稳恒磁场和强度计算
磁感应强度大小定义为： B F m ax qv
单位 特斯拉 1(T )1N /A m
磁场的高斯定理
vv
Ñ 静电场： eS E d S q i/0 静电场是有源场 Ñ BvdSv磁?场：
一. 磁感应线（磁力线）
✓ 规定
(1)
方向：磁力线切线方向为磁感应强度
v B
的方向
(2)
大小：垂直
v B
Rmv mvsin
qB qB
磁场增强，运动半径减少
强磁场可约束带电粒子在一根磁场线附近 —— 横向磁约束
纵向磁约束
vv v
f
f//
f
f// 减少粒子的纵向前进速
e f//
B
f f
v
度，使粒子运动发生“反射”
应用：磁镜
B
线圈
线圈
高温等离子体
磁场：轴对称 中间弱 两边强 粒子将被束缚在磁瓶中
磁镜：类似于粒子在反射面上反射（名称之来源） 在受控热核反应中用来约束等离子体
QI nqvS r rr
dFIdlB —— 安培定律
I
r dl B
S
r
dl
vr
r B
r Id l : 电流元
磁铁
磁铁
电流
磁场
电流
磁场是从哪里来的？？？
3、电流 磁场 电流
(1).安培的“分子环流假说”
安培分子环流假说：组成磁铁的最小单元就是分子环流， 若这样一些分子环流定向地排列起来，在宏观上就会显示 出N、S极来．
安培认为： ➢ 磁现象的本质是电荷的运动 ➢ 物质的磁性来源于“分子”电 流
小结：磁极或电流之间的相互作用可归结为运动电荷之 间的相互作用，而这种相互作用是通过磁场来传递的。
意义
✓ 揭示了电现象与磁现象的联系 ✓ 宣告电磁学作为一个统一学科诞生 ✓ 此后迎来了电磁学蓬勃发展的高潮
(2).相关实验
通电导线受马蹄形磁铁作用而运动
a. 同向相吸 b. 异向相斥
平行电流之间相互作用的演示
螺线管与磁铁相互作用 时显示出 N 极和 S 极
螺线管与磁棒的等效性
小结：类似于静止电荷之间的相互作用力是通过电场来传 递的，上述的各种相互作用都是通过磁场来传递的。
~
B
历史之旅
劳伦斯（1901－1958）：美国物理学家，因为发明和发展 了回旋加速器，以及用它得到人工放射性元素获得1939年 诺贝尔物理奖。 右图是真空室直径为10.2cm的第一台回旋加速器。
目前世界上最大的回旋加 速器在美国费米加速实验 室，环形管道的半径为2公 里。产生的高能粒子能量 为5000亿电子伏特。
的单位面积上穿过的磁力线条数为磁感
v 应强度 B
的大小
B dN d S
I
✓ 磁力线的特征 (1) 无头无尾的闭合曲线 (2) 与电流相互套连，服从右手螺旋定则 (3) 磁力线不相交
2. 磁通量
磁通量：通过磁场中某给定面的磁感线的总条数
S
er n
r
en
s
r
r
B
B
m BS
er n
B
dS
rr
r B
FqvB
2
at
dv dt
0
an
v2
R
F m
qvB m
粒子做匀速圆周运动
Q qvB m v2 R
R mv qB
T2R2m
v qB f 1 qB
T 2m
Rr
r
F
vr
B
回旋周期或回旋频率与带电粒子的速率及回旋半径无关．
• 一般情况
v
vv
v// vcos
v B
vvsin
v //
带电粒子作螺旋运动
h
Rmv mvsin
qB qB
2mvcos
hv//T qB
• 磁聚焦原理
很小时
v B
v// v
v v
2mv
粒子
接收
h v//T qB
源A
器A’
发散角不太大的带电粒子束，经过一个周期后，重新会聚
• 磁约束原理 在非均匀磁场中，速度方向与磁场不同的带电粒子，也要作 螺旋运动，但半径和螺距都将不断发生变化
m B S B S c o s
微元分析法（以平代曲，以恒代变）
r r
d m B d S B c o sd S rr
mS BdS
磁通量的单位：韦伯（Wb） 1韦伯=1特斯拉g 米2
对封闭曲面，规定外法向为正方向。
进入的磁感线 m 0 穿出的磁感线 m 0
rr
Ñ S BdS0
B
稳恒磁场和强度计算
一. 基本磁现象 三个认识阶段：
磁感应强度
B
1、早期阶段（磁铁 磁铁）
(1)天然磁铁（吸铁石）能吸引铁、镍、钴等物质
(2)条形磁铁的两端称作磁极，分别为S、N极
(3)同名磁极互相排斥，异名磁极互相吸引 (4)不存在磁单极子
2、电流 磁铁 电流 电流
(1).1820年7月 奥斯特实验
极光 由于地磁场俘获带电粒子而出现的现象
绚丽多彩的极光
在地磁两极附近 由于磁感线与地面垂直 外层空间入射的带 电粒子可直接射入高空大气层内 它们和空气分子的碰撞产生 的辐射就形成了极光
回旋加速器
用于产生高能粒子的装置，其结构为金属双 D 形盒，在 其上加有磁场和交变的电场。将一粒子置于双 D形盒的 缝隙处，在电场的作用下，能量不断增大，成为高能粒 子后引出轰击靶.
世界第二大回旋加速器在欧 洲加速中心，加速器分布在 法国和瑞士两国的边界，加 速器在瑞士，储能环在法国。 产生的高能粒子能量为280 亿电子伏特。
安培定律
一、安培定律
一个运动电荷q 受到的洛伦 兹力是 Fr qvrBr 一个电流元 I d lr所受的磁场 力为
dF rn S dlq v r B r
电流 （运动电荷）
磁场
电流 （运动电荷）
二.
磁感应强度
r B
的定义
(1) Bv的方向：与小磁针N 极在磁场中某点的稳定指向一致.
q
vr
SN
r B
F m axቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
r
q
B
vr
vr//B r,F0
v r B r,FF m ax
(2) 带电粒子垂直 的Bv 方向运动时，受磁场作用力最大.
且 Fmax qv
F m a x 大小与 q , v无关 qv
q : vr Br 方向
特点：不改变 vr大小，只改变 vr
方向.不对 q做功.
r
vr
F q
r B
r
vr
F g
q
r B
2. 带电粒子在磁场中的运动
vr
在匀强磁场中的三种情况：
q+
r B
（1）
vr
//
r B
即 vr 与
同Br 向或反向
r 0 , F 0 粒子做匀速直线运动
（2）
vr
n
n
B
3. 磁场的高斯定理
S
穿过磁场中任意封闭曲面的磁通量为零： rr
Ñ S BdS0
磁场是无源场 磁感线闭合成环，无头无尾
洛仑兹力
一、带电粒子在磁场中的运动
1、磁场对运动电荷的作用——洛仑兹力: F rmqvrB r
大小： FqvBsin
方向：垂直于（
vr
,
r ）B 平面
q :
vr
r B
方向
磁感应强度的计算公式
磁感应强度的计算公式磁感应强度（B）是描述磁场强度的物理量，它表示磁力线的密度或通过单位面积的磁通量。
在物理学中，我们常常需要计算磁感应强度，从而揭示磁场的基本特性和应用。
本文将介绍磁感应强度的计算公式及其相关概念，旨在帮助读者更好地理解和应用相关知识。
一、磁感应强度的定义磁感应强度（B）定义为单位面积垂直于磁力线的磁通量，即单位面积内通过的磁通量。
磁感应强度的国际单位是特斯拉（T），常用的衍生单位有高斯（G）。
二、磁感应强度计算公式1. 恒定磁场中的磁感应强度在恒定磁场中，可以通过安培环路定理来计算磁感应强度。
安培环路定理表明，磁场强度沿一条闭合回路的积分等于该回路内的总电流。
对于一般情况下，安培环路定理可以写作：∮B·dl = μ0·I其中，∮B·dl表示磁感应强度沿闭合回路的环路积分，μ0表示真空中的磁导率，I表示通过回路的总电流。
2. 磁场中的无限长长直导线在计算无限长长直导线产生的磁感应强度时，可以使用比奥-萨伐尔定律。
该定律表明，磁场强度与离导线距离成反比，与电流强度成正比。
其计算公式为：B = (μ0·I) / (2π·r)其中，B表示磁感应强度，μ0表示真空中的磁导率，I表示电流强度，r表示离导线的距离。
3. 磁感应强度的叠加在计算由多根长直导线产生的磁感应强度时，可以利用叠加原理。
根据叠加原理，磁感应强度是各个导线所产生磁感应强度的矢量和。
B = ∑(μ0·I) / (2π·r)其中，B表示总的磁感应强度，∑表示多个导线的矢量和。
三、磁感应强度的应用举例1. 磁感应强度在电流计中的应用电流计是一种测量电流强度的仪器，其基本原理是利用磁感应强度与电流强度之间的关系。
通过将电流导线放置在磁场中，并测量由电流产生的磁感应强度，可以间接地测量电流的大小。
2. 磁感应强度在电动机中的应用电动机是将电能转化为机械能的装置，其中磁场的产生和控制是关键。
大学物理第十章稳恒电流的磁场
2、电流密度
（1）定义：j
dI
n
dS
不同形状导体的电流分布
j
方向：正电荷漂移运动的方向，
即该点电场强度的方向。
大小：等于垂直于该点电荷运动方向 的单位面积上的电流强度。
j dI dS
vd e s j t内通过s的电子数: N nvd ts
dB
0I 4
d l r0
r2
0I 4
dl
r
r3
16
四、毕—萨—拉定律的应用
1. 载流直导线的磁场.
y
解:
dB
0 4
Idy sin r2
各dB方向均沿 z 轴的负方向
dy r
Iy
o 1 a
dB
2
*P x
B
dB
1.磁场:存在于运动电荷周围的一种特殊物质
运动电荷
磁场
运动电荷
磁场的特殊性: 满足叠加原理 磁场的物质性: 对I(或qv)有作用
I(或qv)在磁场中移动,磁场力作功。
电子束 S
+ N
11
2.磁感应强度
y
Fmax F
+
F
v0
实验表明:
1. F
v
2. F q、v、、磁场强弱
2
2
B 0I 2a
I
o 1 a
z
2
*P x
18
2. 载流圆线圈（半径R、 通有电流I ）轴线上的磁场
解：
什么是磁场如何计算磁场的强度
什么是磁场如何计算磁场的强度磁场是一种物理现象，指的是在空间中由磁体或电流所产生的力场。
磁场具有方向和大小，被用来描述物体受到磁力作用的性质。
在物理学中，磁场的强度通常用标量或矢量表示。
磁场的强度，即磁场的大小，可以通过不同的方法来计算。
下面将介绍两种常见的计算磁场强度的方法。
第一种方法是利用安培定律来计算磁场强度。
安培定律是描述通过电流所产生的磁场的规律。
根据安培定律，一个长度为l、载流量为I的直导线所产生的磁场强度H与电流I和导线距离r的关系是：H = (μ0 * I) / (2 * π * r)其中，μ0为真空中的磁导率，其数值为4π × 10^-7 N/A^2。
根据这个公式，我们可以计算任意位置距离直导线的磁场强度。
第二种方法是利用毕奥-萨伐尔定律来计算磁场强度。
毕奥-萨伐尔定律描述了由电流所产生的磁场的规律。
根据毕奥-萨伐尔定律，一个长度为l、载流量为I的直导线所产生的磁场强度B与电流I、导线距离r以及与导线垂直的单位矢量n的关系是：B = (μ0 * I) / (2 * π * r) * sin(θ)其中, θ为磁场方向与导线方向之间的夹角。
根据这个公式，我们可以计算任意位置距离直导线的磁场强度，并考虑磁场方向与导线的夹角。
需要注意的是，上述的公式适用于直导线产生的磁场，如果是其他形状的磁体或者电流分布不均匀的情况，则需要使用不同的计算方法来求解磁场强度。
另外，对于一些特殊的磁体，如长直导线、无限长螺线管和无限长磁矩等，也有特定的计算公式可以使用。
对于这些特殊情况，可以根据具体问题选择合适的公式进行计算。
在实际应用中，我们可以使用磁场强度计来测量磁场的强度。
磁场强度计是一种仪器，可以测量磁场的强度并将其以数值的形式表示出来。
通过使用磁场强度计，我们可以直接获取到磁场强度的数值，而无需进行复杂的计算。
总结起来，磁场是由磁体或电流所产生的力场，其强度可以通过安培定律或毕奥-萨伐尔定律来计算。
稳恒磁场与强度计算
B 0I 2r
I
B
Bdl 0I cos0dl
L
L2r
dl
or
0 I
2 r
dl
L
0I
L
回路绕向转向逆时针时：
B dl 0I cosdl
L
L 2r
0I
2 r
L dl 0I
与环路绕行方向成右旋关系的电流 对环流的贡献为正，反之为负。
II B
o Rr d l
L
l
如果规定
与 L 绕向成右旋关系 I 0 与 L 绕向成左旋关系 I 0
B2
0I
4R
3 2
3 0I 8R
B34 0R I(cos1cos2)
2
θ1 2 θ2
0I
O
4R
R
BB 1B 2B 3
I1 3
例 求两平行无限长直导线之间的相互作用力？
解 电流 2 处于电流 1 的磁场中
B1
0I1 2a
I1
电流 2 中单位长度上受的安培力
f12 I2B1
0I1I2 2a
电流 （运动电荷）
磁场
电流 （运动电荷）
二. 磁感应强度 B 的定义 (1) B的方向：与小磁针N 极在磁场中某点的稳定指向一致.
q
v
SN
B
F m ax
q
B
v
v//B,F0
v B ,FF m ax
(2) 带电粒子垂直 的B 方向运动时，受磁场作用力最大.
且 Fmax qv
F m a x 大小与 q , v无关 qv
极光 由于地磁场俘获带电粒子而出现的现象
绚丽多彩的极光
在地磁两极附近 由于磁感线与地面垂直 外层空间入射的带 电粒子可直接射入高空大气层内 它们和空气分子的碰撞产生 的辐射就形成了极光
大学物理习题课-稳恒电流的稳恒磁场-2011.6.10
1 5
r r 向上， M垂直 B, 向上，
一根无限长的直圆柱形铜导线， 例5. 一根无限长的直圆柱形铜导线，外包一层相对磁导率为 µr的圆筒形磁介质，导线半径为 R1，磁介质的外半径为 R2。 的圆筒形磁介质， 导线内有电流通过， 磁介质内、 导线内有电流通过 ， 求 ： 磁介质内 、 外的磁场强度和磁感应 强度的分布
大学物理习题课
恒定电流的稳恒磁场
•
电流 电流密度 电动势
电流强度 电流密度
v v j = qnv
(S )
∆q dq I = lim = ∆t →0 ∆ t dt
v r 对任意曲面S： 对任意曲面 ： I = ∫∫ j ⋅ dS
r I 是 j 的通量
v v dqin 电流的连续性方程 ∫∫S j ⋅ dS = − dt v v 电流稳恒条件 ∫∫ j ⋅ dS = 0
I
v × B 1
p -e 3r
用补偿法求p处的磁感应强度： 用补偿法求 处的磁感应强度： 处的磁感应强度
v v 根据 ∫ B⋅ dl = µ0 ∑Ii
L
v v
v • B2
δ
o`
v
得： B = 1
µ0δ r
6
B2 =
µ0δr
88
41µ0δr ∴B = B − B2 = 1 264
v v v v v fm = qv× B = −ev× B
计算得 方向： B = 5.0×10−16 (T) 方向：垂直于纸面向里
例2：空气中有一半径为 的“无限长”直圆柱金属导体，竖直 ：空气中有一半径为r的 无限长”直圆柱金属导体， 的圆柱空洞， 线oo`为中心轴线 ，在圆柱体内挖一个直径为 r 的圆柱空洞， 为中心轴线 空洞侧面与oo`相切，在未挖洞部分通以均匀分布的电流I，方 空洞侧面与 相切，在未挖洞部分通以均匀分布的电流 ， 相切 向沿oo`向下，如图所示。在距轴线 处有一电子 电量为-e） 处有一电子（ 向沿 向下，如图所示。在距轴线3r处有一电子（电量为 ） 向下 o 沿平行于oo`轴方向 在中心轴线oo` 轴方向， 沿平行于 轴方向，在中心轴线 r/2
大学物理稳恒磁场
B2
0
r
r2 R2
I
rR
I
0I rR p r
B20R I2r rR
rp
B 0I rR 2r
B
无限长圆柱导体电流外面的磁场与电流
都集中在轴上的直线电流的磁场相同
.
R
r
无限长通电柱面
B2r 0 rR
0I rR p r I
B0 rR
rp
B 0I rR 2r
B
思考：有人说：“环路不环绕
电流时，环路上磁场必处处为
o
( D ) 20I R
B
( E ) 20I 8R
.
[A]
5.如图所示，电流由长直导线 1 经 a 点流 入电阻均匀分布的正方形线框，再由 b 点 流出，经长直导线 2 返回电源（导线 1、2 的延长线均通过 o 点）。设载流导线 1、2 和正方形线框在框中心o 点产生的磁感应 强度分别用 B1、B2、B3 表示，则 o 点的感 应强度大小
单位长度的电流）到处均匀。大小为 j
解：视为无限多平行
长直电流的场。 B
p
分析场点p的对称性
B
因为电流平面是无限大，故与电流平面等距离的 各点B的大小相等。在该平面两侧的磁场方向相反。
.
作一安培回路如图： bc和 da两边被电流平 面等分。ab和cd 与电 流平面平行,则有
L B d lB 2 lojl
(A )BR2B r. (B)BRBr. (C )2BRB r. (D )BR4Br.
.
[B]
4.两半径为R的相同导体细圆环,互相垂直放 置,且两接触点A、B连线为环的直径,现有 电流1沿AB连线方向由A端流入,再由 B端流 出,则环中心处的磁感应强度大小为:
稳恒磁场的安培环路定理公式
稳恒磁场的安培环路定理公式稳恒磁场的安培环路定理公式揭示了电流在磁场中所受到的力和磁感应强度之间的关系。
这个定理在物理学中扮演着重要的角色。
本文将以通俗易懂的方式介绍这个定理的公式以及其背后的物理原理，希望能够给读者带来指导意义。
安培环路定理的公式是通过一条封闭的路径来描述电流在磁场中所受到的力的总和。
这个路径被称为安培环路，通常采用一个简单的闭合曲线来表示。
具体而言，公式可以表达为：$\sum\overrightarrow{B} \cdot \overrightarrow{dl} = \mu_0 \cdotI_{enc}$，其中$\sum \overrightarrow{B} \cdot\overrightarrow{dl}$表示安培环路上磁感应强度与微小路径元素的内积之和，$\mu_0$是真空中的磁导率，$I_{enc}$表示通过安培环路所围成的面积的电流。
从这个公式可以看出，磁感应强度与路径元素之间的内积是电流所受到的力的量度。
如果磁感应强度和路径元素之间的内积为正值，那么电流将受到一个向内的力；反之，如果内积为负值，电流将受到一个向外的力。
这里需要注意的是，安培环路定理只对稳恒磁场成立，也就是说磁场的强度和方向在空间中不发生变化。
安培环路定理的公式可以通过一个具体的例子来更加生动地说明。
假设有一根直导线通有电流$I$，而周围存在一个磁场$\overrightarrow{B}$。
我们可以通过一个半径为$r$的圆形安培环路来观察这个过程。
根据公式，我们可以计算出磁感应强度在安培环路上的线积分。
在这个例子中，由于磁场的方向与路径元素的方向相同，内积将永远为正值。
因此，电流在环路上将受到一个向内的力。
这个力的大小可以由公式计算得出。
安培环路定理不仅在理论上有重要意义，它还在实际中广泛应用。
例如，当我们需要设计电磁铁时，可以根据安培环路定理来确定所需的电流和磁感应强度，从而使电磁铁能够产生所需要的磁场。
稳恒磁场的安培环路定理
稳恒磁场的安培环路定理安培环路定理是电磁学中的一个重要定理，它描述了磁场的产生和磁场的作用。
在稳恒磁场中，安培环路定理可以用来计算磁场的强度和方向，为我们研究磁场的性质提供了重要的工具。
安培环路定理的基本原理是磁场的产生和磁场的作用是相互关联的。
在稳恒磁场中，磁场的产生是由电流所产生的磁场所引起的，而磁场的作用则是通过磁场对电流的作用来实现的。
因此，安培环路定理可以用来计算磁场的强度和方向，从而帮助我们更好地理解磁场的性质。
安培环路定理的表述是：在任意闭合路径上，磁场的线积分等于该路径所包围的电流的代数和的乘积。
这个定理的数学表达式为：∮B·dl=μ0I其中，B表示磁场的强度，l表示路径的长度，μ0表示真空中的磁导率，I表示路径所包围的电流的代数和。
这个定理的意义是，磁场的强度与路径所包围的电流的代数和成正比，与路径的形状无关。
这意味着，我们可以通过测量路径所包围的电流的代数和和路径的长度来计算磁场的强度和方向。
在实际应用中，安培环路定理可以用来计算磁场的强度和方向。
例如，在一个长直导线中，电流的方向是垂直于导线的方向，因此，磁场的方向是沿着导线的方向。
如果我们想要计算导线周围的磁场强度，我们可以选择一个圆形路径，使得路径的中心点位于导线的中心，然后测量路径所包围的电流的代数和和路径的长度，就可以计算出磁场的强度和方向。
在另一个例子中，我们可以考虑一个长直螺线管，它是由一根长直导线绕成的。
在这种情况下，磁场的方向是沿着螺线管的轴线方向，因此，我们可以选择一个圆形路径，使得路径的中心点位于螺线管的轴线上，然后测量路径所包围的电流的代数和和路径的长度，就可以计算出磁场的强度和方向。
安培环路定理是电磁学中的一个重要定理，它描述了磁场的产生和磁场的作用。
在稳恒磁场中，安培环路定理可以用来计算磁场的强度和方向，为我们研究磁场的性质提供了重要的工具。
通过应用安培环路定理，我们可以更好地理解磁场的性质，从而更好地应用磁场的知识。
稳恒磁场
安培定律
一、安培力
安培力:电流元在磁场中受到的磁力. 安培力:电流元在磁场中受到的磁力. 一个自由电子受的洛仑兹力为: 一个自由电子受的洛仑兹力为
f 洛 = qv × B = −ev × B
电流元所受磁力: 电流元所受磁力
方向： 方向：×
v
dl
B
I
设截面积为S,单位体积电子数为 设截面积为 单位体积电子数为n 单位体积电子数为
1 2 m = NISn = NI πR n 2
方向:与 B 成600夹角. 夹角. 方向: (2)此时线圈所受力矩的大小为: )此时线圈所受力矩的大小为:
)60
0
B
3 2 πR M = mB sin60 = NIB 4 方向: m× B 方向: ×
0
n
即垂直于 B向上,从上往下俯视，线圈是逆时针转动。 向上,从上往下俯视，线圈是逆时针转动。
1T = 1N ⋅ S ⋅ m−1 ⋅ C−1
磁通量
一、磁力(感)线 磁力( 直线电流的磁力线
磁场的高斯定理
圆电流的磁力线
通电螺线管的磁力线
I
I
I
I
通量(通过一定面积的磁力线数目) 二、磁通量(通过一定面积的磁力线数目)
v v dΦ = B ⋅ dS
v v Φ = ∫s B ⋅ dS
单位
1Wb= 1T ⋅ m
I
该式对任意形状的线圈都适用. 该式对任意形状的线圈都适用.
例1如图，求圆心O点的 B . 如图，求圆心 点的 I O
• × R
B=
µ0 I
4R
I
O• •
R
B=
µ0 I
8R
R
• •O
第10章-稳恒磁场1
§10.5 磁场对运动电荷和载流导线的作用
运动电荷所受到的磁场力称为洛伦兹力； 电流所受到的磁场力称为安培力.
一、洛伦兹力
荷兰物理学家洛仑兹从实验总结出运动电荷所受到的磁场力其大小和方向可用下式表示
1.粒子速度
u0
2.粒子速度
*
u0
Fm=qu0 B
回转半径
回转周期
回转频率
磁流体发电原理图
+ + + + + + + +
－ － － － － － －
原理：处于高温、高速的等离子态流体通过耐高温材料制成的导电管时，如果在垂直于气流的方向上加上磁场，则气体中的正负离子，由于受到洛仑兹力的作用，将分别向与Ｖ和Ｂ都相垂直的两个相反的方向偏转，结果在导体管两侧的电极上产生电势差。导电的气体（液体）有霍尔效应。
*
引言
§10.1 电流 电流密度
一、电流强度
单位时间内通过某截面的电量。
大小：
单位：安培（A）
方向：规定为正电荷运动方向。
*
I
方向：
单位： A·m－2
若ds的法线n与j成角θ,则通过ds的电流
即电流强度等于电流密度的通量。
二、电流密度 描述导体内各点的电流分布情况
*
电流连续方程
*
恒定电流
磁场中某点处磁感应强度的方向与该点处试验线圈在稳定平衡位置时的法线方向相同；磁感应强度的量值等于具有单位磁矩的试验线圈所受到的最大磁力矩.
*
三、磁场中的高斯定理
1.磁感应线(磁力线) 磁力线切线方向为该点磁场方向。
定量地描述磁场强弱,B大小定义为：
实验中电流磁力线：