之分，围绕所谓“相对论”出现的诸多困惑和悖论，根源就在于将这两种范式混为一谈。
由于牛顿范式物理学研究的是“能被看到和摸到的感官知觉的对象”（爱因斯坦语），依据“力”可以改变物体运动状态的原理，去描述物体运动的规律；而非牛顿范式物理学所描述的则是由热、光、电、磁作用所导致现象的规律—— 现在我们都已经非常清楚，非牛顿范式物理学所研究的对象都跟辐射能ε直接相关。
如果立足于牛顿范式和非牛顿范式所研究的“能量”不同的角度去考察，就不难发现：牛顿范式物理学所描述的是物体自身的能量在相互转移或转化时所遵从的规律；而非牛顿范式物理学所描述的则是物体放出的能量，在介质中以振动波的形式传递时的规律—— 物体自身的能量～物体放出的能量，二者肯定存在本质差异，应该是毫无疑义的；更何况后一种转移是脱离开物
体由介质传递的振动能，这就决定着二者不会遵从相同的规律。
在牛顿力学中，能量转移都是由两个物体通过碰撞实现的，遵从的是动量守恒定律；而转化则指物体自身的动能与静能（即势能）的相互变化。
多普勒原理所描述的，已经是对牛顿范式物理学的超越，迄今学术界都没有意识到这一点；因为声能就是由物体放出的（不是具有的）能量，转化为振动能、凭借分子的碰撞在传递。
该原理的物理学机制是：
运动物体自身的动能，对由它放出的、以振动形式在介质中传递的声能，在振动频率上一定会有所附加；因为速度是个矢量，这种附加自然就会有正、负之分，具体表现为在频率上有增大或减小之别。
《论动体的电动力学》揭示出的则是：
光能从物体中放出时，不但完全遵从多普勒原理，而且在与速度相垂直的方向上，同样又会出现附加——因为声波是纵波，而光波却是横波。
从牛顿范式那自身的能量通过碰撞相互转移；到发声体放出的能量转化为振动能（声能是纵波）传递时，发声体的动能在振动频率上就会有所附加（即多普勒原理的物理机制），已经实现了第一次对经典的超越，但是迄今还没有人明确指出过这个问题；再到物体放出光能（即横波）时，物体的动能在垂直于速度的方向上，对频率又会有所附加，这就又是一种新的超越——物理学的理论从描述物体自身的动能，到由它放出的振动能的规律之不同，已经实现了第一次的超越；而光作为横波，跟声波自然也就不会遵从完全相同的规律，《论动体的电动力学》所揭示的就是这第二次的超越。
但是，由于人们的认知理念一直是“以牛顿力学为典范”的，这就是学界不能正确理解和对待《论动体的电动力学》的真正原因——物理学不注重严格区分“能量”之不同的传统，即是产生观念混乱的最根本原因。
综上所述，可以得出如下结论：
（1）. 爱因斯坦写《论动体的电动力学》之初衷，是想把“力学相对性原理”推广到能够描述光电现象的规律；但是，在文章给出的普遍适用公式中，却包含着一个“垂直观测”时不为0的“可观测量”。
由于在经典的力学相对性原理框架中，根本就没有这一项——足以说明正是这一项实现了反传统的“对经典的超越”。
（2）. 历来的学者们并没有意识到这种“超越”的真正意义；对于这个“垂直观测”时不为0的量，依旧是按照“惯性系”坐标变换的法则去诠释其物理意义，从而铸成一个跨世纪的错误。
（3）. 牛顿范式物理学所描述的是物体自身的能量在相互转移或转化时所遵从的规律；而非牛顿范式物理学所描述的则是物体放出的能量，在介质中以振动波的形式传递时的规律——物体自身的能量～物体放出的能量，二者肯定存在本质差异，应该是毫无疑义的。
（4）. 多普勒原理的物理学机制是：运动物体自身的动能，对由它放出的、以振动形式在介质中传递的声能，在振动频率上一定会有所附加；因为速度是个矢量，就具体表现为在频率上有增大或减小之别。
（5）. 《论动体的电动力学》揭示出的则是：
光能从物体中放出时，不但完全遵从多普勒原理，而且在与速度相垂直的方向上，同样又会出现附加——因为声波是纵波，而光波却是横波。
传统把《论动体的电动力学》说成“属于惯性系”是错误的；错就错在
把这篇文章误称为“相对论”中的“相对”二字。
实际上真正的相对论性效应、即传统谓之“二级多普勒效应”或“横向多普勒频移”那个“可观测量”，早已实现了对力学相对性原理的超越——即无论是“观测者静止”还是“观测者运动”，或者观测者和光源是“靠近”还是“远离”，真正观测到的频率都要比应用《论动体的电动力学》中普遍适用公式计算出来的值大些、即所谓的相对论性效应全都是蓝移。
依据现代精密自然科学达到的技术水准，这个结论完全可以通过光学实验或者是比对额定工作温度不同的原子钟实验，得出定量的实证结果。
参考书目
（1）巴里·派克著爱因斯坦的梦湖南师范大学出版社 1990年 P29
（2）倪光炯等著近代物理上海科技出版社 1979年 P111
（3）霍金著霍金讲演录湖南科技出版社 1995年 P39
（4）何祚庥等主编影响世界的著名文献（自然科学卷）新华出版社 1997年
P718、P710
（5）国防科学技术工业委员会委办函〔（2006）188号〕“附件”
（6）周吉善狭义相对论效应的验证中国科技博览 2009 08期。