实验报告偏振光学实验
实 验 报 告 姓名： ***** 班级： ***** 学号： ***** 实验成绩： 同组姓名：**** 实验日期：***** 指导教师： 批阅日期： 偏振光学实验 【实验目的】 1．观察光的偏振现象，验证马吕斯定律； 2．了解1 / 2 波片、1 / 4 波片的作用； 3．掌握椭圆偏振光、圆偏振光的产生与检测。 【实验原理】 1．光的偏振性 光是一种电磁波，由于电磁波对物质的作用主要是电场，故在光学中把电场强度E 称为光矢量。在垂直于光波传播方向的平面内，光矢量可能有不同的振动方向，通常把光矢量保持一定振动方向上的状态称为偏振态。如果光在传播过程中，若光矢量保持在固定平面上振动，这种振动状态称为平面振动态，此平面就称为振动面（见图１）。此时光矢量在垂直与传播方向平面上的投影为一条直线，故又称为线偏振态。若光矢量绕着传播方向旋转，其端点描绘的轨道为一个圆，这种偏振态称为圆偏振态。如光矢量端点旋转的轨迹为一椭圆，就成为椭圆偏振态（见图2）。
2．偏振片 虽然普通光源发出自然光，但在自然界中存在着各种偏振光，目前广泛使用的偏振光的器件是人造偏振片，它利用二向色性获得偏振光（有些各向同性介质，在某种作用下会呈现各向异性，能强烈吸收入射光矢量在某方向上的分量，而通过其垂直分量，从而使入射的自然光变为偏振光，介质的这种性质称为二向色性。）。
偏振器件即可以用来使自然光变为平面偏振光——起偏，也可以用来鉴别线偏振光、自然光和部分偏振光——检偏。用作起偏的偏振片叫做起偏器，用作检偏的偏振器件叫做检偏器。实际上，起偏器和检偏器是通用的。
3．马吕斯定律 设两偏振片的透振方向之间的夹角为α，透过起偏器的线偏振光振幅为A0，则透过检偏器
的线偏振光的强度为I 式中I0 为进入检偏器前（偏振片无吸收时）线偏振光的强度。 4．椭圆偏振光、圆偏振光的产生；1/2 波片和1/4 波片的作用 当线偏振光垂直射入一块表面平行于光轴的晶片时，若其振动面与晶片的光轴成α角，该线偏振光将分为e 光、o 光两部分，它们的传播方向一致，但振动方向平行于光轴的e 光与振动方向垂直于光轴的o 光在晶体中传播速度不同，因而产生的光程差为
位相差为 式中ne 为e 光的主折射率，no 为o 光的主折射率（正晶体中，δ ＞0，在负晶体中δ ＜0）。d 为晶体的厚度，如图4 所示。当光刚刚穿过晶体时，此两光的振动可分别表示如下：
式中 轨迹方程
原理图 全波片 1/2 波片 1/4 波片 【实验数据记录、实验结果计算】 说明：以下的所有测量数据中，电流的单位为 ，角度的单位为角度。 1． 验证马吕斯定律 角度 0 6 12 18 24 30 36 42 1 0.989074 0.956773 0.904509 0.834566 0.75 0.654509 0.552265 电流 0.209 0.206 0.201 0.190 0.175 0.157 0.137 0.115 角度 48 54 60 66 72 78 84 90 0.447736 0.345492 0.250001 0.165435 0.095492 0.043228 0.010926 0 电流 0.094 0.071 0.052 0.034 0.018 0.007 0.000 0.000 角度 96 102 108 114 120 126 132 138 0.010926 0.043227 0.095491 0.165433 0.249998 0.34549 0.447734 0.552262 电流 0.000 0.007 0.018 0.033 0.049 0.069 0.092 0.113 角度 144 150 156 162 168 174 180 0.654506 0.749998 0.834564 0.904507 0.956772 0.989073 1 电流 0.137 0.156 0.176 0.191 0.202 0.209 0.209
作的函数图像： Origin的数据分析： Linear Regression through origin for DATA2_B: Y = B * X Parameter Value Error ------------------------------------------------------------ A 0 -- B 0.20928 4.62343E-4 ------------------------------------------------------------ R SD N P ------------------------------------------------------------ 0.999910.00162 31 <0.0001 ------------------------------------------------------------ 从以上的分析可知，电流大小I关于两偏振片的夹角余弦的平方的数据点的直线拟合的相关系数r=0.99191 ，可知实际测得的数据点与理论值匹配。
2． 线偏振光通过1/2 波片时的现象和1/2 波片的作用 1/2 波片转过角度 初始 10 20 30 40 50 60 70 80 90 检偏器A 转过角度 0 18 38 58 80 100 120 140 --- --- 检偏器的角度差 --- 18 20 20 22 20 20 20 --- --- 说明：最后两个数据没测，是因为在做的时候一时疏忽了，最后想要补做时，时间已晚，老师建议我们不做了。
检偏器的平均角度差 度 由上面的数据可以明显地看出，1/2 波片每转10度，检偏器就需要转20度，与理论值吻合。
观察：检偏片固定，将1/2 波片转过360°，能观察到4次消光；1/2 波片固定，将检偏片
转过360°，能观察2次消光。由此分析线偏振光通过1/2 波片后，光的偏振状态是：光的偏振面偏离原来的角度是波片光轴偏离角度的2倍。
3． 用1/4 波片产生圆偏振光和椭圆偏振光 波片转20度 角度 0 10 20 30 40 50 60 70 电流 0.032 0.022 0.016 0.018 0.027 0.041 0.059 0.078 角度 80 90 100 110 120 130 140 150 电流 0.097 0.114 0.126 0.132 0.130 0.122 0.108 0.090 角度 160 170 180 190 200 210 220 230 电流 0.070 0.051 0.034 0.023 0.017 0.020 0.029 0.044 角度 240 250 260 270 280 290 300 310 电流 0.065 0.085 0.105 0.123 0.134 0.138 0.136 0.125 角度 320 330 340 350 360 电流 0.110 0.090 0.069 0.050 0.032 作角度与电流的极坐标函数图：I~ 在此基础上作振幅与角度的函数图：A~ 分析：可以看出，该极坐标函数图象成“双椭圆饼”形，在检偏器所转的0~360度之间，共达到两次消光，两次最大值，这正是椭圆偏振光的长轴和短轴的位置。实验数据图中可以看出，图像少有倾斜，在20度和200度左右达到真正消光，这是因为初始角度原因。
波片转45度 角度 0 10 20 30 40 50 60 70 电流 0.081 0.081 0.080 0.079 0.078 0.076 0.074 0.071 角度 80 90 100 110 120 130 140 150 电流 0.070 0.069 0.070 0.069 0.070 0.072 0.073 0.075 角度 160 170 180 190 200 210 220 230 电流 0.078 0.080 0.082 0.084 0.084 0.083 0.082 0.080 角度 240 250 260 270 280 290 300 310 电流 0.078 0.076 0.074 0.073 0.072 0.072 0.072 0.073 角度 320 330 340 350 360 电流 0.074 0.076 0.077 0.079 0.081 作角度与电流的极坐标函数图：I~ 在此基础上作振幅与角度的函数图：A~ 分析：从图像中可以看出，函数形状成近乎圆的椭圆，理论上应该是圆，还是非常接近理论值。数据在110度和290度左右但到最小值，在20度和200左右达到最大值，这正是椭圆偏振光的长轴和短轴的位置。误差会在后面误差分析部分讨论。
【对实验结果中的现象或问题进行分析、讨论】 1. 在做验证马吕斯定律的实验时，由于第一遍测量时出错，导致实验的重做，所以在预习报告上有大量修改的痕迹。但是，最后得到的结果非常准确，拟合度极高，也使得多花去的时间很值得。
2. 在这里我想重点讨论以下这个实验的一个误差。上面的种种实验皆反映了在消光点的角度误差，而且这个误差不小。误差现象为：在消光点附近的10度左右的范围内，电流计的示数皆为0，所以无法准确地找出消光点的角度。所以实验作出的函数图都有一定的倾斜。
在这里提出自己认为可以在一定程度上消除这个误差的方法：缓缓旋转检偏器，记下电流值为0的区间，取这个区间的中点为消光点。
3. 误差来源还有旋转的转向误差，这是由于齿轮之间的间隙引起的。误差避免方法：只朝同一方向旋转。
4. 手电筒一类的误差：用手电在照波片或检偏器上的刻度时，会导致进入检测器的光强增大，导致电流值增大；手在旋转波片或检偏器时容易将入射光挡住，导致进入检测器的光强减小。误差避免方法：每次测量电流时，使手和手电远离测量装置。
5. 上面的A~图中的A不是实际的A值，而是A的一个固定的倍数，改图的作用仅仅是反映偏振光的振幅随着检偏器的角度的相对变化。
【附页】 思考题 1．求下列情况下理想起偏器和理想检偏器两个光轴之间的夹角为多少？ （1）透射光是入射自然光强的1/3。 （2）透射光是最大透射光强度的1/3。 答：（1）因为自然光通过偏振片后，光强减为原来的一半，所以 得， 。 （2）直接有马吕斯定律： 得 。
偏振光实验报告
A4.45643E-49.67988E-4
B0.997190.00156
------------------------------------------------
RSDNP
------------------------------------------------
RSDNP
-----------------------------------------
0.999960.0039310<0.0001
-----------------------------------------
（2） 时：
图的说明如下：
Y = A + B * X
ParameterValueError
2、测量半导体激光器的偏振度
在管1上套上起偏器P1，将量程选择4档开关打到第4档，（将起偏器竖直方向调到0），旋转起偏器找到光强最强的位置，记录角度和光强值Imax。再将起偏器旋转90，记录角度和光强值Imin。根据公式计算激光的偏振度P：
（4）
3、验证马吕斯定律
检流计仍放在4档，在测量过程中也不要换档。将起偏器放在光强最强的位置，在管2另一端套上检偏器P2并使竖直方向为0。然后旋转检偏器P2使检流计的光强最小（仍在4档可以调为0）。此时可以认为P1与P2偏振方向的夹角为90，记录此时P2偏振方向的绝对角度值、相对角度值和光强值I，以后每隔10记录一次，直到P1与P2偏振方向的夹角为-90，I0为P1与P2偏振方向的夹角为0时的光强值，作出I/I0cos2的关系曲线（090，0-90各一条，用最小二乘法求出斜率和截距，根据马吕斯定律斜率应为1，截距应为0，分析实验的误差）。
偏振光实验报告结论
偏振光实验报告结论篇一：实验报告--偏振光学实验实验报告姓名： ***** 班级： ***** 学号： *****实验成绩：同组姓名：**** 实验日期：***** 指导教师：批阅日期：偏振光学实验实验目的1．观察光的偏振现象，验证马吕斯定律； 2．了解1 / 2 波片、1 / 4 波片的作用；3．掌握椭圆偏振光、圆偏振光的产生与检测。
实验原理1．光的偏振性光是一种电磁波，由于电磁波对物质的作用主要是电场，故在光学中把电场强度 E 称为光矢量。
在垂直于光波传播方向的平面内，光矢量可能有不同的振动方向，通常把光矢量保持一定振动方向上的状态称为偏振态。
如果光在传播过程中，若光矢量保持在固定平面上振动，这种振动状态称为平面振动态，此平面就称为振动面（见图１）。
此时光矢量在垂直与传播方向平面上的投影为一条直线，故又称为线偏振态。
若光矢量绕着传播方向旋转，其端点描绘的轨道为一个圆，这种偏振态称为圆偏振态。
如光矢量端点旋转的轨迹为一椭圆，就成为椭圆偏振态（见图2）。
2．偏振片虽然普通光源发出自然光，但在自然界中存在着各种偏振光，目前广泛使用的偏振光的器件是人造偏振片，它利用二向色性获得偏振光（有些各向同性介质，在某种作用下会呈现各向异性，能强烈吸收入射光矢量在某方向上的分量，而通过其垂直分量，从而使入射的自然光变为偏振光，介质的这种性质称为二向色性。
）。
偏振器件即可以用来使自然光变为平面偏振光——起偏，也可以用来鉴别线偏振光、自然光和部分偏振光——检偏。
用作起偏的偏振片叫做起偏器，用作检偏的偏振器件叫做检偏器。
实际上，起偏器和检偏器是通用的。
3．马吕斯定律设两偏振片的透振方向之间的夹角为α，透过起偏器的线偏振光振幅为A0，则透过检偏器的线偏振光的强度为I式中I0 为进入检偏器前（偏振片无吸收时）线偏振光的强度。
4．椭圆偏振光、圆偏振光的产生；1/2 波片和1/4 波片的作用当线偏振光垂直射入一块表面平行于光轴的晶片时，若其振动面与晶片的光轴成α角，该线偏振光将分为e 光、o 光两部分，它们的传播方向一致，但振动方向平行于光轴的 e 光与振动方向垂直于光轴的o 光在晶体中传播速度不同，因而产生的光程差为位相差为式中ne 为e 光的主折射率，no 为o 光的主折射率（正晶体中，δ＞0，在负晶体中δ＜0）。
偏振光实验的报告doc
偏振光实验的报告 .doc 偏振光实验报告一、实验目的1.了解偏振光的概念及其产生方法；2.掌握偏振光的检验方法；3.研究不同物质对偏振光的旋转特性。
二、实验原理偏振光是指光矢量在传播过程中保持一定方向的光。
自然光经过某些物质或光学器件的作用后，可以获得偏振光。
本实验通过研究不同物质对偏振光的旋转特性，进一步了解偏振光的性质。
三、实验仪器与材料1.激光笔；2.偏振片；3.1/4波片；4.玻璃片；5.糖水；6.盐水。
四、实验步骤1.激光笔发出的光通过偏振片，观察并记录光强变化；2.将1/4波片置于偏振片与激光笔之间，观察并记录光强变化；3.将玻璃片、糖水、盐水分别置于偏振片与激光笔之间，观察并记录光强变化；4.分析实验数据，得出结论。
五、实验数据与分析1.激光笔发出的光通过偏振片后，光强明显减弱，说明激光笔发出的光为自然光，经过偏振片后变为线偏振光。
2.将1/4波片置于偏振片与激光笔之间，光强无明显变化，说明1/4波片对线偏振光的旋转角度为45°，不改变光的偏振状态。
3.将玻璃片置于偏振片与激光笔之间，光强略有减弱，说明玻璃片对线偏振光的旋转角度较小。
4.将糖水置于偏振片与激光笔之间，光强明显减弱，说明糖水对线偏振光的旋转角度较大。
5.将盐水置于偏振片与激光笔之间，光强几乎完全消失，说明盐水对线偏振光的旋转角度接近90°，使光的偏振状态发生巨大改变。
根据实验数据可知，不同物质对线偏振光的旋转角度不同，其中盐水对线偏振光的旋转角度最大，糖水次之，玻璃片最小。
这说明不同物质对光的折射率不同，导致对偏振光的旋转角度也不同。
折射率越大的物质对偏振光的旋转角度越大。
六、实验结论1.本实验通过研究不同物质对偏振光的旋转特性，进一步了解了偏振光的性质。
实验结果表明，不同物质对线偏振光的旋转角度不同，折射率越大的物质对偏振光的旋转角度越大。
2.本实验采用的激光笔、偏振片、1/4波片等仪器和材料性能稳定，操作简单方便，能够较好地完成实验任务。
大学物理实验报告系列之偏振光的分析
大学物理实验报告系列之偏振光的分析标准化管理部编码-[99968T-6889628-J68568-1689N]【实验名称】偏振光的分析【实验目的】1．观察光的偏振现象，巩固理论知识，加深对光的偏振现象的认识。
2．学习直线偏振光的产生与检验方法，了解圆偏振光和正椭圆偏振光的产生和定性检验方法。
【实验仪器】He-Ne激光器、光具座、偏振片（两块）、的1/4波片（两块）、玻璃平板及刻度盘、白屏等。
【实验原理】1．光的偏振状态偏振是指振动方向相对于波的传播方向的一种空间取向作用。
它是横波的重要特性。
光在传播过程中，若电矢量的振动只局限在某一确定平面内，这种光称为直线偏振光，又叫平面偏振光（因其电矢量的振动在同一平面内）；若光波电矢量的振动随时间作有规律的改变，即电矢量的末端在垂直于光传播方向的平面上的轨迹是圆或椭圆，这样的光称为圆偏振光和椭圆偏振光；若光波电矢量的振动只在某一确定的方向上占优势，而在和它正交的方向上最弱，各方向的振动无固定的位相关系，这种光称为部分偏振光。
2.直线光，圆偏光，椭圆偏振光的产生。
【实验内容】1．测定玻璃对激光波长的折射率 2．产生并检验圆偏振光 3．产生并检验椭圆偏振光【数据表格与数据记录】现象：两次最亮，两次消光。
结论：圆偏振光如果使检偏器的透振方向与暗方向平行，1/4波片与检偏器透振方向垂直或平行。
现象：两次亮光，两次消光 结论：椭圆偏振光现象：两最亮，两次消光 结论：线偏振光【小结与讨论】1. 实验测的了时玻璃对空气的折射率为。
2. 单色自然光经过起偏器和检偏器，旋转检偏器一周，发现光电流相应出现两次消光现象，是分析其原因。
答：当检偏器的偏振化的方向和检偏器的偏振化的方向为2π和3π时，根据马吕斯定律θ20cos I I =可知，出现两次光强为零的情况，即光电流出现了2次消光现象。
3.自己设计实验进行了几种偏振光的检验的工作，搞清了几种偏振光的区别，以及怎样得到他们。
偏振光实验报告
实验1. 验证马吕斯定律实验原理：某些双折射晶体对于光振动垂直于光轴的线偏振光有强烈吸收，而对于光振动平行于光轴的线偏振光吸收很少(吸收o 光，通过e 光)，这种对线偏振光的强烈的选择吸收性质，叫做二向色性。
具有二向色性的晶体叫做偏振片。
偏振片可作为起偏器。
自然光通过偏振片后，变为振动面平行于偏振片光轴(透振方向)，强度为自然光一半的线偏振光。
如图1、图2所示：图1中靠近光源的偏振片1P 为起偏器，设经过1P 后线偏振光振幅为0A （图2所示），光强为I 0。
2P 与1P 夹角为θ,因此经2P 后的线偏振光振幅为θcos 0A A =，光强为θθ20220cos cos I A I ==,此式为马吕斯定律。
实验数据及图形：P 1 P 2 线偏光 单色自然光 线偏光 图1 P 1 P 2A 0 A 0cos θ θ 图2从图形中可以看出符合余弦定理，数据正确。
实验2.半波片，1/4波片作用实验原理：偏振光垂直通过波片以后，按其振动方向（或振动面）分解为寻常光（o 光）和非常光（e 光）。
它们具有相同的振动频率和固定的相位差（同波晶片的厚度成正比），若将它们投影到同一方向，就能满足相干条件，实现偏振光的干涉。
分振动面的干涉装置如图3所示，M 和N 是两个偏振片，C 是波片，单色自然光通过M 变成线偏振光，线偏振光在波片C 中分解为o 光和e 光，最后投影在N 上，形成干涉。
考虑特殊情况，当M ⊥N 时，即两个偏振片的透振方向垂直时，出射光强为：)cos 1)(2(sin 420δθ-=⊥I I ；当M ∥N 时，即两个偏振片的透振方向平行时，出射光强为：M N图3 分振动面干涉装置I 0 波片 偏振片 偏振片单色自然光)cos cos sin 2cos sin 21(222220//δθθθθ+-=I I 。
其中θ为波片光轴与M 透振方向的夹角，δ为o 光和e 光的总相位差（同波晶片的厚度成正比）。
偏振光实验报告
偏振光实验陈述实验1. 验证马吕斯定律实验道理：某些双折射晶体对于光振动垂直于光轴的线偏振光有强烈接收,而对于光振动平行于光轴的线偏振光接收很少(接收o 光,经由过程e 光),这种对线偏振光的强烈的选择接收性质,叫做二向色性.具有二向色性的晶体叫做偏振片.偏振片可作为起偏器.天然光经由过程偏振片后,变成振动面平行于偏振片光轴(透振偏向),.如图1.图2所示：1P 为起偏器,设经事后1P 线偏振光振I 0.2P 与1P 夹角为θ,是以经2P 后的线偏振光振幅为θcos 0A A =,光强为θθ20220cos cos I A I ==,此式为马吕斯定律.实验数据及图形：从图形中可以看出相符余弦定理,数据精确.实验2.半波片,1/4波片感化实验道理：偏振光垂直经由过程波片今后,按其振动偏向（或振动面）分化为平常光（o 光）和异常光（e 光）.它们具有雷同的振动频率和固定的相位差（同波晶片的厚度成正比）,若将它们投影到统一偏向,就能知足相关前提,实现偏振光的干预.P 1 P 2图1 P A 0 θ 图2分振动面的干预装配如图3所示,M 和N 是两个偏振片,C 是波片,单色天然光经由过程M 变成线偏振光,线偏振光在波片C 平分化为o 光和e 光,最后投影在N 上,形成干预.,出射光强为：=⊥I 即两个偏振片的透振偏向平行时,出射光强为：)cos cos sin 2cos sin 21(222220//δθθθθ+-=I I .个中θ为波片光轴与M 透振偏向的夹角,δ为o 光和e 光的总相位差（同波晶片的厚度成正比）.转变θ.δ中的任何一个都可以转变屏幕上的光强.当δ=（2k+1）π（1/2波片）时,cos δ=-1,θ22sin 20I I =⊥,出射光强最大,2)21(sin 20//θ-=I I ,出射光强最小;当δ=[（2k+1）π]/2（1/4波片）时,cos δ=0,)2(sin 420θI I =⊥,)2sin 2(420//θ-=I I . 特别地,运用1/4波片我们还可以得到圆偏振光和椭圆偏振光.当θ=45度时,得到圆偏振光,此时让偏振片N 扭转一周,屏幕上光强不变.一般情形下,得到的是椭圆偏振光,让偏振片N 扭转一周,屏幕上的光斑“两明两暗”.实验成果：半波片实验数据表：1/4波片实验数据：结论：线偏振光经由过程1/4波片后可能变成圆偏振光,椭圆偏振图3 分振动面干预装配 波片 偏振片 偏振片光也有可能仍是线偏振光.实验3. 旋光效应实验道理：线偏振光经由过程某些物资的溶液后,偏振光的振动面将扭转必定的角度,这种现象称为旋光现象.扭转的角度称为该物资的旋光度.通经常运用旋光仪来测量物资的旋光度.溶液的旋光度与溶液中所含旋光物资的旋光才能.溶液的性质.溶液浓度.样品管长度.温度及光的波长等有关.当其它前提均固准时,旋光度与溶液浓度C 呈线性关系即C βθ= (5-1) 比例常数与物资旋光才能.溶剂性质.样品管长度.温度及光的波长等有关,C 为溶液的浓度.物资的旋光才能用比旋光度即旋光率来器量,旋光率用下式暗示：[]C l t⋅=θαλ(5-2)(5-2)式中,右上角的t 暗示实验时温度(单位：℃),是指旋光仪采取的单色光源的波长(单位：nm),θ为测得的旋光度(0),l 为样品管的长度(单位：dm),C 为溶液浓度(单位：g/100mL).由(5-2)式可知：偏振光的振动面是跟着光在旋光物资中向进步行而逐渐扭转的,因而振动面转过角度θ透过的长度l 成正比.振动面转过的角度θ不但与透过的长度l 成正比,并且还与溶液浓度C 成正比[14].假如已知待测溶液浓度C 和液柱长度l,只要测出旋光度θ就可以盘算出旋光率.假如已知液柱长度为l 固定值,可依次转变溶液的浓度C,就可以测得响应旋光度θ.并作旋光度与浓度的关系直线θ~C,从直线斜率.液桩长度l 及溶液浓度C,可盘算出该物资的旋光率;同样,也可以测量旋光性溶液的旋光度θ,肯定溶液的浓度C.旋光性物资还有右旋和左旋之分.当面临光射来偏向不雅察,假如振动面按顺时针偏向扭转,则称右旋物资;假如振动面向逆时针偏向扭转,称左旋物资.测量葡萄糖水溶液的浓度将已经设置装备摆设好的装有不合的容积克浓度(单位：g/100mL)的葡萄糖.水溶液的样品管放到样品架上,测出不合浓度C 下旋光度值.并同时记载测量情形温度和记载激光波长葡萄糖水溶液的浓度配制成C 0.C 0/2.C 0/4.C 0/8,0(纯水,浓度为零),共5种试样,浓度C0取30%阁下为宜.分离将不必浓度溶液注入雷同长度的样品试管中.测量不合浓度样品的旋光度(多次测量取平均).用最小二乘法对旋光度.溶液浓度进行直线拟合(可以将C 0作为1个单位斟酌),盘算出葡萄糖的旋光率.也可以以溶液浓度为横坐标,旋光度为纵坐标,绘出葡萄糖溶液的旋光直线,由此直线斜率代入公式(5-2),求得葡萄糖的旋光率t0650][ .数据记载及处理图形：实验4. 光弹效应光弹性实验是运用光学办法研讨受力构件中应力散布情形的实验,在光测弹性仪长进行,先器具有双折射机能的透明材料制成和实际构件外形类似的模子,受力后,以偏振光透过模子,因为应力的消失,产生光的临时双折射现象,再透过剖析镜后产生光的干预,在屏幕上显示出具有明暗条纹的映象,依据它即可推算出构件内的应力散布情形,所以这种办法对外形庞杂的构件尤为实用.光弹性实验办法是一种光学的应力测量办法,因为测量是全域性的,所以具有直不雅性强,能有用而精确地肯定受力模子各点的主应力差和主应力偏向,并能盘算出各点的主应力数值.尤其对构件应力分散系数的肯定,光弹性实验法显得特别便利和有用.工程实际中有许多构件,例如工业中的各类机械零件,它们的外形很不规矩,载荷情形也很庞杂,对这些构件的应力进行理论剖析有时异常艰苦,往往须要实验的办法来解决,光弹性实验就是个中比较直不雅有用的一种解决办法.实验道理光弹性实验是运用光学办法研讨受力构件中应力散布情形的实验,在光测弹性仪长进行,先器具有双折射机能的透明材料制成和实际构件外形类似的模子,受力后,以偏振光透过模子,因为应力的消失,产生光的临时双折射现象,再透过剖析镜后产生光的干预,在屏幕上显示出具有明暗条纹的映象,依据它即可推算出构件内的应力散布情形,所以这种办法对外形庞杂的构件尤为实用.图1 光弹性实验的光学效应示意图如图1所示,天然光经由过程偏振器成为平面偏振光（在A1平面中）,平面偏振光垂直地射在模子上某一O 点,假如模子未受力,则光线通事后并没有转变,但假如O 点有应力,这时将消失临时双折射现象,假如图O 点的二个主应力1σ和2σ偏向已知,则平面偏振光经由过程受力模子O 点后,分化成二个与1σ及2σ偏向一致的平面偏振光,二者之间产生一光程差δ,光程差与主应力差（1σ-2σ）及模子厚度t 成正比,即：式中k 为光学常数,与模子材料及光的性质有关.分化了的二束光线经由过程剖析器后从新在BB 平面内振动,如许就产生光的于涉现象.我们知道由剖析器出来的光线强度个中λ为光的波长,I 为偏振器与模子间偏振光的强度,α为偏振平面A1与主应力1σ的夹角.由上式可见,光强I 为零时有以下四种情形：①I=0,这与实际情形不符,因为只有在无光源时I 才会是零. ② δ=0,由公式)21(σσδ-=kt 可知（1σ-2σ）=0,即1σ=2σ,相符这些前提的点称为各向同性点.假如1σ=2σ=0则称为零应力点,这种点在模子上皆为黑点（因为光强等于零）,例如纯曲折梁上中性轴上各点1σ=2σ=0,故模子中性层处为一条黑线.③sin(2α)=0,即α=n π/2(n=0,1,2,3……)这解释模子上某点主应力偏向与偏振镜光轴重合,模子上也呈黑点,这类黑点构成的持续黑线称为等倾线,等倾线上各点的主应力偏向都雷同,并且偏振镜光轴的偏向也就是主应力的偏向.④0/sin =λπδ,以公式)21(σσδ-=kt 代人,则0)21()/sin(=-σσλπkt ,于是可得图 2 圆偏振光场示意图t nf /21=-σσ (n=0,1,2,3……)上式标明,当模子中某点的主应力差值为f/t 的整数倍时,则此点在模子上呈黑点,当主应力差为f/t 的某统一整数倍的各个暗点,构成持续的黑线称为等差线（在此线上各点的主应力差均相等）.因为应力散布的持续性,等差线不但是持续的,并且它们之间还按必定的次序分列,对应于n=l 的等差线称为一级等差线或称一级条纹,对应于n=2的等差线称为二级等差线或二级条纹,依次类推,个中n 称为条纹序数,以上是依据光源用单色光讲的.假如光源用白光,则模子上具有雷同主应力差的各点则形成色彩雷同的光带,所以这时的等差线又称为等色线.由以上评论辩论可知,依据模子中消失的各向同性点.零应力点.等倾线.等差线（等色线）,借助于一些剖析盘算,就能求出模子中各点应力的大小和偏向.从上述基起源基本理可知,在运用单色光源时,等倾线与等差线都呈黑色,不轻易辨认,为了清除等倾线以获得清楚的等差线图,在光弹性仪两偏振镜之间装上二块1／4波长片,形成圆偏振光场,可把等倾线清除,只剩劣等差线,圆偏振光场如图2所示.图3-1 对径受压圆盘等差线图图3-2 对径受压圆盘等倾线图不雅察对径受压圆盘的等差线和等倾线,分离如图3-1和3-2所示.预备实验：光路调节先将光源.起偏器.检偏器.白屏依次放在导轨上,打开白光光源,细心调节各个器件的高度,使得全部光路高度比较适合.先肯定起偏器为随意率性偏振偏向,然后调节检偏器偏振偏向,使其正交,即经由过程两个偏振片后的光强为最弱.然后调剂两个偏振片的距离.不雅察实验1：不雅察光弹材料光弹特点将光弹材料放入已经调剂好偏振偏向的两偏振片中央,调节光弹材料的高度为适合.不雅察此时白屏的图像.然后拧紧光弹材料固定架上端的螺母,给光弹材料施加应力,不雅察此时白屏的图像,留意等差线（等色线）和等倾线的消失.本实验为验证性实验,没有实验数据.在不雅察进程中出实际验现象即可.实验5. 电光调制实验【实验目标】1、控制晶体电光调制的道理和实验办法;2、学会用实验装配测量晶体的半波电压,绘制晶体特点曲线,盘算电光晶体的消光比和透射率.【仪器和装配】电光调制实验体系由光路与电路两大单元构成,如图1所示：图1 电光调制实验体系构造【实验道理】某些晶体在外加电场的感化下,其折射率随外加电场的转变而产生变更的现象称为电光效应,运用这一效应可以对透过介质的光束进行幅度,相位或频率的调制,构成电光调制器.电光效应分为两种类型：(1) 一级电光 (泡克尔斯一—Pockels) 效应,介质折射率变更正比于电场强度.(2) 二级电光 (克尔一Kerr) 效应,介质折射率变更与电场强度的平方成正比.本实验运用铌酸理（LiNbO3 ）晶体作电光介质,构成横向调制(外加电场与光传播偏向垂直)的一级电光效应.图3 横向电光效应示意图如图3所示,入射光偏向平行于晶体光轴 (Z轴偏向),在平行于X轴的外加电场(E)感化下,晶体的主轴X轴和Y轴绕Z轴扭转45,形成新的主轴X’轴—Y’轴(Z轴不变),它们的感生折射率差为n,它正比于所施加的电场强度E：式中r为与晶体构造及温度有关的参量,称为电光系数.n0为晶体对平常光的折射率.当一束线偏振光从长度为l.厚度为d的晶体中出射时,因为晶体折射率的差别而使光波经晶体后出射光的两振动分量会产生附加的相位差,它是外加电场E的函数：式中为入射光波的波长;同时为测量便利起见,电场强度用晶体两面极间的电压来暗示,即U=Ed.当相位差＝时,所加电压U称为半波电压,它是一个用以表征电光调制电压对相位差影响的重要物理量.由(2)式可见,半波电压U决议于入射光的波长.晶体材料和它的几何尺寸.由(1).(2)式可得：式中0为U＝0时的相位差值,它与晶体材料和切割的方法有关,对加工优越的纯净晶体而言0＝0 .图4为电光调制器的工作道理图.由激光器发出的激光经起偏器P后只透射光波中平行其透振偏向的振动分量,当该偏振光I P垂直于电光晶体的通光概况入射时,如将光束分化成两个线偏振光,经由晶体后其X分量与Y分量的相差为 (U),然后光束再经检偏器A,产生光强为I A的出射光.当起偏器与检偏器的光轴正交(A P)时,依据偏振道理可求得输出光强为：图4 电光调制器工作道理式中x P θθα-=,为P 与X 两光轴间的夹角. 若取＝土45.,这时U 对I A 的调制造用最大,并且再由（3）式可得于是可画出输出光强I A 与相位差 （或外加电压U ）的关系曲线,即I A ~（U ）或I A ~U 如下：图5 光强与相位差（或电压）间的关系由此可见：当(U)＝2k ( 或U ＝2kU ) (k=0,1, 2,)时,I A =0当 (U)＝2k +1或U ＝(2k+1) U 时,I A = I P当 (U)为其它值时, I A 在0~I P 之间变更.因为晶体受材料的缺点和加工工艺的限制,光束经由过程晶体时还会受晶体的接收和散射,使两振动分量传播偏向不完整重合,出射光截面也就不克不及重叠起来.于是,即使在两偏振片处于正交状况,且在 45±=-=x P θθα的前提下,当外加电压U ＝0时,透射光强却不为0,即I A = I min 0U ＝U 时,透射光强却不为I P ,即 I A = I max I P由此须要引入别的两个特点参量：消光比 min max I I M = 透射率 0max I I T =式中,I o 为移去电光晶体后迁移转变检偏器A 得到的输出光强最大值. M 愈大,T 愈接近于1,暗示晶体的电光机能愈佳.半波电压U .消光比M,透光率T 是表征电光介质品德的三个特点参量.从图5可见,相位差在＝/2或(U ＝U /2 )邻近时,光强I A 与相位差 (或电压U) 呈线性关系,故从调制的实际意义上来说,电光调制器的工作点平日就选在该处邻近.图6为外加偏置直流电压与交变电旌旗灯号时间强调制的输出波形图.由图6可见,选择工作点② (U ＝U /2 )时,输出波形最大且不掉真.选择工作点① (U ＝0 ) 或③ (U ＝U )时,输出波形小且轻微掉真,同时输出旌旗灯号的频率为调制频率的两倍.图 6 选择不合工作点时的输出波形工作点的偏置可经由过程在光路中拔出一个／4波片其透光轴平行于电光晶体X轴 (相当于附加一个固定相差＝/2 )作为“光偏置”.但也可以加直流电压来实现.实验数据及结论：I正向偏压：反相偏压：Matlab仿真图：半波电压：U=528V.实验小结：实验的症结在于光路的准直,假如光路不准直,实验将无法完成.实验6. 液晶的电光效应实验道理液晶态是一种介于液体和晶体之间的中央态,既有液体的流淌性.粘度.形变等机械性质,又有晶体的热.光.电.磁等物理性质.液晶与液体.晶体之间的差别是：液体是各向同性的,分子取向无序;液晶分子有取向序,但无地位序;晶体则既有取向序又有地位序. 就形成液晶方法而言,液晶可分为热致液晶和溶致液晶.热致液晶又可分为近晶相.向列相和胆甾相.个中向列相液晶是液晶显示器件的重要材料[13].接着液晶对于晶电的光效应有如下熟悉：液晶分子是在外形.介电常数.折射率及电导率上具有各向异性特点的物资,假如对如许的物资施加电场(电流),跟着液晶分子取向构造产生变更,它的光学特点也随之变更,这就是平日说的液晶的电光效应.液晶的电光效应种类繁多,重要有动态散射型(DS).扭曲向列相型(TN).超扭曲向列相型(STN).有源矩阵液晶显示(TFT).电控双折射(ECB)等.个中运用较广的有：TFT型───重要用于液晶电视.笔记本电脑等高级产品;STN型 2 ───重要用于手机屏幕等中档产品;TN型───重要用于电子表.盘算器.仪器内心.家用电器等中低档产品,是今朝运用最广泛的液晶显示器件.TN 型液晶显示器件显示道理较简略,是STN.TFT等显示方法的基本.本仪器所运用的液晶样品即为TN型.无外电场感化时,因为可见光波长远小于向列相液晶的扭曲螺距,当线偏振光垂直入射时,若偏振偏向与液晶盒上概况分子取向雷同,则线偏振光将随液晶分子轴偏向逐渐扭转90o,平行于液晶盒下概况分子轴偏向射出;若入射线偏振光偏振偏向垂直于上概况分子轴偏向,出射时,线偏振光偏向亦垂直于下概况液晶分子轴;当以其他线偏振光偏向入射时,则依据平行分量和垂直分量的相位差,以椭圆.圆或直线等某种偏振光情势射出.对液晶盒施加电压,当达到某一数值时,液晶分子长轴开端沿电场偏向竖直,电压持续增长到另一数值时,除附着在液晶盒高低概况的液晶分子外,所有液晶分子长轴都按电场偏向进行重分列,TN型液晶盒90o旋光性随之消掉.[13][13]若将液晶盒放在两片平行偏振片之间,其偏振偏向与上概况液晶分子取向雷同.不加电压时,入射光经由过程起偏器形成的线偏振光,经由液晶盒后偏振偏向随液晶分子轴扭转900,不克不及经由过程检偏器;施加电压后,透过检偏器的光强与施加在液晶盒上电压大小的关系见图6-1;个中纵坐标为透光强度,横坐标为外加电压.最大透光强度的10%所对应的外加电压值称为阈值电压(U th),标记了液晶电光效应有可不雅察反响的开端(或称起辉),阈值电压小,是电光效应好的一个重要指标.最大透光强度的90%对应的外加电压值称为饱和电压(U r),标记了获得最大比较度所需的外加电压数值,U r小则易获得优越的显示后果,且下降显示功耗,对显示寿命有利.比较度D r=I max/I min,个中I max为最大不雅察(接收)亮度(照度),I min为最小亮度.陡度β=U r/ U th即饱和电压与阈值电压之比.图6-2 液晶电光效应参考图[13]TN型液晶显示器件构造参考图6-2,液晶盒高低玻璃片的外侧均贴有偏光片,个中上概况所附偏振片的偏振偏向老是与上概况分子取向雷同.天然光入射后,经由偏振片形成与上概况分子取向雷同的线偏振先,入射液晶盒后,偏振偏向随液晶分子长轴扭转900,以平行于下概况分子取向的线偏振光射出液晶盒.若下概况所附偏振片偏振偏向与下概况分子取向垂直(即与上概况平行),则为黑底白字的常黑型,不通电时,光不克不及透过显示器(为黑态),通电时,900旋光性消掉,光可经由过程显示器(为白态);若偏振片与下概况分子取向雷同,则为白底黑字的常白型,如图6-2所示构造.TN-LCD可用于显示数字.简略字符及图案等,有选择的在各段电极上施加电压,就可以显示出不合的图案.实验仪器μW).实验步调在做实验之前须要将实验仪器放置在光学导轨上,光学导轨上依次为：氦氖激光器-偏振片-液晶盒-偏振片-光电探测器(带可调光阑).打开氦氖激光器,调节各元件高度,尽量使激光依次穿过个光学元件中间,最后打在光功率测试仪的探头上.调剂光路,打开光功率测试仪,扭转两片偏振片,可不雅察到光功率计数值大小变更,若最大透射光强小于200μW,可扭转氦氖激光器机身,使最大透射光壮大于200μW最后调节偏振片正交至透射光强值达到最小.打开液晶盒的控制电箱,此时液晶是最黑状况.按一下“调节”按钮,此时液晶为透光状况,此时加在液晶上的电压为 5.1V.此时开端记载光功率测试仪读数,然后逐次按“调节”按钮,每次增长的电压为0.2伏,液晶状况完成一个透光——最黑状况,共有16个档位.最后全黑时的电压为8.4伏.作电光曲线图,纵坐标为透射光强值,横坐标为外加电压值.依据作好的电光曲线,求出样品的阈值电压U th (最大透光强度的10%所对应的外加电压值).饱和电压Ur(最大透光强度的90%对应的外加电压值).比较度D r(D r=I max/I min)及陡度β(β=U r/ U th).演示黑底白字的常黑型TN-LCD.拔掉落液晶盒上的插头,光功率计显示为最小,即黑态;将电压调至8.4V阁下,连通液晶盒,光功率计显示最大数值,即白态.数据记载及处理下图为盘算机模仿出实验数据得出的图形,图形根本相符请求,验证了液晶电光效应.因为在液晶面板的两头参加了两个偏振偏向互相垂直的偏振板.故而实验在电压较低的时刻光壮大,电压较高的时刻光强小.。
偏振光实验报告
偏振光实验报告引言偏振光实验是光学实验中常见的一种实验方法。
通过对光的偏振现象的观察以及相关实验测量，我们可以深入了解光的性质和特点。
本篇报告将介绍我们进行的偏振光实验的详细过程、结果和分析。
实验目的本次实验的目的是通过测量不同角度的偏振片对偏振光的透过和消光现象进行观察，探究偏振片的工作原理以及不同类型的偏振片对光的影响。
实验装置和步骤我们使用了一台光源、一块偏振片、一块旋转台和一块检偏片进行实验。
实验步骤如下：1. 将光源置于实验架上，保证光源与偏振片之间垂直，并打开光源开关，确保光线的稳定。
2. 将旋转台上的偏振片与光源之间保持一定的距离，并逐渐旋转偏振片，注意观察每个角度下所透过的光强度。
3. 将检偏片固定在透射光的路径上，并不断调整其角度，直到观察到最大的透过光强度。
实验结果在实验中，我们观察到不同角度下偏振片对光透过和消光的现象。
当偏振片和检偏片的透过方向一致时，我们观察到光的最大透过强度；当偏振片和检偏片的透过方向垂直时，我们观察到光的最小透过强度，即消光状态。
在旋转偏振片的过程中，我们还观察到透过光强度的变化。
随着偏振片角度的改变，透过光的强度呈现规律性的变化，存在明确的峰值和谷值。
这一现象表明偏振片对光的偏振状态具有显著的影响。
讨论与分析我们根据实验结果可以得出结论：偏振片有选择性地透过特定偏振方向的光。
根据实验中的消光现象以及透过光强度的变化规律，我们可以认为光在透过偏振片以及检偏片时会遵循一定的偏振方向。
这意味着光是一种电磁波，在传播过程中会产生特定的电场和磁场振动方向。
偏振光实验不仅可以用于测量光的偏振性质，还可以应用于其他领域。
例如，在光通信中，偏振光可以提高信息传输的可靠性和带宽。
在显微镜中，利用偏振光可以观察样本中的晶体结构和纤维的方向。
因此，了解偏振光的性质和实验方法对于光学研究和应用都具有重要意义。
结论通过本次偏振光实验，我们对偏振片的工作原理和光的偏振现象有了更深入的理解。
激光偏振综合实验报告(3篇)
第1篇一、实验目的1. 观察和分析激光的偏振现象，加深对光的偏振理论的理解。
2. 学习使用偏振片、1/4波片等光学元件进行光的偏振实验。
3. 验证马吕斯定律，了解光的偏振度与偏振片偏振化方向之间的关系。
4. 掌握使用激光器和光具座进行实验操作，提高实验技能。
二、实验仪器与材料1. 激光器：波长650nm，功率可调。
2. 光具座：用于固定实验仪器。
3. 偏振片：用于产生和检测线偏振光。
4. 1/4波片：用于产生椭圆偏振光和圆偏振光。
5. 激光功率计：用于测量激光功率。
6. 白屏：用于观察光的传播路径和现象。
三、实验原理1. 偏振光：光波电矢量的振动只局限在某一确定平面内，这种光称为偏振光。
2. 马吕斯定律：强度为I0的线偏振光，透过检偏片后，透射光的强度（不考虑吸收）为I = I0 cos²θ，其中θ是入射线偏振光的光振动方向和偏振片偏振化方向之间的夹角。
3. 1/4波片：当线偏振光垂直入射1/4波片时，寻常光（o光）和非常光（e光）之间的位相差等于π/2或其奇数倍。
特别当θ=45°时，出射光为圆偏振光。
四、实验步骤1. 实验一：观察激光的偏振特性- 将激光器输出光调至最小功率。
- 在光具座上放置偏振片，转动偏振片，观察光在白屏上的现象。
- 记录功率最大值和最小值，以及对应的角度，计算激光的偏振度。
2. 实验二：验证马吕斯定律- 在光具座上依次放置偏振片、1/4波片和检偏器。
- 调整1/4波片和检偏器的位置，使光在白屏上呈现清晰的消光现象。
- 改变检偏器的角度，观察透射光强度的变化，记录角度变化与对应功率值。
- 绘制角度与功率关系曲线，并与理论值进行比较。
3. 实验三：波片的性质及利用- 将1/4波片放置在已消光的起偏器和检偏器之间。
- 转动1/4波片，观察已消光位置的变化，确定1/4波片光轴方向。
- 改变1/4波片的光轴方向与起偏器的偏振方向的夹角，对应每个夹角检偏器。
五、实验结果与分析1. 实验一：激光的偏振度为XX%，与理论值基本一致。
偏振光实验报告
（一）观察起偏和消光现象。
1．起偏：将激光投射到屏上，在激光束中插入一偏振片，使偏振片在垂直于光束的平 面内转动，观察透过光强的变化，并据此判断激光束（光源）的偏振情况。
2．消光：在第一片偏振片和屏之间加入第二块偏振片，将第一块固定，转动第二块偏 振片，观察现象，能否找到一个消光位置，此时两偏振片的位置关系怎样？
（一）线偏振光的产生
1．非金属表面的反射和折射 光线斜射向非金属的光滑平面（如水、木头、玻璃等）时，反射光和折射光都会产生偏 振现象，偏振的程度取决于光的入射角及反射物质的性质。当入射角是某一数值而反射光为
线偏振光时，该入射角叫起偏角。起偏角的数值 与反射物质的折射率 n 的关系是：
tan n
（1）
二、实验项目名称：偏振光实验
三、实验学时：
四、实验原理：
光波的振动方向与光波的传播方向垂直。自然光的振动在垂直与其传播方向的平面 内，取所有可能的方向；某一方向振动占优势的光叫部分偏振光；只在某一个固定方向振 动的光线叫线偏振光或平面偏振光。将非偏振光（如自然光）变成线偏振光的方法称为起 偏，用以起偏的装置或元件叫起偏器。
2．如果晶片的厚度使产生的相差 (2k 1) ，k=0，1，2，…，这样的晶片称为半
波片，其最小厚度为 dmin
0 2(no ne )
。如果入射线偏振光的振动面与半波片光轴的交角为
，则通过半波片后的光仍为线偏振光，但其振动面相对于入射光的振动面转过 2 角。 3． 如果晶片的厚度使产生的相差 2k ，k=1，2，3，…，这样的晶片称为全波片，
（二）验证马吕斯定律
数据记录表见表 1−1。首先在光源后放上 P1，使激光束垂直通过 P1 中心，旋转 P1 使光强 最强（光电流的读数应在 200−1500 之间），记下 P1 的角度坐标，再在 P1 之后加入 P2，使光
偏振光实验报告
偏振光实验报告一、实验目的。
本实验旨在通过实验方法，观察偏振光的特性，了解偏振光的产生和性质，并掌握偏振光的基本原理。
二、实验仪器和材料。
1. 偏振片。
2. 真空光源。
3. 偏振光检测器。
4. 透明介质样品。
5. 旋转台。
6. 透镜。
7. 电源。
三、实验原理。
偏振光是指在某一方向上振动的光波，其振动方向与传播方向成固定夹角。
光波的振动方向可以通过偏振片来选择。
偏振片是一种具有选择性吸收性能的光学元件，可以通过吸收或者透射特定方向的光波来实现偏振光的产生。
四、实验步骤。
1. 将偏振片放置在光源前，观察透过偏振片后的光线；2. 在偏振片后方设置偏振光检测器，记录透过偏振片后的光强；3. 将透明介质样品放置在偏振片和偏振光检测器之间，观察透过样品后的光强变化；4. 通过旋转台旋转偏振片，观察透过偏振片后的光线变化；5. 用透镜将偏振光聚焦到样品上，观察透过样品后的光强变化；6. 改变透明介质样品的厚度，观察透过样品后的光强变化。
五、实验结果与分析。
通过实验观察发现，在偏振片的作用下，光线的偏振方向发生了改变，透过样品后的光强也发生了变化。
当旋转偏振片时，透过偏振片后的光线强度随着偏振片旋转角度的改变而发生周期性变化。
当透明介质样品的厚度改变时，透过样品后的光强也发生了相应的变化。
这些结果表明偏振光的产生和性质与光波的振动方向、介质的性质以及光路长度等因素密切相关。
六、实验结论。
通过本实验，我们深入了解了偏振光的产生和性质，掌握了偏振光的基本原理。
偏振光在光学领域有着重要的应用价值，对于光学仪器的设计和光学材料的研究具有重要意义。
七、实验总结。
本实验通过观察偏振光的特性，深入了解了偏振光的产生和性质，掌握了偏振光的基本原理。
同时，实验过程中我们也学会了灵活运用光学仪器和材料，提高了实验操作能力。
八、参考文献。
1. 朱乐民，光学教程，北京，高等教育出版社，2010年。
2. 王明洋，光学实验指导，北京，科学出版社，2015年。