非定常空气动力学大作业
非定常空气动力大作业
一、问题要求
1、采用非线性代数模型建模。
2、样本数据为某飞机模型单自由度滚转运动风洞试验中测得的滚转力矩系数（对应数据文件中“Cl”列。数据文件名为cb0.dat-cb7.dat，运动规律为：40cos(2)ft，分别对应运动频率0.0Hz-0.7Hz。“”对应数据文件中“phi”列。试验风速v=25m/s，模型展长（参考长度）0.75m。
3、要求编写建模程序（语言不限），给出源程序。
4、根据建模精度，调整系数个数，给出系数矩阵。
5、根据建模结果，计算运动规律为40cos(2)ft，f＝0.35Hz，滚转力矩迟滞环；计算运动规律分别为2010cos(2)ft，2010cos(2)ft，和10cos(2)ft，f＝0.4Hz，滚转力矩迟滞环。
6、给出计算曲线。
实验数据-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phiClcb0cb1cb2cb3cb4cb5cb6cb7 图1 原始实验数据曲线
二、模型建立
考虑一般的非线性运动规律
1cosmaeffeffkt （1）
式中
2effbkfv （2）
其中，f为非定常运动的频率（单位Hz），b为模型展长（单位m），v试验风速（单位m/s）。
对于一般的非线性运动，可以建立横向非定常气动力的非线性代数模型如下：
23012345678CaCCCCCCCCC&&&&& （3）
其中，即为方程（1）中的1，&由方程（1）求导可得
sineffaeffktg （4）
系数ic是减缩频率effk的函数, 其定义如下：
与有关的系数为
231234 0,1,2,3,4iiiiiCaakakaki （5）
与&有关的系数为
231234log() 5,6,7,8iiiiiCakakakaki （6）
因此，对于该模型共有36个待定系数。
三、模型求解
尽管求解模型方程（3）中的系数可以转化为一个线性最小二乘问题，但为了适用于任意形式的模型方程，本文采用非线性最小二乘逼近的方法来计算模型方程（3）中的系数。
程序基于的软件平台为MATLAB 。源程序由包含：main.m，myfun.m，myfun_output.m。
1. 计算模型中的系数并将拟合的结果与样本数据进行比较
系数 a1 a2 a3 a4
C0 0.011076794 -0.019088882 0.129860051 0.227670455
C1 -0.002145374 -0.000482186 -0.002171056 -0.009108143
C2 -4.04489E-06 -7.5293E-05 0.001403595 -0.007146387
C3 -3.3296E-06 7.25361E-05 -1.24556E-05 -0.00172726
C4 5.30213E-07 -2.12203E-06 1.00441E-05 1.5538E-05
C5 0.000749592 0.033686433 -0.190526344 -0.405792502
C6 -5.26448E-06 -0.000363143 0.004059039 -0.011643338
C7 1.34121E-05 0.000941117 -0.019001616 0.099957474
C8 0.001431945 0.015076089 -0.109972314 0.322587438
表1、模型方程（3）的系数矩阵
f=0.0-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Cl实验结果拟合结果 f=0.1-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Cl实验结果拟合结果
f=0.2-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Cl实验结果拟合结果 f=0.3-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Cl实验结果拟合结果
f=0.4-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Cl实验结果拟合结果 f=0.5-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Cl实验结果拟合结果
f=0.6-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Cl实验结果拟合结果 f=0.7-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Cl实验结果拟合结果
图1、原始实验点与拟合曲线比较（f=0.0-0.7Hz）
2. 计算运动规律为)2cos(40ft，f＝0.35Hz，的滚转力矩迟滞环
滚转力矩迟滞环（f=0.35）-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Clf=0.35f=0.3f=0.4
图2、运动规律为)2cos(40ft，f＝0.35Hz，滚转力矩迟滞环
3. 计算运动规律为12010cos(2)ftoo，22010cos(2)ftoo，)2cos(10ft，f＝0.4Hz，滚转力矩迟滞环
phi=-20-10*cos(2*pi*f*t)0.030.0350.040.0450.050.0550.06-30-28-26-24-22-20-18-16-14-12-10phi（deg）Cl
图3、运动规律为12010cos(2)ftoo，f＝0.4Hz，滚转力矩迟滞环
phi=20-10*cos(2*pi*f*t)-0.05-0.045-0.04-0.035-0.03-0.025-0.02-0.015-0.011012141618202224262830phi（deg）Cl
图4、运动规律为22010cos(2)ftoo，f＝0.4Hz，滚转力矩迟滞环
phi=-10*cos(2*pi*f*t)-0.015-0.01-0.00500.0050.010.0150.020.0250.030.035-10-8-6-4-20246810phi（deg）Cl 图5、运动规律为310cos(2)fto，f＝0.40Hz，滚转力矩迟滞环
三种情况与phi=-40*cos(2*pi*0.4*t)的比较-0.06-0.04-0.0200.020.040.060.08-40-30-20-10010203040phi（deg）Clphiphi1phi2phi3
图6、三种情况与40cos(20.4)t的比较图
空气动力学部分知识要点
空⽓动⼒学部分知识要点
空⽓动⼒学部分知识要点————————————————————————————————作者：————————————————————————————————⽇期：
空⽓动⼒学及飞⾏原理课程
空⽓动⼒学部分知识要点
⼀、流体属性与静动⼒学基础1、流体与固体在⼒学特性上最本质的区别在于：⼆者承受剪应⼒
和产⽣剪切变形能⼒上的不同。2、静⽌流体在剪应⼒作⽤下（不论所加剪切应⼒τ多么⼩，只要
不等于零）将产⽣持续不断的变形运动（流动），换句话说，静⽌流体不能承受剪切应⼒,将这种特性称为流体的易流性。3、流体受压时其体积发⽣改变的性质称为流体的压缩性,⽽抵抗
压缩变形的能⼒和特性称为弹性。4、当马赫数⼩于0.３时,⽓体的压缩性影响可以忽略不计。
5、流层间阻碍流体相对错动（变形)趋势的能⼒称为流体的粘性,
相对错动流层间的⼀对摩擦⼒即粘性剪切⼒。6、流体的剪切变形是指流体质点之间出现相对运动（例如流体层
间的相对运动)流体的粘性是指流体抵抗剪切变形或质点之间的相对运动的能⼒。流体的粘性⼒是抵抗流体质点之间相对运动(例如流体层间的相对运动)的剪应⼒或摩擦⼒。在静⽌状态下流体不能承受剪⼒；但是在运动状态下,流体可以承受剪⼒，剪切⼒⼤⼩与流体变形速度梯度有关，⽽且与流体种类有关7、按照作⽤⼒的性质和作⽤⽅式，可分为彻体⼒和表⾯⼒(⾯⼒)
两类。例如重⼒,惯性⼒和磁流体具有的电磁⼒等都属于彻体⼒,彻体⼒也称为体积⼒或质量⼒。8、表⾯⼒：相邻流体或物体作⽤于所研究流体团块外表⾯，⼤⼩
与流体团块表⾯积成正⽐的接触⼒。由于按⾯积分布,故⽤接触应⼒表⽰，并可将其分解为法向应⼒和切向应⼒：9、理想和静⽌流体中的法向应⼒称为压强，其指向沿着表⾯的内
法线⽅向,压强的量纲是[⼒]/［长度]210、标准⼤⽓规定在海平⾯上，⼤⽓温度为1５℃或Ｔ0
= 288.15K,压强ｐ0 = 760 毫⽶汞柱=１０1325⽜／⽶2,密度ρ０= １.2２５千克/⽶3
北航空气动力学选择题
精品文档
. 2号
1、 下列说法不正确的是：C
A、气体的动力粘性系数随温度的升高而升高。
B、液的动力粘性系数随温度的升高而降低。
C、有黏静止流体的压强为三个互相垂直方向的法向应力的平均值。
D、有黏运动流体的压强为三个互相垂直方向的法向应力的平均值。
2、 下列说法不正确的是：D
A、欧拉法认为引起流体质点速度变化的原因有流场的不均匀性和非定常性。
B、迁移加速度中的任何一项都是速度分量与同一方向的导数的乘积。
C、随体导数可用于P，T，V。
D、流体质点的迹线表示同一质点不同时刻的轨迹线，流线在同一时刻由不同流体质点组成，两者一定不重合。
3、 下列说法正确的是：A
A、对于密度不变的不可压流，速度的散度必为0。
B、对于密度不变的不可压流，速度的旋度必为0。
C、对于密度不变的不可压流，一定有位函数。
D、对于无旋流，速度的散度必为0。
4、 下列说法正确的是：B
A、连续方程只适用于理想流体。
B、伯努利方程只适用于理想流体的定常流动。
C、欧拉运动微分方程只适用于无旋流体。
D、雷诺运输方程只适用于理想流体的定常流动。
5、 下列说法不正确的是：C
A、流体的粘性是指流体抵抗剪切变形的能力。
B、流体的粘性剪应力是指由流体质点相对运动而产生的应力。
C、粘性静止流体具有抵抗剪切变形的能力。
D、粘性运动流体具有抵抗剪切变形的能力。
3号
1、流体的易流动性是指 c
A、在任何情况下流体不能承受剪力
B、在直匀流中流体不能承受剪力
C、在静止状态下流体不能承受剪力
D、在运动状态下流体不能承受剪力
2、下列关于流体压强的各向同性描述不正确的是 d
A、静止状态下的粘性流体内压强是各向同性的
B、静止状态下的理想流体内压强是各向同性的
C、运动状态下的理想流体内压强是各向同性的
D、运动状态系的粘性流体内压强是各向同性的
3、下列关于流向的描述不正确的是 d
A、流线上某点的切线与该点的微团速度指向一致
Savonius型风力机非定常流动的CFD和PIV研究
Savonius型风力机非定常流动的
CFD和PIV研究
摘要：本文旨在介绍Savonius（萨沃纽斯）型垂直轴风力发电机流场的研究。这种风力机结构紧凑，可当做多级能源使用。它的转子高度大约相等于转子直径，因此，风力发电机组的流动模拟需要三维模型。由于其操作原则和叶片气流角的连续变化，可以观察到强烈不稳定影响造成的分离和涡脱落的现象。在这种情况下，用K-ω和DES湍流模型可以得到良好的实验效果。
在本次工作中，我们采用CFD研究Savonius型风力机在不同流场条件下的行为，并确定其性能和尾迹的演变。流场分析能帮助我们判别风力机设计的好坏。为了验证模拟的准确性，在风洞中进行PIV试验研究，它可以确定真实的流场结构并验证数值模拟的精度。
1. 介绍
风力机通常被分为两种类型：水平轴和垂直轴。这样分类与转轴相对风的位置有关。因此，Savonius型风力机和Darrieus,Gyromill,H-rotor等等风力机一样归类为垂直轴风机。Savonius型风力机以拥有此专利的芬兰工程师Savonius命名。转子的基本版本是个S形横截面，这个S形横截面由两个半圆形与它们之间的一小部分重叠的叶片组成。Savonius型转子被列为拖动式垂直轴风力机，其操作原理主要是基于凸叶片和凹叶片之间的阻力差。然而，转子的不同角位置以及升力也能产生扭矩。文献3是Savonius型风力机优点的综述，这种风力机设计简单稳健，可支持高风速，在低风速下也具有良好的启动特性和操作性。它不需要定向装置，能在任何风向下工作。这种风力机比转速低，不幸的是它的功
率系数比较低。
关于Savonius型转子的试验和数值研究已经很多很多。文献1,4,5,6,7是关于风洞中的试验。在文献8,9,10,11中，为了获得转子内部以及周围的速度场，很多作者使用粒子成像技术或者粒子跟踪测速法。除了试验，文献1,12,13,14还展示了许多数值研究。
非定常自由来流对二维翼型气动特性的影响研究
第２６卷第４期 ２００８年１２月 空气动力学学报 ＡＣＴＡ ＡＥＲｏＤＹＮＡＭＩＣＡ ＳＩＮＩＣＡ Ｖｏ１．２６。Ｎ０．４ Ｄｅｃ．。２ＯＯ８
文章编号：Ｏ２５８—１８２５（２０ｏ８）Ｏ４一Ｏ４９２一Ｏ６
非定常自由来流对二维翼型气动特性的影响研究
史志伟，明 晓，王同光
（南京航空航天大学航空宇航学院，江苏南京 ２１ＯＯ１６）
摘要：利用计算软件和实验测量方法。研究了非定常自由来流对静态二维翼型气动特性的影响，分析研究了来流 速度脉动频率变化对气动特性产生的作用。结果表明，来流速度以短周期脉动时，升力系数随来流速度的减小而 增加；来流速度以长周期脉动时，升力系数随来流速度的减小而减小。分析表明这与前缘分离涡在翼面上的传递 过程有关。又利用二维翼型动态实验台，研究了非定常自由来流对做动态运动的二维翼型气动特性的影响，结果 表明，来流风速的脉动使升力系数的迟滞包线进一步扩大，最大升力系数增加。 关键词：非定常自由来流；ＮＡＣＡＯＯｌ２翼型；俯仰运动；分离涡 中图分类号：Ｖ２ｌ１．７ 文献标识码：Ａ
Ｏ 引 言
由于做振荡运动的翼型比静态翼型能产生高很
多的升力，失速迎角也增加很多，因此近年来人们对
振荡翼型的动态失速特性进行了大量的研究［１． ，并 对这种非定常气动力的形成机理和影响因素有了初
步认识。然而，目前大量的研究主要集中在翼型做动
态运动时的非定常气动特性上，而关于自由来流非定 常变化引起的非定常气动特性，还没有得到人们足够
的重视。众所周知，在直升机前飞过程中，旋翼叶片
的运动不仅伴随着攻角的变化，还伴有上下挥舞运 动，并且旋翼叶片在一个周期内的旋转运动所经历的
来流速度也是呈周期变化的，在这种情况下只单单考
虑翼型本身动态运动产生的非定常气动特性是不够 的，非定常自由来流对翼型气动特性的影响也是十分
重要的影响因素。因此加强这方面的研究，将使我们 对非定常气动力的流动机理有更全面的认识，同时对
汽车后视镜非定常流场的大涡模拟
第２８卷第４期空气动力学学报Ｖ０１．２８，Ｎｏ．４２０１０年８月ＡＣＴＡＡＥＲＯＤＹＮＡＭＩＣＡＳＩＮＩＣＡＡｕｇ．，２０１０－——●－—＿————－●＿－＿—＿●—●——＿＿—————－—●————●—●－＿●———－●—ｉ——１———ｉ—————ｉ———ｍ————一一——————Ｉ●————●—＿—－—＿一
文章编号：０２５８—１８２５（２０１０）０４—０４７８—０６
汽车后视镜非定常流场的大涡模拟
李启良，杨志刚，陈枫
（上海地面交通工具风洞中心，同济大学，上海２０１８０４）
摘要：以桑塔纳３０００后视镜为例，使用大涡模拟方法，研究汽车后视镜非定常流场。通过分析后视镜表面平均
压力因数、中截面平均速度分布发现，平均流场的大涡模拟结果与雷诺平均结果相当一致，两者可以相互验证。比较有无后视镜两种情况，紧邻后视镜的汽车侧窗压力因数标准差值以及后视镜尾部速度脉动标准差值，了解到后视镜不仅自身较大压力脉动，而且影响汽车侧窗和其它区域。后视镜的剪切层以及尾部旋涡脱落导致后视镜尾部速度脉动在个别位置达到来流０．２倍。测点的自功率谱密度以及相关分析有助于从更深角度明确压力、速度脉动的能量分布以及后视镜的非定常流场结构特征，从而更好揭开后视镜导致气动噪声的流动机理。关键词：汽车后视镜；压力脉动；速度脉动；大涡模拟；相关分析
中图分类号：Ｖ２１１．３文献标识码：Ａ
０引言
近年来，随着汽车向高速化、舒适化发展，汽车的
气动噪声问题受到广泛关注。汽车的气动噪声是一
种空气动力学噪声，它是汽车在高速行驶时遇到的主
要噪声。后视镜作为汽车的表面突出物，其表面较大的压力脉动以及尾部较强的旋涡使之产生强烈气动
噪声，成为汽车在高速行驶时向车内外辐射的主要噪
声源之一。后视镜产生的气动噪声由自身表面非定
常压力导致的偶极子声源和尾部旋涡激发的四极子
声源组成。因为汽车行驶速度所对应的马赫数远小于１，四极子声源发声效率远低于偶极子声源，所以
其气动噪声主要由偶极子声源产生。众多研究表
径向基神经网络在非线性非定常气动力建模中的应用研究
径向基神经网络在非线性非定常气动力建模中的应用研究
史志伟;王峥华;李俊成
【期刊名称】《空气动力学学报》
【年(卷),期】2012(030)001
【摘 要】基于南航NH-2风洞中某飞机模型大迎角大振幅单自由度偏航、滚转及偏航-滚转耦合的谐波、阶跃运动实验数据,应用径向基神经网络,研究人工神经网络描述非线性非定常气动力特性的能力.研究结果表明,所建立的径向基神经网络模型的预测结果与训练数据和验证数据都符合得很好,说明神经网络建模方法可以有效地对高度非线性的气动力进行建模.研究还表明,用神经网络建立模型时所需要的风洞实验数据可以减少,从而提高风洞实验效率、减少风洞实验的时间和成本.
【总页数】6页(P108-112,119)
【作 者】史志伟;王峥华;李俊成
【作者单位】南京航空航天大学航空宇航学院,江苏南京210016;南京航空航天大学航空宇航学院,江苏南京210016;南京航空航天大学航空宇航学院,江苏南京210016
【正文语种】中 文
【中图分类】V211.3
【相关文献】
1.S函数在水轮机非线性动态建模中的应用研究 [J], 殷豪;孟安波;陈德新
2.神经网络非线性系统辨识在发动机操纵特性场建模中的应用研究 [J], 吴光强;申水文
3.径向基神经网络在近似建模中的应用研究 [J], 任远;白广忱
4.神经网络建模方法在非线性信号处理中的应用研究 [J], 杨明;邱玉辉
5.均匀实验设计在化学反应动力学建模中的应用研究I.非线性代数动力学模型 [J],
胡葛林;吕慧;曹贵平
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风能英语
Unsteady aerodynamics，非定常空气动力学
Darrieus rotor, Darrieus 叶轮
Tip-speed ratio,尖速比,
Wind turbine,风力机
Wind power station,风电场
Wind farm，风电场
Horizontal axis wind turbine，水平轴风力机
Vertical axis wind turbine，垂直轴风力机
Hub，轮毂
Shutdown,关机
Emergency shutdown,紧急关机
Idling，空转
Brake,制动器
Rotor speed,风轮转速
Wind speed,风速
Wind velocity，风矢量
Cut-in wind speed，切入风速
Cut-out wind speed，切出风速
Mean wind speed,平均风速
Extreme wind speed，极端风速
Survival wind speed，安全风速
Reference wind speed，参考风速
Wind speed distribution，风速分布
Wind shear，风切变
Wind profile，风廓线
Wind shear law，风切变率
Wind shear exponent,风切变指数
Logarithmic wind shear law，对数风切变率
Power law for wind shear，风切变幂律
Down wind，下风向
Up wind，上风向
Wind power density,风功率密度
Wind energy density,风能密度
Rated wind speed,额定风速
Output power,输出功率
Rated power,额定功率
Swept area,扫掠面积
Free stream wind speed,自由流风速
Flow distortion,气流畸变
《空气动力学》复习资料
《空气动力学》复习资料
判断题
1．现在黏性流体运动微分方程称为纳维-斯托克斯方程，简称N-S方程。
2．空气动力学研究外部流动问题。（而不是内部。）
3．流体不能承受拉力，处于静止状态的流体不能抵抗剪切力。
4．对流层空气稠密，包含了整个大气层空气质量的3/4。（不是平流层和高流层）
5．对流层高度每增加1km，大气温度下降6.5k。
6．定常流：若在流场的每一个空间点处流动，参数都不随时间变化或者说流场只是空间坐标的函数，而与时间无关，这样的流场就称为定常流场。
7．判断一、二、三维流。
一维：若在流场的每一个空间点处流动，参数都不随时间变化或者说流畅，只是空间坐标的函数，而与时间无关，这样的流场就称为定长流产。
二维：如果流动的各项物理参数都只是一个空间坐标的函数。
三维：流动参数表示三个空间坐标的函数。
8．求解不可压流时，其能量方程可以不以质量和动量方程一起联立求解，所以称为非耦合的。对于可压缩流动，则必须质量，动量和能量方程联立求解，称为耦合的。
9．马赫数和特征马赫数之间的关系：
10．亚声速管道收缩速度增大，管道扩张速度减小。超声速管道收缩速度减小，管道扩张速度增大。
11．分辨层流和湍流。层流只是在雷诺数较低的情形出现；湍流在自然界和工程实际中经常发生。
填空题
1. 空气动力学的研究方法：理论分析方法，试验方法，数值方法。
2. 马赫数Ma的定义：飞行速度V与声速a的比值。
3. 流体一旦运动，流体内部就有具有抵抗剪切变形的特性，以内摩擦力的形式抵抗流层之间的相对运动，这就是黏性。
4. 牛顿黏性应力公式给出了切应力与速度梯度的线性关系，满足这种关系的流体称为牛顿流体。
5. 彻体力：由外力场作用于流体微团的质量中心、大小与微团质量成正比的非接触力。表面力：由物体或相邻流体作用在流体微团的外表面上的、大小与微团表面积成正比的接触力。 6. 国际标准大气是国际航空界以中纬度地区的全年平均大气参数为参考来规定的。
fluent 非定常计算的 自适应时间步控制
fluent 非定常计算的 自适应时间步控制
fluent 非定常计算的 自适应时间步控制
一、引言
在计算流体力学领域，非定常计算是一项重要的研究内容。在进行非定常计算时，自适应时间步控制是必不可少的一环。本文将从何谓非定常计算开始，逐步展开对自适应时间步控制的深入讨论，以帮助读者更好地理解和掌握这一内容。
二、何谓非定常计算
在计算流体力学中，非定常计算是指随时间而变化的流场情况。与定常计算相比，非定常计算需要考虑流场在时间上的演变，因此需要对时间进行离散化处理，计算每个时间步上的流场情况。非定常计算通常适用于流动速度、压力等随时间变化较大或需要研究流场随时间演变的情况。
三、自适应时间步控制的必要性
在进行非定常计算时，选取合适的时间步长对计算结果的精确性和计算效率有着至关重要的影响。过长的时间步长会导致计算结果的不准确，而过短的时间步长则会增加计算量，降低计算效率。需要一种能够自适应地根据流场情况调整时间步长的方法，以保证计算结果的准确性和计算效率的平衡。
四、自适应时间步控制的方法和原理
1. 时间步长的调整方法
在 fluent 软件中，自适应时间步控制通常采用两种方法：局部时间步控制和全局时间步控制。局部时间步控制是指根据流场的局部情况来调整时间步长，一般适用于流场中存在着不同的时间尺度或流动速度差异较大的情况。全局时间步控制则是指在整个计算域中使用相同的时间步长，适用于流场情况较为均匀的情况。
2. 时间步长的调整原理
时间步长的自适应调整通常基于残差、稳定性和收敛性等指标。在
fluent 中，可以通过设定残差的阈值来判断流场的变化情况，当残差超过设定的阈值时，自适应时间步控制会自动减小时间步长，以保证计算结果的精确性。另外，流场的稳定性和收敛性也会影响时间步长的调整，通过对流场的数值特征进行评估，可以进一步优化时间步控制的效果。
五、对自适应时间步控制的个人理解
自适应时间步控制是非定常计算中的关键技术之一，能够有效地提高计算的精确性和效率。在实际应用中，我认为需要充分考虑流场的特性和计算需求，灵活选择合适的时间步控制方法和参数设置，以达到最佳的计算效果。对时间步长的自适应调整原理和方法有着深入的理解，能够更好地指导实际计算操作和结果分析。
空气动力学(上)_北京航空航天大学中国大学mooc课后章节答案期末考试题库2023年
空气动力学(上）_北京航空航天大学中国大学mooc课后章节答案期末考试题库2023年
1. 对一维定常绝热流，可压缩，无外功，不计彻体力，流动速度为零时，对应的焓、温度，称为总焓、总温，或者驻点焓、驻点温度
答案:
正确
2. 对一维定常绝热流，可压缩，无外功，不计彻体力，不论亚声速还是超声速流动，速度增加时，压强、密度、温度都减小
答案:
正确
3. 在管道中要达到超声速，不仅要求管道为拉瓦尔喷管，且上下游要有一定的压强比
答案:
正确
4. 亚声速来流时，扰动的传播是有扰动边界的
答案:
错误
5. 来流马赫数越大，马赫角越大
答案:
错误
6. 经过膨胀波，是等熵过程，总温不变，总压不变
答案:
正确
7. 激波是一系列压缩马赫波聚拢叠加而成，具有一定强度的突跃的压缩波，是强扰动界面
答案:
正确
8. 经过激波，是熵增过程，总温不变，总压减小
答案:
正确
9. 一定雷诺数下，粗糙高尔夫球比光滑球阻力小，原因是粗糙球边界层转捩为湍流边界层，分离晚，尾迹区较小，故压差阻力小，总阻力小
答案:
正确
10. 粗糙高尔夫球的阻力，总是比光滑球阻力小。
答案:
错误
11. 通常湍流边界层，比层流边界层具有更强的抵抗逆压梯度的能力
答案:
正确
12. 流动分离的充分条件，是物面粘性阻滞作用和逆压梯度。
答案:
错误
13. 定常流场，单位时间内通过控制面的动量净流出量，等于控制体所受的合外力
答案:
正确
14. 假设绕低速翼型的流动，是定常理想无旋流动，可在翼型表面布置待定面涡，利用后缘库塔条件和壁面不穿透条件，求出涡强，进而求出翼型的气动特性，称为面涡法
答案:
正确
15. 气体的粘性，随着温度的降低而增加。
答案:
错误
16. 低速理想无旋流，对小攻角薄翼型，有薄翼理论，在该理论条件下，升力系数与攻角是线性关系，是一条过原点的直线
答案:
错误
17. 忽略彻体力时，在一维管流中截取一段作为控制体，其所受的合外力，一般包括进出口控制面上的压强积分、管道给控制体中流体的作用力